液液界面传质过程的激光干涉法研究

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用牛顿环产生的干涉条纹测量液体的折射率

The measurement of liquid refractive index by using interfered stripe of Newton ring
WANG Yu ping
( Department of Physics, Fuling T eachers College, Chong qing, 408003, China)
d 左 / mm d 右 / mm d 左 / mm d 右 / mm d 左 / mm d 右 / mm 40. 242 23. 415 32. 136 17. 508 42. 496 28. 056
r k= ( d 左- d 右) / 2 r 空= 8. 414 r 水= 7. 314 r 酒= 7. 220
Abstract: T he w ays of measuring t he liquid ref ract ive index are discussed t hrough radius of inter f ered st ripe by using ex periment al set of New t on ring Key words: Newt on ring; interference; liquid; refract ive index
第 20 卷第 10 期 2001 年 10 月
大学物理 COL L EGE PHYSICS
Vol. 20 No. 10 Oct. 2001
物理实验
用牛顿环产生的干涉条纹测量液体的折射率
王玉平
( 涪陵师范专科学校物理系 , 重庆 408003)
摘要 : 提出了用牛顿环实验装置 , 通过测量干涉条纹的半径来测量液体折射率的方法 . 关键词 : 牛顿环 ; 干涉 ; 液体 ; 折射率中图分类号 : O 436. 1 文献标识码 : A 文章编号 : 1000 0712( 2001) 10 0029 02 牛顿环通常用来观察干涉现象 , 利用读数显微镜测量干涉条纹半径 , 根据已知的波长和干涉条纹的级数计算透镜的曲率半径 . 其原理装置如图 3 所示 . 在平板玻璃 DE 上放一平凸透镜 ABC, 在它们的空隙中充有折射率为 n 的透明介质 . 平行光垂直照射在平凸透镜 ABC 的 A B 面上 , 在介质的上下面形成两次反射 , 两次反射之间存在一定的光程差 , 从而形成等厚干涉条纹 . 这些干涉条纹是一组以 C 为圆心的同心圆 , 如图 4 所示 . 第 k 级干涉条纹的光程差为

全息干涉法对气液流动浓度边界层的实验观测

方法＿］】．但由于示踪剂的加人对传质会造成干扰，
影响了测量的可靠性．
激光全息干涉测量技术为相界面浓度分布观测
的有效方法，由于对界面传质无干扰，因此观测结
果更加可靠，研究也可更加深入．Ｐｒｌｒ－用ｅｔ等［’ ｅ５
中国分类号：Ｔ０１４Ｑ２．文献标识码：Ａ文章编号：Ｏ３１（０６３５８５４８１７２０）ｏ一Ｏ４一Ｏ５
Ｏｂｅｖｔｏｆｃｎｅｒｔｏｏｎｒａｅｆｆｏｎａ－ｉｉｓｒａｉｎｏｏｃｎｔａｉｎｂｕｄａｙｌｙｒｏｌｗｉｇｇｓｌｑｕｄ
ｉｅｆｃｔａｅｌｇａｉｎｔｒｅｏｔｙｎｔｒａｅｗｉｈｌｓｒｈｏｏｒｐｈｃｉｅｆｒｍｅｒ
ＹＮＧｚｊｅＵｉｇＵＮＸｇｎ。ＺＮＧＡｗ。ＹｏｏｇＡｕｉ。ＧＯＹｎ。ＹＡｉａｇＥｉｕＵＧｕｃｎ
（ｔｔＫｅａｏａｏｙｏｈｍｉａｎｉｅｒｎ，ＴａｊｎＵｉｅｓｙ，Ｔａｊｎ３０７，ＣｉａＳａｅｙＬｂｒｔｒｆＣｅｃｌｇｎｅｉｇＥｉｎｉｎｖｒｉｔｉｎｉ００２ｈｎ）
ＡｂｔａｔＬａｅｏｏｒｐｉｉｔｒｅｏｅｅｙｔｍｓｕｅｏｖｓａｉｅｔｅｃｎｅｔａｉｎｐｏｉｓｗｉｈｎｓｒｃ：ｓｒｈｌｇａｈｃｎｅｆｒｍｔｒｓｓｅｗａｓｄｔｉｕｌｈｏｃｎｒｔｒｆｅｔｉｚｏｌ

