第六章 电磁感应耦合效应的消除和提取
信号线去耦合操作方法
信号线去耦合操作方法信号线的去耦合是为了解决信号传输中可能出现的互相干扰问题，以保证信号的可靠传输和正确识别。
下面是一些常用的信号线去耦合操作方法：1.确定去耦合的需求：在进行去耦合之前，首先要明确去耦合的需求。
通过仔细分析信号传输过程中可能出现的干扰源和该干扰源引入的影响，确定需要去除的干扰频率范围。
2.选择合适的去耦器件：根据去耦合的需求，选择适合的去耦器件。
常用的去耦器件包括电容、电感和滤波器等。
3.使用电容进行去耦：电容是常用的去耦器件之一、通过在信号线上并联一个电容，可以将高频噪声短路到地，从而实现去耦。
选择电容时，应根据信号频率和信号线阻抗进行合理匹配。
4.使用电感进行去耦：电感也是常用的去耦器件之一、通过在信号线上串联一个电感，可以形成一个截止频率，将高频噪声滤除。
选择电感时，需要考虑信号频率和电感的电感值。
5.使用滤波器进行去耦：滤波器是一种专门用于去耦合的器件。
根据需求选择合适的滤波器类型（如低通、高通、带通等），并调整滤波器的截止频率，将干扰频率进行滤除。
6.设计良好的地线：地线是信号线去耦的重要组成部分。
一个好的地线设计可以有效抑制信号线的干扰。
合理布置地线，并与其他地线进行良好的接地连接，减小信号线与地线之间的电磁辐射和相互干扰。
7.降低信号线长度：信号线的长度也会影响到信号线的干扰和去耦效果。
尽量将信号线的长度缩短到最小，减小信号线上可能引入的干扰。
8.使用屏蔽线材：对于高频信号，可以选择使用屏蔽线材。
屏蔽线材能够将外部噪声和干扰屏蔽在外部，提高信号线的抗干扰性能。
在进行信号线去耦时，需要综合考虑干扰源、去耦器件的选择、设计布线以及阻抗匹配等因素，同时根据具体情况进行调试和优化，以实现最佳的去耦效果。
电磁耦合原理
电磁耦合原理
电磁耦合是一种基于电磁场相互作用的物理现象。
它指的是当两个或多个电磁场发生相互作用时，在它们之间产生的耦合效应。
电磁耦合可以在各种系统中发生，包括传输线上的电磁波耦合、电路中的电磁感应耦合以及电磁场中的相互作用等。
其中，传输线上的电磁波耦合是最常见和容易理解的一种形式。
当两个传输线相互靠近时，它们之间会产生电磁耦合。
这是因为电磁波在传输线上传播时，会产生电场和磁场，而这些场会扩散到附近的传输线上。
因此，当其中一个传输线上的电流变化时，它会在另一个传输线上感应出电流，从而导致耦合效应的产生。
电磁耦合的强度取决于传输线之间的距离、频率和线路特性等因素。
当传输线之间的距离较小时，耦合效应会更强烈。
此外，频率对耦合的影响也很大。
频率越高，电磁波的波长越短，传输线之间的相互作用也会更强。
电磁耦合在电子设备和通信系统中具有重要的应用。
例如，在电路设计中，需要考虑不同线路之间的电磁耦合效应，以确保它们之间的相互影响最小化。
此外，在无线通信系统中，电磁耦合也是一个重要的问题，因为信号可能从一个天线传输到另一个天线。
因此，了解和控制电磁耦合效应对于确保系统的正常运行至关重要。
总之，电磁耦合是电磁场相互作用的一种表现形式，能够在各种系统中发生。
通过深入研究电磁耦合原理，可以更好地理解和控制电磁场的行为，为电子设备和通信系统的设计和运行提供指导。
磁耦工作原理-概述说明以及解释
磁耦工作原理-概述说明以及解释1.引言1.1 概述磁耦是一种通过磁场的作用将信号或功率传输的装置。
它由一个主动端和一个被动端组成，主动端和被动端之间没有电气连接。
磁耦利用磁场的耦合效应，在电磁感应的基础上实现信号的传输和隔离。
磁耦的工作原理是基于法拉第电磁感应定律和电磁感应耦合制动效应。
