单相多铁材料中的电子自旋
自旋电子的学
自旋电子学一、什么是自旋电子学？自旋电子学是电子学的一个新兴领域，其英文名称为Spintronics，它是由Spin和Electronics两词合并创造出来的新名词。
顾名思义，它是利用电子的自旋属性进行工作的电子学。
早在19世纪末，英国科学家汤姆逊发现电子之后，人们就知道电子有一个重要特性，就是每一个电子都携带一定的电量，即基本电荷（e=1.60219x10-19库仑）。
到20世纪20年代中期，量子力学诞生又告诉人们，电子除携带电荷之外还有另一个重要属性，就是自旋。
电子的自旋角动量有两个数值，即±h/2。
其中正负号分别表示“自旋朝上”和“自旋朝下”，h是量子物理中经常要遇到的基本物理常数，称为普朗克常数。
通过对电子电荷和电子自旋性质的研究，最近在电子学和信息技术领域出现了明显的进展。
这个进展的重要标志之一就是诞生了自旋电子学。
在传统的电子学中，数据处理集成电路所用的是半导体中电子的电荷，但并不是说电子的自旋自由度以前从没有用过，例如传统的数据存储介质，如磁盘，用的就是磁性材料中电子的自旋。
事实上，半导体中有很多类型的自旋极化现象，如载流子的自旋，半导体材料中引入的磁性原子的自旋和组成晶体的原子的核自旋等等。
从某种意义上说，已有的技术如以巨磁电阻（GMR）为基础的存储器和自旋阀都是自旋起作用的自旋电子学最基本的应用。
但是，其中自旋的作用是被动的，它们的工作由局域磁场来控制。
这里所指的自旋电子学则要走出被动自旋器件的范畴，成为基于自旋动力学的主动控制的应用。
因为自旋动力学的主动控制预计可以导致新的量子力学器件，如自旋晶体管、自旋过滤器和调制器、新的存储器件、量子信息处理器和量子计算。
从这个意义上说，自旋电子学是在电子材料，如半导体中，主动控制载流子自旋动力学和自旋输运的一个新兴领域。
已经证明，通过注入、输运和控制这些自旋态，可以执行新的功能。
这就是半导体自旋电子学新领域所包含的内容，它涉及自旋态在半导体中的利用。
铁磁材料的相变行为研究
铁磁材料的相变行为研究当我们考虑关于铁磁材料的相变行为时，我们往往会联想到磁性的吸引力和磁场的作用。
这种研究旨在理解铁磁材料在不同温度和外部环境下的行为变化，以及如何利用这些变化来设计更先进的磁性材料。
一、铁磁材料的基本特性铁磁材料是指具有自发磁化特性的材料，它们在外部磁场的作用下会表现出明显的吸引力。
由于铁磁材料的磁矩可以在外部磁场的作用下发生变化，因此我们可以通过控制磁场来改变材料的磁性质。
在铁磁材料中，磁矩通常由电子自旋和轨道运动形成。
当外部磁场施加在材料上时，磁矩会发生定向，使材料表现出磁性。
而当磁场被去除时，磁矩可能会重新排列，从而导致材料失去磁性。
二、相变行为的起因铁磁材料的相变行为通常是由磁矩之间的相互作用导致的。
磁矩之间的相互作用可以分为两种类型：直接交换相互作用和超交换相互作用。
直接交换相互作用是指磁矩之间的相互作用通过电子波函数的重叠来实现。
这种相互作用只能在靠近原子核的局部区域内发生，并且与磁场无关。
在低温下，这种相互作用会导致材料的铁磁性。
超交换相互作用是指通过中间原子之间的离子相互作用来实现的。
这种相互作用可以延伸到整个材料，并且与磁场有关。
在高温下，这种相互作用会引起材料的反铁磁性。
三、铁磁材料的相变行为铁磁材料的相变行为可以通过测量磁化强度(M)和温度(T)之间的关系来研究。
