AKZENTZ-课件讲义(PPT·精·选)
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范西特泽尼克定理的应用课件
总结词
范西特泽尼克定理在电子工程中用于信号处理和通信系统设计。
详细描述
信号处理是电子工程领域中的重要应用，涉及到信号的采集、传输、分析和处理。范西特泽尼克定理 提供了一种数学工具，用于分析信号的频谱、滤波、调制和解调等操作，以及优化通信系统的性能。
应用实例三：计算机图形学中的渲染技术
总结词
范西特泽尼克定理在计算机图形学中用于实 现高效的渲染技术。
范西特泽尼克定理的应用 领域
物理学
量子力学
范西特泽尼克定理在量子力学中用于描述波函数的对称性和守恒量之间的关系 。
相对论
该定理在相对论中用于研究物理系统的对称性和守恒量，如能量、动量和角动 量。
工程学
流体动力学
范西特泽尼克定理在流体动力学中用于分析流体运动的对称性和守恒量，如流体 的动量和角动量。
范西特泽尼克定理的应用课 件
目录
• 范西特泽尼克定理简介 • 范西特泽尼克定理的应用领域 • 范西特泽尼克定理的具体应用实例
目录
• 如何理解和应用范西特泽尼克定理 • 范西特泽尼克定理的未来发展与展望
01
范西特泽尼克定理简介
定理定义
要点一
范西特泽尼克定理（Fan-Todd's Theorem）
宏观经济学
该定理在宏观经济学中用于研究经济 的对称性和守恒量，如国民收入和支 出的关系。
其他领域
社会学
范西特泽尼克定理在社会学中用于研究 社会的对称性和守恒量，如社会结构的 稳定性和演化。
VS
生物学
该定理在生物学中用于研究生物系统的对 称性和守恒量，如生物分子的结构和功能 。
03
范西特泽尼克定理的具体 应用实例
04
如何理解和应用范西特泽 尼克定理
范西特泽尼克定理在电子工程中用于信号处理和通信系统设计。
详细描述
信号处理是电子工程领域中的重要应用，涉及到信号的采集、传输、分析和处理。范西特泽尼克定理 提供了一种数学工具，用于分析信号的频谱、滤波、调制和解调等操作，以及优化通信系统的性能。
应用实例三：计算机图形学中的渲染技术
总结词
范西特泽尼克定理在计算机图形学中用于实 现高效的渲染技术。
范西特泽尼克定理的应用 领域
物理学
量子力学
范西特泽尼克定理在量子力学中用于描述波函数的对称性和守恒量之间的关系 。
相对论
该定理在相对论中用于研究物理系统的对称性和守恒量，如能量、动量和角动 量。
工程学
流体动力学
范西特泽尼克定理在流体动力学中用于分析流体运动的对称性和守恒量，如流体 的动量和角动量。
范西特泽尼克定理的应用课 件
目录
• 范西特泽尼克定理简介 • 范西特泽尼克定理的应用领域 • 范西特泽尼克定理的具体应用实例
目录
• 如何理解和应用范西特泽尼克定理 • 范西特泽尼克定理的未来发展与展望
01
范西特泽尼克定理简介
定理定义
要点一
范西特泽尼克定理（Fan-Todd's Theorem）
宏观经济学
该定理在宏观经济学中用于研究经济 的对称性和守恒量，如国民收入和支 出的关系。
其他领域
社会学
范西特泽尼克定理在社会学中用于研究 社会的对称性和守恒量，如社会结构的 稳定性和演化。
VS
生物学
该定理在生物学中用于研究生物系统的对 称性和守恒量，如生物分子的结构和功能 。
03
范西特泽尼克定理的具体 应用实例
04
如何理解和应用范西特泽 尼克定理
第三节奥齐思泽斯基Orkiszewski方法-PPT精品文档
泡 状 流 段 塞 流 段 塞 流 与 雾 状 流 的 过 渡 区 雾 状 流
所 选 用 的 方 法
G r i f f i t h方 法 密 度 项 用 G r i f f i t h W a l l i s方 法 ， 摩 擦 阻 力 梯 度 用 奥 齐 思 泽 斯 基 本 人 的 方 法 D u n s R o s方 法 D u n s R o s方 法
