颗粒间的作用力
第3章 颗粒动力学
图中曲线大致可分为三个区域，各区域的曲线可分别用 不同的计算式表示为：
➢层流区（斯托克斯Stokes区，10-4<Re<1） 24 / Re t
➢过渡区（艾仑Allen区，1<Re<103）
18.5 / Ret0.6
➢湍流区（牛顿Newton区，103<Re<105） 0.44
注意：其中斯托克斯区的计算式是准确的，其它两个区 域的计算式是近似的。
ut
4gdp ( p ) 3
f (Re )
f ( d put )
例：计算直径为95m，密度为3000kg/m3的固体颗 粒在20 ℃水中的自由沉降速度。
解：在20 ℃的水中： 20 ℃水的密度为998.2kg/m3，粘度为
1.005×10-3 Pas
先设为层流区。Re
d put
1
u 9.797 10 m / s d p2 ( p ) g (98106 )(3000998.2)9.81
3.2 重力沉降
重力沉降(gravity settling)：由地球引力作用而发生 的颗粒沉降过程，称为重力沉降。
3.2.1 沉降速度
自由沉降（free settling）： 单个颗粒在流体中沉降，
或者颗粒群在流体中分散得较好而颗粒之间互不接触互不 碰撞的条件下沉降。
阻力 Fd
Fg
6
d p3 p g
u
浮力 Fb
Fb
6
d p3
g
重力 Fg
Fd
d p 2
4
u 2
2
p为颗粒密度
根据牛顿第二定律，颗粒的重力沉降运动基本方程式应为:
du Fg Fb Fd m dt
沙粒浮力与风速的关系
沙粒浮力与风速的关系引言：沙粒浮力与风速的关系是一个在自然界中常见且值得研究的问题。
沙粒浮力是指沙粒在风中受到的向上的力，它与风速之间存在着一定的关系。
本文将对沙粒浮力与风速的关系进行探讨，并分析其可能的原因。
一、沙粒浮力的定义和作用沙粒浮力是指沙粒在风中受到的向上的力。
当风吹过沙地时，风速越大，沙粒受到的浮力就越大。
这种浮力可以使沙粒从地面上升起，并形成沙尘暴等现象。
二、沙粒浮力与风速的关系研究表明，沙粒浮力与风速之间存在着一种正相关的关系。
也就是说，风速越大，沙粒受到的浮力就越大。
这是因为风速的增加会加大空气对沙粒的作用力，从而使沙粒受到更大的向上浮力。
三、可能的原因分析1. 空气动力学效应：当风速增大时，空气对沙粒的作用力也会增大。
根据伯努利定律，风速增加会导致气压降低，从而使沙粒受到向上的浮力。
这种效应可能是沙粒浮力与风速正相关的原因之一。
2. 风速与颗粒间的作用力：风速的增加会导致沙粒之间的碰撞频率增加，从而增加沙粒受到的作用力。
这种作用力可能会使沙粒受到向上的浮力。
3. 气象条件：除了风速，其他气象条件如温度、湿度等也会对沙粒浮力产生影响。
这些因素可能会通过改变空气密度等参数，进而影响沙粒受到的浮力。
四、实验验证和应用为了验证沙粒浮力与风速的关系，可以进行一系列实验。
通过改变风速，测量沙粒受到的浮力，并记录下来。
实验结果可以用来验证沙粒浮力与风速的关系，并进一步分析其原因。
沙粒浮力与风速的关系在实际应用中具有很大的意义。
例如，在沙漠地区，沙尘暴对人类的生活和工作造成了很大的影响。
研究沙粒浮力与风速的关系，可以帮助人们更好地了解沙尘暴的形成机制，并采取相应的措施来减少其对人类的影响。
结论：通过对沙粒浮力与风速的关系进行研究，我们可以得出结论：沙粒浮力与风速呈正相关关系。
风速越大，沙粒受到的浮力就越大。
这种关系可能是由空气动力学效应、风速与颗粒间的作用力以及其他气象条件共同影响所导致的。
第三章 颗粒与流体之间的相对流动2006-2
注意：其中斯托克斯区的计算式是准确的，其它两个区域 的计算式是近似的。
二、重力沉降
重力沉降(gravity settling)：由地球引力作用而
发生的颗粒沉降过程，称为重力沉降。
1 沉降速度
1.1 球形颗粒的自由沉降
