流体力学ppt
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流体力学PPT
牛顿内摩擦定律表明： 切应力与速度梯度成正比；比例系数称动力粘度。
第 20 页
职教
绪论——1.2流体的主要力学性质 3、流体的粘度
——表示流体粘滞性大小
du dy
（1） 动力粘度
( Pa s)
P(泊） 1P 0.1Pa s
（2） 运动粘度
(m 2 / s )
St : cm2 / s
/ p
β↑，压缩性↑
可知： 液体β很小
第 26 页
职教
绪论——1.2流体的主要力学性质 弹性系数： 压缩系数的倒数
E 1
第 27 页
职教
绪论——1.2流体的主要力学性质 （2）液体的热胀性 热胀系数：压强不变时，单位温度变化所引起的 体积或密度的相对变化率
V / V a T
第 21 页
职教
绪论——1.2流体的主要力学性质 4、粘性的影响因素
粘度 液体 气体
流体种类 流体温度
o 气体 温度
液体：分子内聚力是产生粘度的主要因素。 温度↑→分子间距↑→分子吸引力↓→内摩擦力↓→粘度↓ 气体：分子热运动引起的动量交换是产生粘度的主要因素。 温度↑→分子热运动↑→动量交换↑→内摩擦力↑→粘度↑
第 4 页
职教
绪论——1.1概述
应
用
重要的专业基础课程，该课程的目的是 为了学习专业课以及从事技术工作提供必要 的基础理论和实践技能
第 5 页
职教
绪论——1.1概述
主要内容
绪论 流体静力学 不可压缩一元流体动力学 流动阻力和能量损失 管路计算 附面层与绕流阻力 孔口、管嘴出流和气体射流
第 6 页
职教
流体力学ppt课件
6
三、特例 ❖ 火箭在高空非常稀薄的气体中飞行以及高真空技术中，如真空泵，其分子距与设备
尺寸可以比拟，不再是可以忽略不计了。这时不能再把流体看成是连续介质来研究。 ❖ 流体性质有局部突变时，如汽化。 ❖ 研究区域很小时。
7
第三节 作用在流体表面上的力 表面力 质量力
两类作用在流体上的力：表面力和质量力
M V d M V d d V 0
V dV d
E1 pd1V 1d d p0.0 1% 25 140 2.5 18P 0 a
Vdp
13
二、流体的膨胀性 当压强一定时，流体温度变化体积改变的性质称为流体的膨胀性，膨胀性的大小用
温度膨胀系数来表示。 1.膨胀系数
单位温度增加所引起的体积相对变化量
17
三种圆板的衰减时间均相等。 库仑得出结论:衰减的原因，不是圆板与液体之间的相互摩擦 ，而是液体内部的摩擦 。
18
2.牛顿内摩擦定律
(1) 牛顿平板实验
当h和u不是很大时，两平板间沿y方向的流速呈线性分布，
uUy 或duUdy
h
h
h
dy
y U
uu+du
y
dudt
Aa
Bb
o
dy
d
d(dud)/tdtdu
3
第二节 流体作为连续介质的假设 问题的引出：
微观：流体是由大量做无规则热运动的分子所组成， 分子间存有空隙，在空间是不连续的。 宏观：一般工程中，所研究流体的空间尺度要比分子 距离大得多。
4
一、流体的连续介质假设 定义：不考虑流体分子间的间隙，把流体视为由
无数连续分布的流体微团组成的连续介质。这就是1755年欧拉提出的“连续介质 假设模型”。
三、特例 ❖ 火箭在高空非常稀薄的气体中飞行以及高真空技术中，如真空泵，其分子距与设备
尺寸可以比拟，不再是可以忽略不计了。这时不能再把流体看成是连续介质来研究。 ❖ 流体性质有局部突变时，如汽化。 ❖ 研究区域很小时。
7
第三节 作用在流体表面上的力 表面力 质量力
两类作用在流体上的力：表面力和质量力
M V d M V d d V 0
V dV d