Nb C 1 由泡雷诺数 N 查图确定 b vs DL
L
N 曲线 C～ b 1
C 2 根据泡雷诺数 N b 及雷诺 查图确定 数 N Re
N Re
'
vt DL
L
曲线 C 2 ～ N Re
vs值的确定
(1)假价设一个vs值，求得C1及C2
迭代法
C C (2)用式 v 计算一个vs 值 s 1 2 gD
Hg qg qL q g
2 g vsg
摩擦梯度:
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
f f
2D
雾流摩擦系数可根据气体雷诺数和液膜相对粗糙度查图得。
6 ) gD v ( 0 . 251 8 . 74 10 N si Re
Nb 8000
) gD v ( 0 . 35 8 . 74 10 N s Re
6
Nb
vs DL
L
的计算
及气液总流速来选用计算公式
值需根据连续液相的类别
计算式详见教材
公式(1-58) a ~e
L vg L M S
vg L M
不同流动型态下 m 和 f 的计算方法不同。
二、平均密度及摩擦损失梯度的计算
(1)泡流 平均密度:
H H ( 1 H ) H
所 选 用 的 方 法
G r i f f i t h方 法 密 度 项 用 G r i f f i t h W a l l i s方 法 ， 摩 擦 阻 力 梯 度 用 奥 齐 思 泽 斯 基 本 人 的 方 法 D u n s R o s方 法 D u n s R o s方 法
Nb C 1 由泡雷诺数 N 查图确定 b vs DL
L
N 曲线 C～ b 1
C 2 根据泡雷诺数 N b 及雷诺 查图确定 数 N Re
N Re
'
vt DL
L
曲线 C 2 ～ N Re
vs值的确定
(1)假价设一个vs值，求得C1及C2
迭代法
C C (2)用式 v 计算一个vs 值 s 1 2 gD
Hg qg qL q g
2 g vsg
摩擦梯度:
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
f f
2D
雾流摩擦系数可根据气体雷诺数和液膜相对粗糙度查图得。
6 ) gD v ( 0 . 251 8 . 74 10 N si Re
Nb 8000
) gD v ( 0 . 35 8 . 74 10 N s Re
6
Nb
vs DL
L
的计算
及气液总流速来选用计算公式
值需根据连续液相的类别
计算式详见教材
公式(1-58) a ~e
L vg L M S
vg L M
不同流动型态下 m 和 f 的计算方法不同。
二、平均密度及摩擦损失梯度的计算
(1)泡流 平均密度:
H H ( 1 H ) H
《赫尔维茨判据》课件
赫尔维茨判据
如上所述，通过计算系统的特征值，判断系统的稳定性。
PART 05
赫尔维茨判据的局限性
REPORTING
赫尔维茨判据的假设条件
01
假设系统矩阵A是实对称矩阵 。
02
假设系统矩阵A的所有特征值 都是实数。
03
假设系统矩阵A的所有特征值 都小于0。
赫尔维茨判据的适用范围限制
01
只适用于线性时不变系统，不适用于非线性或时变 系统。
02
只适用于连续时间系统，不适用于离散时间系统。
03
只适用于稳定系统，不适用于不稳定系统。
赫尔维茨判据的局限性分析
01
赫尔维茨判据只能判断系统的稳定性，无法判断系统的性 能和响应特性。
02
赫尔维茨判据的假设条件较为严格，实际应用中很难满足 所有条件。
03
赫尔维茨判据无法处理具有非负特征值的系统，因为其假 设条件要求所有特征值都小于0。
THANKS
感谢观看
REPORTING
对未来研究的展望和挑战
随着大数据时代的到来，如何将赫尔维茨判据 应用于大规模数据优化问题，是一个值得研究
的方向。
针对不同领域的问题，需要结合具体情境对赫尔维茨 判据进行改进和优化，以满足实际需求。
