电磁场与电磁波课程知识点总结和公式
电磁场与电磁波第五版公式总结
电磁场与电磁波第五版公式总结电磁场与电磁波是电磁学的重要内容，对于我们理解电磁现象和应用电磁技术都具有重要意义。
在电磁场与电磁波第五版中，有许多重要的公式被总结和归纳，下面将对其中的一些公式进行介绍和解释。
我们来看电磁场的公式。
电磁场是由电荷和电流所产生的物理现象，它包括电场和磁场两个部分。
其中，电场是由电荷所产生的，而磁场是由电流所产生的。
在电场方面，电磁场与电磁波第五版中给出了库仑定律，即电场强度与电荷的比例关系。
库仑定律表明，电场强度与电荷的乘积成正比，与距离的平方成反比。
这个公式可以用来计算电场强度的大小和方向。
在磁场方面，电磁场与电磁波第五版中给出了安培定律，即磁场强度与电流的比例关系。
安培定律表明，磁场强度与电流的乘积成正比，与距离的一次方成反比。
这个公式可以用来计算磁场强度的大小和方向。
除了库仑定律和安培定律，电磁场与电磁波第五版中还介绍了电磁场的另一个重要定律——法拉第电磁感应定律。
法拉第电磁感应定律表明，当磁场中的磁通量发生变化时，会在闭合电路中产生感应电动势。
这个公式可以用来计算感应电动势的大小和方向。
接下来，我们来看电磁波的公式。
电磁波是由电场和磁场相互作用而产生的波动现象，它具有波长、频率和速度等特性。
在电磁场与电磁波第五版中，给出了电磁波的速度公式。
根据电磁波的速度公式，电磁波的速度等于电磁场的电磁常数乘以真空中的光速。
这个公式可以用来计算电磁波在真空中的传播速度。
除了速度公式，电磁场与电磁波第五版还介绍了电磁波的频率和波长的关系公式。
根据这个公式，电磁波的频率等于电磁波的速度除以电磁波的波长。
这个公式可以用来计算电磁波的频率和波长。
电磁场与电磁波第五版中总结了许多重要的公式，这些公式对于我们理解电磁现象和应用电磁技术具有重要意义。
其中包括了电磁场的库仑定律、安培定律和法拉第电磁感应定律，以及电磁波的速度公式和频率与波长的关系公式。
这些公式可以帮助我们计算电磁场和电磁波的各种参数，进而应用于实际问题中。
电磁场与电磁波1-6章公式总结
三种坐标下的位矢表示：333222111d d d d g h g h g h e e e r ++=直角坐标系： z y x z y x d d d d e e e r ++= 圆柱坐标系： z z d d d d e e e r ++=φρρφρ 球坐标系：φθθφθd sin d d d r r r r e e e r ++=标量的梯度：u g h g h g h u ⎪⎪⎭⎫⎝⎛∂∂+∂∂+∂∂=333222111111 grad e e e 矢量的散度：()()()⎥⎦⎤⎢⎣⎡∂∂+∂∂+∂∂=⋅∇3213231213213211F h h g F h h g F h h g h h h F 矢量的旋度：3322113213322113211F h F h F h g g g h h h h h h ∂∂∂∂∂∂=⨯∇e e e F 散度定理：⎰⎰⋅=⋅∇SVV S F F d d斯托克斯定理：⎰⎰⋅=⋅⨯∇CSl F S F d d拉普拉斯运算符：⎥⎦⎤⎢⎣⎡⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂∂∂+⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂∂∂+⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂∂∂=∇33213223121132132121g h h h g g h h h g g h h h g h h h 标量拉普拉斯运算： u 2∇矢量拉普拉斯运算： 3232221212F F F ∇+∇+∇=∇e e e F 电流的连续性方程：⎰⎰-=⋅V SV t d d d d ρS J ， 0=∂∂+⋅∇tρJ恒定电流场：（要电流不随时间变化，即要电荷在空间分布不随时间变化） 0=⋅∇J电场强度：()()⎰--=--==VV''''''q Rq