《热工基础及应用》第3版知识点汇总

《热工基础及应用》第3版知识点

第一章 热能转换的基本概念

本章要求：1.掌握研究热能转换所涉及的基本概念和术语；2.掌握状态参数及可逆过程的体积变化功和热量的计算；3.掌握循环的分类与不同循环的热力学指标。 知识点：

1.热力系统：根据研究问题的需要和某种研究目的，人为划定的一定范围内的研究对象称为热力系统，简称热力系或系统。热力系可以按热力系与外界的物质和能量交换情况进行分类。

2.工质：用来实现能量相互转换的媒介物质称为工质。

3.热力状态：热力系在某瞬时所呈现的宏观物理状态称为热力状态。对于热力学而言，有意义的是平衡状态。其实现条件是：0,0,0p T μ?=?=?=。

4. 状态参数和基本状态参数：描述系统状态的宏观物理量称为热力状态参数，简称状态参数。状态参数可按与系统所含工质多少有关与否分为广延量（尺度量）参数和强度量状态参数；按是否可直接测量可分为基本和非基本状态参数。

5. 准平衡（准静态）过程和可逆过程：准平衡过程是基于对热力过程的描述而提出的。实现准平衡过程的条件是推动过程进行的不平衡势差要无限小，即0p ?→，0T ?→（0μ?→）。

6、热力循环：为了实现连续的能量转换，就必须实施热力循环，即封闭的热力过程。热力循环按照不同的方法可以分为：可逆循环和不可逆循环；动力循环（正循环）和制冷（热）循环（逆循环）等。动力循环的能量利用率的热力指标是热效率：0=t H W Q η；制冷循环能量利用率的热力学指标是制冷系数：L 0

=Q W ε。 第二章 热力学第一定律

本章要求：1. 深入理解热力学第一定律的实质；2. 熟练掌握热力学第一定律的闭口系统和稳定流动系统的能量方程。

知识点：

1. 热力学第一定律：是能量转换与守恒定律在涉及热现象的能量转换过程中的应用。热力学第一定律揭示了能量在传递和转换过程中数量守恒这一实质。

2. 闭口系统的热力学第一定律表达式，即热力学第一定律基本表达式：Q U W =?+。

3. 稳定流动系统的能量方程：2sh 12

Q H m c mg z W =?+?+?+。

4.

技术功：2t sh 12W m c mg z W =?+?+，在可逆条件下 2t 1

d W V p =-?。 第三章 热力学第二定律

本章要求：1. 深刻理解热力学第二定律的实质，掌握卡诺循环、卡诺定理及其意义；

2. 掌握熵参数，了解克劳修斯不等式意义；

3.利用熵增原理进行不可逆过程和循环的分析与计算。

知识点：

1. 热力学第二定律：能量不仅有“量”的多少问题，而且有“品质”的高低问题。热力学第二定律揭示了能量在传递和转换过程中品质高低的问题，其表现形式是热力过程的方向性和不可逆性。热力学第二定律典型的说法是克劳修斯说法和开尔文的说法。虽然不同说法表述上不同，但实质是相同的，因此具有等效性。

2. 卡诺循环和卡诺定理：是热力学第二定律的重要内容之一，它不但指出了具有两个热源热机的最高热效率，而且奠定了热力学第二定律的基础。

3. 卡诺循环热效率：当热源温度为T H ，冷源温度为T L 时，卡诺循环的热效率为C 1L H

T T η=-。 4.卡诺定理：如果用r η表示两恒温热源的可逆循环的热效率，用t η表示同温限下的其它循环热效率，则卡诺定理可以表示为r t ηη≥。

5. 熵：利用卡诺循环和卡诺定理可以导出或证明状态参数熵，re

d Q S T δ=。

6. 克劳修斯不等式：Q 0T δ≤?。通过克劳修斯不等式可以判断循环是否可行，是否可

逆，因此克克劳修斯不等式是热力学第二定律的数学表达式之一。利用克劳修斯不等式可以导出关系式d Q

S T δ≥，此式可以用来判断热力过程的可行与否（是否可以发生），可逆与否，

因此它亦是热力学第二定律的数学表达式之一。

7. 熵产：熵产是不可逆因素引起的，恒大于等于零，因此熵产是揭示不可逆过程大小的重要判据。熵产可以通过孤立系的熵增原理求得。

8. 孤立系的熵增原理：孤立系的熵只能增加，不能减少，极限的情况保持不变。即：iso g d d 0S S =≥ 或 iso g 0S S ?=?≥。孤立系的熵增原理的数学表达式也是热力学第二定律的数学表达式之一。熵增原理也适用于控制质量的绝热系，即：ad g d d 0S S =≥ 或

ad g 0S S ?=?≥。

第四章 理想气体的热力性质和热力过程

本章要求：1. 掌握理想气体各种热力过程的过程方程和基本状态参数间关系；2. 进行各种热力过程的功量和热量的计算分析，并在p -v 图和 T -s 图对热力过程进行定性分析；3. 掌握理想气体的状态方程；4. 掌握理想气体的比热容，正确运用比热容计算理想气体的热力学能、焓和熵。