随着科技的不断发展，赫尔维茨判据的应用领 域将不断拓展，需要进一步探索其在其他领域 的应用。
未来研究需要进一步深化赫尔维茨判据的理论基 础，提高其在实际应用中的效果和效率。
实例
对于二阶系统，其传递函数为G(s) = (s^2 + 3s + 2)/(s^2 + 2s + 5)，其极点为s=-1和 s=-2，均位于负实轴上，因此该系统是稳定的。
如上所述，通过计算系统的特征值，判断系统的稳定性。
PART 05
赫尔维茨判据的局限性
REPORTING
赫尔维茨判据的假设条件
01
假设系统矩阵A是实对称矩阵 。
02
假设系统矩阵A的所有特征值 都是实数。
03
假设系统矩阵A的所有特征值 都小于0。
赫尔维茨判据的适用范围限制
01
只适用于线性时不变系统，不适用于非线性或时变 系统。
02
只适用于连续时间系统，不适用于离散时间系统。
03
只适用于稳定系统，不适用于不稳定系统。
赫尔维茨判据的局限性分析
01
赫尔维茨判据只能判断系统的稳定性，无法判断系统的性 能和响应特性。
02
赫尔维茨判据的假设条件较为严格，实际应用中很难满足 所有条件。
03
赫尔维茨判据无法处理具有非负特征值的系统，因为其假 设条件要求所有特征值都小于0。
THANKS
感谢观看
REPORTING
对未来研究的展望和挑战
随着大数据时代的到来，如何将赫尔维茨判据 应用于大规模数据优化问题，是一个值得研究
的方向。
针对不同领域的问题，需要结合具体情境对赫尔维茨 判据进行改进和优化，以满足实际需求。
随着科技的不断发展，赫尔维茨判据的应用领 域将不断拓展，需要进一步探索其在其他领域 的应用。
未来研究需要进一步深化赫尔维茨判据的理论基 础，提高其在实际应用中的效果和效率。
实例
对于二阶系统，其传递函数为G(s) = (s^2 + 3s + 2)/(s^2 + 2s + 5)，其极点为s=-1和 s=-2，均位于负实轴上，因此该系统是稳定的。
夫兰克赫兹实验PPT教案
拒斥电压VG2A（反向）鉴定电子剩余能量： E’> eVG2A的电子到达板极A形成电流IA E’< eVG2A的电子则被VG2A弹回， IA =0
IA E’ E=eVG2K
电子损失能量 定值
第7页/共29页
实验方法
给定灯丝电压、VG1K、VG2A；缓慢增加VG2K， 测出相应的板极电流IA。理论上，IA与VG2K 的对应关系应如图所示。
第12页/共29页
二、测量U0
测量过程用联机测试方式完成。 全部在电脑上操作，由电脑控制仪器， 仪器上不需再手动设置。
第13页/共29页
1、第一次测量：用标准参数测绘IA~UGK曲线。 a. 实验仪器置自动测试状态；计算机进入实
验系统，“用户”、“密码”均为“sa”。 b. 点击“数据通讯—开始实验”；“工作方式”
采用“联机测试”；“仪器号”采用“1/A设备”； 进入“下一步”。学号、姓名之类可写可不写。
第14页/共29页
c．记录仪器箱上盖标牌所规定的标准参数， 并输入程序中，标牌上有的都要输入，特 别是电流量程应选择1uA，另外Vstop=85v。 （原为80.0v） 标牌没有的参数保持原样。 单击“下一步”，电脑自动测绘IA~VG2K曲线。
第18页/共29页
其它实验方式
本实验也可采用手动或自动模式。 电流图可以输出至示波器显示。 以上内容了解即可，本次实验不做。
第19页/共29页
数据记录及处理
自行设计表格记录数据。
1．由各波谷的电位求出第一激发电位U0。 （波峰误差较大，不用）
(1)前后波谷电压相减取平均。（必须做）
(2)如有6组U谷，可用逐差法计算。（附加）
关闭并重新打开程序，设置参数时改变灯 丝电压，在标准参数上加或减0.1V，重复进 行实验，测绘曲线。分析F-H实验曲线的变 化并讨论其原因。（提示：灯丝电压影响 阴极发射的电子数目） 加或减只需变化一次。
