固体核径迹火花自动计数器效率标定
固体核径迹自动测量系统及其主要应用
第一作者 ： 骆亿生 ， ４ １ ９年出生 ， ９ 毕业于清华 大学 工程物理 系， 主要从事辐射剂量 、 中子剂量和图像 分析方 面的研究工作 收稿 日期 １０ ２一 ｌ一 ９ ２０ Ｏ ２
述， 则当对物体参数测量完成后， 判别其是否满足径迹条件 的要求 ， 对符合条件者判为径迹 ， 否
则 视为 杂物 。其识 别计 算 步骤 如下 ：
①径迹的判别参数设置 ： 径迹的判别参数设置可通过对部分径迹实测后获得。目前利用 图象分析技术进行核径迹测量的系统 ， 都具有通过交互方式（ 采用 鼠标点击物体 ） 对单个物体 进行参数测量的功能 ， 并对测量结果进行保存 ， 当测量一定数量的径迹后 ， 执行统计分析软件 ，
图象分 析软件 （ 因为要 利用 图像 采集 卡 硬件 的处 理功 能 ） 现在 可 在 微 型计 算 机 的 ＷＩＤ ＷＳ ， Ｎ Ｏ
环境下运行 ， 使图象分析软件更实用 ， 操作更简单更方便。
２ 图象分析技术 在 固体 核径迹测量 中的应用
２ １ 径 迹 的识别 计数 ．
图象处理 的特点 之一 是它 可对 物体进 行各 种参 数 的 测量 ， ： 如 面积 、 长 、 状 因子 （ 周 形 即椭 圆度 ） 长轴 、 、 短轴 、 体 的灰 度及灰 度层 次 的分 布等 。因此 ， 物 只要 能对 径 迹用 一 些 参 数进 行 描
核 １ ２ 固体 核径 迹 测量 系统 的软 件 ．
技
术
第２ 卷 ５
由于 目 前微型计算机 Ｃ Ｕ运算处理器速度的提高、 Ｐ 计算机 内存容量的增大及 ＷＩＤ ＷＳ ＮＯ 软 件平 台 的发 展 ， 图像分 析 系统 的硬件 大大 简化 ， 原来 只能在 专用 图 象处理装 置上 运行 的 使 使
火花直读光谱仪的标准化
火花直读光谱仪的标准化我们在日常中该如何维护保养固定式直读光谱仪呢？下面我们就一起来看看吧。
首先，需尽量维持仪器的试验室环境尽可能的不变，可以一直处于比较有利的工作环境，需注意的如：温度，湿度，室内灰尘等，建议试验室配备空调、除湿机，还有温湿度表。
第二，固定式直读光谱仪在使用过程当中，有些部件的状态会随使用而变更，如：电极、火花台内部、透镜、真空泵油、光电倍增管等。
那么我们想要保证他们工作状态的稳定，就需要做定期的维护处置。
清理电极、清理火花台、擦拭透镜、更换泵油，稳定光电倍增管高压供电等。
1）每日操作前应检查1.开机后，激发含合金量较高的样品，检查氩气的纯度。
氩气压力应大于0.5Mpa～0.7MPa。
2.检查激发斑点是否正常，一般的中心要亮晶晶的，四周一圈黑。
作标准化。
3.规定每班前或后清理一次火花台。
2）每月应做1.清理氩气排气塑料管。
2.更换湿式过滤盒用水。
3.擦洗火花台左侧的石英窗。
4.更换电极5.检查打印机的色带或墨盒6.可依据实际情况调整3）每半年应做1.清理仪器的灰尘。
2.更换空气过滤网。
第三，固定式直读光谱仪在使用过程当中，尽量保持待测样品（测量对象）的取样，前处置科学牢靠。
第四，固定式直读光谱仪的各模块中，有很多可控参数是用来调整仪器工作状态的，在做日常分析样品时，须注意这些参数必须与做曲线时保持一致。
如：样品的激发状态掌控参数，调整各通道光电倍增管光电转换效率的负高压值等。
第五，固定式直读光谱仪在使用过程中，须用到一些耗材，譬如，高纯氩气，有的仪器还需用到高纯氮气，样品前处置应用的砂轮片，砂纸等尽量保证购买厂家相同，型号相同，假如氩气不能保证，可购买氩气净化机。
做好以上五点，只是尽力维持仪器的工作状态，只能通过各种手段抑制，那么当这种不可躲避的飘移到达肯定程度，以至于对我们的定量分析造成较大影响时，就需用到狭缝扫描（描迹），重新绘制曲线，或用标准化，控样等手段来重新找到新的仪器工作点了。
用于反应堆内相对中子通量密度在线测量的闪烁体光纤探测系统研制
