非均匀电介质边缘效应的研究
静电场中的电介质-(2)
1
S
0
S
(q0 q' )
自由电荷 束缚电荷
S
E
dS
1
0
S
q0
1
0
S
P
dS
(0E P) dS q0
S
S
电位移矢量定义： D 0E P
(0E P) dS q0
S
S
D dS edV
dS '
n P
dl
在均匀电介质内部，束缚电荷彼 nˆ
此抵消，束缚电荷仅出现在介质表面。
通常定义 nˆ 为介质外法线方向。
E'
Pn
0
P
dS
' 0， 'dS
Pn
P
0
dS
0
'
0
P
S
在非均匀电介质中，有束缚电荷的积累。
nˆ
E0
根据电荷守恒得：
dS P
i
如 法
pi
[dl
dS
cos
]P
dl
dS
n
P
dl
i
P cos dSdl Pn dSdl
Pn '
表明：任选一面 dS 上束缚电荷面密
度 '等于极化强度矢量在该面法线 方向上的分量。
E E0 E'
E E0 E'
是电介质中的总电场强度。 退极化场
平行板电容器中介质的受力分析
平行板电容器中介质的受力分析引言: 对于平行板电容器的受力问题，前人大多研究理想情况下平行板电容器的受力，即通过改变电容的大小研究其受力情况。
本文的设想是把电介质放入平行板电容器中电介质在电场的作用下一定会发生变化，必然产生电偶极子，电偶极子在电场中必定会受力，一旦电偶极子受力就会发生位移变化，那么必然存在做功问题，那么就可以从能量角度去分析它的受力，进而得出的两个结果一定是相等的，本文通过例题去检验其确性。
1 介质受力公式的推导（从宏观上理论推导）介质在进入平行板电容器的过程中（假设电量Q 不变），纵向电场使介质极化所做之功转化为介质的极化能，这仍是电容器储能的一部分，根据能量守恒定律，插入介质后电容的静电能应不变，但是由电容器的能量公式W=Q*Q/2C ，当C 增大时，能量却是减少的，矛盾的出现说明我们一定忽略了某些相互作用的存在，为了避开繁琐的力分析，下面，我们将从能量的角度出发，通过数学方法导出平行板电容器中介质的受力的计算公式。
一个平行板电容器，其中部分地充入介质常数为E(p(m),r)(介质常数一般不仅是空间r 的函数，而且还是介质的质量密度p(m)的函数)并且无自由电荷的介质，假设介质沿X 方向作一个无限小位移X ，则电容器的储能变化为22111222W V V vVD EDdV dV EDdVE dV δδδδεε===-⎰⎰⎰⎰ 式(1-1)而 E 0D ρ=-∇Φ∇==则 ()2212VvV VDdv E dV D D E dV δφδδεδδδε=-∇-=-∇Φ+Φ∇-⎡⎤⎣⎦⎰⎰⎰⎰ =2212SvVVDd s dV E dV E dV δδρδεδε-Φ+Φ--⎰⎰⎰⎰ 式(1-2) 其中在无穷大界面的值为零，而介质中已设自由电荷密度为零。
对于介质给定的一个无限小位移0X ，相对于空间的一个固定体积来说，必有：0()m m X vSvdV d s X dV δρρρ=-=-∇•⎰⎰⎰ 式(1-3)则 ()()00,x x m mm m m m ρρεδρρεδερδρ•∇∂∂-=∂∂=•∇=而()dV E X X E V dV X E V M MM M M M V w ⎰⎰⎥⎦⎤⎢⎣⎡⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂∇•-⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂•∇=•∇∂∂=ρερρρερρεδ200222121 dV E X dV E X s d X E M M V M v m V M M ⎥⎦⎤⎢⎣⎡⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂∇=⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂∇•-•⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛∂∂=⎰⎰⎰ρερρερρρε202002212121 式(1-4)A 电量Q 恒定当介质位移0X 