D1_0引言
扩散
第七章扩散要求：掌握扩散方程、扩散机理和扩散系数，无机固体材料的扩散，了解影响扩散的因素重点及难点：扩散机理、固体中的扩散、影响扩散的因素、§7.1 引言§7.2 扩散动力学方程§7.3 固体的扩散机制及扩散系数§7.4 固体中的扩散及影响因素主要内容：§7.1 引言一、基本概念1.扩散现象气体在空气（气体）中的扩散气体在液体介质中的扩散液体在液体中的扩散固体内的扩散：气体在固体中的扩散液体在固体中的扩散固体在固体中的扩散2.扩散系统扩散物质扩散介质3、扩散由于大量原子的热运动引起的物质的宏观迁移。
扩散是一种传质过程：宏观上表现为物质的定向迁移扩散的本质：质点的热运动（无规则运动）注意：扩散中原子运动的自发性、随机性、经常性，以及原子随机运动与物质宏观迁移的关系流体中发生的扩散速率大，迁移方向各向同性。
固体受其结构影响，固体中的扩散有其自身的特点：扩散温度高（扩散活化能）；质点扩散各向异性；扩散速率较低。
4.固体中的扩散现象扩散活化能△G：当温度一定时，热起伏将使一部分粒子能够从一个晶格的平衡位置跳跃势垒△G 迁移到另一个平衡位置的能量，使扩散得以进行。
图粒子跳跃势垒示意图5、扩散的应用材料中的许多工艺过程，如相变过程、固相反应、烧结、固溶体的形成等，以及材料的使用性能，如离子晶体的导电、耐火材料的侵蚀性都涉及质点的扩散。
本章重点阐述两方面的问题：扩散的宏观规律，扩散流产生后将遵循怎样规律进行，扩散动力学方程（菲克第一、第二定律）。
扩散系数，以及它和扩散的微观机构、晶体结构、组成、温度等诸因素之间的关系。
§7.2 扩散动力学方程——菲克定律一、基本概念1.扩散通量扩散通量——单位时间内通过单位横截面的粒子数。
用J表示，为矢量（因为扩散流具有方向性）量纲：粒子数/（时间.长度2）单位：粒子数/（s.m2）2 稳定扩散和不稳定扩散1）稳定扩散稳定扩散是指在扩散过程中，体系内部各处扩散质点的浓度不随时间变化，垂直扩散方向的任一平面上，在x 方向各处扩散流量相等J=const 。
公文写作前言怎么写范文
公文写作前言怎么写范文在公文写作中，前言是一篇文档的开头部分，它通常包含对文件的目的、背景以及重要性的介绍。
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本文将以范例形式介绍如何写一个优秀的公文写作前言。
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范例：一个优秀的前言以下是一个关于环境保护问题的公文写作前言的范例：尊敬的各位领导、亲爱的同事们：大气污染和水资源短缺等环境问题已经成为我们面临的最紧迫的挑战之一。
为了进一步提升我市的环境质量，推动可持续发展，特制定本《环境保护行动计划》。
本计划的目的是通过制定具体的环境保护措施，减少大气和水污染，保护生态环境，提高居民的生活质量。
此外，本计划还将促进可持续发展，鼓励绿色生产方式和循环经济模式的采用。
单片机控制之信号发生器(振荡器)设计 单片机技术课程设计
单片机技术课程设计说明书课题名称目录引言 (3)一设计任务 (3)1设计内容 (3)2设计要求 (3)二芯片功能介绍 (3)三总体功能图和总原理图 (5)四程序流程图 (6)1 锯齿波程序流程图 (6)2 三角波程序流程图 (7)3 梯形波程序流程图 (8)4 方波程序流程图 (9)5 正弦波程序流程图 (10)6 整体程序流程图 (11)五程序设计 (12)六仿真测试 (16)七总结与体会 (19)八参考文献 (20)引言信号发生器又称信号源或振荡器，在生产实践和科技领域中有着广泛的应用。
