海杂波下的雷达目标检测技术进展评述

产生的原因是复杂多样的，电磁波段、分辨力、极化、入射角、洋流、风力、潮汐、波
浪等等都影响海杂波，使其在谱上呈现不规则性，幅度统计分布上难以用公式来描述。对海杂波建模从一开 始的单参数建模如瑞利分布、对数正态分布等逐渐发展为多参数的 K 分布、复合高斯分布[1]等，但在实际应 用中发现这些模型都不能完美反映海杂波的物理特性。
Scientific Journal of Information Engineering June 2014, Volume 4, Issue 3, PP.83-90
A Survey of Target Detection Technique under Sea Background
Guangqiang Wei, Yongfeng Zhu, Hongzhong Zhao
ATR Lab, National Univ. of Defense Technology, Changsha Hunan 410073, China
Abstract
Sea clutter is superposition of a large number of radar backscatter wave, and it has heterogeneity and non-stationary characteristics, which is seriously interferes in detection performance of targets within sea clutter. Three aspects (sea clutter distribution characteristics, radar platform and target echo from sea surface) are discussed in this paper. Keywords: Sea Clutter; Radar Platform; Target Echo; Target Detection
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雷达平台对目标检测的影响
岸基雷达多位于海岛、海岸高山等地，岸基雷达观测的海杂波相对简单。在岸基雷达系统设计上，有一
2.1 岸基雷达平台
些可行的方法来提高岸基雷达的检测性能。文献[25]阐述了岸基雷达在目标检测时应注意的因素，并对减小杂 波反射截面积削弱杂波干扰提出一些方法：如减小方位波束宽度，增加天线口径，加宽发射脉冲带宽，采用 扫描间积累，对海杂波距离去相关，改善目标起伏性能等。考虑到波导效应[26]对岸基雷达的影响，还应当采 取降低岸基雷达天线的副瓣电平、增加雷达天线高度、增大接收机的动态和提高信号处理系统改善因子等措 施来改善岸基雷达低空探测能力。研究发现，海杂波背景下雷达单元分辨力越大，目标检测能力越好，所以 宽带信号检测可以很好的增强海杂波下目标检测能力。 但宽带雷达信号检测时数据率高， 无法进行实时处理。 基于此，陈希信提出一种二次门限非相参积累[27]的检测方案，达到了减小了宽带雷达数据率的效果。 动目标检测（MTD）和脉间频率捷变是雷达抑制杂波和抗有源的主要手段。但在实际应用中出现了新的
海杂波下的雷达目标检测技术进展评述
魏广强，朱永锋，赵宏钟
国防科技大学 电子科学与工程学院 ATR 重点实验室，湖南 长沙 410073 摘 要：海杂波是雷达电磁信号照射到海面产生的大量散射体回波的叠加，并受风力、洋流、海浪等的影响呈现非均匀
性和非平稳性，对雷达目标检测能力造成影响。文章从海杂波特性的分布规律、雷达平台和海面目标回波三个方面对影 响海面杂波背景下目标检测能力的因素进行梳理分析。 关键词：海杂波；雷达平台；目标回波；目标检测
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1.1 分辨力对海杂波的影响
随着高分辨率雷达的发展和应用，海面目标检测性能得到一定的改善，但随着单位面积内的可观测散射 点的增多，海杂波对目标检测性能的影响变得越来越显著，距离分辨单元变小，海杂波的统计特性逐渐偏离 高斯分布，同时“拖尾”现象严重，使得传统的检测方法性能降低。 在高分辨率雷达回波中，分辨率的提高使得分辨单元尺寸变小，单元内的强散射点数目变少，其散射中 心对目标物理特性的描述越详细，目标的极化散射特性对其结构特征的反映也就越细致。Carlos L.[2]等对目 标瞬态极化特征分解进行了大量的研究和实践工作，并对极化分解下的目标分类和识别进行了归总。国内方 面，庄钊文，王雪松[3]等人撰写多部极化特征提取的书籍，对极化信息在应用领域的推广做出了重大贡献。 其中，王雪松建立了全新极化信息处理基础框架，为极化特征提取提供了理论基础。
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引言
