第15讲 带电粒子在交变电场中的运动
磁场15-带电粒子在交变电磁场中运动1
2．解： （1）t=0 时刻射入电场的带电粒子不被加速，进入磁场做圆周运动的半径最小，粒子在磁场中运动时有 mv 105 rmin= 0= 8 =0.2m qB 10 × 5× 10-3 L （2）因带电粒子通过电场时间 t= =2× 10-6s<<T，故带电粒子通过电场过程中可认为电场恒定不变。 v0 设两板间电压为 U1 时，带电粒子能从 N 板右边缘飞出， d 1 qU1 L 2 = ( )( ) 2 2 md v0 U1= md2v02 =100V qL2
－
度 v0=105m/s，比荷 q/m=108C/kg，重力忽略不计，在每个粒子通过电场区域的时间极短，此极短时间内电场可视作是恒 定不变的。 （1）试求带电粒子射出电场时的最大速度。 （2）证明任意时刻从电场射出的带电粒子， 进入磁场时在 MN 上的入射点和出磁场时 在 MN 上的出射点间的距离为定值。 （3）从电场射出的带电粒子，进入磁场运 动一段时间后又射出磁场。求粒子在磁场中 运动的最长时间和最短时间。 图甲 -200 N O v0 M u/V 200
O
O
0.2
0.4 图乙
0.6
0.8 t/s
2
1．解： （1）在 t=0 时刻，电子进入偏转电场，Ox 方向（水平向右为正）做匀速直线运动。 eU Oy 方向（竖直向上为正）在 0－t0 时间内受电场力作用做匀加速运动，a= 0 md eU0t0 在 t0－2t0 时间内做匀速直线运动，速度 vy=at0= md 侧向位移 1 y= at02+vyt0 2 3eU0t02 得 y= 2md （2）设电子以初速度 v0=vx 进入偏转电场，在偏转电场中受电场力作用而加速。不管电子是何时进入偏转电场，在它穿 eU 过电场的 2t0 时间内，其 Oy 方向的加速度或者是 a= 0（电压为 U0 时） ，或者是 0（电压为 0 时） 。 md eU t ∆v=a∆t，它在 Oy 方向上速度增加量都为∆vy= 0 0。 md eU t 因此所有电子离开偏转电场时的 Oy 方向的分速度都相等为 vy= 0 0；Ox 方向的分速度都为 v0=vx，所有电子离开偏转电 md 场的偏向角都相同。 （3）设电子从偏转电场中射出时的偏向角为 ，电子进入匀强磁场后做圆周运动垂直打在 l vt 荧光屏上，如图所示。电子在磁场中运动的半径：R= sinθ v 设电子从偏转电场中出来时的速度为 vt，则电子从偏转电场中射出时的偏向角为： sinθ= y θ vt R mvt 电子进入磁场后做圆周运动，其半径 R= Be Ut 由上述四式可得：B= 0 0。 dl l
带电粒子在交变电场中的运动轨迹专题
带电粒子在交变电场中的运动轨迹专题
一、交变电场的基本概念
交变电场是指在时域上呈周期性变化的电场。
在交变电场中，
带电粒子的运动方程比直流电场中复杂得多。
二、带电粒子在交变电场中的运动情况
带电粒子在交变电场中会发生两种运动：漂移运动和回旋运动。
1.漂移运动
漂移运动是带电粒子在交变电场的作用下沿着电场方向偏移。
漂移速度与电场强度和频率有关。
2.回旋运动
带电粒子在交变电场的作用下还会发生径向周期运动，这种运
动叫做回旋运动。
三、带电粒子轨迹的计算方法
在交变电场中，带电粒子的运动轨迹比直流电场中复杂得多，
常用的计算方法有以下几种：
1.迭代法
迭代法是用于求解微分方程的常用数值计算方法。
通过将微分方程进行离散化，计算出每个时间点上带电粒子的位置和速度。
2.数值积分法
数值积分法将微分方程转化为积分方程，再通过数值方法计算出每个时间点上带电粒子的位置和速度。
3.分析法
分析法通过对微分方程进行分析，求出带电粒子在交变电场中的运动函数，进而计算出其轨迹。
四、结论
带电粒子在交变电场中的运动轨迹是十分复杂的，需要利用数学计算方法来求解。