时，电场对介质作的功等于电容器储能的减少，即2222211()()22m M M M M M M M M M v V F E dV E E E E dVεεεεερρρρρρρρρρ⎡⎤∂∂∂∂∂=∇=∇+∇-∇-∇⎢⎥∂∂∂∂∂⎣⎦⎰⎰B 电压U 恒定电源所作之功一部分转化为电容器的储能，另一部分对介质做功转化为机械能，即有W XF Udq δ-=•-⎰00X F dq U v•-⎰=dV E E X MM V)(21220ρερ∂∂∇•⎰⎰=dC U 2dV E X X F ε∇-•=•-⎰20021举例说明：例1 如图所示图1.1一个平行板电容器，带电量为Q ，宽为b ，长为L ，两级板间的距离为 d ，其中部分地冲入电介质常数为ε 的均匀电介质，求介质所受的力。
非线性介质
2 i (t kz ) P E ( z ) e 2 i (t kz ) 2 i (t kz ) NL k E ( z)e i k E ( z ) e 0c 2t 2 z 2
2
如果是只有一个频率ω的波在介质中传播，由于P 中带有的混合项，一定会出来P所叠加的2ω的电 磁波。下面来看一下，此波的电场振幅和神马东 西有关。
按照刚刚的假设，如果P正比于E的话，那么P对E的影响应该是线性的， 即电磁波不会只因为透过介质而发生频率上的改变。
如果说介质单元受到的回复力不只是与离开平衡位置的距离 的一次方有关，还和其二次方或更高次方有关呢？（不管 是什么具体的函数形式总可以级数展开为多项式形式） 那么受迫振动的谐振方程应该被写成：
2
L L
dE' E [cos2t (2k k 2 ) z k 2 L]
E 2 d E 2 d E '
0 0
0 dx L
E [cos2t (2k k 2 ) z k 2 L]dz
2 0
L
k (2k k 2 ) L 2 2 (k k 2k ) E L cos[2 ] 2 k 2 2 sin
d 2x dx 2 2 3 0 x - Ax - Bx ... E 2 dt dt m
不过这个方程貌似不会解…….
方程中只有两个相关参数E和x，就是说最后的解一定 是关于E和x的函数。 不管多么复杂的解，我们总可以对它进行多项式级数 展开。 我们想要得到的关于x的解可以写作如下形式：
根据麦克斯韦在介质中传播的方程：
B E t D 0 D H t B 0
和刚解的极化矢量表达式：
电场中的边缘效应
电场中的边缘效应
电场中的边缘效应指的是在电极边缘或边缘存在电荷或电场的现象。
这种现象会导致电场在边缘处变得更为复杂，进而影响电极的性能和测量结果。
以下是一些关于电场中边缘效应的主要内容：
1. 电荷密度：在电极边缘处，由于电极表面的电荷分布不均匀，会导致电荷密度增加或减少。
这会影响整个电极的电势和电场分布。
2. 电场分布：在电极边缘处，由于电荷密度的变化，会导致电场分布变得更为复杂。
这会使电场在边缘处变得更加强烈或更为弱小。
3. 边缘效应的大小：边缘效应的大小取决于电极的形状、尺寸以及周围的介质。
对于较小的电极，边缘效应通常更为显著。
4. 测量误差：由于边缘效应的存在，会在电学测量中引入误差。
因此，在电学实验中，需要特别注意电极的形状和尺寸，以及周围的介质。
为了避免电场中的边缘效应，可以采取一些措施，如使用较大的电极、使用多个电极来消除边缘效应、使用数值模拟方法等。
了解电场中的边缘效应对于电学实验和设计电极系统非常重要。
电场边缘效应
电场边缘效应电场边缘效应是指在电场的边缘处，由于电场强度的不均匀分布而导致的一系列现象。
这种效应在许多领域都有重要的应用，如静电纺丝、气体放电等。
一、电场边缘效应的基本原理电场边缘效应是由于空气等介质中离子化程度不同而引起的。
当电场强度达到一定值时，空气分子会被离子化，产生正负离子对。
这些离子对会在电场中运动，形成空气中的等离子体，从而影响整个电场分布。
二、静电纺丝中的电场边缘效应静电纺丝是指利用高压静电作用将液体或固体材料纤维化成细丝。
在静电纺丝过程中，由于高压静电作用产生了强烈的电场，使得液体或固体材料在喷头处形成一个锥形喷雾云。
然后，在喷雾云周围加上一个反向极性的高压静电场，使得喷雾云向下收缩并形成细丝。
