第二章 纯金属的结晶

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金属学与热处理第二章

金属学与热处理第二章

根据构成能障的界面情况的不同,可能出现两种不同的形核
方式:
均匀形核
非均匀形核
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3.1 均匀形核
在没有任何外来界面的均匀熔体中的生核过程。均质生核在熔 体各处几率相同,晶核的全部固-液界面皆由生核过程提供。因 此,所需的驱动力也较大。理想液态金属的生核过程就是均匀形 核,又称均质形核或自发形核。
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31
(2) 形核速率
' GA Gk GA Gk f ( ) N k1 exp[( )] k1 exp[( )] kBT kBT
根据上式可知,异质形核率与下列因素有关: (1) 过冷度(ΔT):过冷度越大,形核率越高。
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(2) 界面:界面由夹杂物的特性、形态和数量来决定。如夹 杂物基底与晶核润湿,则形核率大。 失配度
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(3) 形核率 形核速率为单位时间、单位体积生成固相核心的数目。临界
尺寸r的晶核处于介稳定状态,既可溶解,也可长大。当r >rk时 才能成为稳定核心,即在rk的原子集团上附加一个或一个以上的 原子即成为稳定核心。其成核率 N 为:
N N1 N 2
Gk N1 N L exp( ) kBT
(1) 形核热力学
液相与固相体积自由能之差--相变的驱动力
由于出现了固/液界面而使系统增加了界面能--相 变的阻力
G G均 V GV 4 3 r GV 4 r 2 3
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临界形核半径
2 Tm 2 rk Gv H f T
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(2) 形核功
在实际金属中,由于金属原子的活动能力强,不易出现极大 点,即随着过冷度的增大,形核率急剧增加。 23
(4) 均匀生核理论的局限性 均匀形核的过冷度很大,约为0.2T m,如纯铝结晶时的过冷度

金属学与热处理第二章 纯金属的结晶

金属学与热处理第二章 纯金属的结晶
所以要发生结晶就必需有过冷度,即实际结晶温 度低于理论结晶温度。这样才能满足结晶的热力学条 件。Δ T越大,Δ G越大,结晶驱动力越大。
§2.3 金属结晶的结构条件
一. 液态金属的结构特点 近程有序,远程无序,不断变化。
大量实验表明,在液体中的微小范围内,存在着紧密接触 规则排列的原子集团,称为近程有序,但在大范围内原子是无 序分布的。然而,液态金属中近程规则排列的原子集团并不是 固定不变而是处于不断变化之中。
非均匀形核: 新相晶核是在母相中不均 匀处择优地形成。
就金属结晶而言,均匀形核不受杂质或型壁表面的影响;非 均匀形核是指在液相中依附于杂质或型壁表面形成晶核。实际金
属熔液中不可避免地存在理论对研究金属的凝固问题很有用,因此先 从均匀形核开始入手。
一. 均匀形核
dU Q W
对于可逆反应:
Q 是一定温度下,熵变引起的内能变化。
所以 Q = TdS
W
是在一定压力下,体积变化对外做的功。
所以 W = -PdV
所以,dU = TdS – PdV
将(4)式代入(3)可得:
(4)
dG = TdS - PdV + VdP + PdV– TdS –SdT = VdP–SdT
寸越大。显然,只有在过冷液体中,出现的尺寸较 大的相起伏才有可能在结晶时转变成为晶核,这些 可能在结晶时转变成为晶核的相起伏就是晶核的胚 芽,称为晶胚。
在每一温度下出现的尺寸最
大的相起伏存在一个极限值
rmax, rmax与ΔT的关系如图
§2.4 晶核的形成
均匀形核: 形核 新相晶核是在均一的 母相内均匀地形成。
实际金属晶体有:多晶性;具有各种缺陷(点、线、面) 为弄清楚这些问题就要从其结晶过程入手。

