12--5电磁场麦克斯韦方程解读
麦克斯韦电磁场方程
麦克斯韦电磁场方程1. 引言麦克斯韦电磁场方程是描述电磁现象的基本方程组。
它由四个方程组成，分别是麦克斯韦方程和洛伦兹力方程。
这些方程被认为是电磁学的基石，对于理解电磁现象和应用电磁理论具有重要意义。
2. 麦克斯韦方程麦克斯韦方程是电磁学的核心方程，它描述了电场和磁场的生成、传播和相互作用。
麦克斯韦方程由四个部分组成，分别是高斯定律、法拉第电磁感应定律、安培环路定律和电荷守恒定律。
2.1 高斯定律高斯定律描述了电场通过一个闭合曲面的总通量与该闭合曲面内的电荷量之间的关系。
它的数学表达式为：∮E S ⋅dA=Qε0其中，E是电场强度，A是曲面的面积矢量，Q是闭合曲面内的电荷量，ε0是真空介电常数。
2.2 法拉第电磁感应定律法拉第电磁感应定律描述了磁场变化引起的感应电动势。
它的数学表达式为：∮E C ⋅dl=−ddt∫BS⋅dA其中，E是感应电场强度，l是回路的长度矢量，B是磁感应强度，S是被回路C所围成的曲面。
2.3 安培环路定律安培环路定律描述了电流通过一个闭合回路的总环路积分与该闭合回路内的电流之间的关系。
它的数学表达式为：∮B C ⋅dl=μ0∫JS⋅dA其中，B是磁感应强度，μ0是真空磁导率，J是电流密度，S是被回路C所围成的曲面。
2.4 电荷守恒定律电荷守恒定律描述了电荷的生成和消失之间的关系。
它的数学表达式为：∂ρ+∇⋅J=0∂t其中，ρ是电荷密度，J是电流密度。
3. 洛伦兹力方程洛伦兹力方程描述了电荷在电磁场中受到的力。
它的数学表达式为：F=q(E+v×B)其中，F是力矢量，q是电荷量，E是电场强度，v是电荷的速度，B是磁感应强度。
4. 应用麦克斯韦电磁场方程在电磁学的研究和应用中起着重要的作用。
它们可以用来解释和预测电磁现象，如电磁波的传播、电磁感应现象、电磁场与物质的相互作用等。
麦克斯韦方程的应用涵盖了电磁学的各个领域，包括通信、电力、电子技术、光学等。
5. 总结麦克斯韦电磁场方程是电磁学的基本方程组，它描述了电场和磁场的生成、传播和相互作用。
法拉第电磁感应定律麦克斯韦-定义说明解析
法拉第电磁感应定律麦克斯韦-概述说明以及解释1.引言1.1 概述概述:法拉第电磁感应定律和麦克斯韦方程是电磁学领域中最重要的理论基础之一。
它们描述了电磁场的产生、传播和相互作用规律，对于现代科学技术的发展具有极其重要的意义。
本文将从概念定义、推导原理、应用场景等多个角度对这两个重要理论进行全面解析，旨在让读者深入了解并掌握这些理论的实质和内涵。
同时，本文还将就法拉第电磁感应定律与麦克斯韦方程对于电磁学领域的重要性进行全面的分析和阐述，为读者呈现出一个完整、系统的学术视角。
1.2 文章结构文章结构部分的内容可以包括一些关于文章内容和结构的说明，例如：本文将主要分为引言、正文和结论三个部分。
在引言部分，将对法拉第电磁感应定律和麦克斯韦方程进行简要的介绍，以及文章的目的和重要性。
在正文部分，将详细讨论法拉第电磁感应定律和麦克斯韦方程组的原理和推导，以及它们在物理学和工程领域的应用与意义。
最后，在结论部分将对本文内容进行总结，并展望未来研究的方向。
整篇文章将以系统性和逻辑性的结构，来探讨法拉第电磁感应定律和麦克斯韦方程在物理学领域的重要性和影响。
1.3 目的目的部分的内容旨在阐明本文的写作目的，包括对法拉第电磁感应定律和麦克斯韦方程的深入探讨，以及对它们在物理学和工程学领域中的重要性和应用进行详细的介绍。
