QuickWave共形时域有限差分法(Conformal FDTD)三维电磁设计与仿真应用及方案介绍

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时域有限差分法(FDTD算法)的基本原理及仿真

时域有限差分法(FDTD算法)的基本原理及仿真

时域有限差分法(FDTD算法)的基本原理及仿真时域有限差分法(FDTD 算法)时域有限差分法是1966年K.S.Yee 发表在AP 上的一篇论文建立起来的,后被称为Yee 网格空间离散方式。

这种方法通过将Maxwell 旋度方程转化为有限差分式而直接在时域求解, 通过建立时间离散的递进序列, 在相互交织的网格空间中交替计算电场和磁场。

FDTD 算法的基本思想是把带时间变量的Maxwell 旋度方程转化为差分形式,模拟出电子脉冲和理想导体作用的时域响应。

需要考虑的三点是差分格式、解的稳定性、吸收边界条件。

有限差分通常采用的步骤是:采用一定的网格划分方式离散化场域;对场内的偏微分方程及各种边界条件进行差分离散化处理,建立差分格式,得到差分方程组;结合选定的代数方程组的解法,编制程序,求边值问题的数值解。

1.FDTD 的基本原理FDTD 方法由Maxwell 旋度方程的微分形式出发,利用二阶精度的中心差分近似,直接将微分运算转换为差分运算,这样达到了在一定体积内和一段时间上对连续电磁场数据的抽样压缩。

Maxwell 方程的旋度方程组为:E E H σε+∂∂=⨯∇t H HE m tσμ-∂∂-=⨯∇ (1) 在直角坐标系中,(1)式可化为如下六个标量方程:⎪⎪⎪⎪⎭⎪⎪⎪⎪⎬⎫+∂∂=∂∂-∂∂+∂∂=∂∂-∂∂+∂∂=∂∂-∂∂z z x y y y z x x x yz E t E y H x H E t E x H z H E t E z H y H σεσεσε,⎪⎪⎪⎪⎭⎪⎪⎪⎪⎬⎫-∂∂-=∂∂-∂∂-∂∂-=∂∂-∂∂-∂∂-=∂∂-∂∂z m zx y y m y z x x m x y z H t H y E x E H t H x E z E H t H z E y E σμσμσμ (2)上面的六个偏微分方程是FDTD 算法的基础。

Yee 首先在空间上建立矩形差分网格,在时刻t n ∆时刻,F(x,y,z)可以写成),,(),,,(),,,(k j i F t n z k y j x i F t z y x F n =∆∆∆∆= (3)用中心差分取二阶精度: 对空间离散:()[]2),,21(),,21(),,,(x O xk j i F k j i F x t z y x F n n xi x ∆+∆--+≈∂∂∆= ()[]2),21,(),21,(),,,(y O yk j i F k j i F y t z y x F n n yj y ∆+∆--+≈∂∂∆= ()[]2)21,,()21,,(),,,(z O zk j i F k j i F z t z y x F n n zk z ∆+∆--+≈∂∂∆=对时间离散:()[]22121),,(),,(),,,(t O tk j i F k j i F t t z y x F n n tn t ∆+∆-≈∂∂-+∆= (4) Yee 把空间任一网格上的E 和H 的六个分量,如下图放置:oyxzEyHzExEzHxEyEyEzEx HyEzEx图1 Yee 氏网格及其电磁场分量分布在FDTD 中,空间上连续分布的电磁场物理量离散的空间排布如图所示。

时域有限差分法分析蚀刻衍射光栅的后向衍射效率(英文)

时域有限差分法分析蚀刻衍射光栅的后向衍射效率(英文)

