第四章 声光效应
声光效应课件ppt
相邻波阵面波阵面衍射光的干涉
增强条件
n FE EG ns sini sind m0
当m 1时，得到Bragg公式
2ns sinB 0
sin B
0 2ns
0
2nVS
fs
ks 2k
17
24、4 声光作用粒子模型
一、Bragg衍射的粒子模型
将光束看做是光子流，声场看做是声子流，则声光作用可以看
行波相叠加形成的。
u( x, t ) Asin(st ks x)
Asin st ks x
u( x, t ) Asin(st ks x)
2Acos ks x sin st
9
24、1 声光效应
声驻波场的时间调制
S
u( x, t) x
S0
sin st sin ks
x
n x, t nsin st sin ks x
i, j
Pij S j
1, 2 6
Pmn 石英
P11 P12
P12
0
P12 P11 P12
0
P12 P12 P11
0
0 0 0
1
2 P11 P12
0 0 0
0
0 0 0
0
0 0 0
0
1
2 P11 P12 0
0
0
0
0
0
1
2
P11 P12
6
24、1 声光效应
无超声场时石英晶体的折射率椭球为：1 n2
声光效应课件
24、1 声光效应
声光调制的基础是声光效应
声光效应是指光波在声场中传播时被超声场衍射或者散射的现 象。即当声波和光波同时射到晶体上时，它们将发生相互作用。 声光效应是机械波和电磁波之间通过介质进行的相互作用。
声光效应
声光衍射
实验内容
观察莱曼-纳斯和布拉格衍射 调出布拉格衍射，测量衍射角 测量φ与fs的关系曲线，计算声速 测量衍射光相对于零级衍射光的相对强度与超声波 频率的关系曲线，定出声光器件带宽与中心频率 测出衍射光强度与超声波功率的关系曲线 测定最大衍射效率（I1/I0） 莱曼-纳斯衍射下，测量衍射角，衍射效率
注意事项
实验需预热10分钟 调节时需耐心认真，不可急躁 不可将信号源输出功率长时间处于最大输出状态 波形应调至无毛刺，光滑曲线
实验总结
调节波形是本实验的关键，仪器不给力，调节需 耐心 选用布拉格衍射测量是因为布拉格衍射效率高 布拉格与莱曼-纳斯衍射都是斜入射 中心频率附近多测几组数据，方便作图
实验重点
布拉格衍射 （ ）
光束相对于超声波波面以斜角度入射时，在 理想情况下，除0级之外，只出现唯一的衍 射级。
能产生布拉格衍射的光束入射角称为布拉格角， 满足布拉格条件：
衍射光相对于入射光的偏转角：
布拉格一级衍射光效率：
Байду номын сангаас 实验仪器
声光器件
功率信号源 CCD光强分布测量仪 半导体激光器 光具座 频率计
声光效应
张瑞光
实验目的
了解声光相互作用原理 观察莱曼-纳斯与布拉格衍射 测量声光器件衍射效率、中心频率和带宽 测量声光偏转和声光调制曲线
实验原理
超声波通过介质时引起介质的弹性 应变作时间和空间上周期性的变化， 导致介质折射率发生变化，使介质 出现疏密相间的状况，当光束通过 时就会产生衍射现象。 衍射分正常声光效应和反常声光效 应。 正常声光衍射有莱曼-纳斯衍射 与布拉格衍射。
声光效应
一．声光效应：超声波通过介质时会造成介质的局部压缩和伸长而产生弹性应变，该应变随时间和空间作周期性变化，使介质出现疏密相间的现象，如同一个相位光栅。
当光通过这一受到超声波扰动的介质时就会发生衍射现象，其衍射光的强度、频率、方向等都随着超声场的变化而变化，这种现象称之为声光效应。
按照声波频率的高低以及声波和光波作用长度的不同，声光相互作用可以分为拉曼—纳斯衍射和布喇格衍射两种类型。
1．拉曼—纳斯衍射当超声频率较低，光波平行于声波面入射（即垂直于声场传播方向），声光互作用长度较短时，在光波通过介质的时间内，折射率的变化可以忽略不计，则声光介质可近似看做为相对静止的“平面相位光栅”，产生拉曼—纳斯衍射。
由于声速比光速小得多，而且声波长比光波长大得多，当光波平行通过介质时，几乎不通过声波面，因此只受到相位调制，即通过光密（折射率大）部分的光波波阵面将推迟，而通过光疏（折射率小）部分的光波波阵面将超前，于是通过声光介质的平面波波阵面出现凹凸现象，变成一个折皱曲面。
