衍射光栅基本原

衍射光栅基本原
衍射光栅基本原

衍射光栅的基本原理

1 光栅方程 (1)

2光栅的基本特性 (2)

3 衍射光栅的应用 (3)

1 光栅方程

图1光束斜入射到反射光栅上发生的衍射

决定各级主极大位置的方程称为光栅方程βλ±±dsin =m (m=0,1,2,),它是正入射时设计和使用光栅的基本方程,下面以反射光栅(见图1)为例,导出更为普遍的斜入射情形的光栅方程。设平行光束以入射角α斜入射到反射光栅上,并且所考察的衍射光与入射光分别处于光栅法线的两侧或者同侧。当光束到达光栅时,两支相邻光束的光程差为

dsin dsin αβ?±= (1)

因此,光栅方程的普遍形式可写为

dsin dsin m m=012αβλ

±=±±(,,) (2) 在考察与入射光同一侧的衍射光谱时,上式取正号;在考察与入射光异侧的

衍射光谱时,方程2取负号。

2光栅的基本特性

光栅主要有四个基本性质:色散、分束、偏振和相位匹配,光栅的绝大多数应用都是基于这四种特性。

光栅的色散是指光栅能够将相同入射条件下的不同波长的光衍射到不同的方向,这是光栅最为人熟知的性质,它使得光栅取代棱镜成为光谱仪器中的核心元件。光栅的色散性能可以由光栅方程推导出来,这个问题我们将在后面作更为详细的分析,推导出光栅的广义色散公式。

光栅的分束特性是指光栅能够将一束入射单色光分成多束出射光的本领。应用领域有光互连、光藕合、均匀照明、光通讯、光计算等。其性能评价指标有:衍射效率、分束比、压缩比、光斑非均匀性以及光斑模式等。目前较常用的光栅分束器有:Dammann 光栅分束器、Tablot 光栅分束器、相息光栅分束器、波导光栅分束器等。另外,位相型菲涅耳透镜阵列分束器、Gbaor 透镜分束器等透镜型的分束器也是相当常用的。

在标量领域范围内,光栅的偏振特性往往被忽略,因此,光栅的偏振性在以前不被人广知。但是理论和实验都证明,一块设计合理、制作优良的光栅可以被用来做偏振器、1/2波片、1/4波片和位相补偿器等。光栅的偏振特性需要用光栅的矢量理论才能分析得到,我们将在后面章节对光栅的偏振特性进行理论分析。

光栅的相位匹配性质是指光栅具有的将两个传播常数不同的波祸合起来的本领。最明显的例子是光栅波导祸合器,它能将一束在自由空间传播的光束祸合到光波导中。根据瑞利展开式,一束平面波照射在光栅上会产生无穷多的衍射平面波,相邻衍射波的波矢沿x 方向的投影之间的距离是个常数,等于光栅的波矢,即i x k k -i2/T 0=平面波可以看作是电磁波在无源、均匀媒质中的一种模式,因此光栅有能力把波矢沿着固定方向而投影相差光栅波矢整数倍的不同平面波耦合起来。

3 衍射光栅的应用

衍射光栅是一种分光元件,也是光谱仪器的核心元件。1960年代以前,全息光栅,刻划光栅,作为色散元件,广泛用于摄谱仪光谱分析,是分析物质成分、探索宇宙奥秘、开发大自然的必用仪器,极大地推动了包括物理学、天文学、化学、生物学等科学的全面发展。随着科学技术的发展,其应用早已不局限于光谱学领域,在计量学、天文学、集成光学、光通信、原子能等方面已被广泛应用。因此,对光栅制作技术的研究从来没有间断过。

衍射光栅的经典概念虽然简单,但其内涵却极为丰富。在过去的二十多年里,光栅的用途远远超过传统意义上的应用范围,在科研和技术等诸多领域成为无可替代的及其重要的工具。例如,衍射光栅应用于集成光学、光学全息、光谱分析、模糊处理、数模转换、相关存储、光束耦合、光束扩束、光束偏转、光束取样、光束分光、光学逻辑、数据储存、光学测试、模式转换、位相共轭、脉冲整形与压缩、调Q、锁模、信号处理、太阳能聚焦、空间光调制、光学开关、诊断测量、图像识别等等,同时光栅还在不断在新领域得到应用。

近年来,一系列新型光栅的出现对科学技术的发展和工业生产技术的革新也发挥着越来越大的作用:把光栅做在光纤里面,产生了光纤光栅,促进了光纤通信产业的发展;光栅和波导的结合,产生了阵列波导光栅,是非常重要的光纤通信的波分复用器件;光栅的飞秒脉冲啁啾放大技术促进了强激光的产生; 大尺寸的脉冲压缩光栅是激光核聚变装置不可缺少分束器; Dammann光栅应用于光电子阵列照明技术;体全息光栅在光存储及波分复用方面的已快进入实用化阶段。

光栅推动了科学技术的发展,世界上对光栅的需求越来越大。

衍射光栅实验

衍射光栅实验 【实验目的】 1.了解分光计的原理与结构。 2.学习掌握分光计的调节方法。 3. 观察光通过光栅后的衍射现象。 4. 测透射光栅的光栅常数。 5. 用透射光栅测光波波长 【仪器用具】 分光计、光源、平面反射镜、汞灯光源、透射光栅 【实验原理】 1.分光计 分光计是一种用来精确测量角度的仪器,如测量反射角、折射率和衍射角等。通过测量有关角度,可以确定测定材料的折射率、光波波长和色散率等,其用途十分广泛。近代摄谱仪、单色仪等精密光学仪器也是在分光计的基础上发展起来的。 分光计结构复杂、构件精密、调节要求高,对初学者有一定难度。但只要了解了其结构和光路,严格按要求步骤耐心调节,就能掌握。 (一)仪器描述 图1 JJY型分光仪 1狭缝体锁紧螺钉;2 狭缝体锁紧螺钉;3 狭缝宽度调节手轮;4 狭缝体高低调节手轮; 5 平行光管部件;6平行光管水平调节螺钉;7载物台;8载物台调平螺钉;9 望远镜部件;10望远镜水平调节螺钉;11目镜组锁紧螺钉;12目镜组;13目镜调节手轮;14望远镜光轴高低调节螺钉;15支臂;16望远镜微调螺钉;17转座;18度盘止动螺钉;19载物台锁紧螺钉;20制动架;21望远镜止动螺钉;22度盘;23底座;24立柱;25游标盘微调手轮;26游标盘止动螺钉。 分光计的种类繁多,但构造基本相同。分光计主要由望远镜、平行光管、载物台、光学游标刻度盘四部分组成,其外形如图1所示。 分光计的下部是金属底座,底座中央装有竖直的固定轴,望远镜、载物台、主刻度盘和游标刻度盘都可绕这一固定竖轴旋转,此轴为分光计主轴(中心轴)。 (1)望远镜它由物镜、阿贝目镜、分划板三部分组成。分划板上刻有双十字准线(“╪”),在分划板的右下方紧贴一块45°全反射小三棱镜,其表面涂不透明薄膜,薄膜上刻有一个空心十字透光窗口,反射棱镜另一光学面上涂有绿色,当小电珠光从管侧射入后成为

