《光纤通信》实验4 光纤中的四波混频效应
光子晶体光纤中飞秒脉冲四波混频的实验研究
- 1 -光子晶体光纤中飞秒脉冲四波混频的实验研究1耿丹1，杨冬晓1,2，王亮21浙江大学信息与电子工程学系，浙江杭州（310027） 2浙江大学太赫兹技术研究中心，浙江杭州（310027）E-mail ：yangdx@摘 要： 本文对通信波段的飞秒脉冲激光在色散平坦光子晶体光纤中四波混频的特性进行了实验研究。
当满足相位匹配条件时，斯托克斯波和反斯托克斯波能从噪声中形成；当泵浦功率增大时，斯托克斯波和反斯托克斯波的功率也随之增大，且二者的波长不变。
关键词：光子晶体光纤 四波混频 斯托克斯波 中图分类号：TP212.141. 引 言光子晶体光纤（photonic crystal fiber ，简称PCF ）是近年来出现的一种新型光纤，它具有无限单模传输特性，通过对PCF 的设计可以调节它的色散特性，减少模场面积，增加非线性系数，吸引了人们浓厚的兴趣[1]。
近年来，人们对PCF 中非线性效应进行了较多的研究，包括在PCF 中观察到了超连续谱[2]、利用PCF 制成的全光开关[3-4]、布里渊激光器[5]，以及PCF 中的拉曼放大[6-7]、四波混频[8-10]等。
利用参量放大可以做成光参量放大器，原则上只要有合适波长的泵浦，光参量放大器能放大任意波长的信号。
参量放大除了放大信号光之外，还能够产生闲频光，因此，参量放大是频率转换的一种有效方式。
参量放大还有归零脉冲产生、光时分解复用和全光抽样等应用。
近年来，PCF 中的四波混频取得了较大的进展。
2001年Sharping 等人第一次研究了PCF 中的四波混频效应，利用753 nm 波段的纳秒激光泵浦PCF [8]；2002年，Kazi 等人利用810 nm 波段的飞秒激光泵浦锥形的PCF [10]；2003年，Tang 等人研究了1550 nm 波段的纳秒激光泵浦PCF 参量放大[9]。
为得到高增益、宽带宽、单波长泵浦的光纤光参量放大器，需要高泵浦功率、高非线性系数和低色散斜率的短光纤。
高速光纤传输系统中不同调制码型下的带内四波混频
第34卷增刊JOURNAL OF XIDIAN UNIVERSITY V ol.34 Sup.高速光纤传输系统中不同调制码型下的带内四波混频秦 曦, 张 峰, 吕 博, 卢 丹, 陈 明, 简水生（北京交通大学 光波技术研究所，全光网与现代通信网教育部重点实验室，北京，100044）摘要带内四波混频是传输速率大于10Gb/s的光纤传输系统中最主要的非线性效应之一，它对信号传输的影响体现在两方面：使“1”码产生幅度抖动,在“0”码处产生“影子”脉冲。
其结果是使信号眼图恶化，误码增加。
从物理本质出发，详细的分析了带内四波混频的产生机理，在此基础上，比较了归零码、载波抑制归零码和交替反转码对“影子”脉冲的抑制能力，结果表明：交替反转码对“影子”脉冲的抑制作用最好，载波抑制归零码居中，归零码抑制能力最弱。
通过数值仿真对理论分析的结论进行了验证。
所得的结论可作为设计高速光纤传输系统的参考。
关键词光纤传输系统；带内四波混频；载波抑制归零码；交替反转码；影子脉冲中图分类号：TN929.11 文献标识码：A文章编号：1001-2400(2007)S1-0043-04 Intrachannel four-wave mixing in high speed optical fiber transmission systems withdifferent modulation formatsQIN Xi, ZHANG Feng, LüBo, LU Dan, CHEN Ming, JIAN Shui-sheng(1. Key Lab of All Optical Network & Advanced Telecommunication Network of EMC, Beijing Jiaotong University, Beijing 100044, China; 2.Institute of Lightwave Technology, Beijing Jiaotong University, Beijing 100044, China)Abstract:Intrachannel Four-W ave Mixing (IFWM) is one of the most important nonlinear effects in optical fibertransmission systems with a bit rate higher than 10Gb/s. It induces the timing jitter to ‘1’ pulses and produces ‘ghost’ pulsesto ‘0’ pulses, which will worsen the eyediagram and result in a bit error. In this paper, the mechanism of IFWM is analyzedin detail. And the abilities of return-to-zero (RZ), carrier-suppressed return-to-zero (CSRZ), and alternate mark inversion(AMI) to suppress the ‘ghost’ pulse induced by IFWM are theorectically compared. The results show that the AMI code isthe most effective one in suppressing the ‘ghost’ pulse, CSRZ is the moderate one, and the RZ code is the poorest one.Numerical simulation is utilized to validate the conclusion. The conclusion is a good reference for designing of high speedoptical fiber transmission systems.Keywords: optical fiber transmission system; intrachannel four-wave mixing; carrier-suppressed return-to-zero; alternatemark inversion; ‘ghost’ pulse在单信道传输速率低于10Gb/s时，自相位调制（Self-phase Modulation, SPM）、交叉相位调制（Cross-phase Modulation, XPM）和四波混频（Four-wave Mixing, FWM）是最主要的非线性效应，而当单信道传输速率高于10Gb/s，特别是高于40Gb/s后，带内交叉相位调制[1]（Intrachannel Cross-phase Modulation, IXPM ）和带内四波混频[1]（Intrachannel Four-wave Mixing, IFWM）取代XPM和FWM，成为限制高速光纤传输系统的最主要因素，其中，IXPM效应引起相邻脉冲间的时间抖动，IFWM则引起“1”脉冲的幅度抖动，并且会在“0”脉冲处产生“影子”脉冲（即所谓的‘ghost’pulse），它们都会引起眼图的恶化，增加误码率。
基于光纤四波混频效应的新型组播方法
,@$1!A 型光谱仪测得的脉冲激光输出光谱如图 1 （"） 所示， 激光的中心波长为 $01,203 ./， 半高全宽 约为 -2! ./* 图 1 （ #） 给出了 45678.9 ,@$--4 型眼图 仪上测得的输出激光的眼图， 脉冲的重复频率与调 制器上的电信号频率一致， 均为 $ <=> * 抽运光 由 一 个 半 导 体 激 光 器 产 生， 其波长为 抽运光和输入信号 $00123 ./* 为了增大 ’() 效应， 光经一个 0- ? 0- 耦合器耦合以后， 利用一个高功率
［)］ ［%］ 以及电吸收调制器中的交叉吸收调制 和 （ @A+） ［*—&］ 光纤中的 @A+ 等 ( 和其他几种方法相比， 光纤 ［’］ ［"］ ［#］
数据信息的信号光与抽运光之间的多个 @A+ 过程 产生若干个带有组播信息的新频率光波， 完成组播
［-，&］ 过程 不管采用单抽运还是双抽 ( 在上述方案中，
假设携带了待组播信息的信号光 !- 和连续抽 运光!+ 经过放大以后共同入射到高非线性光纤中， 得到波长分别如 两个简并 !"# 过程将同时发生， （’） 和 （)） 式所示的两个闲频光 $ 在慢变振幅近似的 条件下， 上述 !"# 过程可以用以下的耦合波方程 ［’.］ 进行描述 ： / !+ ! （ 0!# ’ " ） (0 "! + ! - ! &’ 123
79 卷
中， 将会发生 !"# 效应， 在抽运光的一侧产生一个 新产生的闲频光波 闲频光 $ 根 据 能 量 守 恒 定 律，
［%］ 长为
（:） !# ) ( ) # - , # + , # &) ， 式中 # （ 为相应光波的波数 $ 当入射 -，&’，&)） $ $ ( +， 的抽运光和信号光位于光纤的零色散波长附近时， 可以保证两个 !"# 过程充分发 !# ’ 和 !# ) 均较小， 生$由 （7） 和 （8） 式可知， 通过 !"# 效应产生的闲频 光振幅正比于参与作用的信号光和抽运光的振幅， 当信号光上通过强度调制加载了数据信号以后， 信 号光强度将随数据发生变化， 从而使得产生的闲频 光 ’ 和闲频光 ) 的强度也随之发生变化 $ 利用这一 原理， 即可将信号光携带的数据并行复制和组播到 闲频光上 $ 由于 !"# 过程伴随着能量交换， 根据 （5） 式可知， 抽运光一方面将一部分功率转移到信号光 和闲频光上去， 另一方面也会从信号光获得一部分 功率 $ 在实现组播的同时， 抽运光功率也会受到加载 数据的调制 $ （5） — （8） 式的耦合波方程可以通过数值迭代法 采用的高非线性光 方便地进行求解 $ 在模拟计算中， 纤参数如下： 非线性系数为 ’.;7 " , ’ <= , ’ ， 零色散 波长为 ’775;57 >=， 损耗为 .;7 /?*<=， 长度为 7..