第二章(2)金属的结晶及二元相图

第二章(2)金属的结晶及二元相图
工程材料与机械制造基础
主讲教师-高丽
纯金属的结晶
1.凝固:物质由液态转变为固态的过程。 2.结晶:物质由液态转变为晶态的过程。 3.相变:物质由一个相转变为另一个相的过程。 因而结晶过程是相变过程。
结晶的过冷现象
1.纯金属结晶时的冷却曲线
温 度
理论冷却曲线 结晶平台(是由结晶潜热导致) 实际冷却曲线
和韧性。为了提高金属的力学性能,希
望得到细晶组织。
3、决定晶粒度的因素
晶粒大小取决于形核的数目和长大的速度。 形核率(N):单位时间单位体积内形成晶核 的数目; 长大速度(G):晶核单位时间生长的长度
N/G越大,晶粒越细小。
细化晶粒的途径
过冷度对N、G的影响
提高冷却速度、增大过冷度
V冷
△T
N/G
枝晶偏析组织 平衡组织 Cu-Ni合金的平衡组织与枝晶偏析组织
2、二元共晶状态图
• 定义:两个组元在液态完全互溶,但固态只能 有限互溶且发生共晶反应,构成的相图为二元 共晶相图。
如:Pb-Sb、Pb-Sn
(1)状态图分析
液固相线: 液相线AEB,固相线ACEDB。 A、B分别为Pb、Sn的熔点 CF线:Sn在Pb中的溶解度线(α相 固溶线) DG线:Pb 在Sn中的溶解度线(β相 B A
t


1 2
其与液固相线交点a、b所
对应的成分x1、x2即分别
为液相和固相的成分。
② 确定两平衡相的相对重量

设合金的重量为1,液相重量为QL,固相重量为Q。
则 QL + Q =1 QL x1 + Q x2 =x 解方程组得
x2 x QL x 2 x1 x x1 Qα x 2 x1

二、纯金属的结晶

二、纯金属的结晶
▪粗糙界面在微观上高低不平、粗糙,存在几个原子厚度 的过渡层。但是宏观上看,界面反而是平直的。
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图 光滑界面(a)和粗糙界面(b)的微观和宏观结构示意图
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二、晶体长大机制
1.二维晶核长大机制
光滑界面每向液相中长大一层都是由一个二维晶核(一个原子 厚度的晶体小片)先在界面上形成,接着这个二维晶核侧向生长, 如此反复进行,直至结晶完成。由于形成二维晶核需要形核功,这 种机制的晶体长大速率很慢。
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▪形成临界晶核时自由能的变化为正值,恰好等于临界晶核表面能的1/3。 ▪形成临界晶核时,体积自由能的下降只补偿了表面能的2/3,还有1/3的表 面能没有得到补偿,需要另外供给,即需要对形核作功,故ΔGK 称为形核 功。 ▪形核功来源于液体内部的能量起伏。能量起伏是指在液体内部,各微区 自由能不相同的现象。 ▪形核功的大小也随过冷度的增加而降低。
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GV GS GL Lm T Tm
△GV表示单位体积的液体与固体的自由能之差; 负号表示由液态转变为固态自由能降低; Lm为熔化潜热; ΔT = Tm-Tn, 称为过冷度; 过冷度越大,结晶的驱动力也就越大; 过冷度等于0,ΔGv也等于0,没有驱动力结晶不能进行。
结论:结晶的热力学条件就是必须有一定的过冷度。
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ห้องสมุดไป่ตู้1
N2
N
图 形核率与温度及过冷度的关系
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二、非均匀形核
1.临界晶核半径和形核功 在固相质点表面上形成的晶核可能有各种不同的形状,为了 便于计算,设晶核为球冠形。

2纯金属结晶

2纯金属结晶

能加入原子的位置N之比);X=NA/N
K:波尔兹曼常数。

对不同α 值作△Gs / NkTm 与X 的关系曲线: α ≤2,粗糙(金属)界面。

X=0.5 处曲线有极小点,正好 被原子占据50% 自由能最低;

α ≥5,光滑(非金属)界面。
X=0,X=1 附近曲线有两个极 小点。界面只有几个原子或极 大部分原子位置被固相原子占 据,自由能最低;
:取决于晶体与液体的性质,结晶物质一定,为定值;
σ
LB:取决于杂质与液体的性质;

在σ
一定,要使cosθ 大,θ 小,主要使σ
α B小。
点阵匹配理论:杂质和晶体要结构相似(晶格类型相同、相 近),点阵常数相当(或原子间距成整数倍)。 符合这种匹配条件的固态粒子称为“活性粒子”。有促进形 核的作用。
凝固结晶长大条件基本规律均匀形核非均匀形核热力学条件结构条件能量条件长大方式光滑界面粗糙界面连续垂直长大晶体缺陷台阶生长二维晶核凝固组织纯晶体凝固时的生长形态正温度梯度下负温度梯度下树枝状生长晶粒大小控制控制过冷度变质处理搅拌振动形核率线长大速度与过冷度
第二章 纯金属的结晶