这种关系可以用磁化曲线来表示。
在低温下，铁磁材料的磁化强度会随着温度的降低而增加，形成一个明显的曲线。
这种曲线表现为磁化强度在低温时的快速增加，然后在临界温度下急剧下降。
在临界温度以上，铁磁材料会失去磁性，磁化强度减小。
这种现象被称为顺磁性。
顺磁性在高温下成为主导，而在低温下则被铁磁性所取代。
四、应用和未来研究铁磁材料的相变行为研究对于磁性材料的应用和设计具有重要意义。
通过深入了解材料在不同温度和外部环境下的行为变化，我们可以设计更先进、更高效、更可靠的磁性设备和材料。
在未来的研究中，我们可以探索更复杂的铁磁材料的相变行为。
自旋电子学与自旋电子器件简述
自旋电子学与自旋电子器件简述陈闽江，邱彩玉，孙连峰（国家纳米科学中心 器件研究室 北京 ）一、引言2007年10月，瑞典皇家科学院宣布，将该年度诺贝尔物理学奖授予在1988年分别独立发现纳米多层膜中巨磁电阻效应的法国Albert Fert 教授和德国Peter Grunberg 教授。
其随后的应用不啻为革命性的，因为它使得计算机硬盘的容量从几十兆、几百兆，一跃而提高了几百倍，达到几十G 乃至上百G 。
越来越多的人开始了解这个工作及其对我们生活的影响，并意识到这个工作方向的重要意义。
1988年在磁性多层膜中发现巨磁电阻效应(Giant Magnetoresistance ，GMR)，1993年和1994年在钙钛矿锰氧化物中发现庞磁电阻效应(Colossal Magnetoresistance ，CMR)，特别是1995年在铁磁性隧道结材料中发现了室温高隧穿磁电阻效应(Tunneling Magnetoresistance ，TMR)以及后续形成的稀磁半导体等研究热潮，这些具有里程碑意义的人工合成磁性材料的成功制备和深入研究，不仅迅速推动了近20年凝聚态物理新兴学科——自旋电子学(spintronics)的形成与快速发展，也极大地促进了与自旋极化电子输运相关的磁电阻材料和新型自旋电子学器件的研制和应用。
中国科学院物理研究所朱涛研究员表示：“Albert Fert 和Peter Grunberg 种下了一粒种子，随着20世纪90年代应用的突破，这粒种子长成了一棵小苗——自旋电子学，这是一个成长很快、前景广阔的磁学分支。
”二、电子自旋与自旋电子学要阐明自旋电子学，就不得不先简述一下电子自旋这一概念。
电子自旋不是电子的机械自转，电子自旋及磁矩是电子本身的内禀属性，所以也被称为内禀角动量和内禀磁矩。
它们的存在标志电子还有一个新的内禀自由度。
所以电子状态的完全描述不但包括空间三个自由度的坐标（r ），还必须考虑其自旋状态。
铁电材料的电磁耦合机制与性能调控
铁电材料的电磁耦合机制与性能调控引言铁电材料是一种具有特殊电荷结构的材料，表现出电场可逆调制的铁电性质。
除了这一特性外，铁电材料还表现出了与磁性有关的多种性质，如铁磁、反铁磁及自旋玻璃相。
这种电磁性能的耦合使得铁电材料成为功能材料中备受关注的研究领域之一。
本文主要探讨铁电材料的电磁耦合机制以及如何通过调控材料的性能来实现对其电磁性能的调控。
第一部分：铁电材料的电磁耦合机制铁电材料的电磁耦合机制主要包括电场效应、自旋效应和电子效应。
首先，电场效应是指施加电场可以改变材料的电极化状态，进而影响材料的磁性。