基于高非线性光纤的四波混频效应与其应用分析
AbstractFiber optical parametric amplifiers (FOPAs) are optical devices depending on theχwhich need one or two pumps. The nonlinear response of the third-order susceptible (3)pump wavelengthλis generally tuned near the zero dispersion wavelength 0λas well as 0the phase matching condition being matched.The major advantages of FOPAs are broad bandwidth, high signal gain, able to operate at arbitrary center wavelength, idler generation(good for wavelength conversion), high-speed optical signal processing and so on .In this paper, we conduct a deep theory and experiment research concerning the parametric gain ,gain saturation, signal gain spectrum improvement and the suppression of degenerate four-wave mixing in non-degenerate optical parametric amplification. The structure of this paper is as follows:(1) Research of basic theory of fiber amplifiers. With Maxwell equations we get Nonlinear Schrodinger Equation(NLS) which describes the evolution of the lightwave in the FOPA.(2) Research of the gain parametric coefficient.We acquire the analytical expression of the parametric gain coefficient from the small-signal model, and discuss the maximum value of the parametric gain coefficient and the gain bandwidth from both one pump and two pumps. The conclusion is that the maximum value of the parametric gain coefficient and the gain bandwidth relate to wavelengths and power of the launched pump lightwave and signal lightwave.(3) Research of gain saturation characteristics of optical parametric amplifiers.In this paper, we mainly study gain saturation characteristics in non-degenerate optical parametric amplifiers by Finite Difference Time Domain method solving Nonlinear Schrodinger equation, and the conclusion is that under the same condition, the gain saturation value of double pumping optical parametric amplifiers is greater than that of a single pumping one, and gain saturation value increases with the power of launched pumping lightwave increasing, as well as decreasing with the power of launched signal lightwave increasing(4) Research into suppression of the idler in the degenerate four-wave mixing which takes place in non-degenerate optical parametric amplifiers. Due to the four-wave mixing effect which weakens the capability of the signal light amplifying in a non-degenerate optical parametric amplifier process happens between two high pumping source .In this article,we have done some researches on suppression of the idler in the degenerate four-wavemixing and the conclusion is that degenerate four-wave mixing effect can be completely suppressed by choosing proper pumping lightwave wavelength.