高中物理——安培力与洛伦兹力及物理规律
高中物理知识全解 2.5 磁场中的力与运动
高中物理知识全解 2.5 磁场中的力与运动注意：左手生力，右手生电生磁。
一：安培力（磁场对充电导线的作用）①大小F (1)BILsin B I sin L B Lsin θθθθ==⎧⎪⎨⎪⎩安一般情况：与垂直即大小：为与的夹角，故为通电导线垂直于磁场方向的有效长度。
②方向方向：安培左手定则注意：安培力的大小和方向由多方因素所决定。
【特别是磁场B 的变化对安培力大小的影响极易忽略】1、安培力的大小与磁场B 的大小、电流I 的大小、导线的长度L 及L 与B 的夹角θ均有关。
2、安培力的方向与磁场B 的方向及电流I 的方向均有关；而电流的方向还与正、负电荷定向移动的方向有关。
【例题】如下图所示，金属棒ab 置于水平放置的金属导体框架cdef 上，棒ab 与框架接触良好．从某一时刻开始，给这个空间施加一个斜向上的匀强磁场，并且磁场均匀增加，ab 棒仍静止，在磁场均匀增加的过程中，关于ab 棒受到的摩擦力，下列说法正确的是( )A ．摩擦力大小不变，方向向右B ．摩擦力变大，方向向右C ．摩擦力变大，方向向左D ．摩擦力变小，方向向左【例题】电磁轨道炮工作原理如下图所示。
待发射弹体可在两平行轨道之间自由移动，并与轨道保持良好接触。
电流I 从一条轨道流入，通过导电弹体后从另一条轨道流回。
轨道电流可形成在弹体处垂直于轨道面得磁场（可视为匀强磁场），磁感应强度的大小与I 成正比。
通电的弹体在轨道上受到安培力的作用而高速射出。
现欲使弹体的出射速度增加至原来的2倍，理论上可采用的方法是（ ）A.只将轨道长度L 变为原来的2倍B.只将电流I 增加至原来的2倍C.只将弹体质量减至原来的一半D.将弹体质量减至原来的一半，轨道长度L 变为原来的2倍，其它量不变解析：出射速度增加到原来的2倍，则加速度要增加到原来的4倍，设B kI =，则： 2BIL kI L a m m ==，故BD 正确。
【例题】如右图所示，两光滑的导轨（假设导轨无限长）水平放置，其间有一竖直向下的匀强磁场，在两导轨间垂直于导轨水平放置两根导体棒A和B，开始时A和B都静止，现给A施加一个水平向右的力使其向右运动，试分析此后A和B受到的安培力方向？解：由楞次定律可知闭合回路产生逆时针的电流，由左手定则可知导体棒A受到的安培力水平向左，导体棒B受到的安培力水平向右。
5 .5安培力、洛伦兹力
Fab
l1
b
B
Fbc
l 2 o'
ˆ n Pm
考虑方向： M P m B
Pm B sin
上述结论具有普遍 意义（也适用于带电
粒子沿任意闭合回路 的运动或自旋磁矩在 磁场中受的力矩） 。
Pm 右旋 力矩方向为：四指从 到 B ，大拇指指向。
§5.5 洛仑兹力 霍尔效应 1. 洛仑兹力
R
dl Rd
Fx
0
IB cos Rd 0
IB sinRd IB2R
0
例2 计算半径为R的半圆导线在均匀磁场 B中所受的力。
半径为R的半圆导线的安培力： 大小： F BI 2R
B
I
F
R
方向： 沿平面竖直向上
等效于长度为2R，电流为I的直导线所 （起点和终点重合）受的力 推广： 任何载流导线在均匀磁场中受力等效 于一直导线（起点和终点重合）所受 的力
IB VH h B
+
I
VH
定量分析：
h b
A - - - - + + + + + B
B
I
+ VH
A -
f B B
-
-
+
v
+
q
-
B
fE
+
+
I
运动电荷 所受洛仑兹力：
U A U B EH b v Bb f B qv B q e I nqv S nev bh 电场力： f E qEH I 二者平衡时： vb neh qv B qEH
新教材 人教版高中物理选择性必修第二册 第一章 安培力与洛伦兹力 精品教学课件
【解析】选D。当P中通以方向向外的电流时,由安培定则可判断出长直导线P产 生的磁场在ab处沿纸面向下,在cd处沿纸面向上,由左手定则可判断出ab所受的 安培力方向垂直纸面向外,cd所受的安培力方向垂直纸面向里,从上往下看,导线 框将逆时针转动,D正确。
I 2
,导体
棒MN受到的安培力大小F=ILB、方向竖直向上。ML、LN两导体棒受到安培力的
合力大小为 I LB=0.5F,方向竖直向上。线框LMN受到的安培力的大小为
2
F+0.5F=1.5F,方向竖直向上,故选B。
【素养训练】
1.如图所示,导线框中电流为I,导线框垂直于磁场放置,磁
感应强度为B,AB与CD相距为d,则棒MN所受安培力大小
(1)电路中电流强度I是多大? (2)金属棒MN受到的安培力F是多大? (3)金属棒MN的质量m是多少?
