α-Fe的磁性转变与β-Fe的身世之谜
单组元材料热力学5-2
Gα =Gβ
一个纯元素，通常以几种状态存在，如固态、液态和气态。 比较固态与液态的Gibbs自由能差：
假定每一相都含有1mol原子，在1 atm下：
f代表熔化，两相平衡（在熔点下）：
Richard根据大量的实验事实，总结出一个近似规则：
对纯金属，在熔点Tf 时熵变近似为常数， 摩尔熔化焓变与熔点之间有如下近似的 定量关系(Richard’s Rule) ：
H S ( ) S ( ) dT V ( ) V ( ) T V
这就是Clapeyron(克拉贝龙)方程。
H
为相变时焓的变化值 为相变时相应的体积变化值 就是单组分相图上两相平衡线的斜率。
适用于任何单组元材料的两相平衡
V dp dT
凝聚态之间的相平衡（L↔S），压力改变不大时，ΔS和ΔV 的改变很小，可以认为： dP/dT=C;P∝T直线关系
S m S m ( ) S m ( ) , V m V m ( ) V m ( )
Vm dT dp Sm
Vm dT dp Sm
在一定温度、压力下,任何纯物质达两相平衡时， 蒸气压随温度变化率为： dp
在分析室温下提高压力使石墨向金刚石的转变时，可分解成以下几个步骤：
石墨 P 25°C
ΔG
金刚石)，p 25°C ΔG3 金刚石 1atm 25°C
G = G1 + G2 + G3
ΔG1
石墨 ， 1atm 25°C ΔG2
如果在压力为P时石墨可转变成 金刚石，则应有：
1J=10atm.cm3
液态砷的蒸气压随温度的关系式为： 2460 lg( p / Pa ) 8.8136 T /K
Fe-Si的结构特性分析
Fe-Si 的结构特性分析摘要Fe-Si 化合物具有优异的软磁性能，主要包含五种化合物，分别是Fe 5Si3、Fe 3Si 、Fe 2Si 、Fe Si 以及FeSi 2（主要包括α-FeSi 2和β-FeSi 2）。
Fe-Si 化合物中只有β-FeSi 2具有半导体的特性，其它化合物表现为金属特性。
本文主要对Fe-Si 化合物的结构特性进行分析，包括其晶体结构和特点、物理性质、以及磁学性质。
关键词：Fe-Si 化合物，晶体结构，软磁材料 1. 引言Fe-Si 化合物的发展已经过了近百年，对于它的研究一直是学者们关注的热点问题，由于Fe-Si 化合物具有优异的软磁性，是一种重要的软磁材料，使得它在光学、电学、以及磁学等各个领域方面有着较为广泛的应用。
由文献中Fe-Si 二元系相图可知，Fe-Si 化合物的组成相包括Fe 5Si 3、Fe 3Si 、Fe 2Si 、Fe Si 以及FeSi 2（主要包括α-FeSi 2和β-FeSi 2）[1]。
由于这些化合物具有不同的组成，使它们具有不相同的结构和性能。
目前，对于Fe-Si 化合物的生产工艺以及结构和特性分析，已经进行了大量的实验和理论研究工作[2]-[6]。
因此对于研究Fe-Si化合物的结构和基本物理性质，可以更好地了解它们各方面的性能，从而使Fe-Si 化合物在微电子器件以及大规模集成电路的应用有着更深远的意义。
2. Fe-Si 化合物的结构 2.1 Fe 3Si 的结构Fe 3Si 是具有面心立方的DO 3结构，Fe 3Si 晶体的每个晶胞内均有四个原子，各原子坐标为A （0,0,0）、B （0.25,0.25,0.25）、C （0.5,0.5,0.5）以及D （0.75,0.75,0.75）。
Fe 3Si 晶体中有两种不相同的Fe 进行占位，这两种Fe 占据A、B和C位，它的化学式相当于 Fe II2Fe I1Si。
Fe3Si晶体中各个原子的分布情况为：Fe I原子位于B位，Fe II原子位于A和C位，Si原子位于D位。
铁磁性和亚铁磁性Ferri的种类...