自由沉降（free settling）： 单个颗粒在流体中沉降，或
者颗粒群在流体中分散得较好而颗粒之间互不接触互不碰撞的 条件下沉降。
4
2 .5 5
1 . 11 m / s
假设流型属于过渡区，粉尘的临界直径为
1 1
d
pc
u tc
225 2 2 4g ( p )
5
3 u tc
225 2 2 4g p
1
3
225 2 . 53 10 0 . 779 3 1 . 11 2 3 2 4 ( 9 . 81 ) ( 2 . 0 10 ) 1 . 58 10
加酶：清饮料中添加果胶酶，使 ↓→ut↑，易于分离。 增稠：浓饮料中添加增稠剂，使 ↑→ut↓，不易分层。 加热：
3) 两相密度差( p-)：
在实际沉降中： 4) 颗粒形状 非球形颗粒的形状可用球形度s 来描述。
s—— 球形度；
S —— 颗粒的表面积，m2； Sp—— 与颗粒体积相等的圆球的表面积，m2。
当含尘气体的体积流量为Vs时， 则有
u= Vs / Hb
ut≥Vs / lb
或
Vs≤ blut
故与临界粒径dpc相对应的临界沉降速度为
utc=Vs / bl
临界沉降速度utc是流量和面积的函数。
当尘粒的沉降速度小，处于斯托克斯区时，临界粒径为
颗粒材料多尺度离散元模拟方法
颗粒材料多尺度离散元模拟方法引言：颗粒材料是由大量颗粒粒子组成的材料，其物理性质和力学行为受到颗粒间相互作用和排列方式的影响。
为了更好地研究颗粒材料的力学特性和行为，科学家和工程师们提出了多尺度离散元模拟方法，以模拟颗粒材料的微观结构和宏观性能。
本文将介绍这一方法的原理和应用。
一、离散元模拟方法概述离散元模拟是一种基于颗粒离散元的数值模拟方法，通过考虑颗粒之间的相互作用和运动，模拟颗粒材料的宏观行为。
离散元模拟方法适用于颗粒材料的多尺度模拟，可以研究颗粒材料的力学性质、破坏行为、流变性等。
二、颗粒离散元模型颗粒离散元模型是离散元模拟方法的核心，用于描述颗粒材料的微观结构和颗粒间的相互作用。
常用的颗粒离散元模型有球形颗粒模型和多面体颗粒模型。
1. 球形颗粒模型球形颗粒模型是离散元模拟中最简单且常用的模型之一。
它将颗粒看作是球形粒子，通过球形颗粒的位置、质量、速度等参数来描述颗粒的状态。
球形颗粒模型适用于颗粒材料的弹性力学模拟和流体力学模拟。
2. 多面体颗粒模型多面体颗粒模型是对颗粒形状进行更加真实描述的模型。
它将颗粒看作是多面体，可以模拟不规则颗粒的形状和结构。
多面体颗粒模型适用于颗粒材料的破碎行为、接触力学模拟等。
三、颗粒间相互作用力模型颗粒间相互作用力模型是离散元模拟中的关键部分，用于描述颗粒之间的相互作用力。
常用的颗粒间相互作用力模型有弹簧模型、黏弹模型和摩擦模型。
1. 弹簧模型弹簧模型是最常用的颗粒间相互作用力模型之一。
它假设颗粒之间的相互作用力是通过弹簧连接的，并根据胡克定律计算弹簧力。
弹簧模型适用于颗粒材料的弹性力学模拟。
2. 黏弹模型黏弹模型是考虑颗粒之间的黏性和弹性作用力的模型。
它将颗粒间的相互作用力分解为弹性力和黏性力，通过粘滞阻尼模型描述黏性力。
黏弹模型适用于颗粒材料的粘性流动模拟和粘弹性力学模拟。
3. 摩擦模型摩擦模型是考虑颗粒之间摩擦力的模型。
它通过摩擦系数来描述颗粒间的摩擦力，并根据库仑摩擦定律计算摩擦力。
流体动力学中的颗粒-粒子流动
流体动力学中的颗粒-粒子流动导言流体动力学是研究流体力学和动力学性质的科学分支。
在流体动力学中，颗粒-粒子流动则是一个重要的研究方向。
颗粒-粒子流动是指在流体中存在着一些离散的颗粒或粒子，在流体的作用下发生运动和相互作用的现象。
颗粒-粒子流动广泛应用于颗粒物料输送、颗粒物料分散、颗粒物料混合等领域。
颗粒-粒子流动的基本概念在流体动力学中，颗粒-粒子流动指的是由流体中的颗粒或粒子组成的流动体系。
颗粒-粒子流动体系不仅包括了流体的流动特性，还包括颗粒或粒子的运动和相互作用。
