一种高能激光光强测试新方案
【doc】强激光远场光束质量参数的测试

强激光远场光束质量参数的测试第23卷第1期2011年1月强激光与粒子束HIGHPOWERLASERANDPARTICLEBEAMSV o1.23,NO.1Jan.,2011文章编号:lOOl4322(2011)010087—05强激光远场光束质量参数的测试叶征宇,宋海平.,王龙.,王涛涛,于彦明,吕跃广.,王智勇,蒋毅坚(1.北京工业大学激光工程研究院,北京l00124;2.中国北方电子设备研究所,北京100083;3.中国北方车辆研究所,北京100072)摘要:提出漫射红外成像多点标校测量方法,用于测量强激光远场光束质量参数.在激光远场距离处设置漫反射靶板,用成像探测器摄取经靶面漫射的脉冲强激光光斑图像;在靶面中心处挖小孔,孔后放置能量探测器实时测量激光脉宽和峰值功率.同时对整个激光光斑图像进行能量定标,进而得出远场脉冲强激光的实际空间能量/功率分布,总能量,以及相应的光束质量参数.应用该测量方法,对高能TEACO!激光进行测量研究,测得其远场光束截面半径为8o.2mm.发散角为1.55mrad.关键词:红外漫射成像;多点标校;脉冲强激光;光束质量;远场光斑中图分类号:TN24文献标志码:Adoi:10.3788/HPLPB20112301.0087在高能强激光的应用中,激光的作用效果主要取决于传输到目标上的功率密度,而功率密度分布不仅与激光输出功率有关,更与激光光束质量有着密切的关系.常采用的激光束光束质量评价参数有光束远场发散角,焦斑尺寸,衍射极限倍数因子,M.因子,斯特列尔(Streh1)比和环围功率比等.对于高能强激光的应用,实际关心的是激光到达远场时的能量分布状态,即激光远场能量能否尽量多地集中在应用所需的光桶尺度内,这种情况下光束质量的本质是远场焦斑上的能量集中度,因此,以远场光斑半径,发散角,光斑强度分布和总能量作为评价参数是比较客观的.国内外对高功率激光器远场靶目标处光束质量的测量研究较多l2],但这些远场光束质量测量方法都存在光斑捕捉不全,即不能大光斑进行测量的局限,而且对于能量相对较弱的高能激光,对单脉冲能量的响应不够甚至无法响应,要想提高系统测量动态范围,相应的成本将增加很多.综合各方因素考虑,本文提出采用漫射红外成像一多点标校的测量方法来测量远场激光光束质量,利用自主开发的光斑分析处理系统,测量远场靶目标处的激光光束质量参数.该方法对激光光斑测量直径不受限制,可对远场大光斑(m级)进行测量,还可获取光斑图像的细部特征,捕获脉冲激光的瞬态特征,进行动态在线测量,单脉冲总能量测量等.1实验装置研究采用的实验装置图如图1所示,先将激光光斑照射到设立于远场的漫反射靶面,再通过非制冷红外焦平面热像仪(工作波段8~14m)摄取脉冲TEACO.激光光斑图像,并在靶面中心区域挖小孑L,孔后放置快响应能量探测器(HgCdZnTe探测器),实时动态测量激光脉宽和峰值功率,然后对激光光斑图像进行能量定标,进而得出远场靶目标处脉冲CO.激光的实际空间能量/功率分布,总能量以及相应的光束质量参数.采用多晶硅非制冷红外焦平面阵列器件作为成像元件,其等效噪声温差(NETD)≤120mK,像元数为320×240,响应波段为8~14ptm,场频为50Hz.其积分时序图如图2所示,其中MC,TMC,SORTIC,INT,RESET分别是主时钟,主时钟周期,模拟输出信号,积分信号和复位信号.Fig.1Schematicillustrationofexperimentalsetup图1实验装置示意图*收稿日期:20090917;修订日期:2010-0331基金项目:新世纪优秀人才支持计划作者简介:叶征字(1963一),男,高级工程师,博士研究生,研究方向为光电探测,激光探测测量技术;***************.cn.88强激光与粒子束第23卷Ir~IllllTMC≤integrationtime~<320TM一(period>/340TMC_''-rIl^integrationofrow11"6…………IllL若I~LIUIrow3』rowreadoutduration320TMC—I185TMC:】!Lr=1'{,ri.'.…,……+f….,'An一一;…^r1,,—~1一…一一一一rFig.2Timingdiagramofintegrationofuncooledinfraredfocalplanearry图2非制冷红外焦平面探测器积分时序图图3所示为整光斑,半光斑图像.