第三章 Hilbert空间与共轭算子1
Hilbert空间中的线性算子

共轭(伴随)算子
• 定理 T B( H1 , H 2 ) 1 S B( H 2 , H1 )
s.t., (Tx, y) ( x, Sy), x H1 , y H 2 .
唯一的有界线性算子S 称为T 的共轭 * 算子记为 T 。
i.e., (Tx, y) (x, T y), x H1, y H2
b
a
a
x(t ) K ( s, t ) y ( s ) ds dt
a a
b
( x(t ),
*
b
a
K ( s, t ) y ( s ) ds )
( x, T y ) L2 [ a ,b ]
(T y )( t )
b a
K ( s , t ) y ( s ) ds
自伴算子
H R
n
n
U U UU I
T
T
T
正交矩阵
酉矩阵Βιβλιοθήκη H CU U UU I
T
投影算子
• 定义 L是Hilbert空间H中的一个闭子空 间,定义算子P:
x H ,Px是x在L上的投影,
则称P为H到L的投影算子。 投影算子的范数或是0或是1
• 定理
线性算子 P:HH,则P
* 2
2 2
求T的共轭算子。
(Tx, y ) ( K (t , s ) x( s )ds, y (t ) )
a
b
L2 [ a ,b ]
b
a
b
b
a
K (t , s ) x( s ) y (t ) ds dt
希伯特空间上的算子理论及应用

希伯特空间上的算子理论及应用算子理论是函数分析学中的重要分支,而希伯特空间作为函数分析学的基础概念,与算子理论密切相关。
本文将介绍希伯特空间上的算子理论的基本概念、性质以及应用,并探讨其在数学和工程领域中的重要作用。
一、希伯特空间的基本概念希伯特空间是指具有内积的完备的实数或复数线性空间。
其上的内积满足线性、对称性、正定性三条性质。
希伯特空间上的算子指的是从这个空间到自身的线性映射。
算子理论的研究对象就是这样的映射。
二、算子理论的基本性质1. 算子的线性性:对于希伯特空间上的算子T及标量a和b,有T(a+b) = Ta + Tb,T(ca) = c(Ta),其中c为标量。
2. 算子的连续性:算子T若满足存在常数M,使得对于任意的向量x,有||Tx|| ≤ M||x||,则称T是有界的。
3. 算子的自伴性:若对于任意的向量x和y,有 <Tx, y> = <x, Ty>,则称算子T是自伴的,也称为厄米算子。
4. 算子的紧性:若对于希伯特空间上的算子T,将x的有界集映射为T(x)的有界集,即有界集保持有界,则称T是紧的。
三、算子理论的应用算子理论广泛应用于数学和工程领域,以下列举几个重要应用:1. 量子力学中的哈密顿算子:在量子力学中,哈密顿算子描述了系统的总能量,并用于求解能级和态函数等。
哈密顿算子是自伴算子,具有特征值和特征向量,它们对应着量子力学中的能级和相应的态函数。
2. 图像处理中的小波变换:小波变换是一种多尺度分析方法,通过用希伯特空间上的小波函数对信号进行分解和重构,可以实现信号的压缩、去噪、边缘检测等图像处理任务。
3. 控制理论中的状态空间表示:在控制理论中,系统的动态行为可以用状态空间表示,其中系统的状态由希伯特空间上的向量表示,系统的演化由希伯特空间上的算子表示。
通过研究算子的性质,可以分析系统的稳定性、可控性和可观测性等。
4. 模式识别中的支持向量机:支持向量机是一种常用的模式识别方法,其基本思想是将输入空间映射到希伯特空间,并在其中构造最优分离超平面,从而实现分类和回归分析。
内积空间和希尔伯特(Hilbert)空间

内积空间是希尔伯特空间的特例
完备的内积空间具有完备的几何结构,使得向量可以 按照内积进行长度和角度的度量,并且存在一个完备 的基底来表示空间中的任意向量。
内积空间是一个具有内积运算的线性空间,其满足正 定性、对称性和线性等性质。希尔伯特空间是内积空 间的特殊情况,它是一个完备的内积空间。
希尔伯特空间是内积空间的推广