然而，在这个过程中，由于电场边缘效应的存在，会导致细丝的直径不均匀，甚至出现断裂现象。
这是因为在电场边缘处，离子对的浓度变化会影响电场强度分布，从而导致细丝直径不均匀。
三、气体放电中的电场边缘效应气体放电是指在气体中加上足够高的电压时，使得气体分子被离子化并形成等离子体。
这种现象广泛应用于照明、通信和能源等领域。
然而，在气体放电过程中，由于电场边缘效应的存在，会导致等离子体在空间中不稳定，并产生局部放电现象。
这些局部放电可以损坏设备并危及人员安全。
四、如何减小电场边缘效应为了减小或消除电场边缘效应，在实际应用中可以采用以下方法：1. 采用圆形或球形结构：圆形或球形结构可以减小边缘处的离子浓度变化，并使得整个系统更加稳定。
2. 增加距离：增加距离可以减小边缘处的电场强度，从而减小电场边缘效应的影响。
3. 采用导体屏蔽：导体屏蔽可以将电场分布均匀，并减小边缘处的离子浓度变化。
4. 采用气体混合：将空气中的氧气和氮气混合可以减小空气中离子对的浓度，从而减小电场边缘效应的影响。
五、总结电场边缘效应是一种普遍存在于高压静电和气体放电等领域中的现象。
了解其基本原理并采取相应措施可以有效地减小其影响，提高设备性能和人员安全。
边缘效应电磁学
边缘效应电磁学
边缘效应电磁学是一种研究电磁场边缘效应的理论和方法。
在传统的电磁场理论中，通常假设电磁场是在无限大空间中均匀分布的，而忽略了物体表面和边缘的影响。
然而，在实际应用中，物体表面和边缘的形状和特性对电磁场的传播和反射都有重要影响。
边缘效应电磁学就是针对这种情况进行研究的。
边缘效应电磁学的研究对象包括电磁波传播的衰减、反射、漫反射等现象，以及电磁场在小尺寸物体、微型元件、纳米结构等非均匀介质中的特性。
边缘效应电磁学的研究方法包括有限元分析、边界元法、矢量分析等。
这些方法可以有效地解决边缘效应电磁学中的数学难题和物理难题。
在电磁场计算、电磁波传播和信号处理等领域中，边缘效应电磁学都具有广泛的应用。
总之，边缘效应电磁学是一门重要的电磁场理论和方法，对于电磁学的发展和应用具有重要的意义。
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电介质实验导书
电介质物理实验指导书目录实验一电解电容漏电流及容量与耗损角正切的温度特性测试 (1)一、实验目的 (1)二、实验仪器 (1)三、实验原理 (1)四、实验步骤 (2)五、实验要求 (2)实验二电介质材料击穿测试与分析 (4)一、实验目的 (4)二．实验仪器 (4)三．实验原理 (4)四．实验方法 (4)五．基本实验步骤 (5)六.注意事项 (6)实验三电介质材料介电系数和损耗角正切的频率特性测试 (7)一、实验目的 (7)二、实验仪器 (7)三、实验原理 (7)四、实验步骤 (9)五、实验要求 (9)实验四电介质介电常数和损耗角正切的温度特性测试 (11)一、实验目的 (11)二、实验原理 (11)三、实验仪器和材料 (14)四、实验步骤 (15)五、实验要求 (14)实验五电介质导电特性测试 (16)一、实验目的 (16)二、实验仪器 (16)三、实验要求 (16)实验一电解电容漏电流及容量与耗损角正切的温度特性测试预习报告一、实验目的1、掌握大容量电解电容器的测量方法。
2、掌握电解电容漏电流的测量方法3、学习本实验所用仪器的使用和工作原理。
4、了解电解电容器的容量、耗损角正切随温度的变化特征。
二、实验仪器1、YY2617大电容数字测量仪2、DF2686电解电容泄漏电流测试仪3、电解电容量（4700μF）。
三、实验原理图1 大容量测试仪工作原理图电解电容器的内部结构与其他类型的电容器相比有明显的不同，其阳极是生成氧化膜的金属，而这层极薄的氧化膜是电解电容的介质，而另一极则并非金属，而是所谓的“电解质”，它可以为液体，也可以是糊状，凝胶或固体。
此种结构特征决定了这类电容器的性能有其独特之处——体积小，电容量大，在电子线路中占有重要地位。
但也要承认正是这种特性的结构，使它的漏电流极大，可达1mA以上，相应的绝缘电阻不足1MΩ，因此损耗角的正切较大，而且电容量的稳定性差，具体表现之一为损耗角正切和容量随温度的变化而变化，所以在使用上受到一定的限制，只有了解和掌握了这些特点，才能进一步改进和发展电解电容器。