全息干涉法在液相扩散系数测定中的应用

（４）３６．１
ＡｐｉａｉｎｆＨｏｏｒｐｈｃＩｅｒｅｏｔｙｉｈｅｐｌｔｏｏｌｇａｉｎｔｆｒｍｅｒｎｔｃ
Ｍｅｓｒｍｅｔｏｑｉ＇ｕｉｉｅａｕｅｎｆＬｉｕｄＤｈ＇ｓｖｔｓｉｉ
ｍｏｃＪｏｔｍｅｕｅｅｔＴｉａｔｌｉｔｄｏｓｔｅａｐｉｔｎａｄｐｏｒｓｅｆｈｌ－ｄｒｐｉｉｓａｒｍｎ．ｈｓｒｃｎｒｕｖｐｌａｏｎｒｇｅｓｓ０ｏｏｉｅｏｈｃｉ
ｇａｈｃｉｔｄｅｏｔｔｅｍｅ８１ｅｔｆｌｑｒｐｉｎｅｒｍｅｘｏｔａ１ｍｅｔｏ￣ｄｔｕｉｉｉｓ．ｙｈｒｔｉｄｉｓｖｔＴｅ
扩散系数比固体及气体扩散系数的研究更困
难，尚难从基本分子数据或系统物理性质方
收蔷日期：０ — ４０２１０—４０基盒项目：国家教委博士点基盒资助项目（０００）２０００５６８。作者简介：马友光（９４一）男，１６，安徽五河人，天津大学化工研究所耐研究员，主要从事气灌传质理论研究。
维普资讯
２Ｏ年２０２月
Ｆｅｂ．狮
化
ＣＨＥＣ＾ＭＩＬ
学
工
业
与
工
程
第１９卷第１期
ＶＤ．９１１
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ＡＮＤＥＤＩＥＢＮＮＣＥ】Ｇ
全息干涉法在液相扩散系数测定中的应用
用。

迈克尔逊干涉仪等倾干涉条纹法测液体折射率

评分：大学物理实验设计性实验实验报告实验题目：用等倾干涉条纹法测液体折射率茂名学院物理系大学物理实验室实验日期：200 9 年 12 月 3日班级：材控08-1姓名：杨志强学号：41指导教师：李天乐原始数据实验台号：日期用等倾干涉条纹法测液体折射率迈克尔逊干涉仪是用分振幅的方法实现干涉的光学仪器，设计十分巧妙。

迈克尔逊发明它后，最初用于著名的以太漂移实验。

后来，他又首次用之于系统研究光谱的精细结构以及将镉(Cd)的谱线的波长与国际米原器进行比较。

迈克尔逊干涉仪在基本结构和设计思想上给科学工作以重要启迪，为后人研制各种干涉仪打下了基础。

迈克尔逊干涉仪在物理学中有十分广泛的应用，如用于研究光源的时间相干性，测量气体、液体、固体的折射率和进行微小长度测量等。

实验目的1. 了解迈克尔逊干涉仪的结构、原理和调节方法；2. 了解光的干涉现象及其形成条件；3. 观察等倾干涉条纹，并学会用等倾干涉条纹法测量液体的折射率；实验仪器迈克尔逊干涉仪、专用水槽及配件、激光器。

实验仪器介绍1．底角调平螺钉 2.底座 3.垂直方向的拉簧螺丝 4.导轨 5.精密丝杆 6.反射镜M1 7.反射镜M2 8.反射镜调节螺钉 9.补偿板 10.读数窗11.粗调手轮 12.毛玻璃屏 13.水平方向的拉簧螺丝 14.微调手轮图1 迈可尔逊干涉仪结构图迈克尔逊干涉仪结构如图1，反射镜1M 由精密丝杆转动可沿导轨前后移动，称为移动反射镜；反射镜2M 固定塞仪器架上，称为固定反射镜；1M 和2M 的镜架背后各有三个调节螺丝，用来调节反射镜的法线方向；与2M 镜架连接的有垂直方向和水平方向两个拉簧螺丝，利用拉簧的弹性可以比较精细地调节2M 镜面的方位。

