第二章 几何光学成像4汇总
视力正常的眼睛，远 点在无穷远处。
视力正常的眼睛，近点 距离约为10~12cm。
(7)明视距离
对于一个视力正常的人，不易引起眼睛过渡疲劳的最
适宜的距离约为s0 25cm，这个距离称为明视距离。
（8）眼的屈光不正及其矫正
眼的屈光不正分为近视眼、远视眼和散光眼几种。
a．近视眼：远点不在无穷远处。
近视眼共轴球面系统的焦
记为： y
s
n=1.33
y1
w1 w2
w2w' 1' y2' y1'
l
最大视角：
0
人眼的最小分辨角：
y s0
1'
2.9 104
rad
定义视角的意义： y' s'tg s'
(5)简约眼：
定义：生理学上把眼睛简化为一个单球面
折射系统，称为简约眼。图示：
光焦度：54.48D F1
n=1.33
代入高斯公式 1 1 1 s s' f '
解得
1 1 1 0.12 1.2
f ' 6 m 45
P 1 7.5D 750度 f'
c．散光眼
散光眼成像 散光眼的矫正方法是配戴适当的柱面透镜。
物体5.移当4 近我助眼们视前为仪，了器这看清样微就小增物大体了时物，体总对是人习眼惯的于张将角，
解：由题意所配眼睛应能将无穷远的物体成像 与50cm处，则：
s
s' 50cm
代入公式
111 s' s f '
1 1 1 50 f '
解得：f'= -0.5m
P 1 200 度 f'
b、远视眼：近点大于12cm
近视眼共轴球面系统的焦度比正常眼小，其第二焦点 在视网膜后面，不在视网膜上，看不清远处的物体。
Δ Fe s2
-y'
Fe'
fe
w
y s0
， w'
y' fe
，
M
w' w
y'/ fe y / s0
y' y
s0 fe
Vo M e
Vo
x'
f
' o
x'
Vo
fo
M s0
fo fe
电子显微镜简介
电子显微镜的产生要追溯到19世纪末的一系列科学发现。当 时Abbe建立了显微镜分辨率的理论，即认为用显微镜看不到 比显微镜的光源波长还小的物体。从这个理论出发，人们意 识到用光学显微镜看不到原子。不过从另一方面看，Abbe 的理论也指出了，如果能找到一个比光波波长还短的光源， 就能提高显微镜的分辨率。1924年是近代科学史上的新纪元 德布罗意提出了波粒二重性的假说．并很快的为电子衍射的 发现所证实。汉斯.布什又开创了电磁透镜的理论。具备了 上述两个条件，使人们产生了制作一个新型显微镜的想法， 即用具有波动性的电子做光源，再用电磁透镜来放大。1932 年德国KnoU和RMsLa制成了第一台电镜。1934年他们又把 电镜的分辨串提高到500人，这是近代电镜的先导。
25cm
y
w'
放大镜原理
放大镜的视角放大率：
M ',
' y
f
，
y s0
, M ' s0 f
2. 显微镜的成像过程和放大本领
特点 fo fe s0 fo，fe ，△为光学筒长
视角正负的规定：从光轴转向光线顺时针为正，逆时 针为负，均为锐角
Lo
Le
y
Fe
Fe'
fe
Lo y
-y''
Le
-w′
3.望远镜(Telescopes)
1.构造特点:
1）物镜的焦距 fo较长,口径大;
2）目镜的焦距 fe较短,口径小;
3）物镜的第二焦点和目镜的
第一焦点重合。
图示：双筒望远镜
4）望远镜的孔径光阑是物镜
1）定义：2）结构和光路： 特0, Fe Oe y1
度比正常眼大，其第二焦点
远点
在视网膜前面，不在视网膜
上，看不清远处的物体。
近视眼及矫正
造成近视的原因可能是角膜曲率半径太小或眼球前后距离
太大，物体成像在视网膜前面。矫正方法是配戴适当焦度的
凹透镜，将无穷远处的物体成像于近视人眼的远点处。
例1：某近视眼的远点在眼前50cm处，今欲使其 看清无穷远处的物体，则应配戴多少度的眼镜？
造成远视的原因
可能是角膜曲率半
径太大或眼球前后
距离太小，物体成
近点 正常眼近点
像在视网膜前面。
远视眼矫正
矫正方法是配戴适当焦度的凹透镜，利用凹透镜将处