这次的设计分为五个模块：单片机控制及显示模块、数模转换模块、波形产生模块、输出显示模块、电源模块。
使用AT98C52作为主控台结合芯片DAC0832产生1HZ-10HZ频率可调的五种信号波（锯齿波、三角波、方波、梯形波、正弦波）。
这几种波形有几个开关控制，可以随意进行切换，十分方便。
另外，波形的频率和振幅也可以通过开关进行更改。
可以说这次的设计操作简单，内容丰富，而且电路快捷明了。
1设计任务1.1设计内容以单片机为基础，设计并开发能输出多种波形（正弦波、三角波、锯齿波、梯形波等），且频率、幅度可变的函数发生器。
1.2设计要求设计借口电路，将这些外设构成一个简单的单片机应用系统，画出接口的连接图和仿真图，并编写出控制波形的程序。
2芯片功能介绍2.1、DAC0832芯片介绍：DAC0832为一个8位D/A转换器,单电源供电,在+5~+15V范围内均可正常工作。
基准电压的范围为±10V,电流建立时间为1μs,CMOS工艺,低功耗20mW。
DAC0832的内部结构框图如下图所示。
图2.1 DAC0832的内部结构框图2.2 DAC0832的外部引脚及功能介绍图如下：图2.2 DAC0832介绍2.3 DAC0832的应用：DAC0832一是用作单极性电压输出，二是用作双极性电压输出，最后是用作程控放大器。
2.4 DAC0832与8031的连接方式：DAC0832的与单片机的连接方式有三种方式：（1）单缓冲；(2)双缓冲、(3)直通方式。
0的书写方法
0的书写方法【原创版4篇】目录（篇1）1.引言：介绍 0 的书写方法的重要性2.0 的演变：介绍 0 从古代到现代的演变过程3.0 的书写方法：详述 0 的正确书写方法4.0 的读法：介绍 0 的正确读法5.0 的应用：探讨 0 在数学、科学等领域的应用6.结论：总结 0 的书写方法的重要性和应用价值正文（篇1）【引言】0 是一个特殊的数字，它既表示没有，又表示一切事物的起点。
正确掌握 0 的书写方法对于学习数学、科学等领域的知识至关重要。
本文将详细介绍 0 的书写方法，并探讨其在各个领域的应用价值。
【0 的演变】0 这个数字最早可以追溯到古印度，那时它表示空无。
随着时间的推移，0 的概念逐渐被世界各地的人们接受，并开始在数学、科学等领域发挥重要作用。
在现代数学中，0 是一个不可或缺的数字，它为数学运算提供了基础。
【0 的书写方法】0 的书写方法相对简单，它由一个圆圈构成，圆圈内部为空。
书写时，应保证圆圈饱满、整齐，以确保数字 0 的清晰易读。
虽然 0 的书写方法简单，但在实际应用中，正确书写 0 对于保证数字的准确性具有重要意义。
【0 的读法】0 的读法为“零”。
在数学运算中，0 既可以作为一个独立的数字进行运算，也可以与其他数字组合成更大的数字。
需要注意的是，0 在数字中的位置不同，所表示的意义也不同。
例如，数字 105 中的 0 位于个位，表示 0 个一；而数字 1005 中的 0 位于百位，表示 0 个百。
【0 的应用】0 在数学、科学等领域具有广泛的应用。
在数学中，0 是一个重要的数字，它为数学运算提供了基础。
在科学中，0 表示某种物理量的起点，如温度、压力等。
此外，0 还广泛应用于计算机科学，如二进制系统中的0 和 1 表示不同的状态。
【结论】总之，正确掌握 0 的书写方法对于学习数学、科学等领域的知识至关重要。
0 不仅在各个领域具有广泛的应用，而且是数学运算的基础。
