大学物理教程11.2 光电效应 康普顿散射
光电效应与康普顿散射
光电效应与康普顿散射
光电效应（Photoelectric Effect）和康普顿散射（Compton Scattering）都是与光子相互作用的现象，具有重要的物理意义。
光电效应是指当光子与物质相互作用时，光子能量被传递给物质的
电子，使其从原子或分子中被轰出。
此时，光子被完全吸收，被轰出
的电子被称为光电子。
光电效应的关键观察结果是，只有当光子的能
量高于一定阈值（即所谓的逸出功）时，光电子才能被产生。
此外，
光电子的动能与光子的能量有关，而与光子的强度无关。
这一现象的
解释成为爱因斯坦的光量子说，奠定了光的粒子性（光子）的基础。
康普顿散射是指当X射线或光子与物质中的电子相互作用时，光子
与电子发生散射，并改变其能量和方向的过程。
在康普顿散射中，光
子与电子之间发生弹性碰撞，部分动能和动量被传递给电子，在散射
过程中，光子的波长发生增加，能量减小。
康普顿散射的关键观察结
果是，散射光子的能量和角度的变化与入射光子的能量有关，而与物
质的性质无关。
这一现象的解释成为康普顿效应的基础，同时也为量
子力学的发展提供了重要的实验证据。
总结起来，光电效应和康普顿散射都是光子与物质相互作用的现象，但是光电效应主要涉及光子与物质中的电子之间的相互作用，而康普
顿散射涉及光子与自由或束缚电子之间的相互作用。
两个现象都为我
们理解光的粒子性和量子力学的基本原理提供了重要的实验依据。
光电效应与康普顿散射的区别
2.康普顿效应的实验事实与公式推导
• 2.1实验事实 • 当频率的光场入射时，其振动的电场分量将迫使电子在电场
振荡方向发生振荡，电子的受迫振荡将辐射出频率的辐射， 其中。经典理论预言，散射电磁波的频率与电子入射频率的 作用时间，以及辐射强度有关。 然而康普顿的实验结果表明，散射电磁波的频率与入射X射 线的强度及曝光时间完全相关，仅与散射角度无关。经典图 像失效！ • 用量子物理来解释：光子的粒子特性使康普顿效应的解释变 得非常直接。X射线光子的部分能量通过碰撞给予了电子， 因此，散射的光子频率降低。
间没有外加电场，有光电子具有足够的动能从阴极飞到阳极，从而形
成光电流；只有当加一个反向电压，并且足够大以至于等于-时，就
是那些具有最大初动能的光电子，也必须将其初动能全部用于克服外
电场力做功，从而在外电场的作用下刚刚到达阳极，就返回阴极，使
其在回路中不形成光电流。
2020/11/29
历史意义
康
普 顿
光电效应康普顿效应两者区别现代应用1爱因斯坦对光电效应的理论解释2光电效应的实验验证11经典理论的困难12爱因斯坦光量子假说21光电效应的实验原理22光电效应的实验规律应效电光2018101411经典理论的困难?经典物理学认为光强越大饱和电流应该越大光电子的初动能也越大
光电效应与康普顿散射的区别
康普顿效应：康普顿效应是美国物理学家康普顿在 研究x射线通过实物物质发生散射的实验时，发现了 一个新的现象，即散射光中除了有原波长λ0的x光外， 还产生了波长λ>λ0的x光，其波长的增量随散射角的 不同而变化。这种现象称为康普顿效应。
康普顿效应：目前没 有大规模的工业应用， 主要运用于电子显微镜、 CT等实验设备，还有无 损探伤，在不便布设传 感器时测量物体厚度等； 亦可被应用于放射疗法， 探测物质中的电子波函 数等。
光电效应和康普顿散射
光电效应和康普顿散射光电效应和康普顿散射是两种重要的物理现象，它们在量子力学和相对论物理领域都扮演着重要角色。
本文将分别对光电效应和康普顿散射进行深入探讨，以帮助读者更好地理解这两个现象的本质和影响。
光电效应是指当光束照射到金属表面时，金属材料中的自由电子受到激发而逸出金属表面的现象。
这一现象是由爱因斯坦在1905年在其光量子假说中首次提出的。
根据光电效应的基本原理，光子的能量必须大于金属材料的功函数（即光子的能量必须大于金属中束缚电子所需的最小能量），才能引起电子的逸出。