这主要由材料内部的电偶极子的重排引起，从而导致材料的磁性发生变化。
其次，自旋效应是指材料中的自旋顺序和结构之间的相互耦合作用。
通过改变材料中的自旋有序性，可以实现对磁性和电性的调控。
最后，电子效应是指在电场和磁场作用下，电子的自旋和电荷运动状态发生变化，进而导致材料的电性和磁性产生变化。
第二部分：铁电材料的性能调控方法1. 元素掺杂通过在铁电材料中引入其他元素的掺杂，可以改变材料的晶体结构，从而调控其电磁性能。
例如，掺杂具有不同价态的离子，可以实现材料的电荷平衡，增强其电介质和磁介质的性能，提高材料的铁电和磁性。
此外，通过掺杂过渡金属离子，还可以改变材料的自旋有序性，从而实现对材料磁性的调控。
2. 界面调控界面调控是指改变铁电材料与其他材料之间的界面结构和性质，进而调控铁电材料的电磁性能。
例如，通过在铁电薄膜表面引入一层非铁电材料，可以实现材料的电极化增强效应，从而提高电场调制的铁电性能。
此外，也可以通过调控材料的界面形貌、晶格匹配和界面相互作用，改变材料的自旋有序性和电荷分布，从而实现对材料电磁性能的调控。
3. 应力调控通过施加外界应力，可以改变铁电材料的晶体结构和电子结构，从而影响材料的电磁性能。
例如，通过施加压力可以改变铁电材料的晶格常数和晶格畸变，增强其电偶极矩的不可逆转，提高材料的铁电性能。
bifeo3极化结构
Bifeo3极化结构1. 引言Bifeo3（化学式：BiFeO3）是一种具有多铁性质的材料，具有较高的极化性能。
其极化结构的研究对于了解多铁材料的性质和应用具有重要意义。
本文将对Bifeo3的极化结构进行全面详细、完整且深入的介绍。
2. Bifeo3的基本信息Bifeo3是一种钙钛矿结构的材料，由铋（Bi）和铁（Fe）元素组成。
其晶体结构为立方晶系，空间群为R3c。
Bifeo3的晶格参数为a=b=c=3.96Å，α=β=γ=90°。
该材料具有较高的居里温度，约为1100K。
3. Bifeo3的极化性质Bifeo3具有多铁性质，即同时具有铁电性和铁磁性。
其铁电性质使其具有自发极化，可在外电场作用下产生极化。
而铁磁性质使其具有自发磁化，可在外磁场作用下产生磁化。
Bifeo3的极化主要来源于铁离子（Fe3+）的离子配位。
在Bifeo3的晶体结构中，铁离子被八个氧离子（O2-）包围，形成八面体的配位结构。
由于铁离子的不对称分布，导致晶体整体具有极化性。
4. Bifeo3的极化结构Bifeo3的极化结构可以通过极化矢量来描述。
极化矢量是一个矢量量，表示极化的方向和大小。
在Bifeo3中，极化矢量的方向与晶体的对称性有关。
具体而言，Bifeo3的极化矢量沿着[111]方向，即晶体的对角线方向。
Bifeo3的极化结构还可以通过极化强度来描述。
极化强度是一个标量量，表示极化的强度大小。
在Bifeo3中，极化强度的大小与极化矢量的大小成正比。
通过实验测量，可以得到Bifeo3的极化强度为0.9C/m2。
5. Bifeo3的极化机制Bifeo3的极化机制是一个复杂的过程，涉及到多种因素的相互作用。
其中，离子配位、晶格畸变和电子自旋耦合是影响Bifeo3极化的重要因素。
首先，离子配位是Bifeo3极化的基础。
铁离子的不对称分布导致晶体具有极化性。
其次，晶格畸变也对Bifeo3的极化起到重要作用。
晶格畸变可以调控铁离子的位置和配位，影响极化强度和方向。
