光的衍射现象
光的衍射现象
2. 实验结果 如何解释这些实验规律？
E
L1
L2
S
a
平行单缝的明暗相间直条纹， 条纹关于中央明条纹对称分布， 中央明条纹宽而且亮，其它明条纹窄而且亮度弱。
3. 定性解释
E
L2
L1
a
a●
S
●
因为S 放在L1 的焦点处， S 发出的光经L1后出射平行透镜光轴的平行光， 当平行光到达狭缝面时， 单缝面为单色平行光波阵面的一部分——单缝波阵面
考虑衍射角为θ 的平行光束
过B 作平行光束的垂线，交A 发出的光线于C 点， 然后作平行BC且垂直平行光束的一系列平行平面， 平行平面间的距离等于λ/2，显然对于衍射角为θ 的平行光束， 这些平面是平行光的波面，相邻平面的点的光程差为λ/2
E
B
aC
A
2
●P
a
●
●
●
●
●
●
●
●
●
半波带 半波带 半波带
另外，单缝波阵面AB 被这些平行平面分成许多等宽的条带，
相邻条带上对应点发出的光在P点的光程差为λ/2 （半个波长）
相邻两波带发出的子波相位差为
相邻两条带发出的光在P点相干叠加时将相互抵消 这样的条带称为半波带， 利用这样的半波带分析衍射图样的方法叫半波带法。
E
B
aC
A
2
●P
a
●
●
●
●
●
●
将单缝波阵面沿缝长方向划分为N个窄条面元， 每一个窄条面元可视为线光源，发出柱面光波
3. 定性解释
E
L2
L1
a
a●
S
●
光的衍射现象.
光的衍射现象：由于光波通过透镜时，该透镜各部分折射到像平面上的像点和其周围区域的光波发生干涉作用而产生。
瑞利判据：点光源由光的衍射理论可以导出埃利（Airy 〕斑半径Rd 的表达式为：式中：λ——点光源发出的光的波长；n ——为透镜物方介质的折射率；α——透镜的孔径半角，即透镜所能容纳的来自物上某点的最大光锥的半顶角；n sin α——称为数值孔径；M ——为透镜像的放大倍数。
由上式可以看出埃利斑半径与照明光源的波长成正比，而与透镜的数值孔径成反比。
电子透镜的像差：电子透镜的聚焦成像问题是有条件的，即假定：① 电子运动的轨迹满足旁轴条件；② 电子运动的速度（决定了电子的波长）是完全相同的；③ 形成透镜的电磁场具有理想的轴对称性，等等。
但是，实际的电子透镜在成像时，并不能完全满足这些条件，这种实际情况与理想条件的偏离，造成了电子透镜的各种像差。
像差的存在影响图像的消晰度和真实性，决定了透镜只具有一定的分辨率，从而限制了电子显微镜的分辨率。
热分析的特点：⏹ 测量温度范围很宽；⏹ 可使用不同的温度程序；⏹ 对样品的物理形态无特殊要求；⏹ 所需要的样品量极少；⏹ 测量气氛可以控制；⏹ 完成实验的时间范围很宽；⏹ 获取的信息多样化；热分析的应用领域⏹ 金属材料⏹ 地质、矿物、冶金；⏹ 无机化合物、络合物；⏹ 有机化合物⏹ 聚合物材料⏹ 生物材料⏹ 热分析技术的缺陷热分析只能给出试样的重量变化及吸热或放热情况，解释曲线常常比较困难，特别是对多组分试样的热分析曲线尤其困难。
目前，解释曲线最现实的办法就是把热分析与其它仪器串接联用，使用气相色谱、质谱、红外光谱、X 光衍射等分析仪器对逸出气体和固体残留物进行在线的或离线的分析，从而帮助推断机理或结构。