于正常人明视距离处的物体成像于远视人的近点处。
例2：某远视眼的近点距离为1.2m，要看清12cm 处的物体，要配戴怎样的眼镜？
解：s 0.12m s' 1.2m
从于设而 人计可 眼原使 本理物 身：体 的提在局高视限物网性体膜，对上物人成体眼一太的个近视较，角大使。的得象人。眼但肌由肉 过分紧张，看物体很不舒服，这就需要一个帮助 眼睛观察微小物体的助视光学仪器。
1. 放大镜：
w
y
特点：f s0 y’
如图所示，将物体置于明 视距离25cm处，视角为w， 经放大镜放大后，视角增 为w'，放大镜的角放大率 用M表示。
§2-5 光学仪器
5.1投影仪器
典型仪器：电影机，幻灯机
特点：s' f , s f
V s' s sf
5.2照相机
特点：s' f ' s变化很大但 s' 很小
5.3眼睛
（1）眼睛的特点：像距基本不变，通过焦距变化 来实现清楚成像
（2）远点和近点：
（3）明视距离：s0 25cm
（4）视角：物体对眼睛中心的张角称为视角，
电子显微镜是根据电子光学原理， 用电子束和电子透镜代替光束和 光学透镜，使物质的细微结构在 非常高的放大倍数下成像的仪器。
电子显微镜的分辨能力以它所 能分辨的相邻两点的最小间距来 表示。 (人眼的分辨本领约为0.1 毫米)。现在电子显微镜最大放大 倍率超过300万倍，而光学显微 镜的最大放大倍率约为2000倍， 所以通过电子显微镜就能直接观 察到某些重金
C
F2
曲率半径：5.7mm
17.1mm
f1
22.8mm
f2
(6)眼的调节
为了将远近不同的物体成像在视网膜上，眼睛通过睫状
肌调节晶状体表面的曲率半径，改变其焦度。
远点
近点
眼睛能看清的最远的 物体与眼睛之间的距离 称为远点。观察处在远 点的物体时，睫状肌处 于完全放松状态，减小 晶状体的表面曲率减小
眼睛能看清的最近的物 体与眼睛之间的距离称为 近点。观察处在近点的物 体时，眼睛处于最大调节 状态，压缩晶状体使其表 面曲率增加，焦距缩短。
Q1
'
望远镜的视角放大率：
M '
M
'
y1
fO fO
, ' y1
fE
， 负号表示像是倒立的
fE
开普勒和伽利略望远镜：
若 f E 0, fO 0，称为开普勒望远镜； 若 f E 0, fO 0 ，称为伽利略望远镜。
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例题
1 1 1 ( nL1 1 )( ) f1 r 1
1 1 1 ( nL 2 1 )( ) f2 r r2 1
1 1 1 f f1 f2
其它求法？
光
学
第二章 几何光学成像例题 例题5
置于空气中两薄透镜，焦距分别为12cm和-8cm，相距16cm。一 物体高3cm，位于第一个透镜前30cm处，求像。 F1 F2’ F1’ F2
1
n n 1 1.5 1 nr 1 ( 50 ) 100
1 1 ? ? f 22 f 22
光
学
第二章 几何光学成像例题 例题6
一胶合厚透镜由一个凸透镜和一个平凸透镜组成，曲率半径分 别为50cm、-50cm，中心厚度分别2cm、3cm，折射率分别为1.5 和1.6。求系统焦距
光
学
第二章 几何光学成像例题
例题1：
在圆柱形木塞的圆心，垂直于 圆平面插入一根大头针，然后把木 塞倒放浮在水面上，观察者在水面 上方不论在什么位置都刚好看不到 水下的大头针，设大头针露出的长 度为h，木塞直径为d，求水的折 射率。 解决本问题的关键是利用全反射现象
d
h
1 sin i n
1 n sin i
1 d1 1 1 1 f1 f11 f12 f11 f12 f11 f12
光
学பைடு நூலகம்
第二章 几何光学成像例题 例题6 一胶合厚透镜由一个凸透镜和一个平凸透镜组成，曲率半径分
别为50cm、-50cm，中心厚度分别2cm、3cm，折射率分别为1.5 和1.6。求系统焦距
H2 H ‘2
光
学
第二章 几何光学成像例题 例题5
