塞曼效应实验中CCD线阵相对位置的讨论
塞曼效应物理实验报告
塞曼效应物理实验报告引言塞曼效应是指在外磁场存在时，原子或分子谱线发生的能级分裂现象。
它是经典电动力学和量子力学相结合的重要现象，对于理解物质的微观结构和性质具有重要意义。
本实验旨在通过观察氢原子光谱的塞曼效应，验证量子力学理论，并通过实验测定氢原子的g因子。
实验原理当外磁场B存在时，原子或分子的能级会发生塞曼分裂。
设原子核的自旋和电子的轨道角动量平行，则能级分裂的数量为2J+1，其中J表示总角动量。
能级分裂的能量差为ΔE= gμBm B，其中m表示角动量z方向的投影，B为外磁场强度。
对于氢原子来说，g因子g=2，μB为玻尔磁子。
所以，当外磁场B存在时，氢原子谱线会发生分裂，其中一条谱线的波长为λ'=λ+Δλ，另一条谱线的波长为λ''=λ-Δλ，其中λ是无外磁场时的波长，Δλ=(gμB/λ)B。
实验装置- 氢原子气体灯管- 磁铁- 光栅- CCD相机- 电源、电流表等其他实验用具实验步骤1. 将磁铁放置在氢原子气体灯管周围，调整磁场强度B，并确定方向。
2. 开启氢原子气体灯管，使其发出光线。
3. 将氢原子光线通过光栅，使其分散成光谱。
4. 通过CCD相机记录光谱图像。
5. 分析光谱图像，测量不同塞曼分裂的波长差。
数据处理与分析我们测量和记录了不同磁场强度下的氢原子光谱图像，并通过图像处理软件提取出塞曼分裂的主要峰的位置。
然后，通过测量两个峰的波长差Δλ，可以计算出塞曼分裂的能量差ΔE。
为了验证实验结果的准确性，我们对每个磁场强度下的ΔE进行了多次测量，并计算均值和标准差。
通过测量得到的数据，我们绘制了氢原子的塞曼分裂能级示意图，其中能级分裂的数量符合量子力学的预测。
我们还通过线性回归，求得氢原子的g因子，并与理论值进行对比。
结论通过实验观察到氢原子谱线的塞曼效应，验证了量子力学理论的正确性。
实验测得的氢原子的g因子结果与理论值吻合较好，证明了实验的可靠性和准确性。
此外，实验结果还进一步加深了对于塞曼效应和量子力学的理解。
塞曼效应预实验报告
1. 理解塞曼效应的基本原理，掌握塞曼效应的实验方法。
2. 掌握使用光栅摄谱仪、偏振片等实验仪器进行塞曼效应实验的操作技能。
3. 通过实验，观察和分析塞曼效应现象，验证塞曼效应的基本规律。
二、实验原理塞曼效应是指在外加磁场的作用下，原子光谱线发生分裂的现象。
当原子处于外磁场中时，其能级会发生分裂，导致光谱线发生偏转和分裂。
根据分裂情况，塞曼效应可分为三种类型：横向塞曼效应、纵向塞曼效应和混合塞曼效应。
横向塞曼效应：原子能级在垂直于外磁场方向的分量发生分裂，导致光谱线在横向发生偏转和分裂。
纵向塞曼效应：原子能级在平行于外磁场方向的分量发生分裂，导致光谱线在纵向发生偏转和分裂。
混合塞曼效应：原子能级在垂直和平行于外磁场方向的分量同时发生分裂，导致光谱线在横向和纵向同时发生偏转和分裂。
三、实验仪器与材料1. 光栅摄谱仪2. 偏振片3. 笔形汞灯4. 电磁铁装置5. 聚光透镜6. 546nm滤光片7. F-P标准具8. 成像物镜与测微目镜组合而成的测量望远镜9. 标准具间距（d=2mm）10. 实验台1. 准备实验仪器，检查各部件是否完好，连接线路无误。
2. 将光栅摄谱仪、偏振片、笔形汞灯、电磁铁装置等实验仪器安装在实验台上，调整各仪器至合适位置。
3. 打开电磁铁电源，调整电流，使电磁铁产生所需的外加磁场。
4. 将笔形汞灯放置在实验台上，调整光路，使光束通过偏振片、546nm滤光片、F-P标准具等部件。
5. 调整F-P标准具的间距，观察光束在标准具内多次反射后形成的干涉条纹。
6. 逐渐调整电磁铁电流，观察光谱线的分裂情况，记录分裂条纹的间距、偏转角度等数据。
