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大学物理康普顿效应

§3.康普顿效应
2h 2 sin m0c 2
0
X-ray
③.当 =0 时,光子频率保持不变; = 时,光子频率减小最多。 ④.光具有波粒二象性,在传播过程中, 表现为波动性,光与物质相互作用时表现 为粒子性。
§3.康普顿效应
动量守恒 Pe P0 P
2 2 2
P h / c
0
h 0 / c
反冲电子 P mv
P
Pe
P0
h 0 h h 0h (mv) cos 2 2 c c c
§3.康普顿效应
m v c h h 2h 0 cos
2 2 2 2 2 0 2 2 2
②
①2 ②
2 v 2 4 2 4 m c 1 2 m0 c 2h2 0 (1 cos ) 2m0c2h 0 c m0 m 由 2 1 (v / c )
m c m c 2h 0 (1 cos ) 2m0c h( 0 )
I (相对强度)
入射线
0
0 h h 0 0
2.波长变化与 关系
2h 2 0 sin m0c 2
§3.康普顿效应
45
90
135
0
光子与电子碰撞 P 初态电子静止, 质量为m0 ,末态质 量为m, 碰撞过程能量守恒 2 2 h 0 m0c h mc ①
第三节 康普顿效应
康普顿效应 在 X 射线通过物质散射时,散射线中 除有与入射线波长相同的射线外,还有比 入射线波长更长的射线。 这个实验也证明了光的粒子性。 1.效应的解释
2h 2 sin m0c 2
0
X-ray
③.当 =0 时,光子频率保持不变; = 时,光子频率减小最多。 ④.光具有波粒二象性,在传播过程中, 表现为波动性,光与物质相互作用时表现 为粒子性。
§3.康普顿效应
动量守恒 Pe P0 P
2 2 2
P h / c
0
h 0 / c
反冲电子 P mv
P
Pe
P0
h 0 h h 0h (mv) cos 2 2 c c c
§3.康普顿效应
m v c h h 2h 0 cos
2 2 2 2 2 0 2 2 2
②
①2 ②
2 v 2 4 2 4 m c 1 2 m0 c 2h2 0 (1 cos ) 2m0c2h 0 c m0 m 由 2 1 (v / c )
m c m c 2h 0 (1 cos ) 2m0c h( 0 )
I (相对强度)
入射线
0
0 h h 0 0
2.波长变化与 关系
2h 2 0 sin m0c 2
§3.康普顿效应
45
90
135
0
光子与电子碰撞 P 初态电子静止, 质量为m0 ,末态质 量为m, 碰撞过程能量守恒 2 2 h 0 m0c h mc ①
第三节 康普顿效应
康普顿效应 在 X 射线通过物质散射时,散射线中 除有与入射线波长相同的射线外,还有比 入射线波长更长的射线。 这个实验也证明了光的粒子性。 1.效应的解释
康普顿效应及其解释光的波粒二象性

解析 根据光波是概率波旳概念,对于一种光子经过单缝落
在何处,是不可拟定旳,但概率最大旳是落在中央亮纹
处.当然也可落在其他亮纹处,还可能落在暗纹处,但是,
落在暗纹处旳概率很小,故C、D选项正确.
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第三节 康普顿效应及其解释 第四节 光的波粒二象性
再见
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第三节 康普顿效应及其解释 第四节 光的波粒二象性
解析 19世纪初,人们成功地在试验中观察到了光旳干 涉、衍射现象,这属于波旳特征,微粒说无法解释.但到 了19世纪末又发觉了光旳新现象—光电效应,这种现象波 动说不能解释,证明光具有粒子性.所以,光既具有波动 性,又具有粒子性,但不同于宏观旳机械波和质点.波动 性和粒子性是光在不同旳情况下旳不同体现,是同一客观 事物旳两个不同侧面、不同属性,我们无法用其中一种去 阐明光旳一切行为,只能以为光具有波粒二象性.故选项 D正确.
