光电子第四章A_几何光学基础
几何光学和光学仪器
几何光学和光学仪器一、几何光学基本概念与原理1.1 光线：光线是用来表示光的传播方向的直线，通常用一个小箭头表示。
1.2 光的反射：光在传播过程中遇到障碍物，一部分光会被反射回来，例如平面镜成像、球面镜成像等。
1.3 光的折射：光从一种介质进入另一种介质时，传播方向会发生改变，称为折射现象，如透镜、棱镜等。
1.4 透镜：透镜是一种光学元件，能够使光线发生折射，分为凸透镜和凹透镜。
1.5 焦点：凸透镜对光有会聚作用，能使平行光线汇聚于一点，该点称为焦点。
1.6 光路：光在传播过程中的路径，可以通过光线的实际路径或反向延长线来表示。
二、光学仪器的基本原理与结构2.1 望远镜：望远镜是一种利用透镜或反射镜收集和放大远处物体光线的仪器，主要由物镜、目镜等组成。
2.2 显微镜：显微镜是一种利用透镜放大微小物体光线的仪器，主要由物镜、目镜等组成。
2.3 照相机：照相机是一种利用透镜成像的原理，将景物记录在底片或数字传感器上的设备。
2.4 投影仪：投影仪是一种将图像投射到屏幕上的设备，主要利用透镜和光源将图像放大后投射出来。
2.5 眼镜：眼镜是一种用于纠正视力问题的光学仪器，根据个人的视力情况选择不同类型的透镜。
2.6 光学仪器的设计与制作：光学仪器的设计与制作需要考虑光线的传播、折射、聚焦等原理，以及各种光学元件的性能和组合方式。
三、光学仪器的应用与拓展3.1 光学仪器在科研领域的应用：如望远镜在天文观测、显微镜在生物研究等方面的应用。
3.2 光学仪器在生活中的应用：如照相机记录生活瞬间、眼镜改善视力等。
3.3 光学仪器的发展与创新：随着科技的发展，光学仪器不断更新换代，如数码相机、激光技术等。
3.4 光学仪器在我国的发展：我国光学仪器产业经过多年的发展，已经取得了一定的成绩，部分产品在国际市场上具有竞争力。
四、光学知识在现代科技领域的应用4.1 光纤通信：利用光在光纤中传输的特性，实现高速、大容量的数据传输。
《光学》全套课件 PPT
τ
cosΔ
dt =0
τ0
I = I1 +I2
叠加后光强等与两光束单独照射时的光强之和，
无干涉现象
2、相干叠加 满足相干条件的两束光叠加后
I =I1 +I2 +2 I1I2 cosΔ 位相差恒定，有干涉现象
若 I1 I2
I =2I1(1+cosΔ
)
=4I 1cos2
Δ 2
Δ =±2kπ I =4I1
r2
§1-7 薄膜干涉
利用薄膜上、下两个表面对入射光的反射和 折射，可在反射方向(或透射方向)获得相干光束。
一、薄膜干涉 扩展光源照射下的薄膜干涉
在一均匀透明介质n1中
放入上下表面平行,厚度
为e 的均匀介质 n2(>n1)，
用扩展光源照射薄膜，其
反射和透射光如图所示
a
n1
i
a1 D
B
n2
A
n1 C
2、E和H相互垂直，并且都与传播方向垂直，E、H、u三者满 足右螺旋关系，E、H各在自己的振动面内振动，具有偏振性．
3、在空间任一点处
εE = μH
4、电磁波的传播速度决定于介质的介电常量和磁导率，
为
u= 1 εμ
在真空中u= c =
1 ≈3×108[m ε0μ0
s 1]
5、电磁波的能量
S
=E
×H ,
只对光有些初步认识，得出一些零碎结论，没有形
成系统理论。
二、几何光学时期
•这一时期建立了反射定律和折射定律，奠定了几何光学基础。
•李普塞（1587～1619）在1608年发明了第一架望远镜。
•延森（1588～1632）和冯特纳（1580～1656）最早制作了复 合显微镜。 •1610年，伽利略用自己制造的望远镜观察星体，发现了木星 的卫星。 • 斯涅耳和迪卡尔提出了折射定律
物理光学-第4章
4-2 单色平面光波在晶体中的传播特性
运用菲涅耳波法线方程可以解决以下几个问题。
′′ n ′, n） (1)已知—晶体ε i 给定和波法线方向可求n（
由：菲涅耳波法线方程：