确定1M 位置的有三个读数装置，即导轨侧面的毫米刻度主尺和两个调节手轮上的百分度盘，10为读数窗口；14为微调手轮。

迈克尔逊干涉仪上带有精密的读数装置，其读数方法与螺旋测微器相同，只是有两层嵌套而已。

气液传质液滴界面的Marangoni对流

第６４卷
第８期
化
工学
报
Ｖｏｌ＿６４ＮＯ．８Ａｕｇｕｓｔ２０１３
２０１３年８月
ＣＩＥＳＣＪｏｕｒｎａｌ
气液传质液滴界面的Ｍａｒａｎｇｏｎｉ对流
林晗丹，焦放健，余光雄，颜俊，沙勇
phg3og4954895594n758r2jo58893548ng3lgnnlg49og5823gog49为周期重复液滴生成悬挂传质及滴落过程直到收集器中液体达到左右时停止实验根据阿贝折光仪测定的折射率即可确定收集器内液体溶质浓度实验采用的传质时间每个体系重复实验次取平均值计算传质系数mlm传质系数的计算方法液滴降落为自由落体据此计算可得液滴滴落时间约为可忽略液滴降落过程中的传质增量而液滴落进漏斗后进入细管收集器其顶部敞开空间小可忽略液滴滴落之后继续传质的影响另外由于液滴较小传质量小在大空间纯氮气吹扫下气相溶质浓度及气相传质阻力可忽略液滴增长至临界悬挂状态的生成时间较小并忽略液滴在传质过程中由于传质导致的直径变化可认为液滴在传质时间内始终为固定直径的圆形液滴此圆形液滴内液体溶质的浓度随着传质时间变化而不断变化液滴与气相的相际传质过程为非稳态传质过程通过液滴的静止悬挂传质时间和液滴溶质浓度测量值即可计算液滴在气液传质中的传质系数为液滴内平均浓度如液滴经过时间则根据质量守恒可得出bjc进行积分代入液滴的表面积和体积公式可计算得从时刻时刻液滴内溶质的平均浓度由于本实验中气相中溶质浓度近似为根据实测的浓度和设定的传质时间即可根据式计算伴有
文献标志码：Ａ
文章编号：０４３８一Ｉ１５７（２０１３）０８ —２８４６ —０７

【国家自然科学基金】_激光全息干涉_基金支持热词逐年推荐_【万方软件创新助手】_20140802

1 1 1
2014年科研热词相位解包裹欠采样分割缩放全息推荐指数 1 1 1 1
2008年序号 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32
科研热词质扩散系数频域滤波随机相位金属速度场自动控制技术等离激子磁性微结构相位检测激光数码全息技术激光全息干涉测量水溶液时间平均法数字激光全息干涉法数字图像处理干涉条纹载波法干涉图小波变换多通道综合全息垂直驻波图像处理叶片振动反射全息光刻光栅光学加密系统光学加密技术光刻胶灰化信息安全三维图像重建 kcl
推荐指数 3 3 2 2 2 2 2 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1
2014年序号 1 2 3 4
53 x射线显微镜 54 x射线光学 55 gabor同轴数字全息
2013年序号 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52
科研热词激光全息干涉飞秒激光烧蚀速度场超快时间分辨费克第二定律质扩散系数裂纹群蔗糖脉冲数字全息脉冲压缩等离子体界面激光全息干涉法浓度场流动和换热气泡数字全息数值模拟损伤拼接干涉效应叠栅条纹化学吸收凹槽通道光栅传质模型 piv co2

【国家自然科学基金】_对流传质_基金支持热词逐年推荐_【万方软件创新助手】_20140802

推荐指数 3 3 3 2 2 2 2 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1
2011年序号 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52
推荐指数 6 5 4 3 2 2 2 2 2 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1
2009年序号 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52
1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1Biblioteka 1 1 1 1 1 1 1 1 1
53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85
快速传质微重力微通道微尺度燃烧干湿交替区域层板结构对流换热特性对流换热对流扩散滞后电极过程对流实验测量多孔介质填充床电极喷嘴尺寸可视化化学吸收制冷剂喷雾冷却分子扩散冷却特性冲击冷却内燃机偏微分方程组传质模型传热机理传湿阻力传湿三峡工程 piv marangoni对流 mach-zehnder干涉仪 darcy定律 co2 adomian分解法