光栅衍射论文

光栅衍射的应用与操作 专业:交通运输学院电子商务专业姓名:黄丽烨学号:09254005 摘要:在本次实验中,由于有些同学因为分光计的调节影响的实验的操作,基于这个问题,本文介绍了一个实用简单的方法帮助更好地完成分光计的调节。同时,光栅衍射不仅可以测量波长还可以测量液体表面张力,薄膜折射率等,本文主要介绍了用光栅衍射测量液体表面张力。 关键词:光栅衍射、衍射光栅、分光计。 背景:衍射光栅是利用多缝衍射原理使光发生色散的光学元件,由大量相互平行、等宽、等间距的狭缝或刻痕所组成。由于光栅具有较大的色散率和较高的分辨本领,它已被广泛地装配在各种光谱仪器中。1821年夫琅禾费创制了用细金属丝做成的衍射光栅,并且用它测量了太阳光谱暗线的波长。后来他又在贴着金箔的玻璃上用金刚石刻划平行线做成色散更大的光栅。第一个直接在玻璃板上刻制光栅的是诺伯尔(1806-1881)。现在使用的光栅有透射式和反射式两种,多是以刻线光栅为模板,复制在以光学玻璃为基板的薄膜上做成的,也有用全息照相法制做的。 正文: 论述: 一、光栅衍射实验方法的改进 实验理论:在光栅衍射实验中,目前实验方法都遵照以下三个步骤:先调整分光计的望远镜,再调节平行光管,最后调测光栅。其中,在分光计的望远镜调节过程中,通过平行平面镜找“绿十字”像,并用“各半调节法”将“绿十字”像调至“P 点,更重要的是对 载物台转过180度(或120度),同样满足“绿十字”像在“P''点不变的要求。这对多 数学生来说难度很大,这一步达不到要求,下步骤就无法进行,由于实验时间有限,势 必造成拖堂现象严重。针对这一情况,我们通过摸索,在实验方法上做了如下改进,省 去了用平行平面镜调“绿十字”像的步骤,直接用光栅调“绿十字”像。 实验步骤: (1)粗调,由目测调节分光计有关螺钉达到平行光管、载物台和望远镜水平。 (2)打开望远镜照明目镜小灯,调节目镜使分划板刻线清晰。 (3)打开水银灯,使狭缝成像呈在物镜的焦平面上,并且被过 0 点分划板刻线 平分。如图1所示。 (4)将光栅按图2所示,放在载物台上,并且使光栅平面与平行光管及望远镜相垂直。 (5)用手捏住光栅底座两端,慢慢的俯仰角找“绿十字”像,用“各半调节法”即调望远

光栅衍射实验

一、 实验名称:光栅衍射实验核51粟鹏文 二、实验目的: (1)进一步熟悉分光计的调整与使用; (2)学习利用衍射光栅测定光波波长及光栅常数的原理和方法; (3)加深理解光栅衍射公式及其成立条件。 三、 实验原理: 衍射光栅简称光栅,是利用多缝衍射原理使光发生色散的一种光学元件。它实际上是一组数目极多、平行等距、紧密排列的等宽狭缝,通常分为透射光栅和平面反射光栅。透射光栅是用金刚石刻刀在平面玻璃上刻许多平行线制成的,被刻划的线是光栅中不透光的间隙。而平面反射光栅则是在磨光的硬质合金上刻许多平行线。实验室中通常使用的光栅是由上述原刻光栅复制而成的,一般每毫米约250~600条线。由于光栅衍射条纹狭窄细锐,分辨本领比棱镜高,所以常用光栅作摄谱仪、单色仪等光学仪器的分光元件,用来测定谱线波长、研究光谱的结构和强度等。另外,光栅还应用于光学计量、光通信及信息处理。 1.测定光栅常数和光波波长 光栅上的刻痕起着不透光的作用,当一束单色光垂直照射在光栅上时,各狭缝的光线因衍射而向各方向传播,经透镜会聚相互产生干涉,并在透镜的焦平面上形成一系列明暗条纹。 如图1所示,设光栅常数d=AB 的光栅G ,有一束平行光与光栅的法线成i 角的方向,入射到光栅上产生衍射。从B 点作BC 垂直于入射光CA ,再作BD 垂直于衍射光AD ,AD 与光栅法线所成的夹角为。如果在这方向上由于光振动的加强而在F 处产生了一个明条纹,其光程差CA +AD 必等于波长的整数倍,即: ()sin sin d i m ?λ±=(1) 式中,为入射光的波长。当入射光和衍射光都在光栅法线同侧时,(1)式括号内取正号,在 光栅法线两侧时,(1)式括号内取负号。 如果入射光垂直入射到光栅上,即i=0,则(1)式变成: sin m d m ?λ=(2) 这里,m =0,±1,±2,±3,…,m 为衍射级次,m 第m 级谱线的衍射角。 2.用最小偏向角法测定光 波波长 如图2所示,波长为λ的光束入射在光栅G 上,入射角为i ,若与入射线同在光栅 法线n 一侧的m 级衍射光的衍射角为沪,则由式(1)可知 ()sin sin d i m ?λ±=(3) 若以△表示入射光与第m 级衍射光的夹角,称为偏向角, i ??=+(4) 图1光栅的衍射 图2衍射光谱的偏向角示意图 图3光栅衍射光谱