可以看出,这种红外焦平面热像仪不能对高速和瞬态(持续时间<20ms)现象完整成像,为此,采用激光发射同步技术,保证了脉冲CO激光光斑的完整稳定获取.(a)wholelightspot【b)haltlightspotFig.3WholearidhalfspotbitmapsofpulsedCOzlaser图3整光斑和半光斑图像为获得高能激光到达远场时的能量集中度和能量密度分布,测得实际激光脉冲的能量值,必须对光斑图像进行能量定标,即用能量探测器的功率值对整个光斑图像的灰度值进行标定.能量探测器选用探测灵敏度高(探测率3×10cm?Hz"?W),响应速度快(响应时问1ns),可靠性高和可以在室温下工作的HgCdZnTe光电导探测器.HgCdZnTe探测器接收到光脉冲后,经光电转换输出电压信号,电压信号与入射光强之间存在一定的标量关系,即探测器接收到的辐射能量应正比于激光脉冲波形包络面积(比例因子为K),可通过实验测得,实验装置如图4所示.首先,在激光器出光口处放置一可变光阑,通过改变光阑孔径,使得通过光阑的光脉冲接近平面波,近似认为通过光阑的光脉冲为均匀辐照光波.然后,在可变光阑后放置分光镜监测激光脉冲能量值,以获取激光脉冲的实时真实能量值.Fig.4Experimentsetupofdetectorcalibration图4探测器标定实验装置接着,光束经可变衰减后照射到探测器表面,探测器将光脉冲信号转换为电信号,输入虚拟示波器,虚拟示波器与计算机之间通过USB口连接,经软件处理后,最终得出激光脉冲波形,即K一詈一㈩式中:P为探测器表面能量密度;S为激光脉冲波形包络面积;是为分光镜分光比;P.为能量计监测能量值;S.为探测器感光面积;为可变光阑通光孔径;为可变衰减分贝数.对包络中各采样点进行积分求和,可求得第1期叶征字等:强激光远场光束质量参数的测试89激光脉冲波形包络面积'S一∑r(2)i—l式中:r为采样间隔;N为采样数;为各采样点处的电压值.实验中,分光比是一1/17.36,光阑通光孔直径一5.51mm,S.===1mm,采样间隔r一10ns.分别对3个HgCdZnTe探测器进行标定的实验结果如图5所示.(v?ns)5/(v'ns)"v'ns)Fig.5CalibrationresultsofthreeHgCdZnTedetectors图5HgCdZnTe探测器的标定结果采集到激光光斑图像后,采用图像处理技术进行处理分析,得到了光脉冲在空间某个截面的相对光强分布.为了得到实际光强分布,需要对光斑图像进行能量定标.激光辐照后,设光斑图像中点能量探测器位置处的灰度值为H…能量探测器测得的脉冲包络面积为s,若入射光功率与光斑图像中对应位置的灰度值成线性关系,则根据式(3)可以推算出光斑内任意点处的脉冲包络面积,进而得出任意点处的能量值.S===H(3)式中:H,为光斑图像中坐标为(i,)点处的灰度值.然后对整个光斑图像积分,即可得出单个光脉冲的总能量值和实际光强分布,即一Hf4)H在成像器件热像仪设置保持不变,即光圈,焦距,增益一定的前提下,改变激光输出功率,以验证功率/灰度的线性关系.实验结果如图6所示,脉冲包络面积正比于激光功率值,线1和线2分别对应不同光圈,增益条件下,点能量探测点处的灰度值和峰值电压对应关系.由于测量过程的不同时性,必然加入许多复杂的客观因素,如成像器件的增益不同,光圈的微小变化等,这grayvalueFig.6RelationbetweenC()2laserpulseenvelopeareaandgrayvalue图6COz激光脉冲包络面积与图像灰度值关系图也可能带来能量值测量误差.线性关系的成立还需要其它依据,光斑图像中不能出现饱和点或是饱和点尽量很少,最高灰度值应处于亚饱和状态,且不能使最高灰度值过低,若最高灰度值过低,无形中降低成像器件的动态范围.2实验及结果2.1光斑图像处理由于非制冷热像仪自身噪声较强,在对光斑图像处理时,采用中值滤波技术,很好的消除了图像中的孤立噪声点,并保证了滤波后各区域的轮廓仍比较清晰.采用图像增强技术(伪彩色编码显示),突出和增强图像信息,提高人眼对图像的分辨能力.通过这些技术,对光斑图像内部细节进行分析,可以得出激光光斑的相对光强分布,采用边缘检测技术,对每个光斑的轮廓进行提取,可以直观地看出不同的光斑外部形态的变化,如图7所示.9O强激光与粒子束第23卷(a)medianfiltering(b)imageenhancement(c)edgedetectionFig.7Measuredfar—fieldspotimagesandreal—timewaveformofCO2laser图7CO.