l k21 1 1 − n 2 ε1
+
l k22 1 1 − n2 ε 2
+
l k23 1 1 − n2 ε3
=0
由菲涅耳波法线方程 解出 n′ , n′′值代入下式即可求出两组 ' '' 相应的比值 E1′ : E2 : E3' 和E1'' : E2 : E3'' 从而定出E的方向，从而定出分别对 应的D方向。
4-2 单色平面光波在晶体中的传播特性
因为一般晶体中三个主折射率不完全相等，导致D和E在一般情况下不平行，使 得光能流方向(光线方向) 与光波法线方向一般不重合，即光能不沿波法线方向而 是沿光线方向传播，等相面前进的方向（法线方向）既然与光能传播方向（光线 方向）不同，其对应的速度—相速度 v p 与光线速度v r也就不同，两者在方向上有 一夹角为α（D，E间夹角）大小关系如下：
[
]
[
]
]
− l k21 E1 − l k1l k 2 E 2 − l k1l k 3 E3
4-2 单色平面光波在晶体中的传播特性
(3)可求出两方向之间的一般关系。
Di =
ε o l ki ( l k ⋅ E )
1
εi
−
1 n2
′ D2 ′′ + D3 ′ D3 ′′ D ′ ⋅ D ′′ = D1′D1′′ + D2 ε l ( l ⋅ E ) ε l ( l ⋅ E ′′ ) ε l ( l ⋅ E ′ ) ε l ( l ⋅ E ′′ ) ε l (l ⋅ E ′) ε l (l ⋅ E ′′) o kz k o k3 k + o k2 k o k1 k + o k3 k ⋅ o k2 k 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1 − 1 − 2 − − − − 2 ε ε 1 n′′ 2 ε 2 n′′ 2 ε 3 (n ′′) 2 1 n′ ε 2 n′ ε 3 n′
几何光学基础知识
几何光学基础知识几何光学是光学学科中以光线为基础，研究光的传播和成像规律的一个重要的实用性分支学科。
在几何光学中，把组成物体的物点看作是几何点，把它所发出的光束看作是无数几何光线的集合，光线的方向代表光能的传播方向。
在此假设下，根据光线的传播规律，在研究物体被透镜或其他光学元件成像的过程，以及设计光学仪器的光学系统等方面都显得十分方便和实用。
但实际上，上述光线的概念与光的波动性质相违背，因为无论从能量的观点，还是从光的衍射现象来看，这种几何光线都是不可能存在的。
所以，几何光学只是波动光学的近似，是当光波的波长很小时的极限情况。
作此近似后，几何光学就可以不涉及光的物理本性，而能以其简便的方法解决光学仪器中的光学技术问题。
光线的传播遵循三条基本定律：光线的直线传播定律，既光在均匀媒质中沿直线方向传播；光的独立传播定律，既两束光在传播途中相遇时互不干扰，仍按各自的途径继续传播，而当两束光会聚于同一点时，在该点上的光能量是简单的相加；反射定律和折射定律，既光在传播途中遇到两种不同媒质的光滑分界面时，一部分反射另一部分折射，反射光线和折射光线的传播方向分别由反射定律和折射定律决定。
基于上述光线传播的基本定律，可以计出光线在光学系统中的传播路径。
这种计算过程称为光线追迹，是设计光学系统时必须进行的工作。
几何光学中研究和讨论光学系统理想成像性质的分支称为高斯光学，或称近轴光学。
它通常只讨论对某一轴线(即光轴)具有旋转对称性的光学系统。
如果从物点发出的所有光线经光学系统以后都交于同一点，则称此点是物点的完善像。
如果物点在垂轴平面上移动时，其完善像点也在垂轴平面上作线性移动，则此光学系统成像是理想的。
可以证明，非常*近光轴的细小物体，其每个物点都以很细的、很*近光轴的单色光束被光学系统成像时，像是完善的。
这表明，任何实际的光学系统(包括单个球面、单个透镜)的近轴区都具有理想成像的性质。
为便于一般地了解光学系统的成像性质和规律，在研究近轴区成像规律的基础上建立起被称为理想光学系统的光学模型。