(5) Research of the signal gain spectrum .We have analysed the model that adding a section of dispersion compensation fiber (DCF) connects to the tail of the high nonlinear fiber to improve the signal gain spectrum. Meanwhile ,we get an analytical expression of the output signal lightwave power led by the Nonlinear Schrodinger equation. On this basis ,we then have furtherly analysed another model of periodically inserting DCF into HNLF to improve the signal gain spectrum, which could be used as a pectination filter.(6) Conducting an experimental research on broadband tunable wavelength conversion based on the fiber optical parametric amplifiers. The signal wavelength is fixed nearby the zero dispersion wavelength, and the high power pump lightwave acts as a pumping source. When the wavelength of the continuous tunable laser is adjusted towards the long wavelength direction, the wavelength of the new born idler is automatically adjusted towards the short wavelength direction.Key words:gain coefficient gain saturation parametric amplifierfour-wave mixing finite difference time domain独创性声明本人声明所呈交的学位论文是我个人在导师指导下进行的研究工作及取得的研究成果。
非线性光纤光学四波混频
1 2
j
Aj
( j 1 ~ 4)
在一般条件下，所得方程很难解析求解，实际中常采用数值方法；在 强连续波泵浦下，可以认为泵浦波几乎没有消耗，此时泵浦方程存在 解析解。
A3
z
13
A3 t
i 2
23
2 A3 t 2
1 2
3
A3
(k 2 P0 )z
i A3 2 2 A4 2 2P0 A3 iP0 A4*ei
✓ FWM的微观解释：在量子力学术语中，一个或几个光波的光子被湮灭， 同时产生了几个不同频率的新光子，且在此参量作用过程中，净能量 和动量是守恒的，这样的过程就称为四波混频过程。
2.四波混频的标量理论
✓ 在准连续条件下运转，则可忽略场分量的时间依赖关系：
E j (r) Fj (x, y) Aj (z),
Fi 2
Fi*Fj*Fk Fl
2
Fj
Fk 2
12
Fl 2
上面的四个方程可数值求解，但较复杂，为此进行简化：
✓假定所有交叠积分都近似相等
fijkl fij 1 Aeff
✓忽略了四个光波频率之间的微小差别，引入一个新的平均非线性参量
j n2j cAeff
容易求出关于泵浦场的方程的解为
改变光纤零色散波长，或改变非线性效应对色
✓ 近相位匹配的四波混频
不足1mW的输入功率，产生了高达0.5nW的功率。实际中，为了避免 四波混频感应的系统性能劣化，信道输入功率一般应保持在1mW以下
✓ 零色散波长附近的相位匹配：
在光纤零色散波长附近，材料色散对相位失配的贡献相当小，波导色 散对相位失配的贡献取决于光纤的设计，但在1.3m附近一般为正值。 在泵浦波长的有限范围内，对频移的某些特定值，材料色散能抵消波 导色散和非线性色散
两种抑制光通信中四波混频效应的改进方法
题是严格抑制非线性效应。尤其是四波混频（Four- 后 ，人 们 对 光 纤 中 FWM 效 应 进 行 了 系 列 研 讨 。 [3]
Wave Mixing，FWM）效应[1]，FWM 效应造成信号功率 Eiselt 给 出 了 一 种 统 计 学 方 法 评 定 波 分 复 用
收稿日期：2018-06-19 稿件编号：201806102
dispersion management
