(简)振动波动第二章波动
简谐振动与波动的基本原理
简谐振动与波动的基本原理简谐振动和波动是物理学中非常重要的概念。
它们在自然界和工程中起着极为重要的作用。
本文将介绍简谐振动和波动的基本原理。
一、简谐振动的基本原理简谐振动是指在恢复力作用下，物体沿着特定轴向或平面上周期性地振动的运动形式。
简谐振动的基本原理包括以下几个方面：1. 恢复力与位移的关系当物体偏离平衡位置时，恢复力的大小与偏离平衡位置的距离成正比。
即恢复力 F 和位移 x 满足 F = -kx，其中 k 是恢复力常数。
这表明恢复力与位移呈线性关系。
2. 运动方程和周期由牛顿第二定律和恢复力与位移的关系可以推导出简谐振动的运动方程。
对于简谐振动，其运动方程为 m(d²x/dt²) + kx = 0，其中 m 是物体质量。
简谐振动的周期 T 与振动系统的质量和恢复力常数有关，可以表示为T = 2π√(m/k)。
3. 能量与振幅的关系简谐振动的能量可以分为动能和势能两部分。
动能随着振动速度的平方而变化，势能随着振动位移的平方而变化。
当物体通过平衡位置时，动能达到最大值，势能为零；当物体达到极端位置时，动能为零，势能达到最大值。
振动的总能量保持不变，并与振幅的平方成正比。
二、波动的基本原理波动是指能量以波的形式传播的过程。
波动的基本原理包括以下几个方面：1. 波动方程波动的传播满足波动方程。
对于一维波动，波动方程可以表示为∂²u/∂t² = v²(∂²u/∂x²)，其中 u 表示波函数，t 表示时间，x 表示位置，v表示波速。
波动方程描述了波动在时间和空间上的变化规律。
2. 波的特性波动有许多特性，包括波长、频率、振幅和波速等。
波长λ 表示波的周期性重复结构的长度，频率 f 表示单位时间内波的周期性重复次数，振幅 A 表示波的最大偏离程度，波速 v 表示波动传播的速度。
这些特性之间有一定的关系，如c = λf，其中 c 表示波速。
简谐振动与波动方程
简谐振动与波动方程简谐振动和波动是物理学中常见的概念。
简谐振动是指某对象在一个恢复力作用下，在平衡位置附近作周期性的往复运动。
波动则是指一种传递物质或能量的方式，其特点是随空间和时间的变化而传递。
简谐振动和波动之间存在密切的联系，可以通过波动方程来描述简谐振动的运动。
波动方程是一个偏微分方程，可以用来描述波在空间和时间上的传播。
假设我们考虑一个弹簧振子的简谐振动。
当弹簧受到外力拉伸或压缩时，会有恢复力使其回到平衡位置。
这个恢复力与位移成正比，且方向与位移方向相反。
根据胡克定律，恢复力可以表示为F = -kx，其中F是恢复力，k是弹簧的劲度系数，x是位移。
根据牛顿第二定律，我们可以得到如下的微分方程：m(d^2x/dt^2) = -kx这是描述简谐振动的微分方程，其中m是振子的质量。
它可以通过解微分方程来得到振子的位移随时间的变化。
当我们考虑波动时，波动方程可以用来描述波的传播。
一维波动方程可以表示为：(d^2y/dt^2) = v^2(d^2y/dx^2)其中y是波的形状在空间和时间上的变化，v是波在介质中的传播速度。
这个方程可以通过解微分方程来得到波的形状随时间和空间的变化。
简谐振动和波动之间的联系可以用波动方程来解释。
事实上，简谐振动可以看作是波动方程的一种特殊情况。
当波的形状保持不变，并且传播速度为常数时，波动方程可以简化为简谐振动的微分方程。
因此，简谐振动可以看作是一种特殊的波动现象。
综上所述，简谐振动和波动之间存在紧密的联系。
简谐振动可以通过波动方程来描述，而简谐振动可以看作是波动方程的一种特殊情况。
通过研究简谐振动和波动，我们可以更好地理解物理世界中的振动和波动现象，进而应用于工程和科学领域的实际问题中。
简谐振动与波动
简谐振动与波动简谐振动和波动是物理学中的两个重要概念，它们在日常生活和科学研究中都起着重要的作用。
本文将简要介绍简谐振动和波动的概念、特点以及它们的应用。
一、简谐振动简谐振动是指物体在受到一个恢复力作用下，沿着某一轴向上下往复运动的现象。
它有以下几个特点：1. 平衡位置：简谐振动的平衡位置是物体在没有外力作用下所处的位置，也就是物体的原始位置。