磁性材料的自旋翻转现象及其应用
磁性材料的自旋翻转现象及其应用磁性材料是一类特殊的材料，具有自发磁化的能力。
在磁性材料中，原子或分子内部的电子会形成自旋磁矩，这种磁矩能够决定材料的磁性行为。
磁性材料中最重要的现象之一是自旋翻转，这是指当磁场改变时，材料中的自旋方向会发生变化。
自旋翻转现象及其应用在许多领域中具有重要意义。
自旋翻转是磁性材料中常见而且重要的现象。
当外加磁场的方向改变时，部分磁性材料中的自旋磁矩会从一个方向呈现高自旋态转变为另一个方向的低自旋态，即自旋翻转。
这种自旋翻转现象可用于实现磁存储和磁传感等应用。
在磁存储器中，磁性材料的自旋翻转可以通过改变外加磁场的方向来实现信息的写入和读取。
在磁传感器中，磁场的变化会引起磁性材料中的自旋翻转，进而可以检测到磁场的变化。
除了在磁存储和磁传感领域中的应用外，自旋翻转现象还在其他领域中发挥重要作用。
一个典型的例子是自旋电子学，这是一种基于自旋而不是电荷的电子学技术。
自旋电子学有望实现更高速的电子设备和更低功耗的计算机。
自旋翻转现象为自旋电子学提供了理论和实践基础，通过控制材料中自旋的翻转，可以实现自旋场效应晶体管、自旋电流开关等新型器件。
此外，自旋翻转还与磁控制铁电材料中的自旋电流耦合现象密切相关。
铁电材料是一种具有电介质和磁性的特殊材料，能够在外加电场下实现电极化的磁化。
磁控制铁电材料是指能够通过外加磁场实现铁电材料的电极化磁化转换。
在这种材料中，通过控制外加磁场的方向和大小，可以实现磁控制铁电材料的电极化状态和磁化状态之间的转换。
而这个转换过程往往涉及到自旋翻转现象。
自旋翻转现象及其应用不仅在基础科学研究中具有重要意义，而且在许多实际应用中也发挥着重要作用。
例如，磁共振成像技术就是一种利用磁性材料中的自旋翻转现象来实现对人体和物体内部结构进行成像的技术。
另外，自旋电子学还有望应用于量子计算和量子通信等领域，为新型信息技术的发展提供支撑。
总结起来，磁性材料中的自旋翻转现象及其应用具有广泛的研究和应用前景。
多体系统的自旋混合效应
多体系统的自旋混合效应摘要：自旋混合是指多个自旋系统之间相互作用引起的自旋状态混合现象，它对于多体系统的性质和应用具有重要影响。
本文综述了多体系统中的自旋混合效应，包括杂化自旋、斯塔克效应、自旋交叉和自旋泵浦等。
同时，探讨了自旋混合效应在量子信息处理、量子计算、自旋耦合、光学磁性和磁性共振等领域的应用。
最后，对未来的研究方向进行了展望，包括探索更复杂的自旋混合机制、开发新的测量技术以及研究自旋混合对于量子信息处理和计算的潜在应用等。
关键词：自旋混合效应、多体系统、杂化自旋、斯塔克效应、自旋交叉、自旋泵浦、量子信息处理、量子计算、自旋耦合、光学磁性、磁性共振。
1.引言自旋混合是多个自旋系统之间相互作用引起的自旋状态混合现象。
它是多体系统中的一个重要性质，涉及到物理、化学、材料科学等领域。
自旋混合现象广泛存在于自旋电子、自旋核、自旋离子等体系中。
在许多物理和化学过程中，自旋混合可以影响多体系统中的磁性、光学性质以及能量传输等现象。
因此，研究自旋混合效应对于深入理解多体系统的性质和应用具有重要的意义。
2.杂化自旋杂化自旋是指由两个不同自旋磁矩耦合形成的新的自旋态。
杂化自旋模型最早由哈默和施罗德根于1966年提出。
他们研究了铁和铬在合金中的杂化自旋态，发现杂化自旋态使得合金的磁性质得到了显著改善。
