用能带理论解释导体、半导体和

有些能带相互交叠形成混合能带，交叠后的能带还可能再分裂为 上下两个能带。
能带被占据情况的几个概念：
满带：填满电子的能带
E
不满带：未填满电子的能带 空带：没有电子占据的能带 禁带：不能填充电子的能区 价带：在0k时能被电子占满的最高能
带，对半导体价带通常是慢带 导带：半导体最外面（能量最高）的
所以只有这种能带中的电子才能导电。
二. 金属导体、绝缘体和半导体
1. 导体 较低的能带都被电子填满，上面的能带只是部分地被电
子填充。
当无外电场时，晶体中 的电子速度分布对称，不引 起宏观电流。
3s
未填满的导带
Eg 禁带
2p
填满的能带
当有外电场时，晶体中的运动着电子有些被加速，有些被减速， 即有些动能增加有些动能减小。只有当电子所在的能带内有未被占 据的空能级，即为非满带时，这样的跃迁才有可能实现。
从能级图来看，是因为满带 与空带间有一个较宽的禁带
满带
共有化电子很难从低能级（满带）跃迁到高能
级（空带）上去。
（Eg：3～6 eV）
当外电场足够强时，共有化电子还是能越过
禁带跃迁到上面的空带中，使绝缘体的击穿 。
3. 本征半导体不含杂质的纯净半导体。
当温度接近 0 K时，价带
都被电子填满，价带以上的能
一个能带。
空带 禁带 不满带
满带
导带 价带
能带对电导的贡献
满带
…
电子交换能态并不改变能量状 态，所以满带不导电。
导带： 不满带或满带以上最低的空带
为什么把空带或不满带称为导带？
反向电子转移与之抵消，可以形成电流，因此表现出导电性，所以 空带又称当由于某种原因电子受到激发而进入空带时，这些电子在外 电场作用下向较高的空能级转移，没有为导带。
导体的能带结构
空带
E
空带 价带 导带
满带
某些一价金属， 如:Li …
某些二价金属， 如:Be, Ca, Mg,
Zn, Ba …
空带
导带
如:Na, K, Cu, Al, Ag…
2.绝缘体
E
空带 空带
绝缘体在外电场的作用下， 共有化电子很难接受外电场的能量，所以形不 成电流。
禁带ΔEg=3～6eV
用能带理论解释导体、半导体和绝缘体之 间性质的差别
材料化学1301班 冯燕萍
电子填充能带的情况 金属导体、绝缘体和本征半导 体
一. 电子填充能带的情况
当温度接近 0 K时，电子由低能级到高能级逐个填充能带。
一般，原子的内层能级都被电子填满，成为满带。价电子引起 的能带（价带）可能是满带，也可能不是满带。
能有 跃些
带都是空带。因此和绝缘体一
入电 空子
样都没有导电性。
带可
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3p
空带
Eg 禁带
3s
填满的能带
本征半导体的禁带比绝缘体的窄很多，在常温下，少数电子经 热激发可越过禁带跃迁到空带中，这时，半导体就具有一定的导电 性。