热分析在聚合物研究中的应用M n R d αλsin 61.0=⏹玻璃化转变和各种次级转变；⏹结晶与熔融——结晶度和结晶动力学参数；⏹聚合物热分解、裂解、热氧降解；⏹聚合反应动力学和固化交联动力学；⏹聚合物吸水性和脱水性研究；⏹未知聚合物的鉴定；⏹共聚物和共混物的组成；⏹共混相容性、共混形态及相互作用；DTA曲线的几何要素①零线：理想状态ΔT=0的线；②基线：实际条件下试样无热效应时的曲线部份；③吸热峰：T S＜T R，ΔT＜0时的曲线部份；④放热峰：T S＞T R ，ΔT＞0时的曲线部份；⑤起始温度（T i）：热效应发生时曲线开始偏离基线的温度；⑥终止温度（T f）：曲线开始回到基线的温度；⑦峰顶温度（T p）：吸、放热峰的峰形顶部的温度，该点瞬间d（ΔT）/dt=0；⑧峰高：是指内插基线与峰顶之间的距离；⑨峰面积：是指峰形与内插基线所围面积；⑩外推起始点：是指峰的起始边钭率最大处所作切线与外推基线的交点，其对应的温度称为外推起始温度（T eo）；根据ICTA共同试样的测定结果，以外推起始温度（T eo）最为接近热力学平衡温度。
光的衍射现象
光的衍射现象光的衍射是光经过一个障碍物或绕过物体时发生的一种现象。
在具体的观察中，光的波动性会导致光线的传播方向发生偏离和扩散，形成光的衍射现象。
本文将从光的波动性、衍射定律和衍射的应用三个方面介绍光的衍射现象。
一、光的波动性光既具有粒子性又具有波动性，这是物质的基本属性。
在描述光的特性时，我们通常使用光波或电磁波的概念。
光波具有波长和频率，不同的波长对应不同的颜色。
当光波遇到物体边缘或光的传播路径上存在较小的孔洞时，就会出现光的衍射现象。
二、衍射定律1. 惠更斯-菲涅尔原理惠更斯-菲涅尔原理是衍射定律的基础，该原理认为光波传播过程中，每个点都可以看作是新的次波源，并沿着同样的传播方向发出次波。
通过不同次波的叠加形成衍射波前。
2. 衍射定律衍射定律是描述光的衍射现象的基本规律。
根据衍射定律，光束通过一个孔径或遇到一个障碍物时，会以波纹的形式传播，形成亮暗相间的衍射图样。
衍射图样的形状和大小取决于光的波长、孔径尺寸和障碍物的形状。
三、衍射的应用1. 衍射在物理学中的应用衍射在物理学中有广泛的应用，例如衍射可以用来测量光的波长，通过测量衍射斑的大小和角度，可以间接测量光波的波长。
此外，衍射还可以用来研究光的偏振性质、干涉现象等。
2. 衍射在衍射光栅中的应用光栅是由许多平行缝或凹槽组成的光学元件，它可以将光束分成多个独立的光波，形成亮度交替的衍射波前。
根据不同的光栅结构和参数，可以实现光的分光、波长选择和频率测量等应用。
3. 衍射在摄影和光学仪器中的应用衍射现象在摄影和光学仪器中也有一些重要的应用。
例如，衍射可以用来遮蔽某些光线，提高图片的清晰度和对比度；衍射还可以用来设计衍射镜头和护目镜，改善镜头的成像质量和减少眩光。
总结：光的衍射现象是光的波动性在通过孔洞或绕过物体时产生的一种现象。
衍射定律通过描述波纹的传播和叠加，揭示了光的衍射特性。
光的衍射不仅在物理学中有着广泛的应用，还在衍射光栅、摄影和光学仪器等领域发挥着重要的作用。
光的衍射
实验
S
一、光的衍射现象
光在传播过程中，遇到障碍物 或小孔时，光将偏离直线传播的方
向而绕过障碍物到达阴影区域的现
象。
1.单缝衍射
1.单缝衍射
单色光的衍射图样:衍射条纹宽度
不等,中间亮纹最宽、最亮，两边是对
长相比甚至比光的波长还要小的时 候衍射现象就十分明显，出现明显
的衍射现象。
衍射现象
探究：干涉和衍射图样有何区别？
三.光的干涉和衍射图样的区别:
双缝干涉图样特点： 明暗相间、等宽度等亮度 单缝衍射图样特点： 明暗相间、不等宽度不等亮度
衍射光栅
• 衍射光栅是由许多等宽的狭缝等距离的 排列起来形成的光学仪器。可分为透射 光栅和反射光栅
称的明暗相间条纹，亮条纹亮度向两 边逐渐减弱。
白光单缝衍射条纹：中间是白色 的，两边是逐渐减弱的彩色条纹。
单缝衍射规律
A、波长一定时，单缝窄的中央 条纹宽，各条纹间距大．
B、单缝不变时，光波长长 的（红光）中央亮纹越宽， 条纹间隔越大． C、白光的单缝衍射条纹为 中央亮，两侧为彩色条纹， 且外侧呈红色，靠近光源 的内侧为紫色．