时域有限差分法分析蚀刻衍射光栅的后向衍射效率(英文)文泓桥;吴良;宋军;盛钟延;何赛灵
【期刊名称】《光子学报》
【年(卷),期】2002(31)11
【摘要】采用时域有限差分法 (FDTD)结合理想匹配层 (PML)边界条件及周期性边界条件对两种结构槽面的后向衍射效率进行了分析 ,在P偏振和S偏振两种情况下 ,均得到了比传统差分方法和射线近似方法更精确的解数值计算结果表明 :全内反射 (TIR)结构在高折射率材料 (如InP)的蚀刻衍射光栅 (EDG)中很有效 ,而在低折射率材料 (如SiO2 )
【总页数】5页(P1377-1381)
【关键词】后向衍射效率;时域有限差分法;FDTD;蚀刻衍射光栅;EDG;理想匹配层;波分复用;WDM;偏振;光通信
【作者】文泓桥;吴良;宋军;盛钟延;何赛灵
【作者单位】浙江大学现代光学仪器国家重点实验室光及电磁波研究中心
【正文语种】中文
【中图分类】TN929.1;O437
【相关文献】
1.标量衍射理论模拟蚀刻衍射光栅 [J], 盛钟延;何赛灵;何建军
2.影响亚波长衍射光栅零级衍射效率的参数分析 [J], 张泽全;沈国土;张大伟;黄元申;庄松林
3.80 mm×80 mm衍射光栅零级衍射效率实验研究 [J], 王成程;郑万国;贾怀庭;袁静;马驰;魏晓峰
4.旋转体时域有限差分法对轴对称亚波长衍射光学元件的分析 [J], 刘玉玲;卢振武;任智斌;李凤有;曹召良
5.一种改善频谱性能的蚀刻衍射光栅输出结构新设计(英文) [J], 石志敏;宋军;盛钟延;何赛灵
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fdtd有限时域差分在光电中的应用