【解析】(1)根据闭合电路欧姆定律可知: I= E A6=5 A;
R r 0.8 0.4
(2)根据安培力公式可知安培力大小为: F=BIL=1.0×5×0.20 N=1 N,平行斜面向上; (3)由于金属棒处于静止状态,则根据平衡条件得到: mgsin30°=BIL,则整理可以得到:m=0.2 kg。 答案:(1)5 A (2)1 N (3)0.2 kg
一 安培力的方向、大小 1.安培力的方向: (1)左手定则:
(2)安培力F的方向特点:F⊥I,F⊥B,即F垂直于B和I所决定的平面。 (3)当电流方向跟磁场方向不垂直时,安培力的方向仍垂直于电流与磁场所决定 的平面,所以仍可用左手定则来判断安培力的方向,只是磁感线不再垂直穿过手 心,而是斜穿过手心。
为( )
A.F=BId
B.F=BIdsinθ
C.F=BIdcosθ
新教材2023年高中物理第1章安培力与洛伦兹力1
1．磁场对通电导线的作用力1．知道安培力的概念，会用左手定则判断安培力的方向。
2．掌握安培力的计算公式F＝IlB sin θ，并会进行有关计算。
3．通过实验探究安培力、磁感应强度和电流三者的关系。
4．了解磁电式电流表的构造和原理。
体会物理知识与科学技术的关系。
知识点一安培力的方向1．安培力：通电导线在磁场中受到的力。
2．探究安培力的方向与哪些因素有关(1)磁场方向。
(2)电流方向。
(3)实验结论：安培力的方向与电流方向、磁感应强度的方向都垂直。
3．左手定则：伸开左手，使拇指与其余四指垂直，并且都与手掌在同一平面内；让磁感线从掌心垂直进入，并使四指指向电流的方向，这时拇指所指的方向就是通电导线在磁场中所受安培力方向。
1：思考辨析(正确的打“√”，错误的打“×”)(1)通电导线在磁场中一定受到安培力的作用。
( )(2)安培力的方向与导体所在处的磁场方向相同。
( )(3)左手定则中，拇指所指的方向为电流方向。
( )[答案](1)×(2)×(3)×知识点二安培力的大小1．表达式：当磁感应强度B和电流I垂直时，F＝IlB。
2．一般表达式：当磁感应强度B的方向与电流I的方向成θ角时，F＝IlB sin θ。
当通电导线中的电流方向与磁场方向既不平行也不垂直时，将磁场方向分解成沿电流方向与垂直于电流方向。
2：思考辨析(正确的打“√”，错误的打“×”)(1)对处于匀强磁场中的某段导线而言，所通电流越大，所受安培力越大。
( )(2)一根长为0.2 m的电流为2 A的通电导线，放在磁感应强度为0.5 T的匀强磁场中，受到的安培力大小可能是0.2 N。
( )[答案](1)×(2)√知识点三磁电式电流表1．磁电式电流表的构造特点(1)构造：磁铁、线圈、螺旋弹簧、指针、极靴。
(如图甲所示)(2)特点：两极间的极靴和极靴中间的铁质圆柱，使极靴与圆柱间的磁场都沿半径方向均匀分布，使线圈平面都与磁感线平行，使表盘刻度均匀。
人教版高中物理选择性必修第2册 第一章 安培力与洛伦兹力 第1节 磁场对通电导线的作用力
3．在非匀强磁场中，只要通电直导线 l 所在位置的各点 B 矢量相等(包括大小 和方向)，则导线所受安培力也能用上述公式计算。
4．当电流同时受到几个安培力时，则电流所受的安培力为这几个安培力的矢 量和。
[典例 2]
如图，由均匀的电阻丝组成的等边三角形导体框，垂直匀强磁场放置，将 M、
N 两点接入电压恒定的电源两端，通电时，线框受到的安培力为 1.2 N，若将
MON 边移走，则余下线框受到的安培力大小为
()
A．0.6 N
B．0.8 N