在杂化自旋模型中，自旋向上的电子和自旋向下的电子共同构建出一个新的自旋态。
因此，杂化自旋可以用来解释多铁材料的磁电耦合效应。
3.斯塔克效应斯塔克效应是指外加电场对多自旋体系的自旋态能级结构造成的影响。
斯塔克效应是一种重要的电场调控自旋态的方法。
在电场作用下，多自旋体系的自旋态能级结构发生改变，导致自旋态的选择性变化。
因此，斯塔克效应可以应用于电场调控的自旋电子学和自旋量子计算中。
4.自旋交叉自旋交叉是指由自旋转移引起的自旋混合现象。
自旋交叉在许多物理和化学过程中起着重要的作用。
例如，量子点的自旋交叉可以影响其自旋输运性质。
磁、磁场、电子自旋讲解
说完了磁场，下一章《收下这份来自法拉第电磁感应秘诀，简单却深刻》中，将把 磁场和电场联系起来，解读电磁感应的秘密。
当H增加到Hm时，磁感应强度B达到最大值，这是因为在外磁场作用下，铁磁质中 的磁畴几乎完全沿着外磁场方向排列，我们称磁感应强度的最大值为饱和磁感强度 Bm。
现在我们从Hm开始把外磁场逐渐减小，这时磁感强度B不会沿曲线1退回来，而是 沿曲线2倒退，可以发现当外磁场H等于零时，磁感强度B并不等于零，也就是说B 的变化要延迟于H，于是把这种现象叫做磁滞现象。
前面我们说到磁介质分为顺磁质、抗磁质和铁磁质，线圈中需要放置铁磁质来增强 磁性，而要增强磁性，就必须从原子的入手，铁磁质中的电子之间因为自旋，从而 会引起非常强烈的相互作用，
于是铁磁质内部就会出现一些非常微小的自发磁化区域，这种区域称为磁畴，如图 1所示；
因为每个电子的自旋磁矩排列得非常整齐，因此磁畴具有非常大的磁性，这些小磁 畴的体积在(10^-11)立方米左右，其内部包含的原子子自旋磁矩 解读磁场的形成》
上一章说到了磁介质与磁介质中的安培环路定理，当然这只是对磁场性质的解读， 并没有说明磁场的来源；
本章将从微观的角度来探讨磁场的形成，以及磁场在生活中的应用。
我们在生活中遇到的最多的磁体当属收音机、音响等设备中的永久磁体，而这些磁 体的制作也是非常有讲究的；
比如铁的居里点就是1043开尔文。
在前面的章节中，我们知道磁感应强度B与磁场强度H的关系为 B = (μ0μr)H = μH， 并且知道顺磁质的磁导率μ非常小，同时顺磁质的μ不随外界磁场的改变而改变，B 与H之间的关系如图3所示，是一种线性关系。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
单相多铁材料中的电子自旋简介
摘要：多铁性材料是指同时具有两种或者两种以上铁性序参量的物质。
多铁性材料中出色的磁电耦合效应，使其在自旋电子器件和多态存储等方面有着广阔的应用前景。
本文简单介绍多铁材料的定义与分类以及传统钙钛矿多铁材料中的电子自旋构型，重点阐述具有螺旋自旋序的磁致多铁材料。
关键词：多铁材料铁磁性螺旋序电子自旋
引言
1959年Dzyaloshinskii推断Cr2O3材料中存在磁电效应，随后不久便被Astrov 用实验所证实。
自此人们发现了第一个磁电耦合材料，多铁的概念开始出现，并开始了对所谓多铁材料的研究。
但是迄今为止发现的单相多铁性材料仍比较稀少，这主要是由于多铁性的产生会受到诸多因素的限制。
即使是现已被发现的单相多铁材料，其磁电耦合效应相较于实际应用来说也并不理想。