7. 重复实验，改变电磁铁电流，观察光谱线的分裂情况，记录数据。
8. 分析实验数据，验证塞曼效应的基本规律。
五、实验数据及处理1. 记录不同电磁铁电流下，光谱线的分裂条纹间距、偏转角度等数据。
2. 对实验数据进行处理，计算分裂条纹间距与电磁铁电流的关系，分析塞曼效应的规律。
塞曼效应实验报告完整版
塞曼效应实验报告完整版[实验报告标题][摘要]本实验通过实验测量了在磁场中的谱线分裂现象，即塞曼效应。
利用自制的光学仪器测量了铯原子的谱线分裂，验证了磁场对谱线的影响。
实验结果表明，在磁场存在下，谱线会发生分裂，且分裂数量与磁场的强度正相关。
本实验对于深入理解原子光谱和量子力学有重要的意义。
[引言]塞曼效应是物理学中一个重要的现象，它揭示了磁场对于原子能级结构的影响。
塞曼效应通过分裂原子的光谱线，使我们能够更加准确地研究原子结构和磁场的关系。
塞曼效应的发现对于量子力学和磁学的发展起到了重要的推动作用。
本实验旨在利用自制的光学仪器观察和测量铯原子的塞曼效应，并验证磁场对于谱线分裂的影响。
[实验原理]塞曼效应是指原子在外加磁场作用下，能级发生分裂，不同能级对应的谱线分成多条。
根据塞曼效应的原理，我们可以通过测量分裂后的谱线数量来间接测量磁场的强度。
塞曼效应分为正常塞曼效应和反常塞曼效应。
正常塞曼效应是指能级的劈裂符合朗德因子gJ的规律，而反常塞曼效应则不符合。
根据塞曼效应的原理，我们可以得到塞曼能级的能量差公式为:ΔE=gJμBΔM其中，ΔE是能级的能量差，gJ是朗德因子，μB是玻尔磁子，ΔM是能级的劈裂数。
[实验步骤]1.搭建实验装置：使用自制的光学仪器搭建实验装置，包括光源、单色仪、磁场系统和光电倍增管。
2.调节光源和单色仪：使用准直的光源和单色仪，使光线垂直入射并通过单色仪的狭缝得到单色光。
3.加入磁场：打开磁场系统，通过调节电流和磁场方向，使得磁场垂直于光线传播的方向。
4.观察光谱：在磁场存在下，观察光谱线的变化，记录分裂后的谱线数量。
5.测量磁场强度：通过调节磁场的电流，测量分裂后的谱线数量与磁场强度的关系。
[实验结果]在实验中，我们使用铯原子作为样品，观察了它的谱线在磁场存在下的分裂情况。
通过观察和测量，我们发现在磁场存在下，铯原子的谱线发生了分裂，分裂数量与磁场的强度正相关。
[实验讨论]通过本实验的观察和测量结果，我们得出了塞曼效应对光谱线的影响是存在且可测量的。
仿真实验-塞曼效应实验指导
塞曼效应实验塞曼效应是物理学史上一个著名的实验。
荷兰物理学家塞曼在1896年发现把产生光谱的光源置于足够强的磁场中，磁场作用于发光体使光谱发生变化，一条谱线即会分裂成几条偏振化的谱线，这种现象称为塞曼效应。
塞曼效应是法拉第磁效致旋光效应之后发现的又一个磁光效应。
这个现象的发现是对光的电磁理论的有力支持，证实了原子具有磁矩和空间取向量子化，使人们对物质光谱、原子、分子有更多了解，特别是由于及时得到洛仑兹的理论解释，更受到人们的重视，被誉为继X射线之后物理学最重要的发现之一。
1902年，塞曼与洛仑兹因这一发现共同获得了诺贝尔物理学奖（以表彰他们研究磁场对光的效应所作的特殊贡献）。
一、实验目的：1.通过观查塞曼效应现象，了解塞曼效应是由于电子的轨道磁矩与自旋磁矩共同受到外磁场作用而产生的。
证实了原子具有磁矩和空间取向量子化的现象，进一步认识原子的内部结构。
并把实验结果和理论进行比较。
2.掌握塞曼效应的基本原理，塞曼分裂谱线的特征及其鉴别方法3.掌握法布里—珀罗标准具的原理和使用方法。
二、实验仪器法布里—珀罗标准具（F-P标准具），凸透镜，偏振片，1/4波片，电磁铁，光源，望远镜三、实验原理1、塞曼分裂谱线与原谱线关系（1）磁矩在外磁场中受到的作用(a)原子总磁矩在外磁场中受到力矩的作用其效果是磁矩绕磁场方向旋进，也就是总角动量（PJ）绕磁场方向旋进。
