17-1 光波的叠加与干涉
波的叠加与干涉
波的叠加与干涉波是一种在空间中传播的能量传递方式。
它可以是声波、光波、水波等等。
波的叠加和干涉是波动现象中的重要概念，它们在我们的日常生活中以及科学研究中都有着重要的应用。
首先，我们来看看波的叠加。
波的叠加是指两个或多个波在同一空间中同时存在时，它们的幅度和相位进行相加的过程。
当两个波的幅度正好相等，且相位相差180度时，它们的叠加会产生完全相消的效果，称为波的干涉消除。
这种现象在噪音消除、声音控制等方面有着广泛的应用。
叠加还可以产生波的增幅效果。
当两个波的幅度和相位相同，它们的叠加会使得波的振幅增大，称为波的叠加增幅。
这种现象在扬声器、放大器等设备中得到了广泛应用，可以增强声音的传播效果。
除了叠加，波还可以发生干涉现象。
干涉是指两个或多个波在同一空间中相遇时，相互作用产生的效果。
干涉分为构造干涉和破坏干涉两种类型。
构造干涉是指两个或多个波的幅度和相位相同，它们的叠加会形成明暗相间的干涉条纹。
这种干涉现象在光学实验中常常出现，例如杨氏双缝干涉实验。
通过调整两个缝的间距和光源的波长，可以观察到明暗相间的干涉条纹，从而验证波动光学的理论。
破坏干涉是指两个或多个波的幅度和相位不同，它们的叠加会相互抵消，产生干涉消除的效果。
这种干涉现象在声学实验中常常出现，例如反射板干涉实验。
通过调整反射板的位置和声源的频率，可以观察到声音的干涉消除现象，从而研究声波的特性。
波的叠加和干涉不仅在实验室中有着重要应用，也在日常生活中有着广泛的应用。
例如，在音乐会上，乐器演奏出的声音会叠加在一起，形成丰富多样的音乐效果。
在海滩上，海浪的波动也会叠加在一起，形成美丽的波纹。
总之，波的叠加和干涉是波动现象中的重要概念。
通过波的叠加，我们可以实现波的增幅和消除效果，从而在声音、光学等领域得到广泛应用。
而波的干涉则可以帮助我们研究波的特性，验证波动理论。
无论是在科学研究中还是日常生活中，波的叠加和干涉都发挥着重要的作用。
第三章波的叠加与干涉
三
一、迈克尔孙干涉仪
章
1、实验装置
波 的
M1 M’2
叠 加
a
s
与
b
干
涉
M2
A
第 三 章 波 的 叠 加 与 干 涉
第
2、干涉图样特点
三
（1）干涉中不存在半波损失。
章
（2）当M1和M2的像平行时为等倾干涉；当M1和M2的
像有夹角时为等厚干涉。
波
（3）当用白光光源时，只在h=0时,中央条纹是白色
的
的,其他条纹都是彩色。
暗条纹
加
A1 A2 2
与
-1 cos 1
I min I I max
干 涉
（2）光程差变化的影响
L 2k
2
2
I max I1 I 2
亮条纹
L 2k 1
2
2
I min I1 I 2
暗条纹
第 三 章 波 的 叠 加 与 干 涉
第
U~P,t A P ei tP
U~P,t U~Pei t
三 章
U~P APeiP
IP AP2 U~ PU~P
二、波的叠加原理
1、内容
波 的
当两列波同时存在时，在它们的交叠区内每点的振
叠
动都是各列波单独存在时产生的振动的合成。
（A）上移；
（B）下移；
（C）不动；
（D）不能确定。
正确答案： （A）
在缝后加一薄玻璃片，观察条纹的移动。
P
s1
r1
x
s
r2
2a
O
s2 D
薄玻璃片盖住上缝时：则
光的干涉光波的叠加与干涉现象
光的干涉光波的叠加与干涉现象光的干涉是光学中的核心概念之一，它是指两个或多个光波相互叠加而产生干涉现象的过程。
干涉现象是由于光波的波动性而产生的，粒子性不能解释这种现象。
本文将对光的干涉和光波的叠加进行探讨，深入了解干涉现象。
一、光的干涉原理光的干涉基于两个重要原理：光波的叠加原理和相干光的条件。
首先我们来讨论光波的叠加原理。
1. 光波的叠加原理光波的叠加是指两个或多个光波相遇时，彼此叠加产生新的波纹。
叠加可以是两个光波同相位的相长叠加，也可以是不同相位的相消叠加。
当两个光波同相位时，它们叠加会增强光的强度，而当它们相位相差半个波长时，就会产生干涉现象。
2. 相干光的条件相干光指的是具有相同频率、相同振幅和相对稳定的相位关系的光波。
相干光的条件包括：光源是单色光源，光源稳定，光源中的各个点产生的光波具有固定的相位关系。
二、光波的叠加与干涉现象光波的叠加和干涉现象也是光的性质之一，它们同样适用于电磁波等其他波动传播的现象。
