动量方程及其应用分析
力学中的动量定理应用
力学中的动量定理应用动量是物体运动的重要物理量之一，在力学中，动量定理是运动定律之一，研究物体受力后的运动情况。
本文将探讨动量定理在不同场景下的应用及其重要性。
一、汽车碰撞实例考虑两辆汽车A和B发生碰撞的情况。
假设汽车A的质量为m1，速度为v1，汽车B的质量为m2，速度为v2。
根据动量定理，动量守恒的原理，碰撞前后的总动量保持不变。
碰撞前的总动量为m1v1 + m2v2，碰撞后的总动量为(m1+m2)V。
根据动量守恒定理，可以得到下面的方程：m1v1 + m2v2 = (m1+m2)V通过这个方程我们可以计算出碰撞后的速度V。
这个实例展示了动量定理在汽车碰撞中的应用，使我们能够更好地理解碰撞后车辆的速度变化。
二、火箭推进原理火箭的推进原理是基于动量定理而实现的。
火箭在发射时喷射出燃料和气体，根据动量守恒定理，火箭向反方向获得一个相反的动量，使得整个系统的总动量保持不变。
根据动量定理，燃料和气体的动量之和等于火箭的动量。
当燃料喷射出去时，动量向反方向增加，火箭就会获得一个反向的推力。
火箭推进过程中，动量定理的应用使我们能够理解火箭是如何在无外部力的情况下向前运动的。
三、子弹射击子弹射击是另一个动量定理的应用实例。
假设一个质量为m的子弹以速度v射击一个静止的物体，物体的质量为M。
根据动量定理，子弹的动量等于物体的动量。
因此，可以得到下面的方程：mv = MV根据这个方程，可以计算出物体受到的冲量。
此应用示例展示了动量定理在射击过程中的重要性，使我们能够计算出子弹对物体的冲量大小。
四、运动中的人体保护力学中的动量定理还与人体保护密切相关。
当人体受到外力作用时，身体内的器官和组织会受到动量的传递影响。
根据动量定理，人体的动量会随着外力的作用而改变。
因此，为了保护人体免受伤害，可以通过增加物体的密度或采用防护装备等方法减少动量的变化。
这一应用实例突显了动量定理在人体保护中的重要性，使我们能够更加全面地了解身体受到外力时的影响。
流体力学第三章(7)动量方程及其应用及动量矩方程
对于方程右侧的动量变化率：只要知道两截面上的平均速度和流量就可以 计算出来。
2、外力和速度的方向问题。与坐标相同时为正，与坐标相反时为负。公 式右边的减号是固定的。
ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ
三 、动量方程式的应用（重点）
1、流体对管道的作用力问题 2、自由射流的冲击力问题
1、流体对管道的作用力问题—动量方程式的应用之
要求密度为
V
vdV
A
v(v
dA)
这就是用欧拉方法表示的动量方程式，这个方程式既适用于控制体固定的情况， 也适用于控制体运动的情况。在运动时需将速度v换成相对速度，并在控制体 上加上虚构的惯性力。
动量方程式中，需注意
1. F 是作用在控制体内质点系上的所有外力的矢量和，既包括控制体外
部流体及固体对控制体内流体的作用力（压力、摩擦力），也包括控制体
（I）部分通过A1面非 原质点系的流入动量
制体的总动量。
（II）部分通过A2 面流出的动量
对于控制体的全部控制面A：
末动量
初动量
F
d( mv)
dt
lim
t 0
1 t
{[
V
v dV ]t t
t A
v(v dA)
[
V
v dV ]t }
t
2vz z 2
]
dvz dt
作用在质点系上的总外力就不必通过分布压强的积分，而是通过求质点系动量变 化率的办法计算出来，开辟了求解流体动力学问题的新途径。
F
d ( mv)
dt
由于各个质点速度不尽相同，似乎要计算质点系的动量变化 率采用拉格朗日法比较适宜，由于运动的复杂性，很困难。
恒定总流的动量方程
恒定总流的动量方程利用前面介绍的连续性方程和能量方程，已经能够解决许多实际水力学问题，但对于某些较复杂的水流运动问题，尤其是涉及到计算水流与固体边界间的相互作用力问题，如水流作用于闸门的动水总压力，以及水流经过弯管时，对管壁产生的作用力等计算问题，用连续性方程和能量方程则无法求解，而必须建立动量方程来解决这些问题。