大学物理上册(机械工业出版社-许瑞珍-贾谊明编著)第8章--静电场中的导体与电介质
大学物理上册(机械工业出版社-许瑞珍-贾谊明编著)第8章--静电场中的导体与电介质第八章 静电场中的导体与电介质8－1 点电荷+q 处在导体球壳的中心，壳的内外半径分别为R l 和R 2，试求，电场强度和电势的分布。
解：静电平衡时，球壳的内球面带－q 、外球壳带q 电荷在r<R 1的区域内rrq ˆ4E 201πε=，)111(42101R R r qU+-=πε在R 1<r<R 2的区域内,02=E .,4202R q U πε=在r>R 2的区域内:.ˆ4E203r r πεq=.403rq U πε=8－2 把一厚度为d 的无限大金属板置于电场强度为E 0的匀强电场中，E 0与板面垂直，试求金属板两表面的电荷面密度。
解：静电平衡时，金属板内的电场为0， 金属板表面上电荷面密度与紧邻处的电场成正比R 2R 1习题 8－1图q -q0 E 0习题 8－2图σ1 σ2所以有,001E εσ-=.002E εσ=8－3 一无限长圆柱形导体，半径为a ，单位长度带有电荷量λ1，其外有一共轴的无限长导体圆简，内外半径分别为b 和c ，单位长度带有电荷量λ2，求（1）圆筒内外表面上每单位长度的电荷量；（2）求电场强度的分布。
解：（1）由静电平衡条件，圆筒内外表面上每单位长度的电荷量为;,21λλλ+-（2）在r<a 的区域内:E=0 在a<rb 的区域内:Er012πελ=e n在r>b 的区域内:E r212πελλ+=e n8－4 三个平行金属板A 、B 和C ，面积都是200cm 2，A 、B 相距4.0mm ，A 、C 相距2.0mm ，B 、C 两板都接地，如图所示。
如果A 板带正电3.0×10－7C ，略去边缘效应（1）求B 板和C 板上感应电荷各为多少?（2）以地为电势零点，求A 板的电势。
习题 8－3图解：（1）设A 板两侧的电荷为q 1、q 2，由电荷守恒 原理和静电平衡条件，有A q q q =+21（1）1q q B -=，2q qC-=（2） 依题意V AB =V AC ,即101d Sq ε＝22dS q ε112122q q d d q ==→代入（1）（2）式得q 1＝1.0×10-7C ，q 2＝2.0×10-7C ，q B ＝－1.0×10-7C ，q C =-q 2＝－2.0×10-7C ，（2）101d SqU A ε=＝202d Sq ε==⨯⨯⨯⨯⨯⨯----312471021085810200102. 2.3×103V8－5 半径为R 1=l.0cm 的导体球带电量为q=1.0×10－10C ，球外有一个内外半径分别为R 2=3.0cm 和R 3=4.0cm 的同心导体球壳，壳带有电量Q=11×10－10 C ，如图所示，求（1）两球的电势；（2）用导线将两球连接起来时两球的电势；（3）外球接地时，两球电势各为多少？（以地为电势零点）解：静电平衡时，球壳的内球面带－q 、外球壳带q+Q 电荷A B C 习题 8－4图d12（1）)(4132101R Q q R q R q U++-=πε代入数据)41113111(101085.814.34100.1212101++-⨯⨯⨯⨯⨯=---U＝3.3×102V2024R Q q U πε+=4)111(101085.814.34100.121210+⨯⨯⨯⨯⨯=---=2.7×102V（2）用导线将两球连接起来时两球的电势为2024R Q q U πε+=4)111(101085.814.34100.121210+⨯⨯⨯⨯⨯=---=2.7×102V（3）外球接地时，两球电势各为)(412101R q R q U -=πε)3111(101085.814.34100.1212101-⨯⨯⨯⨯⨯=---U ＝60V2=U8－6 证明:两平行放置的无限大带电的平行平面金属板A 和B 相向的两面上电荷面密度大小相等，符号相反，相背的两面上电荷面密度大小等，符号相同。
导体、电磁介质界面上的边界条件
球内除中心o点被考 察的极化粒子以外所 有极化粒子在O点 形成的电场
求 E" ?
