热力学参数状态图
工程热力学-01 基本概念及定义

平衡状态1
p1 v1
p
p2
2
压容图 p-v图
平衡状态2
p1
1
p2 v2
O
v2
v1
v
12
1-4 状态方程式
在平衡状态下,由气态物质组成的系统,只要知道两个独立的 状态参数,系统的状态就完全确定,即所有的状态参数的数值随之 确定。这说明状态参数间存在某种确定的函数关系,状态参数之间 存在着确定的函数关系,这种函数关系就称为热力学函数。
(2)当系统处于热力学平衡状态时,只要没有外界的影响, 系统的状态就不会发生变化。
(3)整个系统可用一组具有确定数值的温度、压力及其他参
? 数来描述其状态。
10
经验表明,确定热力学系统所处平衡状态所需的独立状 态参数的数目,就等于系统和外界间进行能量传递方式的数 目。对于工程上常见的气态物质组成的系统,系统和外界间传递 的能量只限于热量和系统容积变化所作的功两种形式,因此只需 要两个独立的状态参数即可描述一个平衡状态。
3、平衡状态、稳定状态、均匀状态
(1)关于稳定状态与平衡状态
稳定状态时,状态参数虽不随时间改 变,但它是依靠外界影响来维持的。而平 衡状态是不受外界影响时,参数不随时间 变化的状态。
85℃ 20℃
90℃
15℃
铜棒
平衡必稳定,稳定未必平衡。
(2)关于均匀状态与平衡 水
质统称为外界。 通常选取工质作为热力学系统,把高温热源、低温热源
等其他物体取作外界。
3、边界 ——热力学系统和外界之间的分界面称为边界。
边界可以是固定的,也可以是移动的; 边界可以是实际的,也可以是假想的。
3
二、热力学系统的分类 依据——有无物质或能量的交换
第四章热力学参数状态图详解

相连,所连直线与 G=A+BT/K线相交,交点温度即为还原温度。
(3)在给定温度及CO/CO2比值条件下,判断气氛对金属的性质 方法是:先求出指定温度下的平衡CO/CO2比,然后将指定的CO/CO2 比值与CO/CO2的平衡值相比较,若前者大于后者,则气氛对金属讲是还 原性的,即发生金属氧化物被CO还原的反应,反之发生金属被CO2氧化的 反应。
4.2 理查森(Richardson)-杰弗斯(Jeffes)图
1. 自由能标尺: (1)直线的斜率
表明图中直线的斜率即为氧化物的 标准熵变。当反应物质发生相变时,直 线斜率也发生变化,表现在直线中出现 拐点。 (2)直线的位置
不同元素的氧化物标准吉布斯自由 能变化与T的关系构成位置高低不同的 直线,由此可得出:
碳热还原法是利用碳还原金属氧化物制取纯 金属的一种方法。在工艺过程中,金属易与 碳生成碳化物,且在一定范围内,生成的CO 可 按 布 氏 ( Boudouard ) 反 应 进 行 分 解 , 即 2CO = C(S) +CO2,从而使还原反应变得复杂 化。若将各还原反应的反应吉布斯自由能的 变化对T的关系绘制成图,则可直观地看出还 原反应的顺序,并可以从图上直接读出各反 应进行的温度及压力条件。
E—pH图分析 (1) 水的稳定性
右图为 Fe—H2O系E—pH图,图中,a线以下, 电位比氢的电位值负,发生H2的析出,表明水不稳 定。a线以上,电位比H2的电位正,发生氢的氧化, 水是稳定的。同理b线以上析出O2,水不稳定,b线 以下,氧还原为OH-,水是稳定的。 (2) 图中点、线、面的意义
工程热力学基本概念

= 收获/代价
炉
热效率: t
w net q1
顺 时 针
汽轮机
发电机 凝 汽 器
逆向循环 又称制冷循环或热泵循环
高温热源
或 制 Q1
逆 时
热冷 泵机
W
针
Q2
低温热源
制冷循环的经济性用制冷系数衡量:
2
1
1,a,2
1,b,2
b
2
状态参数的变化只与初终态相关,
1 dxx2 x1 与路径无关。
状态参数都有以上特性。
状态参数的循环 dx 0 积分等于零。
反之,有以上特性之一, 即为状态参数。
1-3 平衡状态、状态方程式、坐标图
一、平衡状态
热力系在没有外界作用的情况下〔重力场除 外〕,宏观性质不随时间变化的状态。
热力过程:工质由一个状态变化到另一状态所经历 的全部状态的总和。
实际过程由一系列非 平衡状态组成
例:
非平衡状态
无法简单描述
平衡状态
宏观静止
能量不能转换
“平衡〞意味着宏观静止, 引入 理想模型:
“过程〞意味着变化,意味着
准平衡过程
平衡被破坏。二者如何统一?