fdtd有限时域差分在光电中的应用

fdtd有限时域差分在光电中的应用FDTD(有限时域差分)是一种计算电磁波传播和相互作用的数值方法,广泛应用于光电领域。

它通过将时间和空间分割为离散单元,利用数值迭代来模拟电磁波在介质中的传播和相互作用,能够从微观的角度来研究光电现象,为理论和实验研究提供重要支持。

FDTD在光电中的应用非常广泛,可以涵盖许多研究领域。

下面将详细介绍FDTD在光电中的几个典型应用。

首先是FDTD在光传输和光波导中的应用。

光传输是指光在介质中传播的过程,而光波导是一种能够通过总反射将光束限制在特定区域内传输的波导结构。

FDTD可以用来模拟光在各种类型波导中的传播过程,研究它们的传输特性,比如模式的传播损耗、模式耦合等。

利用FDTD,可以优化光波导的设计,提高光传输的效率。

其次是FDTD在光电器件设计中的应用。

光电器件是将光与电相互转换的设备,包括太阳能电池、光纤通信器件等。

通过FDTD,可以对光电器件的结构进行仿真优化,预测其性能,并提供对实验的指导。

例如,FDTD可以用来设计太阳能电池的纳米结构,提高其吸收效率和光电转换效率;还可以模拟光纤中的光耦合、衍射、色散等效应,优化光通信器件的传输性能。

第三是FDTD在光学成像中的应用。

FDTD可以用来研究光在介质中的散射、吸收、折射等过程,模拟光在不同材料中的传播行为,从而对光学成像的原理和性能进行分析。

FDTD在计算机辅助医学成像、光学显微成像等领域的研究中有着广泛应用。

例如,可以利用FDTD模拟光在人体组织中的散射和吸收过程,研究光学成像技术在肿瘤检测和诊断中的应用。

此外,FDTD还可以应用于光电材料和光子晶体的研究。

光电材料是一种能够将光子能量转换为电子能量的材料,广泛应用于光伏发电、光传感等领域。

利用FDTD,可以模拟光在光电材料中的光吸收、载流子的产生和传输等过程,为光电材料的性能优化提供理论指导。

光子晶体则是一种具有周期性介质结构的材料,能够调控光的传播和能带结构。

时域有限差分法分析混晌室中场的均匀性

时域有限差分法分析混晌室中场的均匀性

时域有限差分法分析混晌室中场的均匀性黄华;牛中奇;白冰【摘要】针对目前仿真分析混响室内的场分布过程中计算量大、耗费时间长和对计算机配置要求高的现状,用在一定的约束条件下随机分布于球面上的一组等效源辐射的平面电磁波叠加而成的一维推进的重叠平面渡模拟搅拌器搅拌过程中混响室内的电磁波,并采用时域有限差分法(FDTD)法对基于上述模型的混响室内的场分布进行了仿真计算,得出了使混响室内场分布达到不同均匀度要求时所需的最佳重叠入射平面波的数目.结果表明:采用的方法不仅可以有效缩短混响室设计中必须首先进行仿真分析的仿真计算时间,而且可针对预设场分布的均匀度要求,有目的地设置等效源的个数和位置,从而使整个仿真过程更加集约化.【期刊名称】《电波科学学报》【年(卷),期】2011(026)001【总页数】9页(P124-132)【关键词】混响室;时域有限差分法(FDTD);重叠平面波;场均匀性【作者】黄华;牛中奇;白冰【作者单位】西安电子科技大学电子工程学院,陕西,西安,710071;西安电子科技大学电子工程学院,陕西,西安,710071;西安电子科技大学电子工程学院,陕西,西安,710071【正文语种】中文【中图分类】TN981.引言从众多研究者的工作可知,混响室可采用多种数值方法进行仿真分析:矩量法(MOM)[1];时域有限差分法(FDTD)[2-6];有限元法(FEM)[7-8];FDTD与MOM混合法[9];FEM与FDTD混合法[10];平面波积分表示法[11];传输线矩阵法(TLM)[12]等。

在经典的仿真分析中,建立的混响室模型一般由混响室的内部空间、搅拌器及天线三部分组成[13]。

图1所示即为混响室测试示意图。

图1 混响室测试示意图通常,仿真计算中耗费的时间与混响室的体积、六个壁面所用导体的电导率、电磁波的频率范围以及受试设备自身的特性有关,然而这会使得计算量很大,因而十分耗时,有时要用微机实现仿真几乎是不可能的。

时域有限差分法三维电磁仿真工具

时域有限差分法三维电磁仿真工具
电磁求解器,遵循 ANSI/IEEE C95.3:2002 标准,可以计算 1 克 SAR、10 克 SAR、整体平均 SAR 和局部峰值 SAR,XFDTD 计算的平均 SAR 值遵循 IEEE/ICES 草拟的 1528.1 标准。XFDTD 计算的结果和 IEEE 1528-2003 标准 测量的结果非常一致,被确认为有效。
Remcom 作为全球第一个开发出基于 FDTD 算法电磁仿真工具的公司,一直引领 时代潮流,大胆创新。现在我们颠覆性地推出下一代的 EM 仿真工具 XFDTD 7.0。 XFDTD 7.0 不仅仅是在以往的版本上增加一些新特性,而是基于新的技术开发了一个 更好用的工具,可以带给客户更好的体验。当然,在提升用户体验的同时,XFDTD7.0 保持了其一贯的风格,更加关注功能、速度、可用性,使得新版本和其他同类软件有 了很大区别。
未尔科技
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时域有限差分法三维电磁仿真工具 XFDTD 介绍 共 21 页
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时域有限差分法三维电磁仿真工具 XFDTD 介绍
目录
1 软件背景 ................................................................................................................................. 3 2 功能介绍 ................................................................................................................................. 4 3 性能指标 ................................................................................................................................. 9