=2m
r
洛伦兹力＝-eB e0H
离心力的增加应该等于磁场增加引起的洛伦兹力(Lorentz force) 。
2m
r
e0H
既拉莫进动：
L
r
e0
2m
H
I ef e 2 r
a.弱抗磁体
从电磁学环路定律可知
EZ ds
2 rEZ
r20
dH dt
这里EZ是沿着切线上的电场，r是运动半径。
EZ
0
2
r
dH dt
所以电子将被加速，速度υ随着磁场增加△H，
=- eEZ t e0 rH
m
2m
外场H施加后电子的运动形状不发生变化，但是旋转轴向会与外加磁场H方
向成一定角度做拉莫进动(Larmor Precession)，如图所示。拉莫运动角频
率ωL和电流I分别是：
L
r
0e
2m
H
I ef e 2 r
上述结果的前提是假设磁矩可在空间任意方向取向的，
然而从量子力学可知，在磁场中的磁矩的取向和大小是量子
化的。
gBJz
其中的Jz仅能取Jz=J,J-1,,,,-(J-1),-J。所以磁矩的平均 也只能对这些取向按以下形式进行：
M
Ng B
J Jz J
Jz
exp
gB
kT
HJ z
J Jz J
exp
2) 顺磁体 Paramagnetism
虽然大多数物质具有抗磁性，但含有铁族元素， 稀土元素的化合物，以及大多数金属，合金的磁化强 度与外界的磁场方向的平行，大小与磁场成正比。
M 0H 40H emu cm3 M
κ>0
M 4
工程材料学知识点
工程材料学知识点第一章材料是有用途的物质。
一般将人们去开掘的对象称为“原料”，将经过加工后的原料称为“材料”工程材料：主要利用其力学性能，制造结构件的一类材料。
主要有：建筑材料、结构材料力学性能：强度、塑性、硬度功能材料：主要利用其物理、化学性能制造器件的一类材料.主要有：半导体材料（Si）磁性材料压电材料光电材料金属材料：纯金属和合金金属材料有两大类：钢铁（黑色金属）非铁金属材料（有色金属）非铁金属材料：轻金属（Ni以前）重金属（Ni以后）贵金属（Ag，Au，Pt，Pd）稀有金属（Zr，Nb，Ta）放射性金属（Ra，U）高分子材料：由低分子化合物依靠分子键聚合而成的有机聚合物主要组成：C，H，O，N，S，Cl，F，Si三大类：塑料（低分子量）：聚丙稀树脂（中等分子量）：酚醛树脂，环氧树脂橡胶（高分子量）：天然橡胶，合成橡胶陶瓷材料：由一种或多种金属或非金属的氧化物，碳化物，氮化物，硅化物及硅酸盐组成的无机非金属材料。
陶瓷：结构陶瓷Al2O3，Si3N4，SiC等功能陶瓷铁电压电材料的工艺性能：主要反映材料生产或零部件加工过程的可能性或难易程度。
材料可生产性：材料是否易获得或易制备铸造性：将材料加热得到熔体，注入较复杂的型腔后冷却凝固，获得零件的能力锻造性：材料进行压力加工(锻造、压延、轧制、拉拔、挤压等)的可能性或难易程度的度量焊接性：利用部分熔体，将两块材料连接在一起能力第二章（详见课本）密排面密排方向fcc{111}<110>bcc{110}<111>体心立方bcc面心立方fcc密堆六方cph点缺陷：在三维空间各方向上尺寸都很小，是原子尺寸大小的晶体缺陷。
类型：空位：在晶格结点位置应有原子的地方空缺，这种缺陷称为“空位”。
间隙原子：在晶格非结点位置，往往是晶格的间隙，出现了多余的原子。
它们可能是同类原子，也可能是异类原子。
异类原子：在一种类型的原子组成的晶格中，不同种类的原子占据原有的原子位置。
铁磁性
自发磁化
组织结构不敏感参数
