天津大学电磁场与电磁波(均匀平面波)
电磁场与电磁波(第4版)教学指导书 第5章 平面电磁波
第5章 平面电磁波5.1基本内容概述本章讨论均匀平面波在无界空间传播的特性，主要内容为：均匀平面波在无界的理想介质中的传播特性和导电媒质中的传播特性，电磁波的极化，均匀平面波在各向异性媒质中的传播、相速与群速。
5.1.1理想介质中的均匀平面波1．均匀平面波函数在正弦稳态的情况下，线性、各向同性的均匀媒质中的无源区域的波动方程为220k ∇+=E E对于沿z 轴方向传播的均匀平面波，E 仅是z 坐标的函数。
若取电场E 的方向为x 轴，即x x E =E e ，则波动方程简化为222d 0d x x E k E z+= 沿＋z 轴方向传播的正向行波为()j jkz x m z E e e φ-=E e （5.1）与之相伴的磁场强度复矢量为()()z kz z ωμ=⨯H e E 1j jkz ym E e e φη-=e （5.2）电场强度和磁场强度的瞬时值形式分别为(,)Re[()]cos()j t x m z t z e E t kz ωωφ==-+E E e （5.3）(,)Re[()]cos()j t m y Ez t z e t kz ωωφη==-+H H e （5.4）2．均匀平面波的传播参数 （1）周期2T πω=(s)，表示时间相位相差2π的时间间隔。
（2）相位常数k =（rad/m ），表示波传播单位距离的相位变化。
（3）波长kπλ2=（m ），表示空间相位相差2π的两等相位面之间的距离。
（4）相速p v kω==m/s ），表示等相位面的移动速度。
（5）波阻抗（本征阻抗）x y E H η==Ω），描述均匀平面波的电场和磁场之间的大小及相位关系。
在真空中，37712000≈===πεμηη（Ω） 3．能量密度与能流密度在理想介质中，均匀平面波的电场能量密度等于磁场能量密度，即221122εμ=E H电磁能量密度可表示为22221122e m w w w εμεμ=+=+==E H E H （5.5）瞬时坡印廷矢量为21zη=⨯=S E H e E （5.6）平均坡印廷矢量为211Re 22av z η*⎡⎤=⨯=⎣⎦S E H e E （5.7） 4．沿任意方向传播的平面波对于任意方向n e 传播的均匀平面波，定义波矢量为n x x y y z z k k k k ==++k e e e e （5.8）则00()n jk j --==e r k r E r E e E e （5.9）()()1n η=⨯H r e E r （5.10）00n =e E （5.11）5.1.2电磁波的极化1．极化的概念波的极化表征在空间给定点上电场强度矢量的取向随时间变化的特性, 并用电场强度矢量的端点在空间描绘出的轨迹来描述。
《电磁场与电磁波》(第四版)习题集：第5章 均匀平面波在无界空间中的传播
E波传播方向Hz图5.1.1 均匀平面波第5章 均匀平面波在无界空间中的传播在上一章中，我们从麦克斯韦方程出发，导出了电场强度E 和磁场强度H 所满足的波动方程，本章我们将讨论电磁波的传播规律与特点。
我们从最简单的均匀平面波着手，所谓均匀平面波是指电磁波的场矢量只沿着它的传播方向变化，在与波传播方向垂直的无限大平面内，电场强度E 和磁场强度H 的方向、振幅和相位都保持不变。
例如沿直角坐标系的z 方向传播的均匀平面波，在x 和y 所构成的横平面上无变化，如图5.1.1所示。
均匀平面波是电磁波的一种理想情况，它的特性及讨论方法简单，但又能表征电磁波重要的和主要的性质。
虽然这种均匀平面波实际上并不存在，但讨论这种均匀平面波是具有实际意义的。
因为在距离波源足够远的地方，呈球面的波阵面上的一小部分就可以近似看作一个均匀平面波。
本章首先讨论在无界理想介质中均匀平面波的传播特点和各项参数的物理意义，然后讨论有耗媒质中均匀平面波的传播特点，最后讨论各向异性媒质中均匀平面波的传播特点。
5.1 理想介质中的均匀平面波5.1.1 理想介质中的均匀平面波函数假设所讨论的区域为无源区，即0ρ=、0=J ，且充满线性、各向同性的均匀理想介质，现在我们来讨论均匀平面波在这种理想介质中的传播特点。