Annual Work Summary Report
2021
2022
2023
目录
Байду номын сангаас
O1
引言
coOnte2nts
内积空间的基 本性质
O3
希尔伯特空间 的基本性质
O4
内积空间与希 尔伯特空间的 关系
O5
希尔伯特空间 的几何解释
O6
希尔伯特空间 的应用
#O1
引言
#2022
什么是内积空间
内积运算用于计算向量之间的角度和长度,是线性 代数和泛函分析中的基本概念。 内积空间是一个向量空间,其中定义了一个内积运 算,满足非负性、正交性、对称性和三角不等式等 性质。
希尔伯特空间的例子
$L^2$空间
01
函数空间,其元素是平方可积函数,通常用于描述物理系统的
状态。
$L^2$空间的子空间
02
例如,$L^2(0,1)$的闭子空间,通常用于描述量子力学中的束
缚态。
有限维空间
03
例如,$R^n$(实数向量空间),其具有有限个维度。
#O4
内积空间与希尔 伯特空间的关系
#2022
描述算子
在量子力学中,概率幅可以通过希尔伯 特空间中的内积计算。
计算概率幅
在信号处理和图像处理中的应用
hilbert空间上的共轭算子

hilbert空间上的共轭算子
在数学中,Hilbert空间上的共轭算子是指将一个Hilbert空间中的向量映射为另一个向量的线性算子,并且满足一定的条件。
这个算子被称为共轭算子,因为它将原始向量的复共轭映射到新的向量上。
具体来说,设H为一个Hilbert空间,T为H上的一个线性算子,那么T的共轭算子T*定义为:对于任意的x,y∈H,有(Tx,y)=(x,T*y),其中(Tx,y)表示内积。
共轭算子具有很多重要的性质。
其中最重要的是,如果T是一个有界线性算子,则T*也是有界的,并且||T*||=||T||。
此外,如果T是自伴的,则T*也是自伴的。
这些性质使得共轭算子在Hilbert空间理论中有着广泛的应用。
共轭算子的一个重要应用是在量子力学中。
在量子力学中,物理量被表示为Hilbert空间上的算子,而共轭算子则用于描述物理量的测量。
例如,如果一个算子A表示一个物理量的测量,那么它的共轭算子A*表示这个物理量的共轭测量。
这个概念在量子力学中有着重要的应用,例如在描述粒子的自旋时。
总之,Hilbert空间上的共轭算子是一个非常重要的数学概念,它在Hilbert空间理论和量子力学中都有着广泛的应用。
希伯特空间上的算子理论及应用

希伯特空间上的算子理论及应用算子理论是函数分析的重要分支领域之一,它在各个科学领域中都有着广泛的应用。
其中,希伯特空间上的算子理论尤为重要,它是通过研究希伯特空间中的线性算子性质和运算规律,来深入了解和应用算子的性质和特点。
一、希伯特空间的基本概念在介绍算子理论之前,我们首先来了解一下希伯特空间的基本概念。
希伯特空间是指一个具有内积的完备线性空间,它是由一组满足特定条件的向量所组成的。
希伯特空间具有以下几个重要性质:1. 连续性:希伯特空间中的向量和算子都是连续的,这也是它在计算和分析问题中的重要性。
2. 完备性:希伯特空间是一个完备的空间,也就是说,它中的柯西序列都能收敛于某一点。
3. 内积:希伯特空间中的向量之间定义了内积,这决定了向量的长度和夹角。
二、希伯特空间上的算子理论希伯特空间上的算子理论主要研究在希伯特空间中定义的线性算子的性质和运算规律。
线性算子是将一个希伯特空间映射到另一个希伯特空间的操作。
对于希伯特空间上的线性算子,我们有以下几个重要概念:1. 自伴算子:如果一个算子与其共轭转置相等,那么它就是一个自伴算子。
自伴算子在量子力学中具有重要的应用。
2. 酉算子:如果一个算子的逆等于其共轭转置,那么它就是一个酉算子。
酉算子在正交变换和傅里叶变换中有广泛应用。
3. 压缩算子:如果一个算子将希尔伯特空间中的向量映射到一个子空间中,且保持其长度不变,那么它就是一个压缩算子。
算子理论研究了以上概念的性质和运算规律,可以通过分析算子的特征值和特征向量来了解算子的行为和性质。