物体在平衡位置附近往复振动。
2. 振幅：振幅是指物体在运动过程中距离平衡位置的最大偏离量。
振幅越大，物体的振动范围就越广。
3. 周期：周期是指完成一次完整振动所需的时间。
用T表示周期，单位为秒。
4. 频率：频率是指单位时间内振动的次数。
用f表示频率，单位为赫兹。
频率与周期的关系为f=1/T。
简谐振动广泛存在于自然界和工程技术中。
例如，钟摆的摆动、弹簧振子的振动以及电子电路中的交流电信号等都属于简谐振动的范畴。
简谐振动的研究对于理解和应用这些现象具有重要意义。
二、波动波动是指能量以波的形式传播的现象。
波动可以分为机械波和电磁波两类。
1. 机械波：机械波是指需要介质传播的波动。
常见的机械波包括水波、声波和地震波等。
机械波的特点是能量随着波的传播方向传递，但介质的质点并不随波动传播，只是在固定位置做往复运动。
2. 电磁波：电磁波是指在真空中传播的波动。
光波就是一种电磁波，它具有电场和磁场的振荡变化。
电磁波具有电磁性质，可以在真空中传播，同时也可以在介质中传播。
波动广泛应用于通信、医学成像、地震勘探等领域。
例如，无线电通信和手机信号的传输就是基于电磁波的传播原理。
对于波动的深入研究，有助于我们更好地理解和应用这些现象。
三、简谐振动与波动的联系简谐振动和波动在某些方面存在联系和相互关联。
最直接的联系是简谐振动可以视为一种特殊的波动，即机械波动。
简谐振动的能量也是以波的形式在介质中传播的。
此外，波动中也存在简谐振动的现象。
例如，声波是由分子振动引起的机械波，而分子的振动往复运动可以看作是简谐振动。
波动的基本规律.
u
波动方程的等价形式：
y
Acos[(t
x
)
]
(
2
T
2 )
y
Acos[2（ t
T
x)]
u
(u )
T
y Acos[2 (t x ) ]
波动方程的物理意义：
给定x＝x０时,
单位体积介质中的波动能量——能量密度w ：
w wx，t E A2 2 sin2 t x
V
u
能量密度的平均值： ——平均能量密度
w 1 T wdt 1 A2 2
T0
2
能流密度（波的强度）：垂直通过单位截面积的平均能流。
单位：瓦·米-2( W·m –2 )
介质间相互作用产生弹性 形变势能
当平面简谐波波传到此ΔV 时，体积元动能为：
EK
1 m
2
2
1 2
VA2 2
sin 2[ (t
x)] u
ΔV
由介质体积元形变产生的势能：
E p
V
1 2
E
2
1 2
VA2 2
s in 2 [ (t
x)] u
m V
二 能量密度 (energy density)
y1 A1 cost 1 y2 A2 cost 2
各自经过r1、r2, 在点P处相遇，各自的振动分 别为
y1P
A1
c
os
t
1
2r1
大学物理知识点总结：振动及波动
利用超声波的能量作用于人体组织，产生热效应、机械效应等，达到治疗目的，如超声碎石、超声刀 等。
地震监测和预测中振动分析
地震波监测
通过监测地震波在地球内部的传播情况和变化特征，研究地震的发生机制和震源性质。
振动传感器应用
在地震易发区域布置振动传感器，实时监测地面振动情况，为地震预警和应急救援提供 数据支持。
图像
简谐振动的图像是正弦或余弦曲线，表示了物体的位移随时间的变化关系。
能量守恒原理在简谐振动中应用
能量守恒
在简谐振动中，系统的机械能（动能 和势能之和）保持不变。
应用
利用能量守恒原理可以求解简谐振动 的振幅、角频率等物理量。
阻尼振动、受迫振动和共振现象
阻尼振动
当物体受到阻力作用时，其振动会逐渐减弱，直至停止。 这种振动称为阻尼振动。
惠更斯原理在波动传播中应用
01
惠更斯原理指出，波在传播过程中，每一点都可以看作是新的 波源，发出子波。
02
惠更斯原理可以解释波的反射、折射等现象，并推导出斯涅尔
定律等波动传播规律。
在实际应用中，惠更斯原理被为波动现象的研究提供了重要的理论基础。
04
干涉、衍射和偏振现象
误差分析
分析实验过程中可能出现的误差来源，如仪 器误差、操作误差等；对误差进行定量评估 ，了解误差对实验结果的影响程度；提出减 小误差的方法和措施，提高实验精度和可靠