光电效应的光子能量与逸出电子的动能之间存在正比关系，这一关系被称为光电效应方程，即E=hf-Φ，其中E为电子的动能，h为普朗克常数，f为光子的频率，Φ为金属中的功函数。
康普顿散射是指当X射线束照射到物质表面时，X射线光子与物质中的电子发生散射并改变光子的能量和动量的过程。
这一现象是由美国物理学家康普顿在1923年首次观察到的。
康普顿散射的基本原理是根据光子的波粒二象性，当X射线光子与物质中的电子碰撞后，光子会失去能量并改变方向，而散射后的光子的能量与散射角度之间存在一定关系，这一关系被称为康普顿散射公式。
康普顿散射公式为Δλ=h/mc(1-cosθ)，其中Δλ为光子波长的变化量，h为普朗克常数，m为电子的质量，c为光速，θ为散射角。
综上所述，光电效应和康普顿散射是两种重要的物理现象，它们在解释光子-物质相互作用过程中起着至关重要的作用。
通过深入了解光电效应和康普顿散射的基本原理和公式，我们可以更好地理解光子在与物质相互作用时的行为规律，为应用于医学影像学、材料科学等领域提供理论基础和实际指导。
愿本文对读者有所帮助，引起更多关于光电效应和康普顿散射的思考与探讨。
光电效应和康普顿散射研究
光电效应和康普顿散射研究光电效应和康普顿散射是两个重要的物理现象，对于人们理解光的本质和粒子的性质有着重要的意义。
本文将从实验现象的描述、理论解释以及应用领域的探索三个方面介绍这两个研究的内容。
光电效应是物质对光的相互作用过程中的一个现象。
当光照射到物质表面时，如果光的能量足够大，就可以将物质表面的电子激发出来，并形成电子流。
这个现象最早是由德国物理学家赫兹在19世纪末通过实验观察到的。
他发现，在实验中使用的紫外线光照射到金属表面时，金属表面会发射出电子。
通过实验观察，赫兹得出了一些规律，比如光电流与光强度成正比，与光频率有关等等。
为了解释光电效应，爱因斯坦于1905年提出了著名的光量子假设。
他认为光是由一束束粒子组成，这些粒子在光照射物质表面时会与物质的电子相互作用，将能量传递给电子，并将其激发出来。
这种粒子被称为光子，它的能量与光的频率成正比。
爱因斯坦的假设为理解光电效应解开了难题，也为之后的量子力学奠定了基础。
光电效应在实际生活中有着重要的应用。
例如，在光电池中，光的能量被转化为电能，这样无需外部电源就可以供应电力。
此外，光电效应也在成像技术中得到了广泛应用。
例如，在数码相机和手机摄像头中，光电效应使光信号转换为电信号，实现了图像的捕捉和传输。
康普顿散射是另一个重要的物理现象，它揭示了光在与物质相互作用时的一种新的性质。
康普顿散射是由美国物理学家康普顿在20世纪20年代发现的。
他利用X射线和金属晶体进行实验，发现射线在与电子相互作用后会发生散射，同时也会改变射线的频率。
这个现象无法用传统的波动理论来解释，需要引入粒子性质的新的理论。
康普顿散射的解释需要借助狭义相对论的概念，即光子具有能量和动量。
康普顿推导出了光子与电子碰撞后的散射角度和频率变化的关系，这个推导成为了狭义相对论中的重要实例。
康普顿的实验和理论奠定了物质与辐射相互作用的基础，为粒子物理学和核物理学的发展做出了重要贡献。
康普顿散射的研究不仅在基础物理学中起到了重要作用，还在实际应用中有一定的价值。
光电效应和康普顿效应
例：求波长为20 nm 紫外线光子的能量、动量及质量。
解：
能量
动量
质量
二、康普顿效应
1.光的散射
光束通过光学性质不均匀的介质时，从侧面可以看到光的现象称为光的散射。
光在各个方向上散射光强的分布与光的波长有关，光的偏振状态也不同。
2.康普顿效应
在 X 射线通过物质散射时，散射线中除有与入射线波长相同的射线外，还有比入射线波长更大的射线，其波长的改变量与散射角有关，而与入射线波长0和散射物质都无关。
可对微弱光线进行放大，可使光电流放大105~108 倍，灵敏度高，用在工程、天文、科研、军事等方面。
2.光电倍增管