此外，目的部分还会提出本文对于两个定律的解释和阐述的独特之处，以及希望通过本文的阐述，读者能够对法拉第电磁感应定律和麦克斯韦方程有更加全面和深入的理解，为相关领域的研究和应用提供更多的参考和指导。
2.正文2.1 法拉第电磁感应定律法拉第电磁感应定律是电磁学中的一个重要定律，它描述了磁场中的电流变化会产生感应电动势。
法拉第在1831年首次提出了这个定律，并且通过实验证实了这一理论。
法拉第电磁感应定律为电磁学的发展奠定了重要基础，也为后来麦克斯韦方程组的建立提供了关键性的实验支持。
根据法拉第电磁感应定律，当磁通量发生变化时，会导致感应电动势的产生。
麦克斯韦方程组
麦克斯韦方程组麦克斯韦方程组是描述电磁场的四个基本方程，由苏格兰物理学家詹姆斯·克拉克·麦克斯韦在19世纪提出。
这四个方程求解了电磁场的本质，对于描述电磁波的传播以及电磁现象的研究起着重要的作用。
麦克斯韦方程组的第一个方程是高斯定律，它描述了电荷对电场产生的影响。
它的数学表达式为：∮E·dA = ε0∫ρdV其中，∮E·dA表示电场在截面A上的面积分，ε0为真空中的介电常数，ρ为电场中的电荷密度。
第二个方程是法拉第电磁感应定律，它描述了磁场通过闭合回路所产生的感应电场。
数学上可以表示为：∮B·dl = μ0(I + ε0d(∫E·dA)/dt)其中，∮B·dl表示磁场在环路l上的线积分，μ0为真空中的磁导率，I为环路中的电流强度，d(∫E·dA)/dt表示时间的变化率。
第三个方程是安培定律，它描述了环路中通过的电流对磁场产生的影响。
数学上可以表示为：∮B·dl = μ0I其中，∮B·dl表示磁场在环路l上的线积分，μ0为真空中的磁导率，I为环路中的电流强度。
最后一个方程是法拉第电磁感应定律的推广形式，也被称为麦克斯韦-安培定律。
它描述了变化的电场对磁场产生的影响，以及变化的磁场对电场产生的影响。
数学上可以表示为：∮E·dl = - d(∫B·dA)/dt其中，∮E·dl表示电场在环路l上的线积分，∮B·dA表示磁场通过闭合曲面的通量，d(∫B·dA)/dt表示时间的变化率。
麦克斯韦方程组是电磁学的基础，它描述了电荷和电流对电磁场产生的影响，以及电场和磁场对电荷和电流产生的影响。
通过这四个方程，我们可以推导出电磁波的存在和传播，解释电磁感应现象，研究电磁场的性质。
麦克斯韦方程组的研究也对电磁学的发展做出了巨大的贡献。
麦克斯韦方程组的理论和实验研究为电磁学的发展奠定了基础。
电磁场理论中的麦克斯韦方程组解析
电磁场理论中的麦克斯韦方程组解析电磁场理论是物理学中的重要分支之一，它描述了电磁场的行为和性质。
在电磁场理论中，麦克斯韦方程组是一组非常重要的方程，它们描述了电磁场的演化和相互作用。
本文将对麦克斯韦方程组的解析进行探讨。
麦克斯韦方程组包括四个方程，分别是麦克斯韦-法拉第定律、麦克斯韦-安培定律、高斯定律和高斯磁定律。
这四个方程描述了电磁场中电荷和电流的分布以及电磁场的产生和传播。
首先，我们来看麦克斯韦-法拉第定律，它描述了电磁感应现象。
该定律表明，当磁场的变化率发生变化时，会在空间中产生电场。
这一定律是电磁感应现象的基础，也是电磁波传播的基础。
其次，麦克斯韦-安培定律描述了电流和磁场之间的相互作用。
根据该定律，电流会产生磁场，而变化的磁场则会引起电流的变化。
这一定律揭示了电磁场中电流和磁场之间的紧密联系。
接下来，我们来看高斯定律和高斯磁定律。
高斯定律描述了电场的产生和分布，它表明电场线起源于正电荷，终止于负电荷。
而高斯磁定律描述了磁场的产生和分布，它表明磁场线总是形成闭合回路。
