爆炸应力波
露天矿线路工程第4章爆破作用原理

1.5
Ⅶ
软弱
致密黏土、较弱的烟煤、坚固的冲积层、黏土质土壤
Ⅶ*
软弱
轻砂质黏土、黄土、砾石
Ⅷ
土质岩石 腐殖土、泥煤、轻砂质土壤、湿砂
Ⅸ 松散性岩石 砂、山麓堆积、细砾石、松土、采下的煤
Ⅹ 流砂性岩石 流沙、沼泽土壤、含水黄土及其他含水土壤
1 0.8 0.6 0.5 0.3
12
7
(一)爆破漏斗的几何要素 R:爆破作用半径;
R W 2 r2 W 1 ( r )2 W 1 n2 W
式中:n —爆破作用指数, n r ;
r —爆破漏斗半径; W
W —最小抵抗线; P—爆破漏斗可见深度。
8
1 松动爆破漏斗(n<0.75) ——碎石堆在原处(电铲原地采装); 2 减弱抛掷爆破漏斗(0.75<n<1) —— 降段; 3 标准抛掷爆破漏斗(n=1) ——埋沟 ; 4 加强抛掷漏斗(n>1)——平山头 。
波作用造成;
塑性岩石(石灰岩、砂岩等),爆炸破坏作用主要是爆生气体膨胀
作用造成。
6
第四节 爆破漏斗
露天矿爆破工程都是在有自由面条件下进行的。炸药爆炸 后形成三个破碎区、裂隙区、片落区。
如果药包埋置离自由面较近,则药包与自由面之间的岩石 会破碎脱离岩体,最后形成爆破漏斗。 ① 松动漏斗:漏斗内破碎的岩石只向上隆起; ② 抛掷漏斗:部分破碎岩石抛出漏斗外。
3
二、岩石在不同应变率作用下的应力应变
应变率(ε):岩石在外载作用下的变形速度。 应变率不同,岩石的应力-应变关系不同。
1 低变形率(ε)时的岩石力学特性
四个阶段:
① OA阶段,裂隙密合阶段,原生裂隙
(应力)
应力波和爆轰气体压力共同作用学说

Q=k·V
式中: Q — 装药量,kg ;
kg/m3 ;
k — 单位体积岩石的炸药消耗量, V — 被爆落的岩石体积,m3 。
二、集中药包药量计算
集中药包(concentrated charge)标准抛掷爆破: 根据体积公式计算原理,单个集中药包标准抛掷爆破, 装药量可按:
Qb=kb·V
计算 。
Qb —装药量,kg; kb —炸药单耗,称为标准抛掷 爆破单位用药量系数,kg/m3;
V —标准抛掷爆破漏斗的体积,m3
上式中:V 1 r 2 W
3 式中: r — 爆破漏斗底圆半径,m;
W — 最小抵抗线;m。
对于标准抛掷爆破漏斗,,即r=W ,
所以:
n r 1 W
V W 2 W W 3 1.047W 3 W 3
3
3
这样得到: Qb=kb·W3
二、爆破漏斗(crater) 当单个药包在岩体中埋深不大时,可观察到
自由面上出现了开裂、鼓起或抛掷现象。 这种爆破作用叫作爆破的外部作用,特点:
在自由面上形成一个倒圆锥形爆坑,称为爆破漏斗。
H h
θ W
r
R
图4-4 爆破漏斗的几何要素
(一 )爆破漏斗几何要素 自由面(free face)是指被爆破介质与空气接
(三)爆破漏斗的分类
根据n不同,爆破漏 斗分为4种:
标准抛掷爆破漏斗: 当r=W,即n=1时,为标 准抛掷爆破漏斗,漏斗 张开角θ=90°;形成标 准抛掷爆破漏斗药包叫 做标准抛掷爆破药包。
W
r 45° 45°
θ
n (a)r Wr
加强抛掷爆破漏
斗:当r r>W,即n>1
时,为加强抛掷爆破
爆炸应力波作用下空孔周围裂纹群的扩展规律