知识点：

1. 理想气体的状态方程：g pv R T = 或 m pV RT =。针对整个系统状态方程可以写为：g pV mR T =或pV nRT =。气体常数与摩尔气体常数有关系式：g R R M =

。 2. 理想气体的比热力学能：仅与温度有关，21d V u c T ?=

? 或 V u c T ?=?。

3. 理想气体的比焓：仅与温度有关，2

1d p h c T ?=? 或 p h c T ?=?。

4. 理想气体的比熵：不但与温度有关，而且与压力或体积有关。如： 22g 11d ln p p T s c R T p ?=-? 或 22g 11

ln ln p T p s c R T p ?=- 5. 理想气体的混合物：为研究理想气体混合物而引入的两模型是分压力模型与分体积模型，从而有道尔顿分压力定律和亚美格分体积定律。利用理想气体混合物的成分可以求解折合的摩尔结果、气体常数、比热力学能、比焓和比熵。

6. 理想气体的多变过程：定值=n

pv 。 第五章 蒸气的热力性质和热力过程

本章要求：1.掌握蒸气的热力性质特点，能正确熟练利用蒸气热力性质图、表进行蒸气热力性质的计算；2.掌握蒸气热力过程分析计算的步骤，能正确使用蒸气热力性质图、表进行蒸气热力过程的分析计算。

知识点：

1. 蒸气的热力性质：可以归纳为一点、二线、三区、五状态。一点：临界状态点，仅随工质而异；二线：饱和蒸气线（上界线）和饱和液线（下界线）；三区：未饱和液区、湿蒸气区和过热蒸气区；五状态：未饱和液、饱和液、湿蒸气、饱和蒸气和过热蒸气。

2. 蒸气热力性质图表：根据蒸气五种状态的计算特点，蒸气热力性质表分为饱和液和饱和蒸气表，未饱和液和过热蒸气表。用于定性分析的蒸气热力性质图是p -v 和T -s 图，用于定量计算的水蒸气热力性质图是h -s 图。

3. 蒸气热力过程分析：借助蒸气热力性质图表分析蒸气的热力过程，利用第一定律的能量方程和第二定律的熵增原理进行能量传递与转换的分析计算和过程的不可逆性的分析计算。

第六章 湿空气

本章要求：1.掌握湿空气的状态参数；2.湿空气的基本热力过程分析计算。

知识点：

1. 湿空气的热力性质：湿空气是干空气和水蒸气的混合物，湿空气的状态参数有露点温度、相对湿度、含湿量（比湿度）和比焓。湿空气的状态参数可以用解析法求取，也可以用焓-湿图求取。

2. 湿空气的热力过程：湿空气热力过程多为几种基本热力过程的组合，湿空气的基本热力过程有：加热与冷却过程、冷却去湿过程和绝热加湿过程。湿空气的热力过程的求解，无论是基本热力过程，还是其他热力过程，依据的基本定律就是质量守恒定律和热力学第一定律。

第七章 热量传递的三种基本方式简介

本章要求：1.掌握热量传递三种基本方式的概念、特点与基本计算式；2.掌握热导率、表面传热系数与发射率的概念；3.了解复合传热与传热过程的概念。

知识点： 1. 传热定义及基本传递方式：传热是由于温差引起的热量转移过程，它有三种不同的基本传递方式：热传导、热对流与热辐射。

2. 热传导、热对流与热辐射的基本概念及其传热量的基本计算公式：当物体内有温度差或两个不同温度的物体直接接触时，在物体各部分之间不发生相对位移的情况下，依靠物质微粒（分子、原子或自由电子等）的热运动而产生的热量传递现象称为热传导，简称导热，导热传热量用傅立叶导热定律进行计算；流体中，温度不同的各部分之间发生相对位移时所引起的热量传递现象叫热对流，简称对流。工程上特别感兴趣的是流体流过固体壁面时发生的对流和导热联合作用的热量传递过程，称为对流传热，对流传热量用牛顿冷却公式计算。物体通过电磁波来传递能量的方式称为辐射，物体因为热的原因而发出辐射能的现象称为热辐射。