首先考虑一种简单的情况，假设我们选用的直角坐标系中均匀平面波沿z 方向传播，则电场强度E 和磁场强度H 都不是x 和y 的函数，即0x y∂∂==∂∂E E ，0x y ∂∂==∂∂H H同时，由0∇=E 和0∇=H ，有0z E z ∂=∂，0zH z∂=∂ 再根据z E 和z H 的波动方程，可得到0z E =，0z H =这表明沿z 方向传播的均匀平面波的电场强度E 和磁场强度H 都没有沿传播方向的分量，图5.1.2 (0,)cos x xm E t E t ω=的曲线图5.1.3(,0)cos x xm E z E kz =的曲线即电场强度E 和磁场强度H 都与波的传播方向垂直，这种波又称为横电磁波（TEM 波）。
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第6章 均匀平面波的反射与透射一、判断题电磁波垂直入射至两种媒质分界面时，反射系数与透射系数之间的关系为ρτ1＋＝。
（ ）ρτ【答案】√二、填空题电磁波从理想介质1垂直向理想介质2入射，介质1和2的本征阻抗分别为30Ω和70Ω，则分界面处的反射系数Γ和透射系数τ分别是_______，_______。
【答案】0.4；1.4三、简答题1．简述平面电磁波在媒质分界面处的反射现象和折射现象满足的斯耐尔（Snell ）定律；并具体说明什么条件下发生全反射现象，什么是临界角，给出临界角的计算公式。
答：（1）斯耐尔（Snell ）定律：①反射线和折射线都在入射面内；②反射角等于入射角，即；r i θθ=③折射角的正弦值与入射角的正弦值之比等于入射波所在的媒质的折射率与折射波所在媒质的折射率之比，即，式中sin sin ii n n ττθθ=n =（2）全反射现象：①理想导体全反射。
在电磁波入射到理想导体表面时，由理想导体表面切向电场为零的条件，反射系数为±1，称为理想导体全反射现象；②理想介质全反射。
当电磁波由光密介质入射到光疏介质时，由于，根据斯耐12n n >尔定律有。
当入射角增加到某一个角度时，折射角就可能等于。
因此，i τθθ>i θπ2c θ<τθπ2在时，就没有向介质2内传播的电磁波存在，即发生全反射现象。
c θθ>能使的入射角称为临界角，有：π2τθ=c θ21sin c n n θ==2．什么是电磁波在媒质分界面的全反射现象和全折射现象？什么是临界角和布儒斯特角？一个任意极化波由空气斜入射到一介质界面，以什么角度入射才能使反射波为线极化波？说明原因。
答：（1）当电磁波由光密介质入射到光疏介质时，由于，根据斯耐尔定律有12n n >。
当入射角增加到某一个角度时，折射角就可能等于。
因此，在i τθθ>i θπ2C θ＜τθπ2时，就没有向介质2内传播的电磁波存在，即发生全反射现象。
谢处方《电磁场与电磁波》(第4版)课后习题-第5章 均匀平面波在无界空间中的传播【圣才出品】
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等，合成波极化面以前进方向为轴不断旋转的现象。
5.18 直线极化波能否在磁化等离子体中传播？ 答：能。
（二）习题 5.1 在自由空间中，已知电场 H（z，t）。 解：由题意，将电场矢量做变换为余弦形式
，试求磁场强度
由上式可知，这是一个沿＋z 方向传播的均匀平面波的电场，其初始相位为 - 90o 与之
相伴的磁场为
5.2 理想介质（参数为 播，已知其电场瞬时值表达式为
。 ）中有一均匀平面波沿 x 方向传
试求： （1）该理想介质的相对介电常数；
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（5）平均磁场能量密度大于平均电场能量密度。
5.10 趋肤深度是如何定义的？它与衰减常数有何关系？
答：趋肤深度定义为电磁波的幅值衰减为表面值的 1 （或 0.368）时，电磁波所传播 e
的距离，在工程上常用趋肤深度来表征电磁波的趋肤程度。趋肤深度与衰减常数成反比。
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（2）与 E（x，t）相伴的磁场 H（x，t）；
（3）该平面波的平均功率密度。
解：（1）由电场瞬时表达式可知：