E1 pd1V 1d d p0.0 1% 25 140 2.5 18P 0 a
Vdp
13
二、流体的膨胀性 当压强一定时，流体温度变化体积改变的性质称为流体的膨胀性，膨胀性的大小用
温度膨胀系数来表示。 1.膨胀系数
单位温度增加所引起的体积相对变化量
17
三种圆板的衰减时间均相等。 库仑得出结论:衰减的原因，不是圆板与液体之间的相互摩擦 ，而是液体内部的摩擦 。
18
2.牛顿内摩擦定律
(1) 牛顿平板实验
当h和u不是很大时，两平板间沿y方向的流速呈线性分布，
uUy 或duUdy
h
h
h
dy
y U
uu+du
y
dudt
Aa
Bb
o
dy
d
d(dud)/tdtdu
3
第二节 流体作为连续介质的假设 问题的引出：
微观：流体是由大量做无规则热运动的分子所组成， 分子间存有空隙，在空间是不连续的。 宏观：一般工程中，所研究流体的空间尺度要比分子 距离大得多。
4
一、流体的连续介质假设 定义：不考虑流体分子间的间隙，把流体视为由
无数连续分布的流体微团组成的连续介质。这就是1755年欧拉提出的“连续介质 假设模型”。
第2章-液压流体力学基础ppt课件
如果垂直液缸活塞上没负 载，则在略去活塞重量及 其它阻力时，不论怎样推 动水平液压缸活塞，不能 在液体中形成压力。
.Hale Waihona Puke 四、绝对压力、相对压力和真空度
压力有两种表示方法：以绝对零压力作为基准所表示的压力， 称为绝对压力。
以当地大气压力为基准所表示的压力，称为相对压力。相对压 力也称表压力。
相对压力为负数时，工程上称为真空度。真空度的大小以此负 数的绝对值表示。
运动黏度。
单位：m2/s，（米2/秒）或 mm2/s 。1 m2/s=106 mm2/s
液体的运动黏度没有明确的物理意义，但它在工程 实际中经常用到。
我国液压油的牌号就是用它在温度为40℃时的运动 黏度平均值来表示的。例如N32号液压油，就是指这种油 在40℃时的运动黏度平均值为32 mm2/s。
h1=0.1m,h2=0.2m,汞的密度为 1.3 6130kg /m3
油液的密度为90k0g/m3。试计算A
点的绝对压力和真空度。
M
M
.
例5 如图所示，如图所示U形管测压计，已知汞的
密度是 g1.3613 0kg /，m 油3的密度
.
5. 油液的机械稳定性 指液体在长时间的高压作用（主要是挤压作用）下，
保持其原有的物理性质的能力。 液压油应具有良好的机械稳定性。
6. 油液的化学安定性 指液体抗氧化的能力。 液压油应具有良好的化学稳定性，并且不含杂质。
.
二、液压油的分类
.
.
三、液压油的选择
1、液压油的使用要求
➢ 粘温特性好 ➢ 有良好的润滑性 ➢ 成分要纯净 ➢ 对热、氧化水解都有良好的化学稳定性，使用寿命长 ➢ 比热和传热系数大，体积膨胀系数小，闪点和燃点高，流
.Hale Waihona Puke 四、绝对压力、相对压力和真空度
压力有两种表示方法：以绝对零压力作为基准所表示的压力， 称为绝对压力。
以当地大气压力为基准所表示的压力，称为相对压力。相对压 力也称表压力。
相对压力为负数时，工程上称为真空度。真空度的大小以此负 数的绝对值表示。
运动黏度。
单位：m2/s，（米2/秒）或 mm2/s 。1 m2/s=106 mm2/s
液体的运动黏度没有明确的物理意义，但它在工程 实际中经常用到。
我国液压油的牌号就是用它在温度为40℃时的运动 黏度平均值来表示的。例如N32号液压油，就是指这种油 在40℃时的运动黏度平均值为32 mm2/s。
h1=0.1m,h2=0.2m,汞的密度为 1.3 6130kg /m3
油液的密度为90k0g/m3。试计算A
点的绝对压力和真空度。
M
M
.