技术磁化
组织结构敏感参数
1、温度的影响 2、应力和变形的影响 3、晶粒细化的影响 4、杂质的影响 5、合金的成分和组织的影响
本征参量 非本征参量
退火产生的感生磁各向异性
A：纵向磁场冷却 B：冷却时无磁场 C：在垂直或圆磁场中冷却
轧制产生的感生磁各向异性
21.5%Fe-Ni合金磁化曲线
平行于轧制方向的磁化完全通过磁畴转动来实现，为线性 磁化曲线。
2、形状各向异性及退磁能
为何会有形状 各向异性？
沿长片状试样不同方向测得的磁化曲线
铁磁体的形状对磁性有重要影响 形状各向异性
磁体在磁场中具有的能量
静磁能
铁磁体与外磁场的相互作用能 铁磁体在自身退磁场中的能量
H
M
M
S
铁磁体
N
Hd M
H
退磁能
当铁磁体出现磁极后， 除在铁磁体周围空间产生磁 场外，在铁磁体的内部也产 生磁场Hd。这一磁场与铁磁 体的磁化强度方向相反，起 到退磁的作用，因此称为退 磁场。
退磁场的表达式为：
（CGS高斯单位制） 退磁因子
磁体总能量增加，自发 磁化一致取向不稳定。
磁畴形成过程图示
a）中，自发磁化单一取向，出现表面磁极，磁场能很大；
b）中，为降低表面退磁场能，自发磁化分成两个反平行的磁 畴，降低了表面退磁能；
c）中，分成4个反向平行的磁畴，退磁能进一步降低，总能量 减小。
影响磁畴结构的因素
磁畴结构：磁畴的形状、尺寸、畴壁的类型与厚度。
1、磁晶各向异性
➢ 在测量单晶铁磁性样品时发现 沿不同晶向的磁化曲线不同。 ➢ 其中有一个方向的磁化曲线最 高，即最容易磁化。
海森堡相互作用铁磁模型
海森堡相互作用铁磁模型1.引言1.1 概述概述部分是文章的开篇，主要介绍海森堡相互作用铁磁模型的背景和基本概念。
海森堡相互作用铁磁模型是一种经典的理论模型，用于描述铁磁材料中的自旋相互作用和磁性行为。
铁磁材料是一类具有自发磁化现象的物质，具有磁导率大、磁化强度高等特点，广泛应用于电子技术、磁存储领域等。
而海森堡相互作用铁磁模型是一种简化的理论模型，用于解释铁磁材料中的磁性行为。
海森堡相互作用铁磁模型是由德国物理学家维尔纳·海森堡于1928年提出的，他基于量子力学的原理，建立了描述自旋相互作用的数学模型。
该模型假设每个自旋之间存在相互作用，通过自旋间的交换相互作用来描述磁性行为。
在海森堡相互作用铁磁模型中，每个自旋被看作是一个矢量，它可以指向不同的方向，代表自旋的取向。
自旋之间的相互作用通过哈密顿量来描述，其中包括自旋之间的交换能和外加磁场对自旋的作用。
通过求解哈密顿量的本征值和本征矢量，可以得到材料的磁性行为以及自旋之间的相互作用方式。
海森堡相互作用铁磁模型的研究不仅对深入理解铁磁材料的物理性质具有重要意义，还为磁性材料的设计和开发提供了理论依据。
近年来，随着计算机模拟和实验技术的发展，研究者们在海森堡相互作用铁磁模型的基础上开展了大量的研究工作，取得了许多重要的科学成果。
本文将详细介绍海森堡相互作用铁磁模型的基本原理和数学描述，探讨铁磁材料的磁性行为以及自旋相互作用的机制。
通过对相关理论和实验的综合分析，总结目前对海森堡相互作用铁磁模型的认识，并展望未来在该领域的研究方向和前景。
1.2文章结构文章结构部分的内容可以编写如下：文章结构部分的目的是为读者提供关于本文的组织架构和内容概述。
通过清晰地介绍文章的章节组成和内容重点，读者可以更好地理解整篇文章的逻辑结构和主题。
本文主要分为引言、正文和结论三个部分。
引言部分包括概述、文章结构和目的三个小节。