由相对论光子的质能关系
光子的质量
5.光子的质量、能量和动量
由相对论质速关系
有
所以，光子的静止质量为零。
光子的能量就是动能。
由狭义相对论能量和动量的关系式
光子的能量和动量的关系式为：
光子的动量：
三、光的波粒二象性
光具有波动性，又有粒子性，即波粒二象性。
光在传播过程中表现出波动性，如干涉、衍射、偏振现象。
光在与物质发生作用时表现出粒子性，如光电效应，康普顿效应。
光子能量和动量为
上两式左边是描写粒子性的 E、P；右边是描写波动性的 、。 h 将光的粒子性与波动性联系起来。
一、光电效应
由于半导体表面的电子吸收外界的光子， 使其导电性能增强的现象。
外光电效应
内光电效应
阳极
阴极
石英窗
光线经石英窗照在阴极上，便有电子逸出----光电子。
光电子在电场作用下形成光电流。
将换向开关反接，电场反向，则光电子离开阴极后将受反向电场阻碍作用。
2.光电效应的实验规律
光电效应和康普顿散射效应的关系
光电效应和康普顿散射效应的关系光电效应和康普顿散射效应是现代物理学中两个十分重要的概念，它们在物理学和工程学中都有着广泛的应用。
本文将探讨光电效应和康普顿散射效应之间的关系。
一、光电效应光电效应是指当一个物质中的电子通过吸收光子的能量而跃迁到更高的能级时，它能够从物质中释放出来。
光电效应的物理基础是光电子现象，即光子在相互作用中能够产生、消失或转换为相反方向的光子。
光电效应不仅具有理论位于，而且在实际应用中也有广泛的应用。
例如，光电效应被广泛用于光能转换，如太阳能电池板和光电二极管等。
二、康普顿散射康普顿散射是指当一束X射线与介质中的自由电子碰撞时，X射线的能量留在自由电子中，造成X射线散射，其散射角度与原始射线角度有关。
康普顿散射的基本物理原理是能量守恒和动量守恒。
康普顿散射同样具有非常广泛的应用，如用于测量材料的密度和厚度，以及用于医学影像诊断等。
三、光电效应与康普顿散射的关系光电效应和康普顿散射都是X射线和伽马射线与物质相互作用的两个主要过程。
虽然光电效应和康普顿散射本质上是截然不同的两个物理过程，但它们之间是密不可分的。
当一个光子与原子中的电子相互作用时，如果光子的能量足够高，那么这个光子将充满光电效应的概率，即该光子将吸收并将其所有能量转移到该电子。
而如果光子的能量比电子束缚能量低得多，光子就很可能被散射或透射而不会被吸收。
康普顿散射则是在高能量辐射与物质相互作用时产生的。
这项过程中的散射粒子是电子，并且散射中的光子产生的是康普顿效应，这种效应是利用从X射线中散射相对较小的能量，在医疗和科学中产生重要的应用。
总之，光电效应和康普顿散射都是现代物理学中非常重要的概念，在各种领域都有着广泛的应用。
光电效应和康普顿散射之间的关系可以帮助我们更好地理解这两种现象的本质和特征，也可以为我们在实践中更好地利用它们的特性提供指导。
光电效应和康普顿效应的区别和联系
光电效应和康普顿效应的区别和联系
曲成宽
( 北京印刷学院基础课部 )
光电效应和康普顿效应都是光子和电子相撞产生的现象, 作为光的粒子性的证明, 爱因斯坦和 康普顿分别作出了很好的解释。但是, 一个光子和一个电子相撞究竟产生哪种效应 , 是否两种效应 兼而有之, 却常常使初学者感到迷惑不解。本文运用经典的能量守恒理论和相对论理论分析与这 两种效应相联系的有关因素, 明确指出了两种效应产生的条件以及它们之间的区别和联系, 希望有 助于深刻理解这两种效应的机制和本质。为叙述简便 , 下面将分别用 G 效应和 K 效应表示光电效 应和康普顿效应。
m0v hc + m0c
2 4
( 11 ) 。