针对训练1 (单项选择)在康普顿效应中,光子与电子发生碰
撞后,有关散射光子旳波长,下列说法正确旳是 ( )
A.一定变长
B.一定变短
C.可能变长,也可能变短 D.决定于电子旳运动状态
答案 A
解析 因为光子入射旳能量很大,比电子旳能量要大得
多,碰撞时,动量和能量都守恒,碰后一定是电子旳动能
增长,光子旳能量降低,所以散射光子旳波长一定变长,
h
(3)光子旳能量为ε=__h_ν_,光子旳动量为p=__λ___.
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第三节 康普顿效应及其解释 第四节 光的波粒二象性
2.康普顿对散射光波长变化旳解释 (1)散射光波长旳变化,是入射光子与物质中旳_电__子__发生碰 撞旳成果. (2)物质中电子旳动能比_入__射__光__子__旳__能__量___小诸多,电子能够 看做是静止旳. (3)光子与电子作用过程中,总能量、总动量均_守__恒__. (4)光子因与电子相碰,有一部分能量和动量给了电子,光子 旳能量和动量均_减__小__了,这么,散射光旳_波__长_也就变长了.
12-3康普顿效应

E h 范围为:104 ~ 105 eV
固体表面电子束缚较弱,可视为近自由电子.
电子热运动能量 h ,可近似为静止电子.
电子反冲速度很大,需用相对论力学来处理.
第十二章 量子物理
12-3 康普顿效应
光子 0
y
电子
v0 0
x
y
光子
x
电子
康普顿认为入射光子与电子的碰撞是完全弹性碰撞。
第十二章 量子物理
0, 0 π, ()max 2C
2.若 0 C则 0,可见光观察不到康普
顿效应.
3.散射中 0 的散射光是因光子与金属中的紧
束缚电子(原子核)的作用.
第十二章 量子物理
12-3 康普顿效应
光子 0
y
电子
v0 0
x
y
光子
康普顿公式 h (1 cos ) 2h sin2
m0c
m0c 2
康普顿波长
C
h m0c
2.431012
m
2.43103 nm
第十二章 量子物理
12-3 康普顿效应
康普顿公式
讨论
h m0c
(1
cos
)
C
(1
cos
)
1.散射光波长的改变量 仅与 有关
90
经典电磁理论预言,
散射辐射具有和入射辐射 一样的频率 . 经典理论无 法解释波长变化 .
135
0
(波长)
第十二章 量子物理
12-3 康普顿效应
二、康普顿效应的理论解释
固体表面电子束缚较弱,可视为近自由电子.
电子热运动能量 h ,可近似为静止电子.
电子反冲速度很大,需用相对论力学来处理.
第十二章 量子物理
12-3 康普顿效应
光子 0
y
电子
v0 0
x
y
光子
x
电子
康普顿认为入射光子与电子的碰撞是完全弹性碰撞。
第十二章 量子物理
0, 0 π, ()max 2C
2.若 0 C则 0,可见光观察不到康普
顿效应.
3.散射中 0 的散射光是因光子与金属中的紧
束缚电子(原子核)的作用.
第十二章 量子物理
12-3 康普顿效应
光子 0
y
电子
v0 0
x
y
光子
康普顿公式 h (1 cos ) 2h sin2
m0c
m0c 2
康普顿波长
C
h m0c
2.431012
m
2.43103 nm
第十二章 量子物理
12-3 康普顿效应
康普顿公式
讨论
h m0c
(1
cos
)
C
(1
cos
)
1.散射光波长的改变量 仅与 有关
90
经典电磁理论预言,
散射辐射具有和入射辐射 一样的频率 . 经典理论无 法解释波长变化 .
135
0
(波长)
第十二章 量子物理
12-3 康普顿效应
二、康普顿效应的理论解释
15-3 康普顿效应

Il 较大 I l0
二、光子论对康普顿效应的解释
1. 经典物理遇到的困难 • 根据经典电磁波理论,当电磁波通过物质时,物 质中带电粒子将作受迫振动,其频率等于入射光 频率,所以它所发射的散射光频率应等于入射光 频率: l 0 o 在 • 电磁波为横波, j 90 方向无散射波 经典物理无法解释康普顿效应.