目录（篇2）1.0 的简介2.0 的书写方法3.0 的特殊性质4.0 在数学中的应用5.结论正文（篇2）0 的简介0 是一个极其重要的数字，它在数学中有着特殊地位。
光子晶体介绍
H Z y
H y z
E x t
Ex
EZ E y H x
y z
t
H x z
H z x
E y
t
E y
Ex Ez H y
z x
t
H y x
H x x
E z t
Ez
E n1 x
(i
1 2
,
j,
k)
Exn (i
1 2
,
j,
k)
E y Ex H z
x x
t
t
[
n1
Hz 2
(i
1 2
VW
图2.1 二维正方晶格结构的示意图
（1）TM模式 （2）TE模式
[Gx ]
ITM
0
G
,G
'
EG
',
z
1
0
[k
2 G,
y
]
0G.G'
[Gx ]
ITE
[Gx
]
0 G ,G ' z
1 0
[kG,y ]G,G'[k
G
',
y
]
0 G,G'
[Gx ]
15
一、 平面波展开法和有限 时域差分法及其应用
光子晶体的禁带机理及不同结构晶体薄 膜的制备和光学性质 研究
1
主要内容
一、引言 二、理论研究 三、实验制作和分析表征 四、总结
2
一、引言
3
一、引言（1）
1、光子晶体概念； 2、光子晶体基本特征； 3、光子晶体的场方程； 4、光子晶体的能带； 5、光子晶体的研究方法； 6、光子晶体的制作方法和最新进展； 7、光子晶体的应用。 8、本研究的主要内容。
引言的写法
通 过 循 环 冷 却水 塔 节 能优 化 研究 ，在采 用 高 效 淋 水填 料 及布置 方式 优化 、高性 能 喷溅装 置 、气 水 比 优 化 等 措 施 下 ，可 使 冷 却 塔 出 水 温 度 平 均 下 降 １．Ｏ～１．５ Ｃ，使 其 达 到 并 超 过设 计 致 冷效 果 ．减 少 了各 种污染 物 的排放 ，降低 了供 电煤 耗 ，提高 了机组 运 行经 济性 。
实 际上 ，塔 内空 气流场 在各 处不 是均 匀分 布的 ， 各处 风速 及 风最 并 不一 致 ．在 冷 却塔 配 水 管 不变 的 情况 下 ．现实 的路 径 为 ：利用 此次 喷溅 装置 更换 的有 利时 机 ．调整 优化 喷溅 装置 口径 ，从 内区到 外 区逐 渐 连续 增 大 ，以使 淋水 密 度从 内区 到外 区连续 增大 。同 时 ，参 考 冷 却 塔 所 处 地 的常 年 风 向 （尤 其 是 夏 季 风 向）．适 当加大 背风 区 的淋水 密度 。优化 的具 体 内容 可通 过建 立冷 却塔 热态模 型 以找 出其塔 内 空气流 场 的分 布规 律 ，然后在 循环 水量 、水 头压力 等约 束条 件 下 ，不断试 算 得 出具 体 配水管 口径 的配 备组 合 。
高 主 题 性 、概 念 性 引 用 的 可 能 性 。
（本 刊 编 辑 部 ）
· ４ｌ ·
用 、空 气和 热水 热质 交换 进行 的程 度 ，进 而影 响到 出 塔 水 温 。
目前 ，冷却塔 配 水系 统设计 中 ，追 求 的是各 区均 匀 配 水 ，以达到淋 水 密度一 致 。尽管 有些 冷水塔 根据 上塔 水最 的大小 ，可调 整 为 内、外 区配水 ，但在 内 、外 区配水 内部 ，追求 的也 是均 匀配 水 ，以使淋 水 密度都 保 持一 致 。淋水 密度 是单 位时 间通 过 １ ｍ 淋水 填料 断 面 的水量 ，其计 量单 位通 常 以 ｋｇ／（ｍ ｈ）表示 。
多值函数的单值化方法与技巧