性。
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THANKS
实例
钟摆的摆动、琴弦的振动、地震波的传播等 。
振动量描述参数
振幅
描述振动大小的物理量，表示物体离开平衡 位置的最大距离。
频率
描述振动快慢的物理量，表示单位时间内振 动的次数。
机械振动简谐振动和波动
机械振动简谐振动和波动机械振动：简谐振动和波动机械振动是物体在外力作用下沿某个方向上的周期性运动。
简谐振动是机械振动的一种特殊形式，它是指物体在恢复力作用下，其加速度与其位移成正比且方向相反。
简谐振动的数学描述可以用以下公式表示：x(t) = A * sin(ωt + φ)其中，x(t)是物体在时间t时刻的位移，A是振幅，ω是角频率，φ是初相位。
简谐振动具有以下几个特点：1. 周期性：简谐振动的运动是周期性的，即物体在一个周期内重复相同的位移和速度变化。
2. 等幅振动：简谐振动的振幅保持不变，即振幅A是一个常量。
3. 谐波运动：简谐振动的位移和速度随时间变化呈正弦函数关系。
4. 对称性：简谐振动的振动曲线关于平衡位置对称。
除了简谐振动，机械振动还包括其他形式的振动，如阻尼振动和强迫振动。
阻尼振动是在有阻力存在的情况下的振动，外力会通过摩擦或空气阻力对物体的振动进行阻尼。
强迫振动是外力对振动系统施加周期性扰动，使系统执行非自由振动。
与简谐振动相比，波动是一种沿介质传播的幅度和能量传递的周期性变化。
波动可分为机械波和电磁波两种形式。
机械波是指通过一种介质的振动传播的波动，如水波、声波等。
电磁波是指由电场和磁场相互垂直且相互作用的波动，如光波、电磁辐射等。
波动具有以下特点：1. 传播性：波动是通过媒介或空间传播的，能够传递能量和动量。
2. 反射和折射：波动在传播过程中遇到界面时会发生反射和折射现象。
3. 干涉和衍射：当两个或多个波动相遇时，会发生干涉和衍射现象，形成新的波动模式。
4. 周期性：波动是周期性的，其振幅和频率可以随时间和空间的变化而改变。
机械振动和波动在物理学中扮演着重要的角色。
它们不仅存在于自然界中，也广泛应用于工程、医学、地球科学等领域。
对机械振动和波动的深入理解可以帮助人们解释自然界中的现象，同时也对技术和科学的发展产生重要影响。
振动方程和波动方程
振动方程和波动方程振动方程和波动方程是物理学中两个重要的方程，它们描述了振动和波动现象的规律和特性。
本文将分别介绍振动方程和波动方程的定义、推导以及应用。
一、振动方程振动是物体在某一平衡位置附近往复运动的现象。
振动方程描述了物体振动的规律。
一般来说，振动方程可以分为简谐振动方程和非简谐振动方程。
简谐振动方程是指物体在平衡位置附近以固定频率和振幅往复振动的情况。
对于简谐振动，振动方程可以表示为x=A*sin(ωt+φ)，其中x表示物体的位移，A表示振幅，ω表示角频率，t表示时间，φ表示初相位。
非简谐振动方程是指物体在振动过程中受到了非线性的力或阻尼的影响，使得振动不再是简谐的情况。
非简谐振动方程的形式较为复杂，可以根据具体情况进行推导。
非简谐振动方程的求解需要借助数值模拟或近似方法。
振动方程在物理学、工程学、生物学等领域有着广泛的应用。
例如，在机械振动中，振动方程可以用于描述机械系统的振动特性，从而进行振动控制和优化设计；在生物学中，振动方程可以用于研究人体内部的生物振动，从而帮助诊断疾病和设计医疗设备。
二、波动方程波动是指能量在空间中传播的过程。
波动方程描述了波动现象的规律。
一般来说，波动方程可以分为机械波动方程和电磁波动方程。
机械波动方程是指介质中的能量以波的形式传播的情况。
对于机械波，波动方程可以表示为∂²u/∂t²=c²∇²u，其中u表示介质的位移，t表示时间，c表示波速，∇²表示拉普拉斯算子。
电磁波动方程是指电磁场的能量以电磁波的形式传播的情况。
对于电磁波，波动方程可以表示为∇²E=με∂²E/∂t²，其中E表示电场强度，∇²表示拉普拉斯算子，μ表示磁导率，ε表示介电常数。
波动方程在物理学、电子学、光学等领域有着广泛的应用。
