单色仪的定标和光谱测量

距 f=500 mm.光栅条数：1200 L/mm。狭缝宽度在 0-2 mm 连续可调， 示值精度 0.01 mm。光电倍增管的测量范围：200-800 nm；CCD 的测 量范围：300-900 nm。
四、实验内容
(1):光栅单色仪的定标 单色仪的定标指的是借助于波长已知的线光谱光源来对单色仪测量的波长 进行标定， 校正在使用过程中产生的波长位置误差，来保证测量的波长位置的准 确性。 定标用光源：氦氖激光器（632.8 nm） 低压钠灯（589.0 nm 和 589.6 nm） 要求设计和调整光路把光导入入射狭缝，测量时须找出合适的负高压值， 并利用采集程序设定合理的测量范围获取双光谱线（钠灯）完全分离开的光谱 曲线。并记录负高压值和保存光谱曲线。测量低压钠灯的光谱，钠原子光谱一般 可观察到四个线系：主线系、第一辅线系（又称漫线系） 、第二辅线系（又称锐 线系）和柏格曼线系（又称基线系） 。由同一谱线的波数差即可得到钠的里德伯 常数。( 该单色仪可测得谱线的精细结构，对精细结构处理后即可得到谱线波 数)。 在仪器调整较好的情况下我们可测得主线系的 589.0 nm 和 589.6 nm，
二、 实验原理（见预习报告） 三、实验仪器
光栅光谱仪(单色仪)是一个光谱分析研究的通用设备，其元件主要包括：光 栅及反射镜，准光镜和物镜，入射出射狭缝旋钮，信号接收设备( 光电倍增管 /CCD)， 计算机及软件系统， 图 7 给出了典型光栅单色仪的结构图。 光栅光谱仪(单 色仪)可以研究诸如氢氘光谱，钠光谱等元素光谱（使用元素灯作为光源） ，也可 以作为更为复杂的光谱仪器的后端分析设备，比如激光喇曼/荧光光谱仪。光栅 由计算机软件控制步进电机驱动，可以获得较高的精度。
2

3
p
2
1 1 1 1.14 107 m1 R 3 s 2 3 p 2
-1
锐线系
1


3 5
2 p s
R

R
2
1 1 1 1.13 107 m1 R 2 2 3 p 5 s
为 2528，2620
为 2505，2502
为 2203，2441
半峰宽度分别为：0.288nm，0.255nm
498.000 nm/498.425 nm 分辨本领
为 1729，1955
1 R R
根据对应公式计算里德伯常数（波长取平均值)： 主线系