l 10.24nm
'
Ek 4.6610 J
17
44 18
o
'
在康普顿效应中,入射的 x 射线波长为 5.00×10-2nm, 求在散射角为60°方向上 散射 x 射线的波长和引起这种散射的反 冲电子所获得的动能。
h l l0 (1 cos ) m0c h 2.43 1012 m m0c
E p c E
2 2 2
2 0
E0 0 ,
E h h p c c l
E pc
“波粒二象性”
借用经典“波”和“粒子” 术语,但既不是经典波,又 不是经典粒子
描述光的 粒子性
IA IN
2
E h
p h
描述光的 波动性
l
N A2
振幅越大,表示光子数越多, 光子到达该处概率越大
—— 概率波
1.波长为0.710Ǻ的X射线投射到石墨上,在与入射方向 成45o角处,观察到康普顿散射的波长变化为多少Ǻ? A. √ 0.0071 B. 0.071 C. 0.036 D. 0.703 2.波长为=0.0708nm的x射线,在石蜡上受到康普顿散射, 则在方向上所散射的x射线的波长为 :
)m0c 2.0410 ( J )
2
14
Ek l0
hc
第三节-康普顿效应及其解释

1927年戴维孙和革末用加速后的电子投射到晶体 上进行电子衍射实验。 狭缝 器 电 集 电 流 计
G
K
U
电子束
单
晶
镍
1937诺贝尔物理学奖
C.J.戴维孙
通过实验 发现晶体对
电子的衍射
作用
电子不仅在反射时有衍射现象,汤姆逊实验 证明了电子在穿过金属片后也象X 射线一样产生 衍射现象。 电子的衍射实验证明了 德布罗意关系的正确性。
石墨体 (散射物质)
康普顿正在测晶体 对X 射线的散射 按经典电磁理论: 如果入射X光是某 种波长的电磁波, 散射光的波长是 不会改变的!
光子理论对康普顿效应的解释
康普顿效应是光子和电子作弹性碰撞的 结果,具体解释如下: 1. 若光子和外层电子相碰撞,光子有一 部分能量传给电子,散射光子的能量减少,于
波动说
镜面检测
薄膜干涉
增透膜
光的干涉和衍射现象表明光确实是一种波
钢针的衍射
圆孔衍射
圆屏衍射
光电效应以及 康普顿效应等无 可辩驳的证实了 光是一种粒子.
爱因斯坦
康普顿
光是一种波,同时也是一种粒子,光具有波粒二象性
当我们用很弱的光做双缝干涉实验时,将感 光胶片放在屏的位置上,会看到什么样的照片呢? 为什么会有这种现象?
(1)有力地支持了爱因斯坦“光量子”假设; (2)首次在实验上证实了“光子具有动量” 的假设;
(3)证实了在微观世界的单个碰撞事件中, 动量和能量守恒定律仍然是成立的。
康普顿的成功也不是一帆风顺的,在他早期的 几篇论文中,一直认为散射光频率的改变是由于 “混进来了某种荧光辐射”;在计算中起先只 考虑能量守恒,后来才认识到还要用动量守恒。
戴维逊和汤姆逊因验 证电子的波动性分享1937 年的物理学诺贝尔奖金。
G
K
U
电子束
单
晶
镍
1937诺贝尔物理学奖
C.J.戴维孙
通过实验 发现晶体对
电子的衍射
作用
电子不仅在反射时有衍射现象,汤姆逊实验 证明了电子在穿过金属片后也象X 射线一样产生 衍射现象。 电子的衍射实验证明了 德布罗意关系的正确性。
石墨体 (散射物质)
康普顿正在测晶体 对X 射线的散射 按经典电磁理论: 如果入射X光是某 种波长的电磁波, 散射光的波长是 不会改变的!
光子理论对康普顿效应的解释
康普顿效应是光子和电子作弹性碰撞的 结果,具体解释如下: 1. 若光子和外层电子相碰撞,光子有一 部分能量传给电子,散射光子的能量减少,于
波动说
镜面检测
薄膜干涉
增透膜
光的干涉和衍射现象表明光确实是一种波
钢针的衍射
圆孔衍射
圆屏衍射
光电效应以及 康普顿效应等无 可辩驳的证实了 光是一种粒子.
爱因斯坦
康普顿
光是一种波,同时也是一种粒子,光具有波粒二象性
当我们用很弱的光做双缝干涉实验时,将感 光胶片放在屏的位置上,会看到什么样的照片呢? 为什么会有这种现象?