阿法拉伐板式换热器培训完整版(内部)ppt课件
冷媒进口温度 T2 In
冷媒流体的进口流量m2
冷媒出口温度T2 Out 冷媒流体的出口流量m2
热媒进口温度T1 In
热媒流体的进口流量m1
热媒出口温度T1 Out 热媒流体的进口流量m1
定义
Q = 热负荷, W (传热率)
m = 流体的流量, kg/s
Cp = 传热系数, J/kg°C (1 kg的流体每一度所
进口/ 出口 巧克力分布去
密封垫和密封槽
密封口/无流经口 泄漏槽
主要换热区域
这么薄的板片都是一片一片在水压下冷成形的 ( 压力到达 40,000 吨)
Slide 44
板片 – 分布区
• 巧克力分布去
– 使流体均匀流过整个板片
– 在 A 和B处的压力降相同
– 使在这里的压力损失最小
– 把压力降用于有效的传热
Slide 11
传热的三种方式
• 辐射（放射）
– 电磁波 – 当它到达物体时，它有3个选择方向: – 没有传热介质
• 传导
– 分子或原子的振动 – 没有传热介质
• 对流传送
– 能量被运动着的聚合在一起的细小的物质所传送 – 自然的对流是由于不同的物质密度Natural – 外力作用的对流是由人工造成的 (例如. 泵)
古斯塔夫.德.拉伐(1845-1913)
“一个高速度的男人”
• 200 个项目和发 明
• 92 专利，包括牛 奶离心分离机 (1878) 和蒸汽涡 轮(1883)
• 建立了37 个公司
Slide 3
主要技术
离心分离
世界上最大的用 于牛奶、植物油、 淀粉、葡萄酒、 啤酒、化学制品。 生物疫苗、橡胶 乳胶、矿物油、 工业流体和废水 处理等行业的离 心分离设备的供 应商
自动控制理论54-频域奈氏判据精品PPT课件
b. 如果开环系统是不稳定的,且已知有P个开环 极点在s的右半平面，则闭环系统稳定的充要条 件是GH曲线按逆时针绕（-1，j0）点P圈，否则 闭环系统是不稳定系统。
2
3. 公式
Z = N+ P
P——为G(s)H(s)位于s右半平面的极点数。
N —— GH曲线按顺时针绕（-1，j0）点的圈 数。
Z——为闭环系统位于s右半平面的极点数。
根据奈氏判据, 闭环系统在s右半平面极点数 Z=N+P=0 所以系统稳定。
6
例4: 一系统开环传递函数为：
G (s)H (s)s1K Ts(T0,K0)
试判别系统的稳定性。
解：本系统的开环频率特性 G(j)H(j)j1K Tj
0 0 变化时，
系统的奈氏曲线如图所示：
Ⅰ型系统补半圆
因为系统有0个开环极点位于s的右半平面，即：P=0。 图中奈氏曲线是顺时针方向绕（-1，j0）点0圈，即 N=0。
试判断系统的稳定性的K和T值范围。 W=0-
解：本系统的开环频率特性
-2
K
W=0+
1
Im
0
Re
G(j)H(j) K
Tj 1
当 0 0 变化时，
系统的奈氏曲线如图所示。
P根当=据即当1T。奈T<：氏0>P系0判=系统0据。统有, 有闭0一个环个系开开统环环稳极极定点点Z=位位N于于+Pss=的的0右,右N半半=平-平1面,即面，图，即中Im： 奈根氏图0据圈曲中奈，线奈氏是则氏判逆0曲<据时K线针, <闭方是1。环向逆系绕时（统针-稳1方，定向j0Z）绕=点N（+的-K-2P11WW=，圈==000,，+-j0N 1）则=0K点,即>的0 15。 Re
2
3. 公式
Z = N+ P
P——为G(s)H(s)位于s右半平面的极点数。
N —— GH曲线按顺时针绕（-1，j0）点的圈 数。
Z——为闭环系统位于s右半平面的极点数。
根据奈氏判据, 闭环系统在s右半平面极点数 Z=N+P=0 所以系统稳定。
6
例4: 一系统开环传递函数为：
G (s)H (s)s1K Ts(T0,K0)
试判别系统的稳定性。
解：本系统的开环频率特性 G(j)H(j)j1K Tj
0 0 变化时，
系统的奈氏曲线如图所示：