2．用黄色光照射不透明的圆板时在 圆板的背影中恰能观察到黄色光斑， 若分别用红色光,绿色光和紫色光照射．紫色光 D．三种色光都能
小结 一、光的衍射现象： 1、单缝衍射 2、小孔衍射 3、泊松亮斑 二、光发生明显衍射的条件 三、光的干涉和衍射图样的区别 四、衍射光栅
(a) N=1 (b)N=2 (c) N=3 (d)N=4
四、衍射光栅： 1、构成：由许多等宽的狭缝等距 离地排列起来形成的光学元件。 2、实验结论：增加狭缝的个数， 衍射条纹的宽度变窄，亮度增加。 3、分类：透射光栅和反射光栅。
光的衍射现象解析
光的衍射现象解析光的衍射现象是光波传播过程中的一种特殊现象，它是由光波和物体之间的相互作用引起的。
在本文中，我们将对光的衍射现象进行深入解析，并探讨其背后的原理和应用。
一、光的衍射现象的定义与特点光的衍射是指光波在遇到障碍物或通过较小的孔时，光波的传播方向发生改变，产生出弯曲的现象。
光的衍射具有以下几个特点：1. 衍射是波动性的表现：光的衍射现象可以用波动理论来解释，它体现了光具有波粒二象性的特性。
2. 衍射是波阵面传播过程中的面聚焦和发散：当光线通过一个窄缝或孔洞时，它会以波阵面为单位进行传播，并在窄缝或孔洞附近聚焦和发散。
3. 衍射现象在边缘处产生明暗条纹：在光的衍射中，会在边缘产生明暗相间的条纹，这种现象被称为衍射条纹，是光的干涉与衍射的结果。
二、光的衍射现象的原理光的衍射现象可以通过菲涅尔衍射原理或惠更斯-菲涅尔原理来解释。
1. 菲涅尔衍射原理：菲涅尔衍射原理是基于波阵面传播的法则，它认为光波的传播可以用一系列的波阵面来描述。
当光波通过物体的边缘或孔洞时，波阵面将以圆形或球面波的形式传播，引起光的弯曲和衍射现象。
2. 惠更斯-菲涅尔原理：惠更斯-菲涅尔原理是在波动光学中广泛应用的一条原理，它认为光波的每个点都可以作为次波源，次波源发出的球面波与其他次波源发出的波进行干涉，最终形成观察者所看到的光的衍射图样。
三、光的衍射现象的应用光的衍射现象在实际应用中有着广泛的应用。
1. 衍射光栅：光栅是一种经过特殊制备的平行刻痕系统，它利用光的衍射现象来分析光谱成分，广泛应用于光谱测量、光谱仪器等领域。
2. 激光干涉：光的衍射现象可以与光的干涉现象相结合，形成激光干涉现象。
这种现象被广泛应用于激光测量、光学干涉仪等领域。
3. 光学显微镜：光学显微镜利用光的衍射现象来观察样本的结构和细节。
通过光的衍射，可以放大样本的图像，并观察到微观结构。
4. 光学望远镜：光的衍射现象也应用于光学望远镜中，通过调节光的衍射现象，可以改变光的聚焦和成像效果，实现观测远距离物体的目的。
光的衍射
S1 S S1 S
O L θ f1 A O θ f2
S’ S1’ S’ S1’
2、瑞利判据：当一个物点的爱里斑中心恰好在另 一个物点的爱里斑边缘时，则恰能分辨两个物点。
恰 能 分 辨
能 分 辨
不 能 分 辨
φ δ
最小分辨角 δϕ = θ 0 ≈ 1.22
提高光学仪器分辨率的途径： D （1）增大通光孔径 1 1 D = 分辨率 R = （2）使用短波长光源
可将缝分成四个半波带，两相邻半波 带的衍射光相消，p点形成暗纹。
λ/2
5.明、暗条纹条件
a sin ϕ = ±2k
λ
2 λ
2
a sin ϕ = ±(2k + 1)
明、暗纹在接收屏上的位置
k = 1,2 L
暗纹中心 明纹中心 暗纹中心 明纹中心
x = ± kλ ⋅ f / a
x = ± ( 2k + 1)λ ⋅ f / 2a a sin ϕ
1.22 1.342 10
5 (rad)