由出射波阵面上各子波源发出的次波将发生相干作用，形成与入射方向对称分布的多级衍射光，这就是拉曼—纳斯衍射。
2．布喇格衍射当声波频率较高，声波作用长度较大，而且光束与声波波面间以一定的角斜入射时，光波在介质中要穿过多个声波面，故介质具有“体光栅”的性质。
当入射光与声波面间夹角满足一定条件时，介质内各级衍射光会相互干涉，各高级次衍射光将互相抵消，只出现0 级和+1 级或（-1 级）（视入射光的方向而定）衍射光，即产生布喇格衍射。
因此，若能合理选择参数，并使超声场足够强，可使入射光能量几乎全部转移到+1 级（或-1 级）衍射极值。
因而光束能量可以得到充分利用，所以，利用布喇格衍射效应制成的声光器件可以获得较高的效率。
二．声光调制：衍射光强度随超声波功率而变化的现象称为声光调制。
声光调制的工作原理：声光调制是利用声光效应将信息加载于光频载波上的一种物理过程。
声光效应总结报告范文(3篇)
第1篇一、引言声光效应是一种重要的物理现象，指的是声波在传播过程中与物质相互作用，导致物质的折射率发生变化的现象。
声光效应在光学、声学、光电子学等领域有着广泛的应用，如声光调制、声光隔离、声光开关等。
本文对声光效应的基本原理、研究进展、应用领域及发展趋势进行总结。
二、声光效应的基本原理声光效应的产生与声波在介质中的传播有关。
当声波传播到介质中时，介质的密度和折射率会发生变化，从而影响光波的传播。
根据声波与光波的相互作用，声光效应可分为以下几种类型：1. 声光折射：声波传播到介质中，使介质折射率发生变化，导致光波发生折射。
2. 声光衍射：声波与光波相互作用，使光波发生衍射。
3. 声光吸收：声波传播到介质中，使介质吸收部分光能。
4. 声光散射：声波传播到介质中，使光波发生散射。
三、声光效应的研究进展1. 声光材料的研究：近年来，随着声光材料研究的深入，新型声光材料不断涌现，如声光晶体、声光玻璃等。
这些材料具有优异的声光特性，为声光效应的应用提供了更多选择。
2. 声光器件的研究：声光器件是声光效应应用的关键，近年来，声光器件的研究取得了显著进展。
例如，声光调制器、声光隔离器、声光开关等器件在通信、光学传感等领域得到了广泛应用。
3. 声光效应在光学领域的应用：声光效应在光学领域具有广泛的应用，如光纤通信、激光雷达、光学成像等。
通过声光效应，可以实现光波的调制、隔离、开关等功能。
四、声光效应的应用领域1. 通信领域：声光调制器在光纤通信系统中具有重要作用，可以实现高速数据传输。
2. 光学传感领域：声光传感器具有高灵敏度、高稳定性等优点，在光学传感领域具有广泛应用。
3. 光学成像领域：声光效应在光学成像领域可以实现图像的快速处理、增强等功能。
4. 激光雷达领域：声光效应在激光雷达系统中可用于距离测量、目标识别等。
五、声光效应的发展趋势1. 新型声光材料的研究：未来，新型声光材料的研究将更加注重材料性能的优化，以满足不同应用领域的需求。
声光效应
由于机械波是向前传播的，衍射时光将发生多普勒频移。对于±1级布喇格衍射，ωd=ωi±Ω，式中ωi、 ωd和Ω分别为入射光、衍射光和机械波的圆频率。改变电信号的频率f=Ω/2π，即可改变衍射光的频率。
例如入射光具有复杂的光谱成分(即包括许多不同波长的光)，当θi一定时，λf为常数。相对地改变电信号 频率f，波长不同的光将相应地分别被衍射取出。
布拉格方程：θB=sinθB=λfs/2nvs，其中θB为布拉格角，λ为激光波长，n为介质折射率，vs为机械波 在介质中的速率。由此知不同的波长对应不同的偏转角φ=2θB，所以可以通过改变机械波波长实现偏转。
布拉格一级衍射效率为：η1=I1/Ii=sin2((π/λ)(LM2Ps/2H)1/2)，其中Ps为机械波功率，M2为材料的品 质因素，L、H分别表示换能器的长和宽。由此知当功率改变时，η1也随之改变，因而可实现调制。
声光效应
发生散射或衍射的现象
01 简介
03 研究历史 05 基本理论
目录ห้องสมุดไป่ตู้