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第 5 章 均匀平面波在无界空间中的传播
（一）思考题 5.1 什么是均匀平面波？平面波与均匀平面波有何区别？ 答：在等相面上是平面的波是平面波，在等相面上振幅也相等的平面波是均匀平面波， 均匀平面波是平面波的一种特殊情况。
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电磁场与电磁波(第4版)第6章部分习题参考解答
G
G E(z)
G
=
eGx100e− j(β z+90D )
+
G ey
200e− jβ z
由 ∇ × E = − jωμ0H 得
G H
(z)
=
−
1 jωμ0
∇×
G E(z)
=
−
1 jωμ0
⎡ ⎢
G ex
⎢∂
⎢ ⎢
∂x
G ey ∂ ∂y
G ez ∂ ∂zຫໍສະໝຸດ ⎤ ⎥ ⎥ ⎥ ⎥=
−
1 jωμ0
G (−ex
∂Ey ∂z
G (1) 电场 E = 0 的位置；(2) 聚苯乙烯中 Emax 和 Hmax 的比值。
解：(1)
令
z
'
=
z
−
0.82
，设电场振动方向为
G ex
，则在聚苯乙烯中的电场为
G E1 ( z
')
=
G Ei
(z
')
+
G Er
(z
')
=
G −ex
j2Eim
sin
β
z
'
G 故 E1(z ') = 0 的位置为 β z ' = −nπ, (n = 0,1, 2,")
G ex
G × Ei (x)
G = ez
1
− j2 πx
e3
12π
A/m
G
G
(2) 反射波电场 Er 和磁场 Hr 的复矢量分别为
G Er (x) =
G
j2 πx
−ey10e 3
G V/m ， Hr (x)
电磁场与电磁波(第4版)第5章 均匀平面波在无界空间中的传播
电磁场与电磁波第5章 均匀平面波在无界空间中的传播1C.Y.W@SDUWH2010电磁场与电磁波第5章 均匀平面波在无界空间中的传播2均匀平面波的概念 波阵面：空间相位相同的点构成的曲面，即等相位面 平面波：等相位面为无限大平面的电磁波 均匀平面波：电磁波的场矢量只沿着它的传播方向变化，等相 位面上电场和磁场的方向、振幅都保持不变的平面波。
均匀平面波是电磁波的一种理想 情况，其特性及分析方法简单，但又 表征了电磁波的重要特性。
实际应用中的各种复杂形式的电 磁波可看成是由许多均匀平面波叠加 的结果。
另外，在距离波源足够远的 地方，呈球面的波阵面上的一小部分 也可以近似看作均匀平面波。
C.Y.W@SDUWH 2010波阵面xE波传播方向o yzH均匀平面波电磁场与电磁波第5章 均匀平面波在无界空间中的传播3本章内容5.1 理想介质中的均匀平面波 5.2 电磁波的极化 5.3 均匀平面波在导电媒质中的传播 5.4 色散与群速 5.5 均匀平面波在各向异性媒质中的传播C.Y.W@SDUWH2010电磁场与电磁波第5章 均匀平面波在无界空间中的传播45.1 理想介质中的均匀平面波5.1.1 理想介质中的均匀平面波函数 5.1.2 理想介质中的均匀平面波的传播特点 5.1.3 沿任意方向传播的均匀平面波C.Y.W@SDUWH2010电磁场与电磁波第5章 均匀平面波在无界空间中的传播55.1.1 理想介质中的均匀平面波函数 设在无限大的无源空间中，充满线性、各向同性的均匀理想 介质。
均匀平面波沿 z 方向传播，则电场强度和磁场强度都不是 x 和 y 的函数，即∂E ∂E ∂H ∂H = =0, = =0 ∂x ∂y ∂x ∂yd2E d2H + k 2E = 0 , + k 2H = 0 dz 2 dz 2∂Ez =0 ∂zHz = 0∂Ex ∂E y ∂Ez + + =0 由于 ∇ ⋅ E = ∂x ∂y ∂zEz = 0∂ 2 Ez + k 2 Ez = 0 ∂z 2同理 ∇ ⋅ H =∂H x ∂H z + + =0 ∂x ∂y ∂z∂H y结论：均匀平面波的电场强度和磁场强度都垂直于波的传播 方向 —— 横电磁波（TEM波）C.Y.W@SDUWH 2010电磁场与电磁波第5章 均匀平面波在无界空间中的传播6在直角坐标系中：∇ 2 F = ex∇ 2 Fx + ey ∇ 2 Fy + ez ∇ 2 Fz 即 (∇2 F )i = ∇ 2 Fi(i = x, y, z )2 2教材第28页 式(1.7.5)2 2 如：(∇ F )φ ≠ ∇ Fφ注意：对于非直角分量， (∇2 F )i ≠ ∇2 Fi 由电场强度满足波动方程 ∇ E + k E = 0ex ∇ 2 Ex + ey ∇ 2 E y + ez ∇ 2 Ez + k 2 (ex Ex + ey E y + ez Ez ) = 0 即⎧∇ 2 Ex + k 2 Ex = 0 ⎪ 2 2 ⎨∇ E y + k E y = 0 ⎪ 2 ∇ Ez + k 2 Ez = 0 ⎩⎧ ∂ 2 Ex ∂ 2 Ex ∂ 2 Ex + + 2 + k 2 Ex = 0 ⎪ 2 2 ∂y ∂z ⎪ ∂x ⎪ ∂2 Ey ∂2 Ey ∂2 Ey ⎪ + + + k 2 Ey = 0 ⎨ 2 2 2 ∂y ∂z ⎪ ∂x ⎪ ∂2 E ∂2 E ∂2 E z + 2 z + k 2 Ez = 0 ⎪ 2z + ∂x ∂y 2 ∂z ⎪ ⎩2010C.Y.W@SDUWH电磁场与电磁波第5章 均匀平面波在无界空间中的传播7对于沿 z 方向传播的均匀平面波，电场强度 E 和磁场强度 H 的分量 Ex 、Ey 和 H x 、H y 满足标量亥姆霍兹方程，即d 2 Ex + k 2 Ex = 0 dz 2 d2Ey + k 2Ey = 0 dz 2 2 d Hx + k 2H x = 0 dz 2 d2H y + k 2H y = 0 dz 2以上四个方程都是二阶常微分方程，它们具有相同的形式，因 而它们的解的形式也相同。
电磁场与电磁波-第六章-均匀平面波的反射和透射
(
z)
z 0
Er (z) (ex jey )Eme
jz
0
所以反射波是沿－z方向传播的左旋圆极化波
电磁场与电磁波
第6章 均匀平面波的反射与透射
16
（2）在z<0区域的总电场强度
E1(z,
Re
Re
t()ex RejeyE)ie(zj)zE(r(ezx)
(ex
je
y
)
j2 sin
1= 2= 0
则
1 j1 j 11
2 j2 j 22
1c 1
1 1
, 2c
2
2 2
2 1 , 22
2 1
2 1
讨论
x
介质1：
1, 1
Ei
ki
Hi
kr
Er Hr
介质2：
2, 2
Et
kt
Ht
y
z
z=0
当η2>η1时，Γ> 0，反射波电场与入射波电场同相
当η2<η1时，Γ< 0，反射波电场与入射波电场反相
ex
Eim
(e
j1z
e
) j1z
H1(z) Hi (z) Hr (z) ey
媒质2中的透射波：
E2
(z)
Et
(z)
ex
Eime
j2 z
Eim
1
(e j1z
e j1z )
H2(z)
Ht
(z)
ey
Eim 2
e
j2 z
电磁场与电磁波
第6章 均匀平面波的反射与透射
20
合成波的特点
E1(z) ex Eim (e j1z e ) j1z ex Eim (1 )e j1z (e j1z e j1z ) ex Eim (1 )e j1z j2 sin 1z
《电磁场与电磁波》答案(1)
《电磁场与电磁波》答案(1)一、判断题（每题2分，共20分）说明：请在题右侧的括号中作出标记，正确打√，错误打×1. 均匀平面波是一种在空间各点处电场强度相等的电磁波。
2. 电磁波的电场强度矢量必与波的传播方向垂直。
3. 在有限空间V 中，矢量场的性质由其散度、旋度和V 边界上所满足的条件唯一的确定。
4. 静电场是有源无旋场，恒定磁场是有旋无源场。
5. 对于静电场问题，仅满足给定的泊松方程和边界条件，而形式上不同的两个解是不等价的。
6. 电介质在静电场中发生极化后，在介质的表面必定会出现束缚电荷。
7. 用镜像法求解静电场问题的本质，是用场域外的镜像电荷等效的取代原物理边界上的感应电荷或束缚电荷对域内电场的贡献，从而将有界空间问题转化为无界空间问题求解。
8. 在恒定磁场问题中，当矢量位在圆柱面坐标系中可表为()zA A r e =r r时，磁感应强度矢量必可表为()B B r e φ=r r。
9. 位移电流是一种假设，因此它不能象真实电流一样产生磁效应。
10.均匀平面波在理想媒质中的传播时不存在色散效应，在损耗媒质中传播时存在色散效应。
