常用坐标系及其间的转换

− sinσ ⎤
cosσ
sinν
⎥ ⎥
cosσ cosν ⎥⎦
（1.8）
5. 速度坐标系与箭体坐标系间的欧拉角及方向余弦阵
据定义，速度坐标系 o1 yv 轴在火箭主对称平面 x1o1 y1 内。因此，这两个坐标系间的
转换关系只存在两个欧拉角。将速度坐标系先绕 o1 yv 转 β 角，β 角称为侧滑角；然后，
所示，该图是将它们原点重合在一起的。这样不难写出两个坐标系的方向余弦关系。
⎡ ⎢ ⎢
x10 y10
⎤ ⎥ ⎥
=
BG
⎡ ⎢ ⎢
x0 y0
⎤ ⎥ ⎥
⎢⎣ z10 ⎥⎦
⎢⎣ z0 ⎥⎦
（1.5）
其中
⎡
cosϕ cosψ
BG = ⎢⎢cosϕ sinψ sin γ − sinϕ cos γ
⎢⎣cosϕ sinψ cosγ + sinϕ sin γ
（1.9） (1.10)
侧滑角 β 是速度轴 xv 与箭体主对称面的夹角，顺 o1x1 看去， o1x1 在主对称面右方
为正；
攻角α 是速度轴 o1xv 在主对称面的投影与 o1x1 的夹角，顺 o1x1 轴看去，速度轴的投
影量在 o1x1 的下方为正。
6. 平移坐标系或发射惯性坐标系与发射坐标系的方向余弦阵 设地球为一圆球。据定义，发射惯性坐标系在发射瞬时与发射坐标系是重合的，只 是由于地球旋转，使固定在地球上的发射坐标系在惯性空间的方位发生变化。记从发射
9
将式（1.4）中之φ0、 α0 分别用 B0、 A0 代替。即可得到。
3. 发射坐标系与箭体坐标系间的欧拉角及方向余弦阵 这两个坐标系的关系用以反映箭体相对于发射坐标系的姿态角。为使一般一状态下
这两坐标系转至相应轴平行，现采用下列转动顺序：先绕 oz 轴正向转动ϕ 角，然后绕
新的 y′ 轴正向转动ψ 角，最后绕新的 x1 轴正向转γ 角。两坐标系的欧拉角关系如图 1.4
利用该坐标来建立火箭在惯性空间的运动方程。
5. 平移坐标系 oT − xT yT zT
该坐标系原点根据需要可选择在发射坐标系原点 o ，或是火箭的质心 o1 ， oT 始终
与 o 或 o1 重合，但其坐标轴与发射惯性坐标系各轴始终保持平行。
该坐标系用来进行惯性器件的对准和调平。
6. 箭体坐标系 o1 − x1 y1z1 （弹体坐标系）
合，绕 oz 轴正向转动θ 角（速度倾角），接着绕 y′ 轴正向转动σ 角（航迹偏角），最后 绕 xv 轴正向转动ν 角（倾侧角），即可使地面坐标系与速度坐标系相重合，上述 θ、 σ、 ν 角即为三个欧拉角，图 1.5 中表示的各欧拉角均定义为正值。不难写出这两
个坐标系的方向余弦阵关系。
图 1.5 发射坐标与速度坐标欧拉角关系图 11
角ψ 称为偏航角，为轴 ox1 与射击平面的夹角， ox1 在射击平面的左方，ψ 角取正
值；
角 γ 称为滚动角，为火箭绕 x1 轴旋转的角度，当旋转角速度矢量与 x1 轴方向一致， 则该角 γ 取为正值。
4. 发射坐标系与速度坐标系间的欧拉角及方向余弦阵 两个坐标系的转动至平行的顺序及欧拉角如图 1.5 所示，图中将两个坐标系原点重
用该坐标系与其它坐标系的关系反映出火箭的飞行速度矢量状态。
1.1.2 坐标系间转换
1. 地心惯性坐标系与地心坐标之间的方向余弦阵
由定义可知这两坐标系的 oE ZI ， oE ZE 是重合的，而 oE X I 指向平春分点 oE X E 指
向所讨论的时刻格林威治天文台所在子午线一赤道的交点， oE X I 与 oE X E 的夹角要通
2. 地心坐标系 OE − X EYE ZE 坐标系原点在地心 OE ，OE X E 在赤道平面内指向某时刻 t0 的起始子午线（通常取 格林威治天文台所在子午线）， OE ZE 轴垂直于赤道平面指向北极。 OE − X EYE ZE 组成 右手直角坐标系。由于坐标 OE X E 与所指向的子午线随地球一起转动，因此这个坐标系
瞬时到所讨论时刻的时间间隔为 t ，则发射坐标系绕地轴转动ωet 角。
显然，如果发射坐标系与发射惯性坐标系各有一轴与地球转动相平行，那它们之间 方向余弦阵将是很简单的。一般情况下，这两个坐标系对转动轴而言是处于任意的位置。 因此，首先考虑将这两个坐标系经过一定的转动使得相应的新坐标系各有一轴与转动轴 平行，而且要求所转动的欧拉角是已知参数。一般情况下两个坐标的关系如图 1.7 所示。
时间变化而具有进动性，根据 1796 年国际天文协会决议，1984 年起采用新的标准历元，
以 2000 年 1 月 1.5 日的平春分点为基准。 OE ZI 轴垂直一赤道平面，与地球自转重合， 指向北极。 OEYI 轴的方向是使得该坐标系成为右手臂直角坐标系的方ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ。