02 相关名词 04 实验 06 应用
机械波通过介质时会造成介质的局部压缩和伸长而产生弹性应变，该应变随时间和空间作周期性变化，使介 质出现疏密相间的现象，如同一个相位光栅。当光通过这一受到机械波扰动的介质时就会发生衍射现象，这种现 象称之为声光效应。是研究光通过机械波扰动的介质时发生散射或衍射的现象。由于弹光效应，当纵波以行波形 式在介质中传播时会使介质折射率产生正弦或余弦规律变化，并随机械波一起传播，当激光通过此介质时，就会 发生光的衍射。
研究历史
1922年，L.N.布里渊在理论上预言了衍射；1932年P。J。W。德拜和F。W。席尔斯以及R。卢卡斯和P。比夸 特分别观察到了衍射现象。从1966年到1976年期间，衍射理论、新材料及高性能器件的设计和制造工艺都得到迅 速发展。1970年，实现了表面波对导光波的衍射，并研制成功表面（或薄膜）器件。1976年后，随着技术的发展， 信号处理已成为光信号处理的一个分支。
大学物理声光效应讲义
声光效应实验早在本世纪30年代就开始了声光衍射的实验研究。
60年代激光器的问世为声光现象的研究提供了良好的光源，促进了声光效应理论和应用研究的迅速发展。
声光效应为控制激光束的频率、方向和强度提供了一个有效的手段。
利用声光效应制成的声光器件，如声光调制器、声光偏转器和可调谐滤光器等，在激光技术、光信号处理和集成光通讯技术等方面有着重要应用。
声光效应已广泛应用于声学、光学和光电子学。
近年来，随着声光技术的不断发展，人们已广泛地开始采用声光器件在激光腔内进行锁膜或作为连续器件的Q 开关。
由于声光器件具有输入电压低驱动功率小、温度稳定性好、能承受较大光功率、光学系统简单、响应时间快、控制方便等优点，加之新一代的优质声光材料的发现，使声光器件具有良好的发展前景，它将不断地满足工业、科学、军事等方面的需求。
一.实验目的1、了解声光相互作用原理。
2、观察布拉格衍射现象。
3、研究声光调制和声光偏转的特性。
二.实验仪器声光晶体、功率信号源、频率计、半导体激光器、示波器、CCD。
三.实验原理若有一超声波通过某种均匀介质，介质材料在外力作用下发生形变，分子间因相互作用力发生改变而产生相对位移，将引起介质内部密度的起伏或周期性变化，密度大的地方折射率大，密度小的地方折射率小，即介质折射率发生周期性改变。
这种由于外力作用而引起折射率变化的现象称为弹光效应。
弹光效应存在于一切物态。
如上所述，当声波通过介质传播时，介质就会产生和声波信号相应的、随时间和空间周期性变化。
这部分受扰动的介质等效为一个“相位光栅”。
其光栅常数就是声波波长λs，这种光栅称为超声光栅。
声波在介质中传播时，有行波和驻波两种形式。
特点是行波形成的超声光栅的栅面在空间是移动的，而驻波场形成的超声光栅的栅面是驻立不动的。
当超声波传播到声光晶体时，它由一端传向另一端。
到达另一端时，如果遇到吸声物质，超声波将被吸声物质吸收，而在声光晶体中形成行波。
由于机械波的压缩和伸长作用，则在声光晶体中形成行波式的疏密相间的构造，也就是行波形式的光栅。
声光效应(大学近代物理实验)
6、布喇格衍射下，将功率信号源的超声波频率固定 在声光器件的中心频率上，记录衍射0级光光强 （I0）和1级光光强度（I1）以及超声波功率 （ Ps ）,并作出其其相对声光调制曲线（近似地 用功率信号源的板流标征）； 7、测定布喇格衍射下的最大衍射效率，衍射率
，其中， I0为未发生声光衍射时“0级光” 的强度， I1为发生声光衍射后1级光的强度。
I1 B I0
实验总结
仪器不给力，调节需耐心；
不能将功率信号源的输出功率长时间处于最大输 出功率状态，以免烧坏； 在观察和测量以前，应将整个光学系统调至共轴； 选用布拉格衍射测量是因为布拉格衍射效率高； 中心频率附近多测几组数据，方便作图。
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能产生这种衍射的光束入射角称为布喇格角。 此时的有超声波存在的介质起体积光栅的作用。可 以证明，布喇格角满足 ： 一级衍射光的衍射效率为