研究带电粒子在交变电场中的运动轨迹对于理解带电粒子在电场中的行为规律十分重要，也为电磁波理论的研究提供了基础。
带电粒子在交变电场中的运动
1.匀强电场的电场强度E随时间t变化的图象如图所示。当t＝0 时，在此匀强电场中由静止释放一个带电粒子(带正电)，设带 电粒子只受电场力的作用，则下列说法中正确的是(D ) A．带电粒子将始终向同一个方向运动 B．2 s末带电粒子回到原出发点 C．3 s末带电粒子的速度不为零 D．0～3 s内，电场力做的总功为零
D．T<t0<98T
5.如图所示，在两平行金属板中央有一个静止的电子(不计重 力)，当两板间的电压分别如图中甲、乙、丙、丁所示，电子 在板间运动(假设不与板相碰)，下列说法正确的是( D ) A．电压是甲图时，在 0～T 时间内，电子的电势能一直减少
B．电压是乙图时，在 0～T2时间内，电子的电势能先增加后 ห้องสมุดไป่ตู้少
解答带电粒子在交变电场中运动的思维方法 (1)分析时从两条思路出发：一是力和运动的关系，根据牛 顿第二定律及运动学规律分析；二是功能关系。 (2)因电场随时间变化，交变电场中带电粒子所受到电场力 出现周期性变化，导致运动过程出现多个阶段，分段分析是 常见的解题思路。借助速度图象能更全面直观地把握运动过 程，处理起来比较方便。
带电粒子在交变电场中的运动
1．常见的交变电场 常见的产生交变电场的电压波形有方形 波、锯齿波、正弦波等。
2．常见的类型 (1)粒子做单向直线运动(一般用牛顿运 动定律求解). (2)粒子做往返运动(一般分段研究). (3)粒子做偏转运动(一般根据交变电场 特点分段研究).
3．常用的分析方法 (1)带电粒子在交变电场中的运动，通常只讨论电压的大小不变、 方向做周期性变化(如方波)且不计粒子重力的情形。在两个相互 平行的金属板间加交变电压时，在两板中间便可获得交变电场。 此类电场从空间看是匀强电场，即同一时刻，电场中各个位置电 场强度的大小、方向都相同；从时间看是变化的，即电场强度的 大小、方向都随时间而变化。
带电粒子在交变电场中的运动
在两个相互平行的金属板间加交变电压时，在 两板间便可获得交变电场（随时间周期性变化的电场）
一、带电粒子的速度与电场线方向平行
带电粒子进入电场时的方向与电场方向平 行,带电粒子在交变电场力的作用下,做匀加速 运动和匀减速运动交替的直线运动，必须分成 几个不同的阶段进行分析.由电压变化情况确 定粒子所受电场力，再结合初速度确定带电粒 子的运动性质,有时候需要根据每段带电粒子 的运动规律做出其v—t图像帮助解决问题。
的粒子最后都可以通过两板间的空间而打在右端的靶 上。试求粒子最后打在靶上的位置范围（即与靶心o’ 的最大距离和最小距离）.不计重力影响。
qUmT 2 至 3qUmT 2
8md
8md
例2：如图3所示，两平行金属板相距为d，其中B板接 地．现在两板间加低频交变电压，A板电势uA如图所 示按余弦规律变化．在t=0时，紧靠B板的质量为m， 带电量为e的电子由静止开始在电场力作用下运动， 若运动中电子始终未碰到两板，则电子将在两板之间 作什么运动？
思考:在上问题中,如果电子在t=3T/4时刻由静止开始运 动？
例1．在平行板电容器A、B两板上加上如图所示的交变 电压，开始B板的电势比A板高，这时两板中间原来静 止的电子在电场作用下开始运动，设电子在运动中不
与极板发生碰撞，则下述说法正确的是 ( C )
A.电子先向A板运动，然后向B板运动，再返回A板做周
期性来回运动
u
B.电子一直向A板运动 C.电子一直向B板运动
B
de· A
U
O
-U
t
T 2T
D.电子先向B板运动，然
后向A板运动，再返回B板做来回周期性运动
u
解析2：做出电子运动的速度时间图像可 U
例析带电粒子在交变电场中的运动问题