动量方程实际上就是物理学中的动量定理在水力学中的具体体现，它反映了水流运动时动量变化与作用力间的相互关系，其特点是可避开计算急变流范围内水头损失这一复杂的问题，使急变流中的水流与边界面之间的相互作用力问题较方便地得以解决。
一、动量方程式的推导及适用条件（一）动量方程式的推导由物理学可知，物体的质量m 与速度υ的乘积称为物体的动量。
动量是矢量，其方向与流速方向相同。
物体在外力作用下，速度会发生改变，同时动量也随之变化。
动量定理可表述为：运动物体单位时间内动量的变化等于物体所受外力的合力。
现将动量定理用于恒定流中，推导恒定流的动量方程。
图3-29在不可压缩的恒定流中，任取一渐变流微小流束段1—2（图3-29）。
设1—1断面和2—2断面的过水断面面积和流速分别为21、dA dA 和1u 、2u ，经过dt 时段后，微小流束由原来的1—2位置运动到了新的位置21'-'处，从而发生了变化。
设其动量的变化为dk ，它应等于流段21'-'与流段1—2内的动量之差。
因为水流为不可压缩的恒定流，所以对于公共部分21-'段来讲，虽存在着质点的流动的替换现象，但它的形状、位置以衣液体的质量、流速等均不随时间发生变化，故动量也不随时间发生改变。
这样，在dt 时段内，21'-'段的水流动量与1—2段的动量之差实际上即为22'-段的动量与11'-段的动量之差。
在dt 时段内，通过11'-段的水体质量为11dtdA u ρ，通过22'-段的水体质量为22dtdA u ρ，对于不可压缩液体，根据连续性方程，可知dQdt dtdA u dtdA u ρρρ==2211，则微小流束段的动量变化为)(12u u dQdt k d -=ρ设总流两个过水断面的面积分别为21A A 与，将上述微小流束的动量变化k d 沿相应的总流过水断面进行积分，即可得到总流在dt 时段内动量的变化量为)()()(121112221212a dA u u dA u u dt u dQdt u dQdt u u dQdt k d A A QQ Q ⎰⎰⎰∑⎰⎰-=-=-=ρρρρ 由于实际液体过水断面上的流速分布均匀，且不易求得，故考虑用断面平均流速υ来代替断面上不均匀分布的流速u ，以便计算总流的动量。
流体的连续性方程和动量方程
流体的连续性方程和动量方程流体力学是研究流体运动和流体力学性质的学科。
在流体力学中，连续性方程和动量方程是两个重要的基本方程。
本文将详细介绍流体的连续性方程和动量方程的定义和应用。
一、流体的连续性方程连续性方程描述了流体的质量守恒原理，表达了流体在空间和时间上的连续性。
连续性方程的数学表达形式为：∂ρ/∂t + ∇·(ρv) = 0其中，ρ是流体的密度，t是时间，v是流体的速度矢量，∇·(ρv)表示速度矢量的散度。
该方程表示，流体的密度在一个闭合曲面上的变化率等于通过该曲面的质量流量。
连续性方程是基于质量守恒原理推导得出的。
它表明，在稳定流动条件下，流体在通道中的截面积变化时，速度会发生相应的变化，以保持质量的守恒。
根据连续性方程，我们可以推导出管道中的速度分布。
在管道的收缩段，速度增加，截面积减小，密度保持不变，从而保证质量守恒。
这也是为什么水管收缩后出水流速增加的原因。
二、流体的动量方程动量方程描述了流体运动的力学性质，表达了流体在空间和时间上的动量守恒。
动量方程的数学表达形式为：ρ(dv/dt) = -∇p + μ∇^2v + F其中，ρ是流体的密度，t是时间，v是流体的速度矢量，p是压强，μ是流体的粘度，∇p表示压强的梯度，∇^2v表示速度的拉普拉斯算子，F是外力的合力。
动量方程由牛顿第二定律推导而来。
它表示，在流体中，流体质点的动量变化等于合外力对质点的作用力。
动量方程用于描述流体在受力作用下的运动状态，通过求解动量方程，可以得到流体的速度分布。
根据动量方程，我们可以推导出流体中的压力分布。
在水管中，如果水流速度增大，则根据动量方程中的负梯度项，压力会降低。
这是因为速度增大会导致动能的增加，压力会减少以保持动量守恒。
综上所述，流体的连续性方程和动量方程是流体力学中的两个基本方程。
连续性方程描述了质量守恒原理，动量方程描述了动量守恒原理。
通过求解这两个方程，我们可以获得流体在空间和时间上的运动状态和力学性质。
流体力学第三章动量方程及其应用及动量矩方程
.