当主动端通电时，形成的磁场通过铁芯传播到被动端，从而在被动端产生感应电动势。
这个感应电动势可以用于传输信号或功率。
磁耦的铁芯起到了传导磁场和隔离信号的作用，使得主动端和被动端之间没有直接的电气连接。
磁耦具有很多优点。
首先，磁耦的传输效率较高，能够实现高性能的功率传输和信号传输。
其次，磁耦具有电气隔离的功能，能够有效地隔离电气噪声和干扰。
此外，磁耦具有体积小、重量轻、结构简单等特点，便于集成和应用。
然而，磁耦也存在一些局限性。
首先，由于磁场衰减的影响，磁耦在传输距离上有一定的限制。
其次，磁耦对频率的适应性较差，对于高频信号的传输效果较差。
此外，磁耦在温度变化和外界磁场干扰下的性能稳定性也受到一定的影响。
未来，磁耦技术还有很大的发展空间。
随着科技的进步，磁耦的传输效率和频响特性将得到进一步提升。
磁耦也将在更多领域得到应用，例如电力系统中的能量传输、电动车的无线充电等。
因此，磁耦作为一种重要的传输技术，将为各行各业的发展提供更多的可能性和便利性。
1.2文章结构1.2 文章结构:本文将分为三个主要部分来讨论磁耦的工作原理。
首先，在引言部分概述磁耦的基本概念和作用。
接着，正文部分将详细介绍磁耦的基本原理、工作过程以及广泛应用的领域。
最后，结论部分对磁耦的工作原理进行总结，并探讨其优势和局限性，同时展望其未来的发展方向。
通过逐步展开，读者将能够全面了解磁耦的工作原理及其在各个领域中的应用情况。
1.3 目的目的磁耦是一种常见的电子元件，具有广泛的应用领域。
本文旨在通过对磁耦工作原理的深入探究，全面了解磁耦的基本原理、工作过程以及应用领域。
第六章-自感式传感器
L0
L10
L20
m
0W
2
mr
rc
l2 c
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k1
k2
m0W 2mr rc2
l2
综上所述，螺管式自感传感器的特点： ①结构简单，制造装配容易； ②由于空气间隙大，磁路的磁阻高，因此灵敏度低 ，但线性范围大； ③由于磁路大部分为空气，易受外部磁场干扰； ④由于磁阻高，为了达到某一自感量，需要的线圈 匝数多，因而线圈分布电容大； ⑤要求线圈框架尺寸和形状必须稳定，否则影响其 线性和稳定性。
2
3
（2）单线圈是忽略
0
以上高次项，差动式是忽略
0
以上偶次项，
因此差动式自感式传感器线性度得到明显改善。
*另一种形式： Π型
6 自感式传感器
6.1 工作原理 6.2 变气隙式自感传感器 6.3 变面积式自感传感器 6.4 螺线管式自感传感器 6.5 自感式传感器测量电路 6.6 自感式传感器应用举例
第6章 电感式传感器
电感式传感器是建立在电磁感应基础上，利用 线圈自感或互感的改变来实现测量的一种装置。它 可对直线位移和角位移进行直接测量，也可通过一 定的敏感元件把振动、压力、应变、流量等转换成 位移量而进行测量。通常可由下列方法使线圈的电 感变化：
(1)改变几何形状； (2)改变磁路的磁阻； (3)改变磁芯材料的导磁率； (4)改变一组线圈的两部分或几部分间的耦合度。
1. 交流电桥 2. 变压器电桥 3. 自感传感器的灵敏度
（一）交流电桥式测量电路
分析：
• 衔铁在初始位置时，电桥平衡
L1
L2
L0
W 2m0S 20
• 若衔铁上移，则：
1 0 ,2 0
电磁感应中的互感实验解释电磁感应中的互感实验的过程和结果
电磁感应中的互感实验解释电磁感应中的互感实验的过程和结果在电磁学领域中，互感是指当一个线路中的电流发生变化时，通过它会诱导出另一个邻近线路中的电流。