置于空气中两薄透镜，焦距分别为12cm和-8cm，相距16cm。一 物体高3cm，位于第一个透镜前30cm处，求像。 F1 F2’ F1’ F2
1 1 1 ( nL 2 1 )( ) f2 r r2 1
1 1 1 f f1 f2
其它求法？
光
学
第二章 几何光学成像例题 例题5
置于空气中两薄透镜，焦距分别为12cm和-8cm，相距16cm。一 物体高3cm，位于第一个透镜前30cm处，求像。 F1 F2’ F1’ F2
1
n n 1 1.5 1 nr 1 ( 50 ) 100
1 1 ? ? f 22 f 22
光
学
第二章 几何光学成像例题 例题6
一胶合厚透镜由一个凸透镜和一个平凸透镜组成，曲率半径分 别为50cm、-50cm，中心厚度分别2cm、3cm，折射率分别为1.5 和1.6。求系统焦距
光
学
第二章 几何光学成像例题
例题1：
在圆柱形木塞的圆心，垂直于 圆平面插入一根大头针，然后把木 塞倒放浮在水面上，观察者在水面 上方不论在什么位置都刚好看不到 水下的大头针，设大头针露出的长 度为h，木塞直径为d，求水的折 射率。 解决本问题的关键是利用全反射现象
d
h
1 sin i n
1 n sin i
1 d1 1 1 1 f1 f11 f12 f11 f12 f11 f12
光
学பைடு நூலகம்
第二章 几何光学成像例题 例题6 一胶合厚透镜由一个凸透镜和一个平凸透镜组成，曲率半径分
别为50cm、-50cm，中心厚度分别2cm、3cm，折射率分别为1.5 和1.6。求系统焦距
H2 H ‘2
光
学
第二章 几何光学成像例题 例题5
置于空气中两薄透镜，焦距分别为12cm和-8cm，相距16cm。一 物体高3cm，位于第一个透镜前30cm处，求像。 F1 F2’ F1’ F2
第二章 几何光学成像
nL r2 n nL
f 2
nr2 n nL
将上式代入（2.37）式
f
s
f1 f2 f1 f2
n nL n n nL
r1
r2
f s
f1f 2 f1 f2
n nL n n nL
r1
r2
可见 f n 当n n 1 f n
f f
1
(nL
1)(
1 r1
1 r2
)
——磨镜者公式
第二章 几何光学
成像
• §2-1 • §2-2 • §2-3 • §2-4
成像 共轴球面组傍轴成像 薄透镜
理想光具组理论
几何光学
用几何学方法来研究光的直线传播、反射、折射、 成像等问题的学科称为几何光学。
波动光学揭示了光的本质，所有的光学现象都可 以用波动的概念来解释，但是在实际应用中，用几何 学方法来研究将更为方便，这不必涉及光的本质，从 几个简单的基本实验定律出发，就可以解决许多光学 技术及照明工程等问题。
s2 n2 (s r)2
s2
n2 (s r)2
4r
sin
2
(
/
2)[ n 2
1 (s
r)
n2
1 (s
] r)
(书上错误)
2r(1 cos)[ 1 Fra bibliotek ]n2 (s r) n2 (s r)
给定s和 角可以求出s,
发现也s与 的大小有关,
单心性被破坏， 因此，
单个球面折射不能成像！
3、球面反射对光束单心性的破坏
焦距 f f r 2
三、傍（近）轴物点成像与横向放大率
1、共轭点 2、共轭平面 3、物平面∏ 4、像平面∏′ 5、符号约定 在轴线上方 y ( y′) >0 6、横向放大率 V y
高中光学成像知识点总结
高中光学成像知识点总结1.1 光学成像是指利用光学系统使物体在成像面上呈现出与实际物体相似的影像。
其基本原理是光线在透明介质中传播时发生折射和反射的现象，通过透镜或镜面的聚焦作用，使得光线汇聚到一点上，形成清晰的影像。
1.2 光学成像的条件包括：物体光源处发出的光线必须足够明亮，透镜或镜面必须能够聚焦光线，成像面必须能够接收到光线，并且成像面上的像必须清晰可见。
1.3 光学成像的基本流程：物体发出光线，经透镜或镜面的折射或反射，形成物体的像。