激光远场测量光斑图及实时波形图2.2光斑质心和半径测量利用计算一阶距算法来描述光斑的质心位置,通过连续时间内光斑质心的计算可得出光束瞄准精度和稳定度.图8是计算给出的TEACO激光器远场47m处光斑质心位置曲线,是连续时间段内的单次触发脉冲的抖动曲线.激光光斑的远场光斑半径采用1/e算法来描述,以光斑质心(一阶距)为原点,以r.为半径选取一个圆形区域,有rf.I(rc.s,,.sin)rdrdO1-——————一一一869.5/(5)?uu\/II(rcosO,rsinO)rdrdOeLJ0J0当满足式(5)时,即定义为远场光斑半径.2.3总能量测量sFig.8MasscentercoordinatesofC()2laser图8COz激光光束质心坐标曲线高能TEACO激光器一般采用非稳腔结构,其工作机制决定了输出光脉冲的不稳定性.在该系统中,采用虚拟示波器,对激光脉冲波形进行实时测量,依据测得的波形包络面积,得出单点对应的功率值,进而解算单脉冲总能量值.图9为经过解算处理后得到的不同时刻的波形图.毛21pulsewidth:680ns一l23●:t/gs123t/ttsFig.9PulsewaveformsofTEAC02laseratdifferenttime图9不同时刻TEACO.激光脉冲波形图实验中,利用中国科学院电子学研究所研制的大功率TEA脉冲CO激光器作为被测激光源.该激光器出光口能量值在1.4~1.6J之间,稳定度优于95.在远场,距离激光器出光口47rn处对直接输出的脉冲激光进行了实际测量,测得光束截面半径约为8O.2mm,远场发散角约为1.55mrad,表1为连续10次测量给出的单脉冲能量值,总能量值在1.O~1.5J之间.3结论本文提出的红外漫射成像多点标校法解决了脉冲强~.123.tius表1在47m处测得TEAC02激光器单脉冲能量值Table1Singlepulseenergymeasuredat47inawayfromTEAC02lasernumberenergy/Jnumberenergy/J11.43861.46721.OO471.40131.44781.1l241.13391.O1551.2191O1.173320A,.∞要oA第1期叶征字等:强激光远场光束质量参数的测试91激光远场大光斑光束质量参数的测试需求,得出了激光束的远场光斑强度分布,光斑质心,光斑半径,发散角和总能量等参数.通过对成像探测器件和标定探测器的扩展,可将测量波长扩展其它波段或者是混合波段,如Y AG激光器或光纤激光器的1m左右波段,高光束质量半导体激光器的808~980m 波段.但是从总测量结果可以看出,本系统对远场光斑总能量的测量存在较大误差.参考文献:[1]杜祥琬.实际强激光远场靶面上光束质量的评价因素EJ].中国激光,1997,24(4):327—332.(DuXiangwan.FactorsforevaluatingbeaITI qualityofarealhighpowerlaseronthetargetsurfaceinfarfield.ChineseJournalofLasers,199 7,24(4):327—332)E2]侯再红,吴毅,汪超.旋转式激光光斑测试仪[J].强激光与粒子束,2002,14(3):334—336.(HouZaihong,WuYi,WangChao.Deviceof rotationalarraydetectorforlaserfacula.HighPowerLaserandParticleBeams,2002,14(3):3 34336)[3][4]宋海平,叶征字,柯常军,等.非制冷焦平面热像仪获取脉冲C02激光光斑研究[J].激光与红外,2004,34(3):203—205.(SongHaiping,Y eZhengyu,KeChangjun,eta1.Studyoncapturinghigh—serandInfrared.2004,34(3):203205)刘泽金,陆启生,赵伊君.高能非稳腔激光器光束质量评价的探讨[J].中国激光,1998,25(3):193—196.