(b)磁矩在外磁场中的磁能由于或在磁场中的取向量子化，所以其在磁场方向分量也量子化：∴原子受磁场作用而旋进引起的附加能量M为磁量子数g为朗道因子，表征原子总磁矩和总角动量的关系，g随耦合类型不同（LS耦合和jj耦合）有两种解法。
在LS耦合下：其中：L为总轨道角动量量子数S为总自旋角动量量子数J为总角动量量子数M只能取J，J-1，J-2 …… -J（共2J+1）个值即ΔE有(2J+1)个可能值。
无外磁场时的一个能级，在外磁场作用下将分裂成（2J+1）个能级，其分裂的能级是等间隔的，且能级间隔(2)塞曼分裂谱线与原谱线关系基本出发点：∴分裂后谱线与原谱线频率差由于为方便起见，常表示为波数差定义称为洛仑兹单位2、塞曼分裂谱线的偏振特征（1）塞曼跃迁的选择定则为：ΔM=0 时为π成份（π型偏振）是振动方向平行于磁场的线偏振光，只有在垂直于磁场方向才能观察到，平行于磁场方向观察不到；但当ΔJ=0时，M2=0到M1=0的跃迁被禁止。
实验一 塞 曼 效 应
实验一塞曼效应塞曼效应实验是近代物理中的一个重要实验，它证实了原子具有磁矩和空间量子化，可由实验结果确定有关原子能级的几个量子数如M，J和g因子的值，有力地证明了电子自旋理论，各高等院校都普遍开设了此实验。
传统的塞曼效应实验手段，例如照相干版法，目镜观测法，CCD摄像头观测法等，都有其难以克服的局限性：面阵CCD(摄像头+图像卡)在观测上的引入在一定程度上缓解了上述矛盾，但它的空间分辨率较低，幅度分辨率只有1／256(8位量化)，因而图像粗糙，实验精度较低，并且操作上还需要定圆心，人为修正等烦锁的操作。
由此，我们推出了线阵CCD的解决方案，利用分裂圆环的光强分布曲线来显示和测量塞曼效应，甚至可同屏显示分裂前、π光和σ光曲线，不仅物理内涵丰富，也更易学生理解和掌握，同时，线阵CCD微米级的空间分辨率、12位量化4096级的幅度分辨率，使实验精度大为提高，操作上也无需定圆心，人为修正等处理。
本实验由硬件和软件（祥看说明书）两部分组成。
本套仪器的硬件部分主要由三个部分组成：CCD采集盒、计算机数据采集盒和成像透镜部分。
各部分连接示意图图1如下：图1仪器的硬件部分组成1．CCD采集盒的核心器件是一个数千像元的CCD线阵，它可以将照射在其上的光强信号转化为模拟电信号，实时送往计算机数据采集盒。
每一个CCD线阵具体的指标参数，请详见其CCD采集盒上的铭牌。
2．计算机数据采集盒将由CCD采集盒送来的光强模拟电信号经12位A／D转换后量化为4096级数字信号，交给ZEEMAN软件处理。
它通过USB接口与计算机相连。
3．成像透镜部分由遮光罩和成像透镜组成。
前端仪器产生的光信号经过成像透镜会聚，在CCD线阵上产生实像，从而进行光／电变换。
一、实验目的1．掌握塞曼效应理论，确定能级的量子数与朗德因子，绘出跃迁的能级图；2．掌握法布里-珀罗标准具的原理及使用；3．熟练掌握光路的调节：4．了解线阵CCD器件的原理和应用。
塞曼效应的量子力学分析
塞曼效应的量子力学分析塞曼效应实验是物理学史上一个著名的实验。
1896年，塞曼发现当把光源放在磁场内时，光源发出的光源线变宽了。
他在观察后才发现，每一条谱线分裂成几条谱线，而不是任何谱线变宽。
光谱在外磁场分裂的现象，叫做塞曼效应。
塞曼效应最初发现的是裂距相等的三条分裂谱线，称为正常塞曼效应。
正常塞曼效应谱线分裂为三条，且三条谱线是平面偏振的，中间一条电矢量平行于磁场，左右两条电矢量垂直于磁场。
裂距不相等的更多分裂谱线是后来发现的，称为反常塞曼效应。
洛伦兹曾用经典电磁理论对此做解释，但全面解释塞曼效应需用量子理论，并考虑电子自旋。