通过研究这些性质,我们可以更好地掌握希伯特空间上的算子理论,为实际问题的求解提供有力的工具和方法。
三、希伯特空间上算子理论的应用希伯特空间上的算子理论在许多不同的科学领域中都有广泛的应用,下面以几个具体领域为例进行介绍:1. 量子力学:希伯特空间上的算子理论是量子力学的重要基础,通过研究自伴算子和酉算子的性质,可以描述量子体系中的能量和态的演化规律。
自共轭算子的谱定理

自共轭算子的谱定理自共轭算子的谱理论是现代数学中重要的研究内容之一,它既是经典数学理论的延伸与发展,又在很多领域中得到了广泛的应用。
本文将介绍自共轭算子的谱定理的基本概念、性质以及应用。
一、自共轭算子的定义与性质在谈论自共轭算子的谱定理之前,首先需要了解自共轭算子的定义与性质。
1.自共轭算子的定义设H是一个Hilbert空间,T:H→H是一个线性算子。
如果存在一个算子S:H→H,满足对于任意的x,y∈H,都有⟨Tx, y⟨=⟨x, Sy⟨,则称算子T是自共轭的,而S则称为T的共轭算子。
2.自共轭算子的性质(1)自共轭算子是线性的:如果T是一个自共轭算子,那么对于任意的x,y∈H,a,b∈C,有T(ax+by)=aTx+bTy。
(2)共轭算子是封闭的:如果T是一个自共轭算子,那么T的共轭算子S也是一个自共轭算子。
(3)共轭算子的共轭与自共轭算子相等:如果T是一个自共轭算子,那么T的共轭算子S的共轭算子与T相等,即(S*)* =T。
(4)自共轭算子的范数等于原算子的范数:如果T是一个自共轭算子,那么||T||=||T*||,其中||T||表示算子T的范数,||T*||表示算子T的共轭算子的范数。
二、自共轭算子的谱定理的基本概念1.谱对于自共轭算子T,我们定义其谱σ(T)为所有使得(T-λI)不可逆的复数λ的集合,其中I表示H上的单位算子。
2.点谱与连续谱对于自共轭算子T的谱σ(T),我们可以按照以下方式分类:(1)点谱:对于每一个λ∈σ(T),都存在一个非零向量u∈H,使得(T-λI)u=0。
称这样的λ为T的特征值,而u称为T相应于特征值λ的特征向量,此时记T的点谱为σp(T)。
(2)连续谱:对于每一个λ∈σ(T),不存在一个非零向量u∈H,使得(T-λI)u=0。
称这样的λ为T的连续谱,此时记T的连续谱为σc(T)。
(3)剩余谱:对于每一个λ∈σ(T),存在一个非零向量u∈H,使得(T-λI)u=0,但是(T-λI)u≠0。
hilbert空间

一百年前的数学界有两位泰斗:庞加莱和希尔伯特,而尤以后者更加出名,我想主要原因是他曾经在1900年的世界数学家大会上提出了二十三个著名的希尔伯特问题,指引了本世纪前五十年数学的主攻方向,不过还有一个原因呢,我想就是著名的希尔伯特空间了。
希尔伯特空间是希尔伯特在解决无穷维线性方程组时提出的概念,原来的线性代数理论都是基于有限维欧几里得空间的,无法适用,这迫使希尔伯特去思考无穷维欧几里得空间,也就是无穷序列空间的性质。
大家知道,在一个欧几里得空间R^n上,所有的点可以写成为:X=(x1,x2,x3,...,xn)。
那么类似的,在一个无穷维欧几里得空间上点就是:X= (x1,x2,x3,....xn,.....),一个点的序列。
欧氏空间上有两个重要的性质,一是每个点都有一个范数(绝对值,或者说是一个点到原点的距离),||X||^2=∑xn^2,可是这一重要性质在无穷维时被破坏了:对于无穷多个xn,∑xn^2可以不存在(为无穷大)。
于是希尔伯特将所有∑xn^2为有限的点做成一个子空间,并赋以X*X'=∑xn*xn' 作为两点的内积。
这个空间我们现在叫做l^2,平方和数列空间,这是最早的希尔伯特空间了。
注意到我只提了内积没有提范数,这是因为范数可以由点与自身的内积推出,所以内积是一个更加强的条件,有内积必有范数,反之不然。
只有范数的空间叫做Banach空间,(以后有时间再慢慢讲:-)。