时域有限差分法

时域有限差分法

引言
时域有限差分法的软件
• • FDTDA,三维时域有限差分法的软件,源程序用FORTRAN语言 编写(1993年) XFDTD,具有多种功能,包含有瞬态近—远场外推,亚网格技 术,介质可以是有耗介质、磁化铁氧体,可用以分析生物体对电 磁波的吸收特性(SAR),螺旋及微带天线,天线阻抗的频率特 性,移动电话场强分布,细导线及复杂物体电磁散射和RCS (1996年) EMA3D,分析核电磁脉冲(NEMP)及雷电耦合,高功率微波, 宽带RCS,天线,屏蔽特性,印刷电路板的电磁兼容。软件具有 多种边界条件,亚网格剖分,适用于有耗介质、平面波源及电压 电流源(1997年)
其中E为电场强度,单位为伏特/米 D为电通量密度,单位为库仑/米2 H为磁场强度,单位为安培/米 B为磁通量密度,单位为韦伯/米2 J为电流密度,单位为安培/米2 Jm为磁流密度,单位为伏特/米2
麦克斯韦方程
各向同性线性介质中的本构关系为
B = μH
D = εE
其中 ε 为介质介电系数,单位为法拉/米 μ 为磁导系数,单位为亨利/米 σ 为电导率,单位为西门子/米 σ m 为导磁率,单位为欧姆/米 σ 和 σ m 分别为介质的电损耗和磁损耗 在真空中, σ = 0 , σ = 0 , ε = ε = 8.85 ×10−12 法拉/米
引言
时域有限差分法的产生与发展
• 1989年,Britt首次给出时域远场的结果,但未给出外 推的具体方法 • 1989年,Larson、Perlik和Taflove等人提出研究适用于 时域有限差分法的专用计算机,以便用于计算电磁波 与电大尺寸物体的相互作用 • 1990年,Maloney等人用柱坐标系下的时域有限差分法 分析了柱状和锥状天线位于理想导体平面上的辐射, 得到宽带天线的输入阻抗及瞬态辐射场的直观可视化 显示

时域有限差分法PPT课件

时域有限差分法PPT课件

vg
d
dk
c
(1-10)
这种情况下,群速也是与频率无关。
.
8
1.2 数值色散关系(2)
上述过程也可用于一维标量波动方程差分近似的数值色散分析。
设在离散空间点 xi,tn,离散行波解为 u in u x i,tn e j n t k ~ i x ,
式中,k~ 为存在于有限差分网格中的数值正弦波的波数。一般情况 下,不同于连续物理波的波数。正是这种不同导致了数值相速和群 速偏离了精确解。进而导致了数值色散误差。
1.5 数值稳定性(1)
• FDTD计算中每一步都是有误差的,随着时间步进,误 差会不断积累。如果误差的积累不会造成总误差的增 加,就成FDTD法是稳定的,否则成为不稳定的。数值 不稳定性会造成计算结果随时间步进无限增加。
• FDTD法是有条件稳定的,即:时间步必须必须小于一 定值以避免数值不稳定性。
考虑(1.1)的正弦行波解 ux,tejtkx 代入(1-1)得
j2c2jk2 即
k c
上式便是一维标量波动方程的色散关系。
(1-8)
由上式得相速度
vp
k
c
(1-9)
可见,相速与频率无关,称为非色散。非色散意味着对于具有任意
调制的包络或脉冲形状的波传播任意距离后波形保持不变。进一步
由(1-8)可以得到群速关系
正弦函数
ui=sin(nt+)
高斯函数
ui=exp[-(n-n0)2/T2]
阶跃函数
ui= 0
n<n1
= ( n-n1)/(n2-n1) n1<n<n2
=1
n>n2
“硬源”设置简单,但当反射波回到“硬源”位置时, 会引起寄生反射,所以,要在这之前“关”掉源。

