锰锌铁氧体
锌锰铁氧体
锌锰铁氧体一、锌锰铁氧体的基本概念锌锰铁氧体是指钙钛矿结构的多元锰铁氧化物，通常由Fe2O3、MnO、ZnO等化合物组成。
它具有良好的铁磁性和介电性能，是一种重要的功能材料。
锌锰铁氧体具有磁滞回线小、介电损耗低、磁滞损耗小、饱和磁感应强等优点，因此被广泛应用于电子产品、电磁波吸收器、传感器和磁存储器等领域。
二、锌锰铁氧体的特殊性质1. 磁性能：锌锰铁氧体具有良好的铁磁性能，具有很高的矫顽力和饱和磁感应强度。
它在外加磁场下有很强的磁化能力，可以被用来制造电磁铁、电子元件和传感器等产品。
2. 介电性能：锌锰铁氧体还具有良好的介电性能，具有较高的介电常数和介电损耗角正切值。
它可以用来制造微波滤波器、谐振器和隔离器等产品，具有广泛的应用前景。
3. 抗磁场干扰性：锌锰铁氧体具有很强的抗磁场干扰性能，可以有效地吸收外界的磁场干扰，保护电子设备的正常工作。
因此，它被广泛应用于电子产品和通信设备中。
4. 热稳定性：锌锰铁氧体具有良好的热稳定性，可以在较高的温度下保持稳定的性能。
这使得它在高温环境下的应用得到了广泛的发展，比如在汽车发动机和工业生产中。
5. 生物相容性：锌锰铁氧体对人体没有毒副作用，具有很好的生物相容性。
这使得它可以用来制造医疗器械和医疗技术产品，为人类健康事业做出贡献。
以上是锌锰铁氧体的特殊性质，它们使得这种材料在各个领域都有着广泛的应用前景，对人类社会的发展起着重要的作用。
三、锌锰铁氧体的应用领域1. 电子产品：锌锰铁氧体被广泛应用于各种电子产品中，比如变压器、电感器、滤波器和传感器等。
由于其良好的磁性和介电性能，可以有效地提高电子产品的性能和稳定性。
2. 电磁波吸收器：锌锰铁氧体具有很好的电磁波吸收性能，可以有效地吸收外界的电磁波干扰，保护电子设备的正常工作。
因此被广泛应用于通信设备和雷达系统等领域。
3. 医疗器械：锌锰铁氧体对人体无毒副作用，具有很好的生物相容性，可以用来制造医疗器械和医疗技术产品。
锰锌铁氧体充磁
锰锌铁氧体充磁锰锌铁氧体是目前使用广泛的一种磁性材料，它具有良好的磁性能、稳定的化学性质和良好的加工性能，已经被应用于大量的电子电器领域。
在使用锰锌铁氧体之前，需要给它充磁，使其达到一定的磁化状态，以满足具体应用的需求。
本文将介绍锰锌铁氧体充磁的相关知识。
锰锌铁氧体磁性强，且磁化强度和磁化曲线良好，因此被广泛应用于电磁器件、通讯器材、照相器材、计算器和各种仪表等领域。
锰锌铁氧体磁性的大小与氧化物中锰氧化物和锌氧化物的比例有关，其中，锰氧化物的含量越高，相对磁导率越大，矫顽力以及配电要求就会更高，锌元素与锰元素共存会提高氧化物中的电磁损耗，因此锰锌铁氧体中的化学成分需要进行调整才能满足特定的应用需求。
锰锌铁氧体的充磁方式主要包括直流充磁和交流充磁两种。
直流充磁直流充磁是将强电流通过线圈，使锰锌铁氧体受到电磁力而发生磁化。
直流充磁的特点是磁场稳定可靠，适用于各种类型的锰锌铁氧体磁芯，而且能够自由地控制磁场强度和方向，因此直流充磁是锰锌铁氧体充磁中最常用的方法。
直流充磁的优点在于：1.操作简单，易于掌握。
2.磁场稳定可靠，适用于各种类型的锰锌铁氧体磁芯。
3.能够自由地控制磁场强度和方向。
4.可以用简单的工具直接测量磁场强度和方向。
1.工艺简单，效率高。
2.适用于大量生产的锰锌铁氧体产品。
3.可以通过调整频率和电流控制磁化效果。
4.能够通过热处理进一步提高锰锌铁氧体的性能。
在进行锰锌铁氧体充磁时，需要注意以下事项：1.充磁时间和充磁强度需要根据具体要求来确定，不同的锰锌铁氧体磁芯需要不同的充磁时间和充磁强度，一般来说，充磁时间越长，充磁强度越大，磁化效果就会越好。
