光子晶体
光子晶体在生物医学中的应用
光子晶体在生物医学中的应用随着科技的不断进步，光子晶体在生物医学领域中的应用越来越广泛。
光子晶体是一种由交替排列的介质球或柱子组成的晶体材料，也称为光子晶体结构。
光子晶体的一个显著特点是其能够控制和调节光的性质。
这使得光子晶体在医学和生物学领域中找到了广泛的应用。
光子晶体在生物传感器中的应用光子晶体可以制成极其敏感的生物传感器，可用于检测药物浓度、细胞分泌的蛋白质等化学和生物学参数。
传统的生物传感器通常只能对单一参数进行检测，并且具有较短的使用寿命。
而基于光子晶体的生物传感器不仅能够对多种参数进行检测，并且具有较长的使用寿命。
此外，光子晶体生物传感器还具有高度可控性、灵敏度和选择性，可以广泛应用于生物医学诊断和监测领域。
光子晶体在细胞成像中的应用光子晶体还可以通过光学全息显微镜或其它成像技术进行细胞成像。
在这种技术中，光子晶体结构被用于制备具有高分辨率的细胞成像样品。
这种结构可以有效地协同激光束，从而提高细胞成像的灵敏度和分辨率。
此外，光子晶体成像技术还可以实现高通量的细胞成像，这对于大规模细胞研究具有极大的重要性。
最终，这种技术的使用对于生物研究和治疗有着重要的意义。
光子晶体在药物传递中的应用利用光子晶体结构可以成功制备出一种新型的载药系统。
这种新型载药系统中，药物被封装在光子晶体结构的空腔内，并被运载到靶细胞的位置。
一旦到达位置，光子晶体结构的空腔打开，释放药物。
相对于传统的药物传递方式，因为这种载药系统具有较高的特异性、高载药能力和可控性，从而能够有效降低副作用并提高治疗效果。
光子晶体在可见光治疗中的应用近年来，光子晶体在可见光治疗（PDT）技术中的应用也引起了广泛关注。
PDT是一种基于光敏剂和光的相互作用来进行癌症治疗的方法。
这种方法可以同时发挥“局部性”和“系统性”治疗的作用。
光子晶体在这种方法中的主要作用是加强光的穿透力，这种新型的PDT治疗方法具有更佳的可控性、穿透力和安全性，是一种值得研究和推广的新疗法。
光子晶体的原理与应用
光子晶体的原理与应用概述光子晶体是一种由周期性改变介电常数分布而形成的结构，具有能带结构类似于电子在晶格中的运动。
光子晶体能够控制光的传播和波长选择性，因此在光学领域具有广泛的应用前景。
光子晶体的原理光子晶体的原理基于周期性调制介电常数分布。
通过改变材料的周期性结构，可以实现光子晶体的禁带带隙效应，即在一定频率范围内，光的传播被完全阻止。
光子晶体的禁带带隙可以通过调节结构的周期、材料的折射率以及填充材料来实现。
光子晶体的禁带带隙效应是由几何光学效应和电磁场的相互作用相结合而产生的。
在光子晶体中，光通过周期性结构时，会出现在特定频率范围内的相干散射。
这种相干散射会导致光的传播被阻挡，从而形成禁带。
禁带带隙的宽度取决于周期性结构的参数，包括晶格常数、材料折射率以及填充材料等。
光子晶体的应用光子晶体的光学波导光子晶体可以实现光的传输和波导效应。
在光子晶体中，通过调节光子晶体的周期性结构，可以实现光的导向和控制。
光子晶体光波导可以用于构建高效的光耦合器、分束器、滤波器、光放大器等光学元件。
光子晶体光波导具有低损耗、高效率等特点，被广泛应用于光通信、光子芯片等领域。
光子晶体的传感器光子晶体由于其禁带带隙效应，可以实现光的滤波和波长选择性。
这使得光子晶体成为理想的传感器材料。
通过改变光子晶体的结构和填充材料，可以实现对不同化学和生物分子的敏感度。