光栅衍射法测光栅常数

实验G2 光栅衍射法测光栅常数 实验目的: 1、初步掌握数码摄影的基本知识和摄影技巧。 2、利用数码图像处理方法测量光栅常数。 实验仪器: 光栅、He-Ne激光器、滑轨、偏振片、坐标纸、可调支架、数码相机、三脚架等。 实验原理:(阅读实验教材p165~167,回答练习题) λ ? n= d =,??? 1k / m m k。 ,2 1 ± , ± =, 实验内容: 1、布置光路 (1)按光路摆放各实验装置,光栅镀膜面应向着光屏。 (2)调节光栅到光屏之间的距离L,使该距离尽量大的同时, 至少能观察到±1级衍射光斑。 (3)旋转偏振片,使衍射光斑变暗变小,但要能看清。 (4)调节激光平行于光具座,光栅平面和光屏垂直于光具座。 此时,±1级衍射光斑到中央亮斑的距离相等。 2、拍摄照片 (1)将数码相机安装到三脚架上,连接电源适配器,用最大像素数和精细画质拍摄。 (2)旋转模式转盘到P档;设置感光度ISO值为最低;驱动模式为自拍延时两秒(2);关 (3)调节镜头焦距到中等位置,调节三脚架高度及位置,使相机与衍射光斑平齐,拍摄画面 略宽于±1级衍射光斑的间距,半按快门完成聚焦,全按快门拍摄照片。 (4)改变镜头焦距和三脚架位置,再次拍摄照片。 3、测量数据 (1)测量光栅到光屏之间的距离L:请单眼垂直向下观察光栅(光屏)平面对齐哪个刻度。 (2)测量±1级衍射光斑的间距D:用Photoshop打开刚才拍摄的照片,按住吸管工具可以 更换为度量工具,用度量工具测量衍射光斑附近坐标纸上(几个)厘米长度的距离,然后测量±1级衍射光斑的距离,通过比例换算,可得±1级衍射光斑的真实间距D。 (3)打开另一幅照片,测量下一组数据。 数据记录及处理: 预习思考题: 1.为了得到光栅常数应测量哪些量? 2.在测量过程中,若光源光强太大,会产生怎样的后果?可采取哪些方法改善? 3.将偏振片放置于光栅与光源之间得到的图像与其放置在光栅与光屏之间得到的图像会有 怎样的不同? 4.像素是什么? 课后思考题: 1.偏振片在实验中起到的作用是什么?偏振片的位置是处于在光屏与光栅之间还是光源与 光栅之间?为什么? 2.实验中使用坐标纸的原因是什么?能不能更替为普通白纸? 实验讨论: 描述实验中观察到的异常现象及可能的解释,分析实验误差的主要来源,对实验仪器和 方法的建议及本实验在其它方面的应用等。

光栅衍射实验

光栅衍射 [目的] 1.了解光栅特性,观察光栅光谱,进一步加深对光的干涉与衍射的理解。 2.学习和掌握测定光栅特性常数的实验原理和方法。 3.学习和掌握用光栅测定谱线波长的实验原理和方法。 [原理] 平行、等宽而等间隔的多狭缝即为光栅。通常将光栅分为两种,一种是透射光栅,另一种是反射光栅;按制造的方法来分光栅也有两种,一种是用光刻机在玻璃上刻制出来的刻划光栅,另一种是用全息照相的方法拍摄而成的全息光栅。现代使用的多是原刻光栅的复制品和全息光栅。光栅和棱镜一样,都是重要的分光元件,它也可以把入射光中不同波长的光分开。利用光栅分光原理而制成的单色仪和光谱已被广泛应用科学研究中。 若以单色平行光垂直照射在光栅平面上,则透过各狭缝的光线因衍射将向各个方向传播,经透镜会聚后相互干涉,并在透镜焦平面上形成一系列被相当宽的暗区隔开的、间距不等的明条纹,称为谱线。按照光栅衍射理论,衍射光栅中明条纹的位置由下式决定: ()λ?k b a k ±=?+sin 或 λ?k d k ±=?sin (k = 0,1,2,…) (23-1) 式中,b a d +=称为光栅常数,λ为入射光波长,k 为明条纹(光谱线)级数,k ?是k 级明条纹的衍射角,如图23-1所示。 如果入射光不是单色光,则由式(23-1)可以看出,对于同一级谱线,各色光的波长不同,其衍射角k ?也各不相同,于是复色光将被分解,而在中央0=k ,0=k ?处, 各色光仍然重叠在一起,组成中央明条纹。在中央明条纹两侧对称地分布着k = 0,1,2,… 级光谱,各级光谱线都按波长大小的顺序依次排列成一组彩色谱线,这样就把复色光分

光栅衍射特性研究

光栅衍射特性研究 陈锦(安庆师范学院物理与电气工程学院 安徽 安庆 246011) 指导教师:张杰 摘 要:本文根据惠更斯-菲涅耳原理计算推导了夫琅禾费衍射场下光栅衍射的光强分布公式,详细分 析了平面光栅衍射的特性,利用MA TLAB 软件进行了衍射图样的仿真,绘制了相应的衍射光强分布图,并结合理论公式讨论了光强随波长λ、缝宽b 、缝数N 以及光栅常数d 的变化情况。推导了光栅方程,并从光栅方程出发,对光栅衍射中的缺级现象、光栅的分辨率等问题进行了讨论。文章最后简单介绍了光栅在生产实际中的应用。 关键字:光栅,光栅衍射,光强分布,强度 1引言 衍射光栅作为一种优良的分光元件,在近代光谱仪中有广泛的应用,比如利用光栅衍射可以作为光谱 分析,测量光波的波长等[1-4]。光栅是一种具有高分辨本领的精密光学元件,它是由大量等宽等间距的平行狭缝构成的光学器件。一般常用的光栅是在玻璃片上刻出大量平行刻痕制成,刻痕为不透光部分,两刻痕之间的光滑部分可以透光,相当于一狭缝。精致的光栅,在1cm 宽度内刻有几千条乃至上万条刻痕。这种利用透射光衍射的光栅称为透射光栅,还有利用两刻痕间的反射光衍射的光栅,如在镀有金属层的表面上刻出许多平行刻痕,两刻痕间的光滑金属面可以反射光,这种光栅称为反射光栅。本文着重对平面光栅衍射特性做一些探究。 MATLAB 是一个集数值计算、图形处理、符号计算、数学建模、实时控制、动态仿真等诸多功能于一 身的数学应用软件[6],在光学中得到广泛应用[7]。本文应用MATLAB 的数值计算和绘图功能,根据夫琅禾费衍射场的理论公式,计算得出光强分布矩阵并绘制出光强分布曲线及其衍射图样。 2 光的衍射理论 惠更斯原理[8]内容是:传播中的波面上任何一点都可以认为是一个新的次波源,由这些次波源发出的 次波是球面波,这些次波的公共包络面就是下一时刻的波面。法国物理学家菲涅耳根据叠加原理将惠更斯原理进一步具体化,并给出其数学表达式,即惠更斯—菲涅耳原理的数学表达式: dS r e Q U f C P U ikr S ??=)()()(θ (1) 此后,德国物理学家基尔霍夫从定态的亥姆霍兹方程出发,利用矢量场论中的格林公式,在kr>>1, 即r>>λ的条件下,导出了无源空间边值定解表达式: dS r e Q U i P U ikr S ??+-=)()cos (cos 21)(0θθλ (2) 他还提出了关于边界条件的假设,并进一步将衍射积分公式简化为[6]: dS r e Q U f i P U ikr S ??-=0)(),()(0θθλ (3) 此时衍射面积分只限于光孔面0s 。据此在傍轴条件下衍射积分公式为: dS e Q U r i P U S ikr ??- =0)()(0λ (4) 这便是光衍射场强的计算公式。