(IiuZejin,IuQisheng,ZhaoYi—jun.Studyofevaluatingbeamqualityofhighenergylaserswithunstableresonators.ChineseJ ournalofLasers,1998,25(3):193—196) MeasurementoffarfieldbeamqualityparametersofhighpowerlaserY eZhengyu~,SongHaiping.,WangLong,WangTaotao..YuY anming.L{1Yueguang..WangZhiyong.JiangYijian(1.InstituteofLaserEngineering,BeijingUniversityofTechnology,Beijing100022.China2.NorthChinaInstituteofElectronicEquipment,Beijing100083,China;3.ChinaNorthV ehicleResearchInstitute,Beijing100072,China)Abstract:Thispaperproposesaninfrareddiffusionimagingandmulti—pointcalibrationmethodtomeasurethefar-fieldbeam qualityparametersofthehigh—powerlaser.Thehighenergypulselaserspot'simagesareobtainedwithanimagingdetectorby layingthediffusereflectiontargetinfarfield.Thepulse—widthandpeakpowerofthelaseraremeasuredusinganenergydetector whichisputbehindaholeatthecenterofthetargetplane.Accordingtotheenergycalibrationof thelaserspot'simages,theen—ergyandpowerdistribution,thetotalenergyandthecorrespondingbeamqualityparameterso fthefarfieldhigh—energypulse1a—serbeamareattained.Thismethodhasbeenappliedtomeasuringtheparametersofahigh—energyTEACO2laser.Themeasuredcrosssectionradiusoffar—fieldbeamwas8O.2mmandthedivergenceanglewas1.55mrad. Keywords:infrareddiffusionimaging;multi—pointcalibration;high—energypulsedlaser;beamquality;farfieIdbeamspot。
(最新整理)光电测试技术激光测试技术

✓ 其激光器输出光束的质量相当高,具有良好的单色性和发散度。
✓ 目前是连续输出功率最大的激光器,如CO2激光器连续输出量级 已达数十万瓦。
✓ 与其它激光器相比,转换效率高,结构简单,造价低廉。
✓ 被广泛应用于工农业、国防、医学和其它科研领域中。
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§3-1 激光概述 1960年由梅曼(Maiman)制成世界 上第一台红宝石脉冲激光器,它标
➢ 激光是一种高亮度的定向能束,单色性好,发散角很 小,具有优异的相干性,既是光电测试技术中的最佳 光源,也是许多测试技术的基准。
2021/7/26
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§3-1 激光概述
1. 激光的基本性质 ①激光的方向性
➢ 描述方法:
✓ 发散角:光源发光面所发出光线中,两光线之间的最大角,一
般用2θ表示,单位为rad。
志了激光技术的诞生,从此固体激
3.激光器的分类和特点
光器技术获得了飞速发展。
➢ ②固体激光器
➢ 固体激光器是以固体作为激光工作物质的激光器。
➢ 类型:目前,实现激光振荡的固体工作物质已达百余种,如 红宝石(Cr3+:Al2O3)、掺钕钇铝石榴石(Nd3+:YAG)、钕 玻璃和掺钛蓝宝石(Ti3+:Al2O3)等。
§3-1 激➢ 自由电子激光器是最近发展起来的一种新型激光器。其工作 物质是自由电子束。
➢ 自由电子激光器具有显著的特点:
✓ 1)输出的激光波长可在相当宽的范围内连续调谐,原则上可以从厘米波一直
调谐到真空紫外,甚至x光的波段,在目前电子加速器可利用的能量范围内,
d = 3mm,则光束发散角为 2θ≈2×10-4rad。
➢ 激光器的发散角接近该激光器的出射孔径所决定的衍射