光子晶体传感器可以用于检测环境中的气体、液体、生物分子等，具有高灵敏度、高选择性和实时监测等特点。
光子晶体的光学器件光子晶体的禁带带隙效应还可以用于设计和制造光学器件。
通过选择合适的晶格参数和材料，可以实现对特定波长和频率的光的调控。
光子晶体光学器件包括滤光器、反射镜、全反射镜、衍射光栅等。
这些光学器件具有高效率、高分辨率和高准确性的特点，并在光学测量、光通信等领域得到广泛应用。
光子晶体的激光器利用光子晶体的禁带带隙效应，可以实现低阈值、窄带宽的激光器。
光子晶体激光器在光通信、光信息处理等领域具有重要应用前景。
光子晶体
光子晶体光纤（PCF）的特性 ：
(1)无截止单模( Endlessly Single Mode)
(2)不同寻常的色度色散 (3)极好的非线性效应 (4)优良的双折射效应
此外，光子晶体还可用于制造各种性能优 良的光通讯器件，如光子晶体激光器。
利用光子晶体的带隙特点，可以制造了出理 想带阻滤波器，获得优良的光波滤波性能。
' r
2
c
2
r ~ E , 即平均介电常数相当于能量本征值
光子晶体中的光子能带不同于半导 体中的电子能带
光子的能量 E p kc 因此其色散关 系的特点是E p 和k呈线性关系
三、光子晶体的应用 --光子晶体光纤（PCF）
分类:实心光纤和空心光纤
实心光纤是将石英玻璃毛细管以周期性规律 排列在石英玻璃棒周围的光纤 空心光纤是将石英玻璃毛细管以周期性规律 排列在石英玻璃管周围的光纤
2 2 r rr r 2 ' c2 r E r c2 r E ）的定态波动方程， 可以看出两式得相似之处：
c 一个周期势场；
2
2
r r ~ V r , 即周期变化的介电常数相当于
一、光子晶体简介 二、光子晶体中的量子理论 三、光子晶体的应用－光子晶体光纤 四、光子晶体的发展前景
一、光子晶体简介
光子晶体（photonic crystal） 是一种介电常数随空间周期性变化的新 型光学微结构材料。 从晶体结构来说，晶体内部的原子是周 期性有序排列的，正是这种周期势场的存 在，使得运动的电子受到周期势场的布拉 格散射，从而形成能带结构，带与带之间 可能存在带隙。
优点： （一）光子晶体波导具有优良的弯曲效应。
光子晶体原理及应用
光子晶体原理及应用光子晶体是一种具有周期性分布的介质结构，其周期与光的波长相当，并且通过光子晶体的介质结构可以控制光的传播和与物质的相互作用。
光子晶体的原理是通过改变晶体的周期性结构来改变入射光波的传播特性，从而实现对光的控制。
光子晶体的制备方法有很多种，常见的包括自组装法、光阻法、多光束干涉法等。
其中最常用的方法就是利用自组装原理，通过改变介质的化学成分和控制成核条件，使得光子晶体在一些特定的波长范围内具有周期性结构。
光子晶体的应用十分广泛，下面就几个典型的应用领域进行介绍。
1.光子晶体光纤光子晶体光纤是通过将光子晶体材料制备成光纤的结构，并利用光子晶体的禁带特性来实现对光波的传播控制。
与传统光纤相比，光子晶体光纤具有更小的损耗和更宽的通信带宽，可以大大提高信息传输的能力。
光子晶体光纤已经广泛应用于通信、传感和激光器等领域。
2.光子晶体传感器光子晶体的禁带结构对入射光波的敏感性很高，可以通过改变光子晶体结构或调节入射光波的频率来实现对光波的敏感探测。
光子晶体传感器可以用于气体、液体、化学品等环境的探测。
例如，在环境监测中，可以利用光子晶体传感器来监测大气中的有害气体浓度，实现对环境的实时监测。