例析带电粒子在交变电场中的运动问题带电粒子在交变电场中的运动问题是物理学和技术物理两个领域最重要的研究课题之一。
本文将围绕这一课题展开讨论，首先介绍了带电粒子在交变电场中的基本性质，详细介绍了引力加速技术，并讨论了改进的引力加速技术（GTA）在交变电场中的应用，同时针对不同电子加速的性质，给出了相应的解决方案。
在此基础上，重点讨论了结构因子技术（SFT）在交变电场中的应用及其改进，并与实验结果进行了对比，发现存在关键点问题，提出一种新的改进方案，以提高结构因子技术（SFT）在交变电场中的应用。
最后，通过对比和分析，总结出了带电粒子在交变电场中的运动问题的研究状况，以及发展前景，为探索带电粒子在交变电场中的运动提供了全新视角。
带电粒子在交变电场中的运动问题是物理学和技术物理的重要研究课题。
传统的引力加速技术（GTA）可以有效地利用交变电场来控制带电粒子的运动。
但是，GTA技术受到其他性质受到限制，例如可以实现超快速度、超高质量等。
因此，研究者提出了改进的GTA技术，它可以结合多种性质，有效改善电子加速的性质，比如，可以实现高精度、超低功耗等。
此外，随着人们对带电粒子在交变电场中的关系的进一步研究，结构因子技术（SFT）也受到了广泛的关注。
结构因子技术是将电场特性分为结构因子和性质因子两部分，同时考虑它们之间的相互作用，计算出带电粒子在交变电场中的运动情况，从而更精确地控制带电粒子的运动。
然而，目前，结构因子技术仍然存在计算准确性的问题，因此，研究者提出了一种新的改进方案，通过计算参数变化，降低计算误差，从而提高结构因子技术（SFT）在交变电场中的应用效果。
总之，带电粒子在交变电场中的运动问题是物理学和技术物理的重要研究课题，多种技术和方法，如引力加速技术、改进的引力加速技术、结构因子技术等都在这一方面发挥着重要作用。
经过不断的发展和改进，带电粒子在交变电场中的运动问题将在深入研究的同时，得到进一步的发展，为深入探索交变电场的特性提供有力的支撑。
带电粒子在交变电场中的运动
直 到 打 到 右 极板 上
Ｂ 从 ｏ时刻释 放 电子 ， ． ＝ 电子 可 能在 两板 间振 动
ｃ 从 拄 时刻释放 电子 ， ． 电子可能在两板 间振
动 ， 可能 打 到 右极 板 上 也
１Ｊ Ｂ （Ａ
Ｉ
ｌ
Ｉ
Ｉ
Ｉ
Ｄ． ￡ 从 ＝
板 上
时刻 释 放 电子 ，电 子 必 将 打 到 左 极
ｌ Ｕ
（
）
会在第一次 向左运动过程 中打在左极板上 ．
镲寨 Ａ Ｃ
Ｉ Ｉ ｌ
ｆ
法Ｊ ＿ ｝一 一’ 一 ～ 一 ８
ｆ
． — — — ． — — ．
Ｉ １ ｌ
Ｉ ｔ
Ｉ Ｉ Ｉ
ｆ Ｉ ● 一
ｆ
例 ２ 如 图 ３所 示 ， 曰是 一 对 平 行 放 置 的 金 Ａ、
他
系
粒 子 在 交变 电场 中酌
电 舔
口 张 占新
带 电粒子在匀强 电场 中的运动 ，是大家都 非常 度减 小到零 后 ， 又开 始 向右匀加 速 ， 接着 匀减 速
… …
熟悉 的运动 ， 其运动规律是 比较容易研究 的 ， 但研究 带 电粒子在 “ 交变 电场 ” 中的运动规律 时 ， 对物 理过 程 的分析能力 、 想象能力 均有较高 的要求 ， 它既是高 考 的一个热 点 ， 也是 复习的难点． 电粒子在交 变电 带 场 中的运动相 当于质点在一个周期性的外力作用下
极板接地 ， 中间有小孔 ， 右极板 电势 随时间变化的规 电子将 在第一次 向右运动过 程 中就 打在右极 板上 ； 律 如 图 ２所 示 ． 电子 开始 时静 止在 左 极 板 小孔 处 ， 下 如果第一次 向右运动没有打在右极板 上 ，那 就一定
第15讲 带电粒子在交变电场中的运动
第十五讲带电粒子在交变电场中的运动交变电场：电场强度不断随时间改变的电场。
分析带电粒子在交变场中运动的方法：画速度图像分析运动的方法；运动分解—化曲为直的方法《考点1：交变电场中的直线运动》此类问题的常见情境是：在一对面积较大的平行金属板之间加一交变电场，从某一时刻将带电粒子释放于电场中，粒子在电场力的作用下做直线运动。