多值函数w Lnz 的单值化方法与技巧1 引言在复变函数中，多值函数是较为复杂的函数，也是较难理解的函数，对于多值函数、多值函数单值化以及在支点、支割线判定上对于教学者和初学者来说都是一个难点，初学者更不易掌握．所以系统的对多值函数单值化方法与技巧做一下研究是很有必要的．我主要是针对多值函数w Lnz 的单值化方法与技巧来做一下详细研究与总结．多值函数对我们来说是棘手的，然而我们经常不可避免地会遇到它，例如在研究代数函数时就会遇到，但前人在这方面已做了详细的研究．对于多值函数w Lnz 的单值化方法与技巧．我们有一些传统的方法，比如割破z平面法．其主要是在z平面上从原点z 0起割破负实轴的区域D 内，可以得到w Lnz 的无穷多个不同的单值解析分支函数．下面就针对这个课题详细进行探讨一下．2 预备知识概念 1 支点——设w f z 是多值函数，a 是z 平面上一点，如果z 在a 点的充分小的邻域内绕a 的任一简单闭曲线一周后，w f z 从一支进入另一支，即，从它在曲线上一点的任一值连续变动到其他一值，则称a 是w f z 的一个支点．概念２支割线——用来割破z 平面，借以分出多值函数w f z 的单值解析分支函数的割线，叫做f z 的支割线．3 多值函数w Lnz 的单值化方法与技巧3.1 割破平面法这个方法是很传统的方法，它的步骤是：首先确定多值函数的支点，再在复平面上以连接支点的曲线作支割线得一区域，然后在这一区域内多值函数分成了单值解析分支函数．w Lnz ln z iargz 2k i ln z 2k i （k Z ）．（i ）其中，lnz ln z i arg z （ln z是Lnz的主值）（1）确定w Lnz 的支点在0或的充分“小”的邻域内，任作一简单连续曲线C围绕0或．根据Argz 的连续变化情况，当一点z 从C上一点z1出发沿C连续变动一周时，Lnz 从它在z1的任一值连续变动到其他一值．这可以由（i ）式看出，（任何不是零的复数有无穷多个对数，其中任意两个相差2 的整数倍）．所以由预备知识概念1，0 或称为对数函数w Lnz 的支点．（2）对w Lnz 做支割线，确定区域一般在复平面上，取连接0 及的任一条无界简单连续曲线K1作为割线隔开z平面．即由预备知识概念 2 可知K1为支割线．w Lnz 就是取这样的K1 作为支割线的，且通常是取负实轴．现在确定区域：设区域D1 C K1 ，并且z1 D1 ，则D1 即为所确定区域．（3）将w Lnz 单值化在D1内任意取定一点z0 ，并指定z0的一个辐角值，则在D1内的每一点z ，皆可由z0的辐角依连续变化而唯一确定z 的辐角．若支割线从原点割破负实轴，C 是D1内任一简单闭曲线，C 不会穿过负实轴，它的内部不包含原点z 0，当变点z从z0绕C一周后，这时arg z又回到起点的辐角argz0，而z的像点w k w k z ln z iargz 2k i ，（k Z ）则画出一条闭曲线而回到原来的位置w k z0 ，（如图１）．画出的闭曲线是包含在w 平面上的宽为2 的带形域B k 内B k ：2k 1 v 2k 1 , k Z 这些带形域互不相交而填满w 平面．因此，在D1 内可得到的无穷多个单值解析分支函数，记作w k ln z k ln z i argz 2k ，（k Z ）．同理，w Lnz 的支割线也可以取正实轴割破z 平面，方法同上.图1例１ 将函数 Lnz 沿正实轴（包括原点）割破 z 平面，试在所得区域 D 内取定函数 Lnz 在正实 轴上岸的点 z 1处取 ln1 2 i 的一个解析分支，并求这一分支在 z 1 处的值及正实轴下岸的点 z 1 处的值（区域的边界可以看作是有不同两岸，上、下或左、右，且同一单值解析分支在两岸所 取的值不同） ．