A08_库仑定律_电场强度_电通量_高斯定理
高斯定理与电场强度
高斯定理与电场强度高斯定理是物理学中的一个重要定理，用于描述电场的性质和行为。
它与电场强度有着密切的关系，通过高斯定理我们可以更好地理解和分析电场的分布和性质。
1. 高斯定理的基本原理高斯定理是由德国数学家卡尔·弗里德里希·高斯于19世纪提出的。
它描述了电场通量与电场的源之间的关系。
根据高斯定理，一个确定闭合曲面上的电场通量（通过该曲面的电场线数量）等于该闭合曲面所包围的电荷量的代数和的1/ε0 倍（其中ε0 为真空介电常数）。
2. 电场强度与电场通量电场强度是描述电场在空间中的分布情况的物理量。
它是一个矢量量，在每个点上具有大小和方向。
根据高斯定理，通过一个闭合曲面的电场通量与该曲面所包围的电荷量有关。
当曲面与电荷分布有关时，电场通量的值不为零；而当曲面内没有电荷时，电场通量为零。
因此，通过对电场通量进行计算和观察，我们可以推断和了解电场强度在空间中的分布。
3. 高斯定理在电场分析中的应用高斯定理在电场分析中有着广泛的应用。
例如，在对均匀电荷分布产生的电场进行分析时，可以利用对称性和高斯定理来简化计算过程。
通过选择合适的闭合曲面，可以使被积函数的形式简化为常数或者与曲面法向量平行的形式，从而简化了积分运算。
这大大简化了电场强度的计算过程，提高了计算的效率。
4. 高斯定理的意义和应用范围高斯定理的意义不仅仅局限于电场分析，还能够应用于其他物理学领域中。
例如，它可以用于描述流体动力学中的流体流动和流量，用于量子力学中的波函数分布和球面波传播等。
高斯定理作为一个基础定理，为我们研究各种物理现象提供了重要的数学工具。
5. 实际应用举例高斯定理在现实生活和工程领域中有着广泛的应用。
例如，在电力输电线路的设计和分析中，可以利用高斯定理计算导线周围的电场分布，从而评估电线对周围环境的影响。
在电容器的设计中，可以通过高斯定理来分析电场强度分布，从而优化电容器的结构和性能。
另外，在雷达和天线设计中，高斯定理可以用来计算电磁波的辐射和接收效率，为信号处理和系统优化提供依据。
大学物理复习第四章知识点总结
大学物理复习第四章知识点总结大学物理复习第四章知识点总结一．静电场：1.真空中的静电场库仑定律→电场强度→电场线→电通量→真空中的高斯定理qq⑴库仑定律公式：Fk122err适用范围：真空中静止的两个点电荷F⑵电场强度定义式：Eqo⑶电场线：是引入描述电场强度分布的曲线。
曲线上任一点的切线方向表示该点的场强方向，曲线疏密表示场强的大小。
静电场电场线性质:电场线起于正电荷或无穷远，止于负电荷或无穷远，不闭合，在没有电荷的地方不中断，任意两条电场线不相交。
⑷电通量：通过任一闭合曲面S的电通量为eSdS方向为外法线方向1EdS⑸真空中的高斯定理：eSoEdSqi1int只能适用于高度对称性的问题：球对称、轴对称、面对称应用举例：球对称：0均匀带电的球面EQ4r20(rR)(rR)均匀带电的球体Qr40R3EQ240r(rR)(rR)轴对称：无限长均匀带电线E2or0(rR)无限长均匀带电圆柱面E(rR)20r面对称：无限大均匀带电平面EE⑹安培环路定理：dl0l2o★重点：电场强度、电势的计算电场强度的计算方法：①点电荷场强公式+场强叠加原理②高斯定理电势的计算方法：①电势的定义式②点电荷电势公式+电势叠加原理电势的定义式：UAAPEdl(UP0)B电势差的定义式：UABUAUBA电势能：WpqoPP0EdlEdl(WP00)2.有导体存在时的静电场导体静电平衡条件→导体静电平衡时电荷分布→空腔导体静电平衡时电荷分布⑴导体静电平衡条件:Ⅰ.导体内部处处场强为零,即为等势体。