常出现的一些变化是：1释放位置、时刻不同；2所加电压波形变化。
【例1】（2011安徽）如图（a）所示，两平行正对的金属板A、B间加有如图（b）所示的交变电压，一重力可忽略不计的带正电粒子被固定在两板的正中间P处。
若在t0时刻释放该粒子，粒子会时而向A板运动，时而向B板运动，并最终打在A板上。
则t0可能属于的时间段是（）A．0<t0 <T/4 B．T/2<t0 <3T/4C．3T/4<t0 <T D．T<t0 <9T/8《考点2：交变电场的电偏转—且偏且往复》在两金属板之间加交变电压，粒子平行金属板射入，需要考虑的情况：1．粒子有沿极板方向的初速度，受垂直于极板方向的交变电场力。
2．粒子通过电场时间相对电场周期较大，运动过程中受变化的电场力（粒子运动过程中受力随时间在变。
）3．注意：电压波形，入射时刻，入射位置。
结论：t=0射入，整周期时射出，则平行极板射出；t=T/4时射入，经整周期射出，沿中线平行极板射出。
【例2】（范县校级月考）如图甲所示，平行板相距为d，在两金属板间加一如图乙所示的交流电压，有一粒子源在平行板左边界中点处沿垂直电场方向连续发射速度相同的带正电粒子．（不计重力）t=0时刻进入电场的粒子恰好在t=T时刻到B达板右边缘，则（）A．任意时刻进入的粒子到达电场右边界用时间都相等B．t=0时刻进入的粒子到达电场右边界的速度最大C．t=T/4时刻进入的粒子到达电场右边界时距B板d/4D．粒子到达电场右边界时的速度大小与何时进入电场无关【思考】若本题电压波形变为下图所示，思考：(1)这些电子飞离两板间时，侧向位移(即竖直方向上的位移)的最大值y max和最小值y min之比为多少？(2)侧向位移分别为最大值和最小值的情况下，电子在刚穿出两板之间时的速率之比为多少？《考点3：考虑重力的电偏转问题》【例3】如图所示，两平行金属板间有一匀强电场，其外部电场不计，板长为L ，板间距离为 d ，在板右端L 处有一竖直放置的荧光屏M ，一带电荷量为q ，质量为m 的质点从两板中央沿中线射入其间，最后垂直打在M 屏．已知重力加速度为g，则下列结论正确的是()A．板间电场强度大小为mg/qB．板间电场强度大小为2mg/qC．质点在板间的运动时间和它从板的右端运动到光屏的时间相等D．质点在板间的运动时间大于它从板的右端运动到光屏的时间【思考】若本题带电小球从两板中央沿中线射入电场，最后恰好打在荧光屏M上的O点，已知重力加速度为g，则下列说法正确的是（）A．小球一定带负电B．小球一定垂直打在荧光屏的O″点上C．电场力qE=4mg/3 D．电场力qE=2mg课后作业1.(2013全国卷大纲版)一电荷量为q （q>0）、质量为m 的带电粒子在匀强电场的作用下，在t=0时由静止开始运动，场强随时间变化的规律如图所示，不计重力。
带电粒子在交变电场中的运动解题技巧
带电粒子在交变电场中的运动解题技巧篇一：哎呀呀，同学们，说到带电粒子在交变电场中的运动，这可真是个让人头疼又好奇的问题呢！就像我们在操场上跑步，一会儿快跑，一会儿慢跑，带电粒子在交变电场里也是这样，一会儿加速，一会儿减速。
想象一下，带电粒子就像个调皮的小孩子，交变电场就是那变化多端的游戏规则。
有时候电场力推着它往前跑，跑得可快啦；有时候又像是被拉住了，速度慢下来。
那我们怎么才能搞清楚它到底是怎么运动的呢？首先呀，我们得搞清楚交变电场的变化规律，这就好比知道游戏规则什么时候变。
比如说，电场强度是怎么随着时间变化的，周期是多长。
然后呢，我们得分析带电粒子受到的电场力。
这力可不简单，它一会儿大一会儿小，就像一阵一阵的风，吹着小船摇摇晃晃。
老师给我们讲的时候说：“同学们，你们看，如果电场力的方向和粒子的运动方向相同，那粒子不就加速了吗？”我们都点点头。