如图２解 因 ln1 2 i ，从而 arg1 2 ，所以取定的单值解析分支函数为图２ln z ln z i Argz L 2 i ，z D ．（ Argz L表示Argz 在曲线L 上的改变量，如下同义），在D 内逆时针作以正实轴上岸的点z 1为起点、分别以z 1和正实轴下岸的点z 1为终点的简单曲线L1和L2, 则Argz L1，Argz L22 ,ln 1 ln 1 i Argz L 2 i 3 i ，ln1下ln 1 i Argz L 2 i 4 i ．这里接下来简单介绍一下具有多个有限支点的对数函数，方法不是很难理解的，与w Lnz 的单值化方法基本相同．它也是先确定函数的支点，只不过是有多个支点，再适当连接支点作支割线来割破z 平面，最后在z 平面上以此支割线为边界的区域D内就能分出该函数的单值解析分支．因为，在D 内变点z 不能穿过支割线，也就不能单独绕任一个支点转一周，函数就不能在D 内同一点取不同的值．看如下例题例２试证Ln 1 z2在割去线段1,i , 1,i ，及射线x 0,y 1的区域内可取出单值分支？并求z 0 时等于零的那一支在z 2的值解（1）Ln 1 z2的支点为z 1 及因ln 1 z2 ln 1 z ln 1 z ，当变点z单绕1或+1一周时, ln 1 z2的值就改变2 i （沿正向）或2 i （沿负向），即ln 1 z2从一支变成另一支；当变点z同绕+1及1一周时, ln 1 z2共改变4 i（沿正向）或4 i（沿负向），即ln 1 z2 也从一支变成另一支．将z平面沿题中要求割破后（如图2），变点z既不能单绕1或+1 转一周，也不能同绕1 及+1 转一周．于是，在这样割破了的z平面上任一区域D 内，Ln 1 z2就能分出无穷多个单值解析分支．（2）当z从z 0沿D内一条简单曲线C 变动到z 2时，由图３w k lnz k ln z i argz 2k（ D 为割破 z 平面后的区域） ，一般是选取从 z 割破 z 平面的射线选取不同， z 的辐角范围也不相同． w w z 0 时，单值解析分支确定的具体方法：（1） 确定 z 的辐角范围．设割破 z 平面的射线与 角范围为 z: arg z 2（2） 确定 w Lnz 的带形区域为argw 2z D ，k Z ）0开始沿着 z 的射线来割破 z 平面，随着于是，有下面在给定某点 z z 0 函数值x 轴正向夹角为 （ 0 2 ）则 z 的辐，并由此得出 argw z 0 的值图３arg 1ln f z 2ln f z 2i arg f z C iarg f z 1可知该分支在z 2 的值为ln 1 z 2 z 2i ln3 i ．3.2 给定某点函数值法多值函数 w Lnz 有支点 z 0，z ，适当割破 z 平面后（如沿着负实轴割破 z 平面，相当已知此指定分支在 z 0 的值为 0，从而此初值的虚部为零，故由公式argz ），多值函数 w Lnz 可分出如下无穷多个单值解析分支arg 1arg 1 z1arg 1 于限制 z 的辐角范围为：(3) 确定各个单值解析分支w k 所在的带形：2k argw k 2 k 1 k Z并由2k argw z 2 k 1 k Z 来求出k 值，从而可得所求单值解析分支．例3 设w Lnz是在沿上半虚轴割破了的z平面上，并且w i左的值)，现试在所得区域内取定函数Lnz 在正实轴取正实值的一个解析分支，解所求的解析分支是3ln z i argz arg z．