2.需要采用合适的电源和控制设备进行充磁，保证充磁过程的稳定性和精度。
3.需要避免锰锌铁氧体受到强的震动和碰撞，以免影响磁性能。
4.需要注意锰锌铁氧体的温度变化，一般来说，热处理可以进一步提高锰锌铁氧体的性能，但过度的热处理也会损害其磁性能。
结论锰锌铁氧体是一种重要的磁性材料，它具有良好的磁性能、稳定的化学性质和良好的加工性能。
锰锌软磁铁氧体
锰锌软磁铁氧体锰锌软磁铁氧体是一种重要的磁性材料，具有很高的磁导率和低的磁滞损耗。
它由锰、锌、铁等元素组成，具有良好的软磁性能和热稳定性，广泛应用于电子领域。
锰锌软磁铁氧体具有较高的饱和磁感应强度和磁导率，可以在较小的磁场下实现高磁感应强度，因此在电源应用和电能转换中具有重要作用。
它的磁导率高达1000以上，是普通铁氧体的几倍，可以满足高频电感元件和变压器的要求。
锰锌软磁铁氧体的低磁滞损耗使其在高频应用中具有优势，能够减少磁能的损耗，提高电能转换的效率。
同时，锰锌软磁铁氧体的热稳定性好，能够在较高的温度下保持稳定的磁性能，适用于高温环境下的电子设备。
锰锌软磁铁氧体具有良好的抗腐蚀性能，能够在潮湿和腐蚀性环境下保持稳定的性能。
它的电阻率较高，可以减少涡流损耗，提高电能转换效率。
此外，锰锌软磁铁氧体还具有较高的饱和磁感应强度和磁导率，具有较好的磁性能。
锰锌软磁铁氧体在电子领域有广泛的应用。
它可以用于制造高频电感元件、变压器、电源滤波器等电子元器件。
在电源应用中，锰锌软磁铁氧体可以提高电能转换效率，减少能量损耗。
在电子设备中，它可以用于制造磁头、传感器等元件，提高设备的性能和稳定性。
锰锌软磁铁氧体在通信、计算机、汽车等领域也有广泛的应用。
在通信领域，锰锌软磁铁氧体可以用于制造天线、滤波器等元件，提高信号的传输质量和稳定性。
在计算机领域，锰锌软磁铁氧体可以用于制造磁盘驱动器、传感器等元件，提高计算机的性能和响应速度。
在汽车领域，锰锌软磁铁氧体可以用于制造电动机、变速器等元件，提高汽车的动力和节能性能。
总结起来，锰锌软磁铁氧体是一种功能强大的磁性材料，具有高磁导率、低磁滞损耗、热稳定性好、抗腐蚀性能强等优点。
它在电子领域有广泛的应用，可以提高电能转换效率、提高设备性能和稳定性。
随着科技的不断进步，锰锌软磁铁氧体的应用前景将会更加广阔。
锰锌铁氧体磁环
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应用
锰锌铁氧体磁环广泛用于开关模式电源 (SMPS)，射频(RF)变压器，电感器，脉冲变压 器，高频变压器，和噪音滤波器等。MnZn系铁 氧体广泛制作开关电源变压器、回扫变压器、 宽带变压器、脉冲变压器、抗电磁波干扰滤波 电感器及扼流线圈等，是软磁铁氧体中产量最 大的一种材料（按重量计约占60%）。
锰锌铁氧体磁环
整理
概述
锰锌铁氧体磁环是软磁铁氧体的一种。属 尖晶石型结构。由铁、锰、锌的氧化物及其盐 类，采用陶瓷工艺制成。它具有低矫顽力，高 的起始导磁率，由于在高频率下的低磁损。一 般在1千赫至10兆赫的频率范围内使用。 可制作电感器、变压器、滤波器的磁芯、 磁头及天线棒。
特点锰锌铁氧体磁环一般源自导率μ 比较高， 晶粒较大，结构也比较紧密，常呈黑色。而镍 锌铁氧体磁环一般磁导率μ 比较低，晶粒细而 小，并且是多孔结构，常呈棕色，特别是在生 产过程中烧结温度比较低时尤为突出。具有高 的起始磁导率，较高的饱和磁感应强度，在无 线电中频或低频范围有低的损耗，它是1兆赫 兹以下频带段范围磁性能电优良的铁氧体材料。 常用的MnZn系铁氧体，其起始磁导率μi=400 到20000，饱和磁感应强度400到530mT。