大学物理光栅衍射习题

光栅衍射 一、选择题 1、 一衍射光栅对某波长的垂直入射光在屏幕上只能出现零级和一级主极大,欲使屏幕上出现更高级次的主极大,应该 ( A ) (A) 换一个光栅常数较大的光栅; (B) 换一个光栅常数较小的光栅; (C) 将光栅向靠近屏幕的方向移动; (D) 将光栅向远离屏幕的方向移动。 2、某单色光垂直入射到每厘米有5000条狭缝的光栅上,在第四级明纹中观察到的最大波长小于 ( B ) (A )4000? (B) 4500 ? (C) 5000 ? (D) 5500 ? 3、某元素的特征光谱中含有波长分别为1λ=450nm 和2λ=750nm 的光谱线,在光栅光谱中,这两种波长的谱线有重叠现象,重叠处的谱线2λ主极大的级数将是 ( D ) (A) 2、3、4、5…; (B) 2、5、8、11…; C) 2、4、6、8…; (D) 3、6、9、12…。 4、 已知光栅常数为d =×10-4cm ,以波长为6000 ?的单色光垂直照射在光栅上,可以 看到的最大明纹级数和明纹条数分别是 ( D ) (A) 10,20; (B) 10,21; (C) 9,18; (D) 9,19。 二、填空题 1、 用纳光灯的纳黄光垂直照射光栅常数为d =3μm 的衍射光栅,第五级谱线中纳黄光的 的角位置5 = 79o 。 2、 若波长为6250 ?的单色光垂直入射到一个每毫米有800条刻线的光栅上时,则该光 栅的光栅常数为 μm ;第一级谱线的衍射角为 30o 。 3、 为了测定一个光栅的光栅常数,用波长为的光垂直照射光栅,测得第一级主极大的衍 射角为18°,则光栅常数d= μm _,第二级主极大的衍射角θ= 38°。 4、在夫琅和费衍射光栅实验装置中,S 为单缝,L 为透镜,屏幕放在L 的焦平面处,当把光栅垂直于透镜光轴稍微向上平移时,屏幕上的衍射图样 不变 。 三、计算题 1. 用=600 nm 的单色光垂直照射在宽为3cm ,共有5000条缝的光栅上。问: (1) 光栅常数是多少 (2) 第二级主极大的衍射角θ为多少 (3) 光屏上可以看到的条纹的最大级数

光栅衍射实验报告

光栅衍射实验报告 字体大小:大|中|小2007-11-05 17:31 - 阅读:4857 - 评论:6 南昌大学实验报告 ------实验日期: 20071019 学号:+++++++ 姓名:++++++ 班级:++++++ 实验名称:光栅衍射 实验目的:1.进一步掌握调节和使用分光计的方法。 2. 加深对分光计原理的理解。 3. 用透射光栅测定光栅常数。 实验仪器:分光镜,平面透射光栅,低压汞灯(连镇流器) 实验原理: 光栅是由一组数目很多的相互平行、等宽、等间距的狭缝(或刻痕)构成的,是单缝的组合体,其

示意图如图1所示。原制光栅是用金刚石刻刀在精制的平面光学玻璃上平行刻划而成。光栅上

,常用的是复制光栅和 的刻痕起着不透光的作用,两刻痕之间相当于透光狭缝。原制光栅价格昂贵 全息光栅。图1中的为刻痕的宽度,为狭缝间宽度,为相邻两狭缝上相应两点之间的距离,称为光栅常数。它是光栅基本常数之一。光栅常数的倒数为光栅密度,即光栅的单位长度上的条纹 数,如某光栅密度为1000条/毫米,即每毫米上刻有1000条刻痕。 图1光栅片示意图图2光线斜入射时衍射光路 图3光栅衍射光谱示意图图4载物台 当一束平行单色光垂直照射到光栅平面时,根据夫琅和费衍射理论,在各狭缝处将发生衍射, 所有衍射之间又发生干涉,而这种干涉条纹是定域在无穷远处,为此在光栅后要加一个会聚透镜, 在用分光计观察光栅衍射条纹时,望远镜的物镜起着会聚透镜的作用,相邻两缝对应的光程差为 (1) 岀现明纹时需满足条件 (2) (2 )式称为光栅方程,其中:为单色光波长;k为明纹级数。 由(2 )式光栅方程,若波长已知,并能测岀波长谱线对应的衍射角,则可以求岀光栅常数 d。 在=0的方向上可观察到中央极强,称为零级谱线,其它谱线,则对称地分布在零级谱线的 两侧,如图3所示。 如果光源中包含几种不同波长,则同一级谱线中对不同的波长有不同的衍射角,从而在不同 的位置上形成谱线,称为光栅谱线。对于低压汞灯,它的每一级光谱中有4条谱线: 紫色1=435.8nm; 绿色2=546.1 nm; 黄色两条3=577.0nm 和4=579.1 nm 。 衍射光栅的基本特性可用分辨本领和色散率来表征。

透射光栅特性研究(精)

透射光栅特性研究 【学习重点】 1.了解分光仪的结构原理和调节方法 2.了解光栅的分光特性 3.测量光栅常数和利用光栅测量波长 【仪器用具】 分光仪、平面透射光栅、平面反射镜、低压汞灯 【预习重点】 1.分光仪的结构原理及其调节方法和要求 2.光栅的特性及其如何调节光栅 3.测量光栅常数及利用光栅测量波长 【背景知识】 1. 分光仪是一种测量光束偏转角的精密仪器,它可以精确地测量平行光的偏转角,是光学实验中的一种常用的仪器。分光计主要由三部分:望远镜,平行光管和主体(底座、度盘和载物台)组成。附件有小灯泡、小灯泡的低压电源以及看度盘的放大镜。望远镜的目镜叫做阿贝目镜,如图1所示,可以将小灯泡的光引入分划板,当分划板的位置刚好在望远镜的焦平面上时,从载物台上放置的平面镜上反射回来的光正好落在分划板上形成一个清晰的十字象。利用这个原理可以将望远镜调好(出射平行光以及使望远镜的主轴与仪器主轴垂直),当望远镜调好后就可以利用望远镜调节平行光管,此时就可以进行光线的角度的测量了。 2.光栅是一组紧密均匀排列的狭缝。用刻线机在透明玻璃片上刻出痕宽为b(不透光部分)、 缝宽为a(透光部分)的N条平行狭缝,就构成了一个透射光栅。而d=a+b即为光栅常数,如图2(a)所示。当一束单色平行光垂直射到光栅平面上时,将发生衍射(如图2(b))。衍射光的主极大位置由光栅公式dsinφ=kλ(k=0,±1,±2,…)决定。其中:d为光栅常数;φ为衍射角;k为衍射级次;λ为入射光的波长。

