材料的热传导
第四讲 材料的热传导讲解
光子的平均自由程
光子的自由行程 lr 是影响光子传导的主要因素。
它的影响因素：
透明度 吸收和散射 气孔率
透明度
对辐射线透明者， lr 大，热阻小；
单晶、玻璃 773 — 1273 K
对辐射线不透明者， lr 小，热阻大；
陶瓷
1773 K以上
热流仪工作原理图
材料的热导率
地址：材料学院A306室
热流仪
试样尺寸：30 mm×30 mm 厚度：1 mm ~ 20 cm
导热系数范围： 0.005 ~ 0.50 W/m ·K
应用举例：
微孔绝热材料 乙丙橡胶泡沫 膨胀聚苯乙烯
热导率的工程应用
保温墙体材料
隔热耐火材料的选用
核反应堆中，燃烧元件的最高反应温度
黑体辐射的能量：
ET
4n2T 4
c
则热容为
CV
E 16n2T 3
T
c
于是，辐射导热系数
r
16
3
n2
T 3
lr
光子导热系数的大小主要决定于它的自由程。
光子导热的定性解释
任何黑体都会辐射出能量，也会接受能量。温度 高的单元体中，放出的能量多，而吸收的能量少； 而温度低的单元体中，放出的能量少，而吸收的能 量多。
5. 热导率的测量
稳态法
在稳定导热状态测定试样热导率的方法
温度梯度 热流密度
材料的热导率
非稳态法
测试时间长，热损失大
如何控制热流密度 难度较大
在不稳定导热状态测量的方法
温度场随时间的变化
材料的导温系数 材料的比热容 材料的密度
1.4-热传导
☼ 固溶体的形成降低热导率，而且取代元素的质量和大小与基质 元素相差愈大，取代后结合力改变愈大，则对热导率的影响愈大。
在杂质浓度很低时，杂 质效应十分显著。所以在接
近 纯 MgO 或 纯 NiO 处 ， 杂 质 含量稍有增加，λ值迅速下 降。随着杂质含量的增加， 这个效应不断减弱。
杂 质 效 应 在 4 73 K 比 1273 K要强。若低于室温，
刚玉和莫来石1000 ℃下热导率与孔隙率 的关系
23
第23页，共24页。
五、实测无机材料的热导率
通常，低温时有较高热导率的材料， 随温度升高，热导率降低；而具有低热 导率的材料正好相反。
BeO, Al2O3和MgO：
经
A 8.51036T 10
验
T 125
公
式 玻璃体： cT d
粘土质耐火砖和保温砖：
第一章 材料的热学性能
1.4 热传导
1
第1页，共24页。
本小节内容
热传导的基本概念和定律
固体材料热传导的微观机理 金属材料热导率的一般规律
影响无机材料热导率的因素 实测无机材料的热导率
2
第2页，共24页。
当固体材料两端存在温度差时，热量会自动地从热端传向冷端的现
象，称为热传导 (Thermal conduction)。
11
第11页，共24页。
固体中辐射传热过程的定性解释：
热稳定状态T1T2 Nhomakorabea吸收
辐射
能量转移
对于辐射线是透明的介质，热阻小，lr较大，如：单晶、玻璃， 在773---1273 K辐射传热已很明显；
对于辐射线是不透明的介质，热阻大，lr很小，大多数陶瓷，一 些耐火材料在1773 K高温下辐射才明显；
材料的热传导
材料的热传导热传导是材料科学中一个非常重要的概念，它涉及到材料在热能传递过程中的特性和行为。
热传导的研究不仅对于材料的性能评估和改进具有重要意义，同时也对于热工学和工程领域有着广泛的应用。
本文将从热传导的基本原理、影响因素以及应用方面进行探讨。
首先，让我们来了解一下热传导的基本原理。
热传导是指热量在物质内部由高温区向低温区传递的过程。
在固体材料中，热传导主要通过原子和分子之间的碰撞传递热量。
当材料的温度不均匀时，高温区的分子会向低温区传递热量，直到整个材料达到热平衡状态。
热传导的速度取决于材料的热导率和温度梯度，热导率越大，温度梯度越大，热传导速度就越快。
其次，影响热传导的因素有很多。
首先是材料的热导率，不同材料的热导率是不同的，例如金属材料通常具有较高的热导率，而绝缘材料则具有较低的热导率。