8
1、流体对管道的作用力问题—动量方程式的应用之
要求密， 度流 为量 qv的 为流体对弯管 FR， x的 FRy作用力
假定管道在水平平面内或者重力可以不加考虑，动量修正系数为1 取1-1、2-2断面及弯管内表面为流管控制体，作用在流体质点系的总外力包括
F R y p 2 A 2 c o s2 p 1 A 1 s in1 q V(v 2 c o s2 ) (v 1 s in1 )
【特例6】突然扩大管
10,2 90
FRx(p1 v12)A 1(p2 v22)A2
FRy0
（1）
突然扩大处流线不能折转，在“死角”处产生涡旋，涡旋区中的流体没有主流 方向的运动，因而流体对突然扩大管的作用力不是作用在大管管壁上的摩擦力， 而是作用在突然扩大台肩圆环断面A2—A1上的静压力，方向向左。
得： F R x P 1 A 1 q v v 1 P 1 A 1 v 1 A 1 v 1 ( P 1 v 1 2 ) A 1
F R y P 2 A 2 q v v 2 P 2 A 2 v 2 A 2 v 2 ( P 2 v 2 2 ) A 2
.
12
【特例2】直角等径弯管 12 0 ,A 1 A 2 A ,q V v A F R x p 1 A 1 c o s1 p 2 A 2 s in2q V(v 1 c o s1 ) (v 2 s in2 )
F R y p 2 A 2 c o s2 p 1 A 1 s in1 q V( v 2 c o s2 ) ( v 1 s in1 )
这是流体对任意变径弯管的作用力的计算公式，对其求合力得到
FR FR2x FR2y
arctanFRy
动量方程公式
动量方程公式一、概述动量方程是物理学中的一个基本公式，它描述了物体的动量和力的关系。
在经典力学中，动量方程是一个基本的守恒定律，它表明一个孤立系统的总动量不会随着时间的推移而改变。
动量方程的公式是：P = mv，其中P是动量，m 是质量，v是速度。
这个公式表示物体的动量与其质量和速度成正比。
二、动量方程的应用动量方程在物理学中有广泛的应用。
它可以用于分析物体的运动规律，解决各种动力学问题。
例如，在碰撞过程中，动量方程可以用于计算碰撞后的速度和方向。
此外，动量方程也可以用于分析力学系统的平衡状态和稳定性。
三、动量方程的发展历程动量方程的公式是牛顿第二定律的特例。
牛顿第二定律指出，力等于质量乘以加速度，即F = ma。
当物体保持匀速直线运动时，加速度为零，因此力F 也为零，此时动量方程可以简化为P = mv。
动量方程的发展历程可以追溯到17世纪，当时科学家们开始使用数学模型描述自然现象。
牛顿在他的著作《自然哲学的数学原理》中提出了三个基本的运动定律，其中第三个定律就是动量守恒定律的表述。
自那时以来，动量方程一直是物理学中的基本公式之一，广泛应用于各个领域。
四、动量方程的扩展形式除了基本的动量方程公式P = mv之外，还有许多扩展形式。
例如，角动量方程描述了物体绕固定点旋转时的动量和力的关系，形式为L = mvr。
此外，在相对论中，动量方程的形式也会发生变化。
在相对论中，物体的质量不再是常数，而是与速度有关，因此动量方程也需要考虑物体的质量和速度的相对论效应。
五、总结动量方程公式是物理学中的基本公式之一，它描述了物体的动量和力的关系。
这个公式在各个领域都有广泛的应用，可以帮助我们更好地理解物体的运动规律和解决各种动力学问题。
尽管现代物理学的发展已经超出了经典力学的范畴，但动量方程作为经典力学的基本原理之一，仍然具有重要意义和应用价值。
由于篇幅限制，我无法提供超过2000字的文章。
但我可以继续为您撰写下文以满足您的要求：六、动量方程在各领域的应用1.航空航天：在航空航天领域中，飞行器的设计和操作都需要考虑到动量方程的影响。
动量定理及其应用
动量定理及其应用动量定理是物理学中的重要概念之一，它描述了物体运动的性质和变化。
本文将介绍动量定理的基本原理、公式推导以及其在实际应用中的意义和重要性。