二、光学成像的基本光学器件2.1 透镜：透镜是用来聚集或散射光线的光学元件，常见的透镜有凸透镜（凸面透镜）和凹透镜（凹面透镜）两种，根据其形状和材质的不同，可以分为凸透镜、凹透镜、双凹透镜、双凸透镜等多种类型。
2.2 镜面：镜面是一种能够反射光线的表面。
根据其形状和作用方式，可以分为平面镜、凸面镜和凹面镜。
2.3 光学器件的用途：透镜用于聚焦或散射光线，镜面用于反射光线。
三、光学成像的基本过程3.1 光学成像的基本原理：① 平行光线成像后会汇聚于焦点成为一个点状的光斑。
② 发散光线成像后会汇聚为一个虚焦点。
③ 通过透镜或镜面成像的物体，其像的大小、方向和形状与物体的大小、方向和形状有一定的关系。
3.2 聚焦与成像① 要使物体在聚焦距离内成像清晰，应使物体与透镜或镜面的距离等于焦距。
如果物体与透镜或镜面的距离小于焦距，则成像为实像；如果物体与透镜或镜面的距离大于焦距，则成像为虚像。
② 光线通过透镜或镜面成像时，成像的位置和大小受到物体的位置、大小和形状的影响，可以通过物的性追踪成像规律进行定量计算。
四、光学成像的相关光学现象4.1 折射现象：光线从一种介质射入另一种介质时，会发生折射现象。
根据斯涅尔定律，入射光线与折射光线以及法线所在的平面称为折射平面，因此通过透镜产生的折射现象也符合这一定律。
4.2 反射现象：光线在镜面上发生反射时，入射光线、反射光线和法线三者在同一平面上，这就是反射现象。
第2章光学成像的几何学原理
取n'=-n，并以-s'代替（2.2-7）式中的s'，得（傍轴条件下）
球面反射成像公式：
(2.2-13)
式中
(2.2-14)
(2.2-15)
结论：对于反射球面，高斯物像公式和牛顿物像公式形式仍然不变。
2 光学成像的几何学原理
2.2 光在单个球面上的折射与成像
2.2.3 轴上物点的傍轴光线成像
(6) 光在单个平面上的折射、反射成像
2 光学成像的几何学原理 2.1 几何光学成像的基本概念
本节重点
1. 物空间与像空间的基本概念 2. 光学系统理想成像的条件
2 光学成像的几何学原理
§2. 2 光在单个球面上的折射 与成像
2 光学成像的几何学原理 2.2 光在单个球面上的折射与成像
主要内容
1. 基本概念和符号规则 2. 光在单个球面上的折射，同心性的破坏 3. 轴上物点的傍轴光线成像 4. 高斯物像公式与牛顿物像公式 5. 光在单个球面上的反射成像 6. 光在单个平面上的折射、反射成像 7. 离轴物点的傍轴光线成像 8. 成像放大率 9. 亥姆霍兹公式与拉格朗日-亥姆霍兹定理
2.2.1 基本概念和符号规则
说明
长度量与角度量的正负无关，各自遵守相应的符号规则。
符号规则与全正图形的规定并不矛盾，在光路图中的长度量与角 度量均为几何量，只能取正值，而实际计算时，这些量又成为代数量， 这样才能保证所导出公式的普适性。
不同教材中采用的符号规则可能有所不同，因而所得公式的形式 也可能不相同，但最终的结论却是一致的。
第2章
光学成像的几何学原理
2 光学成像的几何学原理
主要内容
§2.1 几何光学成像的基本概念 §2.2 光在单个球面上的折射与成像 §2.3 共轴球面系统的傍轴成像 透镜 §2.4 理想光具组理论 §2.5 像差 §2.6 光阑 §2.7 几何光学仪器原理
球面反射成像公式：
(2.2-13)
式中
(2.2-14)
(2.2-15)
结论：对于反射球面，高斯物像公式和牛顿物像公式形式仍然不变。
2 光学成像的几何学原理
2.2 光在单个球面上的折射与成像
2.2.3 轴上物点的傍轴光线成像
(6) 光在单个平面上的折射、反射成像
2 光学成像的几何学原理 2.1 几何光学成像的基本概念
本节重点
1. 物空间与像空间的基本概念 2. 光学系统理想成像的条件
2 光学成像的几何学原理
§2. 2 光在单个球面上的折射 与成像
2 光学成像的几何学原理 2.2 光在单个球面上的折射与成像