图2 光栅衍射 (a)光栅常数d(b)垂直入射时的光栅衍射光栅有以下特性参数。 (1)光栅常数d。d=a+b,a为光栅狭缝宽度,b为相邻狭缝间不透明部分宽度。 (2)光栅的角色散率D。D=dφ/dλ,定义为单位波长间隔两单色谱线之间的角距离。根据光栅公式dsinφ=kλ,有D=dφ/dλ=kdcosφ。 (3)光栅的分辨本领R。由于谱线有一定的宽度,当两条谱线靠得近,到一定程度时将不能被分辨。通常把波长λ与该波长附近刚能分辨的最小波长差Δλ之比作为光栅的分辨本领,即R=λ/Δλ。可以证明,光栅的分辨本领R的理论值R=kN=kL/d,L为光栅的有效宽度,N为参与光栅衍射的总光束数。 3. 对光栅的调整要求 (1)光栅面必须垂直准直管,使平行光正入射于光栅上。光栅放置如图3所示.(注为什么如此放置光栅?) (2)光栅刻痕应平行于仪器转轴。(否则会有什么现象产生?) 根据汞光谱中绿线的波长,利用光栅公式求其光栅常数,测定汞光谱中两条黄线的波长及其汞黄线处的波长.注意:本实验过程中,有一个因数没有考虑在内,就是光栅.为了消除光栅本身产生的误差,我们将怎么读衍射角,如何解决这一问题?

光栅衍射实验的MATLAB仿真

届.别.2012届 学号200814060106 毕业设计 光栅衍射实验的MATLAB仿真 姓名吴帅 系别、专业物理与电子信息工程系 应用物理专业 导师姓名、职称姚敏教授 完成时间2012年5月16日

目录 摘要................................................... I ABSTRACT................................................ II 1 引言 (1) 1.1 国内外研究动态 (1) 2理论依据 (2) 2.1 平面光栅衍射实验装置 (2) 2.2 原理分析 (3) 2.3 MATLAB主程序的编写 (6) 2.4 仿真图形的用户界面设计 (7) 3 光栅衍射现象的分析 (8) 3.1 缝数N对衍射条纹的影响 (8) 3.2 波长λ对衍射条纹的影响 (10) 3.3 光栅常数d对衍射光强的影响 (12) 3.4 条纹缺级现象 (13) 4 总结 (14) 参考文献 (16) 致谢 (17) 附录 (18)

摘要 平面光栅衍射实验是大学物理中非常重要的实验,实验装置虽然简单,但实验现象却是受很多因素的影响,例如波长λ,缝数N,以及光栅常数d。本文利用惠更斯一菲涅耳原理,获得了衍射光栅光强的解析表达式,再运用Matlab软件,将模拟的界面设计成实验参数可调gui界面,能够连续地改变波长λ,缝数N,光栅常数d,从而从这 3个层面对衍射光栅的光强分布和谱线特征进行了数值模拟,并讨论了光栅衍射的缺级现象,不仅有利于克服试验中物理仪器和其他偶然情况等因素给实验带来的限制和误差.并而且通过实验现象的对比,能够加深对光栅衍射特征及规律的理解,这些都很有意义。 关键词:平面光栅衍射;惠更斯-菲涅尔原理;gui;光强分布;Matlab

光栅衍射实验报告

光栅衍射实验 系别 精仪系 班号 制33 姓名 李加华 学号 2003010541 做实验日期 2005年05月18日 教师评定____________ 一、0i =时,测定光栅常数和光波波长 光栅编号:___2____;?=仪___1’___;入射光方位10?=__7°6′__;20?=__187°2′__。 由衍射公式,入射角0i =时,有sin m d m ?λ=。 代入光谱级次m=2、绿光波长λ=546.1及测得的衍射角m ?=19°2′,求得光栅常数 ()2546.13349sin sin 192/60m m nm d nm λ??= ==+? cot cot 2m m m d d ?????==?=? ()4cot 192/601/60 5.962101802180ππ-????=+??=? ? ????? 445.96210 5.962103349 1.997d d nm nm --?=??=??= ()33492d nm =± 代入其它谱线对应的光波的衍射角,得 ()3349sin 2013/60sin 578.72 m nm d nm m ?λ?+?===黄1

()3349sin 209/60576.82 nm nm λ?+? = =黄2 ()3349sin 155/60435.72 nm nm λ?+?==紫 λ λ?== 578.70.4752nm nm λ?==黄1 576.80.4720nm nm λ?= =黄2 435.70.4220nm nm λ?==紫()578.70.5nm λ=±黄1,()576.80.5nm λ=±黄2,()435.70.4nm λ=±紫 由测量值推算出来的结果与相应波长的精确值十分接近,但均有不同程度的偏小。由于实验中只有各个角度是测量值(给定的绿光波长与级数为准确值),而分光计刻度盘读数存在的误差为随机误差,观察时已将观察显微镜中心竖直刻线置于谱线中心——所以猜测系统误差来自于分光镜调节的过程。 二、150'i =?,测量波长较短的黄线的波长 光栅编号:___2____;光栅平面法线方位1n ?=__352°7′__;2n ?=__172°1′__。

衍射光栅基本原

衍射光栅的基本原理 1 光栅方程 (1) 2光栅的基本特性 (2) 3 衍射光栅的应用 (3) 1 光栅方程 图1光束斜入射到反射光栅上发生的衍射 决定各级主极大位置的方程称为光栅方程βλ±±dsin =m (m=0,1,2,),它是正入射时设计和使用光栅的基本方程,下面以反射光栅(见图1)为例,导出更为普遍的斜入射情形的光栅方程。设平行光束以入射角α斜入射到反射光栅上,并且所考察的衍射光与入射光分别处于光栅法线的两侧或者同侧。当光束到达光栅时,两支相邻光束的光程差为 dsin dsin αβ?±= (1) 因此,光栅方程的普遍形式可写为 dsin dsin m m=012αβλ ±=±±(,,) (2) 在考察与入射光同一侧的衍射光谱时,上式取正号;在考察与入射光异侧的