液态金属变为固态金属的过程——结晶。
特征: (1)界面上原子排列成整齐的原子平面,即晶
体学的某一晶面;
(2)界面把液固截然分开,无过渡层。
Jackson用最近邻键模型讨论了液/固界面结构: 设原界面是平面,在平面上加入的原子随机排列,使 界面粗糙化,界面吉布斯自由能变化△GS:
α :Jackson因子,决定于材料种类和生长晶体结构 参数。 X:表面结点占据率(界面上固相原子数NA与界面上可


3、固态粒子表面形态对形核的影响

工程材料 第2章 纯金属和合金的结晶-part1

工程材料 第2章 纯金属和合金的结晶-part1

水晶
结晶crystallization: 液体 凝固solidfication: 液体
晶体 固体
结晶
一、结晶的宏观现象
结晶过程的分析方法——热分析法(thermal analysis)
(一)
过冷现象
1.纯金属结晶时的冷却曲线
冷却曲线:金属结晶时温度与时间的关系曲线
温 度 To T1
理论冷却曲线
G=H-TS 式中,H是焓,T是绝对温度,S是熵,可推得 dG=Vdp-SdT 在等压时,dp=0,故上式简化 为:(dG/dT)P=-S
由于熵恒为正值,所以自由能 是随温度增高而减小。 熵的物理意义是表征系统中原 子排列混乱程度的参数。
交点温度(Tm):两相自由能相等。
GL=GS 固态金属自由能与液态金 属的自由能之差ΔG构成了 金属结晶的驱动力。 由于金属在结晶前后液固 体积发生变化。因此,可 以通过液固单位体积自由 能的变化ΔGV来描述相变 过程。
二、晶核的长大机制
——指液态原子以什么方式添加到固相上去 (1)二维晶核长大机制 (2)螺型位错长大机制 (3)垂直长大机制 横向长大机制
(一)二维晶核长大机制 ——具有光滑界面的物质的长大机制 晶体的长大只能依靠液相中的结构起伏和能量起伏,使 一定大小的原子集团几乎同时降落到光滑界面上,形成 具有一个原子厚度并且有一定宽度的平面原子集团,使 △GS↑<△GV↓ ,液态原子不断降落在原始原子集团周 围,自发形成了一个大于临界晶界面的稳定状态。这晶 核即为二维晶核。 晶体以这种方式长大时,其长大速度十分缓慢(单位时 间内晶体长大的线速度称为长大速度,用G表示,单位 为cm/s)。
S1 2r 2 (1 cos )
L L cos

第二章 纯金属的结晶

第二章  纯金属的结晶

1.形核功及形核速率
晶胚s
基体c
LC CS cos LS
A1= r sin
2
面积与体 积的计算:
A2 2 r sin rd 2 r 2 1 cos
0

V

0
3 2 3cos cos r sin d r r cos r 3 2 3
临界晶核是依靠过冷熔体中的相起伏提供。各种大小的晶胚在相 起伏中出现的几率主要取决于晶胚中的原子数,而与其几何形状
无关。
2)临界生核功 非均质生核的临界生核功也是由过冷熔体的能量起伏提供。这个 能量起伏等于形成临界球冠晶核的相起伏所需的自由能增量。
过冷度越大,临界晶核半径越小,晶胚尺寸越大,其曲率半径越 大。在相同的过冷度条件下,润湿角小的晶胚,在折合成同体积 的情况下,其曲率半径更大些。
Gi LS r 2 2 3cos cos3
cos
LC SC LS
晶核形成前后体积自由能的变化:
2 3cos cos3 V GV r 3
3
GV
形核时总自由能变化:
4 r 3 2 3cos cos3 2 Ghe -V Gm Gi GV 4 r LS 3 4
液态金属的结构:
长程无序,短程有序,结构起伏。短程有序的原子集团
是形核的结构条件。 液态金属的性质: 浓度起伏,结构起伏,能量起伏 对于纯金属是没有浓度起伏
第四节 晶核的形成
均匀形核 非均匀形核 均匀形核与非均匀形核的关联
一、自发形核(均质形核)