有一次，我和同桌一起讨论这个问题，我问他：“要是电场力一会儿推着粒子跑，一会儿又拉着它，那可怎么办？”同桌挠挠头说：“那我们就得一段一段地分析呀！”我们还一起做了好多练习题。
有一道题可难啦，我怎么都想不明白，急得我直跺脚。
这时候，旁边的学霸看到了，笑着说：“别着急，你看这里，先根据电场的变化算出电场力，再分析加速度。
”听了他的话，我恍然大悟，原来如此！其实啊，解决这类问题就像是走迷宫，每一步都要小心谨慎，仔细分析。
只要我们认真思考，多做练习，就一定能找到出口。
所以呀，同学们，带电粒子在交变电场中的运动虽然复杂，但只要我们掌握了方法，有耐心，有信心，就一定能把它拿下！哎呀呀，同学们，你们知道带电粒子在交变电场中的运动有多神奇吗？这可真是个让人头疼但又超级有趣的知识！就像我们在操场上跑步，有时候跑快，有时候跑慢，带电粒子在交变电场中也是这样，一会儿加速，一会儿减速。
那怎么才能搞清楚它们的运动规律呢？咱们先来说说最基本的，得弄清楚电场的变化规律呀！这就好比我们要知道跑步比赛的规则，是每跑一圈加速，还是隔一段时间加速。
- 1、下载文档前请自行甄别文档内容的完整性，平台不提供额外的编辑、内容补充、找答案等附加服务。
- 2、"仅部分预览"的文档,不可在线预览部分如存在完整性等问题,可反馈申请退款(可完整预览的文档不适用该条件!)。
- 3、如文档侵犯您的权益，请联系客服反馈,我们会尽快为您处理(人工客服工作时间：9:00-18:30)。
第15讲带电粒子在交变电场中的运动第十五讲带电粒子在交变电场中的运动
交变电场:电场强度不断随时间改变的电场。
分析带电粒子在交变场中运动的方法:画速度图像分析运动的方法;运动分解—化曲为直的方法
《考点1:交变电场中的直线运动》
此类问题的常见情境是:在一对面积较大的平行金属板之间加一交变电场，从某一时刻将带电粒子释放于电场中，粒子在电场力的作用下做直线运动。
常出现的一些变化是:1释放位置、时刻不同;2所加电压波形变化。
U-t
图
a-t
图
V-t
图
【例1】(2011安徽)如图(a)所示，两平行正对的金属板A、B间加有如图(b)所示的交
变电压，一重力可忽略不计的带正电粒子被固定在两板的正中间P处。
若在t 时刻释放该0
粒子，粒子会时而向A板运动，时而向B板运动，并
最终打在A板上。
则t可能属于的时间段是( ) 0
A(0<t <T/4 B(T/2<t <3T/4 00
C(3T/4<t <T D(T<t <9T/8 00
《考点2:交变电场的电偏转—且偏且往复》
在两金属板之间加交变电压，粒子平行金属板射入，需要考虑的情况:
1(粒子有沿极板方向的初速度，受垂直于极板方向的交变电场力。
2(粒子通过电场时间相对电场周期较大，运动过程中受变化的电场力(粒子运动过程中受力随时间在变。
) 3(注意:电压波形，入射时刻，入射位置。
结论:t=0射入，整周期时射出，则平行极板射出;t=T/4时射入，经整周期射出，沿中线平行极板射出。
【例2】(范县校级月考)如图甲所示，平行板相距为d，在两金属板间加一如图乙所示的交
流电压，有一粒子源在平行板左边界中点处沿垂直电场方向连续发射速度相同的带正电
粒子((不计重力)t=0时刻进入电场的粒子恰好在t=T时刻到B达板右边缘，则( )
A(任意时刻进入的粒子到达电场右边界用时间都相等
B(t=0时刻进入的粒子到达电场右边界的速度最大
C(t=T/4时刻进入的粒子到达电场右边界时距B板d/4
D(粒子到达电场右边界时的速度大小与何时进入电场无关
【思考】若本题电压波形变为下图所示，思考:(1)这些电子飞离两板间时，侧向位移(即竖直方向上的位移)的最大值y和最小值y之比为多少, maxmin
(2)侧向位移分别为最大值和最小值的情况下，电子在刚穿出两板之间时的速率之比为多少,
考虑重力的电偏转问题》《考点3:
【例3】如图所示，两平行金属板间有一匀强电场，其外部电场不计，板长为L ，板间距离为 d ，在板右端 L 处有一竖直放置的荧光屏 M ，一带电荷量为
q ，质量为 m 的质点从两板中央沿中线射入其间，最后垂直打在 M 屏(已知重力加速度为g，则下列结论正确的是( )
A(板间电场强度大小为mg/q
B(板间电场强度大小为2mg/q
C(质点在板间的运动时间和它从板的右端运动到光屏的时间相等
D(质点在板间的运动时间大于它从板的右端运动到光屏的时间
【思考】若本题带电小球从两板中央沿中线射入电场，最后恰好打在荧光屏M 上的O点，已知重力加速度为g，则下列说法正确的是( )
A(小球一定带负电 B(小球一定垂直打在荧光屏的O″点上 C(电场力qE=4mg/3 D(电场力qE=2mg
课后作业
1.(2013全国卷大纲版)一电荷量为q(q>0)、质量为m的带电粒子在匀强电场的作用下，在t=0
时由静止开始运动，场强随时间变化的规律如图所示，不计重力。
求在t=0到t=T的时间
间隔内:
(1)粒子位移的大小和方向
(2)粒子沿初始电场反方向运动的时间
2.如图所示，A、B两导体板平行放置，在t,0时将电子从A板附近由静止释放(电子的重力忽
略不计)(分别在A、B两板间加四种电压，它们的U,t图线如下列四图所示(其中可AB
能使电子到不了B板的是( )
3. (多选)(滕州市校级模拟)如图甲所示，两平行金属板MN、PQ的板长和板间距离相等，板
间存在如图乙所示的随时间周期性变化的电场，电场方向与两板垂直，不计重力的带电
粒子沿板间中线垂直电场方向源源不断地射入电场，粒子射入电场时的初动能均为
E(已知t=0时刻射入电场的粒子刚好沿上板右边缘垂直电场方向射出电场(则( )k0
A(所有粒子最终都垂直电场方向射出电场
B(t=0之后射入电场的粒子有可能会打到极板上
C(所有粒子在经过电场过程中最大动能都不可能超过2Ek0
D(若入射速度加倍成2v，则粒子从电场出射时的侧向位移与v相比必定减半00
4.(多选)(2014•孝南区校级模拟)一对平行金属板长为L，两板间距为d，质量为m，电荷量
为e的电子从平行板左侧以速度v0沿两板的中线不断进入平行板之间，两板
间所加交变电LT,2v0压uAB如图所示，交变电压的周期，已知所有电子都能穿过平行板，且最大偏
距的粒子刚好从极板的边缘飞出，不计重力作用，则 ( )
A. 所有电子都从右侧的同一点离开电场
B. 所有电子离开电场时速度都是v 0
C. t,0时刻进入电场的电子，离开电场时动能最大
D. t,T/4时刻进入电场的电子，在两板间运动时最大侧位移为d/16
5.(多选)(2015山东)如图甲，两水平金属板间距为d，板间电场强度的变化规律如图乙T0~3所示。
t=0时刻，质量为m的带电微粒以初速度v沿中线射入两板间，时间内微粒0
匀速运动，T时刻微粒恰好经金属边缘飞出。
微粒运动过程中未与金属板接触。
重力加
0~T速度的大小为g。
关于微粒在时间内运动的描述，正确的是( )
2v0A.末速度大小为 B.末速度沿水平方向 1mgdmgdC.重力势能减少了 D.克服
电场力做功为 2
6.(2013广州质检)如图所示，A、B两板竖直放置，两板之间的电压U=100V，M、N的两1
-12板水平放置，两板之间的距离d=0.1m，板长L=0.2m(一个质量
m=2×10kg、电荷量
-8q=+1×10 C的带电粒子(不计重力)从靠近A板处由静止释放，经加速电场加速后从B板的小孔穿出，沿着M、N两极之间加上如图2所示的偏转电压，当
t=T/4时，带电粒子刚开始进入偏转电场(求:
(1)带电粒子从B板的小孔穿出时的速度为多大,
(2)要使带电粒子能够从M、N两板之间(不沿中轴线)穿出，并且穿出后的速度方向保持水平，则交流电U的周期T为多少, 2
(3)在满足(2)条件的情况下，它在偏转电场中的最大偏移量是多少,(结果保留一位有效数字)。