d 414433030r r r r r r r r r R r E ρπεπεπε高斯定理：()0ερ=⋅∇r E电场性质：()0=⨯∇r E磁感应强度：()()()()⎰⎰--⨯=--⨯=VCV''''''I d 4d 43030r r r r r J r r r r l r B πμπμ安培环路定理： ()()r J r B 0μ=⨯∇磁场性质：()0=⋅∇r B媒质的传导特性：v E J ρσ==（v 表示电荷的运动速度）法拉第电磁感应定律：()⎰⎰⎰⋅⨯+⋅∂∂-=⋅=C s C t l B v S Bl E d d d in ξ麦克斯韦方程组与磁场的边界条件：ρ=⋅=⋅⋅∂∂-=⋅⋅∂∂+⋅=⋅⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰SS S CS SCttS D S B S B l E S D S J l H d 0d d d d d dρ=⋅∇=⋅∇∂∂-=⨯∇∂∂+=⨯∇D B BE D J H 0tt()()()()Sn n n S n D D e B B e E E e J H H e ρ=-⋅=-⋅=-⨯=-⨯2121212100静电场和恒定磁场的基本方程和边界条件如上可查（电场与磁场不相互影响，故有略去项） 电位函数： ()()r r E ϕ-∇=()()C V'''r V'+-=⎰d 41r r r ρπεϕ ϕd d )(-=⋅l r E微分方程： ερϕ)()(2r r =∇ 边界方程：21ϕϕ= S nn ρϕεϕε-=∂∂-∂∂2211系统电容：1取适合坐标；2设带等量相反电荷；3求出电场；4求出电位差；5计算荷差比。
电磁场与电磁波课程知识点总结
电磁场与电磁波课程知识点总结1 麦克斯韦方程组的理解和掌握 （1）麦克斯韦方程组⎰⎰⎰⎰⎰⎰=∙=∙∇=∙=∙∇∙∂∂-=∙∂∂-=⨯∇∙∂∂+=∙∂∂+=⨯∇ss l s l s s d B B Q s d D D s d t B l d E t B E s d tD J l d H t D J H 0)(ρ本构关系： E J HB EDσμε===（2）静态场时的麦克斯韦方程组（场与时间t 无关）⎰⎰⎰⎰=∙=∙∇=∙=∙∇=∙=⨯∇=∙=⨯∇ss l l s d B B Qs d D D l d E E Il d H J H 0000ρ2 边界条件（1）一般情况的边界条件nn n sT t t sn s n n sn tt n B B B B a J H H J H H a D D D D a E E E E a 21212121212121210)())(0)==-∙=-=-⨯=-=-∙==-⨯（（ρρ（2）介质界面边界条件（ρs = 0 J s = 0）nn n t t n n n n t t n B B B B a H H H H a D D D D a E E E E a 21212121212121210)(0)0)(0)==-∙==-⨯==-∙==-⨯（（（1）基本方程0022=∙==∇-=∇=∙=∙∇=∙=⨯∇⎰⎰⎰A Apsl ld E Qs d D D l d E E ϕϕϕερϕρ本构关系： E Dε=（2）解题思路● 对称问题（球对称、轴对称、面对称）使用高斯定理或解电位方程（注意边界条件的使用）。
● 假设电荷Q ——> 计算电场强度E ——> 计算电位φ ——> 计算能量ωe =εE 2/2或者电容（C=Q/φ）。
（3）典型问题● 导体球（包括实心球、空心球、多层介质）的电场、电位计算； ● 长直导体柱的电场、电位计算；● 平行导体板（包括双导体板、单导体板）的电场、电位计算； ● 电荷导线环的电场、电位计算； ● 电容和能量的计算。
电磁场与电磁波公式总结
电磁场与电磁波公式总结电磁场与电磁波是物质与能量在空间中相互作用的重要现象，而它们的本质则由一系列理论和数学公式所描述和解释。
本文将综述电磁场与电磁波的一些重要公式，总结它们的基本特征和应用。
首先，我们来介绍电磁场的公式。
电磁场是由电荷或电流产生的一种力场，它可以用麦克斯韦方程组来描述。