第二章 纯金属的结晶

第二章 纯金属的结晶

第二章纯金属的结晶金属由液态转变为固态的过程称为凝固。

凝固后的金属有两种:晶体和非晶体。

由于在工业生产中,凝固后的金属多为晶体,所以凝固又称为结晶。

结晶的实质就是金属原子由液相不规则排列过渡到固相规则排列,形成晶体的过程,这是一个相变过程。

所有通过熔炼和铸造得到的金属材料都必须经过结晶过程。

结晶决定了金属材料的铸态结构、组织和性能。

对于铸态条件下使用的铸件来说,结晶基本上决定了它的使用性能和使用寿命;而对于需要进一步加工的铸锭来说,结晶既影响到它的工艺性能,又影响到制成品的使用性能。

因此,研究和控制结晶过程,已成为提高金属材料性能的一个重要手段。

同合金相比,纯金属的结晶过程比较简单。

本章主要介绍纯金属的结晶。

§2.1金属结晶的现象一.金属结晶的宏观特征金属结晶的宏观现象可以用冷却曲线来描述,冷却曲线是用热分析法在极为缓慢的冷却条件下绘制的。

如图2.2是纯金属结晶过程的冷却曲线,从冷却曲线可以看出两个重要的宏观特征。

1.液体金属必须具有一定的过冷度,才能结晶。

本部分内容的重点问题:1)什么是过冷度?2) 过冷度和冷却速度的关系3)结晶是否能在理论结晶温度进行?2.金属结晶过程中有结晶潜热的释放。

本部分内容重点问题:1)什么是结晶潜热?2)纯金属结晶的冷却曲线上的两个转折点分别代表什么?●这两个宏观特征是从纯金属的冷却曲线得到的,但合金的结晶同样具有这两个特征,只是合金的结晶冷却曲线上不会平台,因为合金结晶是在一定温度范围内进行的。

二.金属结晶的微观过程是晶核形成和晶核长大的过程缓慢冷却条件下,小体积液态金属的结晶微观过程可用图2.3描述出来。

从图中可见,液态金属在某一过冷温度下,结晶并不马上开始,而是需要一段时间才能观察出来,这段时间称为孕育期。

结晶开始时,首先在液相中形成一定尺寸的微小晶体,它们被称为晶核。

然后这些晶核会逐渐长大,在此过程中液相又有其它新的晶核源源不断地形成、长大。

这一过程一直进行到液体金属全部消失为止,结晶就结束了。

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第二章纯金属的结晶一、名词:结晶:金属由液态转变为固态晶体的转变过程.结晶潜热:金属结晶时从液相转变为固相放出的热量。

孕育期:当液态金属过冷至理论结晶温度以下的实际结晶温度时,晶核并末立即出生,而是经过了一定时间后才开始出现第一批晶核。

结晶开始前的这段停留时间称为孕育期。

近程有序:液态金属中微小范围内存在的紧密接触规则排列的原子集团。

远程有序:固态晶体中存在的大范围内的原子有序排列集团。

结构起伏(相起伏):液态金属中不断变化着的近程有序原子集团。

晶胚:过冷液体中存在的有可能在结晶时转变为晶核的尺寸较大的相起伏。

形核率:单位时间单位体积液体中形成的晶核数目。

过冷度:金属的实际结晶温度与理论结晶温度之差。

均匀形核:液相中各个区域出现新相晶核的几率都相同的形核方式。

非均匀形核:新相优先出现于液相中的某些区域的形核方式。

变质处理:在浇注前向液态金属中加入形核剂以促进形成大量的非均匀晶核来细化晶粒的液态金属处理方法。

能量起伏:液态金属中各微观区的能量此起彼伏、变化不定偏离平衡能量的现象。

正温度梯度:液相中的温度随至界面距离的增加而提高的温度分布状况。

负温度梯度:液相中的温度随至界面距离的增加而降低的温度分布状况细晶强化:用细化晶粒来提高材料强度的方法。

晶粒度:晶粒的大小。

缩孔:液态金属凝固,体积收缩,不再能填满原来铸型,如没有液态金属继续补充而出现的收缩孔洞。

二、简答:1. 热分析曲线表征了结晶过程的哪两个重要宏观特征?答:过冷现象、结晶潜热释放现象2. 影响过冷度的因素有那些?如何影响的?答:金属的本性、纯度和冷却速度。

