导线的力学计算
第二章导线应力弧垂分析
·导线的比载
·导线应力的概念
·悬点等高时导线弧垂、线长和应力关系
·悬挂点不等高时导线的应力与弧垂
·水平档距和垂直档距
·导线的状态方程
·临界档距
·最大弧垂的计算及判断
·导线应力、弧垂计算步骤
·导线的机械特性曲线
［内容提要及要求］
本章是全书的重点，主要是系统地介绍导线力学计算原理。通过学习要求掌握导线力学、几何基本关系和悬链线方程的建立；掌握临界档距的概念和控制气象条件判别方法；掌握导线状态方程的用途和任意气象条件下导线最低点应力的计算步骤；掌握代表档距的概念和连续档导线力学计算方法；了解导线机械物理特性曲线的制作过程并明确它在线路设计中的应用。
第一节导线的比载
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作用在导线上的机械荷载有自重、冰重和风压，这些荷载可能是不均匀的，但为了便于计算，一般按沿导线均匀分布考虑。在导线计算中，常把导线受到的机械荷载用比载表示。
由于导线具有不同的截面，因此仅用单位长度的重量不宜分析它的受力情况。此外比载同样是矢量，其方向与外力作用方向相同。所以比载是指导线单位长度、单位截面积上的荷载，常用的比载共有七种，计算公式如下：
1．自重比载
导线本身重量所造成的比载称为自重比载，按下式计算
（2-1）
—导线的自重比载，N/m.mm2；
式中：g
1
m
一每公里导线的质量，kg/km；
S—导线截面积，mm2。
2．冰重比载
导线覆冰时，由于冰重产生的比载称为冰重比载，假设冰层沿导线均匀分布并成为一个空心圆柱体，如图2－1所示，冰重比载可按下式计算：
（2-2）
—导线的冰重比载，N/m.mm2；
式中：g
2
b—覆冰厚度，mm；
d—导线直径，mm；
S—导线截面积，mm2。
图2-1 覆冰的圆柱体
设覆冰圆筒体积为：
取覆冰密度，则冰重比载为：
3．导线自重和冰重总比载
导线自重和冰重总比载等于二者之和，即
g 3＝g
1
+g
2
（2-3）
式中：g
3
—导线自重和冰重比载总比载，N/m.mm2。4．无冰时风压比载
无冰时作用在导线上每平方毫米的风压荷载称为无冰时风压比载，可按下式计算：
（2-3）
—无冰时风压比载，N/m.mm2；
式中：g
4
C—风载体系数，当导线直径d< 17mm时，C=1.2；当导线直径d≥17mm时，C=1.1；
v—设计风速，m/s；
d—导线直径，mm；
S—导线截面积，mm2；
a—风速不均匀系数，采用表2－1所列数值。
表2－1 各种风速下的风速不均匀系数a
设计风速（m/s）20以下20-3030-3535以上
ａ 1.00.850.750.70
作用在导线上的风压（风荷载）是由空气运动所引起的，表现为气流的动能所决定，这个动能的大小除与风速大小有关外还与空气的容重和重力加速度有关。
由物理学中证明，每立方米的空气动能（又称速度头）表示关系为：，其中q —速度头（N／m2）,v—风速（m/s），m—空气质量（kg/m3），当考虑一般情况下，假定在标准大气压、平均气温、干燥空气等环境条件下，则每立方米的空气动能为
实际上速度头还只是个理论风压，而作用在导线或避雷线上的横方向的风压力要用下式计算:
—迎风面承受的横向风荷载（N）。式中引出几个系数是考虑线路受到风压式中：P
h
的实际可能情况，如已说明的风速不均匀系数α和风载体型系数C等。另外，K表示风压高度变化系数，若考虑杆塔平均高度为15m时则取1；θ表示风向与线路方向的夹角，若假定风向与导线轴向垂直时，则θ＝90°；F表示受风的平面面积（m2），设导线直径为d(mm)，导线长度为L（m），则F=dL×10-3。
由此分析则导线的风压计算式为：
相应无冰时风压比载为：
5．覆冰时的风压比载
覆冰导线每平方毫米的风压荷载称为覆冰风压比载，此时受风面增大，有效直径为（d+2b）,可按下式计算：
（2-5）
—覆冰风压比载，N/m.mm2；
式中：g
5
C—风载体型系数，取C=1.2；6．无冰有风时的综合比载