一、动量定理的基本原理动量定理是由牛顿提出的，它描述了质点的运动状态和所受外力之间的关系。
根据动量定理的表述，一个质点的动量的变化量等于作用于质点的力的时间积分。
换句话说，当一个物体受到外力作用时，它的动量会发生改变。
动量定理可以表述为以下公式：F = Δp/Δt其中，F代表物体所受的力，Δp为物体的动量变化量，Δt为时间的变化量。
该公式表示力等于物体动量的变化率。
二、动量定理的公式推导动量是物体的运动状态的衡量，它的大小与物体的质量和速度有关。
根据定义，动量p等于物体质量m与速度v的乘积：p = m * v。
当一个物体受到外力F作用时，根据牛顿第二定律F = ma（a为物体的加速度），可得：F = m * a根据运动学公式v = u + at（u为初速度，t为时间），可以将加速度a表示为：a = (v - u) / t将上述两个公式代入牛顿第二定律中得：F = m * (v - u) / t进一步整理可以得到：F * t = m * (v - u)F * t = m * Δv根据动量的定义p = m * v，将上述公式代入可得：F * t = Δp经过推导，我们得到了动量定理的基本公式F = Δp/Δt。
三、动量定理的应用动量定理在物理学和工程学中有着广泛的应用，以下是一些常见的应用场景：1. 交通事故分析：动量定理可以帮助我们分析交通事故中车辆的碰撞情况，准确计算撞击力的大小以及车辆运动状态的变化。
2. 火箭推进原理：在航天工程中，动量定理被用来解释火箭如何通过燃料的喷射产生反作用力，从而达到推进的效果。
3. 球类运动：动量定理可以解释球类运动中击球和接球的力学过程。
例如，乒乓球运动中击球员可以通过控制球的反冲力使得球的速度和方向发生改变。
4. 器械运动分析：动量定理可以用来解析各种器械运动的特点和规律，例如击球运动、举重等。
流体力学中的动量方程
流体力学中的动量方程动量方程是流体力学中描述流体运动的基本方程之一。
它描述了流体在运动过程中动量的变化，通过掌握动量方程，可以深入理解和分析流体的运动特性。
一、动量的定义与表达式根据牛顿第二定律，一个物体的动量等于其质量与速度的乘积。
对于流体来说，动量可以用密度、速度和体积来表达。
根据这个定义，流体的动量可以表示为：M = ρ * V其中，M为动量，ρ为流体的密度，V为流体的速度。
二、流体的动量守恒流体的动量守恒是指在一个封闭系统中，动量的总量在时刻保持不变。
这可以通过动量方程来表示。
对于流体的动量守恒方程，有两个基本形式：1.欧拉动量方程欧拉动量方程适用于描述非粘性流体的动量守恒。
其表达式为：∂(ρV)/∂t + ∇(ρV*V) = -∇P + ρg其中，ρ为流体的密度，V为流体的速度，t为时间，P为压力，g 为重力加速度。
2.纳维-斯托克斯动量方程纳维-斯托克斯动量方程适用于描述粘性流体的动量守恒。
其表达式为：∂(ρV)/∂t + ∇(ρV*V) = -∇P + μ∇²V + ρg其中，ρ为流体的密度，V为流体的速度，t为时间，P为压力，μ为流体的动力黏度，g为重力加速度。
三、动量方程的应用动量方程在流体力学的研究中有广泛的应用。
它可以用来解释和预测流体的运动特性，如流体的速度分布、流体中的压力和力的作用等。
1.速度分布根据动量方程，可以推导出流体在不同速度条件下的速度分布规律。
通过研究流体的速度分布，可以了解到流体的流动状态，从而更好地控制和管理流体运动。
2.压力分布动量方程中的压力项描述了流体中压力的变化规律。
通过分析动量方程中的压力项，可以获得流体的压力分布情况。
这对于设计和优化流体系统具有重要意义。
3.流体之间的相互作用在实际应用中，流体通常与其他物体或流体相互作用。
通过动量方程，可以分析流体与其他物体的相互作用力，并进行力学计算和设计。
四、总结动量方程是流体力学中重要的基本方程之一，通过它可以深入研究和理解流体的运动特性。
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辽宁工程技术大学力学与工程学院