概述部分简要介绍了海森堡相互作用铁磁模型的研究背景和重要性。
第25讲8-4铁磁性分子场理论
本章提要
本章将介绍物质的磁性。着重介绍物质的 磁性来源，原子磁矩的计算，各种材料中原子 磁矩的计算原则。进一步介绍物质磁性的分类， 抗磁性概念，顺磁性的居里外斯定理，铁磁 性的分子场理论，物质铁磁性的来源，亚铁磁 性的超交换理论。也介绍了铁磁性物质内部的 能量和磁畴的形成。
8.3 物质的抗磁性和顺磁性
当晶体的磁致伸缩是各向同性时，则 λ100=λ111=λ0
λs=λ0*3/2(α1β1+α2β2+α3β3-1/3) = λ0*3/2（cos2θ- 1/3） 式中θ是磁化强度矢量方向与测量方 向之间的夹角。当θ=0,λs=λ0; θ=π/2, λs=-λ0/2，说明当纵向伸长时，横向要收 缩。
多晶体与单晶体磁致伸缩系数的关系为 λ=2/5λ100 + 3/5λ111
顺磁性的磁 化率随温度 的变化
8.4 铁磁性的“分子场”理 论
1.铁磁性（ferromagnetism） 有些物质在放入外磁场中时，也感生出和 H相同方向的磁化强度，磁化率x>0，但其数 值很大，约101~106
这些物质的磁化曲线是非线性的复杂函数， 反复磁化时出现磁滞现象，这种物质称铁磁性 物质.
稀土元素的轨道磁矩没有淬灭，所以轨 道和自旋间存在耦合作用很强，它的磁晶各 向异性要大于3d过渡族元素。利用它的大磁 晶各向异性，可以制备永磁材料。
2、
退磁场能
实验表明，磁性材料被磁化后，只要材 料不是闭合形状或者无限长，材料内部的总 磁场H将小于外磁场He 这是因为非闭合的磁性材料被磁化后在 其端面将会有正负磁荷出现。这些磁荷将在 材料内外产生一个退磁场Hd，Hd的方向在材 料内部与He和M方向相反，其作用是削弱外 磁场。退磁场越大，材料磁化越不容易
磁性-铁氧体磁性材料及尖晶石铁氧体
一般而言，ϖ ba = ϖ ab，由于A位和B位离子数不等， Hab ≠ Hba;
Ma和 Mb分别是1 克分子磁性离子在A 位和B位上的磁矩。 在A位和B位上总的分子场分别为：
Hamf = ϖ aaMa - ϖ abMb （ 2） 式 Hbmf = -ϖ baMa + ϖ bbMb （ 2） ’式 令之比α。= ϖ aa / ϖ ab, β = ϖ bb / ϖ ba, α, β分别是次晶格内部相互作用与次晶格之间 相互作用强度
[Fe3+]
[Co2+Fe3+]
O4
A
B
v NiFe2O4
[Fe3+]
[Ni2+Fe3+]
O4
A
B
Ferrite
Ferrite 中A和Ｂ的占位
4面体 （ Ａ ）
８面体 （ Ｂ ）
Ａ Ｂ(µB) (µB)
|Ａ ＋ Ｂ|( µB) Exper. (µB)
MnFe2O4 FeFe2O4 γ -Fe2O3 CoFe2O4 NiFe2O4 CuFe2O4 MgFe2O4
４、单位晶胞中有Ａ位６４个 ， Ｂ位 ３２个；实有 Ａ位 ８个， Ｂ位 １６ 个； ５、单位晶胞含有８个尖晶石铁氧体分子；
推导： Ａ位： 由每个小立方顶点 Ｏ２－和对应相邻三个面心 Ｏ２－组成 ，单位晶胞中 ８ × ８ ＝ ６４个Ａ位 Ｂ位：８个小立方中 ，６个Ｏ２－ 组成一个Ｂ间隙，每条棱边的 ２个顶点Ｏ２－和相邻４个面心Ｏ２－形成一个 Ｂ 间隙， 因此单 位晶胞 ８ × （１＋１２ × １／４）＝ ３２个Ｂ位 Ａ、 Ｂ位实有数：单位晶胞中有８个离子占据Ａ位，（有 四 个小立方中心各占 １个，即４×１＋每个小立方对角顶点占４ 个 ８× ４／８） ； １６个占据Ｂ位（有四个小立方的体对角线的 ３／４处个占１个，即４×４），３２个Ｏ２－；８ × （ＡＢ２Ｏ４）