3. 复合传热基本概念：对流与辐射同时存在的传热过程称为复合传热。

4. 辐射传热表面传热系数：r r Φh A t =?。

5. 传热过程基本概念：热量由固体壁一侧的热流体通过固体壁传递给另一侧冷流体的过程，叫做传热过程。

第八章 导热的基本定律及稳态导热

本章要求：1. 掌握傅里叶导热定律；2. 掌握三维直角坐标导热微分方程；3. 掌握温度场的求解，通过平壁和圆筒壁的稳态导热计算公式；4. 掌握热阻概念及其应用；5. 掌握肋片导热特点与套管式温度计测量误差分析。

3. 导热微分方程的边界条件：包括第一类、第二类和第三类边界条件。

4. 典型的一维稳态导热问题的温度场与热流场求解：通过求解导热微分方程与定解条件（初始条件与边界条件）获得导热体的温度分布，再利用傅里叶定律，即可获得热流场，包括无限大平壁、无限长圆筒壁与等截面直肋的温度场与热流场的求解思路。

5. 肋片导热及应用：肋片导热与大平壁与圆筒壁导热不同，在热量传递方向上，导热量处处不守恒，包括肋片的温度变化、套管式温度计测量的误差与如何提高测量精度。

第九章非稳态导热

本章要求：1. 掌握简单形状物体的非稳态问题工程计算方法；2. 掌握集总参数法。

知识点：

1.非稳态导热问题的特点：物体内各点的温度随时间而变；在非稳态导热热量传递的

路径中，每一个与热流方向垂直的截面上的热流量处处不等。

2.一维非稳态导热过程分析求解及诺谟图：非稳态导热问题分析解计算复杂繁琐，工

程上通常使用图线进行计算。图线是在满足工程计算准确度要求的条件下，事先按

照分析解计算出有关数值，然后将这些数值以特征数为变量画出，这些图线称为诺

谟图。

3.集总参数法：忽略物体内部导热热阻的非稳态导热问题的研究方法称为集总参数法，

在Bi数比较小的情况下的一种近似求解非稳态导热问题的有效方法。

4.时间常数：定义为ρcV/ (hA)，具有时间τ的量纲。时间常数在工程上具有重要应用，

反映了流体温度变化响应快慢的指标。

5.毕渥准则数：Bi=hδ/λ，分子是厚度为δ的平壁内的导热热阻，分母则是壁面外的

对流传热热阻，Bi具有对比热阻的物理意义。

6.傅里叶准则数：Fo=aτ/δ2，分子是时间，分母也具有时间的量纲，它反映热扰动透

过导热体的时间，Fo具有对比时间的物理意义。

第十章导热问题的数值求解基础

本章要求：1. 了解导热问题数值求解的基本思想；2. 了解利用热平衡法建立稳态导热问题的内节点与边界节点的离散方程。

知识点：

1. 导热问题数值求解的基本思想：把原来在时间、空间坐标系中连续的物理量场，如导热物体的温度场，用有限个离散点上的值的集合来代替；通过求解按一定方法建立起来的关于这些值的代数方程，获得离散点上被求物理量的值。这些离散点上被求物理量值的集合称为该物理量的数值解。

2. 节点、步长、元体（控制容积）：为了数值计算，必须首先将求解区域离散化，选取离散点，可以用一系列与坐标轴平行的网格线把求解区域划分成许多子区域，网格线交点就是所选取的需要确定温度值的离散点，称为节点。相邻两节点间的距离称为步长。每一个节点都可以看成是以它为中心的一个小区域的代表，它由相邻两节点连线的中垂线构成，称节点所代表的小区域为元体（又叫控制容积）。

3. 节点方程：关于节点上物理量的代数方程称为节点有限差分方程，简称节点方程。

4. 热平衡法：对任一元体，根据能量守恒定律写出热平衡式，建立节点的有限差分方程。

第十一章对流传热

第十二章辐射传热

板起着遮盖辐射热的作用，称为遮热板。在两块大平行平板间插入n 块发射率相同的遮热板（薄金属板）时的辐射传热热流量，为无遮热板时的辐射传热热流量的)1/(1+n 。