FDTD时域有限差分法

FDTD时域有限差分法

吸收边界条件
15
• 问题的提出
–在电磁场的辐射和散射问题中,边界总是开放的,电磁 场占据无限大空间,而计算机内存是有限的,所以只能 模拟有限空间。即:时域有限差分网格将在某处被截断。 这要求在网格截断处不能引起波的明显反射,因而对向 外传播的波而言,就像在无限大的空间传播一样,一种 行之有效的方法是在截断处设置一种吸收边界条件。使 传播到截断出的波被边界吸收而不产生反射。 吸收边界条件很多,而且是研究的热点, 下面只给出Engquist-Majda吸收边界条件,采用Mur差分格式
The End
参考文献
21
• 电磁波时域有限差分方法(第二版),葛德彪, 闫玉波,西安电子科技大学出版社 • 工程电磁场数值计算,倪光正
22
练习要求:
1)自由空间中,一维FDTD,采用一阶Mur吸收边界条 x t 件,时间步长为: 2c 高斯激励源,激励源的位置在中心网格的中心位置。 2)传输线上的响应
FDTD时域有限差分法
Finite-Difference Time-Domain
议程
• FDTD简介 • 差分运算基本概念 • FDTD基本原理 • 解的稳定性 • 数值色散 • 吸收边界条件
2
FDTD时域有限差分法简介
3
• 时域有限差分法 (FDTD, Finite-Difference TimeDomain)
对时间离散:
(2)
)式空间精度的要求,并满足(2)式,Yee 把空间任一网格上的E和H的六个分量,如下图放置:
Yee把E 和H 在时间长相差半个步长计算(为了满足精度的要求)。
FDTD基本原理(续)
10
根据这一原则可以写出六个差分方程:
每个网格点上的各场分量的新值依赖于该点在前一时间步长时刻 的值,即该点周围的邻近点上另一场量在早半个时间步长时的值。 因此任一时刻可一次算出一个点,并行算法可计算出多个点。通 过这些运算可以交替算出电场磁场在各个时间步的值。
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数据 在任何模拟阶段都可调用的场(E 和 H 场分量)、坡印亭矢量和功率耗散分布(时域监测); 用于周期结构的实部及虚部网格的场(E 和 H 场分量)、坡印亭矢量和功率耗散分布; SAR 计算; 微波加热问题的温度和焓分布; 有效的介质参数分配; 可沿着指定的空间、时间、预定义的轮廓显示场分量; 衰减和 SWR 的虚拟测量; 时域反射结果(使用反射系数和不连续位置的虚拟测量); 功率耗散和电磁场能量,以及由此产生的 Q 因子计算(也适周期结构的实部及虚部网格); 整个有损量或指定对象的功耗和能量计算; 有限持续时间脉冲的整个持续时间内能量耗散(功率耗散时间积分);
的用户界面。它可以自动方式找到最优的解决方案。 优化目标可以基于 QW-3D 或 QW-V2D 的以下后处理选项:
散射参数; 散射 SMN 参数; 辐射模式(线性和圆极化); FD 监测; 优化
在 优 化 期 间 , 计 算 目 标 值 和 特 定 的 QW-Simulator 运 行 采 用 的 变 量 值 存 储 在 Optimiser Cache 中 。 QW-OptimiserPlus 使用存储在 Optimiser Cache 中的信息来决定要计算的下一组变量,同时避免对已经计算出目标函 数的状态进行再计算。
传统的阶梯网格划分
QuickWave 共形边界模型
几何形状,复杂的波纹和不均匀的填充; 计算位于圆柱坐标系轴线上的小偶极子或环形辐射器的辐射方向图和辐射电阻; 圆形波导不连续性的 S 参数精确计算,也适用于涉及强色散和多模传播的情况; 屏蔽和开放的非均匀轴对称谐振器的本征频率,Q 因子和纯模态场模式的确定,也适用于涉及紧密间隔模式或
回音壁模式的情况; 轴对称体中加热模式和特定吸收率的计算;
一个旋转轴旋转的建模
不同旋转轴以不同速度旋转的多个物体的旋转建模
沿任意轨迹的运动建模
沿不同轨迹移动多个物体的建模
微波施加器在沥青路面上方移动
根据用户规范,分别对每个源执行连续加热步骤中的自动源参数改变
源频率调谐