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α-Fe的磁性转变与β-Fe的身世之谜余冬梅;欧尔彪;付海燕;张燕辉;赵丹【期刊名称】《金属世界》【年(卷),期】2013(000)001【总页数】4页(P17-20)【作者】余冬梅;欧尔彪;付海燕;张燕辉;赵丹【作者单位】兰州理工大学材料科学与工程学院,兰州730050;兰州理工大学材料科学与工程学院,兰州730050;兰州理工大学材料科学与工程学院,兰州730050;兰州理工大学材料科学与工程学院,兰州730050;兰州理工大学材料科学与工程学院,兰州730050【正文语种】中文钢铁概述钢铁是我们生活中运用最为广泛的金属材料，它承载着社会的发展和人类的进步。
铁器的使用极大地推动了中国农耕文明的发展，因而铁器时代成为了人类发展史中一个尤为重要的时代，具有里程碑式的历史意义。
不论工业还是农业，钢铁都是制造工具最基本的金属材料，与我们的生产和生活密不可分。
对于比比皆是的钢铁，它和人类一样也有家族，更有秘密。
关于钢铁，你是否曾经走近过它，是否了解过它的秘密呢？世间万物都以其各自的形态呈现着，正是其多样性丰富着我们的大千世界。
现在就让我们一起走近钢铁，从微观到宏观来剖析它的结构与性能及其相互间的关系，揭开其真正的面纱，洞悉隐藏在背后的秘密。
铁的磁性解析及转变想必大家都知道铁具有磁性，小学的自然课本里就有介绍，或许儿时都有玩过磁铁的经历吧！对于铁具有磁性，大家并不为奇，可是你知道铁的磁性是怎么产生的吗？又是否知道铁的磁性还会发生转变？众所周知，物质大都是由分子组成的，分子是由原子组成的，原子又是由原子核和电子组成的。
从哲学角度来看，世界是由物质构成的，物质是运动的，原子也不例外。
其实在原子内部，电子不停地自转，并绕原子核旋转。
电子的这两种运动都会产生磁性。
但是在大多数物质中，电子运动的方向各不相同、杂乱无章，磁效应相互抵消，因此大多数物质在正常情况下，并不呈现磁性。
然而，铁、钴、镍或铁氧体等铁磁类物质却有所不同，它们内部的电子自旋可以在小范围内自发地排列起来，形成一个自发磁化区，这种自发磁化区就叫磁畴[1]。
所谓磁畴，是指磁性材料内部的一个个小区域，每个区域内部包含大量原子，这些原子的磁矩都像一个个小磁铁那样整齐排列，但相邻的不同区域之间原子磁矩排列的方向不同[1]。
磁性材料在正常情况下并不对外显示磁性。
只有当磁性材料被磁化以后，它才能对外显示出磁性。
磁性与非磁性的本质区别在于物质里面的电子是不是在总体上有一定方向性的运动[1]。
例如有些磁性物质，在剧烈撞击后失去磁性就是这个原因。
铁磁类物质磁化后，内部的磁畴整整齐齐、方向一致地排列起来，使磁性加强，这就构成磁铁了。
磁铁的吸铁过程就是对铁块的磁化过程，磁化了的铁块和磁铁不同极性间产生吸引力，铁块就牢牢地与磁铁“粘”在一起了。
我们就说磁铁具有磁性了。
铁-渗碳体相图简介钢铁是铁与 C (碳)、Si (硅)、Mn (锰)、P (磷)、S (硫) 以及少量的其他元素所组成的合金。
其中除 Fe (铁)外，C 的含量对钢铁的机械性能起着主要作用，故统称为铁-碳合金。
