现代激光技术作业激光电流调制技术实现马赫曾德干涉仪等臂长
马赫-曾德尔电光调制器原理及其在光纤通信中的应用
马赫-曾德尔电光调制器原理及其在光纤通信中的应用马赫-曾德尔电光调制器（MZ调制器）是一种重要的光学器件，广泛应用于光纤通信系统中。
它采用电场的调制原理，将电信号转换为光信号，在光纤通信中起到了关键作用。
本文将介绍MZ调制器的原理和应用，并探讨它在光纤通信中的重要性。
一、马赫-曾德尔电光调制器原理MZ调制器是利用光的干涉效应来实现光信号的调制。
它由两束光线分别沿两条不等长度的光波导传输并最终相遇，通过变化电场的方式来控制这两束光的相位差，进而实现调制功能。
MZ调制器的基本结构是由两个平行的电极极板组成，这两个电极分别控制两条光波导的折射率。
当施加电压时，电极中的电场会改变光波导的折射率，从而改变光的传播速度，最终影响光的相位。
通过调控电压大小和频率，可以使两束光线在相遇时发生不同的相位变化，实现光信号的调制。
二、马赫-曾德尔电光调制器在光纤通信中的应用1. 高速调制：MZ调制器能够实现高速的光信号调制，其响应速度远远快于传统的光调制器，适用于高速光纤通信系统。
2. 宽带调制：由于MZ调制器可以实现高速调制，因此能够适应更宽的频率范围，从而实现更高的频带利用率。
3. 低功耗：相比于其他光调制器，MZ调制器的功耗相对较低，有效降低了光纤通信系统的能耗。
4. 高稳定性：MZ调制器的结构简单、稳定性高，在光纤通信系统中能够长时间运行而不易发生故障。
5. 多路复用：利用MZ调制器可以实现波分复用技术，将多路信号通过光波分复用器转为一路信号传输，提高了光纤通信系统的传输效率和容量。
三、结语马赫-曾德尔电光调制器作为一种重要的光学器件，在光纤通信领域中具有重要的应用价值。
它不仅能够实现高速、宽带、低功耗的光信号调制，还能够实现多路复用等技术，在提升光纤通信系统性能和效率方面发挥了重要作用。
未来随着光纤通信技术的不断发展，马赫-曾德尔电光调制器必将发挥更加重要的作用，推动光纤通信技术的发展和应用。
马赫曾德干涉仪实验讲义
马赫曾德干涉仪马赫——曾德干涉仪。
马赫——曾德干涉仪（Mach-Zehnder; inter-ferometer）是一种重要的光学和光子学器件，广泛应用于干涉计量、光通信等领域；它用分振幅法产生双光束以实现干涉，被广泛用作传感器和光调制器。
一、实验目的1．掌握马赫曾德干涉仪的原理和结构；2. 组装并调节马赫曾德干涉仪，观察干涉条纹。
3. 学会调节两束相干光的干涉；二、实验原理与仪器He-Ne 激光器、平面反射镜1和平面反射镜2 、分束器、合束器、扩束滤波准直系统、可变光阑、光强衰减片、白屏。
图1 实验装置及光路图图1为马赫曾德的实验装置图，：由He-Ne激光器发出的激光由扩束镜（显微物镜）、针孔滤波和透镜准直后形成宽口径平面波，经可变光阑后，光斑直径变为1厘米后，再经分束器形成两路：透射光和反射光。
透射光被反射镜2反射后垂直入射到原始物平面Po上的物体上，经衍射后的物光经过合束器到达距离z=20厘米处的CCD记录面P H上。
经过分束器后的反射光作为参考光被反射镜1和合束器反射到P H面上与物光干涉产生干涉条纹，被CCD 记录下来传输到计算机中。
三、实验内容和步骤1 光学器件的共轴调节调节激光器水平，调整各器件的高度的俯仰，使其共轴。
在调节透镜时要注意反射光点重合。
2 平行光调节利用调平的激光器，通过调节扩束准直系统，得到平行光。
加入可变光阑，使平行光中心通过光阑的中心。
通过针孔滤波和透镜准直获得宽口径平面波后搭建MZ干涉仪，保证两束光在合束器后完全重合并产生平行直条纹的干涉图样。
3.首先在激光束的传播方法放置分束器，将He-Ne激光器的主光束平分得到两个分光束。
调整分束器角度，得到两条严格垂直的分光束。
在光路1中放置反射镜1，将分光束1的传播方向改变，该反射镜与分光器位于同一列螺纹孔。
反复调节反射镜的位置和反射角度，得到严格平行并且等高的两束光线。