其次是材料的密度和结构，密度大、结构紧密的材料通常具有较好的热传导性能。
此外，温度梯度也是影响热传导的重要因素，温差越大，热传导速度越快。
最后，材料的形状和尺寸也会对热传导产生影响，例如薄壁材料的热传导速度通常比厚壁材料快。
在实际应用中，热传导的研究具有广泛的意义。
首先，在材料科学领域，热传导的研究可以帮助科学家们更好地理解材料的热学特性，为材料的设计和改进提供重要依据。
其次，在工程领域，热传导的研究可以帮助工程师们设计更高效的散热系统，提高设备的热传导效率。
此外，热传导的研究还对于热工学和能源领域具有重要意义，可以帮助人们更好地利用热能资源，提高能源利用效率。
总之，热传导作为材料科学中的重要概念，对于材料的性能评估、工程设计以及能源利用都具有重要意义。
通过对热传导的深入研究，可以帮助人们更好地理解和应用热传导的原理，推动材料科学和工程技术的发展。
希望本文的内容能够对读者有所启发，促进热传导领域的进一步研究和应用。
探索不同类型的材料的热传导性能
探索不同类型的材料的热传导性能材料的热传导性能是指材料导热的能力，实验表明，不同类型的材料在传导热能力上存在着明显的差异。
本文将探索不同类型的材料的热传导性能，通过实验数据和分析，介绍不同类型材料的热传导特性，为材料选型和设计提供一定的参考。
一、金属材料的热传导性能金属材料具有良好的导热性能，是热传导的良好导体。
普遍来说，铜和铝是具有较高导热性的常用金属。
铜是常见的导热金属之一，其导热系数高达398W/(m·K)，因此被广泛应用于导热设备、散热器等领域。
铝的导热系数虽然低于铜，但仍有205W/(m·K)的较高数值，其轻便的特性使其成为热交换器和散热器的常见材料。
二、陶瓷材料的热传导性能与金属材料相比，陶瓷材料的热传导性能较差。
陶瓷材料的导热系数通常在1-6W/(m·K)的范围内。
由于陶瓷材料的导热性能较低，因此在一些需要绝缘的场合得到了广泛应用。
在家电领域，陶瓷材料常用于制作绝热杯、炊具等，以降低传热导热性能。
三、塑料材料的热传导性能塑料材料是一类非常常见的工程材料，其热传导性能通常较差。
一般情况下，塑料的导热系数在0.1-0.3W/(m·K)范围内，比金属和陶瓷材料要低得多。
因此，塑料广泛应用于制造绝热材料、隔热层以及其他对热不敏感的环境，如电线电缆绝缘材料、塑料容器等。
四、复合材料的热传导性能复合材料是由两种或两种以上不同类型的材料组成的组合材料，其热传导性能根据材料组成和结构不同而有所差异。
以纤维增强复合材料为例，其导热性能取决于纤维和基体材料的热传导特性。
纤维通常具有较低的导热系数，如玻璃纤维和碳纤维等，而基体材料的导热性较高。
通过合理控制纤维含量和纤维取向，可以实现复合材料的导热性能调控，满足不同应用领域的需求。
总结：不同类型的材料具有不同的热传导性能，金属材料通常具有较高的导热系数，而陶瓷材料和塑料材料的导热性能较弱。
复合材料的导热性能则取决于其组分材料，可以通过合理设计和材料选择来调控。
第四节材料热传导
第四节材料热传导一、固体材料热传导的宏观规律热传导：当固体材料一端的温度比另一端高时，热量会从热端自动地传向冷端的现象稳定传热假如各向同性固体材料x 轴方向的截面积为∆S ，材料沿x dT/dx ，在∆t 时间内沿x 轴正方向传过∆S 截面上的热量为∆Q 负号表示热量向低温处传递，常数λ称为热导率（或导热系数热导率：材料传输热量的能力的表征参数。
指单位温度梯度下，单位时间内通过单位垂直面积的热量，所以其单位为W/(m•K)或J/(m•s•K)dTdx Q S t λ∆=-⨯∆∆（傅利叶导热定律∆S二、固体材料热传导的微观机理气体：传热是通过分子碰撞来实现的固体材料：不能象气体那样依靠质点间的直接碰撞来传递热能。
固体中的导热主要是由晶格振动的格波（声频支：声频声子子optic phonons）、自由电子和热射线金属：一般都有较大的热导率。