2.349 10 1
3 (mm)
425.8 (mm 1 )
例：在单缝衍射实验中，波长为λ的单色光的第三级亮纹与 λ′=630nm的单色光的第二级亮条纹恰好重合，试计算λ的数值。 波长为λ的单色光的第三级亮纹处对 应的衍射光可将狭缝分为2×3+1=7个 半波带，即 A a B k′=2 θ
2
λ=450nm
例.在单缝夫琅和费衍射实验中，垂直入射的光有两种波中波 长 λ1=400nm ， λ 2 =760nm.已知单缝宽度a=1.0×10-2cm透镜 焦距 f =50 cm，求两种光第一级衍射明纹中心之间的距离。 解：由单缝衍射明纹公式：
2 λ2 = 3λ2 a sin ϕ 2 = (2 k + 1 ) 2 2 由于 sin ϕ1 ≈ tg ϕ1 , 所以 x 1
什么是光的衍射
什么是光的衍射光的衍射是一种光线在通过物体边缘或孔隙时发生偏折和扩散的现象。
它是光学中的基本现象之一，具有重要的科学和应用价值。
光的衍射现象在自然界和人类生活中随处可见，如彩虹、干涉条纹和人眼的成像等。
现在让我们来深入了解光的衍射，并探讨其原理和应用。
一、光的衍射原理光的衍射现象是由于光是一种波动现象而产生的。
根据波动理论，当光波碰到一些遮挡物、边缘或孔隙时，波面会发生变化，导致光线的传播方向发生偏转。
这种波动的现象称为光的衍射。
光的衍射现象发生的重要条件是，衍射物的尺寸与光的波长相当或者更小。
二、光的衍射类型光的衍射可分为两种类型：菲涅尔衍射和菲拉格朗日衍射。
1. 菲涅尔衍射：菲涅尔衍射是指当光线通过一个有规则的缝隙或遮挡物时产生的衍射现象。
在菲涅尔衍射中，光线从波的超前部分和滞后部分发出，形成交替的亮暗带。
这种衍射现象常见于天空的颜色变化、水面波纹和薄膜的彩虹等。
2. 菲拉格朗日衍射：菲拉格朗日衍射是指当光线通过一个孔隙或物体边缘时产生的衍射现象。
在菲拉格朗日衍射中，光线从边缘扩散并发生干涉，形成明暗交替的条纹。
这种衍射现象常见于干涉仪、衍射光栅和光学显微镜等。
三、光的衍射应用光的衍射在科学研究和实际应用领域有广泛的应用价值。
1. 衍射光栅：光的衍射光栅是一种利用光的衍射现象制造的光学元件。
它由许多平行的刻线组成，当光线通过光栅时会发生衍射效应，产生一系列干涉条纹。
衍射光栅广泛应用于光谱分析、激光器、干涉仪和光学通信等领域。
2. 显微镜：光学显微镜利用光的衍射原理来观察微小物体。
当被观察的物体放置在显微镜下时，光线通过物体的边缘或孔隙发生衍射，使得物体的细节可见。
光学显微镜在生物学、医学、材料科学和纳米技术等领域中得到广泛应用。
3. 激光干涉：激光干涉是利用光的衍射和干涉现象来测量物体表面形貌和薄膜厚度的一种方法。
通过利用激光束的波动特性，可以通过测量衍射和干涉条纹的形状和间距来获取物体的形貌信息。
光的衍射(共27张PPT)
例题1
在一次观察光的衍射的实验中，观察到如图所示 的清晰的明暗相间的图样，那么障碍物应是（黑 线为暗线）（ D ） A．很小的不透明的圆板 B．很大的中间有大圆孔的不透明的圆板 C．很大的不透明的圆板 D．很大的中间有小圆孔的不透明的圆板
二、双缝干涉与单缝衍射的比较
观察右图，并讨论单缝衍射与双缝干涉有何 不同点与相同点？讨论后完成下表：
思考与讨论
1.白光的单缝衍射条纹（形状、颜色分布）
有何特点？
2.由以上的几个实验，能否总结出光的衍
射条纹的宽度、亮度以及条纹间距与单缝 的宽度、光的波长的定性关系？ 3.为何缝越窄，条纹的亮度越低？
单缝衍射图样特征
1.白光单缝衍射条纹为中央为白色亮纹，两侧 为彩色条纹，且外侧呈红色，靠近中央的内 侧为紫色。
障碍物时，光没有沿直线传播，而是绕
