基于极值Ⅰ型分布的风压系数极值的计算方法

的最 短 时问延 迟 。
ｉ ；
圳
（ ） 标准 时 间长度 的实 验数据 样本 等分 成 ＝ｔ ｔ ２将 ｌ ：个子 样 本 ，每段 长 度 为 ｔ，并 给 出各 子样 本 的最 ／
大值 。
（ ） 用 等式 （ ） （ ） ３利 １ 和 ２ 对 个 最大值 进行 极值 Ｉ型分布 分析 ，给 出对 应于 时距 ｔ 的极 值分 布参数 和 ；
Ｉｏ辫 Ｉ ｋ 。 ：ｆｆ Ｉｄ。 Ｐ ｃ ｍｐｔ ｐａ ｒ ｋａ ｒｈ ｖｄ ｅ… Ｉ
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上
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图 １ 本 文 方 法 和 常用 方 法 计 算 准 确 性 比较
图 １对本 文方 法及 目前 常用 的方 法 的准 确 性进 行 了 比较 ，结 果 表 明本文 方 法 的估 算 误 差 始终 在 １％ ０ 左右 ，而几 种 常用极 值 方法 的估算 误 差 基 本上 都 在 １％ 以上 ，并 且 都是 低 估 极值 。 因此 ，本 文方 法 比 目 ０
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灾
害
学
２ ５卷
基 于极 值 Ｉ型 分 布 的风 压 系数 极值 的计算 方 法
全 涌 ，顾 明
（ 同济 大学 土 木工 程 防 灾 国 家 重 点 实 验 室 ，上 海 ２０９ ） ０ ０ ２
实测 和试 验结 果表 明 ，建筑 上风 压 系 数具 有 很 强 的非 高 斯性 ，然 而 ， 目前计 算 风 压 系 数 极值 的峰 值 因子 法确 是基 于高 斯假定 的 ，这 可 能导 致建 筑 的 围护 结 构 风荷 载 被 严 重 低 估 。 因此 ，研 究 非 高斯 风 压 系 数极 值 的更准 确 的计算 方法 ，具 有重要 的实用 意义 。 在经 典 Ｇ ｍ ｅ 极值理 论 的基础 上 ，根据 观察极 值 的相互 独 立 性推 导 了短 时 距 子样 本 的极 值 分布 参 数 ｕ ｂｌ
（ ） 用公 式 （ ） ５利 ５ 计算 对应 于 时距 ｔ的极值 期望 值 。 ．
１ ａ Ｔ＝ｔ）＝１ ａ Ｔ＝ ２ 。 ／（ １ ／ （ ｔ）
’
（） ３
（ ￡＝（ ｔ＋ Ｕ ＝） ＝） Ｔ ２
＝ ＋ ． ７ ／ 。 ０ ５ ７２ ａ
） 。
（ ４ ）
（） ５
Ｆ ）＝ ｘ （一ｅｐ （ ｅｐ ｘ （一Ｙ ） ）， Ｙ＝０ 一 ， （ ） （） １ （） ２
式 中 ：Ｆ ｘ） （ 为极值 小 于 的概率 ；ｙ为简化 变 量 ；参 数 “和 １ａ分别称 为模 和散 度 ，为拟 合参 数 。 ／
（ ） 用公 式 （ ） ４利 ３ 和公 式 （ ） ４ ，将 对应 于观 察时距 ｔ 的两极值 分 布参数 转换 为对 应 时距 ｔ。
前常 用方 法具 有更 好 的准确性 。
和长 时距 母样 本极 值分 布参 数 的关 系式 ，并 基 于 自相关 系 数 分 析 给 出 了确 定 最 佳 子 样本 长 度 的方 法 ，从
而 开发 了基 于单个 标准 长度 数据样 本计 算其 极值 的方 法 ，该方 法 的计算 程序 如下 ： （ ） 时 间长度 为标 准 时距 ｔ １对 的试验 数据 样本 进行 自相 关分 析 ，找 出 自相关 系数 从 １下 降 到 ０值 附近