在光路2中放置反射镜2，如果调节的方法正确，主分光束的反射光和另外一条分光束可以刚好在空间相交，该交点基本可以刚好满足严格的等过程。
马赫-曾德尔干涉仪的设计
马赫-曾德尔干涉仪的设计一、实验目的：1．掌握MZI 的干涉原理2．掌握MZI 干涉仪的基本结构和仿真方法 二、实验原理：MZI 干涉原理基于两个相干单色光经过不同的光程传输后的干涉理论。
MZI 主要由前后两个3dB 定向耦合器和一个可变移相器组成。
最终使不同的两个波长分别沿两个不同的端口输出。
其结构示意图如下所示：图1 MZI 干涉原理简图马赫－曾德干涉结构可用做光调制器，也可用做光滤波器。
1、马赫－曾德干涉仪的分光原理：设两耦合器的相位因子分别为12,ϕϕ,当干涉仪一输入端注入强度为0I (以电场强度表示为0E )光波时，可以推出两个输出端的光场强度12,I I (以电场强度分别表示为12,E E )分别为：2222110121222222201212cos ()sin(2)sin(2)sin (/2)sin ()sin(2)sin(2)cos (/2)I E E L I E E L ϕϕϕϕβϕϕϕϕβ⎡⎤==++⎣⎦⎡⎤==-+⎣⎦V V式中，β为传输常数；12∆=-L L L 为干涉仪两臂的长度差，它在干涉仪两臂之间引入的相位差：2/2/∆=∆=L n L C F βπυπυ。
（υ为光的频率；n 为光纤纤心的折射率：C 为真空中的光速；/=∆F C n L 为马赫一曾德干涉仪的自由程。
当构成干涉仪的两耦合器均为标准的3 dB 耦合器(即分光比为1：1)时，两耦合器的相位因子为045，可以得到干涉仪输出端的强度传输系数分别如下：[][]2111200222220011cos(2/)211cos(2/)2===-===+E I T F I E E I T F I E πυπυ 图2给出了强度传输系数随输入光频率的变化曲线：图2 马赫－曾德干涉仪强度传输系数随频率变化曲线从图2可以看出，两个输出端的强度传输系数正好是反相的，也就是说，当在干涉仪的一个输入端注入单一频率的光波时，调节干涉仪使一个输出端输出光强度达到最大时，则另一输出端输出光强度将达到最小。
马赫_曾德尔干涉仪的应用研究_陈勇
［7］ FENG S，XU O，LU S，et al． Switchable multi-wavelength erbiumdoped fiber lasers based on a Mach-Zehnder interferometer using a twin-core fiber［J］． Chin Phys Lett， 2009，26( 6) : 064-208．
法分析可得输出端的光强为
I1
=
I0 2
（
1
+ αcosφ（ t） ）
（ 1）
收稿日期： 2012-11-01
I2
=
I0 2
（
1
－
αcosφ（
t）
）
（ 2）
图 1 M-Z 干涉仪的结构
2 M-Z 应用于传感解调
解调系统是整个传感系统的核心，解调是指通
过检测信号波长的偏移量来检测被测参数的变化，
图 2 为 M-Z 干涉仪用于传感解调的系统图。
后，在输出 的 探 测 器 上 可 观 察 到 干 涉 条 纹 的 移 动，
从这个移动中就能获得待测环境中物理量的变化。
图 3 为全光纤马赫-曾德尔干涉仪的温度传感图。
恒温箱作用于传感臂 L1，改变干涉仪中干涉光
的相位，引 起 输 出 光 强 的 变 化，反 映 到 干 涉 谱 上 就
是波长的漂移，通过测量波长的漂移进而得到温度
［2］ JIA Zhenan，LI Li，QIAO Xueguang，et al． Study on ASE gain flattening filter based on all-fiber M-Z interferometer［J］． Journal of Optoelectro-nics·Laser，2010，21 ( 1) : 1-4．
波动光学实验：马赫-曾德干涉
波动光学实验：马赫-曾德干涉
简介
波动光学实验是光学领域的重要实验之一，其中马赫-曾德干涉是一种经典的干涉实验。