乙醇水溶液单液滴碰撞热壁面的动态演化特性

如图 1 所示，在选择针头尺寸的情况下，设定
参数后由软件控制开始供液，在该过程开始时同时
开启数据图像采集系统。数据采集系统由图像和温
度采集两个分系统组成，分别获取壁面温度参数和
液滴动态演化过程参数。为使实验过程中保持壁温
为设定值，自行设计了加热装置；加热系统由紫铜
加热块、热电偶、加热棒、隔热材料等部件组成。
Engineering, Dalian University of Technology, Dalian 116024, Liaoning, China)
Abstract: Ethanol additive can significantly change the dynamic impact characteristics of deionized
物性变化入手对碰壁现象进行了深入研究，未继续
从壁面传热的角度考虑其对液滴碰壁的影响。Kim
等[25]和熊金宝等[26]研究了纯水液滴在不同尺寸结构
过热表面上的动态行为，对液滴的碰壁动态过程进
行了实验研究，发现随着壁面温度的升高液滴撞击
现象可分为沉积、二次雾化反弹、二次雾化破碎、
回弹和破碎这 5 个阶段，并且认为沉积代表核态沸
wettability was strengthened first and then rebound. Ethanol additive could effectively inhibit the
rebounding and make the mixture droplets spread continuously. At wall surface temperature of 125℃, the
引用本文：刘红, 司超, 赵传奇, 等 . 乙醇水溶液单液滴碰撞热壁面的动态演化特性[J]. 化工进展, 2021, 40(1): 74-81.

《热能与动力工程测试技术(第3版)》俞小莉(习题解答)-课后习题及答案

第2章1. 传递函数是指零初始条件下输出量的拉普拉斯变换与输入量的拉普拉斯变换之比。

（√）2. 传递函数既描述了系统的动态性能，也说明了系统的物理结构。

（×）3. 幅频特性和相频特性共同表达了测量系统的频率响应特性。

4. 测量系统的动态特性一般可以从时（间）域和频（率）域两方面进行分析。

5. 用试验测定动态参数的方法有频率响应法、阶跃响应法、随机信号法。

6. 测量系统的输出量与输入量之间关系可采用传递函数表示，试说明串联环节、并联环节及反馈联接的传递函数的表示方法。

答：串联环节：并联环节：正反馈环节：负反馈环节：7. 试述测量系统的动态响应的含意、研究方法及评价指标。

答：含义：在瞬态参数动态测量中，要求通过系统所获得的输出信号能准确地重现输入信号的全部信息，而测量系统的动态响应正是用来评价系统正确传递和显示输入信号的重要指标。

研究方法：对测量系统施加某些已知的典型输入信号，包括阶跃信号、正弦信号、脉冲信号、斜升信号，通常是采用阶跃信号和正弦信号作为输入量来研究系统对典型信号的响应，以了解测量系统的动态特性，以此评价测量系统。

评价指标：稳定时间t s 、最大过冲量A d 。

8. 某一力传感器拟定为二阶系统，其固有频率为800Hz ，阻尼比为0.14。

问使用该传感器)()()()()()()()()(21s H s H s Z s X s Y s Z s X s T s H ===)()()()()()()()(2121s H s H s X s Y s Y s X s Y s H +=+==)()(1)()()()(s H s H s H s X s Y s H B A A -==)()(1)()()()(s H s H s H s X s Y s H B A A +==作频率为400Hz 正弦变化的外力测试时，其振幅和相位角各为多少？解：()2222411⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛+⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎣⎡⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-=n n A ωωξωωω()222280040014.0480040011⎪⎭⎫ ⎝⎛⨯+⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎣⎡⎪⎭⎫ ⎝⎛-=31.1≈()212⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛-=n n arctg ωωωωξωϕ2800400180040014.02⎪⎭⎫ ⎝⎛-⎪⎭⎫ ⎝⎛⨯⨯-=arctg 6.10-≈9. 用一阶系统对100Hz 的正弦信号进行测量时，如果要求振幅误差为10%以内，时间常数应为多少？如果用该系统对50Hz 的正弦信号进行测试，其幅值误差和相位误差为多少？解：（1）%10)2100(111)(111)(1)(22≤⨯+-=+-=-=∆πτωτωωA A 则 s 41071.7-⨯≤τ （2）%81.2)1071.7250(111)(111)(1)(242≤⨯⨯⨯+-=+-=-=∆-πωτωωA Aτ取7.71×10-4时， ︒-=⨯⨯⨯-=-=-62.13)1071.7250()(24πωτωϕarctg arctg相位误差小于等于13.62°10. 用传递函数为1/(0.0025s +1)的一阶系统进行周期信号测量。