第十三章 喷管和扩压管

本章要求：1.掌握变截面短管内可逆的一维稳定流动分析得到的管道截面面积变化率、流体马赫数及流速变化率的特征方程；2.对不同马赫数时的特征方程进行分析，得到不同管道中流体状态参数变化和管道截面面积的变化规律；3.掌握渐缩喷管和缩放喷管的流速和流量计算，以及喷管的设计计算和校核计算；4.掌握工程中常见的渐扩扩压管的分析方法以及绝热滞止过程和滞止参数等基本概念。

知识点：

1. 喷管：喷管是用于增加气体或蒸气流速的变截面短管，在叶轮式动力机中，热能向机械能的转换是在喷管中实现的。当气流的Ma0，则必须使d A <0，沿流动方向上流道截面逐渐减小(d A <0)的喷管称为渐缩喷管；当流体的Ma >1时，要使d c >0，则d A >0，这种喷管称为渐扩喷管。为使Ma 从Ma 1，在压差足够大的条件下，应采用由渐缩喷管和渐扩喷管组合而成的缩放喷管，该管又称拉伐尔喷管。在缩放喷管中，最小截面即喉部截面处的流速是Ma =l 的声速流动。该截面是Ma <1的亚声速流动与 Ma >1的超声速流动转折点，称为临界截面。临界截面上的状态参数称为临界参数，用下标cr 表示，如：临界压力p cr ，临界温度T cr ，临界比体积v cr 临界流速

c cr ，等等。

2.

声速和马赫数：理想气体声速为a c ==有关，气体的状态不同，声速也不同。在气体的流动过程中，气体的热力状态发生变化，声速也要变化。因此，声速是状态参数，即当地（某截面处）热力状态下的声速，又称当地声速；马赫数是气体在某截面处的流速与该处声速之比，用Ma 表示，即a

c c Ma =，根据Ma 的大小，流动可分为亚声速流动（Ma < l ），声速流动（Ma = 1），超声速流动（Ma >l ）。

3. 临界压比：临界截面上的气体压力cr p 与进口 (初速01≈c )压力p 1之比称为临界压比，表示为1cr cr 121p v p κκκκ-??== ?+??，由于p v c c κ=，仅取决于气体热力性质，因此临界压比cr v 是仅与气体热力性质有关的参数。气体一定，其临界压比一定。

4. 喷管计算：包括设计计算和校核计算。喷管设计计算的原则为：当b cr 0

p p υ≥时，选择减缩喷管；当b cr 0

p p υ<时，选择缩放喷管。喷管的校核计算时，需要通过判断确定喷管出口的压力，计算喷管出口参数、流速、质量流量等。

5. 喷管的选型原则：在喷管的设计中，已知的是喷管进口的气体参数p 1，T 1，c 1，质量流量q m 和喷管出口外界的压力——背压p b 。设计的目的在于充分利用喷管进口压力和背压所造成的压差p 1-p b ，使气体在喷管中膨胀加速、压力下降，一直到其出口压力p 2等于背压p b ，

从而达到使气流的技术功完全转变为气流动能的目的。由于喷管的形状对气体的流动有制约作用，所以选型是喷管设计首先要考虑的问题。当p b /p 1≥v cr 时，应选择渐缩喷管；当p b /p 1

6. 速度系数?，喷管效率N η和能量损失系数ζ：工程中常用速度系数?，喷管效率N η或能量损失系数ζ来度量实际出口流速下降和动能的减少，即：2

'2c c =?；2222'2

222'22121?η===c c c c N ；2222'22212

12121?ζ-=-=c c c 。

7. 扩压管：与喷管中的热力过程相反，在工程实际中还有另一种情况，即高速气流进入变截面短管中时，气流的速度降低，而压力升高，这种能使气流压力升高而速度降低的变截面短管称为扩压管，扩压管在叶轮式压气机中得到应用。

8. 滞止参数：对于任意速度不为零的气体，被固体壁面所阻滞或经扩压管后其速度降低为零的过程称为滞止过程。滞止过程与外界无热交换，故为绝热滞止。在不考虑气体黏性摩阻的条件下，绝热滞止为定熵滞止过程。气流速度滞止为零时的状态称为滞止状态，其状态参数称为滞止参数，用下标0表示。