该实验利用干涉现象来研究光的波动特性，揭示光的波动性质和干涉现象的精密性。
历史
马赫-曾德干涉是19世纪德国物理学家阿尔贝特·阿布拉姆施和德意志实验研究师路德维希·玛迪暗的一系列干涉实验得名。
在这些实验中，他们展示了光的波动特性并研究了光的相互干涉。
实验原理
马赫-曾德干涉实验利用一束单色平行光通过干涉仪（通常是双缝干涉仪）进行干涉。
通过调节干涉仪中的光程差，观察干涉条纹的形成和变化。
根据干涉条纹的模式，可以推断出光的波长、相位等信息。
实验步骤
1.准备双缝干涉仪和单色光源。
2.调节双缝干涉仪的缝宽和间距，使之符合实验要求。
3.使光源射入双缝干涉仪，观察干涉条纹的形成。
4.调节干涉仪的光程差，观察干涉条纹的变化。
5.记录干涉条纹的特征并进行分析。
实验应用
马赫-曾德干涉实验不仅可以用于研究光的波动特性，还可应用于光学测量、光学成像等领域。
干涉技术也广泛应用于激光技术、光学通信等现代科技领域。
结论
波动光学实验中的马赫-曾德干涉是一种重要的实验方法，通过这一实验可以深入了解光的波动性质和干涉现象。
在现代光学和相关领域中，干涉技术的应用正日益广泛，为科学研究和技术发展提供了重要支持。
激光调制的原理和应用
激光调制的原理和应用1. 激光调制的基本原理激光调制是通过改变激光的某些参数来调节激光的强度、频率和相位，从而实现激光信号的调制。
激光调制有两种基本方法：干涉调制和直接调制。
1.1 干涉调制干涉调制是利用干涉效应实现激光信号的调制。
一种常见的干涉调制方法是使用马赫－曾德尔干涉仪。
马赫－曾德尔干涉仪由两个反射镜和一个分束器组成，当激光束经过分束器后，会分成两束光，分别经过两个反射镜反射后再次通过分束器合成一束光。
如果在其中一个反射镜上施加电压，会导致反射镜的折射率发生变化，从而影响两束光的相位差，进而调节激光的强度或频率。
1.2 直接调制直接调制是通过改变激光二极管的电流来调节激光的强度、频率和相位。
激光二极管的输出功率与输入电流之间存在线性关系，通过改变电流大小和频率，可以实现对激光的调制。
2. 激光调制的应用2.1 光通信激光调制在光通信中起着重要的作用。
通过调节激光的强度和频率，可以实现光纤通信中的数字信号的调制和解调。
激光调制不仅可以提高信号的传输距离和带宽，还可以减少信号的失真和衰减。
2.2 光存储激光调制也被广泛应用于光存储设备中。
通过调节激光的强度和相位，可以实现光存储器中的数据的写入和读取。
激光调制可以实现高密度、高速度的数据存储，并具有较长的寿命和稳定性。
2.3 激光雷达激光调制在激光雷达中也扮演着重要的角色。
激光调制可以通过调节激光的强度和频率，实现对目标的距离、速度和方位的测量。
激光雷达可以在复杂环境下实现高精度的距离测量和目标识别。
2.4 激光医疗激光调制在医疗领域也有广泛的应用。
通过调节激光的强度和频率，可以实现激光在组织中的热效应和光化学效应。
激光调制可以用于激光治疗、激光手术和光动力疗法等医疗技术。
2.5 激光制造激光调制在激光制造中起着重要的作用。
通过调节激光的强度、频率和相位，可以实现激光的加工、切割、焊接和打孔等工艺。
激光调制可以实现高精度、高效率和非接触的工件加工。
光纤马赫-曾德干涉试验
马赫-曾德光纤干涉实验光纤传感器是20世纪70年代中期发展起来的一种新型传感器,它是光纤和光通讯技术迅速发展的产物。
光纤马赫-曾德干涉仪(MZI)是一种功能型光纤传感器,它在光纤技术中常用作相位、频率等的调制解调器。
一、实验目的1．学习光纤 马赫-曾德（Mach-Zenhder ） 干涉原理2．掌握利用马赫-泽德光纤干涉仪对压力和温度的测量。
二、实验器材OFKM-Ⅳ型多功能全光纤干涉仪，He-Ne 激光器 三、实验原理1．光纤传感器基本工作原理光纤 马赫-曾德（Mach-Zenhder ） 干涉仪结构与原理如图 1所示。
光源发出的光经过耦合器（DC1），将光束一分为二，光纤一臂为信号臂，另一臂为参考臂。