金属不同,过冷度的大小也不同;金属的纯度越高,则过冷度越大;冷却速度越大,则过冷度越大。

3. 决定晶体长大方式和长大速度的主要因素?1)界面结构;2)界面附近的温度分布;4. 晶体长大机制有哪几种?1)二维晶核长大机制;2)螺型位错长大机制;3)垂直长大机制5、结晶过程的普遍规律是什么?答:结晶是形核和晶核长大的过程6、均匀形核的条件是什么?答:①要有结构起伏与能量起伏;②液态金属要过冷,且过冷度必须大于临界过冷度;③结晶必须在一定温度下进行。

7、过冷度对形核率N 有何影响?答:开始时,形核率随过冷度的增加而增大,当超过极大值之后,形核率又随过冷度的增加而减小,当过冷度非常大时,形核率接近于零。

8、何谓非均匀形核?答:非均匀形核:新相优先出现于液相中的某些区域的形核方式。

9、影响接触角θ的因素?选择什么样的异相质点可以促进非均匀形核?答:晶体与固态杂质的结构(原子排列的几何状态、原子大小、原子间距等)上的相似程度。

选择晶体结构与金属晶核晶体结构相近的表面曲率大的异相质点。

三、综合应用题1、何谓结构起伏?它与过冷度有何关系?临界晶核半径与过冷度有何关系? 答:结构起伏:液态金属中不断变化着的近程有序原子集团。

结构起伏与过冷度没有关系。

临界晶核半径与过冷度的关系:过冷度增大,临界晶核半径减小。

2、晶核长大的条件是什么?过冷度对长大方式和长大速度有什么影响?答:晶核长大的条件:1)温度,要有足够高的温度,保证原子具有足够的扩散能力;2)晶核表面结构要能够接纳原子。

过冷度对长大方式的影响:① 粗糙界面在较小的过冷度下即可垂直长大,且长大速度大。

②在很大的过冷度下,光滑界面才能以二维晶核与螺型位错方式长大,且长大速度很慢。

过冷度对长大速度的影响:随着过冷度的增大,长大速度先是增大,达到极大值后,又减小。

3、常温下晶粒大小对金属性能有何影响?根据凝固理论,试述细化晶粒的方法有哪些? 答:金属的晶粒越细小,强度和硬度则越高,同时塑性韧性也越好。

细化晶粒的方法:1)控制过冷度,在一般金属结晶时的过冷度范围内,过冷度越大,晶粒越细小;2)变质处理,在浇注前往液态金属中加入形核剂,促进形成大量的非均匀晶核来细化晶粒;3)振动、搅动,对即将凝固的金属进行振动或搅动,一方面是依靠从外面输入能量促使晶核提前形成,另一方面是使成长中的枝晶破碎,使晶核数目增加。

四、书后习题2-1 a )证明均匀形核时,形成临界晶粒的k G ∆与其体积V 之间的关系为v k G VG ∆=∆2。

证明:由均匀形核体系自由能的变化∆G =V ∆G v +σS (1) 可知,形成半径为r k 的球状临界晶粒,自由度变化为32443k k v k G r G r ππσ∆=∆+ (2)对(2)进行微分处理,有324()(4)()3k v k k k kd r G d r d G dr dr dr ππσ∆∆=+2403423k v k r G r ππσ=∆⨯+⨯,即2k v r G σ∆=- (3)将(3)代入(1),有∆G k =V ∆G v -2vk G r ∆S (4) 因V=334k r π=S rk 3,即3V=r k S (5)将(5)代入(4),有∆G k =V ∆G v -v G V ∆23=-v G V∆22-2 如果临界晶核是边长为a 的正方形,试求其k G ∆和a 的关系?为什么形成立方晶核的k G ∆比球形晶核要大?证明:∆G =V ∆G v +σS=a 3∆G v +6a 2σ上式做微分处理,有0=3a 2∆G v +12a σ,则σ=14-a ∆G v 因此 ∆G k = a 3∆G v - 41a ∆G v 6a 2=12-a 3∆G v 当形成球型晶核时32443v G r G r ππσ∆=∆+球,则有2k v r G σ∆=-,则323424323k v k k v k k v r G G r G r r G πππ∆∆=∆-=-∆球当形成立方晶核时326v G a G a σ∆=∆+立,则有4k va G σ∆=-,则 3231642k v k k v k k v a G G a G a a G ∆∆=∆-=-∆立 液态金属固定,σ值就固定不变了,所以42k v k v a G r Gσ∆∆=-=-,则有 a k =2r k ,代入3231642kvk k v k k v a G G a G a a G ∆∆=∆-=-∆立,则 34k k v G r G ∆=-∆立,又323k k v G r G π∆=-∆球,所以k G ∆立>k G ∆球2-3、为什么金属结晶时一定要有过冷度?影响过冷度的因素是什么?固态金属熔化时是否会出现过热度?为什么?答:由热力学可知,在某种条件下,结晶能否发生,取决于固相的自由度是否低于液相的自由度,即∆G =G S -G L <0;只有当温度低于理论结晶温度T m 时,固态金属的自由能才低于液态金属的自由能,液态金属才能自发地转变为固态金属,因此金属结晶时一定要有过冷度。