流体力学综合训练（二）
题目动量方程式及其应用
班级工力13-3班
赵永振吕周翔顾鹏
姓名
李壮张敬尧陈锦学
指导教师吴迪
成绩
辽宁工程技术大学
力学与工程学院制
1
目录
1动量方程能解决流体中的问题 (1)
1.1用欧拉方法推导动量方程式 (1)
1.2特殊情况下的动量方程 (2)
2动量方程式在实际中的应用 (2)
2.1水力真空喷射泵 (2)
2.2轮船、火箭 (4)
参考文献 (6)
引言：动量方程式是根据牛顿第二定律及N-S 方程推导出来的，是以微分形式
表示的质点运动方程。
动量方程式是通过质点系动量变化率的办法计算求解，是求解流体力学问题的又一条途径。
该方程式在水利、航天、工业等工程方面都有应用。
一、用欧拉方法表示的动量方程式 1.1用欧拉方法推导动量方程式
在流场中，选择控制体（固定）如图中虚线所示,一部分与固体边界重合,在某一瞬时t,控制体内包含的流体是我们要讨论的质点系，设控制体内任一质点的速度为v, 密度为ρ。
在t 瞬时的初动量为t
V
vdV ][⎰⎰⎰ρ经过△t ，质点系运动到实线位置，这个质点系在t+△t 瞬时的末动量为：
原来质点系尚留在控制 图1 动量方程式 体中的部分及新流入控 （I ）部分通过A1面非 （II ）部分通过A2 制体的总动量。
原质点系的流入动量 面流出的动量 ↓ ↓ ↓
⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰∑∑⋅+
∂∂=-⋅∆+∆==∆+→∆A V
V
t A V
t t t dA v
v vdV t
vdV dA v v t vdV t dt mv d F )
(}][)(]{[1lim )(0ρρρρρ对于控制体的全部控制面:
⎰⎰
⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰⎰∑∑⋅+∂∂
=-⋅∆+∆==
∆+→∆A
V
V
t A V t t t dA v v vdV t
vdV dA v v t vdV t
dt
m v d F )
(}
][)(]{[1
lim
)
(0ρρρρρ 这就是用欧拉方法表示的动量方程式，这个方程式既适用于控制体固定的情况，也适用于控制体运动的情况。
在运动时需将速度v 换成相对速度，
并在控制
体上加上虚构的惯性力。
1.2特殊情况下的动量方程
特例：常见的定常、不可压缩、一元流动时，方程式可以简化的很简单。
如图所示，把流线方向取为自然坐标s ，取如图控制体，则总控制面上只有A1，A2上有动量流入流出，假设断面上平均速度为v1,v2,则在定常不可压缩
)
()()(121211221
2
v v q v v q dA
v v dA v v dA v v F v v A A A
s
-≈-=-=⋅=⎰⎰⎰⎰
∑ρβρρρρ⎰⎰⎰⎰⎰∑⋅+∂∂=
A
V
dA v v vdV t
F )
(ρρ
式中β为用平均速度计算动量而引起的动量修正系数，β取1
在三个坐标轴上的投影式:
)
()()(121212z z v z
y y v y x x v x v v q F v v q F v v q F -=-=-=∑∑∑ρρρ 二、动量方程式的应用
2.1水力真空喷射泵 图2 一元流流管
按水在水力真空喷射泵系统申前派动状态, 属于非理想流体。
喷嘴流量和流速取决于水泵的轴功率、骨路特性和汽室真空度等因素。
喷射水流在汽室将绝大部分蒸汽凝结成水, 同时把不凝气体和微量未被冷凝的蒸汽滋合压缩, 一井通过文丘里管的喉部, 经由尾管落入冷凝水池。
尾管直径一般是文氏管喉部直径的1.1至1.3倍。
低位安装的尾管直径较高位安装的略小。
尾管里的下落水流有气体, 若与大气相通,可能发生气体被倒吸入汽室, 降低真空度或破坏真空的现象。
安装时, 一般将尾管插入冷凝水池的水面以下, 形成水封。
设低位安装总高2 m ，尾管高1m ； 高位安装总高12m 和22m 。