例如，在声学中，波动方程可以用于研究声波的传播和衍射现象，从而进行声学设计和噪声控制；在光学中，波动方程可以用于研究光的传播和干涉现象，从而进行光学设计和光学仪器的优化。
简谐振动与波动
简谐振动与波动简谐振动和波动是物理学中两个重要的概念。
简谐振动是指一个物体以固定的频率在一个平衡位置周围做往复运动，而波动则是指能量以波的形式传播的现象。
虽然它们有一些相似之处，但是它们在定义、特点和应用等方面也有一些不同之处。
一、简谐振动简谐振动是指一个物体在一个平衡位置附近做往复运动的现象。
它的特点是振动周期固定，且在平衡位置处的加速度与离平衡位置的距离成正比。
例如，一个挂在弹簧上的质点，在没有外力作用下会以固定的频率上下振动。
简谐振动的周期T和频率f之间有如下关系：T=1/f。
简谐振动还有一个重要的特点是它的运动方程是一个正弦函数。
设x为质点相对平衡位置的位移，t为时间，A为振幅，ω为角频率，则简谐振动的运动方程可以表示为：x=Acos(ωt+φ)，其中φ为初相位。
简谐振动在物理学中有广泛的应用，例如钟摆的运动、声波的传播以及电磁波的振荡等，都可以通过简谐振动来进行描述和解释。
二、波动波动是指能量以波的形式传播的现象。
波动可以分为机械波和电磁波两种类型。
机械波是指需要介质才能传播的波动，例如水波和声波；而电磁波则是不需要介质就能传播的波动，例如光波和无线电波。
波动的特点之一是它的能量传播方向与波传播方向垂直。
例如，水波在向前传播时，水分子的振动方向是垂直于波的传播方向的。
此外，波动还具有反射、折射、干涉和衍射等现象。
波动可以用波函数来描述。
对于机械波，它的波函数可以表示为y(x,t)=Asin(kx-ωt+φ)，其中y为波的振幅，x为波的位置，t为时间，A为振幅，k为波数，ω为角频率，φ为初相位。
波动是物理学中一个广泛研究的领域，它不仅涉及到声波、光波等常见的波动现象，还涉及到其他一些特殊的波动，例如量子波动和粒子波动等。
三、简谐振动与波动的关系简谐振动和波动虽然是两个不同的概念，但它们之间存在着一定的联系。
事实上，简谐振动可以看作是一种特殊的波动现象。
从数学表达上看，简谐振动的运动方程和波动的波函数非常相似，都具有正弦函数形式。
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第2章波动(Wave)前言：1.振动在空间的传播过程叫做波动。
波动是一种重要的运动形式。
2.常见的波有两大类:(1)机械波：机械振动在媒质中的传播。
(2)电磁波：变化电场和变化磁场在空间中的传播。
·此外，在微观中波动的概念也很重要。
3.各种波的本质不同，传播机理不同，但其基本传播规律相同。
本章讨论：机械波(Mechanical wave)的特征和有关规律，具体为，(1)波动的基本概念；(2)与波的传播特性有关的原理、现象和规律；(3)与波的叠加特性有关的原理、现象和规律。
§1 机械波的产生和传播一、机械波的产生1.产生条件：(1)波源；(2)介质(媒质)2.弹性波：机械振动在弹性介质中的传播(如弹性绳上的波)。
弹性介质的质元之间以弹性力(elastic force) 相联系。
3.简谐波：若媒质中的所有质元均按一定的相位传播规律做简谐振动，此种波称为简谐波(simple harmonic wave)。
以下我们主要讨论简谐波。
二、波的传播1.波是振动状态的传播以弹性绳上的横波为例，由图可见：由图可见：t = T/4t = T/2t = 3T/4t = T弹性绳上的横波(1)媒质中各质元都只在自己的平衡位置附近振动，并未“随波逐流”。
波的传播不是媒质质元的传播。
(2)“上游”的质元依次带动“下游”的质元振动(依靠质元间的弹性力)。
(3)某时刻某质元的振动状态将在较晚时刻于“下游”某处出现，这就是“波是振动状态的传播”的含义。
(4)有些质元的振动状态相同，它们称作同相点。
相邻的同相点间的距离叫做波长(wave- length)λ，它们的相位差是2π。