3.光子晶体光子集成电路光子晶体材料可以通过微细加工技术制备成光子集成电路的结构，将不同功能的光子晶体结构集成在一个芯片上，实现对光波的控制和处理。
光子晶体光子集成电路具有体积小、功耗低和传输速率高等优点，可以应用于光通信、光计算和光存储等领域。
4.光子晶体激光器光子晶体结构可以用来实现激光器的工作原理，通过调节光子晶体的结构参数和控制激发条件，可以实现对激光的频率、相干性和发射方向的控制。
光子晶体激光器具有窄线宽、高亮度和高稳定性等特点，可以应用于激光雷达、光学通信和光学显微镜等领域。
综上所述，光子晶体作为一种新型的功能材料，在光学领域有广泛的应用前景。
通过对光子晶体的制备和调控，可以实现对光的控制和处理，使得光子晶体具有非常丰富的应用潜力。
光子晶体
光子晶体光子晶体（Photonic Crystal）指能对光作出反应的特殊晶格。
光子晶体是指能够影响光子运动的规则光学结构，这种影响类似于半导体晶体对于电子行为的影响。
光子晶体以各种形式存在于自然界中，科学界对它的研究已经长达一百年。
原理光子晶体是在1987年由S.John和E.Yablonovitch分别独立提出，是由不同折射率的介质周期性排列而成的人工微结构。
由于介电常数存在空间上的周期性，引起空间折射率的周期变化，当介电系数的变化足够大且变化周期与光波长相当时，光波的色散关系出现带状结构，此即光子能带结构(Photonic Band structures)。
这些被禁止的频率区间称为“光子频率带隙”(Photonic Band Gap，PBG)，频率落在禁带中的光或电磁波是被严格禁止传播的。
我们将具有“光子频率带隙”的周期性介电结构称作为光子晶体。
特别需要指出的是，介电常数周期性排列的方向并不等同于带隙出现的方向，在一维光子晶体和二维光子晶体中，也有可能出现全方位的三维带隙结构。
应用光子晶体体积非常小，在新的纳米技术中、光计算机、芯片等领域有广泛的应用前景。
使用光子晶体制造的光子晶体光纤，也有比传统光纤更好的传输特性，可以进而应用到通信、生物等诸多前沿和交叉领域。
2005年美国的研究人员成功地使用两种新式二维光子晶体，将光的群速度降低了超过一百倍。
这项装置未来可望被应用于各种光学系统及元件中，其中包括高功率、低阈值的光子晶体激光。
光子晶体也可以将拉曼光讯号放大一百万倍。
英国的Mesophotonics宣称，该公司于2005年的Photonics West会议中发表这种结合光子晶体与表面增强拉曼光谱术(surface enhanced Raman spectroscopy, SERS)的产品，由于灵敏度超高，未来可望应用在医疗诊断、药物输送，以至于环境监控上。
光子晶体光纤光子晶体光纤又被称为微结构光纤，近年来引起广泛关注，它的横截面上有较复杂的折射率分布，通常含有不同排列形式的气孔，这些气孔的尺度与光波波长大致在同一量级且贯穿器件的整个长度，光波可以被限制在光纤芯区传播。
光子晶体技术
光子晶体技术光子晶体是一种具有周期性介电常数或介电导率分布的材料结构。
由于其特殊的光学性质，光子晶体技术已经成为光学、光电子学和纳米科技领域的研究热点。
本文将探讨光子晶体技术的原理、应用以及未来发展方向。
一、光子晶体技术的原理光子晶体技术的实现是通过制备周期性的结构，使得材料对特定波长的光具有反射、传播、干涉等特殊性质。
光子晶体的周期性结构通常是由两种或多种材料交替排列组成，其中每种材料的折射率或导电性质不同。
二、光子晶体技术的应用光子晶体技术在光学和光电子领域有着广泛的应用。