经过耦合器 DC2 进行干涉，干涉光照到探测器上，光强表达式分别为)(cos 1t B A I Φ+= （1） )(cos 2t B A I Φ-= （2）在通过对干涉信号相位的获得来推知作用在信号臂上的外界物理量的变化。
2．马赫-曾德光纤温度传感器工作原理激光束从激光器发出后经分束器分别送入长度基本相同的两条光纤, 而后将两根光纤输出端汇合在一起,产生干涉光, 从而出现了干涉条纹。
当一条光纤臂温度相对另一条光纤臂的温度发生变化时, 两条光纤中传输光的相位差发生变化, 从而引起干涉条纹的移动。
干涉条纹的数量能反映出被测温度的变化。
光探测器接收到干涉条纹的变化信息, 并输入到适当的数据处理系统, 最后得到测量结果。
长度为 L 的光纤中传播光波的相位ΦnL k 00+Φ=Φ （3）其中0Φ 为光进入光纤前的初始相位， 0k （00/2λπ=k ，0λ为真空中波长）为传播常数, n 为光纤的折射率;L 为光纤的长度。
图1 光纤Mach-Zenhder 干涉仪原理图λπ=λπδ=∆ΦSP22λπ+=SP K I I I 2cos 00设光纤1L 温度不变，光纤2L 温度该变T ∆,则折射率n 的改变量为n ∆ ，光纤2L 长度改变量为2L ∆。
干涉仪马赫-曾德尔
§4.2. 光电控制 §4.2.1 光电继电器 §4.2.2 光电遥控 §4.2.3 光纤开关
*
§4.2.1 光电继电器
一．继电器原理
继电器是低压电路控制高压电器通与不通的联接器件。
继电器结构及工作原理如图4.2.1－1所示。继电器的电路符号如图4.2.1－2所示。
§4.1.4 温度检测
一．工作原理
热体的温度可以通过处理其所发出的辐射能来求得。辐射高温计就是以发射体的辐射强度和光谱成分来确定热体温度的仪表。
根据斯蒂芬－波兹曼定律。物体在单位时间内单位面积上，波长从0－所辐射的总能量为 E＝T4，测出辐射能E就可以得到物体的温度T。
*
§4.1.4 温度检测
*
双向可控硅有四种触发方式，工作在第一象限有二种触发方式1＋和1－，工作在第三象限有二种触发方式3＋和3－。
1＋触发形式：T1对T2加正电压，G对T2加正电压； 1－触发形式：T1对T2加正电压，G对T2加负电压； 3＋触发形式：T1对T2加负电压，G对T2加正电压； 3－触发形式：T1对T2加负电压，G对T2加负电压；
3、光纤的导光原理
1）阶跃折射率分布光纤的射线理论
光纤的导光原理可用射线理论与导波理论两种方法进行分析。
右图为光波在阶跃折射率分布光纤中的传播路径。
所有> c的光线都将被限制在光纤芯中，这就是光纤导光的基本原理。
n2
n1
n0
θi
r
光纤的一个外特性参量是光纤的数值孔径(Numerical Aperture)，它代表了光纤的集光能力：
2．相位测距法
由于调制光波在传播过程中其相位是不断变化的。如果设光波从A到B点的传播过程中相位变化(又称为相位移)为φ，则由图4.1.2—5看出，φ可由2π的倍数来表示：φ＝M·2π+Δφ=(M+Δm)2π 从图4.1.2—5可看出，光波每前进一个波长λ，相当于相位变化了2π，因此距离D可表示如下： D＝λ(M+Δm)
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《现代激光技术》课程论文题目：激光电流调制技术实现马赫-曾德干涉仪等臂长激光电流调制技术实现Mach-Zehnder干涉仪等臂长摘要：以马赫曾德干涉仪为基础，红外激光作为调制光源，使用电流调制技术的频率检测法，实现该干涉仪的等臂长。
关键词：激光调制；马赫-曾德干涉仪；等臂长Laser Current Modulation Technology Make Mach-Zehnder Interferometer Zero Optical Path DifferenceBIAN Liang(School of Instrument science and photoelectric information engineering, Hefei University of Technology,)Abstract:Based on Mach-Zehnder