一、准平衡过程 热力系从一个平衡态连续经历一系列
系统与外界 通过边界进 展相互作用
热力系的选取主要决定于研究任务 。
选取热力系时注意:
❖热力系可以很大,但不能大到无限。
❖热力系可以很小,但不能小到只包含少量分子, 以致不能遵守统计平均规律。
❖ 边界可以是实际存在的, 也可以是假想的。
❖ 边界可以是固定的, 也可以是变动的。
系统与外界通过边界进展相互作用。
平衡的中间态过渡到另一个平衡态
热力学基本概念1状态参数、热力学温标

Walther Hermann Nernst • (1864-1941) • 德国 • 热化学,熵基准 • 1920年诺贝尔化 学奖
工程热力学
热力学方面获诺贝尔奖的科学家(4)
• L.昂萨格 Lars Onsager
• (1903-1976) • 美国 • 不可逆过程热力学理
论 • 1968年诺贝尔化学奖
工程热力学
能源转换利用的关系
生物质
风 能
水 能
化 学 能
燃
料 电 池
风 车
水水
轮 机
车
燃 烧
核 能
聚裂 变变
热
地太 热阳 能能
利 用
光转 热换
能 90%
一次能源 (天然存在)
光 电 转 换
机械能 发电 电动 机机
热机 电
直接利用 能
二次能源
工程热力学
Future Energy to Low-Carbon Town in China
New Energy Technologies
Renewable e nergy
Future energy
Conventional Energy clean
工程热力学
工程热力学与节能
工程热力学
是一门研究热能有效利用及 热能和其它形式能量转换规律 的科学
建立节能的理论基础
工程热力学
(1) 中国能源资源缺乏 (2) 中国能源利用效率低下 (3) 能源环境问题突出
注意:只有绝对压力 p 才是状态参数
工程热力学
U-tube manometer
示意图
Bourdon Tube
绝对压力与相对压力
absolute pressure relative pressure
热力学第二定律演示图

若以制冷为目的的逆向循环称为制冷循环,
s
以供热为目的的称为供热循环。
制冷循环中制冷量为 q2 TLs
制冷系数
q2 TLs TL
wnet TH TL s TH TL
高温热源T1 q1
制冷机 wnet
供热循环中供暖量为 q1 TH s
供暖系数
qH wnet
sa '
sb '
s
循环热效率
ห้องสมุดไป่ตู้tc
wnet q1
1 q2 q1
1 T2 (sb' sa' ) 1 T2
T1(sb' sa' )
T1
讨论:
(1) tc f (T1,T2 ) ,且与工质的性质无关;
(2) t 100%; (3)当T1= T2 时,tc 0;
②若
t
w0 q1
tc
则该热机是不可逆热机;
③若
t
w0 q1
tc
则该热机是不可能制造出来的。
例题:教材89页 例题1 例题2
第 5 章 热力学第二定律
5.3 状态参数熵及其计算
5.3.1 熵的导出---克劳修斯积分(下式中q2为负值)
对于卡诺循环有
A
1
q2 q1
1 T2 T1
上面各例表明: 1)自发过程均具有方向性。
自发过程都只能向着与热力系外界趋于平衡的方向进行。 2)自发过程均是不可逆过程。
热力系统经过一自发过程后,若要使其反向进行回复到初始状态, 则必须提供补偿条件。 3)引起不可逆过程的因素分析。 (1)过程中存在不平衡势差引起的非平衡损失。 (2)过程中存在耗散损失。
第1章热力学第一定律和第二定律

3.热源
定义:工质从中吸取或向之排出热能的物质系统。
• 高温热源(热源):高温烟气 低温热源(冷源):冷却水