C．1.2 N
D．1.6 N
[解析] 根据左手定则判断出各段受到的安培力的方向，如 图所示，令电源电压为 U，等边三角形 MON 的电阻为 3R， 曲线 MON 上产生的安培力合力竖直向上，与 MN 边受到的安 培力方向相同，并联后总电阻为：23R，根据欧姆定律，并联电路的总电流为： I1＝2RU/3＝32UR，则安培力为：F＝BI1L＝3B2URL＝1.2 N，将 MON 边移走，余 下线框受到的安培力大小为：F′＝BI2L＝BURL，比较可得 F′＝0.8 N。故 B 正确。
用时，有转到平行且电流方向相同的趋势
转换研 究对象
法
定性分析磁体在电流磁场作用下如何运动的问题，可先分析 电流在磁体磁场中所受的安培力，然后由牛顿第三定律，确 定磁体所受电流磁场的作用力，从而确定磁体所受合力及运 动方向
[典例 3]
如图所示，两个完全相同且相互绝缘、正交的金属环 A、B，
可沿轴线 OO′自由转动。现通以图示方向电流，沿 OO′看
高中物理磁场中的安培力与洛伦兹力
高中物理磁场中的安培力与洛伦兹力在高中物理的学习中，磁场部分的安培力与洛伦兹力是两个非常重要的概念。
理解它们不仅对于应对考试中的难题至关重要，更有助于我们深入理解自然界中电磁相互作用的规律。
首先，咱们来聊聊安培力。
安培力是指通电导线在磁场中受到的力。
当一段通有电流的导线置于磁场中时，导线就会受到安培力的作用。
这个力的大小与电流的大小、导线在磁场中的长度、磁感应强度以及电流方向与磁场方向的夹角有关。
其大小可以用公式 F ＝BILsinθ 来计算，其中 F 表示安培力，B 表示磁感应强度，I 是电流强度，L 是导线在磁场中的有效长度，θ 是电流方向与磁场方向的夹角。
那这个公式是怎么来的呢？这就得从电流的本质说起。
电流其实是由大量自由电子定向移动形成的。
每个自由电子在磁场中都会受到洛伦兹力的作用，由于电子定向移动，它们所受洛伦兹力的宏观表现就形成了安培力。
比如说，在一个垂直纸面向里的匀强磁场中，有一根水平放置的通有电流的直导线。
如果电流方向向右，那么根据左手定则，导线所受安培力的方向就会竖直向下。
安培力在实际生活中有很多应用。
像电动机就是利用安培力的原理工作的。
在电动机中，通电线圈在磁场中受到安培力的作用而发生转动，从而将电能转化为机械能。
接下来，咱们再看看洛伦兹力。
洛伦兹力是指运动电荷在磁场中所受到的力。
当一个电荷以速度 v 在磁场中运动时，如果磁场的磁感应强度为 B，并且电荷的运动方向与磁场方向夹角为θ，那么这个电荷所受到的洛伦兹力大小为 F ＝qvBsinθ，其中 q 表示电荷量。
洛伦兹力的方向同样可以用左手定则来判断。
需要注意的是，洛伦兹力始终与电荷的运动方向垂直，所以洛伦兹力永远不会对运动电荷做功。
举个例子，如果一个带正电的粒子以水平向右的速度在垂直纸面向里的磁场中运动，那么根据左手定则，粒子所受洛伦兹力的方向就是竖直向上。
洛伦兹力在现代科技中也有着重要的应用。
比如，在显像管中，电子枪发射出的电子在磁场的作用下发生偏转，从而使电子能够准确地打在屏幕的指定位置上，形成图像。
安培力与洛伦兹力
安培力与洛伦兹力安培力和洛伦兹力是电磁力学中两个重要的力的概念。
它们在解释电荷在磁场中的运动和相互作用方面起着关键的作用。
本文将介绍安培力和洛伦兹力的概念、公式及其应用。
一、安培力安培力是由电流产生的磁场对电荷的作用力。
根据安培力定律，当电流通过一段导线时，会产生一个磁场，而这个磁场会对附近的其他电荷施加力。