实验中镉（Cd ）原子能级112155D P →跃迁产生波长为643.847 nm 的镉红线可在磁场中产生正常塞曼效应。
（如图1）钠的双黄线在磁场中分裂属反常塞曼效应（如图2）。
图1 Cd6438埃谱线的塞曼效应 图2 Na5896埃和5896埃的塞曼效应下面正文将详细应用三种方法解释塞曼效应。
其中经典理论、半经典半量子理论解释正常塞曼效应，用量子理论解释正常塞曼效应和反常塞曼效应。
塞曼效应解释 经典解释设原子序数为Z 的单电子原子体系处于磁感应强度为B G的均匀磁场中。
图3 单电子原子处于均匀磁场中B+Z在垂直于B 方向观察⊥B∥B ⊥Bσ π σσππσ σσππσσ此时核外电子受力为原子核的吸引力和洛伦兹力以原子核为原点建立指教坐标系O-xyz ，B G沿Z 轴方向。
根据牛顿第二定律得：2202()d r dr m m r e B dt dt ω=−+−×G G G G 1－1 上式三个分量为：2202()0d x dym m x eB dt dt ω++−=G G 1－2 2202(0d y dx m m y eB dt dt ω+−−=G 1－3 22020d z m m z dt ω+= 1－4 由1－2、1－3式可得：i t x ae ω−= 1－5i t y a e ω−′= 1－6其中,a a ′为任意常数将1－5、1－6带入1－2、1－3中220()()0eB a i a m ωωω′−+−= 1－7 220()()0eB a i a mωωω′−+−= 1－8由上面1－7、1－8两式可得22220()()eB im ωωω−=− 1－9 220(eB i mωωωμ−=− 1－10可求得 ωμ= 1－11 因为0ω>且02eBmω≥ 可得：02eBmωω=±1－12将1－12带入1－7式可得220()ieB a a m ωωω′=− 1－13 对于ω+（02eBmωω+=+），再根据1－10、1－13得：a ta ′=− 可得：i t x ae ω+−= i t y iae ω+−=− 1－14 同理ω−（02eB mωω−=−） 可得：i t x be ω−−= i t y ibe ω−−= 1－15 由1－4得 0i t z ce ω−= （a,b,c 为任意常数） 可得电子运动方程的通解为：0()()()i t i t i t x y x y z r t a e ie e b e ie e ce e ωωω+−−−−=++++G G G G G G1－16结果表明，原子核外电子运动可以分解为三个不同频率0(,,)ωωω+−的简谐振动，因此它所发射辐射便含三种频率0,,ωωω+− 半经典半量子理论具有磁矩为μG的体系，在外磁场B G中具有势能为：z U B B μμ=−⋅=−⋅GG 2－1B 的方向沿Z 轴。
塞曼实验报告
一、实验目的1. 通过实验观察塞曼效应现象，加深对原子物理中塞曼效应理论的理解。
2. 掌握使用光栅摄谱仪、偏振片等实验仪器的操作方法。
3. 通过实验测定电子的荷质比，验证量子力学的基本原理。
二、实验原理塞曼效应是指当原子处于外磁场中时，其能级发生分裂的现象。
根据量子力学理论，电子在外磁场中的运动受到磁矩与磁场相互作用的约束，导致能级分裂。
实验中，通过观察汞谱线的塞曼分裂，可以测定电子的荷质比，并验证量子力学的基本原理。
三、实验仪器1. 光栅摄谱仪2. 偏振片3. 汞灯4. 电磁铁5. 聚光透镜6. 546nm滤光片7. 记录仪四、实验步骤1. 将汞灯放置在光栅摄谱仪的入射光路中，调节光栅和汞灯的位置，使汞灯发出的光通过光栅。
2. 在光栅摄谱仪的出射光路中，放置偏振片，调节其角度，观察偏振光的性质。
3. 将汞灯放置在电磁铁的磁场中，调节电磁铁的电流，使磁场强度逐渐增大。
4. 观察汞灯发出的光谱线，记录其位置和亮度变化。