这两个定律揭示了电场和磁场的结构和性质。
麦克斯韦方程组的解析是电磁场理论的重要研究内容之一。
解析麦克斯韦方程组可以得到电磁场的具体表达式，从而揭示电磁场的行为和性质。
在解析麦克斯韦方程组时，我们通常采用分析和计算的方法。
我们可以利用矢量分析的工具，如散度、旋度和梯度等，对方程组进行分析。
通过运用这些工具，我们可以将麦克斯韦方程组转化为一系列偏微分方程，然后求解这些方程，得到电磁场的解析解。
然而，由于麦克斯韦方程组的复杂性，解析解往往难以获得。
在实际问题中，我们通常采用数值计算的方法，如有限元法和有限差分法等，来近似求解麦克斯韦方程组。
这些数值方法能够有效地求解复杂的电磁场问题，并得到电磁场的数值解。
总结起来，麦克斯韦方程组是电磁场理论的基础，描述了电磁场的演化和相互作用。
解析麦克斯韦方程组可以揭示电磁场的行为和性质，但由于方程组的复杂性，解析解往往难以获得。
麦克斯韦、电磁场方程讲解
前面的关于磁场与电场的章节中，已经把磁场和电场的基本性质用公式和文字描 述出来了，但是现在还有一个比较明显的问题，就是电场理论和磁场理论还不是 一个有机的整体，即不是那么统一；
因此人们迫切地需要像经典力学那样对电磁学的定律进行归纳总结，找出其中比 较普适的电磁学方程；
电磁学的所有内容到这里就基本结束了，只有在后面的机械波章节中，会用一个 章节来讲解电磁波在空间的分布，
在下一章《一块半导体引发的科技革命，详细解读二极管、三极管》中，将从一 块基本的半导体材料开始，由浅到深地讲解计算机是如何工作的。
于是麦克斯韦就把dD/dt 称为位移电流密度jd = δD/δt，把dΨ/dt 叫做叫做位 移电流Id = dΨ/dt，电路中可以同时存在这两种电流，于是安培环路定理就表示 为∮H·dL = ∫( jc+δD/δt)·dS，而麦克斯韦位移电流的本质就是认为变化的电场要 激发有旋磁场。现在我们把前面的几个方程加进来，就得到了以下四个基本方程：
但是我们知道板子上的电荷面密度在随之间变化，同样板间的电位移大小D = (ε0εr)E = σ也是随时间变化的，以此为切入点，电位移随时间的变化率 dD/dt = dσ/dt，由于电荷面密度是减小的，因此dD/dt的方向与D的方向相反，如图所示；
而电位移通量Ψ = SD也随时间变化，即dΨ/dt = Sdσ/dt，而dD/dt的方向正好 与传导电流密度的方向相同，这样dD/dt就代表了一种电流密度，保证了电流的 连续性。
பைடு நூலகம்
要把磁场与电场统一起来，则需要从恒定磁场的安培环路定理入手，若面积S内 的电流密度为j，那么安培环路定理就可以表示为∮H·dL = I = ∫j·dS，即磁场强度 沿任意闭合回路的环流等于此回路所包围的传导电流代数和。
麦克斯韦方程组的推导及说明
13-6麦克斯韦方程组关于静电场和稳恒磁场的基本规律，可总结归纳成以下四条基本定理：静电场的高斯定理：静电场的环路定理：稳恒磁场的高斯定理：磁场的安培环路定理：上述这些定理都是孤立地给出了静电场和稳恒磁场的规律，对变化电场和变化磁场并不适用。
麦克斯韦在稳恒场理论的基础上，提出了涡旋电场和位移电流的概念：1.麦克斯韦提出的涡旋电场的概念，揭示出变化的磁场可以在空间激发电场，并通过法拉第电磁感应定律得出了二者的关系，即上式表明，任何随时间而变化的磁场，都是和涡旋电场联系在一起的。
2.麦克斯韦提出的位移电流的概念，揭示出变化的电场可以在空间激发磁场，并通过全电流概念的引入，得到了一般形式下的安培环路定理在真空或介质中的表示形式，即上式表明，任何随时间而变化的电场，都是和磁场联系在一起的。