互感现象的实验证明了电磁感应的基本原理，为电磁学的发展做出了重要贡献。
本文将解释电磁感应中的互感实验的过程和结果。
互感实验可以通过一个简单的装置进行，其中包括两个密绕线圈：主线圈和次线圈。
主线圈通常由大量的线圈组成，形成一个密集的线圈。
次线圈是相对较小的线圈，通常放置在主线圈的附近。
实验所需的其他器材还包括电源，开关和示波器。
在进行互感实验之前，需要保证实验室环境安全，确保实验装置的正确连接和接地。
以下是电磁感应中的互感实验的具体过程：1. 将主线圈与电源和示波器连接。
主线圈通常用作电源的一部分，通过它传递电流。
2. 连接次线圈与示波器。
次线圈是通过感应与主线圈中的电流产生耦合效应。
3. 打开电源并让电流通过主线圈。
观察示波器上的波形变化。
通过上述步骤，我们可以观察到互感实验的结果。
互感实验中，当主线圈中的电流变化时，次线圈中会产生感应电流。
这是因为变化的磁场会穿透次线圈，从而引起次线圈中的电流。
实验结果通常通过示波器显示出来。
示波器可以显示出电流的大小和方向随时间的变化。
通过观察示波器上的波形，我们可以判断出互感实验的结果。
在互感实验中，主线圈中的电流变化率越大，次线圈中感应电流的幅度也就越大。
此外，当主线圈和次线圈之间的密集程度越高，互感效应也就越明显。
互感实验的结果对于电磁学的发展有着重要的意义。
它揭示了电磁感应的基本原理，并为电磁学在通信、能量传输和电路设计等领域的应用提供了基础。
总之，电磁感应中的互感实验通过观察主线圈和次线圈中的电流变化，验证了互感现象，并提供实验数据支持了电磁感应的基本原理。
这一实验为电磁学的发展和应用奠定了基础。
静电场与磁场的耦合与电磁感应
静电场与磁场的耦合与电磁感应电磁学是物理学的重要分支之一，它研究电荷和电流之间的相互作用。
其中，静电场和磁场是电磁学中的两个基本概念。
静电场是由电荷引起的，而磁场则是由电流引起的。
在自然界中，这两种场是密不可分的，它们之间存在着耦合关系。
本文将探讨静电场与磁场的耦合以及它们与电磁感应之间的关系。
首先，我们来了解一下静电场与磁场的耦合。
在静电学中，我们知道电荷之间存在着库仑力，即静电力。
当电荷静止不动时，它所产生的电场会对其他电荷产生作用力。
然而，当电荷运动起来时，除了电场外，还会产生磁场。
这是由安培定律给出的，即电流产生磁场。
因此，当电荷运动时，静电场和磁场就相互耦合在一起了。
静电场和磁场的耦合现象在电磁学中有着重要的应用，比如电磁波的传播。
电磁波是由振荡的电场和磁场组成的，它们以光速传播。
这种传播过程中，电场和磁场相互耦合，相互增强和抵消，形成了电磁波的波动特性。
电磁波的传播不需要媒质，因此可以在真空中传播，这是静电场和磁场耦合的结果。
接下来，我们来讨论静电场和磁场与电磁感应之间的关系。
电磁感应是指磁场变化时，会在导体中产生感应电流。
这是法拉第电磁感应定律给出的。
当磁场的磁通量发生变化时，导体中就会产生感应电流。
这个过程中静电场和磁场也是相互耦合的。
根据法拉第电磁感应定律，我们知道磁场的变化会引起感应电流。
而感应电流产生的磁场又会与原始磁场相互作用，形成一个闭合的电磁回路。
这个回路中，静电场和磁场相互耦合，相互影响。
这个过程在变压器和发电机中得到了广泛应用。
变压器利用感应电流的产生和磁场的耦合来改变电压。
发电机则利用磁场的变化来产生感应电流，从而实现能量的转换。
除了在变压器和发电机中的应用外，静电场和磁场的耦合还在其他领域中发挥着重要作用。
比如在电磁兼容性测试中，我们需要考虑静电场和磁场对电子设备的影响。