siniB 2S
布喇格条件
si n
2
0
M 2 LPS 2H
PS：超声波功率
因为布喇格角一般都很小，故介质内衍射光 相对于入射光的偏转角为:
声光效应有正常声光效应和反常 声光效应之分。 正常声光衍射有喇曼—纳斯衍射 和布喇格衍射。
声光衍射
实验原理 喇曼—纳斯衍射
设声光介质中的超声行波是沿у方向传播的 平面纵波，其角频率为ws，波长为λs，波矢为 ks。 入射光为沿х方向传播的平面波，在介质中 波长为λ，波矢为k。 第m级衍射极大强度：
声光效应
10物理学 学号 姓名
实验目的
了解声光效应的原理 了解喇曼—纳斯衍射和布喇格衍 射的实验条件和特点 通过衍射效率，中心频率和带宽 等的测量，加深对其概念的理解 测量声光偏转和声光调制曲线
声光效应
声光效应实 验者：杨亿斌(06325107) 合作者：吴聪(06325096)（中山大学物理系，光信息科学与技术06级3班）2008年12月31日[实验目的]1、理解声光效应的原理，了解Ramam －Nath 衍射和Bragg 衍射的分别2、测量声光器件的衍射效率和带宽等参数，加深对概念的理解。
3、测量声光偏转的声光调制曲线。
4、模拟激光通讯。
[实验原理]（一）声光效应的物理本质――光弹效应介质的光学性质通常用折射率椭球方程：1ij j j x y η= （1）描述。
介质中存在声场，介质内部就受到应力，发生声应变，从而引起介质光学性质发生变化，这种变化反映在介质光折射率的或者折射率椭球方程系数的变化上。
在一级近似下，有 ： ij ijkl kl P S η∆= （2）这就是著名的Pockels 效应。
为简单起见，这里只考虑各个相同性介质中声纵波的情况，这样折射率n 和光弹系数P 都可以看作常量。
有，21()PS nη∆=∆= 应变0sin()S S kx t =-Ω表示在x 方向传播的声应变波，S 0是应变的幅值，/s k v =Ω是介质中的声波数，2f πΩ=为角频率，v s 为介质中声速，/s v f Λ=为声波场。
P 表示单位应变所应起的2(1/)n 的变化，为光弹系数。
得301sin()sin()2n n PS kx t kx t μ∆=-Ω=-Ω于是()sin()n x n n n kx t μ=+∆=+-Ω其中3012n PS μ=是“声致折射率变化”的幅值。
考虑如图一的情况，压电换能器将驱动信号U （t ）转换成声信号，入射平面波与声波在介质中（共面）相遇，当光通过线度为l 的声光互作用介质时，其相位改变为：000()()sin()x n x k l k l kx t φφμ∆==∆+-Ω （7） 其中002/k πλ=为真空中光波数，0λ是真空中的光波长，00nk l ∆Φ=为光通过不存在超声波的介质后的位相滞后，项()0sin k l kx t μ-Ω为由于介质中存在超声波而引起的光的附加位相延迟。
声光效应及其应用
声光效应及其应用声光效应是指声音和光线相互作用产生的效果。
它是一种将声音和光线相结合的技术，可以产生出丰富多样的视听效果。
声光效应在各个领域都有广泛的应用，比如娱乐、教育和科学研究等方面。
本文将介绍声光效应的原理以及其在不同领域中的应用。
声光效应的原理是基于声音和光线的传播特性。
当声音传播到某个物体时，会引起物体的振动，进而产生声波。
而光线的传播则是通过光的折射和反射来实现的。
当声音和光线同时作用于物体时，它们会相互影响，从而产生声光效应。
在娱乐领域，声光效应被广泛应用于电影、演唱会和游乐园等场所。
在电影中，声光效应可以增强观众的沉浸感，使他们更好地融入电影的情节中。
通过合理运用声光效应，可以使观众感受到爆炸声、风声和雨声等，从而提升电影的观赏体验。
在演唱会上，声光效应可以与音乐相结合，创造出炫目的舞台效果，增强观众的视听体验。
而在游乐园中，声光效应可以用来制造恐怖氛围或者增加刺激感，例如在过山车上加入声音和光线的效果，使游客感受到更加真实的刺激。
教育领域也是声光效应的应用领域之一。
在学校的音乐课上，声光效应可以用来演示音乐的原理和特点。