设所有感应偶极矩的方向与外电场E方向 平行，偶极矩与球心o点的距离为ri 与电 场夹角为，则偶极矩为i球中心O点产生 的电势为 偶极矩i对中心O点 沿电场方向产生的电 场强度为
2019/1/11 北京大学物理学院王稼军编
计算
作用在球中心极化粒子上的有效场
Ee E0 E' E"
极板上自由电子 在中心o点形成 的场
E1：球腔表面上的极化电荷 E2：介质表面极化电荷 两者在中心o点形成的场
p ' E' E1 E2 3 0 0
3
北京大学物理学院王稼军编
2019/1/11
离子位移极化
在离子晶体中，除存在电子位移 极以外，在电场作用下，还会发 生正负离子沿相反方向位移形成 位移极化
设一对孤立的正负离子，所带电量为q，无外场情况 下，两者相距为a,为了讨论位移极化率的物理意义， 可以将正、负离子之间的作用力可以看作为弹性恢复 力，设弹性系数为K，当电场力与弹性恢复力相等时 ，正负离子处在新平衡位置(如图)。在如图外电场作 用下，因位移极化而产生的电偶极矩为 p i E ， i 是位移极化率，求i 与K的关系
外电场为e电流密度与电场强度的关系jejnev为电导率n为电子数密度201786北京大学物理学院王稼军编实际上对于不同组成和结构的电介质在电场作用下出现的极化形式是各不相同的计算极化率的模型电子位移极化电子云中心与核正电荷中心重合201786北京大学物理学院王稼军编只要知道原子半径r就能估算出电子位移极化率的数量级不同的化学元素电子位移极化率不同在离子晶体中除存在电子位移极以外在电场作用下还会发生正负离子沿相反方向位移形成位移极化201786北京大学物理学院王稼军编设一对孤立的正负离子所带电量为q无外场情况下两者相距为a为了讨论位移极化率的物理意义可以将正负离子之间的作用力可以看作为弹性恢复力设弹性系数为k当电场力与弹性恢复力相等时正负离子处在新平衡位置如图
大物中边缘效应
大物中边缘效应大物中的边缘效应是指在物质的边缘区域，由于表面的特殊性质导致的一系列现象和效应。
这些边缘效应在物理学、化学、材料科学等领域中具有重要的研究价值和应用前景。
下面将从不同角度介绍大物中的边缘效应。
1. 光学中的边缘效应在光学领域中，边缘效应是指当光线通过介质的边缘区域时，由于光线与介质界面发生折射、反射等现象而产生的一系列特殊效应。
例如，在光的衍射中，当光线通过一个狭缝或孔径时，会发生衍射现象，形成明暗条纹，这就是边缘效应的一种体现。
此外，边缘效应还包括全息术、干涉等现象，这些现象的研究对于光学仪器的设计和光学信息处理具有重要意义。
2. 化学中的边缘效应在化学反应中，边缘效应是指在反应物与反应介质的接触界面上发生的一系列特殊现象。
这些现象包括界面反应速率的增加、产物选择性的变化等。
例如，在催化剂的作用下，反应物与催化剂的接触界面上会发生吸附、解离等过程，从而促进反应速率的提高，这就是边缘效应的一种体现。
此外，边缘效应还包括表面活性剂的作用、界面电化学等现象，这些现象的研究对于化学反应的控制和催化剂的设计具有重要意义。
3. 材料科学中的边缘效应在材料科学中，边缘效应是指材料的边缘或界面区域具有特殊的物理、化学性质，与材料的体相有所不同。