静电场和磁场的相互作用可能会导致设备的故障或干扰。
因此，我们需要采取一些措施来减小静电场和磁场的耦合，以保证设备的正常工作。
电磁波耦合分析及抑制技术
电磁波耦合分析及抑制技术电磁波耦合是电磁场中两个或多个不同频率的电磁波相互作用形成的现象，其影响范围广泛，可能导致电子设备出现干扰、故障甚至损坏。
因此，为了确保电子设备的正常运行，对电磁波耦合进行分析并采取相应的抑制技术显得尤为重要。
首先，进行电磁波耦合分析是解决问题的第一步。
通过电磁场测量、频谱分析等技术手段，了解电磁波在设备内的传播情况、干扰路径以及频率等参数，找出导致电磁波耦合的原因。
在分析中，需要考虑电磁波的发射源、传播路径、干扰目标等因素，以便全面了解电磁波的影响范围和强度。
针对电磁波耦合分析结果，采取有效的抑制技术是关键。
常见的抑制技术包括但不限于：1. 电磁屏蔽：通过在设备周围设置金属屏蔽罩或电磁波吸收材料，阻隔干扰源的电磁波传播，减少干扰的影响范围。
2. 磁屏蔽：对于受磁场影响的设备，可以采用磁性材料或磁屏蔽罩来阻隔外部磁场对设备的影响。
3. 地线设计：合理设计和布局设备的接地系统，减少接地回路对电磁波的传导，降低电磁干扰的程度。
4. 滤波器：安装滤波器可以有效地削弱或消除电磁波的特定频率成分，阻止其对设备的干扰。
5. 电磁辐射控制：通过降低设备内部电流回路的谐振频率，减少电磁波的辐射强度，达到抑制电磁波的目的。
在实际应用中，根据具体设备的特点和工作环境，可以综合运用以上的抑制技术，并不断实验和调整，以达到最佳的抑制效果。
此外，定期对设备进行电磁兼容性测试和评估也是必不可少的，以确保设备在电磁环境下稳定可靠地工作。
综上所述，电磁波耦合分析及抑制技术的重要性不言而喻。
只有充分了解电磁波的传播规律和干扰源，才能有效地采取相应的抑制措施，确保设备的正常运行和电磁兼容性。
在不断发展的科技领域，电磁波耦合问题的解决需要不断创新和进步，以适应日益复杂和多样化的电磁环境。
电磁耦合原理
电磁耦合原理电磁耦合是指两个或多个电磁场相互作用的现象。
在电磁学中，电磁耦合是一种重要的物理现象，它在许多领域都有着广泛的应用，比如电磁感应、电磁波传播、电磁场辐射等。
本文将围绕电磁耦合原理展开讨论，探究其基本概念、相关理论和实际应用。
首先，我们来了解一下电磁耦合的基本概念。
电磁耦合是指电场和磁场之间相互影响的现象。
当电流通过导体时，会产生磁场，而变化的磁场也会产生感应电流。
这种相互作用导致了电磁场的耦合现象，即电场和磁场之间相互耦合，相互影响。
在电磁耦合的理论研究中，麦克斯韦方程组是非常重要的基础。
麦克斯韦方程组描述了电磁场的基本规律，包括电场和磁场的产生、传播和相互作用。
通过对麦克斯韦方程组的分析，我们可以深入理解电磁场的特性和行为，从而揭示电磁耦合的物理原理。
在实际应用中，电磁耦合原理被广泛应用于无线通信、电磁感应加热、电磁波传播等领域。
例如，在无线通信中，天线作为电磁场的辐射源，通过电磁耦合原理实现了电磁波的传播和接收。
在电磁感应加热中，利用电磁耦合原理可以实现对金属材料的快速加热，提高生产效率。
在电磁波传播中，电磁耦合原理也起着至关重要的作用，影响着电磁波的传播距离和质量。
总之，电磁耦合原理是电磁学中的重要概念，它揭示了电场和磁场之间的相互作用规律，对于理解电磁场的特性和行为具有重要意义。
同时，电磁耦合原理在无线通信、电磁感应加热、电磁波传播等领域有着广泛的应用，推动了相关技术的发展和进步。
希望通过本文的介绍，读者能对电磁耦合原理有更深入的理解，并能够将其应用于实际工程和科研中，促进相关领域的发展和创新。