近些年来，人们发现一些材料铁电极化直接来源于特殊磁序，即螺旋自旋序结构的多铁材料。
这些材料显示出了良好的磁电耦合特性，因此得到了人们的广泛关注。
单相多铁材料的定义与分类
单相多铁材料是指同时具有两种或者两种以上铁性序参量的单相材料，即同时具有铁磁性与铁电性，或者铁磁性、铁弹性、铁电性共存。
如果晶体在一定温度范围内具有自发极化强度（无外加电场存在时的极化强度），并且自发极化强度的方向可以随外加电场的变化而变化，这类晶体我们称为铁电体，它所具有的这种性质我们称为铁电性。
在铁电居里温度以上，铁电体不发生自发极化，在居里温度以上显示顺电性（类似顺磁性）；在铁电居里温度以下，铁电体发生自发极化，晶格结构发生畸变，表现出铁电性。
铁电有序要求空间反演对称性破缺。
而铁磁性与铁电性非常类似但也有很大的不同。
如果晶体在一定范围内具有自发磁化强度（无外加磁场作用情况下），并且自发磁化矢量可以随外加磁场的变化而变化，这类晶体我们称为铁磁体，同样它所具有的这种性质我们称为铁磁性。
多铁材料按照其铁电性与磁性的起源可以分成两大类，即第一类多铁性材料与第二类多铁性。
第一类多铁性材料中，铁电性与铁磁性通常来源于不同的离子，典型的代表有BiFeO3、BiMnO3，由于磁性与铁电性的起源不同，所以这类材料中的磁电耦合并不强。
第二类多铁性材料中，铁电性与磁性的来源一致，在这类材料多，铁电极化往往源于磁性离子特殊的磁结构导致的对称性的破缺，所以第二类多铁材料的磁电耦合效应很强，典型的物质哟TbMnO3和Ca3CoMnO6.
传统钙钛矿多铁材料中的电子自旋构型
传统钙钛矿结构多铁材料属于第一类多铁材料，它的铁电性与铁磁性来自于不同金属离子。
从经验角度来看，几乎所有的ABO3钙钛矿铁电氧化物中B位离子都是过渡金属离子并且它的d轨道电子都是空的（即具有d0构型的离子），如Ti4+,Ta5+,W6+等。
由此人们推断铁电体必须要有具d0轨道构型的过渡金属离子。
然而磁性氧化物需要具有d轨道未填满的过渡金属离子，如Cr3+,Mn3+,Fe3+等。
事实上也确实是这样，对于铁电氧化物来说，B位离子d0轨道的构型易于d轨道和O的2p轨道之间的杂化，降低体系能量，从而引起晶体晶格的畸变。
而对于铁磁氧化物来说，如果d轨道电子填满状态下，电子上旋和下旋全部抵消，没
有电子产生局域磁矩，从而无法呈现宏观的铁磁性。
铁磁性氧化物，需要具有d 轨道未填满电子的过渡金属阳离子，也就是需要过渡金属阳离子的d轨道被电子部分填充。
这样d轨道中未抵消的相同方向的电子为铁磁体提供了局域磁矩，从而宏观呈现铁磁性。
这在某些氧化物种可以实现，比如BiFeO3。
Fe3+离子具有3d5电子壳层结构,和常规钙钛矿氧化物铁电体中具有d0电子壳层结构的B位阳离子不同,这些壳层中未成对电子可以引起局域的磁矩产生。
而对于B离子半径较小的氧化物,实验发现,其低温相的形成不同于常规铁电体四方相的六角晶系稳定结构如图,其空间群为P63cm。
因此人们发现在BiFeO3非中心对称的点群中,可以同时存在铁磁性和铁电性,其铁电相变温度为900K左右,而磁性相变温度在100K左右。
这说明传统钙钛矿多铁材料中B位阳离子的电子自旋构型只提供了铁磁性，而A位阳离子的位移导致晶格畸变引起了铁电性。
由于它的铁电性与铁磁性来源于不同的结构单元,观测到的磁电耦合较弱,所以很难实现磁性和铁电性的互相调控。