化学工程2007年(第35卷)第1—12期(总第215—226期)总目次

验研究 …… 姜利霞，韩莉果，张卫江，３（６ＭＤＡＴＥ等２）Ｅ．ＢＥ复合溶液选择性吸收Ｈ性１Ｓ规整填料塔多元蒸馏过程混合型模型的模拟唐善宏，昭化４（）伍１
… … … … … … … … … …
能评价 …… 陆建刚，王连军，郑有飞，８（４等１）
… … … … …
导向立体传质塔板在低温甲醇洗装置中开发应用 …… 刘继东，张竞平，李春利，等
化学交换精馏法分离硼同位素分解反应实
…
…
…
…
…
…
…
…
…
…
季
婷，郑来久
８（）５
３（０锂吸附剂的合成及其吸附性能研究１）
… … … … … … …
纪志永，袁俊生，李鑫钢８（）９
・
Ⅱ・
化学工程
２００７年第３５卷第１２期
动态皂化萃取法提取茄尼醇的研究
… … … … …
喷射型立体传质塔板在饱和热水塔中的应用
９（）９
… … … … … … … … … …
赵春建，杨
磊，祖元刚，等
杜佩衡，杜剑婷
４（）５
Ｎ废气吸收的板式塔模型Ｏ
… … … … …
离子交换柱模型实验及设计计算
… … … … … … …
兰新哲，梁帅表，永辉宋姜斌，黄习兵，张志恒
韩檬，杨２（）３１Ｄ窄条阀性能研究
… … … … … … …
导向梯形浮阀的升程对其塔板性能影响