衍射光谱时,方程2取负号。 2光栅的基本特性 光栅主要有四个基本性质:色散、分束、偏振和相位匹配,光栅的绝大多数应用都是基于这四种特性。 光栅的色散是指光栅能够将相同入射条件下的不同波长的光衍射到不同的方向,这是光栅最为人熟知的性质,它使得光栅取代棱镜成为光谱仪器中的核心元件。光栅的色散性能可以由光栅方程推导出来,这个问题我们将在后面作更为详细的分析,推导出光栅的广义色散公式。 光栅的分束特性是指光栅能够将一束入射单色光分成多束出射光的本领。应用领域有光互连、光藕合、均匀照明、光通讯、光计算等。其性能评价指标有:衍射效率、分束比、压缩比、光斑非均匀性以及光斑模式等。目前较常用的光栅分束器有:Dammann 光栅分束器、Tablot 光栅分束器、相息光栅分束器、波导光栅分束器等。另外,位相型菲涅耳透镜阵列分束器、Gbaor 透镜分束器等透镜型的分束器也是相当常用的。 在标量领域范围内,光栅的偏振特性往往被忽略,因此,光栅的偏振性在以前不被人广知。但是理论和实验都证明,一块设计合理、制作优良的光栅可以被用来做偏振器、1/2波片、1/4波片和位相补偿器等。光栅的偏振特性需要用光栅的矢量理论才能分析得到,我们将在后面章节对光栅的偏振特性进行理论分析。 光栅的相位匹配性质是指光栅具有的将两个传播常数不同的波祸合起来的本领。最明显的例子是光栅波导祸合器,它能将一束在自由空间传播的光束祸合到光波导中。根据瑞利展开式,一束平面波照射在光栅上会产生无穷多的衍射平面波,相邻衍射波的波矢沿x 方向的投影之间的距离是个常数,等于光栅的波矢,即i x k k -i2/T 0=平面波可以看作是电磁波在无源、均匀媒质中的一种模式,因此光栅有能力把波矢沿着固定方向而投影相差光栅波矢整数倍的不同平面波耦合起来。

光栅衍射实验报告

4.10光栅的衍射 【实验目的】 (1)进一步熟悉分光计的调整与使用; (2)学习利用衍射光栅测定光波波长及光栅常数的原理和方法; (3)加深理解光栅衍射公式及其成立条件。 【实验原理】 衍射光栅简称光栅,是利用多缝衍射原理使光发生色散的一种光学元件。它实际上是一组数目极多、平行等距、紧密排列的等宽狭缝,通常分为透射光栅和平面反射光栅。透射光栅是用金刚石刻刀在平面玻璃上刻许多平行线制成的,被刻划的线是光栅中不透光的间隙。而平面反射光栅则是在磨光的硬质合金上刻许多平行线。实验室中通常使用的光栅是由上述原刻光栅复制而成的,一般每毫米约250~600条线。由于光栅衍射条纹狭窄细锐,分辨本领比棱镜高,所以常用光栅作摄谱仪、单色仪等光学仪器的分光元件,用来测定谱线波长、研究光谱的结构和强度等。另外,光栅还应用于光学计量、光通信及信息处理。 1.测定光栅常数和光波波长 光栅上的刻痕起着不透光的作用,当一束单色光垂直照射在光栅上时,各狭缝的光线因衍射而向各方向传播,经透镜会聚相互产生干涉,并在透镜的焦平面上形成一系列明暗条纹。 如图1所示,设光栅常数d=AB 的光栅G ,有一束平行光与光栅的法线成i 角的方向,入射到光栅上产生衍射。从B 点作BC 垂直于入射光CA ,再作BD 垂直于衍射光AD ,AD 与光栅法线所成的夹角为?。如果在这方向上由于光振动的加强而在F 处产生了一个明条纹,其光程差CA +AD 必等于波长的整数倍,即: ()sin sin d i m ?λ±= (1) 式中,λ为入射光的波长。当入射光和衍射光都在光栅法线同侧时,(1)式括号内取正号, 在光栅法线两侧时,(1)式括号内取负号。 如果入射光垂直入射到光栅上,即i=0,则(1)式变成: sin m d m ?λ= (2) 这里,m =0,±1,±2,±3,…,m 为衍射级次,?m 第m 级谱线的衍射角。 图1 光栅的衍射

《大学物理实验》教案实验22衍射光栅

实验 22 衍射光栅 一、实验目的: 1.观察光栅的衍射光谱,理解光栅衍射基本规律。 2.进一步熟悉分光计的调节和使用。 3. 测定光栅常数和汞原子光谱部分特征波长。 二、实验仪器: 分光计、光栅、汞灯。 三、实验原理及过程简述: 1.衍射光栅、光栅常数光栅是由大量相互平行、等宽、等距的狭缝(或刻痕)构成。其示意图如图 1 所示。 图1图2 光栅上若刻痕宽度为 a,刻痕间距为 b,则 d=a 十 b 称为光栅常数,它是光栅基本参数之一。 2.光栅方程、光栅光谱 根据夫琅和费光栅衍射理论,当一束平行单色光垂直入射到光栅平面上时,光波将发生衍射,凡衍射角满足光栅方程: , k 0 ,± 1 ,± 2... (1)时,光会加强。式中λ为单色光波长, k 是明条纹级数。衍射后的光波经透镜会聚后,在焦平面上将形成分隔得较远的一系列对称分布的明条纹,如图 2 所示。如果人射光波中包含有几种不同波长的复色光,则经光栅衍射后,不同波长光的同一级( k )明条纹将按一定次序排列,形成彩色谱线,称为该入射光源的衍射光谱。图 3 是普 0通低压汞灯的第一级衍射光谱。它每一级光谱中有四条特征谱线:紫色λ14358 A ;绿色λ 0 0 025461 A ;黄色两条λ3=5770 A 和λ45791 A 。

3.光栅常数与汞灯特征谱线波长的测量由方程(1)可知,若光垂直入射到光栅上,而第一级光谱中波长λ1 已知,则测出它相应的衍射角为 1 ,就可算出光栅常数 d;反之,若光栅常数已知,则可由式(1)测出光源发射的各特征谱线的波长 i 。角的测量可由分光计进行。 4.实验内容与步骤 a.分光计调整与汞灯衍射光谱观察 (1)调整好分光计。 (2)将光栅按图 4 所示位置放于载物台上。通过调平螺丝 a 1 或 a 3 使光栅平面与平行光管光轴垂直。然后放开望远镜制动螺丝,转动望远镜观察汞灯衍射光谱,中央( K 0 )零级为白色,望远镜转至左、右两边时,均可看到分立的四条彩色谱线。若发现左、右两边光谱线不在同一水平线上时,可通过调平螺丝a 2 ,使两边谱线处于同一水平线上。 (3)调节平行光管狭缝宽度。狭缝的宽度以能够分辨出两条紧靠的黄色谱线为准。 b.光栅常数与光谱波长的测量

光栅衍射实验实验报告

工物系 核11 敏 2011011693 实验台号19 光栅衍射实验 一、 实验目的 (1) 进一步熟悉分光计的调整与使用; (2) 学习利用衍射光栅测定光波波长及光栅常数的原理和方法; (3) 加深理解光栅衍射公式及其成立条件; 二、 实验原理 2.1测定光栅常数和光波波长 如右图所示,有一束平行光与光栅的法线成i 角,入射到光栅上产生衍射;出射光夹角为?。从B 点引两条垂线到入射光和出射光。如果在F 处产生了一个明条纹,其光程差AD CA +必等于波长λ的整数倍,即 ()sin sin d i m ?λ ±= (1) m 为衍射光谱的级次, 3,2,1,0±±±.由这个方程,知道了λ?,,,i d 中的三个 量,可以推出另外一个。 若光线为正入射,0=i ,则上式变为 λ ?m d m =sin (2) 其中 m ?为第m 级谱线的衍射角。 据此,可用分光计测出衍射角m ?,已知波长求光栅常数或已知光栅常数求 波长。 2.2用最小偏向角法测定光波波长 如右图。入射光线与m 级衍射光线位于光栅法线同侧,