安培力的大小与电流的大小和方向以及电荷所处位置有关。
安培力的公式可以表示为：F = BILsinθ，其中F是安培力的大小，B是磁场的强度，I是电流的大小，L是电流所在导线的长度，θ是电流和磁场的夹角。
当电流和磁场垂直时，安培力达到最大值；而当电流和磁场平行时，安培力为零。
这一规律为我们解释电流在磁场中的运动提供了重要的依据。
安培力在许多实际应用中发挥着重要的作用。
例如，电动机、发电机和变压器等电器设备都是基于安培力的工作原理。
此外，MRI（磁共振成像）技术也是利用安培力来实现对人体内部结构的图像获取。
二、洛伦兹力洛伦兹力是电荷在磁场中所受到的力。
它是由电荷的运动状态和磁场的作用相互耦合产生的。
根据洛伦兹力定律，当带电粒子在磁场中运动时，会受到一个垂直于其速度方向且大小与速度、电荷量和磁场强度有关的力。
洛伦兹力的公式可以表示为：F = qvBsinθ，其中F是洛伦兹力的大小，q是电荷量，v是电荷的速度，B是磁场的强度，θ是速度和磁场的夹角。
洛伦兹力的方向垂直于速度和磁场的平面，并遵循左手螺旋定则。
当速度与磁场平行或反平行时，洛伦兹力为零；而当速度与磁场垂直时，洛伦兹力达到最大值。
洛伦兹力在许多领域都有着广泛的应用。
在粒子物理学中，加速器通过电磁铁产生磁场，通过对带电粒子施加洛伦兹力来加速粒子。
在药物输送和生物学研究中，利用洛伦兹力可以对带电颗粒进行操控和定位。
三、安培力与洛伦兹力的关系安培力和洛伦兹力在形式上非常相似，但它们的作用对象不同。
安培力作用于电流所携带的电荷，而洛伦兹力则作用于运动的电荷。
高中物理：洛伦兹力
高中物理：洛伦兹力
1．洛伦兹力的特点
(1)洛伦兹力的方向总是垂直于运动电荷的速度方向和磁场方向共同确定的平面，所以洛伦兹力只改变速度的方向，不改变速度的大小，即洛伦兹力永不做功．
(2)当电荷运动方向发生变化时，洛伦兹力的方向也随之变化．
(3)用左手定则判断负电荷在磁场中运动所受的洛伦兹力时，要注意将四指指向电荷运动的反方向．
2．洛伦兹力与安培力的联系及区别
(1)安培力是洛伦兹力的宏观表现，二者是相同性质的力．
(2)安培力可以做功，而洛伦兹力对运动电荷不做功．
例1图7中a、b、c、d为四根与纸面垂直的长直导线，其横截面位于正方形的四个顶点上，导线中通有大小相同的电流，方向如图所示．一带正电的粒子从正方形中心O点沿垂直于纸面的方向向外运动，它所受洛伦兹力的方向是()
图7
A．向上B．向下
C．向左D．向右
①大小相同的电流；②向外运动．
答案B
解析根据安培定则及磁感应强度的矢量叠加，可得O点处的磁场向左，再根据左手定则判断带电粒子受到的洛伦兹力向下．
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安培力与洛伦兹力在作用效果上有什么不同为什么有时候安培力做功而洛伦兹力不做功安培力时洛仑兹力的宏观表现。
洛仑兹力f=qvB，电流的微观表达式I=nqSv（n 为单位体积自由电子个数，q 为每个电子的电荷量，S 为导线横截面积，v 为自由电子定向移动速率）。
一长为L 横截面积为S 的导线，所含自由电子个数为N=SLn ，安培力F=BIL=BnqSvL=（SLn）qvB=（SL，n）即f 安培力为导线中每个电子所受力的洛仑兹力的总和。
洛仑兹力对电荷不做功，但是安培力对导线可以做功，而且安培力又是洛仑兹力的宏观表现，那么为什么呢（这个问题本来就很绞的，很多人读完高中都没搞清楚，所以好好领悟）洛仑兹力对电荷不做功，但是并不代表洛仑兹力的分力对运动电荷不做功。