光强分布的测量

光强分布的测量光强是指光线在单位面积上的能量,是光学中的一个重要参数。
光强的测量是光学技术中常见的实验方式,可用于研究光线的传播规律、探究材料的光学性质等。
本文将介绍光强分布的测量,包括测量方法、仪器及应用领域等方面。
光强分布的测量方法主要有以下几种:1、直接测量法直接测量法是通过特定的测量仪器对光线进行测量,得出光线的光强数据。
例如,光电管测量仪器和光计等仪器可以直接测量光线的光强,通过这些仪器可以快速、简单地进行光强分布的测量。
但是需要注意的是,由于光线的强弱差别很大,所以在实际测量中需要根据实际情况调节测量仪器的灵敏度来保证数据的准确性。
2、干涉法干涉法是通过光干涉现象来测量光强分布的一种方法。
这种方法需要使用干涉仪,将两条光线进行干涉,然后根据干涉条纹的形状和强度来推算出光线的光强分布。
干涉法具有高精度、高稳定性等优点,可以应用于光学领域的很多实验研究中。
3、散斑法散斑法是通过散斑的形成来推算出光线的光强分布。
散斑是指光线在穿过一个不透明物体或介质时,在物体或介质背面产生的不规则光斑。
使用散斑法测量光强分布需要使用散斑板或散斑屏等仪器,利用像场显微镜、摄像机等设备观察散斑图样,再进行分析计算。
光强分布的测量仪器有很多种类,具体的选择需要根据实验需要和测量对象来确定。
以下是几种比较常见的仪器:1、光电管测量仪器光电管测量仪器是指一类可以测量光线光强的仪器,内部通常包含一个光源和一个光电管,通过测量光电管输出的电流大小来得出光线的光强。
光电管测量仪器具有精度高、操作简单等优点,常用于光学实验室中的各种实验测量。
2、光计光计是一种通过干涉计算光线光强的仪器。
内部通常包含一个激光器、半透镜、物镜、接受器、探测器、计算机等设备,通过干涉计算的方式来推算出光线的光强分布。
光计具有精度高、稳定性好等优点,常被应用于高精度光学测量中。
散斑板是一种可以制造出散斑效应的光学仪器。
其表面一般被镀上特殊的光学膜,在光线照射下会产生散斑现象。
光线强度测定实验报告

一、实验目的1. 了解光线强度的概念及其测量方法。
2. 掌握使用光强计测量光线强度的操作步骤。
3. 分析不同光源的光线强度差异。
二、实验原理光线强度是指单位时间内通过某一面积的光能量,通常用单位面积上光功率的瓦特(W)来表示。
本实验采用光强计测量光线强度,其原理是利用光电效应将光信号转换为电信号,再通过电信号处理得到光线强度值。
三、实验器材1. 光强计2. 光源(如:白炽灯、LED灯、激光笔等)3. 光强计支架4. 光强计探头5. 电压表6. 电流表7. 电阻箱8. 电缆线9. 实验记录本四、实验步骤1. 将光强计探头插入光强计支架的插座中,确保连接牢固。
2. 将光强计探头对准光源,调整探头与光源的距离,使光线垂直照射到探头。
3. 打开光源,记录电压表和电流表示数。
4. 读取光强计显示屏上的光线强度值,记录数据。
5. 改变光源类型或调整光源与探头之间的距离,重复步骤3-4,记录数据。
6. 利用电阻箱改变电路中的电阻值,观察光强计显示屏上的光线强度值变化,记录数据。
7. 整理实验数据,分析不同光源和不同距离下的光线强度差异。
五、实验结果与分析1. 不同光源的光线强度比较实验结果表明,LED灯的光线强度最高,白炽灯次之,激光笔最低。
这是因为LED 灯具有更高的发光效率,能够发出更集中的光线。
2. 不同距离下的光线强度比较实验结果表明,随着光源与探头之间距离的增加,光线强度逐渐减小。
这是因为光线在传播过程中会发生衰减,距离越远,衰减越明显。
3. 电阻值对光线强度的影响实验结果表明,随着电阻值的增加,光强计显示屏上的光线强度值逐渐减小。
这是因为电阻值增加会导致电路中的电流减小,从而降低光强计的灵敏度。
六、实验结论1. 本实验成功测量了不同光源和不同距离下的光线强度。
2. LED灯具有更高的发光效率,光线强度最高。
3. 光线强度随距离的增加而减小,随电阻值的增加而减小。
七、实验注意事项1. 实验过程中,确保光强计探头与光源之间的距离适中,以保证光线垂直照射到探头。
高能激光发射系统光束监测与装调的新方法

第35卷第2期 2008年2月 光电工程
Opto—Electronic Engineering Vo1.35,No.2
Feb,2008
文章编号:1003—501X(2008)02—0029—05 高能激光发射系统光束监测与装调的新方法
史亚莉 一,高云国 ,邓伟杰 ,2 (1.中国科学院长春光学精密机械与物理研究所,长春130033; 2.中国科学院研究生院,北京100039)