Ⅱ.导体表面紧邻处的电场强度垂直于导体表面，即导体表面是等势面⑵导体静电平衡时电荷分布:在导体的表面⑶空腔导体静电平衡时电荷分布:Ⅰ.空腔无电荷时的分布：只分布在导体外表面上。
Ⅱ.空腔有电荷时的分布(空腔本身不带电，内部放一个带电量为q的点电荷)：静电平衡时，空腔内表面带-q电荷，空腔外表面带+q。
3.有电介质存在时的静电场⑴电场中放入相对介电常量为r电介质，电介质中的场强为：E⑵有电介质存在时的高斯定理：SDdSq0,intE0r各项同性的均匀介质D0rE⑶电容器内充满相对介电常量为r的电介质后，电容为CrC0★重点：静电场的能量计算①电容：②孤立导体的电容C4R电容器的电容公式C0QQUUU举例：平行板电容器C圆柱形电容器C4oR1R2os球形电容器CR2R1d2oLR2ln()R1Q211QUC(U)2③电容器储能公式We2C22④静电场的能量公式WewedVE2dVVV12二.静磁场：1.真空中的静磁场磁感应强度→磁感应线→磁通量→磁场的高斯定理⑴磁感应强度：大小BF方向：小磁针的N极指向的方向qvsin⑵磁感应线：是引入描述磁感应强度分布的曲线。
电通量真空中静电场的高斯定理
高斯定理的适用范围
真空环境
高斯定理适用于真空中静电场的情况，即没有电流和 变化的磁场。
静态场
高斯定理适用于描述静态场，即电场不随时间变化的 情况。
远场近似
对于远处的观察者或大尺度的空间区域，高斯定理提 供了一种近似描述电场分布的方法。
02 电通量与静电场的关系
电通量的概念
电通量是电场中穿过某一封闭曲面内 的电场线数，表示电场分布的强度和 方向。
详细描述
首先，根据微积分基本定理，电场E可以表示为电势V的负梯度，即E=-grad(V)。然后，对任意闭合曲面S 的体积分，有∫∫∫E⋅dV=∫∫(E⋅dS)⋅dV=∫∫∫grad(V)⋅dV=∫∫∫dV=∫∫V⋅dS。由于E⋅dS的方向与dS的方 向相同，因此高斯定理成立。
证明方法二：利用高斯公式
05 高斯定理的推广
推广到非均匀电场
总结词
在非均匀电场中，高斯定理的应用范围得到 扩展，可以描述电场分布的不均匀性。
详细描述
在非均匀电场中，电场线不再是均匀分布， 而是呈现出复杂的空间变化。高斯定理通过 引入电通量密度概念，能够准确描述这种非 均匀分布的电场特性。
推广到非线性电场
总结词
高斯定理在非线性电场中同样适用，可以描 述电场随空间和时间变化的非线性行为。
高斯定理是静电场的基本定理之一，它表明穿过任意封闭曲面的电通量等于该曲面 所包围的电荷量。
电通量与静电场的关系是相互依存的，电通量的计算需要依赖于静电场的分布，而 静电场的分布又受到电荷分布的影响。
03 高斯定理的证明
证明方法一：利用微积分基本定理
总结词
通过微积分基本定理，将电场分布表示为电势函数的梯度，再利用积分性质证明高斯定理。
电场强度通量高斯定理
y
x + en
8 – 4 电场强度通量 高斯定理
第八章静电场
例4 无限大均匀带电平面的电场强度
无限大均匀带电平面，单位面积上的电荷，即电
r 荷面密度为 ，求距平面为 处的电场强度.