自从雷达问世以来，杂波下的目标检测问题就一直是雷达技术面临的主要挑战之一。而海杂波下的雷达 目标检测问题一直是雷达领域的研究热点。雷达在海杂波下的探测能力影响涉及到三方面因素：海杂波特性 的分布规律；雷达平台的对检测的影响；目标特性对检测的影响。 海杂波是雷达电磁信号照射到海面产生的大量散射体回波的叠加，海杂波德描述一般采用统计分布特 性，海杂波分布受电磁波段、极化、分辨力、入射角、海面风速、洋流、浪涌等的影响，因此呈现出一定的 复杂性、非均匀性和非平稳性，海杂波伴随在海面目标环境回波中对雷达目标检测能力造成影响。 雷达平台是电磁波照射接收的载体，雷达平台的运动状态、运动速度的大小影响海杂波的多普勒分布特 性，从而给杂波下目标检测带来不同影响。 海面目标回波是雷达信号检测的主体，目标的运动速度、RCS 的大小等条件也是影响雷达检测能力的 因素。 本文从以上三个方面对影响海面杂波背景下目标检测能力的因素进行梳理分析，指出近年来该领域的研 究进展和发展趋势。
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斜表面的一种镜面散射。当雷达以较大入射角照射海面时，海面会产生碎波的现象，而且在多个连续的距离 单元上产生多目标效应，降低了雷达目标的检测性能。学者们利用不同的手段对大入射角下的海面进行模拟 和处理。 D.S. W. Kwoh,[16]发现掠入射（LGA）下容易出现的波浪破碎现象，提出用劈散射近似，并依据微扰法和 几何绕射理论给出了张力波散射分量和劈散射分量的分析式。也有学者对准镜面散射区进行了研究，文献[17] 给出了准镜面散射区海面散射系数的解析式，并提出垂直入射时海面散射系数的天线波束校正方法。文献[18] 总结了不同海况、不同极化方式、不同方位向和入射角情况下的海面镜面变化规律，利用 Gram-Charlier 分布 得到海面镜面后向散射截面定量解析式。 针对散射系数的研究和修正也取得了不错的成果。黄际英等[19]分别利用微扰理论和求集平均的方法计算 小尺度和大尺度粗糙度后向散射系数，并提出双尺度模型下入射角大于 60 度时用大尺度斜率韦布尔分布代 替高斯分布以及入射角大于 80 度时用计算机耦合方法来对后向散射系数进行修正的思路。文献[20]分别采用 VRT（矢量辐射传输方程）和 TSM 方程求解泡沫层和海面的散射系数，并经过白冠覆盖率因子加权得到总 的散射系数。 文献[21]对中等和大入射角下遮蔽效应进行了定量分析，遮蔽效应会随着入射角、粗糙面均方根斜率以及 散射角的增大而更加明显，并引入基尔霍夫近似地得到散射面的计算公式。还有一些学者对双尺度模型进行 了改进，使其更加精确地拟合实测数据，如王运华等[22]利用改进后的双尺度模型对海面散射场的频谱特性进 行分析，发现掠射下遮蔽效应会增大散射场频移，减短谱宽的现象。
1.2 入射角对海杂波的影响
1.2.1 小入射角情形 雷达以较小的入射角照射海面时，雷达回波强度会出现明显增强，杂波幅值的概率密度函数曲线会出现 明显的拖尾效应，即海尖峰效应[4]。海尖峰的存在严重影响了对目标的检测能力，使得虚警率变大。近年来 学者们对海尖峰的研究表明海尖峰作为海杂波非均匀特性的体现之一，具有很强的起伏特性。 文献[5]研究发现水平极化和上风向的海杂波中海尖峰现象更加明显。Gutnik VG 指出海尖峰的空间统计 特征和海面碎波的出现的关系[6]，并由入射角和海面阴影部分面积负相关关系，提出海面阴影函数，为海尖 峰的分析提供了定量的描述。 Posner Fred L[7]通过对大量实测数据的处理得到在低擦地角、 高分辨率和水平极化方式下海尖峰出现的更 频繁的结论。Posner F.从定量的角度给出了描述海尖峰的三个特性参数[8]：海尖峰的幅度阈值，最小海尖峰宽 度以及相邻海尖峰最小间隔，从而可以描述其统计学测度平均海尖峰持续时间和平均相邻海尖峰间隔。Luke Rosenberg[9]利用时间距离的幅度分布得到的门限来区分数据中的布拉格散射和海尖峰，发现海尖峰主要出现 在 HH 极化中的低擦地角区域，还有很少的一部分是出现在 VV 极化的侧风向部分。 有的学者还通过建立海尖峰模型的方法来研究其特性。文献[10]基于 K 分布模型，利用二项分布来统计海 尖峰出现频数。并对 C 波段的实测数据进行处理，得出 K 分布较之其他模型拟合得更好的结论，但是随着虚 警概率的提高，二项分布和泊松分布都会趋于正态分布，而实际的海尖峰统计特性并不服从于正态分布。谢 洪森[11]给出了纹理分量提取算法，提出了基于对数正态分布纹理的广义 K 分布模型，通过 X 波段实测数据 验证该模型具有很好的拟合度。 Bandiera F 等[12]采用广义似然比检测技术研究了高斯色噪声下的扩展目标检测，但是由于该方法只适用 于回波方向矢量已知的情况，所以只能应用在相参雷达系统。Blunt S D 等[13]采用距离窗内二进制检测，然后 脉间二进制检测的思路，取得很好的检测的性能，但在参数优化上没能给出详细的选择标准。文献[14]研究了 二进制检测器参数和杂波形状参数、扩展目标径向长度之间关系，给出了最优二进制检测器的参数经验公式 和选择标准，仿真结果证实了最优二进制检测器的实用性和有效性。 1.2.2 大入射角情形 当雷达照射海面的入射角超过一定角度后，海杂波的镜面散射效应增强，单位散射系数迅速上升，尽管 海杂波的照射面变小，但是海杂波的散射强度迅速上升。目标检测需要对抗的海杂波很强，同时由于雷达照 射海面的足迹变小，雷达回波中的独立杂波单元越来越少，因此可用于杂波参数估计的参考单元数量变少， 估计误差增大，甚至没有足够的单元估计杂波参数，导致常用的杂波恒虚警检测算法失效。 当雷达朝正下方照射海表面时， 严格试验的基础上， 人们发现该角度的海杂波截面积几乎与频率无关[15]。 对应零风速时它有一个最大值约为+15dB，并与风速呈现负相关的联系。大入射余角的散射通常被认为是倾