一段导线，假设在磁场中受安培力而水平移动。
注意，电子也在沿导线运动。
所以根据运动的合成与分解，电子的运动轨迹是斜着的。
洛仑兹力是垂直于电子运动轨迹的，所以洛仑兹力一定是斜着的。
那么我们就可以将洛仑兹力分解为垂直于导线方向和沿导线方向（既然都预习到这里了，应该知道力的分解吧）。
垂直于导线方向的洛仑兹力分力做正功，沿导线方向的分力做负功，这样实现了电能与界械能的转化。
正功使导线机械能增加（就是我们看到的安培力做的功），负功阻碍电子运动（即阻碍电流，消耗电能，这部分功体现在电能的减小上）。
并且正功大小一定等于负功大小，这样洛仑兹力的总功才为0。
所以我们平时就看到到安培力对导线做功，而洛仑兹力不做功。
还有一点，安培力做正功时，我们可以看到是电能与机械能的转化而不是磁场的能与机械能转化。
同时，电流在洛仑兹力的分力作用下受到阻碍，这就是电动机为什么不能使用U=IR 公式的原因，除了电阻对电流的阻碍，这里又多了一个力，因此U=IR不再成立。
一、静电学二、 1.两种电荷、电荷守恒定律、元电荷：(e＝×10-19C)；带电体电荷量等于元电荷的整数倍三、 2.库仑定律：F＝kQ1Q2/r2(在真空中){F:点电荷间的作用力(N)，k:静电力常量k＝× 109N?m/C22，Q1、Q2:两点电荷的电量(C)，r:两点电荷间的距离(m)，方向在它们的连线上，作用力与反作用力，同种电荷互相排斥，异种电荷互相吸引}四、 3.电场强度：E＝F/q(定义式、计算式){ E:电场强度(N/C)，是矢量(电场的叠加原理) ，q：检验电荷的电量(C)}五、 4.真空点(源)电荷形成的电场E＝kQ/r2 {r ：源电荷到该位置的距离( m)，Q：源电荷的电量}六、 5.匀强电场的场强E＝UAB/d {UAB:AB两点间的电压(V)，d:AB两点在场强方向的距离(m)}七、 6.电场力：F＝qE {F:电场力(N)，q:受到电场力的电荷的电量(C)，E:电场强度(N/C)}八、7.电势与电势差：UAB＝φA-φB，UAB＝WAB/q＝-ΔEAB/q九、8.电场力做功：WAB＝qUAB＝Eqd{ WAB:带电体由 A 到 B 时电场力所做的功(J)，q:带电量(C)，UAB:电场中A、B 两点间的电势差(V)(电场力做功与路径无关),E:匀强电场强度,d:两点沿场强方向的距离(m)}十、9.电势能：EA＝qφA{ EA:带电体在A点的电势能(J)，q:电量(C)，φ A:A点的电势(V)}十一、10.电势能的变化ΔEA＝B EB-EA {带电体在电场中从 A 位置到 B 位置时电势能的差值}十二、11.电场力做功与电势能变化ΔEA＝B -WAB＝-qUAB (电势能的增量等于电场力做功的负值)十三、12.电容C＝Q/U(定义式,计算式) {C:电容(F)，Q:电量(C)，U:电压(两极板电势差)(V)}十四、13.平行板电容器的电容C＝εS4/πkd(S:两极板正对面积，d:两极板间的垂直距离，ω：介电常数)十五、常见电容器〔见第二册P111〕十六、14.带电粒子在电场中的加速(Vo＝0)：W＝ΔEK或qU＝mVt2/2，Vt＝(2qU/m)1/2十七、15.带电粒子沿垂直电场方向以速度Vo 进入匀强电场时的偏转(不考虑重力作用的情况下)十八、类似平抛运动平行电场方向:初速度为零的匀加速直线运动d＝at2/2，a＝F/m＝qE/m 垂直电场方向:匀速直线运动L＝Vot(在带等量异种电荷的平行极板中：E＝U/d)十九、二、恒定电流二十、 1.