(1)有力地支持了爱因斯坦“光量子”假设; (2)首次在实验上证实了“光子具有动量” 的假设;
(3)证实了在微观世界的单个碰撞事件中, 动量和能量守恒定律仍然是成立的。
康普顿的成功也不是一帆风顺的,在他早期的 几篇论文中,一直认为散射光频率的改变是由于 “混进来了某种荧光辐射”;在计算中起先只 考虑能量守恒,后来才认识到还要用动量守恒。
戴维逊和汤姆逊因验 证电子的波动性分享1937 年的物理学诺贝尔奖金。
康普顿效应

(1)在同一散射角下,所有散射物质波长的改变 ∆λ 都 1)在同一散射角下, 在同一散射角下 是相同的。所以康普顿散射 康普顿散射只能是光子与所有物质原子 是相同的。所以康普顿散射只能是光子与所有物质原子 中的共同成分相互作用的结果。这一成分必是电子。 中的共同成分相互作用的结果。这一成分必是电子。因 此假设康普顿散射是光子与电子碰撞的结果 康普顿散射是光子与电子碰撞的结果。 此假设康普顿散射是光子与电子碰撞的结果。 (2)光子与电子碰撞后光子将沿某一方向被散射,这一 光子与电子碰撞后光子将沿某一方向被散射, 方向就是康普顿散射的方向。 方向就是康普顿散射的方向。光子在与电子碰撞中可能 损失部分能量使波长变长。 损失部分能量使波长变长。 如果光子与原子中束缚很紧的电子发生碰撞, (3)如果光子与原子中束缚很紧的电子发生碰撞,这时 相当于光子与整个原子进行碰撞。 相当于光子与整个原子进行碰撞。因为 m >> m光子
2、康普顿散射的实验规律 、康普顿散射的实验规律 I (1)在散射光线中有与入射光波长 在散射光线中有与入射光波长 相同的射线也有波长大于入射 的射线也有波长大于 相同的射线也有波长大于入射 光的射线; 光的射线 (2)在原子量较小的物质中,康普 I 在原子量较小的物质中, 在原子量较小的物质中 顿散射较强。 顿散射较强。对原子量较大的 物质,康普顿散射较弱; 物质,康普顿散射较弱; (3)波长的改变量 ∆λ = λ − λ0 波长的改变量 I 的增加而增加; 随散射角ϕ 的增加而增加 (4)在同一散射角下,所有散射 在同一散射角下, 在同一散射角下 物质波长的改变 ∆λ都是相 同的。 同的。
= hν
(2)光子与实物粒子一样,能与电子等粒子作弹性碰撞。 (2)光子与实物粒子一样,能与电子等粒子作弹性碰撞。 光子与实物粒子一样
03康普顿效应

16 – 2 光电效应 康普顿效应
第十六章 量子物理
1927诺贝尔物理学奖 诺贝尔物理学奖
• A.H.康普顿 康普顿 • 发现了X射线通过 发现了 射线通过 物质散射时, 物质散射时,波长 发生变化的现象 • 1927年吴有训(中 年吴有训( 年吴有训 国)
16 – 2 光电效应 康普顿效应
-10
16 – 2 光电效应 康普顿效应
第十六章 量子物理
3.注意几点 3.注意几点 2h 2θ ∆λ = sin m0c 2
λ0
X-ray
λ
θ
①.散射波长改变量 ∆λ 的数量级为 10− 散射波长改变量 12m,对于可见光波长 λ~10−7m,∆λ<<λ, m, m, 所以观察不到康普顿效应。 所以观察不到康普顿效应。 散射光中有与入射光相同的波长的射线, ②.散射光中有与入射光相同的波长的射线, 散射光中有与入射光相同的波长的射线 是由于光子与原子碰撞,原子质量很大, 是由于光子与原子碰撞,原子质量很大, 光子碰撞后,能量不变,散射光频率不变。 光子碰撞后,能量不变,散射光频率不变。
3) 当光子与紧束缚的内层电子相互作用时,散射光 当光子与紧束缚的内层电子相互作用时,
子的能量不变。( 因电子质量远小于原子质量) 子的能量不变。( 因电子质量远小于原子质量)
4) 因为是光子和电子的相互作用,所以 ∆λ 与散 因为是光子和电子的相互作用,