摘要:高能激光束能量高,波长较长,无法用常规的光电探测器进行接收。为了实现高能激光发射系统中激光束 的监测和系统的快速高精度装调,采用间接测量的方法,将激光束的监测转换为激光谐振腔出射镜的监测,并且 通过使用光路切换镜,用He.Ne激光束代替高能激光束来完成整个系统的装调。对光束监测系统、装调辅助系统、 靶标镜以及光路切换镜等辅助设备的工作原理和使用方法做了简单的介绍。为考察方法的有效性,结合CO2激光 发射系统进行了精度分析 结果表明,使用本方法装调后,光轴平行度误差可达到15.9”,满足设计指标的2O” 关键词;高能激光发射系统;光束监测;装调;精度分析;激光器 中图分类号:TH744.5 文献标志码:A
Novel Method of Beam Monitoring and Alignment for High-energy Laser Launching System
SHIYa.1i '-,GAOYun.guo ,DENGWei-jie , (1.Changchun Institute ofOptics,Fine Mechanics andPhysics,Chinese Academy ofSciences,Changchun 130033,China; 2.GraduateSchoolofChineseAcademyofSciences,Beo ̄ing 100039,China)
Abstract:The conventional photoelectric detector can not get the laser signal because ofthe laser’S high energy and long wavelength.To achieve the goal of real-time monitoring the laser beam and fast aligning the high—energy laser launching system accurately,we monitored the output mirror of laser resonator to supersede the laser beam in this paper.In the same way,with a right-angle reflector,the launching system was aligned using the He-Ne laser ofbeam monitoring system instead of high—energy laser ̄In the end,the precision of the C02 laser launching system was analyzed to inspect the method.The analysis results show that the parallelism errors can reach 1 5.9”,which satisfies the requirement of system. Key words:high—energy laser launching system;beam monitoring;alignment;precision analysis;laser
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额 额 ,电 热 转 化 效 率 为 量 速 度 慢 , 够 直 观 。间 接 法 存 在 衰 减 比不 均 匀 和 不 稳 定 尺 寸 为 w ×w , 定 电压 u, 定 电 流 I 不
等 问题 。对 于 1 . m 的 大 口径 C 激 光 束 , 种 光 学 元 O6 0。 各
T TT
2 基 本 理 论
首 先 介绍 半 导 体 制 冷 片 的 结 构 和工 作 原 理 , 后 建 立 然
光 束 评 价 的重 要 方 面[ 。 目前 测 量 方 法 可 分 为 直 接 法 和 间 连续 激 光 对制 冷 片 的 加 热 模 型 , 后 给 出 由 温 度 数 据 重 构 2 ] 最 接 法 [ 。直 接 法 有 两 类 : 一 类 采 用 阵 列 探 测 器 直 接 吸 收 光 强 分 布 的算 法 。 1 ] 第
唐黎 明 章喜 张廷 华
( 备 指 挥 技 术 学 院 光 电 装备 系 , 装 北京 怀 柔 1 1 1 ) 0 4 6
摘 要