在金属中由于有大量的自由电子，而且电子的质量很轻，所以能迅速地实现热量的传递。
虽然晶格振动对金属导热也有贡献，但是次要的非金属晶体：一般离子晶体的晶格中，自由电子很少，因此，晶格振动是热传导的主要机制假设晶格中一质点处于较高的温度下，它的热振动较强烈，平均振幅也较大。
而其邻近质点所处的温度较低，热振动较弱质点间存在相互作用力，振动较弱的质点在振动较强质点的影响下，振动加剧，热运动能量增加。
这样，热量就能转移和传递，使整个晶体中热量从温度较高处传向温度较低处，产生热传导现象假如系统对周围是热绝缘的，振动较强的质点受到邻近振动较弱质点的牵制，振动减弱下来，使整个晶体最终趋于一平衡态（非稳定导热的情况）4声子的平均自由程l讨论：若晶格热振动看成是严格的线性振动，则格波间没有相互作用，各种频率的声子间互不干扰，没有声子与声子碰撞，没有能量转移，晶体中的热阻为零（仅在到达晶体表面时，受边界效应的影响）。
热量就以声子的速度在晶体中得到传递。
然而，这与实验结果是不符合的实际上，晶格热振动并非是线性的，格波间有着一定的耦合作用，声子间会产生碰撞，使声子的平均自由程减少，降低热导率。
热传导三种方式公式
热传导三种方式公式热传导是指热量通过材料的传递，通常有三种方式：传导、对流和辐射。
1. 传导（Conduction）：传导是通过材料的直接接触而传递热量的方式。
它是由分子之间的碰撞和振动所引起的能量传递。
传导的热传递率由 Fourier 定律来描述，其公式为：Q=k*A*(ΔT/d)其中，Q是传导热流量，单位为瓦特（W），k是材料的热导率，单位为瓦特/（米·开尔文），A是传热的横截面积，单位为平方米（m²），ΔT是温度差，单位为开尔文（K），d是传热路径的长度，单位为米（m）。
传导的热传递率与材料的导热性能、温度差和传热距离有关。
热导率越大，热传导速率越快。
当温度差增大或传热距离减小时，热传导速率也会增加。
2. 对流（Convection）：对流是指通过材料内部的流体运动而传递热量的方式。
对流一般包括自然对流和强迫对流两种形式。
自然对流是通过流体本身的密度和温度的差异产生的传热方式。
自然对流的热传递率可以由 Nuussult 数来计算，其公式为：Nu=h*L/λ其中，Nu 为 Nuussult 数，L 为流体流动路径的特征长度，单位为米（m），h 是传热系数，单位为瓦特/（平方米·开尔文）（W/（m²·K）），λ 为流体的导热系数，单位为瓦特/（米·开尔文）（W/（m·K））。
强迫对流是通过外部施加的压力或机械力引起的传热方式。
对流的热传递率与流体的性质、流速、温度差和流动路径有关。
3. 辐射（Radiation）：辐射是通过电磁波的辐射来传递热量的方式。
辐射传热不需要物质的存在，可以在真空中传播。
辐射的热传递率可以由Stefan-Boltzmann 定律来计算，其公式为：Q=ε*σ*A*(T₁⁴-T₂⁴)其中，Q 是辐射热流量，单位为瓦特（W），ε 是表面的辐射发射率，σ 是 Stefan-Boltzmann 常数，约为5.67 × 10⁻⁸瓦特/（平方米·开尔文的四次方）（W/（m²·K⁴）），A 是辐射传热的表面积，单位为平方米（m²），T₁和 T₂分别是两个表面的温度，单位为开尔文（K）。
材料的热传导
5
气孔的影响
随着气孔率的增大， 随着气孔率的增大，热 气孔率的增大 导率按比例减小 。 粉末和纤维材料， 粉末和纤维材料，其热 和纤维材料 导率比烧结状态时又低很 导率比烧结状态时又低很 多。 金属和合金， 金属和合金，自由电子 对热传导起支配因素 。
当温度不很高，而且气孔率不大，气孔尺寸很小， 当温度不很高，而且气孔率不大，气孔尺寸很小，又均匀地 分散在介质中时，这样的气孔可看作为一分散相， 分散在介质中时，这样的气孔可看作为一分散相，材料的热导率 仍然可按复相材料的方法
3 热传率：