• 恒温热源: 稳定工况的烟气 变温热源: 启动时的烟气
4.1热力系统(热力系、系统、体系), 外界和边界
• 系统--:
人为分割出来,作为热力学 研究对象的有限物质系统。
• 外界-- :
与体系发生质、能交换的物系。
注意:
1)闭口系与系统内质量不变的区别; 2)开口系与绝热系的关系; 3)孤立系与绝热系的关系;
4.2.1 热力系示例
– 刚性绝热气 缸-活塞系统, B侧设有电 热丝
红线内 ——闭口绝热系
黄线内不包含电热丝 ——闭口系 黄线内包含电热丝 ——闭口绝热系
兰线内 ——孤立系
4.3.1 热力系例
刚性绝热喷管
准静态过程可在状态参数图上用连续实线表示
2. 可逆过程
定义:系统可经原途径返回原来状 态而在外界不留下任何变化 的过程。
可逆过程与准静态过程的关系
1.可逆=准静态+没有耗散效应; 2.一切实际过程不可逆; 3.内部可逆过程; 4.可逆过程可用状态参数图上实线表示 。
3. 多变过程
pv n =常数 多变过程
力学 热科学 振动 机械设 系统与 材料 实 类 类 类 计类 控制类 类 验
4
9
4
12
4
48
▲ 永动机阴魂不散
第一章 热力学第一定律和第二定律
1-1系统和平衡状态
1.热能动力装置
从燃料中获得热能,以及 利用热能得到动力的整套设 备(包括辅助设备),统称 热能动力装置。
分类:
气体动力装置
幻灯片 6 内燃机、燃气轮机动力装置、
3.5 热力学性质图、表

V −V sl 1000 −1.0121 x = sv = = 0.0803 sl 12032 −1.0121 V −V
性 质M s P / MPa 3 V / cm .g-1 U / J g-1 H / J.g-1 S / J g-1 K-1
饱 液相 Msl 和 , 饱和 相 Msv 汽 , 0.01235 1.0121 12032 209.32 2443.5 209.33 2382.7 0.7038 8.0763
热力学图、 3.5.5 热力学图、表的应用
例题3-15(陈新志P56例3-8) 已知50℃时测得某湿水蒸汽的质量体积为1000cm3 g-1,问其 (陈新志 例题 例 ) 压力多大?单位质量的内能、焓、熵、吉氏函数和亥氏函数各是多少?
50℃ 水 饱 汽、 相性 时 的 和 液 质
V = V (1− x) +V x
H =U + PV = 0 + 611.2×0.00100022×10−3 = 0.000614kJ / kg
22:48:23
水的性质表[饱和区(附录C-1)和过热蒸汽区(附录C-2)]
22:48:23
例3-12 1MPa,573K的水蒸气可逆绝热膨胀到 0.1MPa,求蒸汽的干度。 T1=299.85℃ P1=1MPa T 280 320 S 7.0465 7.1962
∫
∫
22:48:24
3.5.3 水蒸气表
国际上规定,以液体水的三相点为计算基准。 国际上规定,以液体水的三相点为计算基准。 水的三相点参数为: 水的三相点参数为:
T = 273.16K P = 611.2P a V = 0.00100022m3 / kg
规定三相点时液体水内能和熵值为零。 规定三相点时液体水内能和熵值为零。
第十一章 热力学参数状态图

第十一章 热力学参数状态图 §11-1 化合物生成自由能︒∆F 对T 关系图第一章图1-1提供了氧化物的生成自由能︒∆F 的关系图(Ellingham [1])。
关于利用溶解自由能,溶于金属液中各元素的氧化︒∆F 对T 的关系图,我们在其应用方面已进行过多次的讨论。
这里再就纯氧化物的生成自由能对T 的关系图作些补充讨论。
从表1-1查出:TF NiOO Ni s s 3.40114000;22)(2)(+-=︒∆=+(11-1)在T=0时即绝对温度为零时,卡1114000-=︒∆H (图11-1)。