解 对称性分析：E垂直平面
选取闭合的柱形高斯面
E
dS
S＇
S
0 底面积
2 S ＇E S ＇
E
S＇
0
S＇ E
由多个点电荷产生的电场
EE 1E 2
q
1
q2
E
dS
Φ eSEdSS E idS i
sqi
i(内S） E id S i（外 SE i） d S
i（外S） E i dS01
Φ ei（内 SE ） idS
qi
0i(内）
8 – 4 电场强度通量 高斯定理
第八章静电场
高斯定理
第八章静电场
四 高斯定理的应用
〔用高斯定理求解的静电场必须具有一定的对称性〕 其步骤为
对称性分析； 根据对称性选择适宜的高斯面； 应用高斯定理计算.
8 – 4高斯电定场理的强应度用通量 高斯定理
3. 高斯定理的应用
第八章静电场
条件： 电荷分布具有较高的空间对称性
1. 均匀带电球面的电场
2. 均匀带电圆柱面的电场
1.1 当点电荷在球心时
1.2 任一闭合曲面S包围该电荷
1.3 闭合曲面S不包围该电荷
e EdS
S
e SE dS
q
q
0
0
e EdS 0
S
1.4 闭合曲面S包围多个电荷q1-qk，同时面外也有多个
电荷qk+1-qn
电场的高斯定理及其应用
电场的高斯定理及其应用1. 高斯定理的背景高斯定理，也称为高斯电场定理，是电磁学中的基本定律之一。
它描述了电场通过任意闭合曲面的电通量与该闭合曲面内部的总电荷之间的关系。
这个定理是由德国数学家和物理学家卡尔·弗里德里希·高斯在19世纪初期提出的。
高斯定理在电磁学、物理学和工程学等领域有着广泛的应用。
2. 高斯定理的数学表述高斯定理的数学表述如下：对于任意闭合曲面S，电场通过S的电通量（记作ΦE）与曲面S内部的总电荷（记作q）之间存在以下关系：ΦE = ∫∫S E·dA = q / ε₀其中，E是电场强度，dA是曲面元素的面积向量，ε₀是真空的电介质常数（也称为电常数），其值约为8.85×10^-12 C2/N·m2。
3. 高斯定理的物理意义高斯定理的物理意义可以从两个方面来理解：（1）电场线与闭合曲面的关系：高斯定理说明，对于任意闭合曲面S，电场线通过S的电通量等于曲面S内部的总电荷。
这意味着，无论曲面S如何选择，只要它是闭合的，电场线穿过它的总通量都与曲面内部的电荷有关，而与曲面的形状和位置无关。
（2）电场的分布与电荷的关系：高斯定理表明，电场是通过闭合曲面的电通量的度量，而电通量与曲面内部的总电荷成正比。
这意味着，电场的强度和分布与曲面内部的电荷量有关，而与曲面的具体形状和位置无关。
4. 高斯定理的应用高斯定理在电场分析和计算中有着广泛的应用，下面列举几个常见的应用例子：（1）计算静电场中的电荷分布：通过高斯定理，可以计算静电场中某个闭合曲面内的电荷分布。
只需测量通过该曲面的电通量，然后根据电通量与电荷的关系，可以确定曲面内部的电荷量。
（2）设计电容器和绝缘材料：在电容器和绝缘材料的设计中，高斯定理可以用来分析电场的分布和电荷的积累。
通过合理选择闭合曲面的形状和位置，可以优化电场分布，提高电容器的性能和绝缘材料的可靠性。
（3）研究电磁波的传播：在研究电磁波的传播过程中，高斯定理可以用来分析电磁波在不同介质中的电场分布和电荷的变化。
库仑定律与电场强度的计算
库仑定律与电场强度的计算库仑定律是电磁学中非常重要的定律之一，用于描述静电荷的相互作用。
它是由英国物理学家查尔斯·奥古斯丁·库仑在18世纪末提出的。
库仑定律通过计算两个电荷之间的作用力来研究电场的强度。
本文将详细介绍库仑定律以及电场强度的计算方法。
首先，我们来看一下库仑定律的表达式：$$F = k \frac{q_1 q_2}{r^2}$$其中，F代表两个电荷之间的作用力，q1和q2分别为两个电荷的大小，而r则代表两个电荷之间的距离。