光的基本性质
• 量子光学
从光子的性质出发，来研究光与物质相互作用的学科。
以量子力学、量子电动力学为基础
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13
第一节 光的基本性质
➢ 历史回顾 ➢ 光的性质 ➢ 光的传输
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14
2. 光的基本特性
• 波粒二象性 • 偏振性 • 电磁性 • 干涉与衍射
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4
第一节 光的基本性质
➢ 光学研究的历程 ➢ 光的性质 ➢ 光的传输
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5
1.光学研究的历程
光
的
光
光
惠光
电
的
的
更的
磁
现
微
斯波
说
象
粒
）动
（
说
说
麦
（
（
克
牛
胡
斯
顿
克
韦
光的直线传播）
，
）
朗光
克的
，波 爱粒
?
因二
斯象
坦性
）（
普
光的干涉 电磁波谱 光的衍射 光谱
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15
① 波粒二象性
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16
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17
光子
➢ 光子：光波辐射的最小能量单元，不可再分。 ➢ 光波可以看作光子的概率波。 ➢ 光子没有静止质量，不带电荷。
E h P h
光子的能量 光子的动量
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18
徳布罗意物质波假说
波粒二象性是所有物质的固有特性。
部分偏振光可以看成是自然光和线偏振光的混合。
专题4光电子基础
光纤光纤的全称称为光导纤维，它是一种导引光波的波导，是一种新的传输介质。
光纤通讯是以光波为载波，以光导纤维为传输媒质的一种通讯方式。
人们利用光导纤维作为光的传输介质的研究工作经历了一段艰辛的道路，直到1966 年，英籍华人高辊博士发表了一篇具有历史意义的论文，从理论上阐述了光纤实现低损耗传输信息的可能性以后，光纤的研制工作才异常迅速地展开起来。
到了被誉为光纤通讯元年的1970 年以后，光纤系统更是伴随着光纤通讯技术的发展而发展到了实用阶段。
目前，光纤在通讯、传感、激光治疗仪、激光加工机等许多方面都获得了应用，但其最主要的应用领域是光纤通讯和光纤传感器。
相对于无线电通讯来说，光纤通讯具有传输带宽、通讯容量大、中继距离远、抗干扰能力强、无串音、轻便、材料资源丰富、成本低等优点。
相对传统的传感器而言，光纤传感器具有灵敏度高、抗干扰能力强、电绝缘性能好、便于与计算机联接，便于与光纤传输系统系统组成遥测网络、体积小、耗电少等优点。
正因为此，光纤通讯和光传感器受到人们的青睐，得到了愈来愈来迅速的发展。
并且，随着光纤通讯和光纤传感技术的发展，推动了光纤在许多领域中的应用，同时，光纤技术自身的研究也获得了飞速的发展。
本专题从光纤入手，先了解光纤的结构和一般性质，再学习光纤的耦合、传输特性及在通讯和传感领域中的应用。
实验一光纤光学与半导体激光器的电光特性实验一、实验目的：1．了解和掌握半导体激光器的电光特性，测出半导体激光器在不同工作电流下的输出功率，求出阈值电流。
2．通过对输出光的观察和测量，了解和掌握光纤的一些光学特性和参数测量方法，进一步理解和巩固光学的基本原理和知识。
3．对光纤的使用技巧和处理方法有一定的了解。