第十四章 换热器及其热计算

本章要求：1. 掌握传热过程和传热方程；2. 掌握不同壁面传热系数的计算；3. 掌握换热器热设计的基本方法；4. 了解强化传热和削弱传热的措施与方法。

知识点：

1. 换热器传热计算三个基本方程：传热方程m t kA Φ?=，热平衡方程)()(222m2111m1t"t'c q t"t'c q Φ-=-=。

2. 传热系数：表征传热过程强烈程度的物理量，传热过程越强，传热系数越大，反之则越

热器的热计算有两种方法：一种是对数平均温差法；另一种是效能-传热单元法（ε-NTU ）。

7. 强化传热途径：加大传热温差，以及减小传热面总热阻。

第十五章 压气机

本章要求：1.掌握活塞式和叶轮式两种压气机结构和工作原理；2.掌握对压气机热力过程的分析和计算。

知识点：

1．单级活塞式压气机：等温压缩、多变压缩和等熵压缩过程的耗功各不相同，分析计算后得到了三种过程耗功的计算式。通过对压缩过程的分析可得T c n c s c w w w ,..>>，s n T T T T 222<<。

2．叶轮式压气机：压缩过程是绝热过程，因此，压气机耗功用绝热的耗功计算式计算。压缩过程中不可逆因素大小用压气机的绝热效率s c ,η表示1

212,''h h h h w w c c s c --==η。 3．多级压缩、级间冷却：对于活塞式压气机和叶轮式压气机，采用多级压缩、级间冷却的措施，都可达到省功的目的。最佳压比为N N opt P P 1

1+=π。 第十六章 气体动力装置及循环

本章要求：1.掌握汽油机和柴油机的构造及实际工作循环、实际工作循环简化后得到的相应的理想循环以及能量分析计算；2. 掌握简单燃气轮机装置的基本结构及实际工作循环、实际工作循环简化后得到的定压加热的理想循环（Brayton 循环）以及能量分析计算；3.掌握回热在燃气轮机中的应用及提高热效率的原理，提高燃气轮热效率的途径与方法。

知识点：

1. 定容加热循环、定压加热循环和混合加热循环的能量分析计算：以热力性质与燃气相近的空气作为循环的工质，且为理想气体和定值比热容，忽略实际进、排过程的阻力摩擦损失，这样就可将汽油机的实际工作循环简化为定容加热的理想闭合循环，又称奥托(Otto)

循环，其热效率为：1

21)(1

1--=k t v v η111--=k ε，还可以用平均温度来表示，即：

1L t H

T T =-η；与汽油机相比，柴油机的实际工作循环只是在燃油供给和燃烧过程有所不同，在和汽油机相同的简化条件下，柴油机的实际工作循环可简化为理想循环，其加热过程包括两部分，2-3的定容加热和3-4的定压加热，所以称为混合加热循环，其理想循环的热效率513243()1()()

v t v p c T T c T T c T T -=--+-η ，引入压缩比21/v v =ε，升压比23/p p =λ和预胀比34/v v =ρ后，可变为)]

1()1[(111-+---=-ρλλελρηk k k t 。如果喷油开始的时间在活塞压缩过程结束时开始，即活塞开始右移时开始喷油，燃烧过程只有定压燃烧，则可得到定压加热理想循环，定压加热理想循环又称狄塞尔( Diescl)循环，其热效率为：

)

1(111---=-ρερηk k k t 。 2. 燃气轮机定压加热理想循环（Brayton 循环）：为了从热力学观点分析燃气轮机装置的循环，必须对，燃气轮机装置实际工作开式循环进行简化，实际工作循环中，压缩机压缩的是空气，燃烧室中加入了燃料，燃烧后燃气的成分发生了变化。由于加入燃料的质量相对于空气的质量很小，可以忽略，而燃气的热力性质与空气接近，这样就可认为循环中的工质具有空气的性质。燃烧室中的燃烧放热可视为空气在定压下从外热源吸热。实际工作循环中，做功后的乏气从燃气轮机排气口排入大气。假定出口压力可以达到大气压力，而工质已视为空气，因此，从燃气轮机排气口排出的气体与压气机进口的空气压力相同，只是温度不同。可以假想一换热器，排气口排出的气体进入热交换器被冷却，向冷源放出热量，定压冷却到进气温度时再进入压气机，这样开式循环就简化成一个，闭式循环。再假定所有过程都是可逆的，就可得到，定压加热燃气轮机装置的理想循环p -v 和T -s 图，也叫做布雷敦(Brayton)循环，其循环的热效率可表示为：k k t 1

1

1--=πη，提高增压比π可以提高定压加热理想气轮

机循环的热效率。

3. 有摩阻的实际循环：由于气流在压气机和燃气轮机中的流速较高，因而摩擦的影响不可忽略。对于燃气轮机用相对内效率T η来描述它的不可逆程度。T η定义为不可逆时燃气轮机