用于反应堆内相对中子通量密度在线测量的闪烁体光纤探测系统研制白召乐;周琦;杨中建;刘锋;朱庆福;陈宝维【摘要】为实现反应堆不同空间和能量的相对中子通量密度在线监测,本文研究开发了一套新型的用于狭小空间且位置灵敏的闪烁体中子探测系统.该套系统由5种探头、5路光子计数器、1台计算机及相应的软件组成.5种探头的主要构成物质分别为6LiF+ZnS(Ag)、232ThO2+ZnS(Ag)、238UO2+ZnS(Ag)、9Be+ZnS(Ag)以及BGO晶体,故可测量不同能量的相对中子通量密度.其中,掺有6LiF的探头用于热中子的测量,BGO探头用于γ测量,其余3种探头用于快中子的测量.利用该系统进行了启明星1#装置内热中子及快中子的相对通量密度分布测量,并将测量结果与利用蒙特卡罗方法得到的理论分布结果进行了比较.考虑到理论设置参数与实际实验参数的差别,可认为测量结果是可信的.%In order to on-line measure the relative neutron flux density for different space and energy in the reactor,a new scintillator fiber detect system was developed.The system consists of five kinds of detectors,five photon counters,a computer and the corresponding software.The main composition materials of five detectors are 6LiF+ZnS(Ag),232ThO2+ZnS(Ag),238UO2+ZnS(Ag),9Be+ZnS(Ag) and BGO crystal,so the different energy relative neutron flux densities can be detected.The detector doped with 6LiF is used for thermal neutron measuring.BGO detector is used for gamma ray measuring.And the other three kinds of detectors are used for fast neutron measuring.The system was used for thermal and fast neutron relative flux density distributions measuring in Venus 1# assembly.The measuring data were compared withthe data gotten by Monte-Carlo method.The measuring data are considered to be credible considering the difference between the theory parameters and the real experiment parameters.【期刊名称】《原子能科学技术》【年(卷),期】2017(051)009【总页数】7页(P1658-1664)【关键词】闪烁体光纤探测器;相对中子通量密度;在线测量;蒙特卡罗方法【作者】白召乐;周琦;杨中建;刘锋;朱庆福;陈宝维【作者单位】清华大学核能与新能源技术研究院,北京 100084;西藏自治区环境保护厅,西藏拉萨 850000;中国原子能科学研究院反应堆工程技术研究部,北京102413;中国辐射防护研究院保健物理研究所,山西太原 030006;中国原子能科学研究院反应堆工程技术研究部,北京 102413;中国原子能科学研究院反应堆工程技术研究部,北京 102413;中国辐射防护研究院保健物理研究所,山西太原 030006【正文语种】中文【中图分类】TL816.3反应堆中子学参数均是通过中子通量密度测量得到的，如反映反应堆某位置的辐射能力及中子能量大小的中子能谱、反映反应堆中子通量密度热点的不均匀系数等，均需通过测量中子通量密度得到。