爆炸应力波作用下空孔周围裂纹群的扩展规律杨仁树;左进京;宋俊生;陈帅志;肖成龙【摘要】为探究爆炸载荷下空孔应力集中区裂纹群扩展规律,采用爆炸加载透射式焦散线系统,研究单炮孔作用下空孔周围预制裂纹扩展的动态行为.研究结果表明:在空孔与炮孔连线方向上,空孔迎爆侧、背爆侧预制裂纹起裂并扩展,其余方向预制裂纹没有扩展,背爆侧裂纹扩展长度大于迎爆侧裂纹扩展长度;迎爆侧、背爆侧裂纹不会同时起裂,两者起裂时间差为40μs左右,迎爆侧裂纹在扩展阶段的速度和应力强度因子峰值大于背爆侧裂纹相应值;空孔对于爆生裂纹的导向作用随炮孔与空孔距离L的增大越来越不明显,迎爆侧、背爆侧裂纹扩展速度、应力强度因子值随着L 的增大而减小.【期刊名称】《振动与冲击》【年(卷),期】2018(037)014【总页数】5页(P74-78)【关键词】爆炸应力波;动态焦散线;应力集中;裂纹群;动态应力强度因子【作者】杨仁树;左进京;宋俊生;陈帅志;肖成龙【作者单位】中国矿业大学(北京)力学与建筑工程学院,北京100083;深部岩土力学与地下工程重点实验室,北京100083;中国矿业大学(北京)力学与建筑工程学院,北京100083;中国矿业大学(北京)力学与建筑工程学院,北京100083;中国矿业大学(北京)力学与建筑工程学院,北京100083;中国矿业大学(北京)力学与建筑工程学院,北京100083【正文语种】中文【中图分类】TD23在工程实践中经常会用到空孔的某些特性。
在岩巷快速掘进掏槽孔的布置中,利用空孔为掏槽孔提供自由面[1-2];在周边孔的定向断裂过程中,空孔为爆生主裂纹提供很好的导向作用,在实践中取得良好的效果,空孔的这种作用称之为“空孔效应”[3]。
在爆炸应力波作用下空孔周围应力场发生变化,必将导致空孔周围裂纹的扩展。
国内外学者对于空孔周围应力场分布进行了大量的研究。
Dally[4]采用动光弹研究了爆炸应力波在空孔周围的分布情况。
爆炸应力波在各向同性损伤岩石中的衰减规律研究

第21卷 第1期爆炸与冲击V ol.21,N o.1 2001年1月EXP LOSI ON AND SH OCK W AVES Jan.,2001 文章编号:100121455(2001)0120076205爆炸应力波在各向同性损伤岩石中的衰减规律研究崔新壮1,李卫民2,段祝平1,陈士海3(11中国科学院力学研究所,北京 100080; 21山东省建设建工集团二公司,山东济南 250014;31山东科技大学,山东泰安 271019) 摘要:通过对一维应力波在H opkins on压杆之间的试件内的衰减及折反射关系分析,导出了衰减率的表达式,然后对含损伤的岩石试件进行冲击实验,得到了衰减率与初始损伤的关系式,从而提供了一种测定衰减率的实验方法。
通过应力等效模拟,得到了球面与柱面爆炸应力波的衰减规律。
关键词:爆炸应力波;损伤;衰减;H opkins on压杆中图分类号:O34615 文献标识码:AΞ1 引 言天然岩体中含有大量的裂隙、节理等缺陷,损伤力学引入后,它们的尺寸、数目都可以用损伤来定量描述。
在工程爆破中,我们发现这些缺陷对应力波有很大的衰减作用。
研究爆炸应力波的衰减对研究动态应力场、损伤场及应力波防护工程的建设都有重要意义。
目前,在工程爆破中普遍采用的衰减公式是p=p0/ rα( r=r/r0,其中r0为药包半径,r为应力波与爆源的距离,α=2±ν/(1-ν)为衰减指数,其中ν为岩石的泊松比,p0为爆源处峰值压力)。
如果岩体所含初始损伤是各向同性的,则由损伤力学可知,该岩体的泊松比将等于不含任何损伤的岩体的泊松比,也就是说爆炸应力波在两种岩体中的衰减指数是一样的。
但这与实践相矛盾,因此应当探索更能反映实际情况的衰减公式。
通过实验,我们得到了平面一维应力波在损伤岩体中的衰减公式,经过应力等效模拟,推广到了球面与柱面波情形,理论上得到了柱面与球面爆炸应力波的衰减公式。
2 实 验211 实验设计实验用的装置有H opkins on压杆及声波测试仪,应变片分别贴在输入杆与输出杆的中间位置。
爆炸应力波传播规律与TSP基本原理分析