(1)式中应取加号,即。以为偏向角,则由三 角形公式得 (3) 易得,当时,?最小,记为 ,则(2.2.1)变为 ,3,2,1,0,2 sin 2±±±==m m d λδ (4) 由此可见,如果已知光栅常数d ,只要测出最小偏向角,就可以根据(4) 算出波长。 三、 实验仪器 3.1分光计 在本实验中,分光计的调节应该满足:望远镜适合于观察平行光,平行光管发出平行光,并且二者的光轴都垂直于分光计主轴。 3.2光栅 调节光栅时,调节小平台使光栅刻痕平行于分光计主轴。放置光栅时应该使光栅平面垂直于小平台的两个调水平螺钉的连线。 3.3水银灯 1.水银灯波长如下表 颜色 紫 绿 黄 红 波长/nm 404.7 491.6 577.0 607.3 407.8 546.1 579.1 612.3 410.8 623.4 433.9 690.7

光栅衍射实验报告

光栅衍射实验报告 字体大小:大| 中| 小2007-11-05 17:31 - 阅读:4857 - 评论:6 南昌大学实验报告 --- ---实验日期:20071019 学号:+++++++ 姓名:++++++ 班级:++++++ 实验名称:光栅衍射 实验目的:1.进一步掌握调节和使用分光计的方法。 2.加深对分光计原理的理解。 3.用透射光栅测定光栅常数。 实验仪器:分光镜,平面透射光栅,低压汞灯(连镇流器) 实验原理: 光栅是由一组数目很多的相互平行、等宽、等间距的狭缝(或刻痕)构成的,是单缝的组合体,其示意图如图1所示。原制光栅是用金刚石刻刀在精制的平面光学玻璃上平行刻划而成。光栅上的刻痕起着不透光的作用,两刻痕之间相当于透光狭缝。原制光栅价格昂贵,常用的是复制光栅和全息光栅。图1中的为刻痕的宽度, 为狭缝间宽度, 为相邻两狭缝上相应两点之间的距离,称为

光栅常数。它是光栅基本常数之一。光栅常数的倒数为光栅密度,即光栅的单位长度上的条纹数,如某光栅密度为1000条/毫米,即每毫米上刻有1000条刻痕。 图1光栅片示意图图2光线斜入 射时衍射光路 图3光栅衍射光谱示意图图4载物台当一束平行单色光垂直照射到光栅平面时,根据夫琅和费衍射理论,在各狭缝处将发生衍射,所有衍射之间又发生干涉,而这种干涉条纹是定域在无穷远处,为此在光栅后要加一个会聚透镜,在用分光计观察光栅衍射条纹时,望远镜的物镜起着会聚透镜的作用,相邻两缝对应的光程差为 (1) 出现明纹时需满足条件 (2) (2)式称为光栅方程,其中:为单色光波长;k为明纹级数。 由(2)式光栅方程,若波长已知,并能测出波长谱线对应的衍射角,则可以求出光栅常数d 。 在=0的方向上可观察到中央极强,称为零级谱线,其它谱线,则对称地分布在零级谱线的两侧,如图3所示。 如果光源中包含几种不同波长,则同一级谱线中对不同的波长有不同的衍射角,从而在不同的位置上形成谱线,称为光栅谱线。对于低压汞灯,它的每一级光谱中有4条谱线: 紫色 1=435.8nm;绿色 2=546.1nm;黄色两条 3=577.0nm和 4=579.1nm。 衍射光栅的基本特性可用分辨本领和色散率来表征。 角色散率D(简称色散率)是两条谱线偏向角之差Δ两者波长之差Δ之比: (3)

光栅衍射的原理及其应用(精)

光栅衍射的原理及其应用 电信一班080401118 单顺勇 摘要:光产生干涉和衍射现象的条件有所不同,但干涉和衍射都是光的波动性质的表现,两者是统一的。本文通过衍射光栅的研究,说明了光栅衍射的衍射原理以及其在各种光谱仪器中广泛应用。 关键词:衍射光栅,分光计,光栅常数,分辨本领,色散率,衍射角 English Abstract:Optical interference and diffraction phenomena produced different conditions, but the interference and diffraction of light fluctuations in both the nature of the performance of the two are unified. In this paper, diffraction grating studies that illustrate the diffraction grating diffraction theory and its limits in a variety of spectrometers which widely used. 引言:回顾衍射光栅发展的需要历史,从早期的发明到夫琅和费用研究利用,及 其进一步发展完善,介绍了使光栅得到重大改进的物理学家的贡献。当一束平行光垂直照射光栅上时,将被复色光照明的狭缝置于透镜物方焦面上,经透镜形成的平行光束垂直照射在光栅上,再用一透镜将衍射后的平行光会聚在像方焦面上,这就会形成所说的光栅光谱。它利用多缝衍射原理使光波发生散射,现在已经广泛应用于很多方面。 衍射光栅是一种根据多缝衍射原理制成,将复色光分解成光谱的分光元件,它能产生亮度较大.间距较宽的均排光谱。根据夫琅和费衍射理论,当一束平行光垂直投射到光栅平面时,衍射光栅产生谱线(明条纹)的位置通常用下式表示:dsin!k=k"(k=0,±1,±2,…)式中:d为光栅常数;“为入射光波长;k为衍射光谱的级次;!k为第k级谱线的衍射角。据此,如果已知光栅常数d,用分光计测出第k级光谱中某一明条纹的衍射角!k,就可以计算出该明条纹对应单色光的波长”。 光栅是一种由密集.等间距平行刻线构成的非常重要的光学器件。原制光栅是用金刚石刻刀在精制的平面光学玻璃上平行刻划而成。光栅上的刻痕起着不透光的作用,两刻痕之间相当于透光狭缝。原制光栅价格昂贵,常用的是复制光栅和全息光栅。分反射和透射两大类。它利用多缝衍射和干涉作用,将射到光栅上的光束按波长的不同进行色散,再经成像镜聚焦而形成光谱。天文仪器中应用较多的是反射光栅,它的基底是低膨胀系数的玻璃或熔石英,上面镀铝,然后把平行线刻在铝膜上。高倍率放大的光栅刻槽面形状,光栅色散可用方程m =C (sini +sin )描述,式中i 为入射角,取正值,为衍射角。当衍射光与入射光在光栅法线同一侧为正,反之为负。C 为光栅常数,为一个整数。当入射角i 给定时,对于满足光栅方程的每个m 值,都有相应的级光谱,每个波长的光能量分散在诸光谱级中。现代刻制光栅的技术,能使所有刻卟劢孛婢哂邢嗤p严格规定的形状和尺寸。选择适当入射角,可使所需的波长及其邻近波段的绝大部分(达70%)的光能量集中到预定的光谱级中。这种集中光能量的性质称为“闪耀”。起衍射作用的刻线槽面与光栅面的夹角β,称为闪耀角。具有这种性质的光栅称为闪耀光栅或定向光栅。另一方面,满足=……的不同光谱级次的谱线,在焦面上重迭。 根据惠更斯原理,光在传播的每一个点上都可以看作是一个新的光源。光栅实际上就是在一个玻璃上密密麻麻刻了很多的刻糙小缝,然后光在每个刻糙上都相当于一个新的线光