粒子计数器的校准与使用技巧
粒子计数器的校准与使用技巧粒子计数器是一种用于测量环境中粒子浓度的仪器。
在不同的应用场景中，粒子计数器的准确性十分重要，因此校准与使用技巧也显得尤为关键。
首先，对于粒子计数器的校准而言，校准源的选择至关重要。
校准源应当是一个已知粒子数量的标准，例如粒子发生器。
此外，校准源的粒子大小分布和形状应该尽可能与实际环境中的粒子相似。
选择合适的校准源，可以最大程度地减少校准误差。
其次，仪器的校准应当经常进行。
粒子计数器会受到一些因素的影响，如仪器老化、使用环境变化等。
因此，定期进行校准可以提高粒子计数器的准确性。
校准间隔的选择应当依据具体应用场景的要求进行，一般来说，一月一次的校准可以满足大部分环境监测的需求。
在校准过程中，需要注意仪器的灵敏度设置。
粒子计数器通常有不同的灵敏度设置，根据监测对象的粒子大小，选择恰当的灵敏度可以提高测量结果的精确性。
但是在选择灵敏度时，也要注意不要设置过高，否则会导致一些微小颗粒无法被探测到。
除了校准，正确使用粒子计数器也是确保测量结果准确的关键。
首先，操作人员应当熟悉仪器的使用说明，了解不同功能键和显示屏的含义。
其次，仪器的采样流程应当按照标准程序进行，避免任意修改或调整。
同时，在采样的过程中，要确保采样区域没有被外部物质污染，以避免测量结果受到干扰。
粒子计数器还需要注意一些常见的误差源。
例如，由于粒子计数器在测量粒子浓度时是间接计数的，因此还需要考虑颗粒体积浓度与计数浓度之间的关系。
同时，采样时间和空气流速等参数的设置也可能引入误差，因此需要在实际应用中进行仔细考虑，并根据情况进行适当调整。
另外，粒子计数器的维护也是确保准确测量的重要环节。
定期对仪器进行清洁和维护，例如清除传感器中的灰尘和污渍等，可以有效减少测量误差。
同时，仪器的存放与运输也需要注意，避免受到外界因素的损害。
综上所述，粒子计数器的校准与使用技巧对于确保准确测量结果具有重要意义。
选择合适的校准源，定期进行校准，正确设置灵敏度，遵循标准采样流程，注意误差源和维护等方面的操作，都是保证测量结果准确性的关键。
核探测器
核探测器一、核探测器的分类1、按探测器的辐射物理过程分类1）电离型探测器如：电离室、G-M管、正比计数器、半导体、核径迹2）发光型探测器如：闪烁体、热释光、火花室2、按探测器材料和工作原理分类1）气体探测器电离室、正比计数器、G-M计数器、多丝室正比室、漂移室2）闪烁体探测器NaI(Tl)、CsI(Tl)、ZnS(Ag)、玻璃、液体、塑料体、有机晶体3）半导体探测器结型、势垒型、HPGe、Si-PIN、PN结金硅面垒型半导体探测器4）其它探测器：核径迹、热释光二、各核探测器的工作原理1、气体探测器气体电离探测器是以气体作为带电粒子电离或激发的介质，在气体电离空间置有两个电极，外加电场并保持一定的电位差，当带电粒子穿过气体时与气体分子轨道上的电子发生碰撞，使气体分子产生电离而形成离子对，在电场中电子向正极移动，正离子向负极移动，最后到达二极而被收集起来，使电子线路上引起瞬时电压变化（电压脉冲）而由后续的电子仪器记录。
气体中电子与离子的运动规律决定探测器的基本特性。
电离室分类1）脉冲电离室，记录单个辐射粒子，主要用于测量重带电粒子的能量和强度。
2）电流电离室和累计电离室，分别记录大量辐射粒子平均效应和累计效应，主要用于测量X，β，γ和中子的照射量率或通量、剂量或剂量率，它是剂量监测和反应堆控制的主要传感元件。
正比计数器的工作原理：气体探测器工作于正比区，在离子收集的过程中将出现气体放大现象，即被加速的原电离电子在电离碰撞中逐次倍增（雪崩现象）。