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第六章电磁感应耦合效应的消除和提取在第五章中，我们讨论了EM效应和IP效应在不同测量波形上的表现形态。
本章则以双频波测量波形为例，讨论直接消除电磁感应耦合效应的斩波去耦方法。
然后，将详细论述双频激电中独特的直接、同时、分别提取和利用EM效应和IP效应的方波相干技术。
第一节双频波形的斩波去耦对于图5.2(b)所示的双频波形，将其减去一次场后作傅氏分析，可得到图6.1所示的双频波供电时纯EM效应的频谱。
对于双频波，由第三章知，在我们关注的频点上，若设基波振幅为1，则三次谐波振幅为1/3；13次谐波振幅由为12/13，39次谐波的为12/39。
然而从图6.1上，其纯EM效应振幅相应的为1、1/3、2.5、2.5，因此，尽管高频一次场振幅仅为低频振幅的12/13，但由于EM效应作用，其纯感应耦合效应明显增强，约为基频感应耦合效应的2.5倍。
39次谐波的EM效应强度与13次谐波EM效应强度相当，因此说在13次谐波和39次谐波的频率上，EM效应明显强于其它频率。
另外，三次谐波和其它各次谐波的EM效应强度大致相当，约为基波EM效应强度的1/3。
由此可见，纯EM效应随频率的增大而强，而且与其激发场强弱有关。
图6.2斩波去耦方法示意图图6.1 双频波形纯EM效应的频谱曲线图(a)斩波前测量波形；(b)斩波后测量波形如前图5.2所反映的，EM效应主要表现在波形的上升沿和下降沿的尖脉冲中，且其1/2频成分的EM效应明显大于低频EM效应。
因此在测量波形中，可以将受电磁感应耦合效应影响严重的部分（尖脉冲部分）及其一次场从波形上去掉，从而获得无EM 效应的场。
如图6.2所示。
这种方法即称为“斩波去耦”。
显然，这种去耦方法是直接的，既不需增加野外测量工作，也不需进行室内数据处理，因此是一种简便、快速、可行的直接去耦方法。
这种去耦方法的应用效果取决于斩波的宽度，如图6.3所示，它在消除EM效应的同时也部分地损失了IP效应，其压抑程度也同样受斩波宽度影响。
因此，若要干净地消除EM效应，就要求斩波宽度大，但斩波宽度越大，IP效应损失也越多。
故此，斩波宽度的选择是折衷的。
下面通过数值计算来讨论斩波去耦方法对EM效应的消除效果以及对激电效应的影响程度，斩波去耦方法的应用条件及斩波宽度的选择原则。
一．数值模拟方法对于EM效应和IP效应同时存在时的情况，采用波形恢复方法得到双频电流波时的测量波形。
然后，对于高频半周期离散时间点为20点的情况，在高频半周期的上升和下降沿分别去掉1、2、3、4、5个时刻点（即斩波），再作傅氏分析，即可得到总场的振幅谐，如图6.4~图6.6所示。
图6.3 斩波去耦方法对EM效应的抑制与IP效应的影响程度示意图(a)斩波前测量波形；(b)斩波后测量波形图6.4 EM效应存在时，对双频波斩波后频谱斩去0点；斩去1点；斩去2点；斩去3点；斩去4点；斩去5点图6.5 EM效应和IP效应存在时，对双频波斩波后频谱图例同图6.4 为讨论斩波去耦方案的去耦效果以及对IP效应的影响，用高、低频振幅计算视频散度F s，相应各项分别列于表十八~表二十，由于斩波作用，使一次场振幅相应地减小，因而必须利用供电波形斩去相应宽度后进行付氏分析得到的相应频率的振幅进行补偿归一，再利用公式%1001213⨯∆∆-∆=DG D S V V V F 计算视频散率。
图6.6 IP 效应存在时，对双频波斩波后频谱图例同图6.4表十八 EM 效应存在时的斩波去耦效果F sIP效应同时存在时F s为498%；当只有IP效应时F s为14.91%。