影响过冷度的因素:1)金属的本性,金属不同,过冷度大小不同;2)金属的纯度,金属的纯度越高,过冷度越大;3)冷却速度,冷却速度越大,过冷度越大。

固态金属熔化时会出现过热度。

原因:由热力学可知,在某种条件下,熔化能否发生,取决于液相自由度是否低于固相的自由度,即∆G = G L-G S<0;只有当温度高于理论结晶温度T m时,液态金属的自由能才低于固态金属的自由能,固态金属才能自发转变为液态金属,因此金属熔化时一定要有过热度。

2-4 试比较均匀形核与非均匀形核的异同点。

答:相同点:均匀形核与非均匀形核具有相同的临界晶核半径,非均匀形核的临界形核功也等于三分之一表面能。

不同点:非均匀形核的临界形核功小于等于均匀形核的临界形核功,即非均匀形核的过冷度小于等于均匀形核的过冷度。

2-5 说明晶体生长形状与温度的关系?P52答:在正温度梯度下长大,光滑界面呈锯齿状;粗糙界面呈平面;在负温度梯度下长大,一般金属和半金属的界面都呈树枝状,非金属界面呈光滑界面。

2-6 简述铸锭三晶区形成的原因及每个晶区的性能特点?答:形成原因:1)表层细晶区:低温模壁强烈地吸热和散热,使靠近模壁的一薄层液体产生极大地过冷,模壁又可作为非均匀形核的基底,在此一薄层液体中立即产生大量的晶核,并同时向各个方向生长。

晶核数目多,晶核很快彼此相遇,不能继续生长,在靠近模壁处形成一薄层很细的等轴晶粒区。

2)柱状晶区:模壁温度升高导致温度梯度变得平缓;过冷度小,不能生成新晶核,但利于细晶区靠近液相的某些小晶粒长大;远离界面的液态金属过热,不能形核;垂直于模壁方向散热最快,晶体择优生长。

3)中心等轴晶区:柱状晶长到一定程度后,铸锭中部开始形核长大---中部液体温度大致是均匀的,每个晶粒的成长在各方向上接近一致,形成等轴晶。

性能特点:1)表层细晶区:组织致密,力学性能好;2)柱状晶区:组织较致密,存在弱面,力学性能有方向性;3)中心等轴晶区:各晶粒枝杈搭接牢固,无弱面,力学性能无方向性。

2-7 为了得到发达的柱状晶区应该采取什么措施?为了得到发达的等轴晶区应该采取什么措施?其基本原理如何?P57答:为了得到发达的柱状晶区应采取的措施:1)控制铸型的冷却能力,采用导热性好与热容量大的铸型材料,增大铸型的厚度,降低铸型的温度。

2)提高浇注温度或浇注速度。

3)提高熔化温度。

基本原理:1)铸型冷却能力越大,越有利于柱状晶的生长。

2)提高浇注温度或浇注速度,使温度梯度增大,有利于柱状晶的生长。

3)熔化温度越高,液态金属的过热度越大,非金属夹杂物溶解得越多,非均匀形核数目越少,减少了柱状晶前沿液体中的形核的可能,有利于柱状晶的生长。

为了得到发达的等轴晶区应采取的措施:1)控制铸型的冷却能力,采用导热性差与热容量小的铸型材料,增大铸型的厚度,提高铸型的温度。

2)降低浇注温度或浇注速度。

3)降低熔化温度。

基本原理:1)铸型冷却能力越小,越有利于中心等轴晶的生长。

2)降低浇注温度或浇注速度,使温度梯度减小,有利于等轴晶的生长。

3)熔化温度越低,液态金属的过热度越小,非金属夹杂物溶解得越少,非均匀形核数目越多,增加了柱状晶前沿液体中的形核的可能,有利于等轴晶的生长。

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