[6]佘林辉.浅谈TSP探测实践中的一些经验与见解[J]. 西部探矿工程,2007(3):127.129.
[7]李忠,黄成麟.增加TSP超前预报探测系统探测距 离的技术探讨[J].铁路航测,2001(1):20-23.
[8] 薛诩国,李术才.TSP203超前预报系统探测岩溶隧道 的应用研究[J].地下空间与工程学报,2007,3(7):
关键词:爆炸;应力波;"ISP;爆破设计
中图分类号:0382
文献标识码:A
文章编号: 1001-487X(2010)02—0032一04
Analysis of Propagation Characteristics of Explosion
Stress Wave and Basic Principle of TSP
3 TSP测试爆破设计与测试结果分析
1)TSP测试现场爆破设计
图3为TSP测试现场探测布置示意图。在隧道 出边墙距地面约1.0 m高的水平线上,按间距约1.0 rn、孔深约1.50 m、孔径35—38 mm、下倾150一200 的标准钻24个炮孔,最后1个炮孔距掌子面约50 m。1只传感器布置在边墙距第1个炮孔约15.0 m 的位置,安装传感器的接收孔深约2.0 rll、孔径42— 45 mm、上倾50。100。
①平面波波动方程 由(1)式分别对t和x求二阶偏微分,得到
) 盎Ot2=一At02 cos 、 0,
壹=一A
2
C
cos∞一\(t一墨C),
比较上列2式,即得
盎OX2=两1C2
02:r_ at2
(2) 、
式(2)所反映的是平面波的共同特征,统称为
平面波波动方程,可以证明,在三维空间中传播的一
爆炸应力波的破岩特征及其能量分布研究

l o a n! 3 £ fT - oo . m  ̄ g, )
Bae n t ea ay i o h o k be kn a atrs c fs sd o h n lss f te rc -ra ig e rcei so 惴 b i f
clua o r ga a dii n lddt a wh nt eb r e is l rta t h ls a g.h t s aclt npq rm n t sc cu e h t e h ud m s mal h n h oep dn t sr swa ee eg nt i o e e e e v n ryi h e rc ms i r ue v ny whc y fdlaet e kb k g o kr sds i tsee l , ih ma a i t h re  ̄ a e r tb t e K e _ r s Sm d e Da mg cin Le g h。 rc x a dn , 】 Dd t ̄s v . n eat . n t f a ke p n ig ADI 1 w- o c NA i.a p n m
t ghmdc ytei uigfnt no h l t t s w v n h a f c rsw sr d . eclt no h e t ue b h jr u ci fteba  ̄r s aea dt n n n d n n o s e e r t e a a eCduai ft au n o e
维普资讯
S r sNo 3 8 ei 0 e
金
属
Mm
矿
山
Fbur 2 0 e ray 02
柱状药包在岩石中爆炸应力波衰减规律的研究

柱状药包在岩石中爆炸应力波衰减规律的研究本文对药包在两种情况下(无限介质中与自由面存在)的破岩过程进行了描述,分析了岩石中爆炸应力波的传播特征与衰减规律,以柱状药包为例研究了两种装药(即耦合装药与不耦合装药)下的爆破机理。
在对岩性因素影响爆破效果分析的基础上,以柱状药包为研究对象,得出了爆炸冲击波在岩石中作用区域的理论计算方程。
提出了柱状药包爆破产生的应力波在径向可近似为柱面波,端部可近似为球面波的研究方法。
根据理论计算方程推导出岩石介质中柱状药包爆炸应力波的衰减方程,建立了理想的柱状药包爆破径向应力衰减方程,并对方程进行了修正。
由建立的柱状药包径向应力衰减方程推导出了炮孔的堵塞长度和硐室爆破分装药包间距的理论计算公式。
以华北工学院后山山体的工程爆破为实例,通过试验验证了炮孔堵塞长度的理论计算式,并对运——三高速公路硐室爆破中分装药包间距进行了计算。
这两个工程都达到了很好的爆破效果。
实践证明了本文推导的公式具有一定的实际指导意义和应用价值。
分段计算方法在模拟爆炸应力波传播中的运用