综合上述两点可知，变化的电场和变化的磁场彼此不是孤立的，它们永远密切地联系在一起，相互激发，组成一个统一的电磁场的整体。
这就是麦克斯韦电磁场理论的基本概念。
在麦克斯韦电磁场理论中，自由电荷可激发电场，变化磁场也可激发电场，则在一般情况下，空间任一点的电场强度应该表示为又由于，稳恒电流可激发磁场，变化电场也可激发磁场，则一般情况下，空间任一点的磁感强度应该表示为因此，在一般情况下，电磁场的基本规律中，应该既包含稳恒电、磁场的规律，如方程组（1），也包含变化电磁场的规律，根据麦克斯韦提出的涡旋电场和位移电流的概念，变化的磁场可以在空间激发变化的涡旋电场，而变化的电场也可以在空间激发变化的涡旋磁场。
因此，电磁场可以在没有自由电荷和传导电流的空间单独存在。
变化电磁场的规律是：1.电场的高斯定理在没有自由电荷的空间，由变化磁场激发的涡旋电场的电场线是一系列的闭合曲线。
通过场中任何封闭曲面的电位移通量等于零，故有：2.电场的环路定理由本节公式（2）已知，涡旋电场是非保守场，满足的环路定理是3.磁场的高斯定理变化的电场产生的磁场和传导电流产生的磁场相同，都是涡旋状的场，磁感线是闭合线。
电磁张量麦克斯韦方程组
电磁张量麦克斯韦方程组引言在物理学中，麦克斯韦方程组是描述电磁现象的基本方程组。
它由一组四个偏微分方程组成，分别是麦克斯韦方程的积分形式和微分形式。
本文将重点讨论电磁张量以及它与麦克斯韦方程组之间的关系。
电磁场的张量表示电磁张量是描述电磁场的一个重要工具。
它可以通过麦克斯韦方程组的微分形式推导得出。
电磁场张量F的定义如下：[ F^{} = A- A ]其中，A是电磁四势，(^)是四维导数算符。
电磁张量的各个分量表示了电场和磁场之间的相互作用关系。
其中，(F{0i})表示电场强度，(F{ij})表示磁场强度。
麦克斯韦方程组的张量形式将电磁张量引入麦克斯韦方程组可以简化方程的形式。
从电动力学的角度来看，麦克斯韦方程组可以用张量形式表示为：[ _F^{} = J^ ]其中，(_)是四维导数算符，J是电流密度。
这个方程组描述了电磁场如何与电流相互作用，并形成闭合的物理系统。
麦克斯韦方程组的积分形式除了微分形式，麦克斯韦方程组还有积分形式。
通过对微分形式进行积分，我们可以得到以下方程：[ d = dV ][ d = 0 ][ d = - d ][ d = _0 d + _0_0 d ]其中，()和()分别表示电场和磁场，()是电荷密度，()是电流密度，(_0)是真空介电常数，(_0)是真空磁导率。
电磁张量与电磁场强度的关系电磁张量的各个分量与电场和磁场强度之间有着密切的关系。
我们可以通过电磁张量来计算电场和磁场强度的分量。
具体来说，电场强度和磁场强度的分量可以表示为：[ E_i = F^{0i} ][ B_i = _{ijk}F^{jk} ]其中，(_{ijk})是三维空间的完全反对称张量。
电磁张量的对称性和规范不变性电磁张量有一些重要的对称性和规范不变性。
其中最为重要的是轻度对称性和洛伦兹规范不变性。
轻度对称性是指对称性的一种特殊形式，它将电磁张量的各个分量联系在一起。
根据轻度对称性，电磁张量满足以下关系：[ F^{} = -F^{} ]洛伦兹规范不变性是指麦克斯韦方程组在洛伦兹变换下保持不变。
深入浅出讲解麦克斯韦方程组