主要内容
1. 基本概念和符号规则 2. 光在单个球面上的折射，同心性的破坏 3. 轴上物点的傍轴光线成像 4. 高斯物像公式与牛顿物像公式 5. 光在单个球面上的反射成像 6. 光在单个平面上的折射、反射成像 7. 离轴物点的傍轴光线成像 8. 成像放大率 9. 亥姆霍兹公式与拉格朗日-亥姆霍兹定理
2.2.1 基本概念和符号规则
说明
长度量与角度量的正负无关，各自遵守相应的符号规则。
符号规则与全正图形的规定并不矛盾，在光路图中的长度量与角 度量均为几何量，只能取正值，而实际计算时，这些量又成为代数量， 这样才能保证所导出公式的普适性。
不同教材中采用的符号规则可能有所不同，因而所得公式的形式 也可能不相同，但最终的结论却是一致的。
第2章
光学成像的几何学原理
2 光学成像的几何学原理
主要内容
§2.1 几何光学成像的基本概念 §2.2 光在单个球面上的折射与成像 §2.3 共轴球面系统的傍轴成像 透镜 §2.4 理想光具组理论 §2.5 像差 §2.6 光阑 §2.7 几何光学仪器原理
第二章几何光学
三、傍轴物点成像与横向放大率
第
二 章
PΠ
n
n’
Q
几
i
C
A
i’
Q’
-y’ P’
何
s
Σ
s’
Π’
光
学
傍轴条件：y 2 , y2 s 2 ,s2 ,r 2
成
像
对于折射球面： V y ns y ns
讨论放大率的正负 与像的虚实
对于反射球面： V y s ys
四、逐次成像
第 二
n1
n3 n2
章
二
折射面的曲 5.7mm 网膜的曲率 9.8mm
率半径R
半径R’
章
物方焦距f -17.1mm 像方焦距f ’ 22.8mm
几
何
人眼的调节功能
光
1、改变眼睛的焦距使距离不同的物体都能在视网
学
膜上形成清晰的像，这个过程称为眼睛的调节。
成
像
眼睛能看清的最远点称为远点（无穷远）；
眼睛能看清的最近点称为近点（25cm）。
之，高度y（y’）<0。
（5）图示中的各个量均为正值。
第
第二节 共轴球面组傍轴成像
二
一、光在单个球面上的折射
章 几 何
nl A
P
Oφ
s
r
B
l’ C s’
P’ n’
光 学
1
l r 2 r s2 2rr scos 2
成
1
l r 2 s r 2 2rs r cos 2
像
由费马原理可得：
像
和像方主点重合的。
四、惠更斯目镜与冉斯登目镜
第 二
1、惠更斯目镜
第二章几何光学成像
光轴－－各折反射球面的球心所在的一条直线上
光线与光轴的夹角小于 5 0 时，有sin ≈tan ≈ ，
光学系统满足这样条件的区域，轴上发出的同心光束， 经系统变换后，仍为同心光束，近轴条件限制了光线与光轴 的夹角。
在近轴条件下，单球面折射系统可视为理想光学系统， 同心光束经其变换后，可认为仍具有单心性。
像空间--- 经光学系统变换后的光束所在的几何空间。 它包括所有的实像点．虚像点所在的几何空间。
说明：
① 对于给定的光学系统，无论物与像是实是虚，均具有共轭特点， 这是光路可逆性原理的必然结果。
② 实物、实像的意义在于有光线实际发自或通过该点，而虚物、 虚像仅仅是由光的直线传播性质给人眼造成的一种错觉，实际上 并没有光线经过该点。
上页 下页
2.光在单个球面上的折射 －－光在两介质分界面发生折射，界面是球面的一部分。
y
•
n p
u
i M i
h AH
n n
p’ C
u
Q'
y•
s
r
s
Q
n：物方介质的折射率
Q：物点
n'：物方介质的折射率
Q'：像点
C：球心
顶点：球面在光具组中的对称点A
光轴：使光线不发生偏折的方向，如过球心并垂直于球面的方向
s
s
在上图折射系统中, A和A是一对共轭物像点, u
和 u 是一对共轭角. 我们定义角放大率为
u,
u
(1-4-9)
上页 下页
由上图可得
u s ,
u
s
因为 y ns , y n s
因此有
所以 s ny . s n y
nu ynuy.