光传输系统在传输速率、传输容量、传输距离和 的损耗，产生的新频率对系统产生非线性串扰，严格
成本等方面发展迅速，为实现单信道速率更高、信道 限制了光信号传输容量 。 [2]
间 隔 更 小 和 无 电 中 继 传 输 距 离 更 远 的 传 输 ，关 键 问
Stolen 等 人 在 光 纤 中 首 次 观 察 到 FWM 现 象 之
摘要：为研究高速光通信系统中的四波混频效应，基于 OptiSystem 搭建了 8×10 Gb/s 高速大容量传
输系统中的四波混频噪声评估模型。根据 ITU-T G.692 工程指标要求，围绕信道间隔和色散管理，
提 出 了 两 种 区 别 于 传 统 频 率 等 间 隔 系 统 的 改 进 方 案 ，分 别 研 究 其 对 四 波 混 频 噪 声 的 作 用 效 果 ，第
关键词：光通信；波分复用；四波混频；信道间隔；色散管理
பைடு நூலகம்
中图分类号：TN929.11
文献标识码：A
文章编号：1674-6236（2019）07-0128-05
Two improved methods for suppressing four⁃wave mixing effect
in optical communication
四波混频
三次谐波与四波混频（2013年12月31）摘要：讨论了各向同性介质中的三阶非线性过程，以及四波混频和它的特殊情况。
关键词：三阶非线性过程，四波混频。
一、 各向同性介质中的三阶非线性过程只有不具有中心对称性的介质或者各向异性介质才具有二阶非线性，但是所有介质都存在着三阶非线性。
一般(3)χ比(2)χ小得多，故三阶效应要比二阶效应弱得多。
在三阶非线性现象中，也存在着光与介质不发生能量交换，而参与作用的光波之间发生能量交换的非线性效应，这被称为波动非线性效应。
设输入光场()E t 是由沿z 方向传播的三个不同频率的单色光场组成312123().i t i t i t E t E e E e E e c c ωωω---=+++ （1.1） 相应的各向同性介质中的三阶非线性极化强度为(3)(3)30()()P t E tεχ= （1.2） 将式（1.1）代入式（1.2），可见(3)()P t 是具有不同频率的（包括零频）的各项极化强度之和，可以写成(3)()()n i t n nP t P e ωω-=∑ （1.3）式中n 取±，负号表示复数共轭量，包括极化强度的各种频率成分：11211231231200,0,3,,,2ωωωωωωωωωωωω+++-+等。
这些频率项分别表示三次谐波、四波混频、相位共轭、光克尔效应、自聚焦、饱和吸收、双光子吸收、受激散射等三阶非线性光学效应。
三倍频效应是频率为ω的光场入射介质产生频率为3ω光场的过程，其极化强度为(3)(3)30(3)(3;,,)()P E ωεχωωωωω= （1.4） 这里D=1. 很少有晶体能实现三倍频的相位匹配，而且输入激光的强度往往受到光损伤的限制。
气体激光损伤极限强度比固体要高几个数量级，研究表明碱金属蒸汽在可见光区极化率(3)χ有很强的共振增强，因此具有较强的三倍频效应。
以功率比表示的三倍频的转换效率为222(3)223243039()sin ()2P P L kL c P c n n S ωωωωωωηχε∆== （1.5） 定义相干长度c c /,L=L kL /2/2c L k ππ=∆∆=当时，，三倍频效率很快下降；当0k ∆=，相位匹配，有最大的转换效率。
《光纤通信》实验4光纤中的四波混频效应
东莞理工学院《光纤通信》optisystem软件仿真实验实验4光纤中的四波混频效应(FWM )一、头验目的1、了解影响四波混频效应的产生的因素2、了解抑制或增强四波混频效应的方法二、实验要求图4-1 G653(a)及G.655(b)光纤的传输光谱某FWM的实验结果：如图4-1 (a)为4个3dBm的光信号在G.653光纤中传输了25km 后的光谱，其中入0为1550nm波长，另外三个信号的中心波长分别为1549nm、1547nm、1551.5nm。
由图可见，经过传输后的信号，由于FWM产生了数十个串扰信号，有的叠加在原来信号上，有点落在其他位置上，干扰了原信号及其他位置信号的传输。
图4-1(b)为初始输入的4个光波信号。
1、请根据上述实验数据，分别采用G.653光纤和G655光纤作为传输光纤，对比光信号分别经过G.653光纤和G.655光纤后的FWM效应。
2、假设有两个输入光波信号输入到G.653光纤，其中一个输入信号的波长固定在1550nm，另一个波长在1550nm附近(可调)。
改变输入光功率，两个波长的间隔，光纤长度，观察FWM效应，总结哪些因素将影响FWM效应。
訥LawFnwwrw = 1550 nmPonHw 團3 id 呂eCWLaw IFfWluencv = 1&43 nmCWLase Z Fr-Muencv =nm PWF= mWCWLaSfi- 3FrMueflcv = 1^1.5 wnP GW =mWpnr|：Os® Fibe*Le<*3th = 5 kmG TDUD webcfty ditwrtkwr = VESThird-ordw diipwcton » YESOptical SpoQtryrn An?}yEar_JLength ■ 5 kmStSuU YfibCiEv dLbWliW * YES 亍恤gr曲drs^s^ = YES披长(1 nmf格)($至P0二翌S彼氏(]nnV格)图4-2 仿真实验系统搭建三、思考题：1、G653光纤有什么缺点？为什么要研制G.655光纤？