于是，在收集电极上感生的脉冲幅度V∞将是原电离感生的脉冲幅度的M倍，处于这种工作状态下的气体探测器就是正比计数器。
采用不同的结构，充不同的气体，可以设计出测量不同射线：α、β、γ、X、n的正比计数管。
G-M计数器的工作原理：1）射线进入计数管内，引起管内惰性气体电离，形成正负离子对。
在电场作用下，正离子向负极，电子向正极移动。
射线引起的电离称为原电离。
2）当电子靠近阳极电场强度越大，受到作用也大，运动速率加快，又碰撞到阳极附近的惰性气体分子引起次级电离。
火花光谱仪结构原理及调试应用
诚信声明本人声明：我所呈交的本科毕业设计论文是本人在导师指导下进行的研究工作及取得的研究成果。
尽我所知，除了文中特别加以标注和致谢中所罗列的内容以外，论文中不包含其他人已经发表或撰写过的研究成果。
与我一同工作的同志对本研究所做的任何贡献均已在论文中作了明确的说明并表示了谢意。
本人完全意识到本声明的法律结果由本人承担。
申请学位论文与资料若有不实之处，本人承担一切相关责任。
本人签名：日期：毕业设计（论文）任务书设计（论文）题目：Lab-Spark1000火花光谱仪结构原理与调试应用学院：专业：班级学生：指导教师：1．设计（论文）的主要任务及目标(1) 完成毕业论文(2) 探究实验过程中改变一些条件对实验的影响(3) 能够与他人完成实验、独立完成论文2．设计（论文）的基本要求和内容(1) 完成火花光谱仪结构原理及工艺的总体分析。
(2) 完成火花光谱仪使用方法及调试应用分析。
(3) 掌握岗位操作要点及常见故障处理方法。
(4) 根据所学知识及岗位培训、调研，确定总体方案并撰写总论部分，文字约2000~3000字。
(5) 根据火花光谱仪的结构原理，完成其结构特点分析及工艺流程及调试应用分析。
(6) 根据岗位操作要点及常见故障，阐述常规处理方法要点。
(7) 完成教师指定的工程图或工艺流程图。
(8) 撰写毕业设计论文，约1万字左右。
3．主要参考文献[1] Lab—Spark1000火花直读火花光谱仪说明[2] 人民卫生出版社，《有机光谱分析》 2010年8月[3] 火花光谱2012年技术革新 2012年12月Lab-Spark1000火花光谱仪结构原理与调试应用摘要Lab-Spark1000火花光谱仪是用于检测金属材料中元素含量的分析仪器，广泛应用于冶金﹑铸造﹑机械、金属加工等领域的生产过程控制，中心实验室成品检验。
可用于Fe、Al、Cu、Ni、Co、Mg等多种金属及其合金样品分析。
具有稳定性好、检测限低、快速分析、运行成本低、方便维护、抗干扰能力强等特点。
固体径迹法测量D—D中子源水泥反射中子
ＭＮ Ｃ Ｐ程序模拟计算结果 ， 使大部分信号膜径
迹 数在 １０个 一 ０ ５ ６０个 （ 缩 铀 转 换 靶 时 ３０ 浓 ０ 个 ～０ ６０个 ， 化 铀转 换 靶 时 １０个 一４０个 ） 贫 ５ ０ 之 间。如 果径迹 计数 太少 ， 则统 计误 差会偏 大 ， 如果 径 迹 计 数过 多 ， 在 进行 火 花 放 电 的时 候 则
种实验装置上对固体径迹火花自动计数器探测 效率进行 了标定 。实验 结果表 明探 测效 率 Ｊ
在不 确定 度 范 围内对 中子 能量不 敏感 。效率标
（ 大面 积金 硅 面 垒 、 对 背 电离 室 、 立 体 角 ） 背 小
对 镀层 进 行 了 定 量 。三 种 定 量 结果 进 行 比对 ，
从事实 验核 物理研究。
ｌ ８８
—
中子 源为 Ｋ一 ０ ４０中子 发生 器 上 产 生 的 Ｄ Ｄ聚 变 中 子源 。Ｄ 能 量 为 ２０ｋＶ。Ｔ— ｉ ５ ｅ Ｔ
靶活 性 区 中ｌ ｍ， 面与 Ｄ ２ｍ 靶 束 成 ４ 。 。靶 ５角 片背 面为 水冷 ， 头 为 半球 状 ， 半 径 ３ ｍ， 靶 外 ５ｍ 壁 厚 为 ３ｍｍ。采 用 大 角 度 （ ７ ． 。 伴 随 质 子 １８ ２ ） 法 测量 绝对 Ｄ—Ｄ聚 变 中子产 额 。
一
式 中 一水泥反射体 内测得 的裂变率 ；