二、实验仪器：GX1000 光纤实验仪，光纤实验导轨，半导体激光器(LD) ，二维及三维调整架，光纤夹，光探头，功率指示计，光纤刀，显示屏，音频信号源，示波器，一维位移架和12挡光拦头三、实验原理:A .光纤结构典型的光纤结构如图1所示，光纤一般由纤芯、包层、涂敷层及护套构成，是一多层介质结构的对称圆柱体。
电动力学-4-5几何光学的电磁学基础
常矢量
常矢量
真E空0中单er色ei时k0r谐, H球面0 波
r heik0r
变矢量
变矢量
场的更普遍形式
E0 er rr eik0Srr , H0
r h
rr
eik0Srr
“光程”，是位置的实标函数
代入麦克斯韦方程组
利用
矢量
H0
r
r
h
r
ikr0S
h
eik0S
r
H0 i E0 0
前两式消
去e或h
1
c
er S
=0
S er
S
2
cer
0
利用
c
a
b
c
b
a
c
ab
S 2 n2
n已知,可以获得S
S rr 常数
S x
2
S y
2
S z
2
n2
称为几何波面或几何波阵面
单色球面光波的光程函数为
S nr n x2 y2 z2 1 2
单色平面光波的光程函数为
光学长度[P1P2]等于光的真空速度和 光从P1传播到P2所需的时间之积
定义光学长度 P1P2
P2 P1
nds
S
P2
S
P1
由于平均能量密度是以速度v=c/n沿光线传播,因而
nds c ds cdt v
dt是能量沿光线行经距离ds所需的时间
P1P2
c P2 dt P1
4、电矢量和磁矢量在每一点都和光 线垂直
ds
ndsrrrdnsdrr
0
srds
用一过渡层代替突变面T,取一个面积元P1P2Q2Q1,
光电子物理基础(内容提要)
纤芯内是驻波场，包层内是衰减场
导模传输条件 k0n2 k0n1
归一化频率V, V<2.4,单模
光纤传输
传输特性
传输损耗
吸收损耗，瑞利损耗，反射损耗，弯曲损耗
色散特性
模式色散（梯度折射率光纤和单模光纤没有）， 材料色散，波导色散
损耗、色散对光纤传输(距离和带宽）的影 响
吸收系数
dI ( z) I (z)dz
I (z) I (0) exp(z)
E(z, t) E0 exp[ i(kz t)]
单色平面波 折射率
n*
n
i
E0
exp[ i ' 'z]exp[ it
c（' ）
'
（1 ）
]
i
2
(
)
吸收系数 2 / c
电导率
*()
i
n* * / 0 n i
发射
罗斯布莱克-肖克莱关系 辐射复合与非辐射复合 本征发光（直接、间接） 激子发光
等电子中心发光
杂质发光
返回
辐射场与物质相互作用现象
ห้องสมุดไป่ตู้
自发发射，
(
dN21 dt
)
sp
A21N2
概念，自发发射几率，自发发射寿命
受激发射
概念，发射几率
(
dN21 dt
) st
W21N2
受激吸收
(
返回
第六章 集成光学
平面光波导结构 3层，
全反射的消逝场，相位突变
横向共振条件，模式方程 w 12 23 m
波动理论，
场分布，波导层内驻波场，约束层内衰减场
导模存在条件k0n2>β>(k0n3,k0n1)
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几何光学基本定律
几何光学以光线为模型研究
•光在介质中的传播规律
•光学系统的成像特性
一、基本概念、基本概念
光线：在几何光学中，通常将发光点发出的光抽象为许许多多携带能量并带有方向
的几何线，即光线。
光线的方向代表光的传
播方向。
光线的传播途径称为光路。
波面发光点发出的光波向四周传播时：发光点发出的光波向四周传播时，某一时刻其振动位相相同的点所构成的面称
为波阵面，简称波面。
光的传播即为光波波阵面的传播。
几何波面与几何光线的关系在光束：几何波面与几何光线的关系：在
各项同性介质中，波面上某点的法线即代表
了该点处光的传播方向，即光沿着波面法线
方向传播，因此，波面法线即为光线。
与波面对应的所有光线的集合，称为光束。
面对应的所有光线的集合称为光束