例5 如图所示，如图所示U形管测压计，已知汞的
密度是 g1.3613 0kg /，m 油3的密度
.
5. 油液的机械稳定性 指液体在长时间的高压作用（主要是挤压作用）下，
保持其原有的物理性质的能力。 液压油应具有良好的机械稳定性。
6. 油液的化学安定性 指液体抗氧化的能力。 液压油应具有良好的化学稳定性，并且不含杂质。
.
二、液压油的分类
.
.
三、液压油的选择
1、液压油的使用要求
➢ 粘温特性好 ➢ 有良好的润滑性 ➢ 成分要纯净 ➢ 对热、氧化水解都有良好的化学稳定性，使用寿命长 ➢ 比热和传热系数大，体积膨胀系数小，闪点和燃点高，流
西南石油大学研究生经典课件流体力学(陈小榆老师)
1
可压缩/不可压缩的定常流动
详细介绍可压缩和不可压缩流动的特点和分析方法，帮助学生深入理解流体运动 的稳定性。
2
常见定常流动的特点和分析方法
探讨常见定常流动的特点以及不同的分析方法，为学生提供综合分析流体力学问 题的能力。
非稳定流动及其分析
1
பைடு நூலகம்
不稳定流动的形成原因
解析不稳定流动的形成原因，帮助学生深入了解流体动力学中的非线性现象。
2
不稳定流动的分析方法
介绍不稳定流动的分析方法，通过数学建模和实验验证来揭示非稳定流动的复杂 性。
湍流
1
湍流的基本概念
详细解释湍流的基本概念，包括湍流特性、湍流涡旋和湍流能量耗散。
2
湍流的统计方法
介绍湍流的统计方法，包括雷诺平均和湍流相关性，为湍流分析提供基本方法。
3
湍流的模拟
探讨湍流的数值模拟方法，包括雷诺平均Navier-Stokes方程和大涡模拟。
应用
流体力学在工程中的应用
详细介绍流体力学在航空、船舶、汽车和能源 等领域的应用，以及相关的工程实例。
流体力学的未来发展
展望流体力学的未来，包括新技术、新方法和 新领域，激发学生对流体力学研究的兴趣。
结论
总结流体力学的基本概念及其应用，强调学生应用所学知识解决实际问题的 能力。
参考文献
提供相关的学术文献和资料，方便学生深入了解流体力学领域的研究。
西南石油大学研究生经典 课件流体力学(陈小榆老 师).ppt
# 西南石油大学研究生经典课件流体力学 (陈小榆老师)
这是一份经典的流体力学课件，适用于西南石油大学的研究生学习。通过本 课件，您将深入了解流体力学的基本概念，流动和流体力学的历史以及流体 力学在工程中的应用。
大学课程《工程流体力学》PPT课件：第三章
§3.1 研究流体运动的方法
➢ 欧拉法时间导数的一般表达式
d (v ) dt t
d ：称为全导数，或随体导数。
dt
：称为当地导数。
t
v
：称为迁移导数。
例如，密度的导数可表示为： d (v )
dt t
§3.1 研究流体运动的方法
3.1.2 拉格朗日法
拉格朗日法的着眼点：特定的流体质点。
lim t0
(
dV
III
)
t
t
t
CS2 vndA
单位时间内流入控制体的物理量：
z
Ⅲ
Ⅱ’
Ⅰ
y
lim
t 0
(IdV )t t t CS1vndA
x
§3.3 雷诺输运方程
➢ 雷诺输运方程
dN dt
t
CV dV
CSvndA
雷诺输运方程说明，系统物理量 N 的时间变化率，等于控 制体该种物理量的时间变化率加上单位时间内经过控制面 的净通量。
d dt
V
dV
t
CV
dV
CS
vndA
0
因此，连续性方程的一般表达形式为：
t
CV
dV
CS
vndA
0
连续性方程是质量守恒定律在流体力学中的表现形式。
对定常流动，连续性方程简化为：
CS vndA 0
§3.4 连续性方程
对一维管流，取有效截面 A1 和 A2，及
v2
管壁 A3 组成的封闭空间为控制体：
ay
dv y dt
v y t
vx
v y x
vy
v y y
vz
v y z
az
流体力学第五章-孔口出流PPT课件
同时
p p
v2 v2
几何相似
雷诺模型法在管道流动、液压技术、水力机械等
方面应用广泛。
.