到障碍物后面去，形成明暗相间的条纹 的现象就叫做光的衍射现象。
思考与讨论
d=1.0 mm
d=0.6 mm
1.单色光圆孔衍射图样的条纹(形状、宽度、 亮度、间距）有何特征？ 2.圆孔衍射图样的条纹（宽度、亮度、间距） 与圆孔的大小有何关系？
圆孔衍射图样特征
d=1.0 mm
d=0.6 mm
1．条纹为圆形，中心亮纹大而亮，旁边 亮纹迅速的减弱减小。 2．圆孔越小，条纹越宽，间距越大，衍 射现象越明显，但亮度变低。
2.单缝衍射
【实验探究二】 利用单缝衍射观察片观察讲台桌上的红 光灯与蓝光灯的衍射现象，并讨论以下问题： 1.单色光的单缝衍射条纹（形状、宽度、亮 度、间距）有何特点？ 2.同一单缝的红光衍射条纹与蓝光衍射条纹 有何区别？ 3.同一种色光，单缝宽度不同衍射条纹（宽 度、亮度、间距）有何区别？
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1.光的衍射现象
1、隔着山还可以收听到中波段电台的广播，但却收看不到电视节目，这是为什么？
解：无线电广播的中波段，波长在200一500米范围内。
这种电磁波对于几百米高的山仍有极为明显的衍射效应，能绕过山头传播，故而可被山区乡村接受到。
而电视信号是以波长为米量级的电磁波来传播的，这种波遇到高山就表现出几何光学的行为而被反射，故山区人民很难收看电视节目。
2、晚间，通过眼前张开的手帕去看远处的白炽灯和高压水银灯，你将看到什么景象？
解：手帕是一块二维光栅，眼睛看到的是它的衍射图样。
白炽灯发射连续谱，而高压水银灯则有线光谱。
3、假如人眼看不到波长为零点几微米的可见光，而只能感受到波长为毫米量级的电磁波，则将看到什么样的景象？假如人耳只能听到波长为毫米量级的“声波”，则人的听觉又将是什么样的情景？
4、日常生活中，将日光灯管壁露出一块小面积，而将其他部分全用黑纸盖住，则在离日光灯—定距离的白纸上得到—定的照度。
现在将露出面积增大—倍，纸上的照度也将增加一倍。
这个事实说明，纸上所接受的光强是和光源面积成正比的。
可是惠更斯——菲涅耳原理却表示，在纸上所生成的元振幅是和元波面面积成正比的。
前者是光强和面积成正比，后者是振幅和面积成正比，到底哪种说法正确？
5、在间4—1所示的单缝弗琅和费衍射装置中，若做如下单项变动，衍射图样将怎样变化？
(1)将点光源S沿x方向移动一小位移。
(2)将单缝沿z方向平移一小位移。
(3)将小缝以z为转轴转过一小角度。
(4)增大缝宽。
(5)将透镜沿x 方向平移一小距离。
2L (6)将单缝屏沿x 方向平移一小位移。
图4－1
6、是否能获得理想的平行光束？怎样获得？
7、在图4—2中，光束1和3是同位相的，光束2和4也是同位相的，它们都将有相长干涉的叠加。
为什么叠加结果还是零？
图4－2
解：图4—2中，单缝两边缘元波面在方向所发子波的光程差为，按元θλ2振幅矢量叠加结果，其图形应整转两圈，合振幅为零，光束1、3同位相，光束2、4同位相，但光束l、3和光束2、4却且反位相的，所以l、2、3、4等诸光束总叠加就得到数值为零的合振幅。
8、从光栅分辨本领R＝kN 来看，设法提高级次k 就可得到高分辨本领。
试讨论这—设想的合理性。
解：从R＝kN 来看，要提高分辨本领固然可以选用高级次光谱，但提高k 要受到其他因素的限制，如高级次干涉主极大落在单缝衍射次极大包络线内，能
量很弱；又如高级次光谱的重级现象十分严重，各波长的能量彼此重叠干扰，影响测量；另外光栅光谱的最高级次由决定，光栅常数d 大了，导致角色散甚λd 小，也将使测量工作很不方便，故通常总是用增多光栅刻痕数N 来提高分辨本领，比较有效。