无水 泥反 射体 时测得 的裂变 率 。
孔洞 ， 经过蚀刻后的信号膜在火花 自动计数器
２ 实验系统
收 稿 日期 ：０ １ ３一ｌ ２ １ 一ｏ ０
２ １ Ｄ — 聚变 中子源 ． Ｄ
作者简 介 ： 王玫 （ ９９一） 女 ， １６ ， 吉林人 ， 高级 工程 师 ，
固体径迹火花自动计数器效率刻度
１ 效 率 刻 度原 理
中子穿过实验装置中的吸收材料后打在铀
转 换靶 上 ， 铀 反 应 产 生 裂 变 碎 片 。裂 变 碎 片 与 在聚 酯 膜 上 产 生 潜 伏 径 迹 ， 迹 经 过蚀 刻 和预 径
放 电后 ，信号 膜与镀 铝膜合 在一起 ， 在 电极 放
固体 径 迹火 花 自动 计 数 器 效 率 刻 度
王 玫 ，温 中伟 ， 菊芳 ，王大伦 ，刘 荣 ，蒋 励 ，鹿心 鑫 ， 林 朱通 华
（ 中国工程物理研 究院核物理 与化学研究 所 ， 四川 绵阳 ６ １ ０ ） ２ ９ ０
摘要 ： 介绍 了固体径迹 火花 自动计数器 原理 ， 探索 了最佳蚀 刻条 件 ， 度 了固体径迹 火花 自动计 数 刻 器效率 ， 测量 了信号膜厚 度和蚀刻厚度变 化的修正 因子 。两种修 正 因子 的测量 和效率 的 刻度使 得 固体 径迹火花 自动计 数器能够用于绝 对裂变率 的测量 。
最 好 ， 时蚀 刻 溶 液 为 ５ ５Ｍｏ 此 ． ｌ ＫＯＨ， 刻 时 蚀 间 为 １０ ｎ 温度 为 ６ ‘ ２ｍｉ， ０Ｃ。
和预放电后 ， 进行火花计数 ， 得到 Ｆ 由式 （ ） 径， １ 给出 值。在绝对裂变率测量中使用此刻度效 率时 ， 必须保证蚀刻 、 计数和效率刻度时条件一
关键 词 ： 固体径迹 火花 自动计数器 ， 膜蚀刻 ； 信号 效率刻度
中图分类号 ： Ｔ Ｓ ６ ３ Ｌ １． 文献标识码 ： Ａ 文章编号 ： ０ ５ －９ ４ ２０ ） ４０ ９－４ ２ ８０ ３ （０ ６０ －４ ２０ － －
固体 径迹 探 测 器 在 原 子 核物 理 、 应 堆 物 反
长计数器探测效率的相对标定
!第!"卷第"期原子能科学技术#$%&!"!’$&"!"(()年"月*+$,-./012345.-10.160781.90$%$34:1;&"(()长计数器探测效率的相对标定程!亮!戴晶怡!梅!林"中国工程物理研究院电子工程研究所!四川绵阳!<"=>((#摘要!利用"!=*,?@1中子源对长计数器的探测效率进行相对标定!并采用伴随粒子法测定A &=B 1#与=!B 1#中子间的能量转换系数$同时!利用蒙特卡罗方法对长计数器探测效率及其相应的能量转换系数进行模拟计算$在本工作的实验条件下!探测效率实验刻度值的不确定度为=(&)C !模拟计算值的不确定度为"&D C !两者在不确定度范围内一致$关键词!@:D 中子探测器%蒙特卡罗方法%探测效率%能量转换系数中图分类号!8E )=!!!文献标志码!*!!!文章编号!=(((?<>D =""(()#("?(=F F ?(D!"#$%&"’$()(*+,#"’$-,.,’,/’$()0**$/$,)/1*(&2,3’&()4()5!(3)’,&G H /’IE -603!J *K L -03?4-!B /KE -0"!"#$%$&$’()*+’,$-("%,*".%"’’-%".!/0%"12,13’45()*".%"’’-%".605#%,#!7%1"51".<"=>((!/0%"1#6%7’&"/’&!89121%6+-M 171+1.+-$01N N -.-10.4$N01O +2$0%$03.$O 0+12P 6Q.6%-;26+17P -+9"!=*,?@101O +2$0Q $O 2.1&/01234.$0M 12Q -$0.$1N N -.-10+;1+P 110A &=B 1#607=!B 1#P 6Q 6%Q $71+12,-017;4+916Q Q $.-6+17R 62+-.