在颗粒-粒子流动体系中，流体与颗粒或粒子之间存在着复杂的相互作用力，如颗粒-粒子之间的接触力、流体对颗粒或粒子的拖曳力等。
颗粒-粒子流动体系的运动和相互作用规律受到多个因素的影响，包括颗粒或粒子的物理性质、流体的性质以及流动条件等。
颗粒-粒子流动体系的运动可以分为两个方面，一是颗粒或粒子相对于流体的运动，二是颗粒或粒子间的相互作用。
颗粒-粒子流动体系的相互作用力包括接触力、摩擦力、颗粒或粒子对流体的扰动力等。
颗粒-粒子流动的研究方法研究颗粒-粒子流动的方法有多种，包括实验方法、数值模拟方法和理论分析方法等。
实验方法是最直接的研究颗粒-粒子流动行为的方法，通过设计合适的实验装置和测量手段，可以获得颗粒-粒子流动的实际情况。
数值模拟方法则通过建立颗粒-粒子流动的数学模型，利用计算机进行数值求解，得到流体和颗粒或粒子的运动和相互作用的信息。
理论分析方法则是从理论角度出发，通过对颗粒-粒子流动体系的基本方程进行推导和分析，来揭示颗粒-粒子流动的规律和特性。
在实验方法中，常用的手段包括粒子追踪技术、颗粒图像测速技术等。
粒子追踪技术通过跟踪颗粒或粒子的运动轨迹来获得颗粒-粒子流动的信息。
颗粒图像测速技术则是利用高速相机对流体中的颗粒或粒子进行拍摄，然后根据图像处理技术来获得颗粒-粒子流动的速度和位置信息。
数值模拟方法是研究颗粒-粒子流动的重要手段之一，可以对流体动力学和颗粒或粒子运动进行数值计算，揭示流体和颗粒或粒子的运动规律。
离散元原理及应用
离散元原理及应用离散元（Discrete Element Method，DEM）是一种基于颗粒间相互作用力的数值模拟方法，用于研究颗粒体系的力学行为。
离散元原理是以颗粒为基本单元，通过模拟颗粒之间的相互作用力，来揭示颗粒体系的宏观力学行为，以及颗粒体系的微观行为。
离散元原理的核心思想是将连续体离散化，将颗粒看作是离散的个体，通过颗粒之间的相互作用来模拟颗粒体系的宏观行为。
离散元方法的步骤可以简单概括为：1. 确定颗粒的形状和大小。
颗粒可以是圆球形、多边形或其他形状，其大小决定了颗粒之间的相对位置。
2. 建立颗粒之间的相互作用力模型。
常用的力模型有弹簧-颗粒模型、弹簧-弹簧模型和接触力模型等。
这些力模型可以描述颗粒之间的接触力、摩擦力和弹性力等。
3. 计算颗粒之间的相互作用力。
通过根据力模型计算颗粒之间的相互作用力，然后将这些力应用于相应的颗粒上。
4. 更新颗粒的位置和速度。
根据颗粒之间的相互作用力，可以计算出颗粒的受力情况，并据此更新颗粒的位置和速度。
5. 重复以上步骤。
通过不断重复计算颗粒之间的相互作用力、更新颗粒的位置和速度，可以模拟整个颗粒体系的力学行为。
离散元方法在工程领域有着广泛的应用。
以下是离散元方法在几个典型应用领域的介绍：1. 地震工程：离散元方法可以用于模拟土地结构在地震作用下的行为。
通过模拟颗粒之间的相互作用力，可以研究土壤内的颗粒位移、应力分布以及土体的破坏机理等，从而为地震工程提供可靠的设计依据。
2. 岩土工程：离散元方法可以用于模拟岩土体的力学行为。
通过模拟颗粒之间的相互作用力，可以研究土体的压缩、剪切和断裂等行为，从而为岩土工程提供精确的预测和分析。
3. 煤矿工程：离散元方法可以用于模拟煤矿岩石的力学行为。
通过模拟颗粒之间的相互作用力，可以研究岩石的破碎、抗压性能以及岩层的稳定性等，从而为煤矿工程的安全评估和设计提供依据。
4. 粉体工程：离散元方法可以用于模拟颗粒材料的力学行为。
粉体力学
• 液体中颗粒的分散——超声调控 液体中颗粒的分散 超声调控
–超声调控是把需要处理的工业悬浮液置于超声场 超声调控是把需要处理的工业悬浮液置于超声场 控制恰当的超声频率及作用时间， 中，控制恰当的超声频率及作用时间，使颗粒充分 分散。 分散。 –超声分散主要是由超声频率和颗粒粒度的相互关 超声分散主要是由超声频率和颗粒粒度的相互关 系决定的。其作用主要在两个方面： 系决定的。其作用主要在两个方面：