深入浅出讲解麦克斯韦方程组前一段时间给大家发过一篇《世界上最伟大的十个公式》，排在第一位的是麦克斯韦方程，它是电磁学理论的基础，也是相对论假定光速不变的依据，可见排在十大公式之首，理所应当！为了让大家更好地理解该方程，我们找到了一篇由孙研发表在知乎上的关于麦克斯韦方程的非常完美的讲解，呈现个大家。
在文章的最后，我们还为大家附上了一段讲解麦克斯韦方程的英文动画视频，如果你英文比较好，不妨看一下。
以下是正文：有人要求不讲微积分来讲解一下麦克斯韦方程组？感觉到基本不太可能啊，你不知道麦克斯韦方程组里面每个方程都是一个积分或者微分么？？那既然这样，我只能躲躲闪闪，不细谈任何具体的推导和数学关系，纯粹挥挥手扯扯淡地说一说电磁学里的概念和思想。
1. 力、能、场、势经典物理研究的一个重要对象就是力force。
比如牛顿力学的核心就是F=m a 这个公式，剩下的什么平抛圆周简谐运动都可以用这货加上微积分推出来。
但是力有一点不好，它是个向量vector（既有大小又有方向），所以即便是简单的受力分析，想解出运动方程却难得要死。
很多时候，从能量的角度出发反而问题会变得简单很多。
能量energy说到底就是力在空间上的积分（能量=功=力×距离），所以和力是有紧密联系的，而且能量是个标量scalar，加减乘除十分方便。
分析力学中的拉格朗日力学和哈密顿力学就绕开了力，从能量出发，算运动方程比牛顿力学要简便得多。
在电磁学里，我们通过力定义出了场field的概念。
我们注意到洛仑兹力总有着F=q(E+v×B) 的形式，具体不谈，单看这个公式就会发现力和电荷（或电荷×速度）程正比。
那么我们便可以刨去电荷（或电荷×速度）的部分，仅仅看剩下的这个“系数”有着怎样的动力学性质。
也就是说，场是某种遍布在空间中的东西，当电荷置于场中时便会受力。
具体到两个电荷间的库仑力的例子，就可以理解为一个电荷制造了电场，而另一个电荷在这个电场中受到了力，反之亦然。
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证明：变化的磁场激发一个涡旋的电场，
变化的电场又能激发一个涡旋的磁场---
产生电磁波的必要条件---电磁波被证明
存在 ---Maxwell 的理论也就被证明了。
注意：真空中的位移电流仅仅在产生磁场上与传
导电流等效，没有电荷的运动，也没有焦尔热。
D ( 0 E) P
综 t
t
t 束缚位移电流密度
a
H
a2 2r
jD
B oQo cos t 2r
B
o jD
2
r
(
r
<
a
)
B oa2 jD ( r > a )
jD
QO a 2
cos
t
B
o jDa 2
2r
r =a
B BMax
o jD
2
a
oQo cos 2a
t
a
r
注： 一般变化 的电场产生的磁场很小
例：a
X
iˆ
X充电j 时沿：X轴Sd方1t向dd；t
放电j时沿：X轴负向。
i
S1
dddqt1dq
D
iˆ
- +
e DS 电场中： d e
i -- i
- j
d
dt
+ +
D
dDdD
iˆ+ dtdt
S1 S S2
dt S dD
dt
X
S d
dt
与S1处传导电流相同
3）电磁场是最简单的规范场，蕴藏着完美的对 称结构--时空对称、电磁对称--为相对论的产生 提供了邹形。
4）它在技术上的应用促进了电子技术和生产力 的高度发展，可以说近代一切电报、无线电、 雷达、电视、电子计算机等……都只不过是麦克 斯韦方程的应用而已.
当我们回顾一百多年电磁学发展的历史时,无不 对麦克斯韦方程的巨大成就惊叹不已.正于爱因斯 坦评价时说:“这个理论从超距作用过渡到以场为 基本量,以致成为一个革命的理论”.