麦克斯韦方程组包括以下四个方程：1. 麦克斯韦第一方程：高斯定律∇·E = ρ/ε₀这个方程描述了电场强度E与电荷密度ρ之间的关系，其中ε₀是真空电介质常数。
2. 麦克斯韦第二方程：法拉第电磁感应定律∇×E = -∂B/∂t这个方程表明变化的磁场会产生电场强度的旋转，从而引发感应电流。
3. 麦克斯韦第三方程：高斯磁定律∇·B = 0这个方程说明磁场强度B是无源场，即它没有直接与任何电荷或电流相关。
4. 麦克斯韦第四方程：安培定律∇×B = μ₀J + μ₀ε₀∂E/∂t这个方程描述磁场强度B与电流密度J和电场强度E之间的关系，其中μ₀是真空磁导率。
这些方程共同描述了电场和磁场的产生、相互作用和传播的规律。
通过求解这些方程，我们可以获得电场和磁场的分布情况，从而进一步研究它们对物质和能量的影响。
接下来，我们将讨论电磁波的公式。
电磁波是由电场和磁场相互耦合并传播而成的波动现象，其具体表达式可以由麦克斯韦方程组推导出来。
麦克斯韦方程组的解是电场和磁场的波动方程，可以写成如下形式：E = E₀sin(kx - ωt)B = B₀sin(kx - ωt)其中E₀和B₀分别是电场和磁场的振幅，k是波数，ω是角频率，x是位置，t是时间。
根据这些波动方程我们可以得到电场和磁场的一些重要特征：1. 波长λ 和频率 f 的关系：λ = c/f其中c是光速，它等于电磁波的传播速度。
2. 光速与真空介电常数ε₀和真空磁导率μ₀的关系：c = 1/√(ε₀μ₀)这个公式说明光速与真空电磁特性有密切的关系。
电磁场与电磁波公式总结
电磁场与电磁波公式总结电磁场与电磁波是电磁学中的两个重要概念。
电磁场是描述电荷体系在空间中产生的电磁现象的物理场，而电磁波是由电磁场振荡而产生的能量传播过程。
在电磁学中，有一些重要的公式用来描述电磁场和电磁波的性质和行为。
本文将对这些公式进行总结。
1.库仑定律：库仑定律描述了两个电荷之间的相互作用力。
对于两个电荷之间的相互作用力F，它与两个电荷之间的距离r的平方成反比，与两个电荷的电量的乘积成正比。
库仑定律的公式如下：F=k*，q1*q2，/r^2其中F为两个电荷之间的相互作用力，k为库仑常数，q1和q2为两个电荷的电量大小，r为两个电荷之间的距离。
2.电场强度公式：电场是描述电荷体系对电荷施加的力的物理量。
电场强度E可以通过电荷q对其施加的力F来定义。
电场强度的公式如下：E=F/q其中F为电荷所受的力，q为电荷的大小。
3.高斯定律：高斯定律描述了电场的产生和分布与电荷的关系。
高斯定律可以用来计算电荷在闭合曲面上的总电通量。
高斯定律的公式如下：Φ=∮E·dA=Q/ε0其中Φ为电场在曲面上的电通量，E为电场强度矢量，dA为曲面的面积矢量，Q为曲面内的总电荷，ε0为真空介电常数。
4.法拉第电磁感应定律：法拉第电磁感应定律描述了磁场变化引起的感应电动势。
法拉第电磁感应定律的公式如下：ε = -dΦ / dt其中ε为感应电动势，Φ为磁通量，t为时间。
5.毕奥—萨伐尔定律：毕奥—萨伐尔定律描述了电流元产生的磁场。
根据毕奥—萨伐尔定律，磁场强度B可以通过电流元i对其产生的磁场来定义。
毕奥—萨伐尔定律的公式如下：B = μ0 / 4π * ∮(i * dl × r) / r^3其中B为磁场强度，μ0为真空磁导率，i为电流强度，l为电流元的长度，r为电流元到观察点的距离。
6.安培环路定理：安培环路定理描述了围绕导线路径的磁场和沿路径的电流之间的关系。
安培环路定理的公式如下：∮B·dl = μ0 * I其中B为磁场强度矢量，dl为路径元素矢量，I为路径中的总电流，μ0为真空磁导率。
电磁场与电磁波课程主要知识点总复习
第1章 三种坐标系与场
概念：
| lim u
u u cos u cos u cos
l M0 l0 l x
y
z
Байду номын сангаас
2. 标量场的梯度
3. 矢量场的通量
d S F dS S F endS
F(x, y, z)
en
dS
面积元矢量
电磁场与电磁波
第1章 三种坐标系与场
4. 矢量场的散度