为了测试高能 C : O 激光光强分 布 , 出利 用半导体制冷片作为靶屏 , 提 用热像 仪测量屏表面温度 , 通过热像仪 的
图 像 回 推屏 上光 强分 布 。从 理 论 上 分 析 了 工 作 中的 制 冷 片 在 C 能 连 续 激 光 辐 照 下 热 面 温 度 的 时 空 分 布 , O高 给 出 回 推光 强 的重 构 算 法 。
处 理 的 自动化 和 可 视 化 , 泛 应 用 于 普 通 强 度 激 光 诊 断 设 广
备 I 9。但 是 对 于高 能 激 光 , 在 C D 饱 和 以 及 接 收 屏 大 s] - 存 C
图 1 半 导体 制 冷 片
搬 若 C 光 器 在 高 能 激 光 领 域 得 到 广 泛 应 用 , 前 的 强 面 , 运 方 向取 决 于 电流 的流 向 。因 此 , 用 制 冷 片 的冷 面 O激 目 度 分 布测 试 方 法 均 有 很 多 的 不 足 。如 直 接 法 装 置 复 杂 , 测 作 为 强激 光 的靶 屏 则 可 快 速 缓解 热 累 积效 应 。假 设 制 冷 片
过 标 定 可 算 得 光 束 总 能 量 [ 4。第 二 类 利 用 机 械 扫 描 装 帖效 应 ) 成 的 热 泵 , 尔 帖 半 导 体 ( 化 铋 ) 通 直 流 电后 3] - 制 帕 碲 在
置 , 点 扫 描 检 测 , 降 低 高 能 量 对 探 测 器 的 损 伤 [ ; 接 能将 一端 的热 量 转 移 到 另 一 端 。如 图 1所 示 , 冷 片 由 两 逐 以 5间 制
的调 试 造 成 很 大 的 障 碍 - 。 因此 , 须 建 立 简 单 可 靠 的 测 2 ] 必
试装 置。
帕尔 贴 半导体
氧化铝陶瓷一 热端 C ) 物 图 a实
激光 诊 断 C D法 直观 方 便 , 空 分 辨 率 高 , 于 数 据 C 时 易
( ) 构 示 意 图 b结
q 则 制 冷 功 率 密 度 P 镜 、 束镜 等) 如 反 分 的制 造 成 本 都 较 高 , 即使 是
简 单 的光 路 系统 都 需 要 很 高 的 造 价 。另 外 对 于 远 场 光 斑 ,
大 气 湍 流 和热 晕 效 应 带 来 的光 斑 扩 展 和质 心 漂 移 都 给 光 路
6 内部 排 列 了 若 干 对 半 法 先 对 强 激 光 进 行 衰 减 , 到 光 强 的 相 对 分 布 , 利 用普 通 块材 质 为 9 氧 化 铝 陶 瓷 基 片 封 装 , 得 再 的光 强 检 测 方 法 ( C D法 ) 构 强 度 分 布 L ] 如 C 重 6 。 导体 热 电偶 , 直 流 电后 工 作 , 热量 从 冷 面均 匀 搬 运 到 热 加 将
1 研 究 现 状 综述
, 高能 激 光 束 一 般 具 有 较 高 的 平 均 功 率 和 总 能 量 , 材 分 布 图 就 可 以 重 构 出 辐 照 激 光 的 强 度 分 布 ]从 而 实 现 高 对 CD 诊 料 有 很 强 的破 坏 作 用 , 主要 表 现 为 热 损 伤 , 给 光 束 参数 尤 能 激 光 的 “ C 法 ” 断 。 这 其 是 空 间 强度 分 布 的测 量 带 来 了 很 大 的 困 难 , 高 能 激 光 是 领 域 一 直 存 在 的难 点 之 一 [ 。而 光 强 分 布 对 于 激 光 器 的设 1 ] 计 、 束 的传 输 控 制 、 束 的 应 用 都 有 非 常重 要 的 意 义 , 光 光 是
关 键 词 光学仪器 ; 高能激光 ; 激光强度时空分 布 ; 半导体制冷片
中图分 类 号 : N 4 T 27
文献标 志 码 : A
文章 编号 :0913(000—150 10—0321)2 4—2 0
热像 仪 可 以方 便 地 测 量 屏 表 面 的温 度 分 布 , 温 度 的 时 空 从
21 0 0年 第 2期
( 第5 总 8期 )
桂 林航 天工 业高等 专科 学校 学报
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一
种 高能 激 光 光 强 测试新 方 案
光 能 , 过 计 算 采 样 点 的光 强 重 构 入 射 光 的 强 度 分 布 。探 通 2 1 半 导 体 制 冷 片 的结 构 和 工 作 原 理 .
测 器 一 般 为量 热 器 列 阵 , 探 头 的 最 大 温 升 换 算 为 光 强 , 将 经
半 导体 制 冷 片 是 利 用 半 导 体 材 料 的 温 差 电效 应 ( 尔 帕