大学物理实验不同光源光栅的衍射

物理实验报告 实验名称:不同光源的光栅的衍射学院、系:信息工程学院 专业 (方向):电子信息工程(1)班 年级、班: 2012级 学生姓名:李俊峰陈凤莉 指导教师:刘浩 2013 年12 月18日

不同光源的光栅的衍射 一、报告摘要: 分光计是一种精确测量光线偏转角度(如反射角、折射角、偏向角、衍射角等)的光学仪器。通过角度的测量,可以测定材料的折射率、光栅常数、光波长、色散率等许多物理量。分光计装置较精密,结构较复杂,调节要求也较高,对初学者来说有一定难度,要注意掌握其基本结构和测量原理,严格按调节要求和步骤耐心操作。熟悉分光计的调节方法,对使用其它精密光学仪器(如单色仪、摄谱仪等)具有重要的指导意义。 光栅是一种折射率周期性变化的光学元件。最常用的光栅是由大量等宽、等间距的平行狭缝组成的,通常是在一块平面玻璃上用金刚石刻制、复制或用全息照相等方法制成。光栅是一种重要的分光元件,常被用来精确地测定光波长及进行光谱分析。以衍射光栅为色散元件组成的摄谱仪和单色仪是物质光谱分析的基本仪器之一。光栅衍射原理也是晶体X射线结构分析和近代频谱分析与光学信息处理的基础 本文主要利用光栅与分光计对不同光源(红色、绿色、蓝色,白色,黄色,红色激光)的光谱进行分析测量。 二、实验目的: 1、学会使用PS对光谱的拼接 2、了解几种常用光源的波长范围。 3、了解几种常用光源的发光原理。 4、通过观察分析各种光谱的谱线特点。 三、实验原理: 图一光栅衍射

若将平行光垂直照射在光栅上,光栅衍射明纹的条件是衍射角φ必须满足下列关系: λφk b a k =+sin )(, ,2,1,0±±=k 式中b a +称为光栅常数,b a + =N 1 ,N 为每毫米上狭缝数目,λ为入射光波长,k 为谱 线级数,φk 为k 级谱线对应的衍射角。若已知N ,并测出衍射角φk ,即可求得波长λ。 若入射光为几种不同波长的光,则由光栅方程可知,除中央明纹相互重叠外,其它每一 级谱线都因对应的衍射角不同而相互分开。本实验不同光源发出紫、蓝、绿、黄1、黄2、红不同波长的可见光。 3. 仪器概述 图二 分光计 4、仪器调节要求及技巧 1) 分光计的调整要求: (1)使望远镜对平行光(即无限远)聚焦,成像在分划板上,望远镜的光轴与分光计中心轴垂直; (2)使平行光管射出平行光,光轴与望远镜光轴等高同轴,并垂直于分光计中心轴。 2)分光计的调整方法: (1)粗调。用肉眼观察,调节平台、望远镜筒、平行光管都初步达到水平状态,为进一步的细调打下基础。 (2)用自准法调望远镜对平行光聚焦。将双反平面镜放在平台上并与望远镜光轴目测垂直,为了便于调节,放置平面镜时应使平面镜与平台下的3个调节螺钉中的两个平行,如图4.2.7所示,调节平面镜的俯仰只需调A 螺钉。点亮目镜下的小灯,然后转动目镜,先看清分划板上的叉丝,再伸缩目镜筒使十字窗的像十分清晰,并用视差法检查(上下或左右移动眼睛,像与十字线无相对位移),使十字窗与其反射像之间无视差。由自准直的原理可知,望远镜已经调焦至无限远了或称望远镜能接收平行光,以后目镜不要再调。 (3)调望远镜光轴与分光计中心轴相互垂直。

大学物理实验报告系列之衍射光栅.doc

大学物理实验报告 【实验名称】衍射光栅 【实验目的】 1.观察光栅的衍射光谱,理解光栅衍射基本规律。 2.进一步熟悉分光计的调节和使用。 3.学会测定光栅的光栅常数、角色散率和汞原子光谱部分特征波长。 【实验仪器】 JJY1′型分光计、光栅、低压汞灯电源、平面镜等 【实验原理】 1.衍射光栅、光栅常数 图40-1中a为光栅刻痕(不透明)宽度,b为透明狭缝宽度。d=a+b为相邻两狭缝上相应两点之间的距离,称为光栅常数。它是光栅基本参数之一。 图40-1 图40-2 光栅衍射原理图图40-1中a为光栅刻痕(不透明)宽度,b为透明狭缝宽度。d=a+b为相邻两狭缝上相应两点之间的距离,称为光栅常数。它是光栅基本参数之一。2.光栅方程、光栅光谱 由图40-1得到相邻两缝对应点射出的光束的光程差为: ? ?sin sin ) (d b a= + = ? 式中光栅狭缝与刻痕宽度之和d=a+b为光栅常数,若在光栅片上每厘米刻有n条刻 痕,则光栅常数 n b a 1 ) (= +cm。?为衍射角。 当衍射角?满足光栅方程: λ ?k d= sin( k =0,±1,±2…) (40-1) 时,光会加强。式中λ为单色光波长,k是明条纹级数。 如果光源中包含几种不同波长的复色光,除零级以外,同一级谱线将有不同的 衍射角?。因此,在透镜焦平面上将 出现按波长次序排列的谱线,称为 光栅光谱。相同k值谱线组成的光 谱为同一级光谱,于是就有一级光 谱、二级光谱……之分。图40-3为 低压汞灯的衍射光谱示意图,它每 一级光谱中有4条特征谱线:紫色 λ1= 435.8nm,绿色λ2=546.1nm, 黄色两条λ3= 577.0nm和λ4=579.1nm。 3.角色散率(简称色散率) 从光栅方程可知衍射角?是波长的函数,这就是光栅的角色散作用。衍射光栅的色散率定义为: λ ? ? ? = D 上式表示,光栅的色散率为同一级的两谱线的衍射角之差??与该两谱线波长差?λ的比值。通过对光栅方程的微分,D可表示成: 图40-3

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