的做功T w '与可逆时气轮机的做功T w 之比，即：4

343h h h h w w T T T --='='η。

第十七章 蒸汽动力装置及循环

本章要求：1.了解锅炉、汽轮的基本构造和工作原理；2.掌握朗肯循环的能量分析计算；掌握考虑粘性摩阻的蒸汽动力循环；4.掌握再热和抽汽回热循环的能量分析计算。

知识点：

1.朗肯循环：蒸汽动力循环中的锅炉、汽轮机、冷凝器和水泵是循环中的四大基本设备。最简单的蒸汽动力循环是利用这四个基本设备实现的朗肯循环，由两个定压过程和两个定熵过程组成。朗肯循环的热效率为01243121413

()()t H w h h h h h h q h h h h η----==≈--。 2. 有摩阻的实际循环：实际蒸汽动力装置中的过程是不可逆的，尤其是蒸汽在汽轮机中的膨胀过程。由于蒸汽在汽轮机中流速很高，汽流内部的摩擦损失及汽流与喷嘴内壁的摩擦损失不能忽略，叶片对汽流的阻力也相当大，这都使理想的可逆循环与实际循环有较大的差别。采用相对内效率T η描述其内部不可逆因素的大小，2

121h h h h w w T T T --='='η。 3.再热循环：进入汽轮机的新蒸汽先在汽轮机中膨胀至某一中间状态a 后，被引出到再热器中再次加热至状态b （温度通常等于新蒸汽温度），然后再进入第二级汽轮机中继续膨胀至背压p 2。从T -s 图可以看到，再热循环1-a -b -2-3-4-1相对于无再热的朗肯循环1-a -c -3-4-1，汽轮机排汽干度得到了提高，其循环热效率为：012121314

()()()()a b t H b a w h h h h h h q h h h h h h η----===-+--。 4. 抽汽回热循环：1kg 质量的新蒸汽进入汽轮机膨胀做功到某一压力p 01时，部分蒸汽α kg 被抽出引入到回热加热器，对冷凝器出来的给水加热。没有被抽出的其余(1-α)kg 蒸汽在汽轮机中继续膨胀至背压p 2。从回热循环的T -s 图上不难看到，由于采用了回热，使工质在锅炉中的吸热过程从4-1变成了'

10-1，进入锅炉的水温提高了，减少了水在低温段的吸热量，显然提高了循环的平均吸热温度，从而提高了循环的热效率。循环的热效率：11'1

1002010()(1)()()t H h h h h w q h h αη-+--==-。抽气量α可由换热器的热平衡方程求得：'1

13003h h h h α-=-。

5. 提高循环热效率的方法：提高初参数p 1，T 1，降低乏汽压力p 2均可提高循环热效率，但提高初参数受到金属性能和乏汽干度等的限制。降低背压p 2受到环境温度的限制，因而改进的潜力不大。由于平均吸热温度与最高温度相差很大，提高平均吸热温度，有很大的潜力可挖，因而提高平均吸热温度是提高热效率的重要途径。采用再热、抽汽回热措施是提高平均吸热温度的有效方法。

第十八章 制冷装置及循环

本章要求：1.掌握压缩蒸气制冷装置及循环的基本结果和工作原理；2.掌握制冷循环的能量分析计算的一般方法；3.了解热泵的工作原理及性能热力学指标。

知识点：

1. 制冷系数：制冷装置中运行的循环是逆循环，循环中从低温物体吸收的热量（也称冷量）q L 与消耗的机械功0w 之比称为制冷系数ε，也有把制冷系数称为制冷装置的工作性能系数，用符号COP 表示，即获得与付出之比，其表示式为

工艺中，基本设备有有压缩机、冷凝器、节流阀（毛细管）和蒸发器。压缩蒸气制冷循环的制冷系数为 1

2410h h h h w q L --==ε 。

3. 热泵及供热系数：循环的目的是为了将热量从低温的大气环境传给高温的室内空间，这种装置称为热泵，相应的循环称为热泵循环。热泵循环的热力学指标用供热系数（或供暖系数）表示，定义为10

00+=+=='εεw w q w q L H 。热泵优于其他电供暖装置，这是因为q H 中不仅包含有消耗的功0w 变成的热量，而且还有从环境吸得的热量q L ，因而热泵是一种比较合理的供热装置。