下面我们将分别对这两个概念进行详细说明。
1. 光波的叠加光波的叠加是指两个或多个光波相互叠加而产生新的波纹。
根据光波的特性，叠加可以是同相位或者异相位的，从而产生不同的干涉结果。
- 同相位叠加：当两个光波的相位相同，且幅度也相同时，它们在叠加时会增强彼此的强度，这种叠加称为同相位叠加。
在同相位叠加的情况下，光的明暗区域不会发生变化，只会改变光的强度。
- 异相位叠加：当两个光波的相位相差半个波长时，在叠加时会发生干涉现象。
干涉现象通常表现为明暗相间的干涉条纹，其中明纹对应相位差为整数倍波长，暗纹对应相位差为奇数半波长。
2. 干涉现象干涉现象是光波干涉叠加产生的结果，它包括互相干涉和自身干涉两种情况。
- 互相干涉：当两束光波相遇并叠加时，它们之间会发生互相干涉。
互相干涉主要由两束或多束光波的相位差所决定。
相位差越大，干涉条纹的明暗变化越明显。
- 自身干涉：当一束单色光通过一个光学元件（如薄膜、单缝等）后，由于不同位置的光程差不同，光波会自身干涉。
波的叠加与波的干涉
波的叠加与波的干涉波动现象是自然界中常见的一种物理现象，而波的叠加与波的干涉是波动现象中重要的两种基本形式。
本文将深入探讨波的叠加与波的干涉的原理、特点以及应用。
一、波的叠加波的叠加是指两个或多个波在空间和时间上交叠形成新波的现象。
它遵循以下原理：1. 波的叠加原理：当两个或多个波同时到达同一位置时，它们会按照线性叠加的原理相互影响，形成一个新的合成波。
合成波的振幅等于各个波的振幅的矢量和。
2. 波的叠加干涉：当两个具有相同频率的波相遇时，它们的振幅可能增强或减弱，这种现象被称为干涉。
当两个波的振幅相加时，称为正向干涉；当两个波的振幅相减时，称为负向干涉。
波的叠加在日常生活和科学研究中都有广泛的应用，例如水波、声波、光波等的叠加现象可以解释波浪的形成、音乐声音的合成以及干涉仪等光学仪器的工作原理。
二、波的干涉波动现象中的另一种重要形式是波的干涉。
波的干涉是指两个或多个波在空间和时间上重叠形成新波时产生的干涉现象。
波的干涉有以下特点：1. 干涉现象是波的性质之一：只有波动物体才能产生干涉现象，如水波、声波、光波等。
因此，波动物体是干涉现象的基础。
2. 干涉效应的强弱取决于波的相位：当两个波的相位差为整数倍的关系时，波的干涉效应会增强，这被称为构造性干涉；而当相位差为半整数倍的关系时，波的干涉效应会减弱，这被称为破坏性干涉。
波的干涉不仅有理论意义，而且在科学研究和工程领域也有广泛的应用。
例如，干涉仪可以用于测量光的波长和薄膜的厚度，这对材料科学和光学技术的研究起到了重要的推动作用。
三、波的叠加与波的干涉的应用波的叠加与波的干涉在许多领域都有实际应用价值。
1. 光学应用：干涉仪是一种重要的光学仪器，可以用于测量光的波长、薄膜的厚度以及空气的折射率等。
干涉现象也是光的衍射和散射的原理，这些原理在显微镜、望远镜、激光等光学仪器和光学科学研究中都有广泛的应用。
2. 声学应用：干涉现象也存在于声学领域，例如声音的叠加与干涉可以用于音乐声波合成、混音等方面。
波的干涉与衍射波的叠加与干涉衍射的效应
波的干涉与衍射波的叠加与干涉衍射的效应在物理学中，波的干涉与衍射是非常重要的概念，它们说明了波动现象中的叠加和干涉效应。
本文将介绍波的干涉与衍射的基本原理，并讨论它们的叠加效应和干涉衍射的影响。
一、波的干涉原理波的干涉是指两个或多个波在同一点同时存在时产生的相互作用现象。
干涉可以是构造性的，即两个波叠加后振幅增强，也可以是破坏性的，即两个波叠加后振幅减弱或相消。
波的干涉是波动现象中的核心，并且在各个领域都有广泛的应用。
波的干涉可以通过双缝实验来进行观察。
在双缝实验中，一束光通过一个屏幕上的两个狭缝后，会在背后的屏幕上形成干涉条纹。
这是因为经过两个狭缝的光波在背后屏幕上相遇时会发生波的叠加，形成明暗交替的干涉条纹。
二、波的衍射原理波的衍射是指波在通过障碍物边缘或通过开口时发生弯曲和扩散的现象。
衍射使得波能够弯绕物体或扩散开来，从而产生波的扩大和扩散。
与干涉不同，波的衍射不需要叠加的波源，而是通过波的传播和波前的扩散来实现。
衍射现象可以通过单缝实验来观察。
在单缝实验中，一束光通过一个狭缝后，会在背后的屏幕上形成中央亮度较高的中央峰和两侧的暗条纹。