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Ａｏｒｌｔｏｆｔｅｃｎｅｔａｉｎｎａｈｅｉｔｒａｅｔｈｏｅｔａｉｎｏｈｏｕｅｉｈｅｏｌｓｄｓｐｒｐｓｄｃｒｅａｉｎｏｈｏｃｎｔｏｅｒｔｎｅｃｏｔｅｃｎｃｎｒｔｆｔｅｓｌｔｎｔｉｉｅｗａｏｏｅ．ｒｆｏＡｎａｐｏｃｆｉｔｒａｉｌｅｅｇｔｏｕｅｃｎｃｎｒｔｎｗａｓａｌｓｄ，ａｄｔａｃｌｔｄｒｓｌｓａｅｉｏｄｐｒａｈｏｎｅｆｃａｎｒｗｉｈｓｌｔｏｅｔａｉｓｅｔｂｉｈｅｙｏｎｈｅｃｌｕａｅｅｕｔｎｇｏｒａｅｍｅｔｗｉｈｔｅｐｅｍｅｔａａＩｈｗｓｈａｈｌｑｉ－ｉｉｍａｓｒｓｅｒｃｓｓｐｐｏｉｔｌｎｒｇｅｎｔｈｅｘｒｉｎａｄｔ．ｔｓｏｔｔｔｅｉｕｄｌｌｑｕｄｓｔａｆｒｐｏｅｓｉａｒｘｍａｅｙｉｎａｃｒａｃｔｗｏｆｌｔｅｒ，ｔｅｉｔｒａｉｌｐｒｏａｃｙｂｈａｇｄｂｈｅａｄｉｏｆｔｅｓｌｔｎｄｔｅｃｏｄｎｅｗｉｈｔ－ｍｈｏｉｙｈｎｅｆｃａｅｒｎｅｍａｅｃｎｅｙｔｄｔｎｏｈｏｕｅ，ａｈｆｍｉｌｑｉｌｉｎｔｒａｅｉｎ－ｑｉｉｉｕｔｅｏｙａｃｌｕｎｓｒｎｆｒｐｏｅｓｉｕｄ－ｉｄｉｅｃｓｎｏｅｕｌｑｕｆｂｒｍｈｒｄｎｍｉａｙｄｒｇｍａｓｔａｓｅｒｃｓ．ｍｇ，ｉｊｎｖｒｔ，ｉｊ００２ＣｉａｎｉｅｒｇａｄＴｃｎｌｙＴａｉＵｉｓｙＴａｉ３０７，ｈｎ）ｉｏｎｎｅｉｎｎ
ＡｂｔａｔＡｍｉｇａｈｎｅｆｃａｈｎｍｅａｏｑｉ－ｑｉｓｒｎｆｒａｄｉｈｒｃｅｓｉｓｒｃ：ｉｎｔｔｅｉｔｒｉｌｐｅｏｎｆｌｕｄｌｕｄｍａｓｔｓｎｔｃａａｔｒｔａｉｉａｅｓｉｃ，ｂｓｎｆｔｅｙｕｉｇｏｈ
ｒａ－ｉｏｏｒｐｉｔｃｉｕｅｔｍｅｈｌｇａｈｃｅｈｎｑｅ，ｔｅｃｎｅｔａｉｎｄｓｒｂｔｏｓｎｔｅｑｕｏｓｓｄｗｅｅｂｔｉｅａｃｒｉｇｔｌｈｏｃｎｒｔｉｔｕｉｎｏｈａｅｕｉｅｏｉｒｏａｎｄｃｏｄｎｏ
维普资讯
第３５卷第６期
２００７年６月
化学工程ＣＥＣＬＥＧＮＥＩＧ（ＨＮＨＭＩＡＮＩＥＲＮＣＩＡ）
Ｖ１３．ｏ．５Ｎｏ６
Ｊｎ２０ｕ．０７
液液界面传质过程的激光干涉法研究
界面处于非平衡状态。
关键词：液液传质；全息干涉；浓度分布；面浓度；系数；面非平衡近界传质界
中图分类号：Ｑ０１４Ｔ２．文献标识码：Ａ文章编号：０５９５（０７０－０１３１０－４２０）６００－９０
Ｓｕｙｏｈｅｌｕｄ－ｉｕｄｉｅｆｃａａｓｔａｓｅｒｃｓｓｎｔｄｎｔｉｉｌｉｎｔｒａｉｌｍｓｒｎｆｒｐｏｅｓｕｉｇｑｑ
ｈｌｇａｈｃｉｔｒｅｏｅｒｏｏｒｐｉｎｅｆｒｍｔｙ
ＺＨＡＯＣｈａｆｎ，ＭＡｏ－ａＹｏｕ－ｕａｇｎｇ，ＺＨＵＣｈｕｎ－ｉｙｎｇ
（ｔｅＫｙＬｂｒｔｒｏｈｍｃｌｎｉｅｒｇＳｈｏｏｈｍｉＳａｅａｏａｙｆｅｉｇｎｅｎ，ｃｏｌｆｅｃｔｏＣａＥｉＣｌａ
赵超凡，马友光，朱春英
（天津人学化Ｊ学院化学工程联合国家重点实验室，人津二３０７）００２
摘要：了研究液液传质过程的界面现象及传质特征，为采用实时激光全息干涉技术，根据不同初始浓度时乙醇通过油水界面传质过程的全息干涉图，得到了传质过程水相侧的浓度分布，据此求出了近界面浓度和基于浓度的传质系数，并关联了近界面浓度与主体相溶质浓度的关系。建立了界面能随溶质浓度改变的函数关系，计算结果与实验值吻合良好。研究结果表明，液液静止界面传质过程基本符合双膜理论，溶质的加入能改变界面性能，传质过程
ｈｌｇａｈｃｄａａｏｓｔｎｆｒｏｔａｏｔｒｕｈｈｉｔｒａｅｆｏｌｎｗｔｒａｄｆｒｎｉｉａｏｏｐｉｉｇｍｓｆｍａｓｒｓｅｆｅｈｎｌｈｏｇｔｅｎｅｃｏｉｒｒａｆａｄａｅｔｉｅｅｔｎｔｉｌｃｎｅｔａｉｎ．Ｆｒｅｍｏｅｈｏｃｎｒｔｎｅｅｉｔｒｃｄｔｅｍａｓｔａｓｅｏｆｃｅｔｗｒｔｉｅ．ｏｃｎｒｔｓｕｔｒｒ，ｔｅｃｎｅｔｉｓｎａｔｎｅａｅａｈｓｒｎｆｒｃｅｆｉｎｓｅｅａｔｎｄｏｈａｏｒｈｆｎｉａ