无冰有风时，导线上作用着垂直方向的比载为g
1和水平方向的比载为g
4
，按向量合成
可得综合比载为g
6
，如图2－2所示：
图2-2 无冰有风综合比载
则g
6
称为无冰有风时的综合比载，可按下式计算：
（2-6）
式中，g
6
—无冰有风时的综合比载，N/m.mm2。
7．有冰有风时的综合比载
导线覆冰有风时，综合比载g
7为垂直比载g
3
和覆冰风压比载g
5
向量和，如图2－3所
示，
图2-3 覆冰有风综合比载
可按下式计算：
（2-6）
一有冰有风时的综合比载，N/m.mm2。
式中g
7
以上讲了7种比载,它们各代表了不同的含义,而这个不同是针对不同气象条件而言的,在以后导线力学计算时则必须明确这些比载的下标数字的意义。
[例2-1] 有一条架空线路通过Ⅳ类气象区，所用导线为LGJ一120/20型，试计算导线的各种比载。
解：
首先由书中附录查出导线LGJ一120/20型的规格参数为：计算直径d=15.07mm，铝、
=466.8kg/km。
钢两部分组成的总截面积S=134.49mm2，单位长度导线质量m
由表1-8查出Ⅳ类气象区的气象条件为：覆冰厚度为b=5mm,覆冰时风速V=10m/s,最大风速V=25m/s,雷电过电压风速V=10m/s,内过电压时风速V=15m/s。下面分别计算各种比载。
：
(1)自重比载g
1
g 1=9.80665 ×m
/S ×10-3
=9.80665×466.8/134.49×10-3 =34.04×10-3[N/m.mm2]
(2)覆冰比载g
2
：
g
2(5)
=27.728×b(d+b) /S ×10-3
=27.728×5(15.07+5)/134.49 ×10-3
=20.69×10-3[N/m.mm2]
(3)垂直比载g
3
：
g 3(5)=g
1
+g
2(5)
=54.73×10-3[N/m.mm2]
(4)无冰时风压比载g
4
：
由表2-1查出当风速为20～30m/s时，α=0.85，当风速为20m/s以下时，α=1.0，风载体形系数C=1.2,由公式计算
g
4(10)
=0.6128×1.0×1.2×102/134.49×15.07×10-3=8.24×10-3[N/m.mm2]
g
4(15)
=0.6128×1.0×1.2×152/134.49×15.07×10-3=18.54×10-3[N/m.mm2]
g
4(25)
=0.6128×1.0×1.2×252/134.49×15.07×10-3=43.77×10-3[N/m.mm2]
(5)覆冰时风压比载g
5
：
由表1-2查出α=1.0，已知C=1.2，则
g
=0.6128×1.0×1.2(15.07+2×5)×102/S×10-3=13.71×10-3[N/m.mm2] 5(5,10)
：
(6)无冰时综合比载g
6
几种风速下的比载由公式
计算,分别为
(7)覆冰时综合比载g
：
7
当重力加速度采用9.8值计算时，其结果只是微小差别。
第二节导线应力的概念
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悬挂于两基杆塔之间的一档导线，在导线自重、冰重和风压等荷载作用下，任一横截面
上均有一内力存在。根据材料力学中应力的定义可知，导线应力是指导线单位横截面积上的
内力。因导线上作用的荷载是沿导线长度均匀分布的，所以一档导线中各点的应力是不相等
的，且导线上某点应力的方向与导线悬挂曲线该点的切线方向相同，从而可知，一档导线中其导线最低点应力的方向是水平的。
所以，在导线应力、弧垂分析中，除特别指明外，导线应力都是指档内导线最低点的表示。
水平应力，常用σ
关于悬挂于两基杆塔之间的一档导线，其弧垂与应力的关系，我们知道：弧垂越大，则导线的应力越小；反之，弧垂越小，应力越大。因此，从导线强度安全角度考虑，应加大导线弧垂，从而减小应力，以提高安全系数。