1.4.4 颗粒间的静电力
当介质为不良导体（如空气） 当介质为不良导体（如空气）时，浮 游或流动的固体颗粒( 游或流动的固体颗粒(如合成树脂粉末 、淀粉)或纤维往往由于互相撞击和磨 淀粉) 擦（如研磨、喷雾法等操作过程中） 如研磨、喷雾法等操作过程中） 或由于放射性照射以及高压静电场等 作用（主要指气态离子的扩散作用） 作用（主要指气态离子的扩散作用） 产生静电荷。 产生静电荷。 对于两个分开且带有异号静电荷各 库仑单位） 为q1和q2（库仑单位）的两个直径 都为D 都为D的球形颗粒间的引力为
Fint er CO = mg
1-134
颗粒的团聚和分散
• 团聚 颗粒在气相或液相中，颗粒间的作用力远 颗粒在气相或液相中， 大于颗粒的重力而形成聚合状态。 大于颗粒的重力而形成聚合状态。
– 改善颗粒的流动性、避免粉尘、易于包装等 改善颗粒的流动性、避免粉尘、 – 如混合操作等的困难
• 分散 颗粒间互不相干自由运动的状态。 颗粒间互不相干自由运动的状态。
固-液-气三相界面张力平衡时
– θ=00，称为完全润湿或铺展； 称为完全润湿或铺展； – 00<θ<900，固体能为液体所润湿 – 900<θ<1800，固体不为液体所润湿 水银/玻璃 水银 玻璃
土的有效应力
土的有效应力
土的有效应力是指在土体中实际起作用的有效压力，它是土体内部颗粒间的相互作用力，也是土体变形和稳定性的重要参数。
有效应力可以用来描述土体内部颗粒间的相对位置和状态，因此对于研究土体力学性质具有重要意义。
有效应力与总应力密切相关。
总应力是指施加在土体上的所有压力，包括自重、荷载等。
而有效应力则是指除去水分压力后剩余的压力。
水分压力是由于水分存在而产生的一种压力，它会影响到土体内部颗粒间的相对位置和状态。
因此，在计算有效应力时需要将水分压力考虑进去。
计算有效应力需要考虑以下几个因素：
1. 土层深度：不同深度处所受到的荷载大小不同，因此计算时需要考虑深度因素。
2. 土层密度：不同密度下颗粒间相互作用程度不同，影响到了有效应力大小。
3. 水分含量：不同含水率下水分压缩系数不同，从而影响了有效应力
大小。
4. 土层类型：不同类型土层的颗粒间相互作用力不同，因此计算时需要考虑土层类型因素。
5. 荷载类型：不同类型荷载对于土体的影响不同，从而影响了有效应力大小。
综上所述，土的有效应力是土体内部颗粒间的相互作用力，它可以用来描述土体内部颗粒间的相对位置和状态。
在计算有效应力时需要考虑深度、密度、水分含量、土层类型和荷载类型等因素。
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0.92 2
∴原假设正确
(2)直径为40μm的颗粒必在滞流区沉降，其沉降速度ut′：
u
' t
d2 (S )g 18
(40106 )2 (3000 0.75)9.81 18 2.6105
0.1006
m/s
因气体通过降尘室的时间为：T=lb·H/VS=10×2/4=5s
故理论上直径40μm
H ut'T 0.1006 5 0.503m
四、重力沉降设备 1、降尘室
借重力沉降从气流中除去
尘粒的设备称为降尘室。
令 l——降尘室的长度，m；
h——降尘室的高度，m；
b——降尘室的宽度，m；
u——气体在降尘室的水平
u
通过速度，m/s；
ut
H
b
Vs——降尘室的生产能力
l
（即含尘气通过降尘室的体积流量），m3/s。
则 气体的停留时间为
Tl u
颗粒沉降所需沉降时间为
H ' 1.234 100% 48.13% H 2.564
1.4 颗粒间的作用力
1.4.1 分子间的范德华力 1.4.2 颗粒间的范德华力 1.4.3 颗粒间的毛细力 1.4.4 颗粒间的静电力