这是因为经过狭缝的光波会发生衍射，波前经过狭缝后会扩散，形成中央亮度较高的衍射峰。
三、波的叠加与干涉衍射的效应在波动现象中，波的叠加和干涉衍射效应是同时存在的。
波的叠加是指两个或多个波在空间中相遇时的叠加现象，而波的干涉衍射是指波在传播过程中发生的弯曲、扩散和叠加现象。
波的叠加与干涉衍射在现实生活中有着广泛的应用。
比如，在光学中，干涉与衍射可以用于激光干涉仪和衍射光栅等仪器中，用于测量和分析光波的性质。
在声学中，干涉与衍射可以用于扩音器和声纳等设备中，用于改善声音的传播和接收效果。
总结起来，波的干涉与衍射是波动现象中的重要概念，它们解释了波的叠加和干涉衍射效应。
波的叠加是指两个或多个波在同一点同时存在时产生的相互作用现象，而波的干涉衍射是指波在传播过程中发生的弯曲、扩散和叠加现象。
了解波的叠加与干涉现象
了解波的叠加与干涉现象波的叠加与干涉现象是物理学中一个非常重要的概念，它涉及到波动的性质和相互作用。
通过了解波的叠加和干涉，我们可以更好地理解波动现象的本质和背后的物理原理。
首先，让我们来了解一下波的叠加现象。
波的叠加是指两个或多个波在同一空间中同时存在时，它们的振幅会相互叠加。
这意味着，当两个波的振幅正好同相或者反相时，它们的叠加效果会导致波的振幅增强或减弱。
这种叠加现象可以在日常生活中的许多场景中观察到，比如水波在池塘中的叠加、声波在空气中的叠加等等。
叠加现象的一个重要应用是干涉现象。
干涉是指两个或多个波相互作用时产生的特殊现象。
当两个波相遇并叠加时，它们的相位差会决定叠加效果。
如果两个波的相位差为零或整数倍的2π，即相位相同或相差整数倍的波长，它们的叠加效果会导致波的振幅增强，这种现象称为构造干涉。
相反，如果两个波的相位差为奇数倍的π，即相位相差半个波长，它们的叠加效果会导致波的振幅减弱，这种现象称为破坏干涉。
干涉现象在光学中有着重要的应用。
例如，我们常见的干涉仪就是利用光的干涉原理来测量物体的形状和薄膜的厚度。
在干涉仪中，光波经过分束器分为两束，然后分别经过不同路径传播，最后再次叠加在一起。
当两束光的相位差满足干涉条件时，我们可以观察到明暗交替的干涉条纹。
通过测量这些干涉条纹的位置和间距，我们可以计算出物体的形状或薄膜的厚度。
除了光学，干涉现象还在声学、电磁学等领域有着广泛的应用。
例如，在声学中，我们可以利用干涉现象来制造噪音消除装置，通过两个或多个声源发出的声波叠加来减弱或消除特定频率的噪音。
在电磁学中，干涉现象也被广泛应用于无线通信和雷达系统中，通过控制电磁波的相位差，可以实现信号的增强或抑制，从而提高通信质量或实现目标的探测。
总之，波的叠加与干涉现象是物理学中的重要概念，它们揭示了波动现象的本质和波与波之间的相互作用。
通过了解波的叠加和干涉，我们可以更好地理解和应用波动现象，为各个领域的科学研究和技术应用提供了基础。
波的干涉与叠加
波的干涉与叠加波的干涉与叠加是物理学中一个重要的概念，它描述了当波碰撞或相遇时发生的现象。
在本文中，我们将探讨波的干涉与叠加的基本原理、数学描述以及一些实际应用。
首先，让我们了解波的基本概念。
波是一种能量传递的方式，它在介质中传播，而不是物质本身移动。
波可以是机械波，如水波、声波，也可以是电磁波，如光波、无线电波。
波的干涉是指当两个或多个波在空间中相遇时发生的现象。
干涉可以是构成干涉图案或明暗条纹的有规律的现象。
干涉分为两种类型：构造性干涉和破坏性干涉。
构造性干涉发生在两个波相遇时，它们的峰与峰相遇，或者谷与谷相遇。
在这种情况下，波会叠加，使得振幅增大。
这种叠加会导致强化波的效果，形成明亮的区域。
破坏性干涉发生在两个波相遇时，它们的峰与谷相遇。
在这种情况下，波会叠加，使得振幅减小或者完全抵消。
这种叠加会导致波的减弱或消失，形成暗淡的区域。
波的叠加可以用数学来描述。
当两个波相遇时，它们的位移会进行叠加。
叠加可以采用波的位移函数的代数和来表示。
例如，对于同一方向传播的两个波，它们的位移函数可以分别表示为y₁=A₁sin(k₁x-ω₁t)和y₂=A₂sin(k₂x-ω₂t)。
其中，A₁和A₂是振幅，k₁和k₂是波数，x是位置，ω₁和ω₂是角频率，t是时间。
当两个波相遇时，它们的位移函数会相加，即y=y₁+y₂。
通过使用三角函数的和差化简公式，我们可以得到y=Acos[(k₁x-ω₁t)+(k₂x-ω₂t)]。