22这里3，于是233argz ，则argw ．2222又因为w i 左3i ，所以argw i左再由22332k2k1k Z ，222解得k0故所求得单值解析分支为w0Lnz lnr z i z2k k Z于是w i 右w0 i 右Ln i 右ln i 右i arg i 右例 4 设w Lnz 是在沿正实轴割破了的z 平面上，并且w 1 函数Lnz 在正实轴上沿取实值的一个解析分支，及求在正实轴下沿的值．解所求的的解析分支是ln z iargz 0 argz 2这里0 ，于是0 argz 2 ，则0 argw 2 ．33 i (上半虚轴左岸i 点2及求w i右的值．0 i ．2i ，现试在所得区域内取定za取定 Ln a b 在z 0D 的值，即得 Lnzbb 的一个单值分支．又因为 w 1 i ，所以 argw 1 ．再由22k 2 k 1 k Z ，2解得 k 0，于是在正实轴下沿 z x 处的值是w x 下 w 0 x 下 Ln x 下 ln x 下i arg x 下 0 ln x 2 i3.3 取单值域法相关概念 为了确定多值函数的单值域和单值分支，所以要先引入一些概念．设多值函数 F z 在a 点的空心邻域上定义，环绕 a 作一简单闭曲线 C ，取定一点 z 0 C 和多 值函数 F z 在 z 0的值．让动点 z 从 z 0出发沿 C 绕行，同时使 F z 的值连续地变化．若动点 z 不管绕 C 多少周， F z 总不回到原来的值，则称 a 是 F z 的一个对数支点； 若动点 z 绕行 n 周后， F z 回到原来的值，则称 a 为一个代数支点．因此将复平面沿连接支点的曲线（可以是一条或几条）切开，得到区域 D （可以是单连通域或 多连通域），只要动点 z 沿 D 内任一简单闭曲线绕行一周时，函数 F z 总是回到出发点时的值，则D 即为多值函数 F z 的一个单值域．取定多值函数 F z 在一点 z 0 C 的值，即取定它在 D 内的一个单值分支函数．例 5 求多值函数 Ln z a a b 的支点与单值域．zb解 多值函数 Ln z a a b 在 a 点的空心邻域内定义， 动点沿环绕 z a 的充分小闭曲线一周 zb时，函数虚部增加 2 ，绕行 n 周时，虚部增加 2k ，所以 z a 是一个对数支点．同理 z b ，也考虑 z ，当沿包含 z的充分小简单闭曲线 C 绕行一周后，因为这时函数在 量为Ln z aLn z aLn z b00 0，z b CCC所以 z不是支点．用一曲线或直线段连接z a ， z b 这两支点，记此曲线为．则D C即为 Ln z aa b 的单值域．z b是 Lnz 的对数支点．C 上的该变zb94 总结多值函数单值化方法与技巧，前人已经做了大量的研究，但大多都是对根式函数的单值化方法 与技巧进行了详细的研究，而对数函数的单值化方法与技巧却研究者甚少，大多也只是在判定其支 点，支割线的方法上．因此，针对多值函数 w Lnz 的单值化方法与技巧可以仿照根式函数单值化方 法进行，比如 3.1 割破平面法；但其本身还是有一些巧妙的方法，比如 3.2 给定某点函数值法、 取单值域法，读者可以多加注意一下．由于这方面内容本身对初学者就是一个难以解决的问题，所以要能熟练掌握对数函数单值化方 法与技巧还需要大量的练习来巩固，所以希望我的课题能给好学的人带来一点帮助．我暂时只能对 多值函数w Lnz 的单值化方法与技巧做这几点研究，也希望好学的读者还能提供一些更好的方法 与技巧．参考文献[1] 方企勤．复变函数教程 [M] ．