这些特殊性质包括界面能量的变化、晶体结构的畸变、电子结构的重构等。
例如，在纳米材料中，由于表面积增大，表面原子与周围原子的相互作用增强，从而导致材料的力学性能、热学性能等发生变化，这就是边缘效应的一种体现。
此外，边缘效应还包括薄膜材料的性质、界面缺陷的影响等现象，这些现象的研究对于材料设计和性能优化具有重要意义。
总结起来，大物中的边缘效应是指在物质的边缘区域，由于表面的特殊性质导致的一系列现象和效应。
这些边缘效应在光学、化学、材料科学等领域中具有重要的研究价值和应用前景。
通过对边缘效应的深入研究，可以更好地理解物质的特性和行为，并为相关领域的科学研究和技术创新提供理论基础和实验依据。
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而 增 大 ． 均 匀 电介 质 电场 强度 增 益 系 数会 大 大 低 于 均 匀 电介 质 电场 强度 的增 益 系数 。 非 均 匀 电介 质 材 料 影 响 非
一
（ ） Ｏ Ｏ， 一 ， （ ， ） ０， Ｌ３ ＝ －
（ ， ） Ｏ Ｏ 一 ， （ ，） Ｏ ＾ 一 （） ３
边 缘发生 低 电压 击 穿 （ 即边 缘效 应 ） 。或 者 选 用适 当 的媒 质 ， 使在 固体 电介 质 击 穿之 前 ， 质 中所 分配 到 媒 的电场强度 低 于 其击 穿值 。这些 理 论 为 电 介质 的应 用 开辟 了新 领 域 。非均 匀 电介质 的特 点 是 在 没有 自 由电荷时 ， 电场不服从 拉普拉 斯方 程 ， 。实 际 其 △ 一０ 上 ， 般情况 下 一
Ｖｏ ５№ ． Ｌ１ ５
Ｓ ｐｔ ２ ７ ｅ ． ００
非 均 匀 电介 质 边 缘 效 应 的研 究
张新 治 杜 志 勇。 ，
（． 南省 睢县 中医 院 ， 南 睢县 ４６ ０ ；． 南机 电高 等 专科 学 校 ． 南 新 乡 ４ ３０ ） １河 河 ７ ９０ ２ 河 河 ５０ ２
： Ｘ， － 长度为 Ｌ 。在 电位 Ｌ 下 ， ， 有
（ ｈ ２ 一Ｕ ， ／ ） （ ≤ ≤ Ｌ ） Ｌ１ ２ （） ４
式 中 ．口 ￡ 为绝对 电介 质 的介 电 常数 ， 非 均 匀 电 而 介 质 ｇ ａ ｅ≠Ｏ 为电场 电位 。 ｒｄ ； 方程组 （ ） １ 与拉普 拉 斯 方 程有 区别 ： 均 匀 电介 非
电场相对 于 Ｙ ／ 面对 称 ， 离 端 面 远处 与 ＝ｈ ２平 在 坐标 ｚ无关 ， 以作 为 平 两维 区 的场来 研 究 ， 面 可 平
内划分 六个矩形 区 ， 图 １ 如 所示 ， ， ， ， 。 ２ ３ 。 １ ２ ３ １ ， ， 。 在解法上 使用部 分 区 ： 边界 １ １ １ ， 在 — ‘，—２ １ 一２ ２ ，
在 电器技 术 、 线 电技 术 、 元 电子 仪 器 和光 学 仪 器 中， 广泛应 用着 由非均匀 电介 质材 料制 作 的器 件用 于 控制 电磁波 的传 播 、 传输 和 调 整光 信 号 ， 以得 到 电场 强度规定 的分 布 。例 如 使 圆球 形 电容 器或 圆柱 电容 器 上 电场 强度 的径 向分量 为恒 定值 ， 小 于 电介 质在 且 定厚度 下的最小 击穿 电压 ， 而 克服 电介 质 在 电极 从