%1,1+9$7&*++91Q 6,1+-,1!+9121%6+-M 171+1.+-$01N N -.-10.4607101234.$0M 12Q -$0.$1N N -.-10+P 121.6%.O %6+17P -+9B $0+1?G 62%$,1+9$7&K 0R 21Q 10+P $2S !+91O 0.12+6-0+4$N 21%6+-M 171+1.+-$01N N -.-10.4N 2$,1T R 12-?,10+607.6%.O %6+-$0-Q =(&)C 607"&D C !21Q R 1.+-M 1%4&@$+9621.$-0.-710+-0+9126031$N O 0.12+6-0+4&8,19(&:7&@:D 01O +2$071+1.+$2%B $0+1?G 62%$,1+9$7%71+1.+$21N N -.-10.4%101234.$0M 12Q -$0.$1N N -.-10+收稿日期!"((<?(>?=>%修回日期!"((<?=(?"A作者简介!程!亮"=>)"’#!男!重庆人!硕士研究生!核辐射测试专业!!中子产额测量在中子物理的研究和应用中十分重要!测量准确程度直接影响其它中子参数的准确性$长计数器是测量中子产额的常用仪器之一!在相当宽的能量范围内效率变化较小!并对!射线不灵敏$在利用长计数器进行中子产额测量前!需确定探测器的绝对效率(=)$探测器的绝对探测效率通常采用标准截面法和伴随事件法进行刻度$在实际工程应用中!常采用已知活度的标准源对探测器进行刻度("?D )!但已知活度标准样品只能给出相应能量下的探测器效率$探测器的探测效率除与探测器本身的结构*几何形状*尺寸和材料有关外!还与入射中子能量*位置和角分布有关$因此!利用已知活度标准样品刻度得到的探测效率只适用于与标准样品具有相同介质成分和几何尺寸的待测样品$在实际应用中!测量样品可能与已知活度的标准样品有较大差异$在这种情况下!需对探测效率进行相应的转换$探测效率转换主要受能量变化的影响$本工作通过实验和蒙特卡罗方法对长计数器探测效率进行相对标定$;!长计数器探测效率刻度;<;!实验方法工程应用中往往不需要探测器的绝对探测效率!因此!可采用已知源强的放射源来标定长计数器的效率$探测效率!定义为记录到的中子数8与入射中子数8(之比!即!U 8+8($在本测量工作中!由于未定出长计数管对中子源的等效中心位置!所测定的探测效率实际上是探测效率与源和长计数管相距9时的等效立体角之乘积$为方便起见!定义探测器的效率为"U 8(+8.!8.为长计数管扣除本底和散射后的净计数%8(为已知中子源的强度$如此定义的探测效率代表着探测器的每个计数所对应的中子产额$探测器结构及实验布局如图=所示$!:&"8.#8().";&"8Q #8()Q ";"&"##()#!"其中&计数8.和8Q 分别代表总计数和散射本底计数!由此所引起的不确定度分别约为D C 和A C %"&"##()#"指其它系统不确定度!由源强*定标器*探测距离*电压稳定性等引起!约为=C $根据不确定度的传递公式!探测效率的不确定度约为<C $;<>!转换系数在实际应用中!常用长计数器来测量中子管产额$所以!需对利用"!=*,?@1中子源标定的探测效率进行转换!转换系数采用伴随粒子法给出$在8"7!0#!H 1反应中产生的!H 1粒子!当利用5-面垒探测器监视时!其探测效率可达=((C $此反应产生的中子主要分布在=!B 1#能区$利用这种方法得出的探测效率相应于"!=*,?@1中子源A &=B 1#的转换系数为(&F )<!不确定度为)C $此结果由中国原子能科学研究院标定给出$=!模拟计算=<;!蒙特卡罗方法在粒子输运中!蒙特卡罗方法建立在单个粒子在给定几何结构中真实运动历史基础上!通过对大量粒子历史的跟踪!得到大量随机实验值"或抽样值#!并用统计的方法给出随机数某个数值特征的估计量!该估计量即为问题的解$所谓=个粒子的历史!指的是该粒子从源出生!在输运介质中经受各种相互作用!随机游动到,死亡-!即历史终止$所谓,死亡-!是指粒子被吸收*泄漏或能量限*时间截断等$当问题的几何结构*材料成分以及物理参数给定后!利用已知中子反应截面数据!通过概率抽样对粒子的行为进行跟踪!决定每次碰撞后次级粒子的运动方向和速度$产生=个粒子历史的主要步骤如图"所示$)F =原子能科学技术!!第!"卷。