一定的温度梯度下，单位时间内通过单位垂 直面积的热量 。
二、热传导的微观机理
固体导热主要是由晶格振动的格波和自由电子的运动来 固体导热主要是由晶格振动的格波和自由电子的运动来 导热主要是由晶格振动的格波 实现。 实现。 某一质点处于较高的温度状态，它的热振动就较为强烈， 一质点处于较高的温度状态，它的热振动就较为强烈， 振动较弱的质点在振动较强的质点的影响下，振动就会加剧， 振动较弱的质点在振动较强的质点的影响下，振动就会加剧， 弱的质点在振动较强的质点的影响下 热振动能量就增加， 热振动能量就增加，热量就能转移和传递 。 1 声子和声子热导 温度不太高时，主要考虑声频支格波的作用。 温度不太高时，主要考虑声频支格波的作用。 作用
4 复相材料的热导率
λc, λd，分别为连续相和分散相物质 的热导率， 为分散相的体积分数。 的热导率，φd为分散相的体积分数。 左图中粗实线表示MgO 与 MgO-Si0 左图中粗实线表示 MgO与 MgO-Si02 系统 MgO 实测的热导率曲线， 实测的热导率曲线，细实线是按上式的 计算值。 计算值。 可见，在含MgO和 可见，在含MgO和Mg2SiO4较高的两 MgO 计算值与实验值是很吻合的。 端，计算值与实验值是很吻合的。
热传导三种方式公式
热传导三种方式公式热传导是指物体内部或不同物体之间因温度差异而产生热量传递的现象。
热传导过程可以通过三种方式进行：热对流、热辐射和热传导。
本文将分别介绍三种热传导方式及其公式。
1.热对流热对流是指流体（气体或液体）在物体表面或内部通过对流方式进行热传递。
在流体中，热量传递是通过流体分子间的碰撞实现的。
热对流的公式如下所示：Q=hAΔT其中，Q为热量，h为热传递系数，A为传热面积，ΔT为温度差异。
热传递系数h是由流体的性质、流速、传热面积等因素决定的，通过实验得到的。
例如，一个半径为10cm的球体，其表面与气体接触，气体温度为30℃，球体内部温度为100℃，求其表面每秒钟传递多少热量？解：首先计算出表面积，A=4πr²=4π某10²=1256.64cm²。
然后选择恰当的热传递系数，假设为h=10W/(m²·K)，将其转换为cm单位，得h=0.1W/(cm²·K)。
最后代入公式得到：Q=hAΔT=0.1某1256.64某(100-30)=940.98W。
2.热辐射热辐射是指物体通过辐射方式进行热传递，而不需要介质来传递热量。
所有物体都可以辐射热量，其公式如下所示：Q=σεA(T₁⁴-T₂⁴)其中，Q为热量，σ为斯特腾-玻尔兹曼常数，ε为辐射率，A为表面积，T₁和T₂分别为两侧物体的绝对温度。
斯特腾-玻尔兹曼常数σ是一个物理常数，其数值为5.67某10⁻⁸W/(m²·K⁴)，可以通过实验测定得到物体的辐射率ε。
例如，一个黑色矩形板，长50cm、宽30cm、温度为100℃，悬空悬浮在25℃的房间内，求每秒钟它向房间内传递多少热量？解：首先计算出表面积，A=2(50某30+30某100+50某100)cm²=27,000cm²。
然后计算出物体的辐射率，或参考已知黑色物体的典型值，假设为ε=1、最后代入公式得到：Q=σεA(T₁⁴-T₂⁴)=5.67某10⁻⁸某1某27,000某(373⁴-298⁴)=648.43W。
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1. 基本概念和定律
温度梯度、热导率（导热系数）、热扩 散率（导温系数）、热阻； 稳定传热过程、不稳定传热过程； 傅里叶定律
什么是热传导？
固体材料在温度梯度的作用下，热量从热端自动 传向冷端。
材料的热传导
稳定传热过程
非稳定传热过程
热量传递的几种途径：热传导、热辐射、热对流。
热传导 热对流 热辐射
热导率 热流密度 电导率 电流密度
热阻
傅里叶定律
电阻
欧姆定律
温度梯度
电势差
第三节 材料的热传导
热传导的基本概念和定律 物理机制
魏德曼-弗兰兹定律