这个叠加的结果显示了波的干涉。
当相位差(k₁x-ω₁t)-(k₂x-ω₂t)为整数倍的2π时，干涉是构造性的，即波幅增大。
当相位差为奇数倍的π时，干涉是破坏性的，即波幅减小或消失。
这些规律可以用来解释干涉图案中明暗条纹的形成。
波的干涉与叠加在物理学中有广泛的应用。
例如，在光学中，通过使用干涉仪，我们可以测量光的波长、光栅的间距等。
在声学中，干涉现象可以应用于声音的消除或增强。
在无线电通信中，干涉可以用来提高天线的效率。
光波的叠加
沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加
沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加
沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加
沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加
沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加
沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加
沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加
光源的发光特性
普通光源 的不同原子发的光不可能 产生干涉现象。
· ·
独立（不同原子发的光）
独立（同一原子先后发的光）
例如:普通灯泡发的光; 火焰; 电弧; 太阳光等等。
§3.1 光波的叠加
1. 叠加原理
简谐波在空间自由传播时，空间各点都将引起振动。 当两列波在同一空间传播时，空间各点必然同时参 与每列波在该点的振动。由于光传播的独立传播原 理，在叠加区各点的总的振动就是各光波单独存在 时光振动之合成。这就是光波的叠加原理。第Fra bibliotek章 光波的叠加Ⅰ
光学研究的内容包括：
光的产生（Production）光源、激光、同步辐射
光的传播（Propagation） 几何光 各向同性介质 传播规律，特别学是干涉、衍射、偏振
各向异性介质 双折射、旋光
波动光学
光与物质的相互作用（Interaction） 散射、吸收、光电效应、光化学效应
沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加
沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加
沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加
沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加
沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加
沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加
沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加
沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加
沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加
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六、光程差
S1的光波传至P点，引起的振动为
S1
E1 E10 cos 2 (t
S2的光波传至P点，引起的振动为
1
r2
r1
)
n1 n2
S2
r1
P
r2
E2 E20 cos2 (t
2 r1
两者的相位差为
2
)
不考虑 半波损失
2 r2 2n2 r2 2n1r1 1 2 0 0 2 ( n2 r2 n1r1 ) (仅当初相差为零时成立) 0
其中：A ( A1 A2 2 A1 A2 cos) 干涉项
2
2 1/ 2
r2 )
光强 I I1 I 2 2 I1 I 2 cos