二．结果分析讨论根据图6.4~图6.6可得出：1.从宏观上，随斩波点增加，其主要频率成份的EM效应振幅有明显下降，这主要相对基波，3、5、7、9、11、13和39次谐波而言。
另外，由于斩波作用，傅氏分析离散化以及截断误差的影响，使得25、27、51、53次谐波的EM效应幅度反而增加，产生了附加频率效应。
2.对于高频（13次谐波）和低频（基波），随着斩波点增加，基波振幅基本上呈线性下降，而高频振幅则不然，除了有EM效应存在时（图6.5和图6.6），斩去1~2个时刻点时，其振幅下降幅度明显外，其它下降幅度很小。
但随斩波点数的继续增加，其下降幅度有所加快。
也就是说，随斩波宽度的加大，对基频和高频的总场幅度有不同比例的衰减。
这是因为，如图6.7所示，对于低频与高频实分量的测量，实质上是用图6.7(b)(c)中之正弦波去乘以图6.7(a)中双频波再作积分。
从图中可知，斩波去掉的部分为阴影响部分。
很显然，斩波对低频一次场的衰减比对高频要强很多。
因为对于高频成分，所斩去的宽度实际上为一次场的过零部分，而对低频则不然。
图6.7 高、低频实分量测量示意图3.从图6.4中可知，由于EM效应的存在，尽管高频一次场只有低频的12/13，但总场振幅（包含EM效应）却比低频的大。
随着斩波点的增加，基波幅度明显下降且呈线性，说明此时EM效应对基波影响小，斩去的主要是一次场。
而对于高频，当斩去1~2点时，其幅度明显下降，再增加斩波点数，其影响已不怎么明显，这说明EM效应的明显存在且主要表现在高频周期的上升与下降沿，同时也说明了去耦效果的明显。
4.对于两种效应同时存在时的图6.5，其规律大致和图6.4相似。
但由于IP效应的存在。
使得低频振幅相对高频振幅有所增加，这表明IP效应主要表现在低频成分中。
5.从仅有IP效应存在时的图6.中知，由于IP效应，使得不斩波时，低频振幅明显大于高频振幅。
同时由于IP效应在高频中较弱，所以斩波对高频振幅影响小，而使低频振幅（包括一次场和IP效应）明显下降。
6.在三种情况下，随斩波点数的增加，39次谐波振幅衰减非常明显，并且当只有EM效应时衰减非常明显，两种效应同时存在时次之，而只有IP效应时最弱，这表明EM效应对39次谐波贡献较大，且斩波去耦有明显效果。
从表中所计算的F s值可得出：1.和F s理论值相比，说明数值计算是正确的，且有一定的精度。
但当EM效应存在时（表十八和表十九），由于它对高频贡献大，数值计算中有限的高频截止频率产生的截断误差等因素，使F s值和理论值的绝对误差达.045%。
2.当只有IP效应时，数值计算结果和理论值吻合很好。
3.从表十八和表十九中可知，当斩波点为3~4点时，可以较好地消除EM效应，此时剩余EM效应的影响小于-1%，且得到的F s值与只有IP效应存在时斩波3~4点后的F s值（表二十）较接近。
这说明去耦效果是明显的。
4.随斩波点数增加，IP效应有所衰减。
当斩波点为5点时，F s值仅为未斩波时的86.34%。
通过以上分析，可以知道，在一般情况下，在高频半周期的上升沿和下降沿斩去高频半周期的1/10~1/5时，能达到比较满意的去耦效果，而又不太多地损失IP效应。
另外，斩波对高频的去耦作用更加明显而又不太多地衰减一次场和IP效应。
相反，虽对低频也有同样的去耦效果，却也同时使一次场和IP效应都有较大的衰减。
斩波去耦方法在一般情况下都可获得较好的去耦效果，又不损失太多的IP效应。
但当激电效应和EM效应的时间常数相差不很多时，此时若消除EM效应，必然会较多地损失IP信息，这是斩波去耦方法的局限性。