铁-碳合金中的碳有两种存在形式：通常情况下形成化合物 Fe3C (称为渗碳体)，但特殊情况下也可形成石墨相。
当碳以 Fe3C 的形式存在时，可以把Fe3C 看作一个组元，此时的铁–碳相图称为 Fe-Fe3C 系相图；当碳以石墨形式存在时，铁-碳图称为铁-石墨相图。
石墨相的吉布斯自由能比 Fe3C 相低，故 Fe-Fe3C 系相图称为介稳系相图；铁–石墨相图为稳定相图。
通常，铁-渗碳体系的介稳系与稳定系相图被叠绘在同一坐标中，这就是所谓的铁-碳“双重”相图(见图1)。
其中实线表示按介稳态转变的 Fe-Fe3C 相图；虚线表示按稳态转变的铁-石墨相图[1]。
铁与碳组成的重要合金相有铁素体、奥氏体、马氏体、渗碳体及石墨相。
碳溶于α-Fe 和δ-Fe 中形成的间隙固溶体称为铁素体，具有体心立方结构，分别用α (或 F)及δ 表示；碳溶于γ-Fe 中形成的间隙固溶体称为奥氏体，具有面心立方结构，以γ (或 A) 表示；马氏体就是碳在α-Fe 中过饱和的间隙固溶体。
钢中的马氏体一般有两种类型的结构：一种是体心立方，如含碳极微的低碳钢或无碳合金中的马氏体；另一种也是体心立方，出现在含碳极高的钢中，碳原子呈部分有序排列[2]，体心立方的一个轴会被拉长，形成略有差异的体心正方晶体结构。
铁-渗碳体二元合金相图中α-Fe 加热时在770℃ 发生磁性转变，即由低温的铁磁性变为高温的顺磁性状态，这种磁性转变称为 A2 转变，770℃ 就称为铁素体居里温度 (A2 点为铁素体居里点)。
磁性转变对α-Fe 的晶体结构不产生影响，故磁性转变不属于相变[2]。
912℃ 以下α-Fe 的晶体结构均为体心立方结构。
渗碳体 Fe3C 在低温时略有铁磁性，此铁磁性在230℃ 以上消失，230℃ 称为渗碳体居里温度[1]。
图1 Fe-Fe3C 平衡相图β-Fe 之谜有些金属有多种同素异构体，为了便于区别，人们就按希腊字母的先后排列顺序给它们取了不同的名字予以标记。
希腊字母是英文字母以及大多数欧洲语言字母的前身，类似于中国的甲乙丙丁，也许都是尚古情结吧！α 铁、γ 铁、δ 铁就是铁的三种同素异构体，这不得不让我们掩卷沉思：铁的同素异构体的命名似乎违背了人们的常规命名方式？因为β 铁的缺失。
若只有三种同素异构体，按希腊字母的先后顺序取名的话，应该存在β 铁而不是δ 铁。
世界各国目前对钢铁的研究已经很成熟了。
从铁-渗碳体相图(见图1) 中也可以明显看出确实不存在β 铁，这一问题让人们困惑不解。
铁的同素异构体命名中为何没有β-Fe？郭可信介绍了科学界关于β-Fe 是否存在以及有关它的本质的学术争论[3]。
1885年，Osmond 首次提出β-Fe，并用β-Fe 标明钢在淬火后的硬化状态，以示与未淬火或淬火前的软的α-Fe 区别。
此时，β-Fe 是由α-Fe 在淬火过程中转变得出，它仅是钢中的一种淬火组织的代名词，Osmond 之后相继提出了α-Fe 和β-Fe 的同素异构转变及其β-Fe 的硬化理论[3]。
在纯铁中，α 和β 共存显然违背了相律[1]( f = C-P+2，C 为系统的组元数；P 为平衡共存的相的数目；f 为自由度)。
同时β-Fe 的硬化理论很自然地引起了钢铁冶金界的强烈反对，钢铁冶金界的碳派人士认为碳是使钢在淬火后变硬的关键[3]。
争论的双方各执己见，像瞎子摸象一样拘泥于一孔之见。
他们始终背着各自沉重的理论包袱，不论正确与否，站在各自的专业视角试图去击垮对方。