G.655光纤有什么优点?2、如何抑制光纤中的FWM 效应？附录：计算并输出G.653 或G.655 光纤的色散文件clear all ;close all ;WL=linspace(1450,1630,1801);S0=0.06;WL0=1550;D=S0*(WL-WL0); %G.653%S0=0.0467;WL0=1480;D=S0*(WL-WL0);%G.655figure(1)plot(WL,D, 'k' );hold on ; plot(WL,D*0, 'k' );hold on;axis([1450,1630,-20,20]);WL=WL';D=D';da=[WL D]save E:\G652.txt -ascii daLayout 1 Pmr ametersma1: L^belt Layout 1Simulation Jsignal& Spatial effects Noise Signal tracingwir-inMimr —imiMir-immireiimi ■—NameValueUnits ModeSimulation window Set bit rate: NormalReference bit rateNarmal Bit rale40000000000 B its/sNarmatTime window 3 2e-009NcrmetSample rate25COOOO(K>OOCOHzSequence length 128 Bits NormaiSamples per bit 64 NormalHumber of samples8192^formalAdd Paran... I Remove Pai EditPar^m.CW LaserFn&auency = l&M nmPaw® 工 3 dBm Optical Sp*ctnjm AfL>lyz«fOpbcaJ SfNMtrum Ailsyte r_ICWUMf 1Fiwwn^v = 1543 門仃Pcwef = 3 dBm CW laser 2 FrficnuerK^ = 1M7 fin Fdw«f ■舌呂盼□is 弊阿册 da EI 1PNsrn ErieIJ5«f def Opt»»i FfceJ- 1 OptieaJ Ffe&r U34* d£lmd 阻8itnoe 寓上骨暨比件gib ■■ YES Langth * 25 km人如叼仙=02 dEk'km -SrouD veUcWydwerskxn = YES ThinS-oraer d«sp&f&en = YESDi wnififi fte fi>™ > E 2an^^ Fia-tSH--A FiS tS»^ +M53 Ddl 阳 I HuxNumber 白IT 注“ f^ru ■ 4CWU HT 3FiWLienw = 15&1.5 nm Pawe< 二舌 dBmr&j 『S +EJIBNS waveiengih = YES Length = 2S> km AitcfiuJiEivi > 0.2 dB.km 怎gup vtlfe^V diH<i>ion^ Thrrd-flnfer 中牙 Derfiipn = ¥ DtsaersioH data hw = Fr DfcensKTi he 那a 他=Opttal Specuum Anayisf^G.653:nRx=・pc•■匸Optical Spectrum AnalyzerDbl 亡be* On Objects to open properties. M ME Objects- with Mouse Drago.1.54? 1.S5? 1.56?bUnur-l^nxri'h FmlsampledParafnerteroedl<DOptical Spectrum Analyzer_1Dbl Cbck. On Objects, to open praperties. Move Objects- wrth Mouse Drag1.55?lATauv^^nrn1>lh FmlG.655:B Optical Spectrum Analyzer□bl Click On Objeds to 口“口propcrtM^ Move Objects with Mouse Draywfujgs.■■搖@paldEspissMEss誰口Ngffl3Jem.1.54 ? 1.66?Optical Spectrum Analyze^Dbl Clck On Objeds to open pro perl its IM QVU Obit dis wih Mouse iDrng2:CWLarsef iFi»qu»n 匚 y ■ 154 禺 nm Pflwtf - 3(1)改变波长间隔: 1545:目Optical Spectrum AnalyzerObi Cfck On Objects 1Q 叩un propertes. M-ovc Object® with Mouse Drag电Optical Spectrum Analyzer_1Obl 匚Id On Digels to* open proper1^& Move Objects M&use Drsg1.54? 