所得两个速率并不相等, 说明真空中的自由电子吸收光子的过程并非同时遵守两个守恒定律 , 因此 该过程是不会发生的。 同样, 也可以证明真空中运动的自由电子不能吸收光子。 只有处于束缚态的 电子 ! ! ! 束缚在原子中需电离而损失一定能量, 束缚在金属中需克服逸出功而损失一定能量 , 才 能满足能量守恒定律 h + m 0 c2 - W = m 0 c2 ( 12 ) 即具有一定束缚能(- W ) 的电子才能吸收光子而产生 G 效应。 当 v < < c 时, 式 ( 12 ) 则可过渡为 1 mv 2 + W 。 前面提到 , G 效应容易产生在钠、 钾、 铷和锶、 钡等拥有大量自 2 由电子的碱金属和碱土金属中。 以上各种金属的 W 不同 , 对电子束缚的程度也不同。 因此 , G 效应 爱因斯坦方程形式 h = 和作为靶的物质元素紧密相关。 紫外线有一定的穿透能力 , 金属深处的电子, 在离开金属表面以前 和晶格碰撞要失去一部分能量。 此外, 金属的温度、 金属内的杂质、 光子的偏振态和入射角都对 G 效 应产生影响。 爱因斯坦方程中的电子动能是等于 eV 的最大动能 , 它摒弃了上述因素的影响 , 只考 虑金属表面静止的仅受逸出电势束缚的自由电子。 爱因斯坦在解释 G 效应时 , 仅考虑到能量守恒 , 而没有考虑动量守恒。 按能量守恒方程 h = 1 2 能量守恒仅考虑光子、 电子和金属体, 而动量守恒就不能 2 m v + A 是无法得出动量守恒结果的。 h = m v 这一和能量守恒方程相悖的动量守恒方程。 前面以相 c & h 0 h 对论理论分析得到的和能量守恒方程相容的动量守恒方程 [ 式( 6) ] P e = n^ n 中 , 与 W 相关 ^ c c 0 h 0 的等效 动量 ^n 0 , 则通过电子传递给束缚它的金属晶格。 所以, 碰撞应以动量守恒的观点去加以 c 考虑, 看作是在光子与包括电子在内的金属之间进行。 这再次说明电子是被束缚的 , 并且可以定量 仅把光子和电子作为系统 , 去得到 地了解束缚程度。 K 效应是以动量和能量均守恒作为假设前提的。 康普顿认为光子和一静止的电子相撞 , 由于动 88
大学物理教程11.2 光电效应 康普顿散射
2 实验规律 2) 波长差Δ = - 0 随散 射角的增大而增大。
第11章 量子光学基础
11.2 光电效应 康普顿散射
2 实验规律 3) 新波长的谱线强度 随散射角 的增加而增 加，但原波长的谱线 强度降低。
第11章 量子光学基础
11.2 光电效应 康普顿散射
2
实验规律 4) 对不同的散射物质， 只要在同一个散射角 下，波长的改变量0 都相同，与散射物 质无关！
第11章 量子光学基础
11.2 光电效应 康普顿散射
2)
定量计算 X 射线光子与“静止”的“自由电子”弹性 碰撞
0
h
h h n0 n mv
h c
h
0
n
n0
c
0
m 0c
2
h mc
2
mv
m
m0 1 v /c
2 2
0
h m 0c
h 1 2 mv A
2
光电效应方程
第11章 量子光学基础
11.2 光电效应 康普顿散射
利用爱因斯坦光电方程可以解释： • 电子离开金属表面的动能至少为零，故当 < A/h 时，不发生光电效应。可发生光电效应的最小频率 即红限频率
0
A h
不同金属的A不同，则红限频率不同。
h
第11章 量子光学基础
11.2 光电效应 康普顿散射
1 康普顿散射的实验装置
探测器 0 入射光 X 射线 散射光
第11章 量子光学基础
11.2 光电效应 康普顿散射
2
实验规律
1) 散射光除原波长0外，还出
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
1 康普顿散射的实验装置
探测器 0 入射光 X 射线 散射光
第11章 量子光学基础
11.2 光电效应 康普顿散射
2
实验规律
1) 散射光除原波长0外，还出
现了波长大于 0 的新的散射波 长 。
第11章 量子光学基础
11.2 光电效应 康普顿散射
2 实验规律 2) 波长差Δ = - 0 随散 射角的增大而增大。
第11章 量子光学基础
11.2 光电效应 康普顿散射
2 实验规律 3) 新波长的谱线强度 随散射角 的增加而增 加，但原波长的谱线 强度降低。