SWR 的 Rieke 显示
热传导分析
3.2、多目标优化器(Multiobjective optimiser:QW-OptimiserPlus) QW-OptimiserPlus 是一个与 QW-Simulator 完全集成的多目标优化器,具有优秀的运行效率和可靠性,以及友好
几何形状、复杂波纹和不均匀填充; 计算手机天线的输入阻抗和人体组织中的特定吸收率; 计算应用于微波功率的加热模式,准确快速地显示瞬态、时间最大和时间平均的场模式和耗散功率; 确定屏蔽和开放非均匀谐振器的本征频率、Q 因子和纯模态场模式,也适用于涉及密集间隔模式的情况; 计算集总元件的嵌入阻抗; 用平面波激发计算散射模式;
2、QuickWave V2D:轴对称结构的矢量 2D(V2D)求解器(BOR - 旋转体)
QuickWave V2D 是市场上独一无二的、超快速矢量 2D(QW-V2D)电磁求解计算包,它适用于分析 2100 个波 长的轴对称设备(也称为旋转体),包括天线(喇叭,棒, 双锥形)、圆形波导不连续结构和谐振器。它是基于 以圆柱坐标麦克斯韦方程的重新表述,对 2D 长截面结构的计算比直接的 3D 结构计算速度快数百倍。
由两个矩形孔耦合的腔谐振器所组成梳状滤波器
4、协同处理和后处理
4.1、协同处理 QuickWave 在协同处理方面非常灵活。用户可以打开任意数量的窗口以显示场分量、耗散功率、坡印亭矢量等
(在各种图形显示系统中以及在任何模拟阶段)。在模拟之前不需要确定用于显示有价值可交付形式(如瞬态场分 量)的窗口数量和类型。在任何模拟阶段都可以获得协同处理数据(用于查看,存储等)。 显示 用于观察场分布的各种显示类型(准三维、颜色表示的场强、矢量形式); 线性和分贝尺度; 自动和手动尺度; 一维和二维显示; 每个单元层的二维显示; 天线辐射图 3D 显示; 使用 QViewer 模块对场分量分布、电流、材料参数等进行 3D 展示; 所显示分量的瞬时和包络值(即时间最大值和时间平均值);
S 矩阵); “参考平面”的虚拟移位(执行 S 参数提取的平面); 频率相关波阻抗(S 参数计算的参考阻抗)和传输线的传播系数; 功率平衡计算; 驻波比(SWR)和群延迟计算; S 参数嵌入和解嵌; 辐射和散射 天线辐射方向图和散射结构的散射方向图,适用于广角范围、多频率、任何平面; 增益(定向、功率、绝对、相对、缩放到 1 米的场)、辐射效率、辐射电阻和辐射功率计算; 线性和圆极化的辐射图; 天线阵列的辐射方向图; 可选近远转换(惠更斯)表面的辐射方向图; 远场 3D 辐射模式计算; 任意各向同性介质中的辐射模式计算; 指定方向 vs 频率的辐射方向图; 远场的脉冲响应; 集总 在任何电路节点,通过电阻的端电压/电流的傅里叶变换; 沿定义的轮廓进行场积分的傅里叶变换; 源计算可获得的功率(激励波形的傅里叶变换); 源计算可获得的能量;
场 在一个模拟(频域监测)中监测多个频率的场分布,并在空间和时间上具有稀疏因子; 用于频域监测的时域场分布(选定频率下)动画; 波印廷矢量时间积分;
5、材料、激励和边界条件
5.1、材料 PEC 和 PMC; 各向同性和各向异性电介质; 薄金属层; 有损金属和趋肤效应的宽带建模; 有损电线; 多极(最多 3 极)频率相关材料(Drude、Debye、 Lorentz 电磁分散); 冷等离子体可以描述为具有 Drude 分散的介电分散材料; 各向异性色散电介质; Kerr-Raman 模型三阶非线性极化可以设置 Lorentz 模型描述的色散材料; 负折射率材料(LH 材料,超材料); 磁化铁氧体; 温度相关材料(BHM); 5.2、激励 动态/手动/分析(使用分析公式)模式生成; 端口阻抗计算; 任意传输线中的模态激励(也是有损介质中支持渐逝模式的多模态); 理想的电压和电流源; 集总电阻源; 各种环境介质中的自由空间入射波(空气,介电,磁场,低损耗):平面波激励、二维和三维高斯光束激励; 激励波形:预定义信号库(正弦,高斯脉冲等)、用户定义的信号激励;
积社 QuickWave 共形时域有限差分法(Conformal FDTD)电磁设计与仿真软件 应用及方案介绍