一方面，光子晶体技术可用于设计和制备各种光学器件，例如光波导、光滤波器、光传感器等。
另一方面，光子晶体技术也可应用于光子集成电路、光子计算和光子通信等领域。
1. 光子晶体传感器光子晶体传感器利用光子晶体对特定波长光的敏感性，可以实现高灵敏度和高选择性的传感器。
通过调控光子晶体的结构参数，可以实现对特定物质的浓度、温度、压力等参数的检测。
2. 光子晶体光波导光子晶体光波导是一种基于光子晶体的光传输手段，其具有低损耗、高传输效率的特点。
通过调节光子晶体的结构参数，可以实现对特定波长的光进行引导和控制，从而实现光信号的调制和耦合。
3. 光子晶体滤波器光子晶体滤波器是一种具有特定波长选择性的光学器件。
通过调整光子晶体的结构参数，可以实现对特定波长的光进行滤波，从而实现光的频率选择和光谱分析。
三、光子晶体技术的发展趋势光子晶体技术凭借其独特的光学性质和广泛的应用前景，受到了越来越多的研究关注。
未来，光子晶体技术有望在下述方面有进一步的发展和应用。
1. 多功能光子晶体材料的设计与合成当前的光子晶体材料多局限于某一特定波长范围内应用。
未来，研究人员将致力于开发具有更宽波长范围响应的多功能光子晶体材料，并探索更灵活的调节机制，以满足不同应用场景的需求。
2. 新型光子晶体器件的研发与应用随着光子晶体技术的发展，越来越多的新型光子晶体器件被提出和实现。
光子晶体简介-15页PPT资料
三、光子晶体制备
• 光子晶体在自然界是存在的,例如用来装饰的乙烯（折 射率为1.59）,理论计算表明由这些材料构成的面心立 方结构的胶体晶体没有光子带隙.对于相对低于空气折 射率的小球与空气空穴造成的折射率差别不足以形成 三维带隙的缺点,人们用以下方法试图克服这个困难使 用TiO2来填充颗粒中的空气间隙,而TiO2有较高的折射 率,最终将颗粒溶解,留下紧密排列的TiO2包围的球状空 气空穴.这样就可以形成三维的光子禁带了.但是这种方 法的缺点也很大,就是在制备的过程中会引入很多很多 的缺陷,而且这些缺陷很难控制,这就使该方法很难应用 。
2.布拉格定律
• 威廉·劳伦斯·布拉格使用了一个模型来解释这个结果， 模型中晶体为一组各自分离的平行平面，相邻平面间 的距离皆为一常数d。他的解释是，如果各平面反射出 来的X射线成相长干涉的话，那么入射的X射线经晶体 反射后会产生布拉格尖峰。当相位差为2π及其倍数时 ，干涉为相长的；这个条件可经由布拉格定律表示：
光子晶体简介
目录
光子晶体原理 光子晶体应用 光子晶体制备
一、光子晶体原理
• 光子晶体的原理首先是从类比晶体开始的.对于晶体我 们可以看到原子是周期性有序排列的,正是这种周期性 的排列,才在晶体之中产生了周期性的势场.这种周期势 场的存在,使得运动的电子受到周期势场的布拉格衍射, 从而形成能带结构,带与带之间可能存在带隙.电子波的 能量如果落在带隙中,就无法继续传播。
• P型(100)硅片制备二维光子晶体
光子禁带较宽的二维大孔硅光子晶体的填充比
也较大( r ≥0.4 a) . 实验中如果直接在掩膜中刻
印圆形窗口,则由于孔壁非常薄,将给制版、光刻 等工艺带来较大难度,另外,随后的电化学腐蚀过 程在垂直于孔洞轴线方向上的各向同性腐蚀会加 大孔洞直径.因此,我们改为首先在掩膜中刻印方 形窗口,然后利用KOH 溶液对(100) 硅片的各向 异性腐蚀特性产生V 形尖坑阵列,最后通过优化 电化学参数,利用其沿孔隙纵向的腐蚀速率远大 于垂直于孔隙轴线方向上的腐蚀速率的特性来制 备满足设计要求的大深宽比孔洞.