3 ห้องสมุดไป่ตู้s
光栅单色仪的定标和光谱测量
一、实验目的
（1） ：了解光栅单色仪的结构以及工作原理并熟练掌握其使用方法； （2） ： 掌握调节光路准直的基本方法和技巧，利用钠灯等标准光源对单色仪进行 定标； （3） ：测量红宝石、稀土化合物的吸收和发射光谱，加深对物质发光光谱特性的 了解。 （4） ： 测量滤波片和溶液的吸收曲线，掌握测量其吸收曲线或透射曲线的原理和 方法。
3+
离子在 3d 壳上三个电子发生能级跃迁的反映，人们根据红宝石晶体的吸收光谱
和晶体场理论推知 Cr3+离子参与激光作用的能级结构图如图 2-1 所示，图中 4A2
-1 2 4 是基态， E 能级 （14400 cm-1） 是亚稳态， 寿命比较长， 约为 3ms， F（ 1 25000 cm ）
和 4F2（17000 cm-1）是两个吸收带，红宝石晶体的激光作用在 2E 和 4A2 能级之间 产生，输出的波长是 694.3nm，由于 2E 能级的电场分裂，在 2E 和 4A2 能级之间跃 迁对应两条强荧光线 R1 和 R2，R1 线的波长是 694.3 nm，R2 线的波长是 692.8 nm， 由于高能级粒子数少于低能级，所以激光输出总是 R1 线。 红宝石晶体对不同波长的入射光吸收不同， 吸收系数随入射光波长而变化的 关系就是吸收光谱特性。Cr3+所吸收中心波长为 410.0 nm 的兰紫光而跃迁到强吸 收带 4F1 态，也能吸收波长为 550.0 nm 的黄绿光而跃迁到另一强吸收带 4F2 态,这 两个吸收带的带宽都在 100.0 nm 左右,与氙灯或汞弧灯的光谱匹配较好。 要求自己设计和调整光路，并选取合理的负高压值，测量出红宝石的发射 光谱和吸收光谱。实验报告中要求分析红宝石晶体的发光原理以及应用。 （4） ：滤光片的吸收曲线测量 光源：溴钨灯（360-2500 nm） 要求设计和调整光路，并在光路中插入滤光片，选取合适的负高压值，测 量其吸收曲线。实验报告中要求分析滤光片的性能和吸光特性。 （5） ：罗丹明 6G 溶液的发射和吸收光谱测量 光源：溴钨灯（360-2500 nm）532 nm 激光器 实验使用的激光染料晶体罗丹明 6G 的水溶液和乙醇溶液（5x10-3M） ，采用比 色皿作为样品池。 要求设计和调整光路，并在光路中插入样品池，选取合适的负高压值，测 量其吸收曲线。实验报告中要求分析滤光片的性能和吸光特性。 （6） ：LED 灯的光谱测量 光源：LED 灯 要求设计和调整光路，采用透镜聚焦方法，选取合适的负高压值，测量其 光谱曲线。实验报告中要求分析 LED 灯的发光的工作原理和应用。
七、实验思考与小结
1. 测量光谱时发现，原本应该是一条谱线的地方都变成了很接近的两条谱线， 查阅相关资料发现，由于这些原子的结构已没有氢原子那么简单，会发生能 级分裂，即塞曼效应。原理是原子磁矩和外加磁场作用的结果。计算中取了 两者的平均值； 2. 实验中测量光谱时，图像经常会发生一些剧烈的抖动，这是干扰的结果，因 此实验中需要关灯，并且尽量不去干扰光源发出的光，或是挡住一些外来的 光，毕竟任何发射或是折射被接受的光都是干扰； 3. 4. 5. 实验中的光电倍增管的负高压不可调至过大，否则容易烧坏仪器； 使用单色仪之前都需要复位与定标； 对于钠光源和钨光源，需要仔细调整光路是射入狭缝的光强尽可能大，否则 Na 光的锐线系和漫线系比较难发现和测量； 6. 同时光源不可距离接收端太近，虽然或许能在一定程度上增大光强，但由于 光源表面的形状和发光机制，光源的相干性就会降低。所以光源的位置需要 适中； 7. 激光光源作为特例，不可直接照射于狭缝上，否则会因为光强过大使仪器损 坏； 8. 在红宝石实验中，由于激光射入红宝石后射出的光发散度太大，因此红宝石 要尽可能距离狭缝近一些，以获得较好的图像。
五、实验数据
1） 光栅单色仪的定标及里德伯常数的计算 实验测得 Na 有三个谱线系，其波长、半峰宽度和分辨本领分别为
主线系 589.000 nm/589.612 nm，半峰宽度分别为：0.233nm，0.225nm 分辨本领 锐线系 616.138 nm/615.475 nm，半峰宽度分别为：0.246nm，0.246nm 分辨本领 漫线系 568.287 nm/568.838 nm 分辨本领 半峰宽度分别为：0.258nm，0.233nm
其中 s 1.35 ， p 0.86 ， d 0.01 理论值十分稳定，但与实际的 R 1.0967758 107 m1 仍有一定差距，故推理应该 是公式的误差造成的。 2） 滤光片的吸收曲线测量
上图是钨光灯的光谱图 光路中加上蓝色滤光片后的光谱图为：
可以看出在约 530nm-690nm 之间的吸收率很大，几乎被完全吸收
图 7 光栅单色仪的结构和原理
从图 7 可知，光源或照明系统发出的光束均匀地照亮在入射狭缝 S1 上，S1 位于离轴抛物镜的焦平面上，光通过 M1 变成平行光照射到光栅上，再经过光栅 衍射返回到 M1，经过 M2 会聚到出射狭缝 S2，由于光栅的分光作用，从 S2 出射 的光为单色光。当光栅转动时，从 S2 出射的光由短波到长波依次出现。如果 S2 出射狭缝位置连接信号接收设备 （光电倍增管/CCD， ） ，则可对出射光谱进行数据 采集分析（部分内容请参考《大学物理实验》第二册中的“单色仪的使用和调 整” ） 。本实验使用的仪器：WDS-8 型组合式多功能光栅光谱仪，焦
锐线系的 616.0 nm 和 615.4 nm 以及漫线系的两对谱线 568.3 nm 和 568.86 nm， 497.78 nm 和 498.2 nm。在实验报告处理时可由原子物理的知识可以计算求出钠 的里德伯常数 R。 （2） ：高压汞灯光谱测量 光源：高压汞灯 要求设计和调整光路采用透镜聚焦法把光导入入射狭缝， 测量时须找出合 适的负高压值，并利用采集程序设定合理的测量范围获取高压汞灯的各个分立 峰的的光谱曲线。并记录负高压值和保存光谱曲线。 （3） ：红宝石晶体的发射和吸收光谱的测量 光源：氦氖激光器（632.8 nm） ，半导体激光器（650 nm） ，高压汞灯，溴钨 灯（360-2500 nm） ，532 nm 激光器 红宝石是掺有少量 Cr 的 Al203 单晶， Cr 的外层电子组态为 3d54S1， 掺入 Al203 晶格后，失去外层三个电子，变成三价的 Cr3+离子，红宝石晶体的光谱就是 Cr
-1
漫线系
1


3 n
2 p d
R

R
2
，n=4,5
1 1 1 1.13 107 m1 R1 2 2 3 p 4 d
-1
R2
1 1 1 1.13 107 m1 3 p 2 5 d 2
说明蓝色滤光片对不同波长的光的吸收系数是不同的。 其吸收曲线为：
波长小于 530nm 时，光的能量过大，吸收效果几乎没有。在波长位于 530nm 到 690nm 之间时，光的能量正好使滤光片中原子的电子发生跃迁，而且能量都足以 激发基态原子，所以吸收系数很大。到了大于 690nm 之后，光子能量不大，但是 只能被非基态的原子吸收，所以虽有吸收，但吸收系数很小。 3） 红宝石晶体的发射和吸收光谱的测量
红宝石晶体的光谱就是 Cr +离子在 3d 壳上三个电子发生能级跃迁的反映，图中 两个波长的产生是由于发生了能级的分裂。