divF lim S F (x, y, z) dS
(1)式称为真空中的高斯定律。它表明在闭合面S的的通量 就等于闭合曲面S所包含自由电荷的总量。
(2)式称为静电系统的守恒定理，说明静电场是一种守恒性 的矢量场---保守场
电磁场与电磁波
第1章 三种坐标系与场
作用：
（1）已知 时根据高斯定理积分方程，求
（2）已知两微分方程，根据亥姆霍兹定理，在给定矢量场的散 度方程与旋度方程确定的条件下，该静电场唯一地确定。
IP R
R x
I
图2 磁介质1的镜 像线电流
2 h 2
z
I I R
x
P
图3 磁介质2 的镜像线电流
电磁场与电磁波
第1章 三种坐标系与场
1、法拉第电磁感应定律
2、位移电流
电磁场与电磁波
第1章 三种坐标系与场
32
3、 麦克斯韦方程组
磁场沿任意闭合回路的环流 ，等于穿过该闭合回路C包 围的任意曲面S的传导电流 与位移电流之和。
第1章 三种坐标系与场 静电场（ 区域） 恒定电场（电源外）
本构关系 位函数
边界条件
电磁场与电磁波
第1章 三种坐标系与场
第五章恒定磁场分析
电磁场与电磁波知识点整理
电磁场与电磁波知识点整理一、电磁场的基本概念电磁场是有内在联系、相互依存的电场和磁场的统一体。
电荷产生电场，电流产生磁场。
电场是存在于电荷周围，能传递电荷之间相互作用的物理场。
它的基本特性是对置于其中的电荷有力的作用。
电场强度是描述电场强弱和方向的物理量，用 E 表示。
单位是伏特每米（V/m）。
磁场是一种看不见、摸不着的特殊物质，能对放入其中的磁体、电流产生力的作用。
磁感应强度是描述磁场强弱和方向的物理量，用 B 表示。
单位是特斯拉（T）。
二、库仑定律与安培定律库仑定律描述了真空中两个静止点电荷之间的相互作用力与它们电荷量的乘积成正比，与它们距离的平方成反比。
其表达式为：＄F ＝k\frac{q_1q_2}｛r^2}＄，其中 k 是库仑常量，约为＄9×10^9N·m^2/C^2$ 。
安培定律则阐述了两个电流元之间的相互作用力。
电流元在磁场中所受到的安培力为＄dF ＝ I dl × B$ 。
三、麦克斯韦方程组麦克斯韦方程组是电磁场理论的核心，由四个方程组成。
高斯定律：＄＼oint_{S} E·dS ＝＼frac{q}｛ε_0}＄，表明电场的散度与电荷量成正比。
高斯磁定律：＄＼oint_{S} B·dS ＝ 0$ ，说明磁场是无源场。
法拉第电磁感应定律：＄＼oint_{C} E·dl ＝＼frac{d}｛dt}＼int_{S} B·dS$ ，揭示了时变磁场产生电场。
安培麦克斯韦定律：＄＼oint_{C} H·dl ＝ I ＋＼frac{d}｛dt}＼int_{S} D·dS$ ，指出时变电场产生磁场。
四、电磁波的产生与传播电磁波是由同相且互相垂直的电场与磁场在空间中衍生发射的振荡粒子波。
变化的电场和变化的磁场相互激发，形成在空间中传播的电磁波。
电磁波的产生通常需要一个振荡电路，比如 LC 振荡电路。
当电容器充电和放电时，电路中的电流和电荷不断变化，从而产生变化的电磁场，并向周围空间传播。
电磁场与电磁波公式总结 谢处方版
17. 电介质中高斯定律的微分形式： D(r) ，D(r):电位移矢量。
18. 电介质中高斯定律的积分形式： q D dS dV
S
V
（2.4.12）P53
19. 电介质的本构关系： D(r) 0E(r) e0E(r) 0E(r) P(r) r0E(r) E(r) ， r0 称
C
Idl r r r r 3
（2.3.5）P46，磁感应强度 B 的单位是 T（特斯拉），或 Wb/m2（韦伯/
米 2）.
9.线电流圆环的中心点上，z=0，磁感应强度最大：
B(0)
ez
0I 2a
，I
是线电流，a
是圆环半径
10. 磁通连续性定理的微分形式： B(r) 0
11. 磁通连续性定理的积分形式：磁通 B(r) dS B(r)dV 0 （2.3.12）P48
（2.5.9）P67,
D 是电位移矢量随时间的变化 t
率，单位
A/m2，与电流密度的单位相同，故将
D t
称为位移电流密度，记为 Jd
D t
（2.5.10）P68
4.