2.波是相位的传播·由于振动状态是由相位决定的，“振动状态的传播”也可说成是“相位的传播”，即某时刻某点的相位将在较晚时刻重现于“下游”某处。
·于是沿波的传播方向，各质元的相位依次落 后。
图中b 点比a 点的相位落后即a 点在t 时刻的相位(或振动状态)经∆t 的时间传给了与它相距为∆x 的b 点，或b 点 在t +∆t 时刻的相位(或振动状态)与a 点在t时刻的情况相同( 即波的传播速度)。
∆x ∆t2π ∆ϕ = ( )∆x λx u 传播方向b 点和a 点的相位比较三、波形曲线(波形图)1.波形曲线(ξ−x 曲线) 波形曲线(wave formcurve) 是ξ−x 关系曲线)，·ξ－质元的位移·x －质元平衡位置的坐标 ·ξ--x 曲线反映某时刻t 各质元位移ξ 在空间 的分布情况。
(t 时刻用照相机为所有质元拍的团体相) ·波的传播在外貌上表现为波形的传播。
不同 时刻对应有不同的波形曲线。
每过一个周期 (质元振动一次)，波形向前传播一个波长的距 离。
ξx·在波形曲线上必须标明时刻t和波的传播方向。
·波形曲线不仅能反映横波也能反映纵波的位移情况。
2.注意区别波形曲线和振动曲线波形曲线：ξ−x曲线振动曲线：ξ−t曲线，反映某一质元的位移随t的变化。
(用摄像机为“舞姿优美”的某质元拍的一段特写镜头)。
·在振动曲线上应标明是哪个质元的振动曲线。
3.要求：应掌握，(1)由某时刻的波形曲线→画出另一时刻的波形曲线；(2)由某时刻的波形曲线→确定某些质元的振动趋势→画出这些质元的振动曲线；(3)由某质元的振动曲线→画出某时刻的波形曲线。
☆ 重要原则：不管是在波形曲线还是振动曲线上，同一质元在同一时刻的振动位移应相同 (可用此原则检验所画曲线是否正确)。
练习：1.已知t = 0时刻的波形曲线如下图，(1)画出t +(T /4)， t +(T /2)， t +(3T /4)(2)在题图上用小箭 ξx (a)头示出a 、b 、c 、d 各质元的振动趋势，并 分别画出它们的振动曲线。
2.已知x =0处质元 的振动曲线如图，画出t = 0时刻的波形曲线(设波沿+x 方向传播)。
四、波的特征量1.波长λ：两相邻同相点间的距离。
波长—也即波形曲线上一个完整波形的长度，或 一个振动周期内波传过的距离。
2.波的频率ν ：即媒质质点(元)的振动频率。
·波的频率—也指单位时间传过媒质中某点的 练习题用图ξt波的个数。
·通常情况下有波的频率ν = 波源的振动频率νs3.波速u ：波速是振动状态的传播速度，数值 上等于单位时间内振动状态传播的距离。
·波速u 主要决定于媒质的性质和波的类型(横波、纵波)。
·因振动状态由相位决定，所以波速也就是相位传播的速度，称相速度(phase velocity)。
·要注意区分波速u和 媒质质元的振动速度 。
∂ξ ∂t五、横波和纵波横波(transverse wave)：质元振动方向 ⊥ 波的传播方向纵波(longitudinal wave)：质元振动方向 ‖波的传播方向演示：横波、纵波模型§2 一维简谐波的表达式一、一维简谐波的表达式一维简谐波的表达式也称波函数(wavefunction) 讨论：沿+x 方向传播的一维简谐波(波速u ，振动角频率为ω)假设：媒质无吸收(质元振幅均为A )x o 任一点p 参考点a 波速u写波的表达式用图已知：参考点a 的振动表达式为ξa (t ) = A cos(ωt + ϕa )求写：任一点p 的振动表达式比较：p 点和a 点的振动·其A 和 ω均各相同·但p 点比a 点相位落后 任一点p 的振动表达式为一维简谐波的表达式 它即是任一点的振动表达式，反映任一点 (位置在x )在任一时刻t 的位移。
2π λ(x - d )★如果选 原点为参考点 (即d = 0)， 且其 初相 ϕa 为零，则可得表达式为此情形下波的表达式还有几种形式：式中 ω 1 λ λ 2π u k = = 称作角波数(圆波数) 称作波数 (wave number)。
