电动力学第六章
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电动力学A 刘克新
第六章
狭义相对论
本章主要内容
§1. 实验基础与历史背景
§2. 狭义相对论的基本假设和Lorentz变换§3. 狭义相对论的时空理论
§4.Minkowski4维时空
§5 电动力学规律的协变形式
§6 相对论性的力学
§7 分析力学形式的电动力学
§2.狭义相对论的基本假设和Lorentz变换
¾1. 狭义相对论的3个基本假设
(1) 相对性原理
所有惯性参考系都是等价的,物理规律在所有惯性
参考系中都具有相同的表达形式。
即不可能通过力学,电磁或其他物理现象觉察出哪
一惯性参考系具有表述物理学规律的“优势”,不存
在“绝对运动”,所有运动都是相对的。
(2) 光速不变原理
真空中相对于任何惯性系光的传播速率都相同(为c ),且与光源的运动无关。
(3) 空间是均匀和各向同性的,时间是均匀的。
要满足相对性原理,不同惯性系之间得时空变换只能是线性的。即:11144144x a x a t
y y
z z
t a x a t
′=+′=′=′=+其中各系数与时空坐标无关。
在S 系中,t 时刻S’系原点坐标为vt ,有:
11141411110()
a vt a t
a a v
x a x vt =+=−′=−
§3. 相对论时空理论
¾1. 间隔的不变性
¾2. 同时的相对性
¾3. 空间距离的相对性¾4. 运动尺度缩短
¾5. 运动时钟变慢
¾6. 对洛伦兹变换的检验¾7 . 因果律对速度的限制¾8.相对论性的速度合成
由洛伦兹变换可得
所以1112/(t t vx c γ−′=),21
t t ′′−可见两事件所发生的时间间隔在不同的参照系看来
是不同的,特别是当t 2 = t 1 时有
2
2
112()/,x t t v c x γ−′′−=只有同地点发生的同时事件在另一惯性系也同时,否则
不同时。
22
2
2()/,t t vx c γ−′=[],γ=21()t t −122()/x x v c −−
¾3. 空间距离的相对性
类似地可以得到S 和S’系中,1,2 两个事件的空间
距离之间的关系为122
211(]([))t t x x x x v γ−−−′′−=可见1,2 两个事件即使是同时发生( t 2 = t 1)的,空间距离
也不具有不变性( t 2 = t 1 时,Galileo 变换保持了空间距离的不变性)。
虽然两事件的时间间隔和空间距离都不具有不变性,
但时空间隔在洛伦兹变换下是不变的。
222
22121()(),s c t t r r Δ=−−−
这说明运动的尺子在它的运动方向上长度比尺子静止时缩短。
同理,如果尺子是固定在S 参考系,则有:
虽然不是S’系中尺子
上述洛伦兹变换中的12x x ′′,两端同时测到的坐标,但是由于尺子相对于S’系静止,它们之差仍然给出尺子在S’系的长度L 0。
2121(''),x x x x γ−=−21('')
t t =两个参考系中的观察者互相测量在对方参考系中静止的尺的长度,都需要在自己系中同时测量尺的两端坐标,因此对方的尺子都缩短。运动尺的缩短并不是发生了物理上的收缩,只是同时的相对性的体现。
从初事件到末事件的时间间隔为:
01f f t t =在S 系看,随S’运动的时钟变慢,所以
00'/f f t t γ=(2) 在S’系
由Lorentz变换可得C 0和C 0’相遇时,C 1读数为:v l/c 2/,
l v =/,
l v γ=[1]由上面分析可知,C 1与C 0’相遇时,C 1读数为:l/v C 0’读数为l/v γ,所以C 1经过的时间为:222(1)l v l v l l l v c v c v v γγγ−=−=<
在低速情况下相对论效应不显著,难以检验。
但是现代的加速器已经可以产生高速粒子,例如已能产生能量高达10 GeV 的π+介子(其速度高达v =(1–0.000098 )c ,γ= (1–v 2/c 2 )-1/2 = 71 ),这就使人们能够用实验检验相对论的正确性。
¾6 对洛伦兹变换的检验
根据动钟变慢效应,高速运动粒子的衰变过程应比它静止时为慢(寿命变长)。π+介子的粒子数N 的
衰变规律为: 8
0 2.5610.
s τ−=×其中N 0是初始粒子数,τ称为它的寿命(定义为衰变到原始数目的1/e 所需要的时间)。π+介子静止时的寿命为
/0,
t N N e τ−=
大量类似的实验结果都与相对论的理论计算一致。
以上是在地球上的实验室系分析问题,也可以
在随π+介子一起运动的参考系中分析。此时π+介子静止,而地球的实验室系包括加速器的 6 m 长的管道以相同的速率反方向运动,这 6 m 长的管道就像一把运动的尺子,在π+介子的本体系看来会发生收缩,因而π+介子穿过管道的时间(衰变时间)变短,发生衰变的
粒子数自然就变少,用动尺收缩公式算出π+介子所剩的粒子数的百分比仍然为99 %,与前一种方法得到的
结果相同。
剩下多少粒子是一个客观的可观测事实,与我们分析问题时主观上选择哪一个参照系无关。