39
3）欧拉模型法
粘性流动中有一种特殊现象，当雷诺数增大到一定界 限以后，惯性力与粘性力之比也大到一定程度，粘性力的 影响相对减弱，此时继续提高雷诺数，也不再对流动现象 和流动性能发生质和量的影响，此时尽管雷诺数不同，但 粘性效果却是一样的。这种现象叫做自动模型化，产生这 种现象的雷诺数范围叫做自动模型区，雷诺数处在自动模 型区时，雷诺准则失去判别相似的作用。
所有力学相似的比例尺中，基本比例尺l、v 、ρ是 各自独立的，基本比例尺确定后，其它一切物理量的 比例尺都可确定，模型流动与实物流动之间一切的物 理量的换算关系也就都可以确定了。
实物和模型大多是处于同样的地心引力范围，因此
单位质量重力的比例尺一般等于1，即： g 1
.
31
5.5.2 相似准则
1）、弗劳德(Froude)数
F r F r
Eu
E
u
Re
R
e
称为不可压缩流体定常流动的力学相似准则。可
据此判断两个流动是否相似。
.
34
相似准则不但是判别相似的标准，而且也是设计
模型的准则，因为满足相似准则实质上意味着相似比
例尺之间要保持下列三个互相制约的关系：
2 v
g l
p
2 v
l v
设计模型时，所选择的三个基本比例尺 l、v、 如果 能满
Ma U a
U2 Fr
gL
St L UT
Pr c p k
Nu
qL
k (T T w )
Gr g 2 L 3 ( T w T 0 ) 2
流体力学--漩涡理论 ppt课件
流管
涡丝vortex filament 元流
截面积为无限小的涡束 截面积为无限小的流束
称为涡索（涡丝）。
称为元流
PPT课件
9
旋涡强度
Ｊ表征流场中旋涡强 弱和分布面积大小
dＪ＝ωndσ
J nd
如果 是涡管的截面
则J为涡管强度
n
流量
Q dQ ud
d
PPT课件
10
二、速度环量（velocity circulation）
r R, V VR,
p
pR
p0
1 2
VR2
43
结论：
旋涡外部压力分布：
pR
p0
1 2
V 2
旋涡内部压力分布：
p
p0
1 2
V2
VR2
旋涡中心 r 0, V 0
旋涡中心的相对压力为
p p0 VR2
旋涡外部:速度越大压力越小
旋涡内部:速度越小压力P越PT课小件
44
兰金涡:
（Rankine）
r<R内为旋 转抛物面
PPT课件
旋涡理论
2
园盘绕流尾流场中的旋涡
PPT课件
3
园球绕流尾流场中的旋涡
PPT课件
4
园柱绕流尾流场中的旋涡
PPT课件
5
有攻角机翼绕流尾流场中的旋涡
PPT课件
6
一、涡线,涡管,旋涡强度 涡线(vortex line)： 流线(streamline)：
涡线上所有流体质点在 流线上所有流体质点在
v sin ds
4 s r 2
PPT课件
32
典型实例：无限长直涡丝
dx段对Ｐ点的诱导速度 dv sin dx 4r 2
流体力学层流紊流ppt课件
和
R0
r0 2
圆管均匀流断面上的切应力
' 0
在半径
r
是线性分布
的，在管轴中心 r=0 处为零。在边壁 r=r0 处最大。 18
§5-2层流紊流及能量损失：均匀流沿程损失
二、沿程损失的通用公式
根据均匀流基本方程，总流的 hf 取决于边壁上的平均摩擦切应力 τ0。若能确定τ0 的大小，则易得到 hf 的变化规律。
R A
A
dH 4R 4
湿周
11
§5-1层流紊流及能量损失：层流及紊流
5、非圆管雷诺数ReH
Re H
VdH
12
§5-1层流紊流及能量损失：层流及紊流