k是一个比例常数，即库仑常数，其值为$$k = \frac{1}{4\pi\epsilon_0}$$其中，ε0为真空介质中的电常数，其值为$$\epsilon_0 = 8.85 \times 10^{-12} C^2/N \cdot m^2$$有了库仑定律的表达式，我们可以计算两个电荷之间的作用力，进而得到电场的强度。
电场强度E定义为单位正电荷所受到的力，因此可以通过库仑定律得到：$$E = \frac{F}{q}$$其中，E为电场强度，F为电荷所受到的力，q为电荷的大小。
在实际应用中，我们常常需要计算电场强度在不同位置的数值。
对于位于点电荷附近的某个位置P，电场强度E的计算可以通过库仑定律进行。
假设点电荷q位于原点O，位置P的坐标为(x, y, z)，则点电荷对位置P产生的电场强度可以表示为：$$E = \frac{kq}{r^2}$$这里，r为点电荷和位置P之间的距离，可以通过欧几里得距离公式计算：$$r = \sqrt{x^2 + y^2 + z^2}$$在实际计算中，当有多个电荷同时存在时，需要将每个电荷对位置P产生的电场强度进行叠加，即$$E = \sum_{i} \frac{kq_i}{r_i^2}$$其中，i代表第i个电荷，qi为第i个电荷的大小，ri为第i个电荷和位置P之间的距离。
除了点电荷外，我们还可以通过库仑定律计算电场强度对于一些分布式电荷的情况。
电场强度——精选推荐
电场强度1.电场强度电场强度是从力的角度描述电场的物理量，其定义式为 qF E =式中q 是引入电场中的检验电荷的电量，F 是q 受到的电场力。
借助于库仑定律，可以计算出在真空中点电荷所产生的电场中各点的电场强度为22r Q k q r Qq k q F E ===式中r 为该点到场源电荷的距离，Q 为场源电荷的电量。
2.场强的叠加原理在若干场源电荷所激发的电场中任一点的总场强，等于每个场源电荷单独存在时在该点所激发的场强的矢量和。
原则上讲，有库仑定律和叠加原理就可解决静电学中的全部问题。
3.电通量、高斯定理、（1）磁通量是指穿过某一截面的磁感应线的总条数，其大小为θsin BS =Φ，其中θ为截面与磁感线的夹角。
与此相似，电通量是指穿过某一截面的电场线的条数，其大小为θϕsin ES =, θ为截面与电场线的夹角。
高斯定量：在任意场源所激发的电场中，对任一闭合曲面的总通量可以表示为∑=i q k πϕ4（41πε=k ）Nm C /1085.82120-⨯=ε为真空介电常数 式中k 是静电常量，∑iq 为闭合曲面所围的所有电荷电量的代数和。
由于高中缺少高等数学知识，因此选取的高斯面即闭合曲面，往往和电场线垂直或平行，这样便于电通量的计算。
（2）利用高斯定理求几种常见带电体的场强①无限长均匀带电直线的电场一无限长直线均匀带电，电荷线密度为η，如图所示。
考察点P 到直线的距离为r 。
由于带电直线无限长且均匀带电，因此直线周围的电场在竖直方向分量为零，即径向分布，且关于直线对称。
取以长直线为主轴，半径为r ，长为l 的圆柱面为高斯面，如图，上下表面与电场平行，侧面与电场垂直，因此电通量lηπππϕ⋅==⋅⨯=∑kl q k l r E i 442r k E η2=②无限大均匀带电平面的电场根据无限大均匀带电平面的对称性，可以判定整个带电平面上的电荷产生的电场的场强与带电平面垂直并指向两侧，在离平面等距离的各点场强应相等。
论高斯定理和库仑定律的等价关系
论高斯定理和库仑定律的等价关系高斯定理和库仑定律是两个密切相关的物理定律，它们描述了电荷在空间中的分布和相互作用方式。