安培环路定理修正： H
J
D t
（2.5.11）P68
2.6 麦克斯韦方程组
2.6.1 麦克斯韦方程组的积分形式 2.6.2 麦克斯韦方程组的微分形式
电导率
S/m
通量
电感
H
符号 J
γ B
k H ψ
D α β
名称 电流密度矢量
单位 A/m2
传播常数 磁感应强度
T 或 Wb/m2
波数
磁场强度
A/m
磁链
电位移矢量 衰减常数 相位常数
C/m2 Np/m Rad/m
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电磁场与电磁波课程知识点总结与主要公式
1 麦克斯韦方程组的理解和掌握 （1）麦克斯韦方程组
⎰⎰⎰⎰⎰⎰=•=•∇=•=•∇•∂∂-=•∂∂-
=⨯∇•∂∂+=•∂∂+
=⨯∇s
s l s l s s d B B Q s d D D s d t B l d E t B E s d t
D J l d H t D J H 0
)(
ρ
本构关系： E J H
B E
D
σμε===
（2）静态场时的麦克斯韦方程组（场与时间t 无关）
⎰⎰⎰⎰=•=•∇=•=•∇=•=⨯∇=•=⨯∇s
s l l s d B B Q
s d D D l d E E I
l d H J H 0
000
ρ
2 边界条件
（1）一般情况的边界条件
n
n n sT t t s
n s n n s
n t
t n B B B B a J H H J H H a D D D D a E E E E a 21212121212121210
)())(0
)==-•=-=-⨯=-=-•==-⨯
（（ρρ
（2）介质界面边界条件（ρs = 0 J s = 0）
n
n n t t n n n n t t n B B B B a H H H H a D D D D a E E E E a 21212121212121210
)(0
)0
)(0
)==-•==-⨯==-•==-⨯
（（
（1）基本方程
00
2
2
=•==∇-
=∇=•=•∇=•=⨯∇⎰
⎰⎰A A
p
s
l l
d E Q
s d D D l d E E ϕϕϕε
ρ
ϕρ
本构关系： E D
ε=
（2）解题思路
● 对称问题（球对称、轴对称、面对称）使用高斯定理或解电位方程（注
意边界条件的使用）。
● 假设电荷Q ——> 计算电场强度E ——> 计算电位φ ——> 计算能
量ωe =εE 2/2或者电容（C=Q/φ）。
（3）典型问题
● 导体球（包括实心球、空心球、多层介质）的电场、电位计算； ● 长直导体柱的电场、电位计算；
● 平行导体板（包括双导体板、单导体板）的电场、电位计算； ● 电荷导线环的电场、电位计算； ● 电容和能量的计算。
例
：
ρ
s
球对称 轴对称 面对称
（1）基本方程
000
2=•==∇=•=•∇=•=⨯∇⎰⎰⎰A A p
s l l
d E s d J J l d E E ϕϕϕ
本构关系： E J
σ=
（2）解题思路
● 利用静电比拟或者解电位方程（要注意边界条件的使用）。
● 假设电荷Q ——> 计算电场E ——> 将电荷换成电流（Q —> I ）、电
导率换成介电常数（ε—>σ）得到恒定电场的解 ——>计算电位φ和电阻R 或电导G 。
5 恒定磁场基本知识点 （1）基本方程
⎰⎰⎰•=-=∇=•=•∇=•=⨯∇s
s l s
d B J
A s d
B B I l d H J
H φμ2
本构关系： H B
μ=
（2）解题思路
● 对称问题（轴对称、面对称）使用安培定理
● 假设电流I ——> 计算磁场强度H ——> 计算磁通φ ——> 计算能
量ωm =μH 2/2或者电感（L=ψ/I ）。
（3）典型问题
● 载流直导线的磁场计算； ● 电流环的磁场计算； ● 磁通的计算； ● 能量与电感的计算。
（1）直角坐标下的分离变量法
● 二维问题通解形式的选择（根据零电位边界条件）； ● 特解的确定（根据非零电位边界条件）。
（2）镜像法
● 无限大导体平面和点电荷情况； ● 介质边界和点电荷情况。
7 正弦平面波基本知识点 （1）基本方程与关系
电场强度瞬时值形式 y my x mx a kz t E a kz t E t z y x E )cos()cos(),,,(-+-=ωω 电场强度复振幅形式 y jkz my x jkz mx a e E a e E z y x E --+=),,(