三、紊流的成因
发生条件：
1、有初始扰动
层流：粘性力起主导作用
2、粘性对质点运动的束缚降低 紊流：惯性力起主导作用
13
§5-1层流紊流及能量损失：层流及紊流
3、圆管流态判断
Re Vd
Re Rec 2000 层流 Re Rec 2000 过渡流或紊流
4、非圆管流态判断
（1）特征量——描述运动的某一属性、相对独立的量。 例如管流的平均流速和管径、缝隙流里的平均流速和 缝隙高度。
（2）湿周——断面上固体边界与流体接触的周长，
（3）水力半径 （4）当量直径
根据实验，圆管均匀流边壁上的摩擦切应力τ0 与五个因素有关： 断面平均流速 V 水力直径 d
流体密度ρ 流体的动力粘度μ
壁面的粗糙高度 ks
19
§5-2层流紊流及能量损失：均匀流沿程损失
达西公式
由量纲和谐原理得
0
8
V
2
f Re, ks
d
hf
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流体力学ppt
流体力学，是力学的一门分支，是研究流体（包含气体、液体及等离
子体）现象以及相关力学行为的科学。
流体力学可以按照研究对象的运动方式分为流体静力学和流体动力
学，前者研究处于静止状态的流体，后者研究力对于流体运动的影响。
流体力学按照应用范围，分为水力学及空气动力学等等。流体力学是
连续介质力学的一门分支，是以宏观的角度来考虑系统特性，而不是
微观的考虑系统中每一个粒子的特性。流体力学（尤甚是流体动力学）
是一个活跃的研究领域，其中有许多尚未解决或部分解决的问题。流
体动力学在数学上非常复杂，最佳的处理方式是利用电脑进行数值分
析。
出现
流体力学是在人类同自然界作斗争和在生产实践中逐步发展起来的。
中国有大禹治水疏通江河的传说。秦朝李冰父子（公元前3世纪）领
导劳动人民修建了都江堰，至今还在发挥作用。大约与此同时，罗马
人建成了大规模的供水管道系统。
对流体力学学科的形成作出贡献的首先是古希腊的阿基米德。他建立
了包括物体浮力定理和浮体稳定性在内的液体平衡理论，奠定了流体
静力学的基础。此后千余年间，流体力学没有重大发展。
15世纪意大利达·芬奇的著作才谈到水波、管流、水力机械、鸟的飞
翔原理等问题。
17世纪，帕斯卡阐明了静止流体中压力的概念。但流体力学尤其是
流体动力学作为一门严密的科学，却是随着经典力学建立了速度、加
速度，力、流场等概念，以及质量、动量、能量三个守恒定律的奠定
之后才逐步形成的。
发展
17世纪力学奠基人I. 牛顿研究了在液体中运动的物体所受到的阻力，
得到阻力与流体密度、物体迎流截面积以及运动速度的平方成正比的
关系。他对粘性流体运动时的内摩擦力也提出了以下假设：即两流体
层间的摩阻应力同此两层的相对滑动速度成正比而与两层间的距离
成反比（即牛顿粘性定律）。
之后，法国H. 皮托发明了测量流速的皮托管；达朗贝尔对运河中船
只的阻力进行了许多实验工作，证实了阻力同物体运动速度之间的平
方关系；瑞士的L. 欧拉采用了连续介质的概念，把静力学中压力的
概念推广到运动流体中，建立了欧拉方程，正确地用微分方程组描述
了无粘流体的运动；伯努利从经典力学的能量守恒出发，研究供水管
道中水的流动，精心地安排了实验并加以分析，得到了流体定常运动
下的流速、压力、管道高程之间的关系——伯努利方程。
欧拉方程和伯努利方程的建立，是流体动力学作为一个分支学科建立
的标志，从此开始了用微分方程和实验测量进行流体运动定量研究的
阶段。