光线与光轴的夹角小于 5 0 时，有sin ≈tan ≈ ，
光学系统满足这样条件的区域，轴上发出的同心光束， 经系统变换后，仍为同心光束，近轴条件限制了光线与光轴 的夹角。
在近轴条件下，单球面折射系统可视为理想光学系统， 同心光束经其变换后，可认为仍具有单心性。
像空间--- 经光学系统变换后的光束所在的几何空间。 它包括所有的实像点．虚像点所在的几何空间。
说明：
① 对于给定的光学系统，无论物与像是实是虚，均具有共轭特点， 这是光路可逆性原理的必然结果。
② 实物、实像的意义在于有光线实际发自或通过该点，而虚物、 虚像仅仅是由光的直线传播性质给人眼造成的一种错觉，实际上 并没有光线经过该点。
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2.光在单个球面上的折射 －－光在两介质分界面发生折射，界面是球面的一部分。
y
•
n p
u
i M i
h AH
n n
p’ C
u
Q'
y•
s
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n：物方介质的折射率
Q：物点
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Q'：像点
C：球心
顶点：球面在光具组中的对称点A
光轴：使光线不发生偏折的方向，如过球心并垂直于球面的方向
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s
在上图折射系统中, A和A是一对共轭物像点, u
和 u 是一对共轭角. 我们定义角放大率为
u,
u
(1-4-9)
上页 下页
由上图可得
u s ,
u
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因为 y ns , y n s
因此有
所以 s ny . s n y
nu ynuy.
第二章 几何光学成像-复习
QM MQ' 2a
旋转双曲面：两焦点共轭，一实一虚。
QM MQ' 2a
旋转抛物面：焦点和轴上无限远点共轭，可实可虚。 广泛使用（发射或接收）。
2019/2/9 6
（3）折射等光程面和齐明点 笛卡尔卵形面：四次曲面，给定后只有一对共轭点。
折射球面，有一对共轭点，称为 齐明点(不晕点) .M 。 n
符号规则，修改一条： 像距 s 及焦距 f 也以在A 之左为正（实为正）。 P 在折射的公式中，将s y 和 f 分别换成－s 和 － P Q f 即得现在的公式。 也可仅让 n = －n 即可。
此时 F 和
M
C
h O
n
s
P s ' r
d
F 两个焦点重合
1 1 2 s' s r 2019/2/9
sin 2 ( / 2) ( / 2) 2 1 s s' 则有 n( s r ) n' ( s'r )
可得：
2019/2/9
n' n n'n s' s r
（2.19） 高斯公式
11
2.2 轴上物点成像焦距、物像距公式
1.平行于主轴的入射光线折射后与主轴相交的位置称为球
入射光从左向右传播时 1）若 Q 和 F 点在A点的左方，则 s 0 ， f 0 若 Q 和 F 点在A点的右方，则 s 0 ， f 0 F 和 C点在A点的左方， 则 s ' 0 f ' 0 r 0 2）若Q、 ， ， F 和 C点在A点的右方， 则 s ' 0 f ' 0 r 0 若Q、 ， ， 3）若入射光由右向左传播时，符号法则与上述规定相反 4）各个量在绘图中均用绝对值标示，实物（像）距均 大于零，虚物（像）距均小于零。
旋转双曲面：两焦点共轭，一实一虚。
QM MQ' 2a
旋转抛物面：焦点和轴上无限远点共轭，可实可虚。 广泛使用（发射或接收）。
2019/2/9 6
（3）折射等光程面和齐明点 笛卡尔卵形面：四次曲面，给定后只有一对共轭点。
折射球面，有一对共轭点，称为 齐明点(不晕点) .M 。 n
符号规则，修改一条： 像距 s 及焦距 f 也以在A 之左为正（实为正）。 P 在折射的公式中，将s y 和 f 分别换成－s 和 － P Q f 即得现在的公式。 也可仅让 n = －n 即可。