积社 QuickWave 是基于共形时域有限差分法(Conformal FDTD)的通用电磁仿真与设计平台。它提供了一系 列独特的曲线边界、介质界面、模态激励和参数提取模型。它能解决复杂、挑战性的问题,并于 1998 年获得 EIT (European Information Technology)奖项。积社 QuickWave 可以通过不同的预处理、协处理和后处理的形式从模拟 中获取各种所关心的数据结果,其技术应用及服务由 积社科技(JService Tech) 实施。
QuickWave 3D 可应用于各种微波和毫米波问题,包括: 屏蔽和开放式微波和毫米波电路的精确 S 参数计算,也包括色散、多模传播和渐逝模式,特别包括微带、共面、
同轴、圆柱波导和介质导电技术制造的电路; 计算各种类型天线(贴片、喇叭、棒)的辐射图、增益、辐射效率、辐射阻抗和回波损耗,严格考虑不规则的
QuickWave V2D 是用于设计望远镜以及通信的双反射器卡塞格伦天线的有效软件。QuickWave V2D 在矢量二维 公式中使用以圆柱坐标表示的共形 FDTD 方法,可应用于各种微波和毫米波问题,包括: 计算各种类型的轴对称天线(喇叭,杆,双锥)的辐射方向图,增益,辐射效率和回波损耗,严格考虑不规则
QProny 使用最强大的信号处理技术之一,称为广义函数束方法(Generalized Pencil of Function Method:GPOF), 并采用独特的创新方法自动选择最重要的参数,如: 要跳过的初始样本数; 模型构建所需的样本数量; 模型阶次;
因此,用户可以在没有任何干预的情况下创建高质量模型。初级用户可以在无需了解复杂的信号处理技术的情 况下构建正确的模型。
4.2、后处理 包括场的傅立叶变换计算(S 参数、辐射模式或从脉冲激励中提取的特定频率的场分布)。此种情况,在模拟
期间需要有关获取数据的先验知识(用户选择在运行模拟之前计算的数据)。所有后处理数据可以在任何模拟阶段 查看、存储等。
显示 线性、分贝和二次(相对于 S 参数、辐射和散射模式)尺度; 自动和手动尺度; 史密斯圆图和极坐标图; 加载 S 参数、辐射和散射模式的参考结果; S 参数 宽带 S 参数提取(可在任何模拟阶段获得结果); 完整的 S 参数矩阵计算(在顺序或多模拟器方案中激励连续端口); 用于 S 参数计算的相互作用选项; 在单次模拟运行期间同时对多个端口进行反射系数计算(当 N 个源同时工作时适用于多源网络,因此无法计算
5.3、边界条件和初始条件
边界条件 电边界; 磁边界; PML; MUR 与超吸收; 周期性; 各向异性边界条件(线栅); 初始条件 零场开始; 最初稳态开始;
6、共形 FDTD 网格(Conformal FDTD mesh)
传统的阶梯网格划分从根本上破坏了物理几何形状。虽然良好的形状逼近可以通过网格细化来近似,但它会大 大增加内存占用和模拟时间。QuickWave 使用先进的共形边界模型,可以对曲线形状进行精确,准确的建模,并获 得高精度的模拟结果,而无需缩短时间步长!
基本加热模块的微波加热分析包括负载旋转和平移、频率调谐、热流以及作为耗散功率函数的材料参数修改。 软件可在复杂的状态下运行,并可沿着复杂的轨迹对加热物体的旋转、运动进行建模等。
主要功能: 作为耗散能量函数的材料参数修改; 计算模拟微波炉、烤箱的旋转; 计算模拟沿着复杂的轨迹在工业涂抹器中加热物体的运动; 计算模拟不同旋转轴和不同速度旋转的多个物体的旋转; 计算模拟沿不同轨迹的多个物体的运动; 计算模拟金属物体的旋转; 在所考虑的频带内将信号源自动调谐到最深的谐振(此选项模拟真实微波功率源(如磁控管)的物理行为); 信号源手动调谐(用户指定新频率); 根据用户规范,分别对每个源执行连续加热步骤中的自动源参数改变(频率、幅度和延迟); SWR 的 Rieke 显示; 考虑分裂单元的传热问题分析(使用内含的非线性模型的热流模块);
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