方程 （ ） 以通过变 量代换 由公 式 （ ） 到 ， 为 ６可 ５得 认
ｒ （ ＋ ｂ ／ ， ｒ － ｘ， —Ｙ 。 一 ｎ ｘ） ｂ ｄ ＝ ｄ ｚ
空 间测 量特 性 和 电场对 称 性 ， 以致 在 非 均 匀 电介 质 中采 用 平 面 电极 设 计 得 到 电场 强度 的分 布 规 律 类似 于 均 匀 电 介 质 非 对称 装 置 中电场 强度 的分布 。 关 键词 ： 电场 ； 缘 效 应 ； 均 匀 电介 质 边 非
中 图分 类 号 ： ＴＨ７ ３ ０ 文 献标 识 码 ： Ａ 文 章 编 号 ： ０ ８ ２ ９ （ ０ ７ ０ —０ ２０ １ ０ —０ ３ ２ ０ ） ５０ ２ － ４
ｄｉ Ｄ ＝ ｄｉ （ ｒ ｄ￣） Ｏ ｖ ｖ ￣ｇ ａ 一 ￣ Ａｐ ｇｒ ｄ ａ ￣ ｃ＋ ａ ￣ｇｒ ｄ￣＝ ０ （ ） １
一
图 １ 导 电性 板的 矩 形 截 面 。 非 均 匀 电介 质 上设 置 条 状 电 极 在
在 Ｙ＝ｈ ２中间平 面上 ， ／ 放置 薄条状 电极 ， 其宽度
维普资讯
第１ ５卷 第 ５ 期
２０ ０ ７年 ｏ ｇ月
河 南 机 电 高等 专 科 学 校学 报
Ｊ ｕ ｎ ｌ ｆ ｎ ｎ Ｍｅ ｈ ｎｃ ｌ ｎ ｌ ｔ ｃｌ ｎ ｉｅ ｒ ｇ Ｃ ｌ ｇ ｏ ｒ ａ ｏ Ｈｅ ａ ｃ ａ ｉａ ａ ｄ Ｅ ｅ ｒ ａ Ｅ ｇｎ ｅｉ ｏ ｌ ｅ ｃｉ ｎ ｅ
－
３２ ， 一３ 和 ３ 遵 守 电位 连续 性 和排 除 与 电极 —３ 质 的电场分 布与均匀 电介 质 的电场 分 布有本 质 区别 。 接触 的电 介 质 点 电 场 强 度 连 续 性 ， 保 持 电位 连续 仅 下 面来研究 线性非均 匀 电介质 电极 的边 缘效应 。 性 。 —ｈ ２时 ， ／ 场强 度分 量 Ｅ ｙ在边 界 区 １ 和 ３ —１
△ 一 ＋ 一 Ｆ 一０ （） ６ （） ５
需 要指 出 ， 式 （ ） 结 为 均匀 电介 质 中对 称 场 公 ５归
式 中 ． 为介 电常量 ；， ｎ ｘ 为相对 电介 质 ￡ ０ ｅ 一（ ＋ｂ ）
的介 电常量 ； ａ为 ＝０时 的值 ；＞Ｏ为常量 。 ｂ 图 １ 示矩 形 区 域 是导 板 的 截 面 ， 的厚 度 、 所 它 宽 度 和长度分别 为 ｈ Ｌ 一Ｌ 和 Ｌ ， 且 Ｌ 》Ｌ ＞＾ 导 、 。 ：并 。 ，
１ 非 均 匀 电介 质 的 电场 强 度 的数 学 模 型
设线 性非均 匀电介质 的边缘 效应值 ｅ一ｅｅ ， 。 。，沿
轴方 向增 大 ， 即
ｅ＝ｅ（ ｏ 口＋ ｂ ｘ） （） ２
－
３ 变为零 ， 而在 边 界 区 ２ 不 等 于零 ， 验 出突 —２ 试
变值 。根据公 式 （ ） ｒｄ 。 。 ， ２ ｇ ａ ｅ一ｅｂ 由公式 （ ） １ 得 鲤 ＝ｏ ａ ＋Ｏ ＋ ｚ 。 ｙ 。 ｂ ｘ ＋ ｘＯ ａ 的拉普 拉斯方程 。