本文将探讨高斯定理和库仑定律之间的等价关系，并解释它们在物理学中的重要性。
首先，让我们先来了解一下高斯定理和库仑定律的基本概念。
高斯定理是由德国数学家卡尔·弗里德里希·高斯在18世纪提出的。
它描述了一个封闭曲面内电场通量与该曲面所包围电荷量之间的关系。
具体而言，高斯定理表明，一个封闭曲面的电场通量等于该曲面内的电荷量除以真空介电常数。
换句话说，当电场通过一个封闭曲面时，封闭曲面的电场通量正比于该曲面所包围的电荷量。
这个定理非常有用，因为它使我们能够通过测量电场通量来确定一个封闭曲面内的电荷分布情况。
相比之下，库仑定律是由法国物理学家查尔斯·奥古斯丁·库仑在18世纪末提出的。
它描述了两个电荷之间的相互作用力与电荷的乘积和它们之间的距离的平方成正比。
具体而言，库仑定律表明，两个电荷之间的相互作用力等于它们之间的电荷乘积除以两者之间距离的平方乘以真空介电常数。
库仑定律在描述电荷之间相互作用力方面非常简洁明了。
它告诉我们，如果两个电荷之间的距离增加，它们之间的相互作用力将减小；而如果它们之间的电荷量增大，相互作用力会增强。
那么，高斯定理和库仑定律之间有什么等价关系呢？事实上，它们是相互等价的，即可以互相推导出来。
通过高斯定理，我们可以从电场中的电荷分布计算出电场，而通过库仑定律，我们则可以从电场中的电荷分布得到电荷。
因此，这两个定理可以用来描述同一个物理现象，只是方式不同。
在实际应用中，高斯定理常常用于简化电场的计算。
当电荷分布具有某种对称性时，使用高斯定理可以大大简化计算过程。
例如，如果电荷分布具有球对称性，我们可以使用高斯定理来得出球内或球外的电场强度，而无需进行繁琐的积分运算。
在静电学中，高斯定理和库仑定律是非常重要的工具。
它们帮助我们理解电荷之间的相互作用，并研究电场的分布。
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单元八 库仑定律 电场 电场强度 1一 选择题01. 下列几种说法中哪一个是正确的? 【 C 】(A) 电场中某点场强的方向，就是将点电荷放在该点所受电场力的方向； (B) 在以点电荷为中心的球面上，由该点电荷所产生的场强处处相同；(C) 场强方向可由FE q=定义给出，其中q 为试验电荷的电量，q 可正、可负，F 为试验电荷所受的电场力；(D) 以上说法都不正确。
02. 一带电体可作为点电荷处理的条件是 【 C 】(A) 电荷必须呈球形分布； (B) 带电体的线度很小；(C) 带电体的线度与其它有关长度相比可忽略不计； (D) 电量很小。
03. 如图所示, 在坐标原点放一正电荷Q ，它在P 点 (1,0x y =+=) 产生的电场强度为E，现在，另外有一个负电荷2Q -，试问应将它放在什么位置才能使P 点的电场强度等于零? 【 C 】(A) x 轴上1x >； (B) x 轴上01x <<； (C) x 轴上0x <； (D) y 轴上0y >； (E) y 轴上0y <。
04. 在一个带有正电荷的均匀带电球面外，放置一个电偶极子，其电矩p的方向如图所示。
当释放后，该电偶极子的运动主要是： 【 D 】 (A) 沿逆时针方向旋转，直至电矩p 沿径向指向球面而停止； (B) 沿顺时针方向旋转，直至电矩p沿径向朝外而停止；(C) 沿顺时针方向旋转至电矩p沿径向朝外，同时沿电力线方向远离球面移动；选择题_03图示 选择题_04图示 选择题_05图示(D) 沿顺时针方向旋转至电矩p沿径向朝外，同时逆电力线方向向着球面移动。