射物质无关,而与散射角有关。 射物质无关,而与散射角有关。 对于原子量小的物质,因其外层电子( 对于原子量小的物质,因其外层电子(看成自由 电子)的相对比例高,故其康普顿效应显著。 电子)的相对比例高,故其康普顿效应显著。
p=
h
λ
波长、 波长、频率是表示 波动性的物理量
康普顿效应康普顿效应教育课件

1.光的散射 光在介质中与物质微粒相互作用,因而传播 方向发生改变,这种现象叫做光的散射
2.康普顿效应
1918 - 1922年康普顿在做 X 射线通过 物质散射的实验时,发现散射线中除有 与入射线波长相同的射线外,还有比入 射线波长更长的射线,其波长的改变量 与散射角有关,而与入射线波长和散射 物质都无关。
2.光电效应实验表明:只要频率高于极限 频率,即使光强很弱也有光电流;频率低 于极限频率时,无论光强再大也没有光电 流。
3.光电效应具有瞬时性。而经典认为光能 量分布在波面上,吸收能量要时间,即需 能量的积累过程。
三.爱因斯坦的光量子假设
爱了1因启.光发斯子,坦:从他光割提普本 的出朗身 能克:就 量的是 子能由 组量一 成子个 的说个,中不频得可率到分为ν 的光的能量子为hν。这些能
表面逸出,所以不需时间的累积。
3. 从方程可以看出光电子初动能和照射 光的频率成线性关系
4.从光电效应方程中,当初动能为零时, 可得极极限频率:
爱因斯坦光子假说圆满解释了光电效应,但当 时并未被物理学家们广泛承认,因为它完全违背了 光的波动理论。
4.光电效应理论的验证
美国物理学家密立根,花了十年时间做了“光电效 应”实验,结果在1915年证实了爱因斯坦方程,h 的 值与理论值完全一致,又一次证明了“光量子”理论 的正确。
1.光控继电器
可以用于自动控
制,自动计数、自动
报警、自动跟踪等。
放大器
2.光电倍增管
可对微弱光线进行放 大,可使光电流放大 105~108 倍,灵敏度 高,用在工程、天文、 科研、军事等方面。
控制机构
K K1
K2 K4 K3
K5
A
应用
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2 | Ψ ( r , t ) | dxdydz 1
6.已知粒子在一维矩形无限深势阱中运动,其波函数为:
1 3px Ψ ( x) cos 2a a
1 (A) . 2a 1 (B) . a
( a x a )
本题中,只有(C) 4个量子数的取值,符合规定。
8
4. 康普顿散射中,当散射光子与入射光子方向成夹角f ____________时, 散射光子的频率小得最多;当f _____________ 时,散射光子的频率与入 射光子相同.
康普顿效应:X射线通过物质 散射后波长变长的现象。
0 c (1 cos ) 2c sin 2
大学物理
教师:郑采星
课程指导课 7
第17章
§1 §2 §3 §4 §5 §6 §7 §8
量子物理基础
热辐射,普朗克的量子假设 光的粒子性 氢原子光谱,玻尔的氢原子理论 粒子的波动性 薛定谔方程 氢原子的量子力学处理 电子自旋,四个量子数 原子核外电子的壳层结构
1
第17章
基本要求
量子物理基础
了解热辐射、黑体辐射。理解普朗克量子假设。普朗克公式。理解光电效 应基本定律、爱因斯坦方程、光子假说、光的波粒二象性。了解康普顿效 应。理解原子的核模型,原子光谱的规律性。理解玻尔氢原子理论、能级。 德布罗意假设。了解电子衍射实验,理解实物粒子的波粒二象性,测不准 关系。 理解波函数及其统计解释。了解薛定谔方程,一维元限深势阱,氢 原子能量量子化,解动量量子化,空间量子化。斯特恩―盖拉赫实验,电 子自旋,四个量子数。
为康普顿常数。
2
c
c是与散射物质无关的常数,称
c 0.00241 nm
Байду номын сангаас
p,0 .