光子晶体
光子晶体绪论光子晶体是一种在微米亚微米等光波长的量级上折射率呈现周期性变化的介质材料，按照其折射率变化的周期性，可以分为一维、二维和三维光子晶体。
光子晶体的概念首先在1987年被E.Yablonovitch提出[1]。
1991年，由E. Yablonovitch制成了第一个微波波段的光子晶体后，随着各种工艺的发展，多种多样的晶体结构陆续的被制备出来，许多理论预测得到了验证。
光子晶体的原理光子晶体的原理是从类比晶体开始的。
晶体中原子的周期性的排列使晶体中产生了周期性的势场，当电子在这种周期性势场中运动时会受到布拉格散射，从而形成能带结构。
带与带之间可能存在带隙，电子波的能量如果落在带隙中，就无法继续传播。
不论电磁波还是其它波(如光波)，只要受到周期性调制，都有能带结构，也都可能出现带隙，而能量落在带隙中的波一样也不能传播。
光子晶体是在高折射率材料的某些位置周期性地出现低折射率(如人工造成的气泡)的材料，高低折射率的材料交替排列形成周期性结构就可以产生光子晶体带隙，从而由光带隙结构控制着光在光子晶体中的运动[2~5]。
自然界中存在一些有着光子晶体结构的物质，例如用来装饰的蛋白石( Opal)，还有一种深海老鼠身上的毛以及一种特殊的蝴蝶翅膀上的粉，它们在不同的角度反射不同波长的光。
通过研究发现它们都是由大小均匀的微米、亚微米量级的结构密堆积而成的[6~7]。
参见图1~5。
但是，这些都是粗糙的光子晶体，因为它们没有形成完全的禁带的形成与大小同两种材料的折射率的差、填充比以及排列方式有着密切的联系。
一般说来，两种材料的折射率差值越大，就越有可能形成光子禁带，当两种材料的折射率差大于2的情况，可以形成完全禁带。
在自然界尚未曾发现此类的晶体。
因实验研究使用的光子晶体必须经过人工制备。
常见的光子晶体的制备方法有自然生长法，机械制备法，光刻法，光学方法，化学刻蚀方法，薄膜生长法，胶体自组织密堆积方法，反蛋白石光子晶体合成方法等[8~13]。
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光子晶体简介
散射矩阵法：
散射矩阵法假定光子晶体由各向同性的介质组成，其中充满了各种开头和 尺寸的没有重叠的光学散射中心。通过对所有的散射中心的散射场应用傅 立叶－贝塞尔展开来求解亥姆霍兹方程，从而计算出在光子晶体中传输的
三 维 金 刚 石 结 构 禁 带 计 算 结 果
光子晶体由折射率为 3.6 的球形介 质构成金刚石结构 ,分布在空气中 , 介质的填充比( 所占空间体积的比) 为 0.34。
研究指出：光子晶体可以抑制自发辐射，我们知道，自发辐射的几率与光子所在 频率的态的数目成正比。当原子被放在一个光子晶体里面 ，而它自发辐射的光频率正 好落在光子禁带中时 ，由于该频率光子的态的数目为零 , 因此自发辐射几率为零，自 发辐射也就被抑制. 反过来 , 光子晶体也可以增强自发辐射，只要增加该频率光子的态 的数目便可实现。如在光子晶体中加入杂质 ,光子禁带中会出现品质因子非常高的杂质 态，具有很大的态密度，这样便可以实现自发辐射的增强。
为解决这一问题，人们发明了反蛋白石结构,又称为模板法,即利用二氧化硅、 聚苯乙烯等生长出的胶体晶体作为模板，再往其空隙中填充高折射率材料的有机或 无机材料,如染料、金属纳米粒子、硅等, 多次填充后通过高温煅烧 或刻蚀除去模板,留下反蛋白石三维周期结构。
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光子晶体的应用
1. 光电元件中的应用—光子晶体发光二极管
构复杂或处理有缺陷的体系时，可能因为计算能力的限制而不能计算或者
难以准确计算。而且如果介电常数不是常数而是随频率变化，就没有一个 确定的本征方程形式，这种情况下
传输矩阵法：
传输矩阵法是将磁场在实空间的格点位置展开，将麦克斯韦方程组化成传
输矩阵形式，同样变成本征值求解问题。传输矩阵表示一层（面）格点的 场强与紧邻的另一层（面）格点场强的关系，它假设在构成的空间中在同 一个格点层（面）上有相同的态和相同的频率，这样可以利用麦克斯韦方 程组将场从一个位置外推到整个晶体空间。这种方法对介电常数随频率变 化的金属系统特别有效，而且由于传输矩阵小，矩阵元少，运算量小，同 时在计算传输光谱时也是十分方便的。但是用该方法求解电磁场的分布较
自然界中早已存在拥有这种性 质的物质。
自然界中的光子晶体
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光子晶体简介
盛产于澳洲的宝石蛋白石。蛋
白石是由二氧化硅纳米球沉积 形成的矿物，其色彩缤纷的外 观与色素无关， 而是因为它几 何结构上的周期性使它具有光 子能带结构，随着能隙位置不 同，反射光的颜色也跟着变化。