1.55T 1.56?Wml^ngih (mJ1542 :Optical Spectrum AnalyzerOtriClck 5 ObjBizts 1o ope<i pro periled Move 口 bjects. with Mouse Drag旦Optical Spectrum AnalyzeMOU Click On Objects 1D open propertie-a Move 0 bjecU wth M&u&e DnI 如1 MuXNurnittr 护f inpirt p«rtF - 2CWLucfFreaij&fw = iKO nfin Powvr ■： H dB^nCptiud FiberU&&r defirted ^lerence 椚”谢《科出=YES L«narth = 25 kmA IUHU ALW X D2 d&'km G*WP v^isM^iY 段= YiES Firnlkirde! diaperMDH - YES Or5aer«n ctilU tvi&e = F#W 他D- sKubn Hit ra™ ■ E 201*谟咒姜亘哼空冬上苗叵歧真鱼4■光岂卡曲FWUi£兰GS 刃.txtp 鲁ugtaufj^dgw(E B ZJKIADd吊E - 8-I ffi x J t m Q d■1 54 ?1.55?Wavelength tml1 55 ?1.S?Wavelenoth 4mk™l Optical Spectrum AnalyzerOWiCicH Oo Objects ten open propen卿.⑷叫Objects wth 如站趺Ora j兰Optical Spectrijm Analyzer_1EHbl Cick On Obfecta B open propcrtes. M OVE Objects wfth hlDU>s>e 1520:1515:<DfA1.S3? 1 54? 15S7 1 56?Ulm -1 ― iwliBi. ■Tan』-:_■亠-:-■-:二■_:-■0£>s-耳OB—宅caprwl&od1.51 ? 1 .52? 1.53? 4 £4 ? 1.55 ? 1.58?z□寸・oErs1 49 ? 1.51 7 1 S3? 155? 157?sa o3时*一LIRBI X W JL umv *fParamelerlMd石Ns—og・rEHsJkrnod.49? 1 Si ? 1.S3? J.55 ?WAveleiHflh (m)(2)改变光功率:10dbm:1 56?54?5dbm:1.54? 1.55 7 1.56-10dbm:i .55?s.官BPrEQd1 56"egDS®I9话MdSNN-r¥09・wfflprmdd-20dbm:-50dbm:1.54?1:55?pOJeg-ELU巴Ed2選Ns1.56?(3)改变光纤长度:50km:k mINoise Param eterliedJAll Noise Parametrized S Pouvtr (dBm)甸llNotse Parametrized S ：Powr(diBm)i-90 ・巾 -50・30-10p a rM s M u d匹£ ①且昼.54 ? 1 .55? 1.560.2km: 1.54?1.55 ?1 .SB?ULhM-ukl^uuvHi divn'l莎至一一站毎UJsEd 需一ons1.54 ?1.55 ?1 .56MrflA-lAlAJWTttl dml。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
东莞理工学院《光纤通信》optisystem软件仿真实验
实验4光纤中的四波混频效应（FWM）
一、实验目的
1、了解影响四波混频效应的产生的因素
2、了解抑制或增强四波混频效应的方法
二、实验要求
图4-1 G.653(a)及G.655(b)光纤的传输光谱
某FWM的实验结果：如图4-1 (a)为4个3dBm的光信号在G.653光纤中传输了25km 后的光谱，其中λ0为1550nm波长，另外三个信号的中心波长分别为1549nm、1547nm、1551.5nm。
由图可见，经过传输后的信号，由于FWM产生了数十个串扰信号，有的叠加在原来信号上，有点落在其他位置上，干扰了原信号及其他位置信号的传输。
图4-1(b) 为初始输入的4个光波信号。
1、请根据上述实验数据，分别采用G.653光纤和G.655光纤作为传输光纤，对比光信号分别经过G.653光纤和G.655光纤后的FWM效应。
2、假设有两个输入光波信号输入到G.653光纤，其中一个输入信号的波长固定在1550nm，另一个波长在1550nm附近（可调）。
改变输入光功率，两个波长的间隔，光纤长度，观察FWM效应，总结哪些因素将影响FWM效应。
图4-2 仿真实验系统搭建
三、思考题：
1、G.653光纤有什么缺点？为什么要研制G.655光纤？G.655光纤有什么优点？
2、如何抑制光纤中的FWM效应？
附录：计算并输出G.653或G.655光纤的色散文件
clear all;close all;
WL=linspace(1450,1630,1801);
S0=0.06;WL0=1550;D=S0*(WL-WL0);%G.653
%S0=0.0467;WL0=1480;D=S0*(WL-WL0);%G.655
figure(1)
plot(WL,D,'k');hold on;
plot(WL,D*0,'k');hold on;
axis([1450,1630,-20,20]);
WL=WL';
D=D';
da=[WL D]
save E:\G652.txt-ascii da
1:
G.653:
G.655:
2：
(1)改变波长间隔：1545：
1542：
1520：
1515：
(2)改变光功率：10dbm:
5dbm:
-10dbm:
-20dbm:
-50dbm:
(3)改变光纤长度：50km:
10km:
5km:
1km:
0.2km:。