9
5.设描述微观粒子运动的波函数为(r,t),则表示__________; 须满足的条件是____________;其归一化条件是 ___________. t 时刻,粒子在空间r 处的单位体积中出现的概率,又称为概率密度。 单值、有限、连续,
教学基本内容、基本公式 1. 热辐射,黑体辐射
(1) 维恩位移定律
Tm b
b 2.897 103 m K
(2) 斯忒藩(Stefan) 玻耳兹曼定律
5.67 108 W/ (m2 K4 )
2
2. 光电效应
1 mv 2 eU S 2
爱因斯坦光子假设, 光电效应的解释
进一步计算,四种金属只有铯的红限频率在3.9×1014 Hz 7.5×1014 Hz范 围内,故应选铯。
6
A h
2. 如果两种不同质量的粒子,其德布罗意波长相同,则这两种粒子的
(A) 动量相同. (C) 速度相同. 答案:(A) 参考解答: 德布罗意物质波理论:一个以动量 P 运动而能量为 E 的实物粒子,理 (B) 能量相同. (D) 动能相同.
4
8. 薛定谔方程
2
2m ( E U ) 0 2
三维非相对论定态薛定谔方程
薛定谔方程是量子力学中的一个基本方程,也是量子力学的一个基本假 定,其正确性只能靠实验来检验。
9. 四个量子数 主量子数:
n 1, 2, 3,
l 0, 1, 2,n 1,
角量子数: 磁量子数:
答案:(C) 参考解答:
由式 E=hA 可看出,只有当入射光子的能量 h A 时才能产生光电效
应,因此,存在红限频率0,且有 v 0
A 1.9 1.6 10 19 14 4 . 6 10 (HZ), 铯的逸出功为1.9 eV, 红限频率 0 h 6.63 10 34
(1) 主量子数n (n=1,2,3.…) ,它基本上确定了核外电子的能量;
(2) 角量子数l (对于一个确定的n,l = 0,1,2…, n-1 ),对多电子原子而言,n 相同而 l 不同的各电子,其能量值也略有不同; (3) 磁量子数ml (对于一个确定的 l, ml = 0,±1,±2…±l ),,决定“轨道” 角动量的空间取向; (4) 自旋磁量子数ms (ms =±1/2)
1 ). 2 1 C ( 2, 1, 1, ). 2
A
( 2, 2, 1,
1 ). 2 1 D ( 2, 0, 1, ). 2
B
( 2, 0, 0,
原子核外电子的状态可用一组共4个量子数描述 (n, l , ml , ms ) 答案:(C) 参考解答: 2p状态的电子,n = 2, l = 1. s, p, d , f 0,1,2,3
U S k (v v0 )
h
1 mv 2 A 2
质量: m
3. 光的粒子性
光子能量:
h mc
2
h h c2 c
动量: P
h
3
4. 康普顿效应
X射线通过物质散射后波长变长的现象 ——康普顿效应
0 c (1 cos ) 2c sin 2
ml 0, 1, 2, l ,
自旋磁量子数:
5
1. 以下一些材料的逸出功为 铍 3.9 eV 铯 1.9 eV 钯 5.0eV 钨 4.5 eV
今要制造能在可见光(频率范围为3.9×1014 Hz—7.5×1014 Hz)下工作 的光电管,在这些材料中应选 (A) 钨. (B) 钯. (C) 铯. (D) 铍.
当对应于一波长为 、频率为 的波,且波长 和频率
h p
v
E h
这种与实物粒子相联系的波称为德布罗意物质波,公式称为德布罗意公式。 所以两种不同质量的粒子,其德布罗意波长相同,则这两种粒子的动量相同。
7
3. 氢原子中处于2p状态的电子,描述其量子态的四个量子数(n,l,ml,ms) 可能取的值为
5. 粒子的波动性
2
德布罗意“物质波”波长
6. 不确定度关系
h p
2
x Px
该式说明,对微观粒子的坐标和动量不可能同时进行准确的测量。如 果坐标测量得越准确,则动量测定的偏差就越大,反之亦然。
7. 概率波
| Ψ ( r , t ) |2 t 时刻,粒子在空间 r 处的单位体积中出现的概率,称概率密度。