可以肯定地说，在电阻率测量中，斩波去耦方法是一种很好的去耦方法，我们研制的微测深仪就采用了此种方法消除EM效应，得到了很好的应用效果。
在“抗耦双频道激电仪”中，亦采用斩波去耦方法来消除EM效应的影响。
该法作为一种目前唯一的应用于实际生产的直接去耦方法，比其它利用数据处理方法消除EM效应要简单、快速、直接，且取得了很好的应用效果。
但应用中亦要注意其局限性。
三．模拟实验结果和实际应用应用斩波去耦方案的抗耦双频道数字激电仪已在很多地区取得了很好的去耦效果。
下面我们用阻容电路模拟野外电磁感应耦合效应，其模拟电路如图6.8所示。
在此模拟电路上，用DBJ-1变频仪、S-1双频仪和抗耦双频仪进行测量对比，结果见表二十一。
从表中可见，尽管阻容电路在DBJ-1、S-1双频仪上引起很大的假幅频率，但抗耦双频仪上的假幅频率却不超过-1%，可见去耦效果是相当明显的。
图6.8 电磁辜合模拟实验线路图表二十一模拟实验结果对比覆盖，视电阻率约10Ωm。
采用中梯装置，AB=1400m，MN=160m，用青海地质局物探队生产的J-74B变频仪和抗耦双频仪在同一点作观测对比，试验中缩短AB距离，逐渐减小耦合效应作比较。
图中可见，J-74B观测到较大的随AB逐渐增加的负异常，这是由EM效应引起的假异常，而抗耦双频仪观测的异常要小得多，取得明显的去耦效果。
图6.9 保定旧河滩上去耦实验剖面曲线——S-3抗耦激电仪（0.3/3.9Hz）；——J-74B变频仪(0.46/4.6Hz) 图 6.10是安徽芜湖一条试验剖面曲线。
该剖面第四系盖层厚约40m，电阻率约30~100Ωm。
D660变频仪F s曲线是由安徽地矿局322队在1978~1979年完成的。
抗耦变频仪F s曲线是1983年作的。
两次相隔四年，地电情况有很大变化，如新建了厂房、地下水管等。
但从图中仍可看出抗耦双频仪有明显的去耦效果。
图6.10 芜湖某剖面上去耦试验对比曲线（AB=1100m）⒈ρs曲线；⒉抗耦双频仪F s曲线（0.3/3.9Hz）；⒊P660变频仪F s曲线（5.0/0.3125Hz）第二节EM效应和IP效应的直接、同时提取由于双频电流波独有的特点，可以在仪器中实现直接、同时、分别提取和利用IP 效应和EM效应的目的，本节对此作详细讨论。
一．方法的提出根据第五章的讨论，IP效应和EM效应在双频测量波形上的表现形式如图6.11(a)，如果用与低频频率和相位都相同的方波与测量波形相干（简称方波相干）或说对测量波形进行检波，就可得到图6.11(b)波形。
同时，若用与低频频率相同而相位相差90°的正反向方波与测量波形相干，则可得图6.11(c)的波形。
同样，用与高频频率相同，相位相同与相差90°的方波对测量波形作方波相干，可得到图6.11(d)和6.11(e)的波形。
如果取方波幅度为1，那么从图6.11中(b)~(e)的图形的积分结果即可得到测量波形的低频和高频成份的实、虚分量，即记为Re(D)、Im(D)、Re(G)和Im(G)。
图6.11 方波相干后测量波形各分量示意图分析图6.11可看出，对低频实分量Re(D)波形积分时，IP效应几乎全部保留下来，而EM效应则由于正、负相消的结果，积分后EM效应为零。
所以Re(D)中仅包括一次场和IP效应。
同样，在积分后低频虚分量Im(D)中，也将不包含EM效应，并且IP效应也将很弱。
对于高频实分量和虚分量波形积分后，由于方波相干作用，使得其波形上升、下降沿处产生的EM效应符号相同，这样积分后使得EM效应完整地保留在Re(G)和Im(G)中，此时IP效应则大部分互相抵消，仅保留了很少的IP效应。