第11章 量子光学基础
11.2 光电效应 康普顿散射
2
实验规律 4) 对不同的散射物质， 只要在同一个散射角 下，波长的改变量0 都相同，与散射物 质无关！
11.2 光电效应 康普顿散射
• 遏止电压
当电压为零时光电流并不为零，甚至反向电压不太 大时仍有光电流存在，当反向电压大到一定数值Ua 时光电流完全变为零。称Ua为遏止电压。
第11章 量子光学基础
11.2 光电效应 康普顿散射
遏止电压随入射光频率的增加而增加，两者成线 性关系，与入射光强无关，即 Ua = K - U0 • 光电效应瞬时发生的 当入射光无论如何弱，光 电子在光照射的瞬间可产 生，驰豫时间不超过10-9 s
来讲，
0
~ 10
5~ 6
不可能观测到康普顿效应
第11章 量子光学基础
11.2 光电效应 康普顿散射
• 康普顿效应中的自由电子不能像光电效应那样吸收 光子而是散射光子。若静止的自由电子吸收光子
h m 0c
2
0
mc
2
h c
0
ˆ ˆ n0 m vn0
2 2
1
v c
1
v c
第11章 量子光学基础
11.2 光电效应 康普顿散射
二 爱因斯坦的光量子假设 光电效应的成因：金属表面对电子具有束缚作用， 电子脱离金属表面所需要的能量，所需的最少能量 称为逸出功 (work function)，用 A表示。 电子逸出功、光电子的动能、和光子的能量满足关 系：
Ephoton 1 2 mv A
第11章 量子光学基础
11.2 光电效应 康普顿散射
经典电磁理论的困难：
如果入射X光是某种波长的电磁波，散射光的波长是 不会改变的—不能解释散射中的新波长成份
第11章 量子光学基础
11.2 光电效应 康普顿散射
3
康普顿效应的理论解释 1) 定性解释
康普顿认为：X光的散射 应是光子与原子内层和外 层电子的碰撞的结果。 • X射线光子与原子“内层电子”的弹性碰撞 内层电子与核结合较为紧密（keV)，他认为碰撞实际上 可以看作是发生在光子与质量很大的整个原子间的碰 撞——光子基本上不失去能量——保持原性质不变（波 长不变）。
(3)铯的遏止电压为
U Ek e 0 .2 e v
红限频率为
0
A h 4 .6 1 0
14
Hz
第11章 量子光学基础
11.2 光电效应 康普顿散射
三
康普顿效应
除光电效应外，光波的量子性还表现在光散射的康普顿效 应。该效应是光显示出其粒子性的又一著名实验。 1922-1923年，康普顿研究了X射 线在石墨上的散射，在散射的X 射线中不但存在与入射线波长相 同的射线，同时还存在波长大于 入射线波长的射线成份 ——康普顿效应。 1927诺贝尔物理学奖得主 康普顿 (A.H. Compton)
0 2 c s in
2
2
第11章 量子光学基础
11.2 光电效应 康普顿散射
波长为
0 0 2 c s in
由动能守恒
p
h c
2
2
h c n
h 0 c
n0
h
px
h c
0
cos
0
h
co s
py
(2) 光电倍增管 光信号→电信号 用于弱光电信号的放大——可将光电流放大数 百万倍。
第11章 量子光学基础
11.2 光电效应 康普顿散射
3
光的波粒二象性
• 光的干涉和衍射现象是光的波动性的直接证据，光电效应 又说明了光具有粒子行为。这就是说，在某些情况下光突 出显示出波动性，而在另一些情况下则突出显示出粒子性 ，将这种现象称为光的波粒二象性。 • 频率为 别为 ，波长为 的光波对应的光子的能量、动量分
第11章 量子光学基础
1 2
mv A
2
11.2 光电效应 康普顿散射
• 遏止电压与入射光频率成线性关系，与入射光强无关
h 1 2 mv A
2
显然电子初动能与 Ua 之间有关系
1 2 mv eU a
2
a
Ua Cs 2.0 1.0 0.0 4.0 Na Ca
h e U
A
6.0
第11章 量子光学基础
11.2 光电效应 康普顿散射