锰锌铁氧体粉料
锰锌铁氧体粉料：制备、性能及应用介绍
锰锌铁氧体是一种常见的磁性材料，具有良好的软磁性能和高电阻率，被广泛应用于电磁设备、电力器件、机器人和医疗领域等多个领域。
那么锰锌铁氧体粉料的制备、性能及应用都有哪些值得关注的特点呢？
锰锌铁氧体粉料的制备，一般可以通过两种方法实现。
一种是溶胶-凝胶法，该法利用水溶性金属盐和有机酸生成胶体，通过干燥和煅烧等工艺步骤可以制备出锰锌铁氧体粉料。
另一种则是固相反应法，该法利用固体原料中的金属氧化物和碳酸盐等进行反应，最终制得锰锌铁氧体粉料。
从性能上看，锰锌铁氧体粉料拥有很高的磁导率和低的剩磁，同时具有较高的电阻率和磁饱和度。
这些特性使得锰锌铁氧体粉料在电子与电气工程领域有广泛的应用。
比如它可以用于弱电信号的传输和处理，也可以被用于制造高精度的电感元件。
除此之外，锰锌铁氧体粉料还被广泛应用于医学领域。
比如它可以被用于制作医学影像装置，如MRI，以帮助医生对病人进行精确的诊断。
此外，锰锌铁氧体也可被用于制造功能性陶瓷材料，如温度传感器、气体传感器等。
总而言之，锰锌铁氧体粉料是一种具有多种特性和广泛应用的磁性材料。
关注其制备、性能和应用有助于我们更好地了解这类材料以及它们在实际应用中的优异性能。
锰锌和镍锌铁氧体(图)
锰锌和镍锌铁氧体磁环：
铁氧体锰锌磁环
1.在抑制高频干扰时，宜选用镍锌铁氧体；磁导率为1MHZ-300MHZ,镍锌铁氧体的阻值很大。
2.在抑制低频干扰时，宜选用锰锌铁氧体；磁导率在1KHZ-10MHZ，阻值在150kΩ以下。
3.己知的磁芯可以绕一些线后量电感量，从而判断导磁率，越大就越低频。
铁氧体的磁导率越高，其低频时的阻抗越大，高频时阻抗越小。
镍锌铁氧体NXO材料的初始导磁率μ比较低约10-2500，使用频率从五百千赫至几百兆赫。
具高
电阻率,高居里温度。
锰锌铁氧体MXO材料的初始导磁率μ约从400-10000，使用频率从几十赫至几百千赫。
用于上限频率f1低于500kHz-1MHz的情况下。
超过这个频率,必须使用NiZn（镍锌NXO）材料。
磁环体积决定了频率低端的最大承受功率;
线间介质决定了频率高端的最大承受功率;
绕线长度决定了最短工作波长;
线圈的电感量决定了最低工作波长;
磁环的失磁温度决定了功率耐受能力;
.。
高导锰锌铁氧体磁芯
高导锰锌铁氧体磁芯
高导锰锌铁氧体磁芯是一种具有高磁导率、低能耗和稳定性好的磁芯材料。
它主要由锰锌铁氧体材料制成，广泛应用于各种大气压下用的直流、低频和高频电磁设备中。
这种磁芯在高频、高磁通密度工作条件下具有较低的功率损耗，因此适用于开关电源变压器、LCD及PDP电源转换器和外部电源适配器等大功率设备。
高导锰锌铁氧体磁芯具有以下特点。
1.高磁导率：高导锰锌铁氧体磁芯的磁导率较高，有助于提高设备的效率和性能。
2.低能耗：高导锰锌铁氧体磁芯的能耗较低，有助于降低设备的运行成本。
3.稳定性好：高导锰锌铁氧体磁芯具有较好的稳定性，能够保证设备在长时间运行过程中的性能稳定。
4.广泛应用：高导锰锌铁氧体磁芯可广泛应用于各种大气压下用的直流、低频和高频电磁设备中，如开关电源变压器、LCD及PDP电源转换器和外部电源适配器等。
在一些高导锰锌铁氧体磁芯产品中，如EE35高导锰锌铁氧体磁芯，采用了双槽立式2+2骨架，有助于提高磁芯的稳定性和性能。
锰锌铁氧体烧结工艺流程