此时 F 和
M
C
h O
n
s
P s ' r
d
F 两个焦点重合
1 1 2 s' s r 2019/2/9
sin 2 ( / 2) ( / 2) 2 1 s s' 则有 n( s r ) n' ( s'r )
可得：
2019/2/9
n' n n'n s' s r
（2.19） 高斯公式
11
2.2 轴上物点成像焦距、物像距公式
1.平行于主轴的入射光线折射后与主轴相交的位置称为球
入射光从左向右传播时 1）若 Q 和 F 点在A点的左方，则 s 0 ， f 0 若 Q 和 F 点在A点的右方，则 s 0 ， f 0 F 和 C点在A点的左方， 则 s ' 0 f ' 0 r 0 2）若Q、 ， ， F 和 C点在A点的右方， 则 s ' 0 f ' 0 r 0 若Q、 ， ， 3）若入射光由右向左传播时，符号法则与上述规定相反 4）各个量在绘图中均用绝对值标示，实物（像）距均 大于零，虚物（像）距均小于零。
几何光学的成像与光学仪器
几何光学的成像与光学仪器几何光学是光学科学中的一个重要分支，研究光的传播规律以及光学系统中的成像原理。
光学仪器则是应用几何光学原理设计和制造的一类工具，用于捕捉、操控和观察光线。
本文将围绕几何光学的成像理论和光学仪器的原理进行论述，并探讨它们在各个领域的应用。
一、几何光学成像原理1. 光的传播路径光在传播过程中，按照一定的路径进行传输。
根据折射定律和反射定律，可以得出光的传播路径遵循直线传播的规律。
这就是几何光学的基本假设，也是成像理论的基础。
2. 球面镜成像球面镜是一种常见的光学元件，根据其曲率的不同，可以分为凸透镜和凹透镜。
当光线通过球面镜时，会发生折射或反射，形成实像或虚像。
其中，凸透镜会产生实像，而凹透镜则会产生虚像。
3. 透镜成像透镜是另一种常见的光学元件，根据透镜的类型和物体的位置，可以得出透镜成像的规律。
在透镜成像过程中，物距和像距之间具有特定的数学关系，即透镜公式。
透镜可以实现物体的放大或缩小，并通过调节透镜与物体或像的距离来控制成像效果。
4. 光学仪器中的成像原理各种类型的光学仪器都是基于几何光学的成像原理设计和制造的。
例如，显微镜利用透镜的成像原理放大微小物体；望远镜则通过透镜或反射镜成像，使得远距离的物体能够清晰可见。
二、光学仪器的应用1. 显微镜显微镜是一种用于观察微小物体的光学仪器。
通过显微镜的放大和成像功能，人们可以观察到肉眼无法看到的细小结构，如细胞、细菌和微生物。
显微镜在生物学、医学和材料科学等领域都有广泛的应用。
2. 望远镜望远镜是一种用于观察远距离物体的光学仪器。
通过望远镜的光学系统，人们可以观察到遥远的星体、行星和天体现象。
望远镜在天文学研究和空间探测中发挥着重要的作用。
3. 摄影机摄影机利用透镜的成像原理，将光线转化为图像信号，并记录下来。
摄影机广泛应用于摄影、电影制作、监控系统等领域，使得人们能够捕捉到丰富多彩的画面，记录下珍贵的瞬间。
4. 光纤通信光纤通信是一种利用光学原理传输信号的通信方式。
第二章几何光学成像
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2.光在单个球面上的折射 光在单个球面上的折射 --光在两介质分界面发生折射,界面是球面的一部分. --光在两介质分界面发生折射,界面是球面的一部分. 光在两介质分界面发生折射
n
y
u
s
p
i
A
h
M
φ
i ′ p'
C
s′
n′
n′ u′
Q'
H
r
y′
n:物方介质的折射率 : n':物方介质的折射率 : C:球心 :
Q
理 想 光 具 组
Q'
理想光具组
3.物 像的定义 物
实物 虚物 实像 虚像
发散同 心光束
未经光学系统变换的发散同心光束的心,称为实物. 未经光学系统变换的发散同心光束的心,称为实物. 未经光学系统变换的会聚同心光束的心,称为虚物. 未经光学系统变换的会聚同心光束的心,称为虚物. 经光学系统变换后的会聚同心光束的心,称为实像. 经光学系统变换后的会聚同心光束的心,称为实像. 经光学系统变换后的发散同心光束的心,称为虚像. 经光学系统变换后的发散同心光束的心,称为虚像.