火花试验机校准方法
火 花 试 验 机 校 准 方 法
Ｔ ｓ ｒＳ ａｋ ｎ ｅｔｉｔ ｆ ｒｔｅＭｅｓ ｒｍｅ ｔ ｅｕｔ ｏ ｅＡｓｅｓ ｎ ｅｔ ｐ ｒｓＵ ｃｒ ｎｙ ｏ ａｕ ｅ ｎ ｓ ｌ ｆｔ ｓｓｍｅ ｔ ｅ ａ ｈ Ｒ ｓ ｈ 谢 成 威
数应不 少于 ２ 。 Ｏ颗
④环 由直径 大于 ０ ８ ｍ 的金 属 丝 构 成 ， 的外 径 应 ．ｍ 环
不大 于 ５ ｍ， 用 其 他 形 状 （ 椭 圆形 ） 边 应 不 大 于 ｍ 若 如 狭
５ ｍ。每 １０ ｍ长 的环链 上 ， 数应不 少 于 ２ ｍ ０ｍ 环 ０个 。
⑤链上的珠或环应分布均匀 ， 表面光滑 ， 不应有刮伤 被试品绝缘的任何毛刺 ， 且每一节珠或环应灵活可挠。 ⑥保护电极、 试验电极 的两端应有接地保护。保护 电极 宽 度 不 小 于 试 验 电 极 有 效 宽 度 （ 且 应 不 小 于 而 １ｍ ）所用珠链或环链应与试验 电极一致 。保护 电极 ５ｍ ， 与试验 电极之 间 的距 离 应保 证 在 正 常最 高 试 验 电压 下 ， 不发 生试样绝 缘表 面闪络 。 ⑦ 安全保 护连锁装 置应保 证在 开启 试 验 电极 时 自动 断开 高压 电源 。
４ 校 准设 备及 要求
①试验电压示值 的测试仪器为高压电压表 ； ②将测试 仪 高压输人 端通 过高压 引 出线直 接 连接 到 火花 机 的试验 电极 （ 般 为珠 链 电极 ） 测 试 仪 接 地 端 与 一 ， 火花机接地端连接（ 火花机的外壳应可靠接地 ） ； ③开机 进行测 量 ， 验 电压 波形 应近 似正 弦波 ， 试 电压
安 在 电源 系统 中 ）１ ，０一变压 器接 地 ；１ １ 一保 护 电 极 ，２一绝缘 子 ；３一收 线 １ １
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Ａｂ ｔ ａ ｔ Ｔｈｅｆ ｃ ｏｒ ｎｆｕｅ ｉ ｔ ｃ ｉ ｎ ｅ ｆｃｅ ｙ ｏｆ ｓ ｉ ｒ ｃ ｐ ｒ ｕ ｏ ｃ ｎｔ ｒ ｓｒ ｃ ： ａ ｔ ｓ ｉ ｌ ｎｃｎｇ ｄｅ ｅ ｔｏ ｆｉ ｉｎｃ ｏｌ ｔ ａ ｋ ｓ ａ ｋ ａ ｔ ｏｕ ｅ ｄ ｗｅ ｅ ｎ ｙｚ ｄ， ａ ｔ ｂ ｓ ｅ ｃ ｃ ｎｄｉｉ ｎ ｎｄ ｒ ａ ａｌ ｅ ｎｄ ｈｅ ｅ ｔ ｔ ｈ ｏ ｔｏ ａ ｐａ ａ ｔ ｒ ｏ ｃ ｒ ｗｅ ｅ ｌｏ ｒ ｍｅ ｅ ｓ ｆ ｈａ ｇｅ ｒ ａ ｓ ｒ ｃ ｆｒ ｄ Ｗ ｉｈ ｓ ｌ ｌ ｔ ｉｓｏ ｉ ｉ ａ ｉ ｎ ｈａ ｂ ｒ，ｔ ｆ ｉｉｎｃ ｏｌｄ ｔ ａ ｋ ｅ ｏｎ ｉｍｅ ． ｔ ｍａ ｌ ａ ｅ ｆｓ ｉ ｎ ｏｎ ｚ ｔｏ ｃ ｍ ｅ ｐ ｈｅ ｅ ｆｃｅ ｙ ｏｆ ｓ ｉ ｒ ｃ ｓ ｒ ｕｔ ｏｕ ｅ ｔｖ ｒｏｕ ｘ ｒｍ ｅ ｓ ｅ ｂｌｅ ｓｒ — ａ ｉ ｒ ｔ ｄ Ｔｈｅ ｅ ｆｃｅ ｃ ｐａ ｋ ａ ｏ ｃ ｎｔ ｒａ ａ ｉ ｓ ｅ ｐｅ ｉ ｎｔａ ｓ ｍ ｉｓ ｗａ ｅ ｃ ｌｂ ａ ｅ ． ｆｉｉ ｎ ｙ ｏｆ ｓ ｉ ｒ ｃ ｐａ ｋ ａ ｏ ｃ ｎｔ ｒ ａ ａ ｉ ｓ ｅ ｐｅ ｉ ｎｔ ｌｃ ｎｄｉｉ ｎｓ ｗａ ｏｌｄ ｔａ ｋ ｓ ｒ ｕｔ ｏｕ ｅ ｔｖ ｒｏｕ ｘ ｒｍｅ ａ ｏ ｔｏ ｓｏｂｔ ｉ ｅ ． ａ ｎ ｄ Ｋｅ ｒ ： ｓ ｌｄ ｔ ａ ｋ ｓ ｒ ｕｔ ｏｕｎ ｅ ｙ ｗｏ ｄｓ ｏ ｉ ｒ ｃ ｐａ ｋ ａ ｏ ｃ ｔ ｒ；ｔ ａ ｋ ｅ ｃ ｒ ｃ ｔ ｈ；ｆｓ ｉ ｎ ｉｎｉａ ｉ ｈａ ｂ ｒ ｉｓｏ ｏ ｚ ｔｏｎ ｃ ｍ ｅ