但是，若片面地强调增大弧垂，则为保证带电线的对地安全距离，在档距相同的条件下，则必须增加杆高，或在相同杆高条件下缩小档距，结果使线路基建投资成倍增加。同时，在线间距离不变的条件下，增大弧垂也就增加了运行中发生混线事故的机会。
实际上安全和经济是一对矛盾的关系，为此我们的处理方法是:在导线机械强度允许的范围内，尽量减小弧垂，从而既可以最大限度地利用导线的机械强度，又降低了杆塔高度。
导线的机械强度允许的最大应力称为最大允许应力，用σ
表示。架空送电线路设计
max
技术规程规定，导线和避雷线的设计安全系数不应小于2.5。所以，导线的最大允许应力为：
（2-8）
式中［σ
max
］—导线最低点的最大允许应力，MPa；
T
cal
—导线的计算拉断力，N;
S—导线的计算面积， ,
σ
cal
—导线的计算破坏应力，MPa；
2.5—导线最小允许安全系数。
在一条线路的设计、施工过程中，一般说我们应考虑导线在各种气象条件中，当出现
最大应力时的应力恰好等于导线的最大允许应力，即可以满足技术要求。但是由于地形或孤立档等条件限制，有时必须把最大应力控制在比最大允许应力小的某一水平上以确保线路运行的安全性，即安全系数K＞2.5。因此，我们把设计时所取定的最大应力气象条件时
导线应力的最大使用值称最大使用应力，用σ
max
表示，则：
（2-9）
式中σ
max
—导线最低点的最大使用应力，MPa；
K—导线强度安全系数。
由此可知，当K=2.5时，有σ
max ＝［σ
max
］，这时，我们称导线按正常应力架设；当K
＞2.5时，则，这时σ
max <［σ
max
］，我们称导线按松弛应力架设。导线的最大使用应力是
导线的控制应力之一，后边还要进行讨论。
工程中，一般导线安全系数均取2.5，但变电所进出线档的导线最大使用应力常是受变电所进出线构架的最大允许应力控制的；对档距较小的其他孤立档，导线最大使用应力则往往是受紧线施工时的允许过牵引长度控制；对个别地形高差很大的耐张段，导线最大使用应力又受导线悬挂点应力控制。这些情况下，导线安全系数均大于2.5的，为松弛应力架设。
导线的应力是随气象条件变化的，导线最低点在最大应力气象条件时的应力为最大使用应力，则其他气象条件时应力必小于最大使用应力。
第三节悬点等高时导线弧垂、线长和应力关系
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二、平抛物线方程
平抛物线方程是悬链线方程的简化形式之一。它是假设作用在导线弧长上的荷载沿导线在x轴上的投影均匀分布而推出的，在这一假设下，图2-6中导线所受垂直荷载变成
即用直线代替弧长，从而使积分简化，由此导出平面抛物方程为
（2－17）
相应导线的弧长方程式为：
（2－18）
实际上式(2-17)是式(2-14)取前一项的结果，式(2-18)是式(2-16)取前两项的结果，这恰说明它是悬链线方程的近似表达式。
当悬挂点高差h/≤10%时，用平抛物线方程进行导线力学计算，可以符合工程精度要求。
三、悬挂点等高时导线的应力、弧垂与
(一)导线的弧垂
将导线悬挂曲线上任意一点至两悬挂点连线在铅直方向上的距离称为该点的弧垂。一般所说的弧垂，均指档内最大弧垂(除了特别说明外)
1.最大弧垂计算
如图 2-7所示的悬点等高情况。将式(2-13)中的x以代入，则得最大弧垂f的精确计算公式(悬链线式)如下
（2－19）
式中：f—导线的最大弧垂，m；
—水平导线最低点应力，MPa ；
σ
g—导线的比载，N/m.mm2；
—档距，m。
同理，在实际工程中当弧垂与档距之比≤10%时，可将式(2-17)中的x以代入，得最大弧垂的近似计算公式(平面抛物线计算式)：
(2-20)
式(2-20)在线路设计中会经常用到。
2.任意一点的弧垂计算
如图2-7所示，
图2-7 悬线等高时弧垂
任意一点的弧垂可表示为：
利用悬链线方程进行计算，可将式(2-13)和式（2-19）代入上式，经整理得：
(2-21)
式中—导线任一点D(x,y)到悬挂点A、B的水平距离；
若利用平抛物线方程，可将式(2-17)和式(2-20)进行计算，得到任意一点弧垂的近似计算式：