影响因素 热导率的测量
2. 热传导的物理机制（微观机制）
气体传热的机理是什么？
分子碰撞
固体传热的机理是什么？
晶格振动
（声子）
自由电子运动
热量依靠什么进行转移和传递？
第三节 材料的热传导
热传导的基本概念和定律 物理机制
魏德曼-弗兰兹定律
影响因素 热导率的测量
5. 热导率的测量
稳态法
在稳定导热状态测定试样热导率的方法
温度梯度 测试时间长，热损失大 如何控制热流密度 材料的热导率
热流密度
难度较大
非稳态法
在不稳定导热状态测量的方法
温度场随时间的变化 材料的导温系数 材料的热导率 测量速度快，热
非晶体
晶体的导热系数
λ 其上限为晶粒尺寸大小；
当温度达到一定值时，随温度
低温时，随温度升高，l 值上升，
升高，l 值下降，其下限为几个
O
T
晶格间距；
高温时，随温度升高，l 值基本
晶体导热系数曲线的一般形式
上保持不变。
几种材料的1/l—T曲线
氧化铝单晶的热导率随温度的变化
非晶体的导热系数
4n 2T 4 黑CV c T
于是，辐射导热系数
16 r n 2 T 3 lr 3
光子导热系数的大小主要决定于它的自由程。
光子导热的定性解释
任何黑体都会辐射出能量，也会接受能量。温度 高的单元体中，放出的能量多，而吸收的能量少； 而温度低的单元体中，放出的能量少，而吸收的能 量多。 结果，热量从高温处流向了低温处。
材料的比热容 材料的密度
损失较小
热流仪（德国耐驰公司）
上下板的温度恒定 通过样品的温度梯度恒定
通过样品的热流恒定
热流仪工作原理图
材料的热导率
地址：材料学院A306室
热流仪
应用举例：
微孔绝热材料
乙丙橡胶泡沫
膨胀聚苯乙烯
试样尺寸：30 mm×30 mm 厚度：1 mm ~ 20 cm 导热系数范围：
光子的平均自由程
光子的自由行程 l r 是影响光子传导的主要因素。
它的影响因素：
透明度 吸收和散射 气孔率
透明度
对辐射线透明者， l r 大，热阻小； 单晶、玻璃
773 — 1273 K
对辐射线不透明者， l r 小，热阻大； 陶瓷
1773 K以上
对辐射线完全不透明者，l r = 0，热阻小， 辐射传热就可忽略。
晶格振动 格波 光频支 声频支 声子
材料的传热机理
分子导热机理 电子导热机理 声子导热机理 光子导热机理
气体
金属、半导体 金属、半导体、绝缘体 固体高温条件下
声频支
格波
光频支 自由电子热传导
固体的传热
声子热传导 光子热传导
声频支 光频支
分子导热机理
1 CV l 3
几种基本的传热方式比较
热传导物质内部或相互接触的物质之间的传热方式，物 质并不作相对运动，只是热运动能量借助格波或电子从 高温区传向低温区。热传导是固体传热的主要方式。 热对流是流体传热的主要方式。物体之间或流体内部， 通过流体的相对流动，把能量从高温区带到低温区。 热辐射任何具有一定温度的物体都在不停地向外部辐射
取决于自由行程
T
l
光子导热机理
固体中分子、原子、电子的振动、转动等 运动状态的改变，会辐射出电磁波，具有较强 热效应的波长在0.4～40μm间（相当于红外、 近红外光区）。
热传导过程类似于光在介质中传播的现象。
例如，太阳光、白炽灯、火把等。
黑体：能全部吸收投射到其表面辐射能的物体。
特点：具有最强的辐射和吸收能力。
金属导热系数的理论曲线
声子和声子热导
声子：晶格振动的“量子”
声子的运动：格波的传播过程
声子的能量：h
热传导过程：声子从高浓度区到低浓度区的扩散过程。 热阻：声子扩散过程中的各种散射。
类似于气体热传导是分子碰撞的结果，晶体热
传导是声子碰撞的结果。
固体材料的导热是电子、声子和光子导热共同
作用的结果，有
丝绸：0.363 W/(m· K)
棉花：0.0589 W/(m· K)
水：
0.6 W/(m· K)
空气：0.026 W/(m· K)
4. 热导率的影响因素
温度的影响