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光子晶体简介
在生物界中，也不乏光子晶体的踪影。以花间飞舞
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光子晶体简介
晶体内部的原子是周期性有序排列的，这 种周期势场的存在，使运动的电子受到周期 势场的布拉格散射，从而形成能带结构，带 与带之间可能存在带隙。电子波的能量如果 落在带隙中，就无法继续传播。 相似的，在光子晶体中是由光 的折射率指数的周期性变化产生 了光带隙结构，从而由光带隙结 构控制着光在光子晶体中的运动。
场分布。应用这种方法对于求解场分布和传输光谱都是可行的，但是由于
这种方法需要较长的运算时间，在有些情形下实际上是不可行的。
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光子晶体简介
实际理论分析中，还有很多其他的方法，如：有限元法、N阶法等。这些 方法各有优缺点，在应用时要根据实际场合合理地选用。在光子晶体的研 究中这些分析方法是十分重要的，由于光子晶体的制备非常困难，通常是
光子晶体课题报告
光子晶体简介
光子晶体的特性
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目录
实验室最近成果
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光子晶体应用
光子晶体的制备
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光子晶体简介
光子晶体是指具有光子带隙 （PhotonicBand-Gap,简称 为PBG）特性的人造周期性
电介质结构，有时也称为
PBG光子晶体结构。
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光子晶体简介
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光子晶体简介
光子晶体虽然是个新名词，但
传统发光二极管
光子晶体发光二极管
左边是传统的 LED结构，可以看到它的全反射，现有的 LED临界度是比较小的，相 对的，光子晶体蓝色 LED所设计出来的 LED，由于衍射的关系，可以修正光的角度，修 正后的光可以可进入临界角投射到外面，改善过去 LED的光会全部反射的问题。
光子晶体光纤：
利用包层对一定波长的光形成光子能隙，光波只能在芯层形成的缺陷中存在和传播。
自由空间
光子晶体中（自发辐射被抑制）
有缺陷的晶体中（自发辐射增强）
2.光子局域
光子晶体的另一个主要特征是光子局域。John于1987年提出:在一种经过 精心设计的无序介电材料组成超晶格（光子晶体）中,光子呈现出很强的 Anderson局域（如果在导体内加入杂质，电子在传导时会被这些杂质散射，多 重散射波则发生互相干扰，结果能导致电子的运动停止，金属的导电性消失， 呈现出绝缘体的性质）。如果在光子晶体中引入某种程度的缺陷，和缺陷态频 率吻合的光子有可能被局域在缺陷位置,一旦其偏离缺陷处光就将迅速衰减。 当光子晶体理想无缺陷时 ,根据其边界条件的周期性要求 ,不存在光的衰减模 式。但是,一旦晶体原有的对称性被破坏 , 在光子晶体的禁带中央就可能出现 频宽极窄的缺陷态。
排列的三维介电材料中，电磁波经介电函数散射后，某些波段的电磁波强 度会因破 坏性干涉而呈指数衰减，无法在系统内传递，相当于在频谱上形 成能隙，于是色散关系也具有带状结构，此即所谓的光子能带结构 (photonic band structures)。具有光子能带结构的介电物质，就称为光能隙 系统(photonic band-gap system， 简称PBG系统)，或简称光子晶体(photonic crystals)。
先应用这些方法分析得出光子晶体的一些特性，再由试验来验证这些结论。
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光子晶体的特性
1.光子禁带
光子晶体的最根本特征是具有光子禁带，落在禁带中的光是被禁止传播的。光 子禁带的出现依赖于光子晶体的结构和介电常数的配比。一般来说，光子晶体中两 种介质的介电常数比越大，入射光将被散射得越强烈 ，就越有可能出现光子禁带。 影响禁带的存在还有一个重要因素：晶体的几何构形。1990年，美国的何启明( Ho) 、陈子亭 ( Chan) 和 Soukoulis小组第一个成功地预言了在一种具有金刚石结构的三维 光子晶体中存在完整的光子禁带，禁带出现在第二条与第三条能带之间。
的蝴蝶为例，其翅膀上的斑斓色彩，其实是鳞粉上
排列整齐的次微米结构，选择性反射日光的结果.