该坐标系可有来描述洲际弹道导弹、运载火箭的飞行弹道以及地球卫星、飞船等的 轨道。
5
为一动参考系。 地心坐标系对确定火箭相地于地球表面的位置很适用。
3. 发射坐标系 O − xyz 坐标原点与发射点 o 固连， ox 轴在发射点水平面内，指向发射瞄准方向， oy 轴垂 直于发射点水平面指向上方。oz 轴与 xoy 面相垂直并构成右手坐标系。由于发射点 o 随
地球一起旋转，所以发射坐标系一动坐标系。 以上是该坐标系的一般定义。当把地球分别看成是圆球或椭球时，其坐标系的具体
（记作α0 ）和射击方位角（记作 A0 ），这些角度均以对着 y 看去顺时针为正。
利用该坐标可建立火箭相对于地面的运动方程，便于描述火箭相对大气运动所受到 的作用力。
4. 发射惯性坐标系 oA − xA yA zA
火箭起飞瞬间， oA 与发射点 o 重合，各坐标轴与发射坐标系各轴也相应重合。火
箭起飞后， oA 点及坐标系各轴方向在惯性空间保持不动。
其中 VG 为方向余弦阵
⎡ ⎢ ⎢
xv0 yv0
⎤ ⎥ ⎥
=
VG
⎡ ⎢ ⎢
x0 y0
⎤ ⎥ ⎥
⎢⎣ zv0 ⎥⎦
⎢⎣ z0 ⎥⎦
（1.7）
⎡
cosθ cosσ
VG = ⎢⎢cosθ sinσ sinν − sinθ cosν
⎢⎣cosθ sinσ cosν + sinθ sinν
sinθ cosσ sinθ sinσ sinν + cosθ cosν sinθ sinσ cosν − cosθ sinν
cosα0 cosλ0 + sinα0 sinφ0 sin λ0
cosα0 cosφ0 ⎤
sinφ0
⎥ ⎥
−sinα0 cosφ0 ⎦⎥
（1.4）
若将地球考虑为总地球椭球体，则发射点在椭球体上的位置可用经度 λ0 ，地理纬
度 B0 确定， ox 轴的方向则以射击方位角 A0 表示。这样两坐标系间的方向余弦阵只需
sinϕ cosψ sinϕ sinψ sin γ + cosϕ cosγ sinϕ sinψ cosγ − cosϕ sin γ
由图 1.4 可看出各欧拉角的物理意义。
−sinψ ⎤
cosψ
sin
γ
⎥ ⎥
cosψ cosγ ⎥⎦
（1.6）
图 1.4 发射坐标系与箭体坐标系欧拉角关系图 10
角ϕ 称为俯为俯仰角，为火箭纵轴 ox1 在射击平面 xoy 上的投影量与 x 轴的夹角， 投影量在 x 的上方为正角；
图 1.1 发射坐标系之一
图 1.2 发射坐标系之二 7
7. 速度坐标系 o1 − xv yv zv 坐标系原点为火箭的质心。o1xv 轴沿飞行器的飞行速度方向。o1 yv 轴在火箭的主对 称面内，重直 o1xv 轴， o1zv 轴垂直于 xvo1 yv 平面，顺着飞行方向看出， zv 轴指向右方， o1 − xv yv zv 亦为右手直角坐标系。
绕新的侧轴 o1z1 转动 α 角，α 角称为攻角。即达到两个坐标系重合。两个坐标系的欧
拉角关系如图 1.6 所示。图中之α、 β 均为正值方向。因此，可得两个坐标系的方向余
图 1.6 速度坐标系与箭体坐标系关系图 12
弦关系为
⎡ ⎢ ⎢
x10 y10
⎤ ⎥ ⎥
=
BV
⎡ ⎢ ⎢
xv0 yv0
⎤ ⎥ ⎥
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图 1.3 OE − X EYE ZE 与 0 − xyz 关系图
然后绕新坐标系 OE X ′ 正向转φ0 ，即可将 OEY 轴转至与 oy 轴平行，此时再绕与 oy 平
行的新的第二轴反转 90o + α0 ，即使得两坐标系相应各轴平行。而 −(90o − λ0 ) 、φ0 、
−(90o + α0 ) 即为三个欧拉角。方向余弦阵关系式为：
⎡ ⎢ ⎢
x0 y0
⎤ ⎥ ⎥
=
GE
⎡ ⎢ ⎢
xE0 yE0
⎤ ⎥ ⎥
⎢⎣ z0 ⎥⎦
⎢⎣ zE0 ⎥⎦
其中
（1.3）
⎡−sinα0 sin λ0 − cosα0 sinφ0 cosλ0
GE
=
⎢ ⎢
cosφ0 cosλ0
⎣⎢−cosα0 sin λ0 + sinα0 sinφ0 cosλ0
sinα0 cosλ0 − cosα0 sinφ0 sin λ0 cosφ0 sin λ0
o − ξηζ ，此时ξA 轴与ξ 轴均平行于地球转动轴。最后，将新的坐标系与各自原有坐
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图 1.7 发射惯性坐标系与发射坐标系关系图
标系固连起来，这样， oA − ξAηAζ A 仍然为惯性坐标系， o − xyz 也仍然为随地球一起
转动的相对坐标系。 不难根据上述坐标系转动关系写出下列转换关系式
第一章 常用坐标系与变质量力学原理