︒∆F 线abc 的斜率等于︒∆S ;例如在点b,︒∆=︒∆-︒∆==S TF H adbd 斜率TF O Al O Al s l 2.51267800;3234)(322)(+-=︒∆=+当生成CO 时,其︒∆S 为正值,而当其他氧化物生成时,其︒∆S 都是负值,所以CO 的︒∆F 线与其他氧化物的︒∆F 线相交。
利用氧化物的︒∆F 对T 的关系图,可以通过列线图直接读出该氧化物在某一温度下的分解压。
以铝的氧化反应为例:((11-2)21ln O pRT F -=︒∆ 当p O2=10-20大气压,则T=1877K (1604℃)。
在图11-2内式(11-2)以线ab 表示。
绘出T=1604℃的垂直线与ab 线相交于m 。
在绝对零的温度线上,取0=︒∆F 的“O”点,连接“O”与m ,则线“O”m 代表下列反应:)10(2)1(220-22===O O ppO O亦即氧由1大气压转变为10-20大气压的自由能。
TRT F F 5.91110ln-20-=+︒∆=∆将O m 线延长交于KML 线,,在该线上的相交点标明10-20。
同样可作出其他类似的列线,并标明氧的平衡分压值。
因此,利用KLM 线即可读出任何温度氧化物的平衡氧分压值,亦即其分解压值。
用图11-2仍可读出式(11-4)中的CO/CO 2比。
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相图:将一定压力下,温度与组成的关系图,称为相图。
第二章 热力学参数状态图
2.1 埃林汉姆(Ellingham)图及其应用 2.1.1 氧势图的形成原理;
2.1.2 氧势图的热力学特征;(特殊的线;直
线斜率;直线位臵)
2.1.3 氧势图的应用(氧气标尺;Jeffes图学
生自学)
2.1 埃林汉姆(Ellingham)图及其应用 2.1.1 氧势图的形成原理
2.1.3 氧势 图的应用- 氧气标尺
1、Po2标尺的画法
设1mol O2从1标准大压等温膨胀到压力为Po2
O2 (101325 ) O2 ( P Po2 ) Pa
D rG 0
θ
Po2 / P D r G D r G RT ln( ) 101325 / P Pa RT ln(Po2 / P ) [ R ln(Po2 / P )] T
为了直观地分析和考虑各种元素与氧的亲和能力,了解不同 元素之间的氧化和还原关系,比较各种氧化物的稳定顺序, 埃林汉曾将氧化物的标准生成吉布斯自由能数值折合成元素 与1mol氧气反应的标准吉布斯自由能变化即,将反应:
2x 2 M 2+O 2= M xO y y y
把上式的DrGθ与温度T的二项式关系绘制成图。该图又称为氧 势图,或称为埃林汉姆图,或称为氧化物标准生成自由能与 温度的关系图。
若PO2平< PO2,则金属易于氧化。
证明:
对于反应M+O2=MO2
1 D r G D r G RT ln( ) Po2
RT ln(1 / Po2 平 ) RT ln(1 / Po2 ) RT ln(Po2 平 / Po2 )
若PO2平> PO2时,DG>0,则反应向生成金属的方向进 行,即氧化物易于分解。 若PO2平< PO2时,DG<0,则反应向生成氧化物的方向 进行,即金属易于氧化。
θ
θ
θ
D G
r
θ
/ T p b D r S
(1)斜率是反应的熵变的负值 (2)转折点一定是在该温度有反应物或产物的相变
(3)CO的特殊斜率具有重要的意义
CO直线的斜率