R. A. Millikan(密立根) 研究元电荷和光电效应，通过油滴实验证明电荷有 最小单位，1923诺贝尔物理学奖得主
第11章 量子光学基础
11.2 光电效应 康普顿散射
*
光电效应的应用 (1) 光电管 光信号→电信号
用于光信号的记录、自动控制等
2 2
m m0 / 1 v / c
v c 不可能！
自由电子不可能吸收光子，只能散射光子。
第11章 量子光学基础
11.2 光电效应 康普顿散射
例 已知入射波长为 0 。
（1）求在 方向观测到的散射光波长
（2）计算相应康普顿散射反冲电子的动量与动能。
解：在 方向观测到的散射光波长的增量为
8.0 10.0 (1014Hz)
可看出Ua- 曲线的斜率相同，但在横轴上的截距 不同。即： 斜率K与金属材料种类无关， 截距U0 与金属材料A有关
第11章 量子光学基础
11.2 光电效应 康普顿散射
* 光电效应的实验验证 Millikan 极力反对爱因斯坦的光子假说，花了十年 测量光电效应，得到了遏止电压和光子频率的严格 线性关系
11.2 光电效应 康普顿散射
一 光电效应 光照射在金属及其化合物的表面上发射电子的现 象称为光电效应。
实验装置-光电管 在阴极金属表面逸出 的电子称为光电子
电路中出现的电流形成光电流
第11章 量子光学基础
11.2 光电效应 康普顿散射
• 红限（截止）频率
只有当入射光频率 大于一定的频率 0 时，才 会产生光电效应， 0 称为截止频率或红限频率！
第11章 量子光学基础
11.2 光电效应 康普顿散射
2
爱因斯坦光量子假设 为了解释光电效应，爱因斯坦假设 (1) 光是由一颗一颗的光子（光量子）组成。每个光 子的能量与其频率成正比，即
E h
(2) 一个光子只能整个地被电子吸收或放出。光量子 具有“整体性”。
(3) 电子在离开金属面时具有的初动能:
第11章 量子光学基础
11.2 光电效应 康普顿散射
• 当入射光的频率给定后( > 0 )，光电流与入射光 强成正比
光电流
光强
第11章 量子光学基础
11.2 光电效应 康普顿散射
• 饱和光电流
在入射光强一定 时光电流会随U的 增大，最后达到 一饱和值im。
饱和电流与入射光 强成正比
第11章 量子光学基础
第11章 量子光学基础
11.2 光电效应 康普顿散射
• X射线光子与原子“外层电子”的弹性碰撞
外层电子与核结合较弱 （几个eV）——与X光子相 比，这些电子近似看成为 “静止”的“自由”电 子—— 光子与电子的弹性 碰撞—光子失去部分能量 ， 频率，波长 ——康普顿效应 康普顿的成功也不是一帆风顺的，在他早期的几篇论文中， 一直认为散射光频率的改变是由于“混进来了某种荧光辐 射”；在计算中起先只考虑能量守恒，后来才认识到还要用 动量守恒。
h c
s in
h
s in
第11章 量子光学基础
11.2 光电效应 康普顿散射
E k m c m 0c
2
2
h
0
h
hc(
1
0
1
) hc
0 0
第11章 量子光学基础
(1 c o s ) 2 c s in
2
2
c
h m 0 c 0 .0 2 4 2 6 2 A
康普顿波长为普适常量，与物质种类无关！理论和实验 结果符合得很好。
第11章 量子光学基础
11.2 光电效应 康普顿散射
说明
• 只有当入射波长 0与c可比拟时，康普顿效应 才显著，因此要用X射线才能观察到康普顿散 射，用可见光观察不到康普顿散射。对可见光
1 2 m vm eU
2 a
e (K U 0 )
0
A eU
h eK
由直线斜率K的测量可以确定（光电效应）普朗克 常数。 27 h 6 .5 6 1 0 e rg .s
第11章 量子光学基础
11.2 光电效应 康普顿散射
Albert Einstein ( 1879―1955 ) 美国物理学家，1921年由于他在光电效应方面的工 作而获诺贝尔物理学奖
E h m p h c
2
hc
3 .4 1 0
36
19
J,