北京：北京大学出版社， 2003 [2] 余家荣．复变函数 [M] ．第三版．北京：高等教育出版社， 2004[3] 路可见，钟寿国，刘士强．复变函数 [M] ．第二版．武汉：武汉大学出版社， 2007 [4] 钟玉泉．复变函数论 [M] ．第三版．北京：高等教育出版社， 2005 [5] 钟玉泉．复变函数学习指导书 [M] ．北京：高等教育出版社， 2005[6] 于慎根，杨永发，张相梅．复变函数与积分变换 [M] ．天津：南开大学出版社， 2006 [7] Marsden JE ． 1973． Basic Complex Analysis ． San Francisco ： WH Freeman and Company3.3。
狭窄血管内支架变形行为及力学性能模拟研究
阶段，在小扩阶段，对 球 囊 施 加 径 向 位 移 约 束，使 支 架
与 斑 块 表 面 接 触 ；在 大 扩 阶 段 ，继 续 对 球 囊 施 加 径 向 位
移 约 束 ，使 支 架 与 血 管 斑 块 系 统 共 同 扩 张 ，直 至 达 到 公
称直径３．０ｍｍ；在 球 囊 卸 载 阶 段，对 球 囊 施 加 压 缩 位 移 ，使 支 架 与 球 囊 分 离 。
文 献 标 识 码 ：Ａ
ＤＯＩ：１０．３９６９／ｊ．ｉｓｓｎ．１００１－９７３１．２０１５．２２．０１７
１ 引 言
近 年 来 ，心 血 管 疾 病 的 发 病 率 越 来 越 高 ，其 中 以 冠 心病最为常见。 在 其 治 疗 方 法 中，冠 状 动 脉 支 架 植 入 术以创伤小、手 术 风 险 低 等 优 势 被 普 遍 应 用。 支 架 植 入过程 包 括 支 架 压 握 收 缩 与 支 架 扩 张 两 个 阶 段。 其 中，支架扩张阶 段 包 括 支 架 自 由 扩 张 和 支 架 与 狭 窄 血 管耦合扩张两 个 连 续 过 程。 支 架 自 由 扩 张 时，支 架 两 端末梢部分的扩 张 速 度 通 常 比 中 间 部 分 快，容 易 对 血 管 壁 造 成 损 伤 ；共 同 扩 张 阶 段 时 ，支 架 在 病 变 处 支 撑 起 狭窄 的 血 管，会 发 生 塑 性 大 变 形，影 响 支 架 的 疲 劳 寿 命。所以，对支架 扩 张 过 程 进 行 生 物 力 学 性 能 的 研 究 是至关重要的。
２ 材 料 与 方 法
２．１ 模 型 和 材 料 本文采用的支 架 模 型，首 先 在 Ａｕｔｏ ＣＡＤ 中 建 立
平面结构，再由 Ｓｏｌｉｄ Ｗｏｒｋｓ构 建 三 维 模 型，然 后 导 入 Ｈｙｐｅｒｍｅｓｈ进 行 网 格 划 分，最 后 导 入 Ａｂａｑｕｓ设 定 参 数条件并计算。如图１所示为进行模拟研究的４种不 同结构支架，其连 接 体 的 形 状 分 别 为 Ｌ 型、Ｘ 型、Ｓ 型 与 Ｗ 型，分 别 简 称 为 Ｌ－支 架、Ｘ－支 架、Ｓ－支 架 与 Ｗ－支 架。其中，Ｌ－支 架 与 Ｘ－支 架 为 开 环 支 架，除 连 接 体 形 状不同外，其余尺寸形 同。 原 始 直 径 为 １．８ ｍｍ，支 撑 体长度 为 １．５ ｍｍ，支 撑 体 宽 度 为 ０．１２ ｍｍ，厚 度 为 ０．１２５ｍｍ，周向支 撑 体 个 数 为 ４ 个。Ｓ－支 架 与 Ｗ－支 架为闭环支架，除 连 接 体 形 状 不 同 外，其 余 尺 寸 形 同。 原始直 径 为 １．６ ｍｍ，支 撑 体 长 度 为 １．２ ｍｍ，支 撑 体 宽度为０．１ ｍｍ，厚 度 为 ０．１２５ ｍｍ，周 向 支 撑 体 个 数 为６ 个 。