如果光是用来解决无穷维线性方程组的话,泛函就不会被称为现代数学的支柱了。
Hilbert空间中我只提到了一个很自然的泛函空间:在无穷维欧氏空间上∑xn^2为有限的点。
这个最早的Hilbert space叫做l^2(小写的l 上标2,又叫小l2空间),非常类似于有限维的欧氏空间。
数学的发展可以说是一部抽象史。
最早的抽象大概是一个苹果和一头牛在算术运算中可以都被抽象为“一”,也就是“数学”本身的起源(脱离具体物体的数字运算)了,而Hilbert space理论发展就正是如此:“内积+ 线性”这两个性质被抽象出来,这样一大类函数空间就也成为了Hilbert space。
希尔伯特空间

希尔伯特空间量子化学维基,人人都可编辑的量子化学百科全书。
Jump to: navigation, searchTemplate:Zhwp在数学领域,希尔伯特空间是欧几里德空间的一个推广,其不再局限于有限维的情形。
与欧几里德空间相仿,希尔伯特空间也是一个内积空间,其上有距离和角的概念(及由此引伸而来的正交性与垂直性的概念)。
此外,希尔伯特空间还是一个完备的空间,其上所有的柯西列等价于收敛列,从而微积分中的大部分概念都可以无障碍地推广到希尔伯特空间中。
希尔伯特空间为基于任意正交系上的多项式表示的傅立叶级数和傅立叶变换提供了一种有效的表述方式,而这也是泛函分析的核心概念之一。
希尔伯特空间是公式化数学和量子力学的关键性概念之一。
简单介绍希尔伯特空间以大卫·希尔伯特的名字命名,他在对积分方程的研究中研究了希尔伯特空间。
冯·诺伊曼在其1929年出版的关于无界厄米算子的著作中,最早使用了“希尔伯特空间”这个名词。
冯·诺伊曼可能是最早清楚地认识到希尔伯特空间的重要性的数学家之一,他在进行对量子力学的基础性和创造性地研究的时候认识到了这一点。
此项研究由冯·诺伊曼与希尔伯特和朗道展开,随后由尤金·维格纳(Template:Lang)继续深入。
“希尔伯特空间”这个名字迅速被其他科学家所接受,例如在外尔1931年出版的著作《群与量子力学的理论》(Template:Lang)中就使用这一名词,此书的英文平装版ISBN编号为0486602699。
一个抽象的希尔伯特空间中的元素往往被称为向量。
在实际应用中,它可能代表了一列复数或是一个函数。
例如在量子力学中,一个物理系统可以被一个复希尔伯特空间所表示,其中的向量是描述系统可能状态的波函数。
详细的资料可以参考量子力学的数学描述相关的内容。
量子力学中由平面波和束缚态所构成的希尔伯特空间,一般被称为装备希尔伯特空间(rigged Hilbert space)。
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若 (x, y) = (x, z) , 则 必 有 y = z ;( 3 ) 对 于 任 意 的 x, y, z 及 λ, μ ∈ F ,
(z,λx + μ y) = λ (z, x) + μ(z, y) 。
例 1 Cn (或 R n )上的内积 对于任意的 x = (x1, x2 ,L, xn ) 与 y = ( y1, y2 ,L, yn ) ∈ Cn ,
正交投影,且存在 x0 ∈ M , x1 ∈ M ⊥ 使 x = x0 ⊕ x1 。
x 注:对于 Hibert 空间 H 任意一个闭的子空间 M,由投影
定理, H = M ⊕ M ⊥ 。
x0
均方逼近: 设 f ∈ L2[a, b] ,要求用 L2[a,b] 中的函数
φ1(t) ,φ2 (t) ,…,φn (t) 的线性来表示 f,使均方误差最小,即找α1,α2 ,L,αn ∈ C
第三章 Hilbert 空间与共轭算子
§1 内积空间与 Hilbert 空间
一 内积的概念 定义 设 X 为数 域 F(R 或 C)上的一个线性空间,若有映射 (⋅,⋅) : X × X → C ,满足
(1) 对任意的 x ∈ X , (x, x) ≥ 0, 且 (x, x) = 0 ⇔ x = θ