05. 如图所示为一沿x 轴放置的“无限长”分段均匀带电直线，电荷线密度分别为(0)x λ+<和(0)x λ->则Oxy 坐标平面上点(0,)a 处的场强E为 【 B 】(A) 0； (B) 02i a λπε ； (C) 04i a λπε ； (D) 0()4i j aλπε+。
二 填空题06. 带有N 个电子的一个油滴，其质量为m ，电子的电量的大小为e ，在重力场中由静止开始下落(重力加速度为g )，下落中穿越一均匀电场区域，欲使油滴在该区域中匀速下落，则电场的方向为向下，大小为mgNe。
07. 如图所示的曲线表示一种球对称性电场的场强大小E 的分布，r 表示离对称中心的距离。
这是由半径为R 均匀带电为q +的球体产生的电场。
08. 一半径为R 的带有一缺口的细圆环，缺口长度为d ()d R <<环上均匀带有正电，电荷为q ，如图所示。
则圆心O 处的场强大小2308qd E Rπε=。
09. 某区域的电场线如图所示，把一个带负电的点电荷q 放在点A 或B 时，在A 点受的电场力大 10. 电偶极子的电偶极矩是一个矢量，它的大小是ql (其中l 是正负电荷之间的距离)，它的方向是由 负电荷指向正电荷 。
三 判断题11. 若将放在电场中某点的试探电荷q 改为q -，则该点的电场强度大小不变，方向与原来相反 。
【 错 】12. 静电场中的电场线不会相交，不会形成闭合线。
【 对 】 四 计算题13. 两个电量分别为71210q C -=+⨯和72210q C -=-⨯的点电荷，相距0.3m ，求距1q 为0.4m 、距2q 为0.5m 处P 点电场强度。
填空题_07图示填空题_08图示 填空题_09图示(922019.0010/4N m c πε=⨯⋅)。
根据题意作出如图所示的电荷分布1q 在P 点产生的场强：1120()4q E j bπε=-2q 在P 点产生的场强：2220(cos sin )4q E i j cααπε=+P 点的电场强度：212200()(cos sin )44q q E j i j bcααπεπε=-++将3πα=和0.40.5b mc m =⎧⎨=⎩代入上式得到：43205490E i j =-14. 一段半径为a 的细圆弧，对圆心的张角为θ，其上均匀分布有正电荷q ，如图所示。
试以,,a q θ表示出圆心O 处的电场强度。
()()qdq ad a αθ=在O 点产生的电场： x y dE dE dE =+220011()sin ()cos 44qqdE d i d j a a ααααπεθπεθ=-O 点电场：/2/222/2/20011sin cos 44qqE i d j d a a θθθθααααπεθπεθ++--=-⎰⎰201sin22q E j a θπεθ=-15. 求一均匀带电圆盘轴线上一点处的场强，设圆盘半径R ，电荷面密度为σ，该点到圆盘中心距离为x 。
如图所示。
带电圆板在轴线上产生的电场可以看作是由无限多同轴带电细圆环在轴线上一点产生的场强的叠加。
半径r ，宽度dr ，电量(2)dq rdr σπ=的细圆环在P 点产生的电场强度大小：332222022142()()dqx x rdr dE r x r x σπεε==++计算题_13图示计算题_14图示计算题_15图示带电圆板在轴线上一点电场强度大小：3022022()Rx rdr E r x σε=+⎰应用积分结果：2222221()()rdr r x r x =-++⎰单元八 电通量 高斯定理 2一 选择题01. 已知一高斯面所包围的体积内电量代数和0iq =∑，则可肯定: 【 C 】(A) 高斯面上各点场强均为零；(B) 穿过高斯面上每一面元的电通量均为零； (C) 穿过整个高斯面的电通量为零； (D) 以上说法都不对。