固体颗粒容易聚集在一起，尤其是细颗粒 —— 颗粒之间存在附着力
粉体的摩擦特性、流动性、分散性、可压缩性等 分子间的范德华力 颗粒间的范德华力 附着水分的毛细管力 颗粒间的静电力 磁性力 颗粒表面不平引起的机械咬合力
n VS 1 (取整) blu t
隔板间距：h H n 1
2、〖说明〗
沉降速度ut应按需要分离下来的最小颗粒计算； 气流速度u不应太高，以免干扰颗粒的沉降或
把已经沉降下来的颗粒重新卷起。为此，应 保证气体流动的雷诺准数处于滞流范围之内；
降尘室结构简单，流动阻力小，但体积庞大， 分离效率低，通常仅适用于分离直径大于 50μm的颗粒，用于过程的预除尘。
18ut s g
18 3.4 105 0.214
4000 0.5 9.807
5.78105 m
核算沉降流型
Rep
dut
5.78105 0.214 0.5 3.14 105
0.182 1
∴原假设正确
3、粒径为40μm的颗粒的回收百分率
粒径为40μm的颗粒定在滞流区 ，其沉降速度
ut
设降尘室入口炉气均布，在降尘室入口端处于顶部及其附近的
d=40μm的尘粒，因其ut<0.4m/s，它们随气体到达出口时还没 有沉到底而随气体带出，而入口端处于距室底0.503m以下的
40μm的尘粒均能除去，所以40μm尘粒的除尘效率：
η=H′/H=0.503/2=25.15%
(3)要完全回收直径为15μm的颗粒，则可在降尘室内设
1、由于蒸汽压的不同和粉体颗粒表面不饱和力的作用，
大气中的水分子因凝结或者吸附在颗粒的表面，形成水膜 （厚度取决于粒子表面的亲水程度和空气本身的湿度）。
粒子表面的亲水力比较强、空气 的湿度大，则水膜的厚度越厚
2、粒子表面的水分多到粒子接触点处形成环状的液相
时，就开始产生液桥力，这样又会加速颗粒的聚集。随 着液体的增多，粒间液相还可形成多种不同的状态。
注意
4、这些范德华力及其产生的位能随着颗粒间距离的增加
而减小。
二、 吸附气体的影响
当颗粒表面吸附环境气体时，将增加颗粒间的范德华力。
Fa
dU
0 pp gp
dZ0
A 12Z02
d1d2 d1 d2
B
6Z
3 0
d1d2 d1 d2
相应的引力
2B Fa F (1 AZ0 )
气体吸附常数
三、 颗粒粗变形的影响
作用：此三种相互作用全系负值，即表现为吸引，其大小与分子间距离
的六次方成反比。 微粒可以看做是大量分子的集合体。Hamaker假设，微粒间的相
互作用等于组成它们的各分子之间的相互作用的加和。
两个颗粒的吸引位能
U
0 pp
A 24 Z0
d1d 2 d1 d2
F
dU
0 pp
dZ0
A 12Z0
2
d1d2 d1 d2
d
2 s g
18
40 106 2 4000 0.5 9.807
18 3.4 105
0.103m /
s
气体通过降沉室的时间为： T H 2.564 12s ut 0.214
直径为40μm的颗粒在12s内的沉降高度为：
H ' utT 0.10312 1.234m
假设颗粒在降尘室入口处的炉气中是均匀分布的，则颗 粒在降尘室内的沉降高度与降尘室高度之比约等于该尺寸颗 粒被分离下来的百分率。 直径为40μm的颗粒被回收的百分率为：
解：1）降尘室的总高度H
VS
V0
273 t 273
1
273 427 273
2.564m3
/s
H VS bu
2.564 2 0.5
2.564m
2）理论上能完全出去的最小颗粒尺寸
ut
Vs bl
2.564 26
0.214m / s
用试差法由ut求dmin。
假设沉降在斯托克斯区
dmin
室底面积为10m2，宽和高均为2m，炉气处理量为4m3/s。
操作条件下气体密度为0.75kg/m3，粘度2.6×10-5Pa·s,固
体密度为 3000kg/m3。求(1)理论上能完全捕集下来的最小