电流强度：I＝q/t {I:电流强度(A)，q:在时间t 内通过导体横载面的电量(C)，t:时间(s)}二十一、 2.欧姆定律：I＝U/R { I:导体电流强度(A)，U:导体两端电压(V)，R:导体阻值( Ω})二十二、 3.电阻、电阻定律：R＝ρL/S{ρ电:阻率( Ω?m，) L:导体的长度(m)，S:导体横截面积(m2)}二十三、 4.闭合电路欧姆定律：I＝E/(r+R)或E＝Ir+IR 也可以是E＝U 内+U外二十四、 { I:电路中的总电流(A)，E:电源电动势(V)，R:外电路电阻( Ω，)r: 电源内阻( Ω})二十五、 5.电功与电功率：W＝UIt，P＝UI{W:电功(J)，U:电压(V)，I:电流(A)，t:时间(s)，P:电功率(W)}二十六、 6.焦耳定律：Q＝I2Rt{ Q:电热(J)，I:通过导体的电流(A)，R:导体的电阻值( Ω，)t:通电时间(s)}二十七、7.纯电阻电路中:由于I＝U/R,W＝Q，因此W＝Q＝UIt＝I2Rt ＝U2t/R二十八、8.电源总动率、电源输出功率、电源效率：P 总＝IE，P 出＝IU，η＝P出/P 总{ I:电路总电流(A)，E:电源电动势(V)，U:路端电压(V)，η：电源效率}二十九、9.电路的串/并联串联电路(P、U 与R成正比) 并联电路(P、I与R成反比)三十、电阻关系R 串＝R1+R2+R3+ 1/R 并＝1/R1+1/R2+1/R3+三十一、电流关系I 总＝I1＝I2＝I3 I 并＝I1+I2+I3+三十二、电压关系U总＝U1+U2+U3+ U总＝U1＝U2＝U3三十三、功率分配P总＝P1+P2+P3+ P总＝P1+P2+P3+三十四、三、磁场三十五、 1.磁感应强度是用来表示磁场的强弱和方向的物理量,是矢量，单位T),1T＝1N/A?m三十六、 2.安培力F＝BIL；(注：L⊥B) {B:磁感应强度(T),F:安培力(F),I: 电流强度(A),L:导线长度(m)}三十七、 3.洛仑兹力f＝qVB(注V⊥B);质谱仪〔见第二册P155〕{ f: 洛仑兹力(N)，q:带电粒子电量(C)，V:带电粒子速度(m/s)}三十八、 4.在重力忽略不计(不考虑重力)的情况下,带电粒子进入磁场的运动情况(掌握两种)：三十九、 ( 1)带电粒子沿平行磁场方向进入磁场:不受洛仑兹力的作用,做匀速直线运动V＝V0四十、(2)带电粒子沿垂直磁场方向进入磁场:做匀速圆周运动,规律如下a)F 向＝ f 洛＝mV2/r ＝mω2r ＝mr(2 π/T)2＝qVB；r ＝mV/qB；T＝2πm/qB；(b)运动周期与圆周运动的半径和线速度无关,洛仑兹力对带电粒子不做功(任何情况下)；(c)解题关键:画轨迹、找圆心、定半径、圆心角(＝二倍弦切角) 。
四十一、注：安培力和洛仑兹力的方向均可由左手定则判定，只是洛仑兹力要注意带电粒子的正负。
四十二、四、电磁感应四十三、 1.感应电动势的大小计算公式：E＝nΔΦ / (Δ普t适公式){法拉第电磁感应定律，E：感应电动势(V)，n：感应线圈匝数，ΔΦ / Δt: 磁通量的变化率}四十四、2)E＝BLV (垂直切割磁感线运动L:有效长度(m))四十五、3)Em＝nBSω(交流发电机最大的感应电动势) {Em:感应电动势峰值}四十六、4)E＝BL2ω2/(导体一端固定以ω 旋转切割) {ω:角速度(rad/s)，V:速度(m/s)}四十七、 2.磁通量Φ＝BS { Φ磁:通量(Wb),B:匀强磁场的磁感应强度(T),S正: 对面积(m2)}四十八、３.自感电动势E自＝nΔΦ / Δ＝t LΔI/ Δ{t L:自感系数(H)(线圈L 有铁芯比无铁芯时要大)，Δ I变: 化电流，?t:所用时间，Δ I/ Δ t: 自感电流变化率(变化的快慢)}四十九、注：(1)感应电流的方向可用楞次定律或右手定则判定；(2) 自感电流总是阻碍引起自感电动势的电流的变化；(3)单位换算：1H＝103mH＝106μH。