这种认识科学的偏激态度与行动让人生畏啊！兼收并蓄，博采众长。
这才是我们应该对待科学的态度，乃至做人的准则。
只有这样才能有助于自身的提高，不至于在自己所挖的坟墓中葬身。
对待科学我们的态度更要严谨，善于聆听，审视自我。
Howe 是一位比较客观的学者，他既没提出一种硬化理论的包袱，又兼有理论与实践两方面的知识。
他既承认在淬火过程中铁的同素异构转变，也承认碳的作用；前者在低碳钢中起主导作用，后者在高碳钢中起主导作用。
自从 Westgren 在1921 年用高温 X 射线相机证明α-Fe 及β-Fe有相同的体心立方点阵，β-Fe 这个名词就很少使用了[3]。
尽管β-Fe 的存在被否定了，但是铁的同素异构转变还是存在的。
铁在不同温度下发生同素异构转变 (见图2)，其晶体结构也相应的发生了改变 (见图3)。
γ-Fe 是面心立方结构 (fcc)，而α-Fe 和δ-Fe 属于体心立方结构(bcc)，且γ-Fe 介于转变的中间，故晶体结构会发生相应转变，这一点也可从铁-渗碳体平衡相图中看出。
图2 铁的同素异构转变式图3 纯铁随温度发生同素异构转变图4 铁-渗碳体相图中的β 区与 A2 的临界温度由此可见，β-Fe 只是α-Fe顺磁体形式的一种过时的术语[4,5]。
室温下低碳或低碳钢及大多数铸铁的初生相就是铁磁性的铁素体(α-Fe)。
当铁或铁素体钢被加热到临界温度 A2 或居里温度770℃ (1043 K) 以上时，原子的随机热振动就会超过第三层未配对电子自旋的有向磁矩[6,7]。
A2 则形成了相图中β-Fe区域的低温边界 (见图4)。
除了磁畴和根据温度所变大的体心立方的晶格参数外，β-Fe 有着与α-Fe 相同的晶体结构，所以，β-Fe 在钢热处理中所起的作用就微乎其微。
为此，β 相通常不再被认为是一种独特的相，而仅仅是α 相区域高温的顺磁体形态。
β相的命名其实是铁和钢中希腊字母相 (铁素体α-Fe、β-Fe，奥氏体γ-Fe 和高温δ-Fe) 发展的延续。
笔者札记人类认识事物的过程是一个从感性到理性的螺旋式上升过程，对事物认知的演变有四种境界：境界一、不知道自己不知道；境界二、知道自己不知道；境界三、知道自己知道；境界四、不知道自己知道。
其实我们很多时候都处于第一种境界，也就是我们自我感觉比较良好的一种境界，正所谓“初生牛犊不怕虎”，“无知者无畏”。
第二种境界是我们学习和改变的转折点，可能也是我们自我感觉最不好的时候。
当我们到达第三种境界时，通常会有一种“柳暗花明又一村”的感觉，这个时候我们的求知欲比较强烈。
第四种境界是随心所欲，“融会贯通、人物合一”，这个时候我们已经把知识真正变成了自己的一部分。
“知之为知之，不知为不知”，我们应该更加坦诚的面对自己，不要怕自己不知道，要有认知自己无知的勇气，从而，去求知探索自己的未知，弥补自己的不足，来提升自己。
勤能补拙，俭以养德，说的就是这个道理。
当你知道的东西越多时，你会发现自己不知道的更多，因而获得了更多了解和学习知识的机会，也因此才能从“不知道自己不知道、知道自己不知道、知道自己知道、不知道自己知道”这个求知的过程中获得成就感与快乐。
从不知到知之也是一种求知与探索奥秘，逐步深化我们对事物认识的过程。
所谓“知之者不如好之者，好之者不如乐之者”，就是升华自我学习的境界——“知”、“好”、“乐”。
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