动力有限元方法是能有效模拟地下爆炸中菲弹性区冲击波和弹塑性波的传播方法之一且能考虑局部地质结构几何结构等对地震波的影响爆炸加载条件与真实情况比较一致但在有限的计算资源下由于岩石非弹性区动力有限元网格精度的要求单元的特征尺度过大就不能模拟冲击波的传播和计算时间步长的限制一般只能得到数百米或几千米范围内的地震波
国 防 科 技 大 学 学 报
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文 章 编 号 :0 1 28 (o8 o 0 8 0 10 — 4 62o )6— 09— 5
分段 计算 方法在 模 拟爆 炸应 力波传 播 中的运 用
严 波 曾新 ,
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应力波得以在连续介质中传播的基本条件是介质的可变形性和惯性。对于不可变形的刚体,局部的扰动(力或位移)可立即传到整个物体的每一部分。若介质没有惯性,则扰动的传递也是瞬时完成的,一切实际材料都具备这两个条件,所以一切实际材料都能传播应力波。
实质就是扰动的扩散。 真实物质很少是理想的弹性体,而常常是弹塑性或粘弹性等。当波在粘弹性介质中传播时,因存在内摩擦,将产生能量的损耗;当波在热弹性体中传播时,在应力波通过时,固体一部分受压,另一部分发生膨胀,压缩部分温度升高,膨胀部分温度降低,这种温度梯度的出现,将在固体中引起热的传递,并伴随着不可逆过程的发生,使应力波因热耗散而发生衰减。
总之波的衰减来源于内摩擦和外摩擦的作用:内摩擦由材料的粘弹和热弹性决定;外摩擦决定于材料所处的工作环境。
高频波(短波)的传播速度低,而低频波(长波)的传播速度较高。对于线弹性波来说,既然任意波形的波总可看作由不同频率的谐波分量迭加组成,而不同频率的谐波分量现在将各自按自己的相速传播,因此波形不能再保持原形而必定在传播过程中分散开来,即发生所谓波的弥散,又叫几何弥散,不同于非线性本构弥散和粘性弥散。 无旋波(纵波、P波) 等容波(横波、S波) 纵波——质点运动方向平行于波的传播方向,又称为P波; 横波——质点运动方向垂直于波的传播方向,又称为S波。 也就是说横波的传播速度不随物理所占空间的维数的多少而变化,波速值也是最小;而弹性纵波的传播速度却与物理所占空间的形式(维数)相关,弹性纵波的传播速度随物理所占维数增加而提高。
应力波如其它波一样,在介质密度、弹性模量或截面积有显著变化的界面上,会发生反射和透射。如图细长杆中的纵波,经过波阻突变的界面,会产生透射波和反射波。
界面处应满足边界条件:(1)作用力等于反作用力;(2)界面处的质点速度相等。
通常将μ和f分别称为透射系数和反射系数,也将T和Q称为透射系数和反射系数。
表明透射波等于入射波和反射波之和。 爆炸或高度集中的冲击荷载产生的非平面波,在实际应用中有重要的作用。球面波与平面波的显著区别是随着波的传播,其波前表面积成几何增长,从而迅速地改变波形中应力分布。
弹性波遇到一定形状的物体时,要发生绕射现象,并形成绕射波,或称为衍射波。
弹性波遇到粗糙界面或介质内不规则的非均匀结构时,可能出现散射,并形成散射波。
如果应力波中的应力小于介质的弹性极限,则介质中传播弹性波,否则将传播弹塑性波;若介质为粘性介质,视应力是否大于介质的弹性极限,将传播粘弹性波或粘弹塑性波。弹性波传过后,介质的变形能够完全恢复,弹塑性波则将引起介质的残余变形,粘弹性波和弹塑性波引起的介质变形将有一时间滞后。