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光子晶体简介
2003年ANDREW R. PARKER等发
现一种澳洲昆士兰的东北部森 林的甲虫，它的外壳分布有和 蛋白石一样的光子晶体结构类 似物，其具有从任何方向都可 见的金属色泽。
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光子晶体简介
1987年，E. Yablonovitch 及S. John不约而同地指出：在介电系数呈周期性
缺 陷 态 光 子 晶 体
光子晶体有点缺陷和线缺陷，在垂直于线缺陷的平面上， 光被局域在线缺陷位置 ,只能沿线缺陷方向传播，点缺陷仿佛 是被全反射墙完全包裹起来，利用点缺陷可以将光“俘获”在 某一个特定的位置，光就无法从任何一个方向向外传播 ,这相 当于微腔。
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光子晶体的制备
光子晶体的制备有一定的难度，在人们不断探索和试验的过程中，出现了许多可行 的人工制备方法，例如：精密机械钻孔法、激光束干涉方法和逐层叠加法等。
为麻烦，效率不是很高，因此对于光子晶体物理特性的理解没有太大的帮
助。
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光子晶体简介
有限差分时域法：
有限差分时域法是电磁场数值计算的经典方法之一。在这里将一个单位原 胞划分成许多网状小格，列出网上每个结点的有限差分议程，利用布里渊 区边界的周斯条件，同样将麦克斯韦方程组化成矩阵形式的特征方程，这
个矩阵是准对角化的，其中只有少量的一些非零矩阵元，计算最小。但是
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光子晶体简介
固体物理中的许多其它 概念也可以用在光子晶体 中，不过需要指出的是光 子晶体与常规的晶体虽然 有相同的地方，也有本质 的不同，如右图
服从方 程 对应波
光子
麦克斯韦（ Maxwell）方程 矢量波
电子
薛定谔方程
标量波
自旋
自旋为1的玻色 子 没有
自旋为1/2 的费米子 很强
相互作 用
1
3个光栅构成的衍射模板
逐层叠加法：
结合电子束刻蚀技术、反应离子束刻蚀技 术、化学气相淀积等技术。方法如下： （1）根据所需要的棒结构，利用电子束，激 光束等在Si基上进行刻蚀，留出一系列彼此 平行的Si棒。 （2）再用水解法将Si棒之间的区域用二氧化 硅进行填充，并进行表面抛光。 （3）然后再用多晶硅沉淀的方法在（2）中 所得的层上铺一层硅，以便刻蚀与（2）中硅 棒垂直的第二层硅棒。 （4）重复以上步骤以制得所需要的层数，然 后再用酸将二氧化硅清洗掉，即得到三维周 期性结构。
逐层叠加法制备光子晶体示意图
胶体晶体自组装方法：
单分散胶体粒子的稀溶液在弱的离子强度情况下，颗粒在静电作用及范德华力 作用下可以自发排列形成面心立方和体心立方等有序结构，称之为胶体晶体。一般 来说, 胶体颗粒自组装光子晶体可分为两种:一种是类蛋白石结构，另外一种是反蛋 白石结构。 早期采用聚合物分子溶液来制备类蛋白石光子晶体。由于所用的材料折射率比 和填充比的限制,由类蛋白石结构很难获得完全带隙的光子晶体。进行后续烘烤可以 提高材料的介电系数配比,但难以克服所带来的结构坍塌。
channel drop光子晶体滤波器
光电元件中的应用—高性能反射镜：
Y. Fink, et al., Science 282, 1679 (1998)
光电元件中的应用—高性能反射镜：
利用光子晶体光子禁带的特性可以制造高品质的反射镜 。在短波长区域 ，金属对光波的吸收损耗很大 ，而介质则对光波的 吸收损耗非常小 ，因此 用介质材料制成的光子晶体反射镜具有极小的损耗 。 另外 ，由于金属的趋肤效率 ，金属吸收的光集 中于极薄的表层内，表 层温度变得很高 ，容易造成金属反射镜 的表层变形，使其质量严重下降。而 由光子晶体制成的反射镜，由于它对光波的吸收分布在几个波长的范围内，所 以因吸收光而产生的热量分布在较大的体积内，光子晶体反射面的温度升高值 也就比金属反射镜的小很多， 这样光子晶体反射镜的表面就不会被烧坏 。