interferometer ，infrared laser being used as modulation illuminant, using the method of current modulation technology of frequency assay, to zero this interferometer’s optical path difference.Key words: laser modulation; Mach-Zender interferometer; zero optical path difference1、引言光纤Michelson干涉仪和Mach—Zehnder干涉仪能被用来研制光纤传感器，如光纤水听器、磁场计、电流计、灵巧的结构感应计。
在某些情况下，为了减小噪音，光纤干涉仪要设计成平衡式结构。
平衡式结构就是要求干涉仪两个臂长相等或者接近相等。
一般情况下，光纤干涉仪的两条臂具有相同的折射率，因此通常把光纤干涉仪两臂之间的零光程差技术称为等臂长技术。
在光纤傅里叶变换光谱仪中，光源的相干长度很短，为了得到干涉图，必须使光纤干涉仪的两臂平衡。
在宽带光源的情况下，相干长度较短，只有在光程差小于相干长度时，才能得到对比度好的干涉图。
因此首先要使干涉仪两臂的臂差保持在零光程差附近。
在研制光纤白光干涉仪时，干涉仪的平衡是非常关键的，产生干涉的条件是光程差小于光源的相干长度。
光源的带宽越窄，相干长度就越长，而带宽越宽，相干长度就越短。
激光的相干长度一般很长，其干涉条纹很容易得到。
对于FFTS来说，为了测量吸收光谱，一般采用宽带光源，相干长度一般很短。
LED的相干长度一般只有几十微米，有些光源的相干长度更短。
只有光程差小于相干长度，才能得到干涉条纹。
在干涉型光谱仪中，光谱是干涉图的傅里叶逆变换。
因此要记录干涉图信息首先要使干涉仪的两臂等长。
在FFTS中采用了全光纤干涉仪，每条臂长几十米甚至几百米，在这种情况下为实现等臂长增加了难度。
1983年，Dandridge提出了干涉仪干涉臂平衡技术，采用半导体激光器电流调制技术来使长臂差在lmm左右，用干涉条纹可见度来确定短臂差到微米量级。
上海交通大学使用HP8504A精密反射仪来测量光纤干涉仪的臂差。
另外一些研究工作者通过等长光纤切割实现了干涉仪的等臂长。
本文介绍了在较为简单的实验室条件下，利用激光电流调制技术实现马赫曾德光纤干涉仪等臂长的方法，使得臂差在1mm以内。
2、激光调制2．1激光调制技术激光属于振荡频率在1013~1015Hz的相干电磁波，比无线电波（104~108Hz），微波（109~1011Hz）的频率高几个数量级，一般的电容电感振荡电路、晶体管振荡电路或者磁控管等调制方法已经无法直接对激光进行调制。
对激光进行调制，必须考虑光与物质相互作用中，介质中电偶极子振荡机制，利用介质极化率实部（折射率）的变化，对激光进行调制。
根据不同的光与物质相互作用类型，可以表现为电场、声场、磁场对光的控制作用，相对应为电光调制、声光调制和磁光调制。
按着调制器件和激光器的关系，调制可以分为内调制和外调制。
外调制：在激光器外的光路上放置调制器，用调制信号改变调制器的物理特性，当激光通过调制器时，会使光波的某个参量发生变化。
内调制：以调制信号去改变激光器的振荡参数，从而改变激光器的输出特性。
即直接调制，本文所用到的激光电流调制频率检测法即为内调制直接调制。
2．2激光电流调制频率检测法激光电流调制频率检测法，是实现臂差测量的方法之一，通过臂差测量和控制，改变光纤干涉仪臂长使得所需要的干涉仪等臂长。
激光二极管的注入电流改变di，激光的发射频率改变dv，激光输出功率改变dI，输出功率的变化用共模抑制法可以消除。
激光器注人电流的变化引起频率变化的原因有：受激辐射区域带电载流子密度变化引起的折射率的改变；温度变化引起折射率改变和半导体激光器腔长的改变。
用A．Dandridge方法实现干涉臂的平衡，实现干涉仪零光程差实际上就是要测量光程差，光程差的测量用两步完成：首先对于干涉仪较大光程差的情况，用电流调制技术将光程差降低到lmm以下；其次采用干涉图对比度技术将光程差降低到10微米数量级。