五十、五、交变电流(正弦式交变电流)五十一、 1.电压瞬时值e＝Emsinωt 电流瞬时值i＝Imsin ω；t( ω＝2πf)五十二、 2.电动势峰值Em＝nBSω＝2BLv 电流峰值(纯电阻电路中)Im＝Em/R总五十三、 3.正(余)弦式交变电流有效值：E＝Em/(2)1/2 ；U ＝Um/(2)1/2 ；I＝Im/(2)1/2五十四、 4.理想变压器原副线圈中的电压与电流及功率关系五十五、U1/U2＝n1/n2 ；I1/I2＝n2/n2；P入＝P 出五十六、 5.在远距离输电中,采用高压输送电能可以减少电能在输电线上的损失损′＝(P/U)2R；(P 损′:输电线上损失的功率，P:输送电能的总功率，U:输送电压，R:输电线电阻)〔见第二册P198〕；五十七、 6.公式1、2、3、4 中物理量及单位：ω角:频率(rad/s)；t: 时间(s)；n:线圈匝数；B:磁感强度(T)；五十八、S:线圈的面积(m2)；U输出)电压(V)；I:电流强度(A)；P:功率(W)。
五十九、注:六十、(1)交变电流的变化频率与发电机中线圈的转动的频率相同即: ω电＝ω线， f 电＝f 线；六十一、(2)发电机中,线圈在中性面位置磁通量最大,感应电动势为零,过中性面电流方向就改变；六十二、(3)有效值是根据电流热效应定义的,没有特别说明的交流数值都指有效值；六十三、(4)理想变压器的匝数比一定时,输出电压由输入电压决定, 输入电流由输出电流决定，输入功率等于输出功率,当负载的消耗的功率增大时输入功率也增大，即P出决定P 入六十四、六、电磁振荡和电磁波六十五、振荡电路T＝2π(LC)/21；f＝1/T {f:频率(Hz)，T:周期(s)，L: 电感量(H)，C:电容量(F)}六十六、 2.电磁波在真空中传播的速度c＝×108m/，s λ＝c/f {λ电: 磁波的波长(m)，f:电磁波频率}六十七、注:六十八、(1)在LC 振荡过程中,电容器电量最大时，振荡电流为零；电容器电量为零时，振荡电流最大；六十九、(2)麦克斯韦电磁场理论:变化的电(磁)场产生磁(电)场；判断电荷q 在电场中受到的电场力的方向:1.由于在研究电场时,规定了电场的方向:正电荷在电场中某点受到电场力的方向即这点电场的方向.(负电荷在电场中某点受到电场力的方向与这点电场的方向相反).所以可以用电场方向来判断电荷受到的电场力方向:正电荷在电场中某点受到的电场力方向即电场方向.2.如果电场是由点电荷Q 产生的,则判断放入电场中某点的点电荷q 可以根据Q 与q 之间的作用力方向直接判断: 同种电荷互相排斥; 异种电荷互相吸引. 你的问题:为什么说如果Q 是正电荷，则试探电荷在Q 产生的电场中，受到的电场力在PQ 连线上，并且背离Q ---根据什么才能知道它是背离而不是指向Q呢如果试探电荷是正电荷时受到的电场力在PQ 连线上，并且背离Q; 如果试探电荷是负电荷时受到的电场力在PQ 连线上，并且指向Q. 由于没有规定试探电荷必须是正电荷所以这两种情况都有可能发生.只要知道试探电荷的正负就能够判断是背离还是指向Q。