∫ (x, y)=
∞
x(t) y(t) dt
-∞
引理 (Cauchy-Schwarz)设 X 为一个内积空间, x, y ∈ X ,则
| (x, y) |≤ (x, x) ( y, y)
(Cauchy-Schwarz 不等式)
并且等式成立的充要条件是 x 与 y 线性相关,即,存在常熟 λ 使 x = λ y 或 y = λ x 。
(y, y)
( y, y)
所以| (x, y) |≤ (x, x) ( y, y) 。当 x 与 y 线性相关时,Cauchy-Schwarz 不等式的等号明
显 成 立 。 反 过 来 , 若 Cauchy - Schwarz 不 等 式 的 等 号 成 立 , 则 对 λ = ( y, x) 。 (y, y)
度量空间
平行四边形定律
{ } (3) (x, y) = 1 || x + y ||2 − || x − y ||2 +i || x + iy ||2 −i || x − iy ||2 4
(4) 内积是连续的;
极化恒等式
证明:
x x+y
x-y y
§2 正交性与正交分解
以下总设 H 为一个 Hilbert 空间 (⋅,⋅) 为它的内积。
意 g ∈ G ,φg (t) ≥ φg (0) =|| x − x0 ||2 。而
φg (t) =|| x − x0 − t(x0 − g) ||2 = ( x − x0 − t(x0 − g), x − x0 − t(x0 − g)) ,
=|| x − x0 ||2 −2t Re(x − x0 , g − x0 ) + t2 || g − x0 ||2
n
∑ (x, y) = xi yi =x1 y1 + x2 y2 L + xn yn i =1
例 2 l 2 的内积 设 x = (x1, x2 ,L), y = ( y1, y2 ,L) ∈ l2 ,
∞
∑ (x, y) = xi yi i =1
例 3 L2 (R) 上的内积
对 x(t), y(t) ∈ L2 (R) ,
使达到最小。
由 正 交 原 理 , 应 求 解 f − α TΦ ⊥ φ1,φ2 ,L,φn , 这 里 α = (α1,α2 ,L,αn )T ,
lim
t →0+
φg
(t)
− φg t
(0)
=
−2
Re( x
−
x0 ,
g
−
x0 )
≥
0
,
所以 φg (t) ≥ φg (0) =|| x − x0 ||2 ⇔ Re(x − x0 , g − x0 ) ≤ 0 。
注 : 在 复 的 Hilbert 空 间 中 , 向 量 x,y 的 夹 角 定 义 为 θ = arccos Re(x, y) 。 所 以 || x || || y ||
所以 x1 = x2 。
(2) 设 x0 为 x 在 M 中 的 正 交 投 影 , 对 于 任 意 的 m ∈ M ,
|| x − m ||2 =|| x − x0 + x0 − m ||2 =|| x − x0 ||2 + || x0 − m ||2 ≥|| x − x0 ||2 , 所以
|| x − m ||≥|| x − x0 || ,从而 d (x, M ) =|| x − x0 || ,即 x0 为 x 在 M 中的最佳逼近元。
||
x
−
xn
||≤
d
+
1 n
,
n
=
1,
2,L
。下证
{xn
}∞ n=1
为一个
Cauchy
序列。
对于任意 n, m > 1 ,
2 ⎜⎝⎛ ||
xn
− xm 2
||2
+
||
x−
xn
+ xm 2
||2
⎞ ⎟⎠
=||
x−
xn
||2
+ ||
x−
xm
||2 ,
于是
( ) || xn − xm ||2 = 1
2
2
x 在 G 中的最佳逼近元的充分必要条件是
对于任意的 g ∈ G , Re(x − x0 , g − x0 ) ≤ 0
证明: 对于任意的 g ∈ G ,由 G 的凸性, tg + (1− t)x0 ∈ G , 0 ≤ t ≤ 1.