尾管高分别为11 m 和 21m 。
使用局一型号的离心水泵和与之配套的电动时，不同的管路特性，其轴功率以及流量、流速各不相同。
不同的安装高度要求的喷嘴直径也有差
异，一般低位安装喷嘴直径较小，以获得较高的水贡射速度。
高位安装时喷嘴直径相应增大，以保证必要的流量。
喷射器安装得越高，需求的喷嘴直经越大，流速和流量则比低位安装的相应减少。
同一台离心水泵和配套电机，在汽室压力均为660mm 汞柱真空度的情况下，不同的安装高度，其喷嘴直径、喷嘴出口处的水喷射速度、流量如下表所示：
喷射器安装高度
（m）尾管高度
（cm）
喷嘴流速
（m/s）
流量
(m3/h )
2 1 24.8
55
12 11 21.35
50
22 21 15.84 46
尾管末端喷射水流速度 (1)
可以认为下落水流速度必然是越落越快，这样便产生良好的抽吸作用。
尾管越高水流速度越快，抽吸作用越良好，水力真空喷射泵的抽吸作用主要取决于汽室中喷嘴喷出的射流速度。
由于汽室真空引力的存在，当其数值大于地球引力时，喷射水流的下落过程就变成为匀减速运动。
所以，按垂直下落物体的运动方程 (1) 式及其重力加速度g=9.8，计算得出的尾管末端水流的终了速度，必然不是正确的结果。
为了方便计算，水流的速度，仍须按能量守恒的柏努利方程来计算。
当尾管高度分别为1m 、11 m、21 m 时, 冷却水温取30，汽室压力在660 mm汞柱真空度下; 按柏努利方程进行计算，其相对应的尾管末端喷射水流的速度分别为：
显而显见，尾管越高，下落水流速度不是越快，而是越慢，对抽吸作用自然也不会产生什么影响。
根据以上得出的流速，根据动量方程计算，不同安装高度尾管出口处下落水流的动量分别为:
假定尾管直径均为 3. 7c m , 不同安装高度尾管末端下落水流的冲击压强分别为:
用喷射水流末端的冲击压强P与尾管水柱静压强R 之和，同汽室真空形成的负压f进行比较，便能判断回水与否，即能不能发生冷却水倒流入罐的现象。
水力真空喷射泵的工作状态，不发生回水的必要条件是 :P + R + f >0
当汽室真空度为660mm汞柱时，负压; 达到最高真空度760mm 汞柱时，负压在300水温的相同条件下，不同尾管高度水柱的静压强分别为：
显然，水力真空喷射泵系统在正常工作状态，无论低位安装还是高位安装，其喷射水流末端的冲击压强P与尾管水柱静压强R之和，均大于汽室真空形成的负压的绝对值，不可能发生冷却水倒流入罐的情况。
水力真空喷射泵喷嘴喷射水流的速度和尾管下落水流的速度,不是越高越快, 而是越高越慢。
其根本原因,在于管路摩擦损失的增加和能量转换导致的水室压力的降低。
低位安装比高位安装还有节省钢材. 安装、维修方便等优点。
至于可能因停电停水出现的冷却水倒流入罐间题,可以从汽室和蒸汽管路的结构等方面加以解决。
[2] 2.2.轮船、火箭
2.2.1. 轮船：
船的叶轮作用在水上，水的反作用力使船前进。
发动机本身不能引起运动，它仅是个能源，若船上有发动机而没有叶轮，那么，发动机的功率再大，船也是不能运动的。
因此，除了发动机（能源）外，有着一个介于发动机和外界某物体（如本例中的水）之间的中间机构，它与外界某物体相互作用，井承受由此产生的反作用力。
这种中间机构，通常称为推进器。
2.2.2 火箭：
利用动量定理，可求得火箭垂直向上的飞行加速度。
火箭发动机所达到的推力和速度远远超过了一般的推进方法。
这种发动机不依赖周围介质条件，在空间环境也能工作，这一特点，保证了在不同飞行速度下，发动机产生的推力不受空气接受能力的影响，而是恒定的，这也使得火箭（发动机）所能达到的飞行速度比其它任何类型发动机要高得多；其次，由于是直接反作用运动，没有中间机构，在主要的喷射通道中不存在限制工作温度的运动机构，这就决定了火箭发动机的结构简单，而所产生的推力却很大。
参考文献
[1]张也影.动量方程式及其应用.流体力学（第二版）.1999（6），180-184
[2]程润达、金淑芳.《柏努利方程在水力真空喷射泵中的应用》.1989第八期。