(2-22) （二）导线的应力
1．导线的受力特点
由于将导线视为柔索，则导线在任一点仅承受切向张力。因导线不同点处由于其自身重量不同，则切向张力也是不同的，即导线的张力随导线的长度而变化。
但在线路设计中我们主要关心两个特殊点的受力情况：一是导线最低点受力；二是导线悬挂点受力。
导线的受力特点，由图2－6的受力三角形分析，导线在任一点受到的张力大小均可以分解为垂直分量和水平分量两个分力，其特点是：
①导线最低点处只承受水平张力，而垂直张力为零；
②导线任一点水平张力就等于导线最低点的张力；
③导线任一点张力的垂直分量等于该点到导线最低点之间导线上荷载（G）。
2．导线上任意一点的应力
如图2-6所示，导线悬挂点等高时，其导线的应力计算如下。
为：
根据前述的导线受力条件，导线在任一点的张力T
x
（2－23）
，用导线其它已知数据表示，则由式(2-13)和式(2-15),即悬链线要消去不定量弧长L
x
方程和弧长方程可以导出：
方程两边同乘以(gS)2得：
（2－24）
将方程式(2-24)代入式(2-23)中，且对应项相等关系，可得：
（2－25）
则得导线上任意一点处的轴向应力为：
(2-26)
此为导线应力计算中的重要公式，它表明导线任一点的应力等于导线最低点的应力再加上该点纵坐标与比载的乘积，且是个代数和。
根据式(2-23)还可以得到导线轴向应力的另一种计算公式，即：
即由受力三角形关系除以S直接得到，它表示导线任一点应力等于其最低点的应力和此点到最低点间导线上单位面积荷载的矢量和。
其形式还可以表示为：
（2－27）
式中α—导线任一点切线方向与x轴的夹角。式(2-26)和式(2-27)是计算导线应力的常用公式。
3.导线悬挂点的应力
根据式(2-26)和式(2-27)可得到
导线悬挂点的轴向应力σ
A
或
式中符号意义同前。
4.一档线长
在不同气象条件下，作用在导线上的荷载不同，这还将引起导线的伸长或收缩，因此线长L也是一个变化量。尽管线路设计中很少直接用到这个量，但线路计算的诸多公式大都与它有关。
根据式(2-15)，导线最低点至任一点的曲线弧长为：
悬挂点等高时，令x=代入上式得到半档线长，则一档线长为：
（2－29）
式中 L—悬点等高时一档线长，m。
一档线长展开成级数表达式
（2－30）
在档距不太大时，可取上式中前两项作为一档线长的平抛物线近似公式
（2－31）
又可写成
（2－32）
第四节悬挂点不等高时导线的应力与弧垂
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一、导线的斜抛物线方程
导线悬垂曲线的悬链线方程是假定荷载沿导线曲线孤长的均匀分布导出的，是精确的计算方法。工程计算中，在满足计算精度要求的情况下，可以采用较简单的近似计算方法。前述的平抛抛物方程是简化计算形式之一，但它用于悬挂点不等高且高差较大的情况进行计算可能会造成较大误差。
为此,又引出了悬垂曲线的斜抛物线方程式，用于悬挂点不等高时的近似计算公式。
斜抛物线方程的假设条件为：作用在导线上的荷载沿悬挂点连线AB均匀分布，即用斜线代替弧长，如图2－8所示。这一假设与荷载沿弧长均匀分布有些差别，但实际上一档内导线弧长与线段AB的长度相差很小，因此这样的假设可以符合精度要求。
图2-8 悬挂点不等高示意图,图中诸多符号的含义后边另作说明。
换成了在上述假设下，导线OD段的受力情况如图2－9所示。此时垂直荷重的弧长L
x
x/cos，这相当于把水平距离x折算到斜线上。
图2-9 OD段的受力图
根据静力学平衡条件，y轴向受力代数和为
又
对上式进行积分，并根据所选的坐标系确定积分常数为零，可得到导线悬垂曲线的斜抛物线方程为：
（2－33）
式中—高差角；
其他符号意义同前。
实际上，式（2－33）与式（2－17）相比差个关系，但相对于式（2－13）在应用于计算中仍然简明得多。
据弧长微分式，将
的关系代入可得斜抛物线方程下的弧长方程为（取前两项）
二、导线最低点到悬挂点的距离