锰锌铁氧体烧结工艺流程下载温馨提示：该文档是我店铺精心编制而成，希望大家下载以后，能够帮助大家解决实际的问题。
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锰锌铁氧体综述1.1MnZn铁氧体中的金属离子分布尖晶石型铁氧体用普通的结构式可表示为：()[]O4 (1)A位B位式中：用圆括弧()表示A位；用方括弧[]表示B位。
这个结构式表示A位上有x 份的Fe3+,(1-x)份M2+；在B位上有(2-x)份的Fe3+，x份的M2+。
这里x为变量，称为反分布率。
如果：⑴x=0，结构式为()[]O4，表示M2+全部在A位，Fe3+全在B位，这种结构的铁氧体称为正型尖晶石结构，如Zn、Cd、Ca铁氧体。
⑵x=1，结构式为(Fe3+)[]O4，表示M2+全部在B位，而Fe3+一半占据A位，另一半占据B位，这种结构的铁氧体称为反型尖晶石结构，如Li、Cu、Fe、Co、Ni铁氧体。
⑶0＜x＜1,表示在A位置和B位置上两种金属离子都存在，称为混合型尖晶石结构。
尖晶石铁氧体中金属离子的分布比较复杂，决定阳离子在A和B位上分布的因素有：离子半径、电子组态、静电能、极化效应和离子价态平衡等。
锌铁氧体为ZnFe2O4正型尖晶石结构的铁氧体，其离子分布式为()[]O4;锰铁氧体MnFe2O4为混合型尖晶石结构的铁氧体,即()[]O4,锰锌铁氧体MnZnFe2O4也为混合型尖晶石结构的铁氧体，我们假设x(x＜1)份的锌铁氧体与(1-x)份的锰锌铁氧体固熔，即有：x()[]O4﹢)1-x()[]O4()[]O4 (2)1.2MnZn铁氧体的自发磁化理论⑴亚铁磁性的奈耳分子场理论为了解释铁氧体的特征，奈耳将反铁磁性的定域分子场理论应用到亚铁磁性中。
奈耳以反型尖晶石铁氧体的晶体结构为基础，建立了亚铁磁性的简单分子场理论。
奈耳把尖晶石结构抽象成两种次晶格，即A位和B位，并认为A位和B 位之间的相互作用是主要的相互作用，并且具有相当大的负值。
绝对零度时，这种相互作用导致磁矩按如下方式取向：A位所有离子磁矩都平行排列，其磁矩为M A；B位所有离子磁矩都平行排列，其磁矩为M B。
M A和M B取向相反，但数量不相等。
观察到的自发磁化强度等于两者之差值︱M A﹣M B︱。
假设铁氧体的分子式为：MeO·Fe2O3。
考虑一般情况，Fe3+离子A位和B位都有分布，分布比例为a:b，并且有：a﹢b=1。
对于正型尖晶石铁氧体，a＝0，b ＝1。
对于反型尖晶石结构，a＝b＝1/2。
一般情况下，Fe3+离子A位和B位都有分布，如()[]O4。
为讨论简单，假定Me2+是非磁性的，则a 和b分别代表A位和B位上磁性离子所占的份数。
于是，一克分子铁氧体中A 位和B位上的自发磁化强度分别有M A＝a M a和M B＝b M b，整个铁氧体的总的自发磁化强度为：M s＝M A+M B＝a M a+b M b (3)式（3）是讨论亚铁磁性的基本公式。
从这些方程出发，可以讨论亚铁磁性的基本特性：①亚铁磁性的自发磁化强度及其与温度的关系；②亚铁磁性的顺磁特性。
在后面我们将继续讨论MnZn铁氧体的自发磁化强度及其与温度的关系。
⑵MnZn铁氧体的分子饱和磁矩饱和磁矩n B是铁氧体材料各种物理特性的基础，饱和磁矩的大小取决于铁氧体的结构特性。
MnZn铁氧体是一种亚铁磁性材料，其磁性来源于两种没有抵消的离子磁矩的反向排列，因此可以根据总金属离子的分布和各种磁性离子的磁矩数，可以大致计算出各种铁氧体分子的饱和磁矩。
在MnZn铁氧体中，处于四面体（A位）和八面体（B位）的自旋磁矩的取向是反向平行排列的，其分子磁矩就为A、B两次晶格中离子的自旋反平行耦合的净磁矩。