同心光束：通常波面可分为平面波、球
：通常波面可分为平面波球
面波和任意曲面波。
与平面波对应的光束成
为平行光束，与球面波对应的光束称为同心光束。
光束
同心光束可分为会聚光束和发散光束同心光束可分为会聚光束和发散光束，
如图1-1所示。
同心光束经实际光学系统后，
由于像差的作用，将不再是同心光束，与之对应的光波则为非球面光波
对应的光波则为非球面光波。
图1-1 波面与光束
a)平面光波与平行光束b)球面光波与发散光束
c)球面光波与会聚光束
折射率
：折射率是表征透明介质光学性质的重要参数。
各种波长的光在介质中的传播速度会减慢。
介质的折射率正是用来描述介质中光速减慢程度的物理量
介质中光速减慢程度的物理量，(1-1)
v
c n 这就是折射率的定义这就是折射率的定义。
二几何光学基本定律二、几何光学基本定律
几何光学把研究光经过介质的传播问题
归结为如下四个基本定律，它是我们研究各种光的传播现象和规律以及物体经过光学系
统的成像特性的基础。
（1）光的直线传播定律
（2）光的独立传播定律
（3）光的折射定律
（4）光的反射定律
光的直线传播定律
1、光的直线传播定律
在各向同性的均匀介质中，光线按直线传
播。
例子：影子的形成、日食、月蚀等。
2、光线的独立传播定律
不同的光线以不同的方向通过某点时，彼
此互不影响，在空间的这点上，其效果是通过这点的几条光线的作用的叠加
过这点的几条光线的作用的叠加。
利用这一规律，使得对光线传播情况的研
究大为简化。
3、光的折射定律和反射定律
1
2所示入射光线如图1-2所示，入射光线AO 入射到两种PQ 上，在O 点发生折反射，其介质的分界面Q 在点发折反射其中，反射光线为OB ，折射光线为OC ，'NN 为界面上O 点处的法线。
入射光线、反射光线和折射光线与法线的夹角、和分别称为入射角、反射角和折射角，它们均以锐"I 'I I 角度量，由光线转向法线，顺时针方向旋转形成的角度为正，反之为负。
反射定律
（1）反射光线位于由入射光线和法线所
决定的平面内；
（2）反射光线和入射光线位于法线的两
侧，且反射角与入射角的绝对值相等，符号相反即相反，即
(1-2)I
I -="
折射定律（1）折射光线位于由入射光线和法线所决定的平面内
决定的平面内；（2）折射角的正弦与入射角的正弦之比与入射角的大小无关，仅由两种介质的性质决i 定(13)n'n
I ='sin (1-3)
n I sin I
n I n sin 'sin '=令，有,结果在形式上(12)相同
n n -='I I -='与反射定律的式(1-2)相同。
4、光路的可逆性
'若光线在折射率为的介质中沿CO 方向入射，由折射定律可知，折射光线必沿OA 方n 向出射。
同样，如果光线在折射率为n 的介质方向入射则由反射定律可知反射中沿BO 方向入射，则由反射定律可知，反射光线也一定沿OA 方向出射。
由此可见，光线见光线的传播是可逆的，这就是光路的可逆性。
5、全反射现象
都会发生折射与反射但在一定条件下入
没有折射光产生，这种现象称为光的全反射。
通常
我们把分界面两边折射率较高的通常，我们把分界面两边折射率较高的介质称为光密介质，而把折射率较低的介质称为光疏介质。
当光从光密介质射向光疏介增大到某程度时折射角质且入射角增大到某一程度时，折射角o '
I I 达到，折射光线沿界面掠射出去，这时
的入射角称为临界角，记为。
90I m
(1-3)n n n n n I n I o
m /'/90sin '/'sin 'sin ===由折射定律公式(13)
(1-4)
若入射角继续增大，入射角大于临界角
的那些光线不能折射进入第二种介质，而全部反射回的种介质即发生了全反射现象部反射回的一种介质，即发生了全反射现象。
发生全反射的条件
）光线从光密介质射向光疏介质
（1）光线从光密介质射向光疏介质；
（2）入射角大于临界角。
射角大于临界角
全反射应用例全反射应用例：。