瞬时值与复振幅的关系：
])Re[(]),,(Re[),,,(t j y jkz my x jkz mx tz j e a e E a e E e z y x E t z y x E ωω
--+==
坡印廷矢量（能流密度）
),,,(),,,(),,,(t z y x H t z y x E t z y x S ⨯= 平均坡印廷矢量（平均能流密度） )],,(),,(Re[21
),,(*z y x H z y x E z y x S av ⨯=
磁场强度与电场强度的关系：
大小关系
η==x
y y x H E H E 方向关系 E S H S
H E H
E S a a a a a a a a a
⨯=⨯=⨯=
（2）波的极化条件与判断方法
电磁波电场强度矢量的大小和方向随时间变化的方式，
定义：极化是指在空间固定点处电磁波电场强度矢量的方向随时间变化的方式。
通常，按照电磁波电场强度矢量的端点随时间在空间描绘的轨迹进行分类。
设电场强度为：y y my x x mx a kz t E a kz t E E
)cos()cos(ϕωϕω+-++-=
● 极化条件：
A 、 直线极化：πϕϕ±=-or x y 0
B 、 圆极化：my mx x y E E nd =±
=-a 2
π
ϕϕ
C 、 椭圆极化：上述两种条件之外。
圆极化和椭圆极化的旋向
当0>-x y ϕϕ时为左旋，当0<-x y ϕϕ时为右旋。
E x
y
α 0
E
直线极化波方向示意图
x
E y E x
0 -α
E
x
E y
y
（a ）E y 与E x 同相 （b ）E y 与E x 反相
圆极化波旋向示意图
ϕ∆=π/2-
椭圆极化波旋向示意图
ϕ∆)
圆极化和椭圆极化的旋向判断作图法
1、将参考分量定在相应轴的正方向上；
2、计算另一分量与参考分量的相位差，相位差大于0时，另一分量画在相
应的正轴方向，反之，画于负轴方向；
3、拇指指向波的传播方向，其余四指从另一分量转向参考分量，哪只手满
足条件即为哪种旋向。
（3）波的反射与折射
1、导体表面的垂直入射波特性
● 导体外空间为驻波分布，有波节点和波腹点； ● 没有能量传播，只有电能和磁能间的相互转换。
2、介质表面的垂直入射波特性
● 入射波空间为行驻波分布，透射波空间为行波分布； ● 有能量传播； ● 反射系数和透射系数
1
22
1
21
22ηηηηηηη+=
+-=
ΓT
（b ） +y 方向传播
0ϕ∆<（右旋）
z
y
E z
E x
右手
x
（c ） -x 方向传播
圆极化波旋向判断作图法举例
0ϕ∆<（左旋）
y
x
E y
E z
左手
z
传播方向
（a ） +z 方向传播
x
z
E x
E y
左手
0ϕ
∆>（左旋）
y z
x
η1
η2
3、导体表面的斜入射波特性
● 分垂直极化和平行极化两种情况（均以电场强度方向与入射面的相互关系区分），沿导体表面方向传输的是非均匀平面波；沿垂直导体表面方向为驻波分布；
● 对垂直极化方式，沿导体表面方向传输的是TE 波；对平行极化方式，沿导体表面方向传输的是TM 波；
● 沿导体表面方向有能量传输，而沿垂直于导体表面方向无能量传输； ● 沿导体表面方向的相速大于无限大空间中对应平面波的相速，但是能量传播速度小于平面波速度。
4、介质表面的斜入射波特性
● 也分垂直极化和平行极化两种情况，沿导体表面方向和垂直导体表面方向传输的均是非均匀平面波；
● 对垂直极化方式，沿导体表面方向传输的是TE 波；对平行极化方式，沿导体表面方向传输的是TM 波；
● 沿导体表面方向有能量传输，而沿垂直于导体表面方向有行驻波特性；
● 反射系数和透射系数
t i i
t i t
i T θηθηθηθηθηθηθηcos cos cos 2cos cos cos cos 1221212+=
+-=
Γ⊥⊥
i
t i
i
t i t T θηθηθηθηθηθηθηcos cos cos 2cos cos cos cos 1221212//+=
+-=Γ⊥
5、全反射与全折射
● 全反射——只有波从光密媒质传向光疏媒质时才可能发生，条件为：
1
2
1
sin εεθ-=c ——临界角 ● 全折射——只有平行极化才可能发生，条件为：
2121sin εεεθ+=-b ——布儒斯特角
2
111
sin εεεθ+=-t ——全折射时的折射角。