通过将不同乐器的声音与特定的光线效果相结合，可以让学生更好地理解音乐的节奏、音调和音色等概念。
此外，声光效应还可以用于语言学习，通过将不同语言的声音与相应的光线效果相结合，可以帮助学生更好地记忆和理解语言。
在科学研究领域，声光效应也发挥着重要的作用。
例如，在物理学中，声光效应可以用来研究物质的结构和性质。
通过将声音和光线同时作用于物质，可以观察到物质的振动和变形情况，从而推断出物质的特性。
此外，声光效应还可以用来研究声音和光线的相互作用机制，深入了解声音和光线的传播规律。
除了以上提到的领域，声光效应还有许多其他的应用。
例如，在舞台剧中，声光效应可以用来增强角色的表演效果，使观众更好地理解角色的情感和内心世界。
在展览和博物馆中，声光效应可以用来展示历史事件和文化艺术，使观众更好地了解和体验。
声光效应实验报告
声光效应实验报告声光效应实验报告引言：声光效应是指声音和光线相互作用产生的现象。
通过声音的振动引起光线的变化，或者通过光线的变化产生声音的效果。
在本次实验中，我们将通过一系列实验，探索声光效应的原理和应用。
实验一：声音引起光线的变化实验目的：通过声音的振动引起光线的变化，观察声光效应。
实验步骤：1. 将一块平面镜固定在震动膜上方。
2. 将音频信号传输到震动膜上。
3. 打开音频信号，产生声音振动。
4. 观察镜面上的光线变化。
实验结果：当音频信号传输到震动膜上时，镜面上的光线开始发生变化。
光线的方向和强度随着声音的振动而改变。
声音的频率和振幅对光线的变化有明显影响。
实验二：光线引起声音的变化实验目的：通过光线的变化产生声音效果，观察声光效应。
实验步骤：1. 在黑暗的环境中放置一台激光器。
2. 将光线照射到光敏电阻上。
3. 通过光敏电阻将光信号转化为电信号。
4. 将电信号传输到扬声器上。
5. 打开激光器，观察扬声器上的声音变化。
实验结果：当激光器照射到光敏电阻上时，扬声器上开始发出声音。
光线的强度和变化频率会影响声音的音调和音量。
不同的光线强度和频率会产生不同的声音效果。
实验三：声光效应的应用实验目的：探索声光效应在实际应用中的潜力。
实验步骤：1. 将声音信号传输到激光器上。
2. 将激光器照射到一个反射面上。
3. 观察反射面上的光线变化。
4. 将光线变化转化为声音信号。
5. 通过扬声器播放声音。
实验结果：通过将声音信号传输到激光器上，并将激光器照射到反射面上，我们可以观察到反射面上的光线变化。
通过将光线变化转化为声音信号，并通过扬声器播放，我们可以听到与光线变化相对应的声音效果。
这种应用可以用于声音和光线的交互娱乐，例如音乐会或演出中的特殊效果。
结论：通过本次实验，我们深入了解了声光效应的原理和应用。
声音和光线的相互作用产生了令人惊叹的效果，为我们带来了更多的娱乐和创造可能性。
声光效应不仅在娱乐领域有广泛应用，还在科学研究和技术发展中起到重要作用。
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x
Rarefaction
x
Compression
L L
Refractive index
折射率随声波变化，折射率起伏周期为 L, 等于声波的波长,且以声速传播
5
二、声光调制器 主要组成：声光介质、电声换能器、驱动电源、 吸声（或反射）装置、耦合介质。 工作原理：调制电 信号通过换能器转换 为超声波，使 声光介 质的折射率产生随时 间交替变化，平行光 通过它时，声致光衍 射使出射光具有随时 间周期变化的光程差，即调制光波。
8
应变张量
外力作用下，组成晶体的质点产生相对位移而发生变形， 晶体的应变用应变张量表示。 u du 应变：e lim x 0 x dx u 二维应变 eij i i, j 1,2 x j [eij]中包含转动分量，不能直接描述应变，必须将其中的 转动分量分离出去。 eij S ij Wij 二阶张量=对称张量+反对称张量 1 S ij (eij e ji ) 2 1 Wij (eij e ji ) 9 2
自然双折射 双折射
应力双折射 电场 磁场 外力