( 20 10 )
(r2 r1 )
相位差决定合成波振幅的大小
相干条件
两个光波发生干涉的三个必要条件通常称为相干条件。
2r E1 ( r1 , t ) A1 cos(1t 10 1 ) 1 2r2 E2 ( r2 , t ) A2 cos(2t 20 )
叠加后
E E1 E2
2
r1
E1
E2
p
假设1 :两光矢量是同方向的 S1 r2 2 2 2 E0 A1 A2 2 A1 A2 cos S2 在观测时间内平均光强是正比于振幅的平方
17-1-1 光是电磁波
麦克斯韦最伟大的成就是提出了光是电磁波.
E 0
u
H
x
电场强度E的振动称为光振动。 E 称为光矢量.
从光与物质的作用来看，光波中的电场和磁场的重要性并不相同，如： 使照相底版感光的是电场而不是磁场； 对视网膜起作用是电场而不是磁场；
一、基本性质
1.电磁波在真空中的波速 1 u 2.99792458 108 m s1
当两列波的振幅相等时(Imin=0,Imax=4I),干涉现象最明显。
非相干叠加：中央处光强为2I 相干叠加：中央处光强为4I
c c 真空： , c, , n 1 ( n ) c A n n n n n 2 r 真空中 AB
P
s
s1
s2
i
e
1 2
n1 n2 n3
杨氏双缝干涉
等倾干涉，等厚干涉
四、光波干涉加强及减弱的条件
r2 r1 I I1 I 2 2 I1 I 2 cos 20 10 2
干涉加强的条件 2k , k 0,1,2,3,...
I ( I1 I 2 )2
间歇性：原子或分子每次发光是间歇的，持续时间
独立性：原子、分子发光彼此独立、随机
. .
10 ~ 10 s
9
8
独立(不同原子发的光)
独立(同一原子先后发的光)
按照激发方式的不同，普通光源的发光过程有以下几种：
热辐射： 任何物体都向外辐射电磁波，当物体温度偏低时， 辐射的主要是红外线，当温度比较高时，可以发射 出可见光，温度更高时会发射紫外线等，这就是热 能转化为光能的过程。
(1)两光波的频率相等 (2)有相互平行的电振动分量 (3)相位差 恒定 满足这三个条件的光波称为相干光波，对应 的光源称为相干光源
如何从普通光源获得相干光，从而得到稳定的干涉图样呢？ 在任何瞬间到达观察点的，应该是同一批原子发射出来的 经过不同光程的两列光波。
三、从普通光源获得相干光的方法
1 分波前法 2 分振幅法
黄
绿 青
597~577
577~492 492~470
兰
紫
470~455
455~400
6.4 1014 ~ 6.6 1014
6.6 1014 ~ 7.5 1014
三、电磁场的物质性
1 1 2 2 E H 1.电磁场的能量密度: w we wm 2 2
坡印廷定理表征电磁能量守恒关系 E H dS ( wm we )dV E 2dV S V t V 2.电磁波的能流密度S （W/m2） 坡印廷矢量 S E H 其方向表示能量流动方向，其大小表示单位时间内穿过与 能量流动方向垂直的单位面积的能量。
当光源的初相差 20 10 始终恒定时，则
(cos )T 0 相干叠加
普通光源 ： 原子、分子每次发光的持续时间约为 10-8 秒，在
这段时间内原子或者分子发射出一列光波，停顿若干时间后 （停顿时间与持续时间有相同的数量级），再行发射另一列光 波。原子、分子前后发射的各列光波是独立的，相互间没有固 定的位相和偏振关系，不同原子之间发出的波列也是独立的。
与两光源的频率、初相位以及空间 p的位臵有关。它决定着p点的光强
2 1 假设2 :两个光源的发光频率相同 2 1 r2 r1 [( 20 10 ) 2 ( )] 当光源的初相差 20 10 随机变化时，则
(cos )T 0 I I1 I 2 非相干叠加
2
0
( n2 r2 n1r1 )
可见采用光程的概念后，相当于把光在介质中的传 播都折算为光在真空中的传播
光程差
n2 r2 n1r1
2π
相位差与光程差关系
式中为真空中的波长
光波干涉加强及减弱的条件
五、光程（重要）
r
真空 n=1
n>1
B
n
B
介质中
A
AB
2r 2 r ( nr ) n n 波在介质中相位的变化
与n，r 两者都有关
2
称（nr）为光程
2
( nr )
结论:光波在介质中相位的 变化与n，r 两者都有关
2
( nr )
A
讨论
AB ?