Ⅰ型系统补半圆
因为系统有0个开环极点位于s的右半平面，即：P=0。 图中奈氏曲线是顺时针方向绕（-1，j0）点0圈，即 N=0。
试判断系统的稳定性的K和T值范围。 W=0-
解：本系统的开环频率特性
-2
K
W=0+
1
Im
0
Re
G(j)H(j) K
Tj 1
当 0 0 变化时，
系统的奈氏曲线如图所示。
P根当=据即当1T。奈T<：氏0>P系0判=系统0据。统有, 有闭0一个环个系开开统环环稳极极定点点Z=位位N于于+Pss=的的0右,右N半半=平-平1面,即面，图，即中Im： 奈根氏图0据圈曲中奈，线奈氏是则氏判逆0曲<据时K线针, <闭方是1。环向逆系绕时（统针-稳1方，定向j0Z）绕=点N（+的-K-2P11WW=，圈==000,，+-j0N 1）则=0K点,即>的0 15。 Re
赫兹接触基础ppt课件
(1)
式中
1Ⅰ 1Ⅱ 2Ⅰ 2Ⅱ
（2）
ρ是接触物体的主曲率，分别是半径 r1 Ⅰ r2 1 Ⅱ r2Ⅱ Ⅰ r 的倒数，凸面取正号，凹面取负号 。 下标1、2分别表示两接触物体，Ⅰ、Ⅱ分别表示主曲率所在的 平面，式 (1) 中ω表示物体 1 的主平面Ⅰ与物体 2 的主平面Ⅰ的夹 角｡
（1/mm） （1/mm)
cosτ由接触区的形状和尺寸而定， 其值确定后，根据赫兹接触理论，接 触椭圆的长半轴a（mm)和短半轴b（mm) 可通过下式求得：
钢球与滚道之接触 8
接触面积
a
3
3 Q(1 2 ) 8
b
3
3 Q(1 外，
k:
第一类完全椭圆积分，其积分值由决定。
Q:接触载荷（N）
将式(10)改写为 4 / E0 ，并将式(4)中的a代入式(10)，经 整理后得
11
8 3 (3 / 2)(Q / )(1 / E01 ) (1 / E02 )
2
12Q{(1 / E01 ) (1 / E02 )}
1.5
（8）
20
赫兹接触计算简化（Palmgren ） 通过赫兹接触理论，可以得到接触面的尺寸和应 力，但每次计算都需要代入材料的弹性模量和泊松比 ，滚动轴承材料一般为钢，Palmgren给出了其简化计 算公式。 式(4)给出了接触椭圆的尺寸，以其长半轴a的表 达式为例
a 3 1 1 Q 3 2 E01 E02
2
1.5
（7）
19
由式（5）（6）（7）得出：
2ea ( Dw )1 / 3 2 f m 1 cos c cos 1
franck hertz实验幻灯片PPT
一、开篇设问●预备问题（针对实验原理、仪器操作等）
1.什么是能级？玻尔的能级跃迁理论如何描述 ？ 2.夫兰克一赫兹管的结构是怎样的？ 3.简单说明VF 、V G1K 、VG2K、 VG2P的作用? 4.夫兰克一赫兹管的板极电流曲线如何解释？ 5.夫兰克赫兹试验测量汞原子第一激发态能量的原理？
●学生容易出错的问题
James Franck （1882～1964）：
1882年8月26日生于汉堡。1906年获柏林大学博
士学位。1917年起任威廉皇帝物理化学研究所物理部
主任。1921年受聘为格丁根934年移民美国，1935及
1938年先后任约翰－霍布金斯大学和芝加哥大学教授。
1955年因光合作用方面研究的贡献获得美国科学院勋
性．1912～1914年他和G．L．赫兹（1887～1975）进行了一系列
实验，利用电场使热阴极电子加速，获得能量并与管中采蒸气原
子发生碰撞，实验发现电子能量末达到某一临界值时，电子与汞
原子发生弹性碰撞，电子不损失能量；当电子能量达到某一临界
值时，发生非弹性碰撞，把电子的一定能量传递给汞原子，使后
者激发，可以观察到汞原子跃迁的发射谱线．
玻尔的理论解释氢原子光谱取得了相当圆满的结果,在说明星体 光谱中某些线系的起源方面纠正了流行的看法,其中的定态概念假设 得到了越来越确切的实验验证, 某些理论预见也得到了实验的证实, 成就十分巨大。但是, 这种理论还不能很好地说明其他元素的光谱, 无法说明光谱线的强度和偏振,而玻尔的宏伟目标却从一开始就是要 说明各种原子和分子的形形色色的物理性质和化学性质,特别是说明 显示这些性质的变化情况的元素周期表。