9、单色平行光垂直入射于光栅平面，望远镜位于衍射角的固定方位观察。
θ现在维持一切条件不变，而将光栅所有的偶数缝挡住，试问，在方向上的分辨θ本领和角色散将作何变化？
解：将光栅偶数透光缝挡住，则d 加大，总刻痕数N 减小，可是光栅总宽W ＝Nd 却未变。
另外，装置中观察方向(即衍射角)是固定的，我们有θ常数==
=λ
θsin Nd Nk R 常数===θθcos cos Nd kN d k D 故分辨本领R 和角色散D 的值均不变，这一结论并不奇怪，因为当将偶数缝挡住后，固定方向上的k 值和波长都是要改变的。
d 变大，对同一来说，k 也θλλ按比例地变大一倍；k 的变大补偿了刻痕数N 减少一半和光栅常数增大的作用，所以导致分辨本领R 和角色散D 数值不变。
10、试讨沦干涉和衍射的异同。
解：干涉和衍射都是光波相干叠加的表现，它们都伴有能量随空间不均匀分布的情况，衍射是一个不完整的波面被划分成无限多个元波面，把它们所发次波在考察点处进行叠加，一般用求积的方法来进行处理，而干涉则是有限数目波面所发次波的叠加，对有限数波面中的每一个波面不再作连续性的更细小的划分，一般用求和的方法来进行处理。
11、波长为546.1nm 的平行光垂直照射在宽度a＝0.1mm 的单缝平面上。
若用焦距为100cm 的透镜放在缝后，试求其后焦面上由中央衍射极大到第一极小之间的距离。
解：单缝弗琅和费衍射的中央衍射极大的半宽度为，已知()a f /arcsin 'λ⋅，，，代入得中央极大的第一极小的宽mm f 310'=mm a 1.0=mm 0005461.0=λ度为5.5mm。
12、试用杨氏双缝实验说明干涉与衍射区别与联系．
答：干涉和衍射都是波的叠加，都有空间明暗不均匀现象，都不符合几何光学的规律．前者是有限光束的叠加，后者是无数小元振幅的叠加；前者的叠加用求和计算，后者的叠加用积分计算．前者不讨论单个不完整波面的问题，后者专门讨论单个不完整波面的传播问题．杨氏双缝中只讨论任一个缝的光传播是衍射，将每一个缝看作为一个整体讨论两缝之间的叠加则是干涉．
13、夫琅和费单缝衍射装置(问答题4.２图)做如下单项变动，衍射图样将怎样变化?
（1）将点光源S沿X方向移动一小位移；
（2）将单缝沿Z方向平移一小位移；
（3）将单缝以Z轴为转轴转过一小角度；
（4）增大缝宽；
（5）增大透镜L２的的口径或焦距；
（6）将透镜L2沿X方向平移一小距离；
（7）将单缝屏沿X方向平移一小位移；
（8）将点光源换为平行于狭缝的理想线光源；
（9）在（8）的情况下将单缝旋转900．
屏幕
题13图
答:（1）屏幕上衍射图样沿与Ｓ移动的反方向移动．
（2）衍射图样无变化．
（3）衍射图样同样以Ｚ轴为转轴向同一方向转过同样的角度．
（4）各衍射极小向中央靠拢，衍射图样变窄．
（5）增大Ｌ2的口径，衍射图样的极小和极大位置不变，但屏幕上的总光能量变大，明纹更加亮，若透镜口径小时有接收不到的靠边缘的衍射极大，增大透镜口径可以接收到；增大Ｌ2的焦距，各衍射极大向屏幕中心靠近，衍射图样变窄．
（6）衍射图样不变．
（7）衍射图样不变．
（8）屏幕上，线光源上不同光源点形成的衍射图样的极大极小位置完全相同，它们彼此虽不相干，但叠加后会使明条纹更加明亮，条纹更加清晰．（9）由于线光源上不同的光源点的衍射图样彼此有位移，且它们不相干，叠加后会使衍射条纹可见度下降，甚至消失．
14、为何实际上不可能获得理想平行光束？要使光束发散得少些，应采取什么办法？
答:衍射是光的波动性质所决定的，光在传播时一定会发生衍射，所以严格的平行光是不存在的．要使光束发散的小一些，应加大光束的孔径．。