粒径；(2)粒径为40μm颗粒的回收百分率；(3)若完全回收
直径空气中的情况。
2、其他介质中，需要使用有效的Hamakar常数，其近似
表达式为
A ( A11
固体颗粒在真空中的Hamakar常数
A )作2 为介质颗粒在真空中的 22 Hamakar常数
3、有效Hamakar常数比在真空中的常数小一个数量级。若
固体与液体的物质本性接近，即A11与A22越接近，则A越小。 因此溶剂化极好的颗粒之间就不存在这种吸引力。
1.4.1 分子间引力——范德华引力
小分子能聚集并规则地排列成分子晶体（大分子）， 且各种分子晶体的熔点、沸点、硬度等不同，说明分子之 间有作用力存在――即分子间力或称范德华力
（荷兰，1873年） （1）取向力 （2）诱导力 （3）色散力
永远存在于分子或原子之间的一种作用力；是吸引 力，作用能量约比化学键小1-2数量级；力的作用很小， 无方向性和饱和性； 经常是以色散力为主。
当颗粒相互接触时，接触点有变形时，将增加范德华力。
Fa
dU
0 pp gs
dZ0
Fv0dw[(1
a
DZ0
2B a )]
AZ0 2D2
变形后接触面积
颗粒的接触直径
原因： 颗粒的接触面积增加，就增加了颗粒间距离较近的分子
数，从而增加了颗粒间的引力势能。
三、 表面粗糙度的影响
范德华力随颗粒表面粗糙度半径的增加而迅速衰减。
F
AD 12(Z 0R)2
Fv0dw (1 R / Z0 )
表面粗糙度半径
R，<10nm，F主要是母颗粒的Waals力； R，>100nm，F主要是表面粗糙度与另一颗粒的Waals力；
1.4.3 颗粒间的毛细力
实际的粉末往往会含有水分，所含的水分有化合水分(如结晶水)、 表面吸附水分和附着水分等，附着水分是指两个颗粒接触点附近 的毛细管水分。
force)来源：色散力、诱导力和取向力
极性分子间有色散力，诱导力和取向力； 极性分子与非极性分子间有色散力和诱导力； 非极性分子间只有色散力。
☻P19 表1-11 一些分子间相互作用常数
1.4.2 颗粒间的范德华引力
一、Hamaker理论
分子之间的Vander Waals作用，指的是以下三种涉及偶极子的相互
多层降尘室虽能分离细小的颗粒，并节省地 面，但出灰麻烦。
3、降尘室的计算
设计型 已知气体处理量和除尘要求，求
降尘室的计算
降尘室的大小
操作型 用已知尺寸的降尘室处理一定量 含尘气体时，计算可以完全除掉 的最小颗粒的尺寸，或者计算要 求完全除去直径dp的尘粒时所能处 理的气体流量。
例1 拟采用降尘室回收常压炉气中所含的固体颗粒，降尘
但φs值对ＣＤ的影响在滞流区并不显著，随着Ret的增大，这 种影响变大。
习题：拟采用降尘室除去常压炉气中的球形尘粒。降尘 室的宽和长分别为2m和6m,气体处理量为1标m3/s，炉气 温度为427℃，相应的密度ρ=0.5kg/m3，粘度μ=3.4×105Pa.s，固体密度ρS=400kg/m3操作条件下，规定气体速 度不大于0.5m/s，试求： 1、降尘室的总高度H，m； 2、理论上能完全分离下来的最小颗粒尺寸； 3、粒径为40μm的颗粒的回收百分率；
颗粒间液相状态
摆动状态
颗粒接触点上存 在透镜状或环状 的液相，液相互 不连续
链索状态
毛细管状态
浸渍状态
图 颗粒间液相状态
颗粒群浸在
液体中，存
随着液体量增多，环
在自由液面
张大，颗粒空隙中的 液相相互连结成网状，
解：(1)能完全分离出的最小颗粒的沉降速度
ut
VS bl
0.4m / s
假设沉降属于滞流区，因而能除去最小颗粒直径：
dmin
18ut (S )g
18 2.6105 0.4 8105 m 80m (3000 0.75)9.81
核算沉降流型
Rep
dut
8105 0.4 0.75 2.6 105
置水平隔板，使之变为多层降尘室。降尘室内隔板层数n 及板间距h的计算为：
ut
d2 (S )g 18