1)斜率是反应的熵变的负值。 2)从统计意义上,物质的熵是物质体系的混乱度 决定的。 3)通常情况下,气态物质的混乱度比凝聚态物质 的混乱度大得多,因此,气态物质的熵值比凝聚 态物质的熵值也大得多。 4)当反应前后的气态物质摩尔数不同时,通常, 摩尔数多的熵值大,即:当产物气态摩尔数多,熵 值为正,斜率为负,反之,斜率为正。
直线的位臵
(2)在同一温度下,若几种元素同时与氧相遇,则位臵 低的元素最先氧化。如1673K时,元素Si、Mn、Ca、Al、 Mg同时与氧相遇时,最先氧化的是金属Ca, 然后依次为Mg、 Al、Si、Mn。 ——注意:先氧化是指同样条件,氧化所需的最低氧分压低 (3)位臵低的元素在标准状态下可以将位臵高的氧化物还 原。如1600℃时,Mg可以还原SiO2得到液态硅。
直线的位臵
(1)位臵越低,表明负值越大,在标准状态下所生成的 氧化物越稳定,越难被其他元素还原。
xM+O2=M x O2
(1)位臵高 (2)位臵低
yN+O2=N yO2
DrG DrG x y
yN+Mx O2 N yO2 xM
(3)
Dr G3 Dr Gy Dr Gx 0
2、Po2标尺与氧化物的分解压的关系
M x+O2=M xO2
DrG a bT
θ
DrG RT ln K RT ln(Po2 / P )
θ
Po2 / P D rG D r G RT ln( ) RT ln(Po2 / P ) 101325 / P Pa
在CO线以下区域, 如元素Al、Ba、Mg、 Ca以及稀土元素等 氧化物不能被C还 原,在冶炼中它们 以氧化物形式进入 炉渣。在中间区域。
CO线与其他线相交。 当温度高于交点温度 时,元素C氧化,低于 交点温度时,其他元 素氧化。这一点在冶 金过程中起着十分重 要的作用。从氧化角 度讲,交点温度称为 碳和相交元素的氧化 转化温度;从还原角 度讲,称为碳还原该 元素氧化物的最低还 原温度。 (5)必须注意:埃林 汉图原则上只适用于 标准状态
——此原理是金属热还原的理论基础
(4)由于生成CO的 直线斜率与其他直 线斜率不同,所以 CO线将图分成三个 区域。
在CO线以上的区域, 如元素Fe、W、P、 Mo、Sn、Ni、Co、 As及Cu等的氧化物 均可以被C还原,所 以在高炉冶炼中, 矿石中若含Cu、As 等有害元素将进入 生铁,给炼钢带来 困难。
思考: 利用CO作还原剂和利用H2作还原剂的特点?
O
特点
C氧化生成CO反应的DfG*-T 线 的斜率为负。 C 氧 化 生 成 CO2 反 应 的 D fG* - T 线的斜率约为0。 CO氧化生成CO2 反应的D fG* -T 线的斜率为正。
3、Po2标尺的作用
(1)利用Po2标尺可以直接得到某一温度下金属氧
化物的分解压力
(2)在指定氧分压下,可以直接得到金属氧化物的 分解平衡温度
(3)在指定温度与氧分压下,可以直接判
定气氛对金属性质的影响
a.指定温度下,按照(1)将与T平衡的氧分压PO2平求出 b.若PO2平> PO2,则氧化物分解。
第二章 热力学参数状态图
2.1 埃林汉姆(Ellingham)图及其应用 2.2 相图分析方法及基本规则
第二章 热力学参数状态图
何为热力学参数状态图?
参数状态图:从广义上说,任何物质体系中两物理或化 学量之间的关系图,统称为参数状态图。
热力学参数状态图:凡能明确指出处于热力学平衡的单 元及多元体系中各不同相稳定存在区域的几何图形,都 称为热力学参数状态图。
2.1.2 氧势图的热力学特征 化学反应自由能变化最常见的获得方法是由化 合物的生成自由能计算的。 热力学数据中化合物的生成自由能基本上都以 如下形式列出:
Df G a bT
θ
因此化学反应自由能变化最常见的形式如下:DrG a NhomakorabeaTθ
直线的斜率??
DrG a bT
DrG Dr H TDrS