(angular wave number)练习：如果波沿- x方向传播，请写出波的表达式？二、一维简谐波表达式的物理意义由ξ(x, t) =A cos(ωt -kx)从几方面讨论：1.固定x：如令x = x0，则波的表达式变为ξ(x0, t) = A cos(ωt - kx0)·即x0处质元的振动表达式(初相是-kx0)，·由它画出的曲线是x0处质元的振动曲线。
2.固定t：如令t = t0，则波的表达式变为ξ(x, t0) =A cos(ωt0 -kx)·反映t 0时刻各不同x 处质元的位移状况。
·由它画出的曲线即t 0时刻的波形曲线。
3.如看定某一相位，即令(ωt - kx ) =常数(x ，t 均为变量)，则此相位在不同时刻出现 于不同位置，它的传播速度(相速度) 可由上 式的微分得出为4.表达式也反映了波是振动状态的传播。
可以验证有 ξ(x +∆x , t +∆t ) = ξ(x , t )其中∆x = u ∆t 。
上式说明t 时刻x 处质元 的振动状态在t +∆t 时传到了x +∆x 处。
d x = u = d t ω k5.表达式还反映了波的时间、空间双重周期性。
(1)周期T代表了时间周期性·由质元运动看：每个质元振动周期为T ·由波形看：t时刻和t +T时刻的波形曲线完全重合。
(2)波长λ代表了空间周期性·由质元看：相隔λ的两点振动状态完全相同(同相点)。
·由波形看：波形在空间以λ为“周期”分布着。
λ称波的“空间周期”。
时间、空间两方面的周期性以相速u联系起来：=u =λTωk三、平面波和球面波1.波的几何描述·波线(wave line)：沿波传播方向的射线。
·波面(wave surface)：波在同一时刻到达的各点组成的面。
一个波面上各点是同时开始振动的，具有相同的相位，波面又称同相面。
·波前(波阵面) (wave front)：最前沿的波面。
·平面波(plane wave)：波面是一些平行平面的波。
·球面波(spherical wave)：波面是一些同心球面(可以是球面的一部分)的波。
在各向同性的媒质中波线 波面。
2.平面简谐波的表达式若平面简谐波(plane simple harmonic wave) 沿+x 向传播，空间任一点p(x , y , z )的振动相 位只和x 与t 有关，而和它空间坐标无关。
前面讲的一维简谐波的表达式就可以表示平面简谐波。
3.球面简谐波的表达式·设一各向同性的点波源，在各向同性媒质 中向四面八方发出球面波。
球面波平面波 波面和波线·各点的频率仍决定于波源，·但振幅和各点到波源的距离r 成反比(原因 见波的能量部分)，其表达式为式中A 0为距波源r 0处的振幅。
§3 波动方程和波速本节对媒质的波动行为作动力学分析，导 出连续弹性媒质中波所遵守的运动微分方 程−波动方程(wave function)。
一、平面波波动方程A 0r 0 r 为r 处的振幅，随r 的增大而减小。
1.一般形式·此即沿x 向传播的平面波(不限于平面简谐 波)的动力学方程，等号右端项的系数即波 速u 的平方。
·前面所讲的平面简谐波的表达式是此波动 方程的解(可用代入法检验)。
2.弹性绳上的横波·波动方程： ·波速： T -绳的初始张力 η-绳的线密度 3.固体棒中的纵波 η√ u = T ∂ t 2 ∂ x 2 ∂2ξ∂2ξ = T η·波动方程：·波速： Y -杨氏弹性模量 ρ -体密度 ·相应形变：长变4.固体中的横波·波动方程：·波速： G -切变模量 ∵ Ｇ <Ｙ，固体中u 横波< u 纵波√u =G ρ∂2ξ ∂2ξ ∂ t 2 ∂ x 2= Y ρ ρ√u = Y = Y F S ∆ l l 0∂2ξ ∂2ξ ρ ∂ t 2∂ x 2 = G p 长变(拉、压)F 切F 切面积Sϕ固体的几种基本形变容变ppp 切变·相应形变：切变思考：如果发生地怎样的震感?5.流体中的声波·波动方程： ·波速： k -体积模量ρ0 -无声波时的流体密度 理想气体： ∂ t 2∂ x 2 ∂2ξ ∂2ξ = kρ0√u = k ρ0= G ϕF SγRT √u = μ家中的震感式中 μ−摩尔质量·相应形变：容变可见，波速取决于·媒质的性质(弹性和惯性，材料对不同 的形变有不同的抵抗能力即表现出不同的弹性)； ·波的类型(横波、纵波)。