由于B次晶格的离子数目两倍于A次晶格的数目，则净磁矩M有M=︱M A＋M B︱=M B－M A (4)式中，M B为B次晶格磁性离子具有的磁矩，M A为A次晶格磁性离子具有的磁矩。
下面我们将根据A位和B位离子磁矩反向平行的假定，利用下面的示意图计算MnZn铁氧体的饱和磁矩。
由式（5）可以看出，通过调整x值可以来改变铁氧体的饱和磁矩，x值越大，锰锌铁氧体的饱和磁矩就越大，但实验情况却非如此。
图1.1给出了式（5）次晶格A位B位氧离子离子分布式（Zn2+x，Mn2+(1-x)δ，Fe3+(1-x)(1-δ)）[Mn2+(1-x)(1-δ)，Fe3+2x+(1-x)(1+δ)]4O2-磁矩方向←←→→离子磁矩取向-(1-x)δM Mn2+-(1-x)(1-δ)M Fe3+(1-x)(1-δ)M Mn2++2x+(1-x)(1+δ)M Fe3+分子磁矩n B=(1-x)(1-δ)M Mn2++(2x+(1-x)(1+δ))M Fe3+-(1-x)δM Mn2+-(1-x)(1-δ)M Fe3+=(1-x)(1-2δ)M Mn2++(2x+(1-x)2δ)M Fe3+=5(1+x)μB (5)的计算值与实验值（实线），同图也画出了其它铁氧体的结果。
由图可知，只有当x值比较小时，计算值与实验值符合；当x值较大时，实验值上升缓慢，落在图中虚线下边；若x超过某一值后，实验值反而随着x值的增加而下降。
出现这种偏差的原因可以用交换力对的概念来解释。
当加入少量非磁性Zn2+离子后，Zn2+离子强占了A位，部分A位上的Fe3+离子被赶到B位，使得A位的磁矩下降，B位的磁矩增加，结果使得铁氧体饱和磁矩大大增加。
但当Zn2+离子加入较多时，将会出现这样一些B位，由于原来与此B位离子产生超交换力的A位被Zn2+离子所占的几率增加，因而处于这些B位的磁性离子将失去超交换力的对象，即A-B间的交换作用消失。
但这一B位的磁性离子却受到它近邻B位磁性离子的B-B交换作用，使得这些B位离子的磁矩与其他多数B位磁性离子的磁矩反平行，结果每一个这样的B位离子将是总的分子磁矩减少两个离子磁矩。
这相当于B位的磁矩数下降，所以Zn2+离子的过多加入反而对提高饱和磁矩不利。
试验结果是对0K而言，在室温时，由于热骚动作用，饱和磁矩出现最大值的x值将变小。
图1Me(1-x)Zn x Fe2O4铁氧体的分子磁矩（T＝0K）饱和磁矩n B是以玻尔磁子μB为单位，但在工程上一般均以饱和磁化强度来衡量，通常有两种方式：单位重量饱和磁化强度σs（单位：A·m2/kg）和单位体积饱和磁化强度M s（单位：A/m），其相互关系如下：M s=σs·d x=(6)式中，M为分子量，d x为物体密度。
⑶MnZn铁氧体的饱和磁化强度与温度的关系当温度低于居里温度时，A、B两次晶格内均有自发磁化，亚铁磁体的自发磁化强度的温度关系曲线有不同类型。
由于次晶格中的ωaa、ωbb存在及λ≠μ，致使各次晶格内的分子场强度不等，A位和B位的磁性离子对净磁矩的贡献是不同的。
所以亚铁磁体的M s(T)曲线的形状依赖于离子在A位和B位的分布以及A 位和B位的各自磁化强度对温度的依赖性。
根据分析，奈耳得出在不同区域内的M s(T)曲线的形状可有六种类型，即P、Q、N、M、V和R型。
MnZn铁氧体的M s(T)曲线为Q型，如图2所示。
从0K 到T N的温度范围内，M A和M B随温度变化的曲线有相似的形状，故其差M s(T)的形状与正常铁磁性的M s(T)曲线相似。