有何影响？ 3.IP～UG2K曲线为什么呈周期性变化？曲线的峰值为什么
1.什么是能级？玻尔的能级跃迁理论如何描述 ？ 2.夫兰克一赫兹管的结构是怎样的？ 3.简单说明VF 、V G1K 、VG2K、 VG2P的作用? 4.夫兰克一赫兹管的板极电流曲线如何解释？ 5.夫兰克赫兹试验测量汞原子第一激发态能量的原理？
●学生容易出错的问题
James Franck （1882～1964）：
1882年8月26日生于汉堡。1906年获柏林大学博
士学位。1917年起任威廉皇帝物理化学研究所物理部
主任。1921年受聘为格丁根934年移民美国，1935及
1938年先后任约翰－霍布金斯大学和芝加哥大学教授。
1955年因光合作用方面研究的贡献获得美国科学院勋
性．1912～1914年他和G．L．赫兹（1887～1975）进行了一系列
实验，利用电场使热阴极电子加速，获得能量并与管中采蒸气原
子发生碰撞，实验发现电子能量末达到某一临界值时，电子与汞
原子发生弹性碰撞，电子不损失能量；当电子能量达到某一临界
值时，发生非弹性碰撞，把电子的一定能量传递给汞原子，使后
者激发，可以观察到汞原子跃迁的发射谱线．
玻尔的理论解释氢原子光谱取得了相当圆满的结果,在说明星体 光谱中某些线系的起源方面纠正了流行的看法,其中的定态概念假设 得到了越来越确切的实验验证, 某些理论预见也得到了实验的证实, 成就十分巨大。但是, 这种理论还不能很好地说明其他元素的光谱, 无法说明光谱线的强度和偏振,而玻尔的宏伟目标却从一开始就是要 说明各种原子和分子的形形色色的物理性质和化学性质,特别是说明 显示这些性质的变化情况的元素周期表。
有何影响？ 3.IP～UG2K曲线为什么呈周期性变化？曲线的峰值为什么
夫兰克赫兹实验知识课件
（注意：用鼠标左键点击时仅对横坐标起作用，用鼠标右键点击时仅对纵坐标起作
用）。
5。用鼠标点击曲线上的点，测量并记录各有关点的电 压、电流值，保留、打印图象等。
夫兰克-赫兹实验
课件目录
• 一.实验目的 • 二.实验原理 • 三.实验仪器 • 四.实验步骤
一、实验目的
• 了解玻尔的原子模型理论。 • 用实验的方法测定氩原子的第一激发电势，
从而证明原子能级的存在。
二、实验原理
玻尔提出的原子理论指出： (1)原子只能较长地停留在一些稳定状态(简称为能级)。 原子处在这些能级时，不发射或吸收能量；原子在各 能级时有确定的能量，其数值是彼此分隔的。原子的 能量不论通过什么方式发生改变，它只能从一个能级 跃迁到另一个能级。 (2)原子从一个能级跃迁到另一个能级而发射或吸收辐 射时，辐射频率是一定的。如果用Em和En代表有关两 能级的能量的话，辐射的频率n由如下关系确定：
实验场地的实景照片
以下是电脑屏幕操作界面
Vr
四、实验内容与步骤
1．实验前先将Ip电流量程选择开关(2)拨至200nA挡。 用串行信号连接线将仪器与微机COM串行口联接。
2.打开电源，预热数分钟后，分别把“电压测量选择 开关”（4）转到“Vf”、“VG1”和“Vp”等位置， 再根据机箱上由厂家所提供的参考值，依次分别按住 “+”、“-”按键把相应的电压调到预定的参考值附 近（注意，当电压测量选择开关指到某一个电压位置， 并且该电压的指示灯亮起来时，此时按下的“+”、 “-”键仅是对这个电压进行调整，与其它的电压无 关。）。
管内空间电势分布 如图ຫໍສະໝຸດ 所示。当电子通过空间进入空间时，如果有较大的能量 (≥eUP-UG2)，就能冲过反向拒斥电场而到达阳极形成 阳极电流IP，为微电流计检出。如果电子在空间与待测 气体原子碰撞，把自己一部分能量给了待测气体原子 而使后者激发的话，电子本身所剩余的能量就很小， 以至通过第二栅极后已不足以克服拒斥电场而被折回 到第二栅极。这时，通过电流计的电流就将显著减小。