碎 片数 。此种 测量 裂变碎 片 的方 法被 称 为 固体
径 迹 火花 自动计 数器 法 。欲标 定 固体 径迹 探测 系统 的效 率 刁 需 得 到火 花 放 电 计 数 与 测 量 点 ，
收 稿 日期 ： ０ ８ ０ — ５ 修 回 日期 ： ０ ８ ０ ４ ２ ０ －１２ ； ２ ０ — ４ １
放 电 参 数 。利 用 小 型 平 板 裂 变 电离 室 在 多 种 模 型 下 对 固体 径 迹 火 花 自动 计 数 器 探 测 效 率 进 行 了重 新 标 定 ， 到 了不 同 实验 条件 下 固 体 径 迹 火 花 自动 计 数 器 效 率 。 得
关键词 ： 固体 径 迹 火 花 自动计 数 器 ； 迹 蚀 刻 ； 变 室 径 裂 中图分类号 ： ８５７ ＴＬ １ ． 文献标志码 ： Ａ 文章 编 号 ：０ ０６ ３ （０ ８ ０—６ ４０ １０ —９ １ ２０ ）７０ ４—３
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第４ 卷第 ７ ２ 期
２０ 年 ７ ０８ 月
原
子
能
科
学
技
术
Ｖ ｏ． １ ４２， ．７ Ｎｏ
Ａｔ ｏｍｉ ｃ Ｅｎｅ ｇｙ Ｓｃｅ ｅ ａ ｄ Ｔｅ ｈｎ ｏ ｒ ｉｎｃ ｎ ｃ ｏｌ ｇｙ
Ｊ ｌ ０ ８ ｕｙ ２ ０
固体 径 迹探 测 器 在原 子 核 物 理 、 反应 堆 物 理、 辐射测 量 、 中子 剂量 测量［ 中 已得到 广泛 应 １ 用 。固体径 迹 火花 自动计 数 器效 率是探 测 系统
中 的重 要 参数 ， 区别 于 以往 把 固体 径 迹探 测 器 仅 用 于 相对 测 量 ， 率 的标 定 可 使 固体 径 迹 探 效
（ｎ ｔｔ ｔ ｆ Ｎｕ ｌａ ｙ ｉｓａ ｄ Ｃｈ ｍｉｔｙ，Ｃ ｉ ａＡｃ ｄ ｍｙ ｏ ｇ ｎ ｅ ｉｇ Ｐｈ ｉｓ Ｉ ｓｉ ｅ ｃｅ ｒＰｈ ｓｃ ｎ ｅ ｓｒ ｕ ｏ ｈ ｎ ａ ｅ ｆ Ｅ ｉ ｅｒｎ ｙｓｃ ，
Ｍ ｉ ｎ ａ ｇ ６ １ ０ ，Ｃ ｉ ａ ａ ｙｎ ２９０ ｈｎ ）
固体 核 径 迹 火 花 自动 计 数 器 效 率标 定
王 玫， 温中伟， 林菊芳， 荣， 励， 刘 蒋 鹿心鑫， 朱通华
（ 国 ２程 物 理 研 究 院 核 物 理 与 化 学 研 究 所 ， Ｉ 中 １ ２ 四ＪＩ绵 阳 ６１０） ２ ９ ０
摘 要 ： 固体 径 迹 火 花 自动计 数 器 探测 效率 的影 响 因 素 进 行 了 分析 ， 新 确 定 了最 佳 径 迹 蚀 刻 条 件 以 及 对 重
的基 础上 ， 对效 率进 行重 新标 定 。 拟
１ 原 理 中子 穿过 实验 模 型打 在 铀 转 换 靶 上 ， 与铀 核反 应产 生裂 变碎 片 。裂变 碎 片打在 信号 膜上
产生潜 伏 径迹 ， 信号 膜 经蚀 刻 ， 在火 花 自动计 再 数 器上 进 行放 电计数 。根据 放 电计 数 得 到裂变
测 系统 用 于绝 对 裂 变率 测 量 ， 大 了固体 径 迹 扩 探 测 系统 的使 用范 围 。
在 ２０ ０ ４年 ， 曾对 固体 径迹 火花 自动 计数 器
进 行过 效率 标定 ［ ， 因受 实验 条件 的限 制 ， ２但 ］ 效 率 的不 确定 度偏 大 。因此 ， ２ ０ 在 ０ ４年效 率标定
Ｅｆ ｉ ｉ ｎ ｙ Ｃａ ｉ ｒ ｔｏ ｆ Ｓ ｌｄ Ｔｒ ｃ ｐａ ｋ Ａｕ ｏ Ｃｏ ｎ ｅ ｆｃ ｅ ｃ ｌｂ ａ ｉ ｎ ｏ ｏ ｉ ａ ｋ Ｓ ｒ ｔ ｕ ｔ ｒ
Ｗ ＡＮ Ｇ ｅ ，Ｗ ＥＮ ｈ ｎ — ｉ Ｍ ｉ Ｚ ｏ ｇ ｗｅ ，ＬＩ Ｊ —ａ ｇ，ＬＩ Ｒｏ ｇ， Ｎ ｆｎ ｕ Ｕ ｎ ＪＡＮＧ ，ＬＵ ｎ ｘ ｎ Ｉ Ｌｉ Ｘｉ— ｉ ，ＺＨＵ ｎ — ｕ Ｔｏ ｇ ｈ ａ