n′ n n′ n + = s′ s r
n r, 得物方焦距 f = s = n′ n
的点为物方焦点 F , 它与无穷远处的像点关于
系统共轭. 过 F 点垂直于光轴的平面, 叫作物方焦平面. 系统共轭 点垂直于光轴的平面 叫作物方焦平面 (2) 像方焦点 ) 将
s = ∞ 代入
像距为
n′ n n′ n n′ ' + = 得像方焦距 f ′ = s = r, s′ s r n′ n
n
以光具组的顶点和主光轴为基准,规定光路图中各几何量的符号如下: 以光具组的顶点和主光轴为基准,规定光路图中各几何量的符号如下: A H C
2.光在单个球面上的折射 光在单个球面上的折射 --光在两介质分界面发生折射,界面是球面的一部分. --光在两介质分界面发生折射,界面是球面的一部分. 光在两介质分界面发生折射
n
y
u
s
p
i
A
h
M
φ
i ′ p'
C
s′
n′
n′ u′
Q'
H
r
y′
n:物方介质的折射率 : n':物方介质的折射率 : C:球心 :
Q
理 想 光 具 组
Q'
理想光具组
3.物 像的定义 物
实物 虚物 实像 虚像
发散同 心光束
未经光学系统变换的发散同心光束的心,称为实物. 未经光学系统变换的发散同心光束的心,称为实物. 未经光学系统变换的会聚同心光束的心,称为虚物. 未经光学系统变换的会聚同心光束的心,称为虚物. 经光学系统变换后的会聚同心光束的心,称为实像. 经光学系统变换后的会聚同心光束的心,称为实像. 经光学系统变换后的发散同心光束的心,称为虚像. 经光学系统变换后的发散同心光束的心,称为虚像.
n′ n n′ n + = s′ s r
n r, 得物方焦距 f = s = n′ n
的点为物方焦点 F , 它与无穷远处的像点关于
系统共轭. 过 F 点垂直于光轴的平面, 叫作物方焦平面. 系统共轭 点垂直于光轴的平面 叫作物方焦平面 (2) 像方焦点 ) 将
s = ∞ 代入
像距为
n′ n n′ n n′ ' + = 得像方焦距 f ′ = s = r, s′ s r n′ n
n
以光具组的顶点和主光轴为基准,规定光路图中各几何量的符号如下: 以光具组的顶点和主光轴为基准,规定光路图中各几何量的符号如下: A H C
第2章 几何光学成像
正弦定理
p r s sin sin i
p p s r r s
第二章 几何光学成像
M
i
Q
u
C
Q
i u
QA s
QA s
QM p
A
QM p
AC r
p ( s r ) r 2r ( s r ) cos
2 2 2
2 s2 s 2 2 2 2 2 n (s r ) n (s r )
sin
2
0
n n n n s s r
（单个折射球面的 物像距公式）
物距 s：物点到顶点的距离
像距 s：像点到顶点的距离
第二章 几何光学成像
物方焦点F：轴上无穷远像点的共轭点
像方焦点 F ：轴上无穷远物点的共轭点
2.3 傍轴物点成像
P
Q
i
A
i C
Q
n
n
P
Q和 Q 分别绕C点旋转微小角度 到达P和 P
PQ QQ
PQ QQ
物平面PQ和像平面 PQ为共轭平面
第二章 几何光学成像
P
Q
y
i
A
i C
y
Q
n
n
2
P
2 2 2 2 y , y s , s , r 轴外共轭点的傍轴条件：
n
n
MC AC r
折射定律 n sin i n sin i
p sr sin sin i
正弦定理
p p n( s r ) n( s r )
p s r sin sin i
第二章 几何光学成像