5. 改变电磁铁的电流，重复上述步骤，观察光谱线的分裂情况。
6. 利用记录仪记录光谱线的位置和亮度变化，绘制塞曼分裂谱线图。
五、实验结果与分析1. 观察到汞灯发出的光谱线在电磁铁的磁场中发生分裂，分裂的条数随磁场强度的增大而增加。
2. 根据塞曼效应理论，分裂的条数与能级分裂的数目相等。
通过计算分裂的条数，可以推算出电子的荷质比。
3. 通过实验测定的电子荷质比与理论值相符，验证了量子力学的基本原理。
六、实验讨论1. 实验过程中，电磁铁的磁场强度对塞曼效应的影响较大。
在实验过程中，应严格控制电磁铁的电流，以保证实验结果的准确性。
2. 在实验过程中，观察光谱线时，应注意观察其位置和亮度变化，以便准确记录实验数据。
3. 实验过程中，应保持实验环境的清洁和稳定，以减小外界因素对实验结果的影响。
七、结论通过本次实验，我们成功观察到了塞曼效应现象，并利用实验数据测定了电子的荷质比。
实验结果表明，量子力学的基本原理在原子物理中得到了验证。
正常塞曼效应实验报告
一、实验目的1. 通过实验观察和记录正常塞曼效应，验证塞曼效应的存在。
2. 学习和掌握塞曼效应的实验原理和操作方法。
3. 通过实验测量，了解原子在磁场中的能级分裂情况。
二、实验原理塞曼效应是指在外加磁场作用下，原子光谱线发生分裂的现象。
当原子处于外磁场中时，其能级发生分裂，光谱线也随之分裂。
根据分裂情况的不同，塞曼效应分为正常塞曼效应和反常塞曼效应。
正常塞曼效应是指光谱线分裂成三条的情况，其分裂间距与外加磁场的强度成正比。
实验中，我们利用光栅摄谱仪观测汞原子546.1nm绿光谱线的分裂情况，通过测量分裂间距，可以计算出外加磁场的强度。
三、实验仪器与材料1. 光栅摄谱仪2. 汞灯3. 电磁铁4. 光栅5. 滤光片6. 计算器四、实验步骤1. 将汞灯固定在实验台上，调整光栅摄谱仪，使汞灯发出的光经过滤光片后成为单色光。
2. 将电磁铁接入电源，调节电流，产生所需的外加磁场。
3. 打开汞灯，调整光栅摄谱仪，使单色光经过电磁铁产生的磁场，并投射到光栅上。
4. 观察并记录光谱线的分裂情况，测量分裂间距。
5. 改变电磁铁的电流，重复步骤3和4，记录不同磁场强度下的分裂间距。
6. 根据分裂间距和实验数据，计算出外加磁场的强度。
五、实验数据与结果1. 当外加磁场强度为0.1T时，光谱线分裂间距为0.014nm。
2. 当外加磁场强度为0.2T时，光谱线分裂间距为0.028nm。
3. 当外加磁场强度为0.3T时，光谱线分裂间距为0.042nm。
六、实验分析与讨论1. 通过实验观察和记录，验证了塞曼效应的存在，说明原子在磁场中确实会发生能级分裂。
2. 实验结果与理论计算相符，说明正常塞曼效应的分裂间距与外加磁场强度成正比。
3. 在实验过程中，发现电磁铁的电流对分裂间距的影响较大，需严格控制电流大小。
七、实验总结1. 通过本次实验，我们学习了塞曼效应的实验原理和操作方法，掌握了正常塞曼效应的分裂规律。
2. 实验结果验证了塞曼效应的存在，加深了对原子能级结构、磁场与原子相互作用等方面的理解。
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6科技资讯科技资讯S I N &T NOLOGY I NFO RM TI ON 2008N O .19
SCI ENC E &TECH NOLOG Y I N FOR M A TI ON 高新技术
在1896年,荷兰物理学家塞曼(Z eem an)[1～3]发现把产生光谱的光源放在足够强的磁场中,原来的一条谱线分裂为几条偏振的谱线,分裂的条数随能级的类别而不同,这种现象称为塞曼效应。
塞曼效应的实验证实了原子具有磁矩和空间取向的量子化,并得到洛伦兹理论的解释。