具有螺旋自旋序的磁致多铁材料
具有螺旋自旋序的磁致多铁材料属于第二类多铁材料，它的铁电性由晶体内的特殊磁序，铁磁性来自于金属离子，也就是说他的铁电性与铁磁性来自于同一结构单元。
只有像这样，铁电性与铁磁性相互本征关联，才有可能实现较强的磁电间的调控。
所谓螺旋自旋序就如同我们生活中看到的一些爬藤植物，它以一定螺旋的形式存在，具有一个固定的方向。
而电子在空间中也有类似排布，同样也具有固定方向性。
电子的这种排布方式来源于晶格中的自旋失措。
“失措”一词是用来描述体系中一个（或一些）自旋不能找到这样一个方位，使得它（或它们）与周围近邻自旋间的相互作用都能同时得到满足，如图1。
“失措”通常主要由两种因素决定：①源于晶格结构与反铁磁序不相容引起的几何失措；②源于自旋与近邻自旋间存在多重竞争引起的失措。
总而言之，两种以上相互竞争的自旋相互作用会导致自旋组态失措，出现螺旋状自旋序。
空间不均匀的电子自旋排布会同时破坏了空间反演对称性和时间反演对称性。
因此这种螺旋构型可能会产生铁电性。
（a）和(b)分别为一维和二维三角晶格中自旋失措的示意图
目前有两个解释螺旋自旋序导致电极化的机制，一个是2005年年Katsura，Nagaosa，Balatsky 三人提出了一套基于自旋流的理论(KNB理论)用于解释非共
线的磁结构如何导致电子云的偏移，而电子云相对离子实的偏移，贡献了铁电极化。
另一个是2006年，Sergienko和Dagotto提出，在TbMnO3中，Dzyaloshinskii —Moriya(DM)作用导致了非共线自旋结构，并且其反作用导致了铁电极化。
KNB 理论是基于d轨道电子的紧束缚模型，将近邻离子间的电子重叠作为量子微扰来处理。
在KNB模型的计算中，金属离子i和j是通过位于对称中心的O离子连接起来的离子间没有发生相对位移，也就是说电子云的偏移提供了铁电性。
而DM理论认为O离子相对于金属阳离子整体发生偏移，导致了铁电性。
由此可见，在具体的铁电成分上两者有不同的见解，分别是纯电子云和离子实体。
在实际材料中，两者是同时存在的，对于不同体系来说，它们各自占的比重不同。
2011年Walker等人用实验证明在TbMnO3中主要是离子实体的位移导致了铁电性。
Kimura的综述中讲了更多关于螺旋型磁序多铁的详细情况。
结语
本文简要介绍了单相多铁材料中传统多铁机制与磁致多铁机制中的电子自旋。
如今，当人们研究材料的微观机制时大多都要用到电子自旋或者微粒自旋的理论。
特殊磁序诱导的铁电性机制将是未来几年内多铁性材料的研究热点，与此同时，人们对电子自旋的研究就有了更大的需求。
不仅是多铁材料，随着人们对材料微观结构与低温状态下材料新特性的不断探索，微粒的自旋对人们来说将是非常重要的课题。
参考文献：
1董帅. 多铁性材料_过去_现在_未来. 物理,2010
2王克锋,刘俊明,王雨. 单相多铁性材料极化和磁性序参量的耦合与调控. 科学通报,2008
3董帅,向红军. 磁致多铁性物理与新材料设计. 物理,2014
4金昱伶,金奎娟. 多铁性BiFeO3异质结构在多场作用下物理性质研究. 物理,2013
5孙阳. 高温单相多铁性材料与强磁电耦合效应. 物理,2013
6张俊廷. 螺旋自旋序来源和自发磁化结构. 中国科学,2014
7林林. 自旋失措材料的多铁性研究. 南京大学博士论文,2014。