令φg (t) =|| x − [tg − (1− t)x0 ] ||2 。则可以知道, x0 为 x 在 G 中的最佳逼近元等价于 对任
inf
x '∈M
||
x
−
x
'
||
=
||
x
−
x0
||
.
(4) 向量 x 在子空间 M 中的最佳逼近 x0 是它在 M 中的正交投影。
证明:(1)设 x0 , x1 是 x 在 M 中的两个正交投影,则
|| x1 − x0 ||2 = (x1 − x0 , x1 − x0 ) = (x1 − x + x − x0 , x1 − x0 ) = (x − x0 , x1 − x0 ) − (x − x1, x1 − x0 ) = 0
|| x − xn ||2 + || x − xm ||2
− || x − xn + xm ||2 2
≤
1 2
⎛ ⎜⎝
d
+
1 n
⎞2 ⎟⎠
+
1 2
⎛ ⎜⎝
d
+
1 m
⎞2 ⎟⎠
−
d
2
(注意,这里用了
G
的条件)所以
lim
m,n→∞
||
xm
−
xn
||=
lim
m,n→∞
2
||
xm − xn 2
||2
= 0 。所以{xn}∞n=1
命题
设 x, y ∈ H
,
λ
∈
C
,
{xn
}∞ n=1
⊂
H
, xn
→
x '(n → ∞) ;
x
(1) 若 x ⊥ y ,则|| x + y ||2 =|| x ||2 + || y ||2 (勾股定理);
(2) 若 x ⊥ xn ,n = 1, 2,L ,则 x ⊥ x ' ;
(3) 若 x ⊥ x1, x ⊥ x2 ,则 x ⊥ λ x1 + μ x2 , ∀λ, μ ∈ C 。
(3) 设 x0 为 x 在 M 中的最一个佳逼近元,对于任意的 λ ∈ C, m ∈ M ,则有
|| x − x0 ||≤|| x − (x0 − λm) || ,
所以,
|| x − (x0 − λm) ||2 = (x − x0 , x − x0 ) − λ(m, x − x0 ) − λ (x − x0 , m)+ | λ |2 (m, m) , =|| x − x0 ||2 −2 Re λ(m, x − x0 )+ | λ |2|| m ||2 ≥|| x − x0 ||2
证明:
x+y y
正交投影 设M为H的一个子空间, x ∈ H 。若 x0 ∈ M 使 x − x0 ⊥ M ,称 x0 为x在M中的
正交投影。 命题 (1)一个向量的正交投影是唯一的;
x-x0 x x0
(2)若 x0 为 x 在子空间 M 中的正交投影,则 x0 为 x 在
M 中的最佳逼近元。即,
dist(x,M)=
当
m
=
θ
时,
(m,
x
−
x0
)
=
0
。当
m
≠
θ
时,令
λ
Hale Waihona Puke =(x − x0 , m) || m ||2
,代入上式可得
0
≤||
x
−
x0
||2 ≤||
x
−
x0
||2
−|
(x
− x0 , m) || m ||2
|2
可得 (x − x0 , m) = 0 。
所以, x − x0 ⊥ M ,即 x0 是它在 M 中的正交投影。