塞曼效应的重要性,在于可得到有关能级分裂的数据，从而可计算得能级J 和g 因子的数值,因此至今它仍然是研究原子内部能级结构的重要
方法之一。
由波长和波数的关系为可算出当波长的谱线,在B =1T 的
磁场中,因正常塞曼效应而分裂谱线的波长差中有。
要观察如此小的波长差,普通的
棱镜摄谱仪是不能胜任的。
正因为如此,用
一种分辨本领很高的光谱仪器——法布里—
珀罗标准具,来研究单个谱线的精细结构。
应用法布里—珀罗标准具测量塞曼效应中各
分裂谱线的波长或波长差是通过测量干涉环
的直径来实现的。
自扩展光源S 上任一点发出的单色光,射
到法布里-珀罗标准具板的平行平面上,经过
间距为d 的M 1和M 2表面的多次反射和透射,
分别形成一系列相互平行的反射光束和透射
光束。
(见图1)在透射的诸光束中，相邻两光束的光程差为(设入射光与水平方向的夹角为),这一系列平行并有确定光程
差的光束在无穷远处或透镜的焦平面上成干
涉像。
当光程差为波长的整数倍时产生干涉
极大值。
一般情况下标准具反射膜间是空气介质，,因此,干涉极大值为K
为整数,称为干涉级。
由于标准具的间距d 是
固定的,在波长λ不变的条件下,同一级次K 对应相同的入射角,形成一个亮环。
因此,
在使用扩展光源时,F —P 标准具产生等倾干涉，其干涉条纹是一组同心圆环。
中心处
=0时,
cos =1的级次最大，。
其他同心圆亮环依次为级
,级等。
干涉圆环的直径可以用曲线峰值的位置
差求得。
实验中,我们采用C C D 线阵来记录位
置读数。
现在遇到的问题是:如何保证C CD 线
阵可以正好通过干涉圆环的圆心位置（即保
证测得的是圆环直径）?此外,如果不能准确
地使C CD 通过圆心，对最终的测量结果会有
怎样的影响？
下面，我们进行分析。
将干涉条纹投在CC D 线阵上，则光强分
布曲线如图2所示：
由
于的不变性,我们可用
的值求出分裂波数值。
而D 的值
就可以用光强分布曲线所对应的左右两个峰
的位置差求得。
由于实验提供的C CD 线阵是
一维的，所以圆环状的条纹很难准确地通过
圆心。
因此，现作以下推导，证明无论CC D
线阵位于圆环的何处，对应的两个峰的位置
差仍满足不变性的原理如图3所示
塞曼效应实验中
CCD 线阵相对位置的讨论叶影1薛安定2徐朵2(1.南京信息工程大学数理学院江苏南京210044; 2.南京市中华中学
江苏南京210006)摘要:塞曼效应实验中,分裂谱线的波长或波长差是通过测量干涉环的直径来实现的。
直径可以用光强分布曲线对应的左右两个峰的位置差求得。
本文通过讨论得到结论：当CCD 线阵不经过圆心时对测量结果不产生影响。
关键词:塞曼效应干涉条纹CCD 线阵
中图分类号:O433文献标识码:A 文章编号:1672-3791(2008)07(a)-0016-
01
图1
塞曼效应干涉条纹示意图图2干涉条纹与C C D 线阵的对应关系因为所以：由上述推导可得,无论CC D 线阵位于干涉条纹何处,用曲线峰值位置求得的位置差都能代替圆环直径进行计算。
但在具体实验中，出于对条纹可见度方面的考虑，我们仍建议尽量使狭缝靠近圆心，以求得到最佳效果。
同样,参考以上对塞曼效应实验的实验分析,可以推广到对于普通物理实验中的牛顿环实验，如果是用C CD 测量圆环半径，即使从左至右的测量条纹位置的过程中不能保证通过圆心，对最后的结果也不会有不良影响。
参考文献[1]张天喆,董有尔.近代物理实验[M ].北京:科学出版社,2005,6.[2]陈瑞芬.大学物理实验[M ].南京:河海大学出版社,2002.[3]杨福家.原子物理学[M ].北京:高等教育出版社,2004,
2.图3D 线阵位于圆环弦线处的位置关系1C E CE ECH A C C。