0 0
国际单位制中的基本单位 “米” “米”是光在真空中1/299792458秒的时间间隔内所经路径的长度。
c
在电容率 磁导率 的介质中，电磁波的波速为
u 1/ 1/
介质的折射率
0 0 r r c / r r
n
c
r r
2. 电磁是横波.
干涉减弱的条件 2k 1 , k 0,1,2,3,...
I ( I1 I 2 )2
注意：整个干涉场的总光能与叠加前保持守恒，干涉 现象只不过是总光能在空间重新分配而已。
当两列波的振幅相等时： 干涉光强图： I 4I0
同相，明纹处：I max I 0 I 0 2 I 0 I 0 4 I 0 反相，暗纹处：I min I 0 I 0 2 I 0 I 0 0
第17章 波动光学
干涉
§17-1 光波的叠加和干涉 §17-2 分波前干涉 §17-3 分振幅干涉
衍射
§17-4 光的衍射 §17-5 衍射光栅
偏振
§17-6 偏振光的产生和检验 §17-7 偏振光干涉
§17-1 光波的叠加与干涉
§17-1-1 光是电磁波
§17-1-2 光源 单色光
§17-1-3 干涉光强分布与光程差（重点）
白 天
夜 晚
二、单色光
单色光：频率恒定的一列无限长正 I 弦（或余弦）光波。 I 普通光源所发射的光都不是单色光。
原子发射的光，其波列长度是有限的，光谱线 都有一定宽度，不是严格的单色光。钠光灯发 出的黄色光不是单色光。氦-氖激光器发出的 光也不是严格的单色光。
0
I0/2
λ Δλ
谱线宽度越窄，光的单色性越好。
n1 n2 B
称（nr）为光程
注意: 为光波在 真空中的波长
x1
x2
AB
2
(n1 x1 n2 x2 )
光程
例题1
在相同的时间内，一束波长为λ的单色光分别在空气 中和在玻璃中传播，则 (A)传播的路程相等，通过的光程相等； (B)传播的路程相等，通过的光程不相等； (C)传播的路程不相等，通过的光程相等； (D)传播的路程不相等，通过的光程不相等。 分析:介质不同,速度不同,所以相同时间内传播的几 何路程不同 空气中：r1 ct , 光程 r1n1 r1 ct
3. 光强 I
光波平均能流密度的大小（W/m2）
I S
四、平面简谐光波
E A cos(t 2 r
简谐：单一频率； 平面：等相位面是平面
0 ) 2 r
V/m
/
称作波阻抗，单位为欧姆
H / A cos(t
0 ) A/m
能流密度矢量的大小
S EH / E / A cos (t
2 2 2
2 r
0 )
光强
I
1 T 1 2 S d t / A T 0 2
结论：比较空间两处的光强,除去介质因素外,仅考虑两处 光矢量的振幅平方.
17-1-2 光源 单色光
一、光源
自 发 辐 射
E2
E1
发射光波的物体称为光源.
普通光源的 发光机理 波列
E2 E1 / h
玻璃中：r2 t , 光程 r2 n2 t n2
c (n )
c t n2 ct n2
2
( nr )
真空，n 1
光程相同 nr
相同
波长的个数相同
t 介质中，n 1