(2) 在极板间取半径为r的同心圆环为积分回路
根据全电流定理：l H dl I ID
r
0<Ia+时ID=l
Hdl H jD dS
2r
jDr
2
H
r 2
jD
r
B
0H
oQo 2a2
r
cos
t
r> a时
0 I + ID=
jD dS jDa2
磁场的环流
静场
变化的场
L H1 dl S j dS L H2 dl S jd dS
总
场 H H1 H2
H dl
L
(
S
j
jd ) dS
磁场的通量
静场
变化的场
S B1 dS 0
t
j
D
j E
t
Maxwell方程的适用条件 ---宏观电磁现象
Maxwell方程的核心思想 一个变化的电场将激
发一个磁场。一个变化的磁场将激发一个电场，
它们相互激发，相互依存，组成统一的电磁场
四）Maxwell方程的科学价值 1）它完整地反映和概括了电磁场的运动规律， 能推断和解释一切电磁现象，且逻辑体系严密 数学形式简洁。 2）它预言了光的电磁本性，将光学和电磁学统 一起来。
g c DE BH
c 2c
大量实验证明场有 质量和动量
如 引力红移 引力偏折 光压 等 场与实物相互转化
如同步辐射光源
正负电子对湮没 e e
总 场MaBxwelBl 1
B2
D dS S B dS 0
方程积分
S
形式
E dl
S B2dVdS
BV dS
S
B
dS
0
0
L S t
D
LH
E
dl B
S ( j
H
jd ) dS
第十四章 麦克斯韦方程
里
(Electromagnetic Field .Maxwell Equation) 程
回顾：静电场 ---稳恒电场 ---稳恒磁场 碑
--开始研究变化的磁场及电场，解释感生
电动势时已经引用了麦克斯韦理论---变化的磁
场要激发一个涡旋的电场。
反过来，变化的电场能否激发一个磁场呢？ 麦克斯韦引入了位移电流的概念，正确地回答 了这个问题，从而建立了麦克斯韦电磁场理论
矛盾始于电容器电流不L连续，应仔S细2 研究它一番
ii
ddqq11ddqq
++ ++ ++
DDiˆiˆ
--
DD
---
S1处传导电流
ii
i dq1 dt
dq
dt
++ --
d (S )
SS11 SS SS22
S1处传导电流密度：
j
I
iˆ d
S1
dt
j E
三）Maxwell方程的微分形式
由场论中高斯公式
SA dS VdivAdV
SD
dS
V
dV
divD
SBdS 0
divB 0
由场论中斯托克斯公式 Adl rotA
E dl
电磁波是横波 1886年赫兹发现了电磁波
电磁场的物质性
物质存在的形式
两种基本形式 实物和场
电磁场的 能量密度
1 1 w we wm 2 D E 2 B H
质量密度
w 1
c2 2c2 D E B H
动量密度
w 1
C
根据麦克斯韦理论： 变化的磁场与变化的电场 互相激发形成电磁波
E H
波速 真空
u
1
0
0
3 108
m s
c
光是电磁波 n c u
r r 一般
n r
与物质作用的主要是
EE矢量
E 通常被称为光矢量
r1
电磁能量传播 能流密度矢量
Poynting Vector S EH
dD d iˆ
充电时：dD 沿X轴方向；
dt dt
d t
与S1处传导电流密度 放电时：dD沿X轴负向。
相同
dt方向也相同！
Maxwell 决策（一）
令： jd
D 称之为位移电流密度 t
Id
d D 称之为位移电流
dt
1）电容器电流连续性问题
L
jd
解决 2）环路定理问题解决。
-
t t
t
1) P 的意义：
t
P
pe V
e 0 E
电场变化引起单位体积
中电偶极矩的变化。
与运动电荷产生的磁场无区别
（微波炉工作原理）
+- -+ - ++
EE 位移极化
EE 取向极化
2) ( 0 E)的意义：（真空中的位移电流密度）
t
本质是一变化的场，依全电流定律，它对磁场
S2 j S1 E
R
LH dl S1 j dS i
H dl L
S2 jd dS i
Maxwell 决策（二）
Maxwell 决策（二）
令：I
全
I传
I 位称为全电流
H dl L
S
I全 (I传 I位) B L dSS rotE
L
H dl
L
S t (j
S
jd
)
dS
rotH
j
dS B t D t
Maxwell方程的微分形式
divD
D E
divB rotE
0
B
B H
rotH
今天我们享受着麦克斯韦带来的文明, 然 而麦克斯韦晚年潦倒,夫妻体弱多病,更主要的是 他的理论不被人们接受,在一次讲课时仅有两个 学生听他的课,但体弱多病的麦克斯韦仍然 精神 抖擞地宣扬他的电磁理论.麦克斯韦终年48岁,但 他以满腔热情为人类作出了具大的贡献.
学习他治学严谨,一丝不苟的精神!
学习他为人类科学奋斗不息的精神!
的产生作出贡献。磁场的产生与变化的电场相
连系
LH dl S ( j jd ) dS
Maxwell认为：
变化的磁场
B
能激发一个
涡旋电场 t
为什么不能？！
B
0
E t
E
H 辩证
思维
即真空中的位移电流的本质是反映一 个变化的电场激发磁场的等效电流。
麦克斯韦简介: 特点:治学严谨,擅长数学,有一股为科 学奋斗不息的精神,且能注意辩证思 维.(引入位移电流就是典型一例)
为什么样人们对司空见惯的电容 器中电流不连续的现象视而不见, 而麦克斯韦却能引出位移电流概念呢? --早就研究了法拉第电磁感应现象等电磁理论.