二、选择题（每题2分，共20分） （请将你选择的标号填入题后的括号中）1. 有一圆形气球，电荷均匀分布在其表面上，在此气球被缓缓吹大的过程中，始终处在球外的点其电场强度（ C ）。
[ ×]1 [ ×]2 [ √]3 [ √]4 [ ×]5[ √]6 [ √]7 [ √]8[ ×]9 [ √]10A ．变大B ．变小C ．不变2. 用镜像法求解电场边值问题时，判断镜像电荷的选取是否正确的根据是（ D ）。
A ．镜像电荷是否对称 B ．场域内的电荷分布是否未改变 C ．边界条件是否保持不变 D ．同时选择B 和C3. 一个导体回路的自感（ D ）。
A ．与回路的电流以及回路的形状、大小、匝数和介质的磁导率有关B ．仅由回路的形状和大小决定C ．仅由回路的匝数和介质的磁导率决定D ．由回路的形状、大小、匝数和介质的磁导率决定 4. 判断下列矢量哪一个可能是恒定磁场（ C ）。
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1 j2t 1 * Re Em H m e Re Em H m 2 2
代入可得
Sav 2
1 j2t 1 * Re Em H m e Re Em H m dt 0 2 2 1 * = Re Em H m 2
约定不写出时间因子 e j t ，去掉场量的下标和点。 即得麦克斯韦第一方程的复数形式 H =J +j D
同理可得
E = j B
B=0
D=
三、亥姆霍兹方程（波动方程的复数形式）
2 E E 的波动方程 2 E 2 =0 t 2 jt 2 jt 2 其中 E = Re Em e = Re Em e jt j t 2 2 E 2 Re E e Re E me 2 m 2 t t 代入可得 2 E +k 2 E =0 其中 k 2 2 2 2 H +k H =0 同理可得
2 /
◇ 简便记为
1 * Sav = Re E H 2
◇ 意义：在一个电磁场周期内，空间某一点电磁能流密度的大小值和方向。 通过对平均坡印廷矢量在某个有向曲面上做积分，可以得到通过空间某曲面 的电磁能量，也可以计算天线的对空间的辐射能量等等。
6.1 理想介质中的均匀平面波
* * * 1 j2t j2t 1 * E m H m e E m H m e E m H m E m H m 4 4
◇ 注意：
1.用复数形式研究时谐场称为频域问题，以方便计算。 2.复数公式与瞬时值公式有明显的区别，复数表示不再加点。
三、坡印廷矢量的复数形式 ◇ 平均坡印廷矢量：一个周期内坡印廷矢量的平均值。
1 T Saቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ Sdt T 0 2
其中
2 /
0
E H dt
jt jt S E H Re Em e Re H m e
二、麦克斯韦方程组的复数形式 场量对时间的一阶、二阶导数 jt E jt jt Re Em e Re Em e Re j Em e t t t 2 jt 2 E 2 jt Re 2 Em e Re Em e 2 t t 因此，麦氏第一方程变化为 D jt jt jt Re H m e Re J m e Re j Dm e H =J t 将对空间坐标的微分运算和取实部运算顺序交换
写为复数的实部形式：
jt x jt Ex Re Exme Re E xm e
jt y E y Re E yme Re E ym e jt
Ez Re Ezme
jt jt jt jt jt Re H m e Re J m e j Dm e H m e J m j Dm e
同理，有
jt jt H ex H x e y H y ez H z Re ex H xm e y H ym ez H zm e Re H m e jt jt B ex Bx e y By ez Bz Re ex Bxm e y Bym ez Bzm e Re Bm e jt jt D ex Dx e y Dy ez Dz Re ex Dxm e y Dym ez Dzm e Re Dm e jt jt J ex J x e y J y ez J z Re ex J xm e y J ym ez J zm e Re J m e
◇ 电磁波的模式：