图2MnZn铁氧体的M s(T)曲线一般来说，居里温度较高的铁氧体在室温下饱和磁化强度（M s）的温度稳定性较好，这是因为居里温度高时，A-B超交换作用强，不易受到热骚动的影响，因而ΔM s/ΔT较小。
对于含Zn2+离子的多元铁氧体MnZn铁氧体来说，当Zn2+离子增加时，室温下的ΔM s/ΔT变大。
这是因为下面两个原因：一是Zn2+离子的加入，使得A-B间超交换作用减弱，居里温度下降；二是M A下降，使A-A之间的超交换作用大于B-B之间的超交换作用，M A(T)曲线更平坦些，M B(T)曲线倾斜更厉害，因而M s随温度下降更快。
⑷MnZn铁氧体的超交换作用铁氧体是由多种金属离子和氧离子所组成的化合物，在铁氧体的晶格中，最相邻的A位和B位上的金属离子Me2+（r Me＝0.06~0.09nm）被离子半径较大的非磁性氧离子O2-（r O≈0.132nm）隔开，金属离子Me2+间的距离实在太大，以至于电子不可能有直接的交换作用，而只能通过中间非磁性氧离子间接进行。
因此在铁氧体交换作用中，必须有氧离子的价电子参加，对于这种通过隔在中间的非磁性氧离子为媒介来实现的交换作用称为超交换作用，1934年，克拉默斯首先提出了超交换作用模型来解释亚铁磁性自发磁化的机理。
对于铁氧体来说，金属离子分布在A位和B位，他们的最近邻都是氧离子，因此金属离子存在三种超交换作用类型，即A-A，B-B和A-B三种。
三种类型的超交换作用的强弱取决于两个主要因素：①两离子间的距离，以及金属离子之间通过氧离子所组成的键角；②金属离子3d电子数目及其轨道组态。
根据金属离子之间通过氧离子所组成的键角不同，超交换作用可分为如图3所示的五种情况。
图中ψ1＝125°9′，ψ2＝150°34′，ψ3＝125°2′，ψ4＝90°，ψ5＝79°38′。
根据超交换作用原理和图示五种相对位置可以看出A-B型的超交换作用最强，B-B型的超交换作用次之，而A-A型的超交换作用最弱。
在铁氧体中，A位和B位上的离子磁矩取向是反平行排列，因此A位上的离子磁矩只能是平行排列，B位的亦然，如果A、B位上的磁矩不等，就有了亚铁磁性。
因此，A-B型的超交换作用导致了铁氧体的亚铁磁性。
图3超交换作用类型⑸MnZn铁氧体的居里温度铁氧体的居里温度是指当温度升高到某一温度点时，铁氧体材料从亚铁磁性状态转变为顺磁性状态时的临界温度。
当温度高于某一临界温度时，亚铁磁体的亚铁磁性将消失。
这个临界温度定义为亚铁磁性居里温度或奈耳温度。
T p+=(7)式中，T p+称为顺磁居里温度或亚铁磁居里温度。
对于MnZn铁氧体，前面已经得出其离子分布式为()[]O4，则A位和B位上的磁性离子数目比例为(1-x):2代入式(7)可得MnZn铁氧体的亚铁磁居里温度：T p+=(8)从上式可以看出，MnZn铁氧体的亚铁磁居里温度随着Zn2+离子比例的增大而下降。
对于MnZn铁氧体而言，不仅Zn2+离子含量影响居里温度，Fe3+离子含量也可以影响居里温度。
Fe3+离子的加入，增加了A位上磁性离子数目，使得A-B 交换作用增强将会导致居里温度的升高MnZn铁氧体的居里温度符合经验公式：T c=12.8×(x-2z/3)-354 (9)式中，x表示100mol铁氧体中Fe2O3的摩尔数，z表示100mol铁氧体中ZnO的摩尔数。
a表示每增加百分之一的Fe2O3使居里温度升高的度数；而每增加百分之一的ZnO，会使居里温度下降8.5℃。
对于过铁MnZn铁氧体，按式（9）计算其居里温度，结果与试验测试数据比较符合，但贫铁MnZn铁氧体的居里温度却与此式计算结果不相符合。