用）。
5。用鼠标点击曲线上的点，测量并记录各有关点的电 压、电流值，保留、打印图象等。
夫兰克-赫兹实验
课件目录
• 一.实验目的 • 二.实验原理 • 三.实验仪器 • 四.实验步骤
一、实验目的
• 了解玻尔的原子模型理论。 • 用实验的方法测定氩原子的第一激发电势，
从而证明原子能级的存在。
二、实验原理
玻尔提出的原子理论指出： (1)原子只能较长地停留在一些稳定状态(简称为能级)。 原子处在这些能级时，不发射或吸收能量；原子在各 能级时有确定的能量，其数值是彼此分隔的。原子的 能量不论通过什么方式发生改变，它只能从一个能级 跃迁到另一个能级。 (2)原子从一个能级跃迁到另一个能级而发射或吸收辐 射时，辐射频率是一定的。如果用Em和En代表有关两 能级的能量的话，辐射的频率n由如下关系确定：
实验场地的实景照片
以下是电脑屏幕操作界面
Vr
四、实验内容与步骤
1．实验前先将Ip电流量程选择开关(2)拨至200nA挡。 用串行信号连接线将仪器与微机COM串行口联接。
2.打开电源，预热数分钟后，分别把“电压测量选择 开关”（4）转到“Vf”、“VG1”和“Vp”等位置， 再根据机箱上由厂家所提供的参考值，依次分别按住 “+”、“-”按键把相应的电压调到预定的参考值附 近（注意，当电压测量选择开关指到某一个电压位置， 并且该电压的指示灯亮起来时，此时按下的“+”、 “-”键仅是对这个电压进行调整，与其它的电压无 关。）。
管内空间电势分布 如图ຫໍສະໝຸດ 所示。当电子通过空间进入空间时，如果有较大的能量 (≥eUP-UG2)，就能冲过反向拒斥电场而到达阳极形成 阳极电流IP，为微电流计检出。如果电子在空间与待测 气体原子碰撞，把自己一部分能量给了待测气体原子 而使后者激发的话，电子本身所剩余的能量就很小， 以至通过第二栅极后已不足以克服拒斥电场而被折回 到第二栅极。这时，通过电流计的电流就将显著减小。
基尔霍夫定律ppt课件
对于封闭面S来说，有
I1 + I2 = I3
或
I1 + I2 - I3 = 0
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川庆培训中心、四川石油学校
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举例：求电路中的电流I1和I2
10A
I2
解：对节点A：I1 = -3A + 10A + 5A = 12A
19世纪40年代，电气技术的发展使电路变得越来越复杂，
不能用串、并联电路的公式解决。刚从德国哥尼斯堡大学毕
业，年仅21岁的基尔霍夫在他的第1篇论文中提出了适用于
这种网络状电路计算的两个定律，即著名的基尔霍夫定律。
该定律能够迅速地求解任何复杂电路，从而成功地解决了阻
碍电气技术发展的难题。 可编辑课件PPT
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二、基尔霍夫定律
（一）基尔霍夫电流定律（KCL）
｛ 基尔霍夫定律 （二）基尔霍夫电压定律（KVL）
基尔霍夫第一定律，又叫节点电流定律，是阐述节点 上电流关系的一个定律。
基尔霍夫第二定律，又叫回路电压定律，是阐述回路中 电压关系的一个定律。
节点A：
I1 - I2 + I3 - I4 - I5 0
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节点电流定律的本质——电流的连续性原理。节 点上不可能发生电荷积累。
可类比于流体的连续性原理理解之。 回忆熟知的“电阻并联电路的总电流等于各并联 电阻上的电流之和”是不是就是这个定律的应用？ 节点电流定律可以推广到任一假定的封闭面上。