晶体结构的影响 化学成分和杂质的影响 分子量、密度和弹性模量 缺陷和显微结构的影响
温度的影响
晶体
中低温，主要是声子导热。
此时，温度升高，热容也升 高，故导热系数λ也升高。
中温到较高温度，热容渐变
为常数，故导热系数λ接近 常数。 非晶体导热系数曲线
高温，声子导热变化仍不大，
但光子的平均自由行程增大， 导热系数缓慢升高。
晶体与非晶体导热系数曲线比较
非晶体的自由行程在整个温度区间内变化不大。
几种晶态氧化物及玻璃态二氧化硅的1/lr-T曲线
晶体结构的影响
晶体结构越复杂，导热系数越低
声子或格波的散射加剧
多晶体和单晶体的影响不同
多晶体的热导率较低，随温度升高其与单晶的差异变大
气孔对导热系数的影响
气孔率越大，导热系数越小
结构复杂程度对导热系数的影响
单晶体和多晶体的热导率变化情况
气孔率对热导率的影响
吸收和散射
透明材料：吸收系数小，在几百摄氏度时，光辐射为 主要传热形式； 不透明材料 : 吸收系数不大，即使在高温下，光子 传热也不是重要的。
无机非金属材料中，在1500 ℃以上，光子传导才是主要的。
气孔率
材料中存在的气孔能使光发生散射，引起光子
衰减，进而导致光子的平均自由程和光子导热系数
气孔率增加
气孔率较大的材料具有较低的热导率，因而适合用作 保温材料。
化学成分和杂质的影响
金属材料
无机非金属材料
金属
合金中加入杂质元素将使导热系数降低 杂质与基体的差异越大，对热导率的影响越大 基体导热系数越高，合金元素对热导率的影响 越大 晶粒越细小，导热系数越低。
无机非金属材料
形成固溶体时，由于晶格畸变，缺陷增多，使声子
LT
洛伦兹数L 在 T > 0℃的温度下近似为常数。
L 2.45108W K 2
意义：通过测定电导率来确定金属热导率。
第三节 材料的热传导
热传导的基本概念和定律 物理机制
魏德曼-弗兰兹定律
影响因素 热导率的测量
几种物质的导热系数
纯铜：398 W/(m· K)
第三节 材料的热传导
中国矿业大学 材料科学与工程学院
本章内容
热容 热膨胀 热传导 热稳定性
思考题
为什么坐在火炉旁能够感受到热？ 为什么晒太阳能够取暖？ 热量能否在真空中传递？
保温材料通常具有什么样的结构？
第三节 材料的热传导
热传导的基本概念和定律 物理机制
魏德曼-弗兰兹定律
影响因素 热导率的测量
电磁波，借助电磁波将能量从一个物体传送到另一个物
体，这种传递热量的方式称为热辐射。在高温和真空条 件下，物体不相互接触时，热辐射是传热的主要方式。
热辐射的特点
可以不需要冷热物体的直接接触。即不需要介质的存在，
在真空中就可以传递能量。
在辐射换热过程中伴随着能量形式的转换。
物体热力学能
电磁波能
物体热力学能
中国矿业大学 材料科学与工程学院
中国矿业大学 材料科学与工程学院
傅里叶定律
1822年，法国科学家傅里叶提出
T Q St x
当板材厚度为无限小时，有
dQ dT S dt dx
傅里叶定律：热流密度正比与温度梯度。
注意：傅里叶定律只适用于稳态热传导。
一些材料的导热系数
比较一下传热学与电学中的一些物理量
减小。
大多数陶瓷材料具有一定的气孔率，其光子导热系数
总是比玻璃和单晶体小得多，只有在1500℃以上的高温，
其光子导热过程才开始起重要作用。
第三节 材料的热传导
热传导的基本概念和定律 物理机制
魏德曼-弗兰兹定律
影响因素 热导率的测量
3. 魏德曼-弗兰兹定律
在室温下许多金属的热导率和电导率之比几乎相同， 且不随金属不同而改变。
对于各向异性的物质，热膨胀系数较小的那个 方向，导热系数越大；反之，热膨胀系数较大 的那个方向，导热系数则较小。
某些无机材料的热导率
石墨和BeO具有最高的热导率；
通常，低温时有较高热导率的材料，随温度升高，热导率
降低，而低热导率的材料正好相反；
玻璃体的热导率随温度升高缓慢增大；
某些建筑材料、粘土质耐火砖及保温砖，热导率随温度升
高线性增大。
某些无机材料的热导率
Al2O3、BeO和MgO：