TEM（横电磁）波：电场和磁场仅在垂直于传播方向的平面上。 TE（横电）波/M波：传播方向上有磁场分量而无电场分量。 TM（横磁）波/E波：传播方向上有电场分量而无磁场分量。
E
H
TEM波
E
E
S
H
TE波
S
H
TM波
S
二、均匀平面波的解 在正弦稳态下，均匀、各向同性的理想介质中的无源区域内， 亥姆霍兹方程 2 E k 2 E 0
E y x, y , z, t E ym x, y , z cos t y
Ex x, y, z, t Exm x, y, z cos t x
Ez x, y, z, t Ezm x, y, z cos t z
2 Ex 2 Ex 2 Ex 2 2 2 2 k Ex 0 y z x 2 2 2 Ey Ey Ey 2 k 2 Ey 0 即 2 2 y z x 2 E 2 E 2 E 2 z 2z 2 z k 2 E z 0 y z x
0
z
k
真空中 0
1 7 F / m 4 10 H /m 0 9 3610
第六章 均匀平面电磁波
5.6 6.1 6.2 6.4 6.3 时变电磁场的复数表示 理想介质中的均匀平面波 导电媒质中的均匀平面波 均匀平面波的垂直入射 电磁波的极化
内容概要
◇ 掌握正弦电磁场的复数表示法以及亥姆霍兹方程。 ◇ 牢固掌握均匀平面波的概念、表示方法和意义；熟知
波的极化及其种类。 ◇ 深刻理解均匀平面波在无界理想介质中的传播特性，
沿+z方向传播的波 （正向行波）
沿-z方向传播的波 （反向行波）
3.时空特性 将第一项写为瞬时值形式
jkz j t E x z, t Re E e e E cos t kz m m
在研究均匀平面波的时空变量有两种方式： a.时间观察方式是在固定的空间位置观察变量随时间的变化； b.空间观察方式是在不同时刻观察变量随空间的变化。
于角频率 和波数 k 。
◇ 相速 沿+z方向匀速前进的正弦波 可看作固定于波形上的某 一点，在数学上该点对应于
Ex
t 0
t
4
t
2
t kz 常数
相速：波的传播速度。 由下式决定
dz 1 vp dt k
不同时刻 E x 的波形
一、均匀平面波 ◇ 电磁波：变化的电磁场脱离场源后在空间的传播。 ◇ 平面波：等相位面为平面的电磁波。 按等相位面形状分为平面波、柱面波、球面波。
x
z y
◇ 均匀平面波：场矢量E 和H 只沿着传播方向变化，在与波传播方向垂直的平 面内，E、H 的方向、振幅和相位保持不变的波。
◇ 意义：
1.均匀平面波是一种理想情况； 2.各种复杂形式的电磁波可以看成是由许多均匀平面波叠加而成的； 3.远离波源的球面波一小部分平面内的波可以看作均匀平面波来分析。
jt z
Re E zm e jt
j x E E e xm xm j 式中 E ym E ym e y 称为电场强度的复数振幅 Ezm Ezm e j z jt jt 故 E ex Ex e y Ey ez Ez Re ex Exm e y Eym ez Ezm e Re Em e 式中 Em e E e E e x xm y ym z Ezm 称为电场强度的复矢量
* * 1 jt jt 1 jt jt Em e Em e H m e H m e 2 2
* 1 j2t * * -j2t 1 * Em H m e Em H m e Em H m Em H m 4 4
讨论均匀平面波的一个特解：设电场平行于x轴，且只是z的函数，即
E ex Ex z
代入可得
2 Ex 2 k Ex 0 z 2
jkz jkz 上式的通解为 Ex =Em e Em e
◇ 讨论：
1.Em 由边界条件决定。 , Em
2.
jkz jkz Ex =Em e Em e
这时电场可表示为 Ex cos kz Em cos kz z, t Em
波长为
2 k
m
Ex
波数：每 2 空间距离内波形变化的周期数。
k 2
rad/m
O
2
3
kz
◇ 由均匀平面波的表达式 Ex cos t kz 可知，其时空特性分别依赖 z, t Em
三、 平面波的参量
◇ 采用时间观察方式，将注意力集中到空间的一个固定点上，如 z 0 。
这时电场可表示为 Ex cost z, t Em
Ex
周期为 频率为
T f
2
s Hz
O
1 T 2
2
3
t
称为角频率
◇ 采用空间观察方式，可令 t 0 。