根据A．Dandridge 方法，可以通过检测干涉仪输出信号频率的变化，来检测光程差。
当半导体激光器注入电流发生调制时，在调制周期内干涉仪的输出可以写为：I(D，t)=I0 [1+Vcos(2πv b t +φb0)]式中：v b=△v m D/c为干涉仪输出信号的频率；φb o=2πD/λ0为初始相位；△v是半导体激光器输出光频率的最大变化量；v m为半导体激光器的注入电流调制频率；λ0为中心波长。
根据上式可以得到D=cV b/(△vv m) .从上式看出，从v b、△v，v m。
可以估算出光程差的大小。
v b可以用干涉仪的输出信号确定，△v为半导体激光器输出光频率的最大变化量，对于确定的激光器是已知的，v m则是注入电流的调制频率。
因此光程差跟v b成正比关系。
根据这个关系就可以实现干涉仪的平衡的第一步，然后采用干涉信号的对比度方法实现干涉仪的平衡。
这种方法可以将干涉仪的干涉臂差减小到毫米量级，使用对比度技术将干涉仪两臂差进一步减小到微米量级。
3 激光电流调制实现M-Z干涉仪等臂长3.1 干涉仪系统架构根据光纤干涉仪和激光电流调制相关原理，搭建的系统框图如图1，信号发生器加入三角波调制电流到半导体激光器的驱动电源上，直接对电流进行调制。
两光纤耦合器之间的两条臂上分别接了长百米和长十米的光纤圈。
调制后的激光通过检测器、放大器转化成电信号，由示波器读出来，检测信号频率。
图1中两个光纤耦合器及其中间部分即为马赫曾德干涉仪的构成部分，由于两个臂上分别绕了几百米的光纤，故对于是否能够使得干涉仪达到平衡成为研究的对象，在实验室比较简陋的条件下，如何达到干涉仪等臂长的要求，为下一步是眼睛研究打下基础，是本文介绍的主要内容。
所用到的实验器材仪器，除了图1中所示的半导体激光器、稳定激光驱动电源、信号发生器、光纤耦合器、单模光纤、光检测器、光放大器、示波器之外，还需要进行光纤切割、熔接的相关器材，即：光纤熔接机2台、光纤切割机、剥线钳、酒精棉花等。
在实验过程中需要重复不断的切割光纤，使得两臂长差逐渐减小，以达到实验目的要求。
（图1）3.2 光纤切割方法由于实验室条件有限，特别是光纤切割器具用的是光纤熔接机配套的光纤切割机，其切割裸光纤的长度最小在7mm左右，要想完成这样的等臂长实验，光纤的切割是个难点，通过具体分析思考，本实验所采用的光纤切割方法如下：1、将两臂的百米光纤圈和十米光纤圈相连接处切断，分别放置两台光纤熔接机；2、采用手动调整两根光纤的距离和中心，使得光纤之间在不熔接的前提下光路通光；3、观察示波器检测到的波形图；根据需要对长的一臂进行切割，减小臂差；4、当臂差减小到1cm以内时，由于切割机一次切割长度最少在7mm左右，所以为了达到1mm左右的臂差减小量，切割时采用两臂同时切割的方法，进一步减小臂差，可以将臂差控制在1mm以内。
3.3 实验结果通过实验比较，得出以下实验结果图：图2 图3 图4 如图所示：图2为两臂差约为1厘米左右，由示波器检测到的图形，可以看出在三角波电流调制作用下，由于两臂光程差的区别，三角波调制信号经过干涉仪之后检测出了毛刺较多的类似三角波的信号；图3为两臂长差在2-3mm的检测波形，可见毛刺少了很多，更类似三角波信号；图4为两臂长差在1mm以内的检测波形，可见是很接近于三角波的波形。
波形的上升沿和下降沿都比较光滑。
在图4的臂差情况下，进行干涉图样的检测，已经出现明显的干涉图样，达到了实验的相关要求，实现了马赫曾德干涉仪臂差在1mm以内的实验目的。
4 结论本文中所介绍的利用激光电流调制的频率检测法实现马赫曾德干涉仪等臂长实验，基本达到了臂差在1mm的范围内，是对激光调制技术的一个应用。
如果想要达到更加精细的效，将臂长减小到几十微米数量级，还可以通过选择波长较短的半导体激光器以及更精细的光纤切割技术来实现。
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