人工双折射
排列方式 相互作用
1
外力作用下，组成介质的微观质点发生位 移，介质发生应变 介质应变引起介质的折射率发生变化 介质由于外力作用而引起折射率变化的现 象称为弹光效应 声波是弹性波，可激起介质中各质点沿着 声波的传播方向振动，产生密度的周期性 变化，从而形成折射率的变化。
6
7
4.1晶体的弹性性质及平面声波方 程
晶体：格子构造，质点位于平衡位置 内应力：外力作用后，质点间发生相对位移， 平衡被破坏，质点间产生一种相互作用力，驱 动质点恢复到初始的平衡位置，通常把这种力 称为内应力。 晶体变形：弹性变形、范性变形
弹性：外力撤去后能恢复到初始状态 范性：外力撤去后质点不能恢复到初始状态，而是 保持在一种新的准平衡位置，即发生永久变形。
彻体力：作用在整个体元上，数值正比于体元的体积，如重力 应力：体元周围的物体作用于体元表面上的力，数值正比于体元 表面的面积。
应力的标记
作用在每个平面上的力分为三个分量 ij 表示沿 xi 方向作用在垂直于 x j 的平面上的应力分量
11 , 22 , 33为正应力，正值为张力 ，
负值为压力
21 , 31 , 12 , 32 , 13 , 23为切应力
12
单位体元上力与内应力的关系
体积元上的力是所有面上应力共同引起的
11 12 13 f1 x1 x2 x3 21 22 23 f2 f x1 x2 x3 31 32 33 f1 x1 x2 x3
根据热力学定律
弹性系数和弹性模量均为对称矩阵，减少为21个独立分量。
15
晶体中的平面声波方程
声光效应研究光波与声波的相互作用，需要了解声波在晶 体中的传播规律，即晶体中的声波方程 声波方程建立在三个方程基础之上
应变-位移方程 质点运动方程 胡克定律
ui u j 1 S ij 2 x j xi ij 2 ui 2 (力与应力，牛二，密度 ) x j t
物体的形变在单位体积上产生的作用力是应力的散度
13
胡克定律
弹性限度范围内的形变，应力与应变成正比
S (为弹性系数或弹性柔顺 系数) 弹性系数反应物体可被拉长的程度。 若写成 cS (c为弹性模量或杨氏模量 、弹性刚度系数 )
c反映物体抗拉的程度。 S、： 对称二阶张量
对角分量为正应变，非对角分量为切应变
10
应变张量
形变前后
xi' xi (1 Sii )
体应变等于位移矢量的散度
V 'V S11 S 22 S33 V u1 u2 u3 u x1 x2 x3
11
应力张量
物体所受的外力分为两种
应变张量
1 e ( e e ) 11 12 21 S11 S12 2 S 1 S 22 21 (e12 e21 ) e22 2 ui 三维应变 eij （i, j 1,2,3） x j ui u j Sij 1 / 2(eij e ji ) 1/2( ) （i, j 1,2,3） x j xi e11 (e12 e21 ) / 2 (e13 e31 ) / 2 S11 S12 S13 S ( e e ) / 2 S S e ( e e ) / 2 22 23 22 23 32 21 12 21 e33 S31 S32 S33 (e13 e31 ) / 2 (e23 e32 ) / 2
2
超声波引起的弹光效应称为声光效应，是弹光 效应的一种。 折射率的周期性变化，等效于一个光栅常数等 于超声波长的位相光栅，光束通过时产生衍射
衍射光的传播方向、偏振方向、频率和强度都 可通过声波的控制发生相应变化。
3
一、声光效应
超声波是纵向波，它在声光 介质中传输时会引起介质密度 发生疏密交替的变化，使介质 的折射率发生相应变化。光波 通过此介质时，光的强度、频 率等均随超声场变化，称声光 效应。 受超声波作用的晶体相当于 一个衍射光栅，光栅的条纹间 隔等于声波波长。
、c：四阶张量，且前两下 标和后两下标分别可交 换
三维空间中
S m mn n m, n 1,2,6 m cmn S n
14
胡克定律
、c：可以用 6 6的矩阵表示，有 36个独立分量
且
c 1 ijc jk cij jk ik
cnm cnm , mn nm