02. 高斯定理01SVE dS dV ρε⋅=⎰⎰ 【 A 】(A) 适用于任何静电场； (B) 只适用于真空中的静电场；(C) 只适用于具有球对称性、轴对称性和平面对称性的静电场；(D) 只适用于虽然不具有(C)中所述的对称性，但可以找到合适的高斯面的静电场。
03. 真空中两块互相平行的无限大均匀带电平面。
其电荷密度分别为σ+和2σ+，两板之间的距离为d ，两板间的电场强度大小为 【 D 】(A) 0； (B)032σε； (C) 0σε； (D) 02σε。
04. 关于高斯定理的理解有下面几种说法，其中正确的是： 【 D 】(A) 如果高斯面上E处处为零，则该面内必无电荷；(B) 如果高斯面内无电荷，则高斯面上E处处为零；(C) 如果高斯面上E处处不为零，则高斯面内必有电荷；(D) 如果高斯面内有净电荷，则通过高斯面的电场强度通量必不为零。
05. 如在边长为a 的正立方体中心有一个电量为q 的点电荷，则通过该立方体任一面的电场强度通量为 【 D 】(A) 0/q ε ； (B) 0/2q ε； (C) 0/4q ε； (D) 0/6q ε。
二 填空题06. 在静电场中，任意作一闭合曲面，通过该闭合曲面的电通量SE dS⋅⎰的值仅取决于高斯面内电荷的代数和，而与面外电荷无关。
07. 如图所示，在场强为E的均匀电场中取一半球面，其半径为R ，电场强度的方向与半球面的对称轴平行。
则通过这个半球面的电通量为2E R π。
填空题_07图示判断题_11图示08. 电荷123,,q q q 和4q 在真空中的分布如图所示, 其中2q 是半径为R 的均匀带电球体，S 为闭合曲面，则通过闭合曲面S 的电通量12Sq S q E d ε⋅+=⎰。
09. 如图所示，点电荷q 位于正立方体的A 角上，则通过侧面abcd 的电通量024e qεΦ=。
10. 如图所示一均匀带电直导线长为l ，电荷线密度为λ+。
过导线中点O 作一半径为(/2)R R l >的球面S ，P 为带电直导线的延长线与球面S 的交点。
则通过该球面的电场强度通量inte q l λεεΦ==。
三 判断题11. 电荷123,,q q q 和4q 在真空中的分布如图所示, 其中2q 是半径为R 的均匀带电球体,S 为闭合曲面，由于通过闭合曲面S 的电通量SE dS ⋅⎰与1q 和4q 有关，所以电场强度E是1q 和4q 电荷产生的。
【 错 】12. 一点电荷q 处在球形高斯面的中心，当将另一个点电荷置于高斯球面外附近，此高斯面上任意点的电场强度是发生变化，但通过此高斯面的电通量不变化。
【 对 】 13. 点电荷q 位于一边长为a 的立方体中心，若以该立方体作为高斯面，可以求出该立方体表面上任一点的电场强度。
【 错 】 四 计算题14. 如图所示，在点电荷q 的电场中，取半径为R 的圆平面，q 在该平面的轴线上的A 点处，试计算通过这圆平面的电通量。
在圆平面上选取一个半径为r ，宽度为dr 的环形面积元2dS rdr π=通过该面积元的电通量：e d E dS Φ=⋅2201(2)cos 4e qd rdr r x παπεΦ=+ 填空题_08图示 填空题_09图示 填空题_10图示其中cos α=通过圆平面的电通量：223/20024()Re qxrdrr x ππεΦ=+⎰15. 两个均匀带电的同心球面，分别带有净电荷1q 和2q ，其中1q 为内球的电荷。
两球之间的电场为23000/N C r ，且方向沿半径向内；球外的场强为22000/N C r 牛顿/库仑，方向沿半径向外，试求1q 和2q 各等于多少?根据题意：12R r R <<：122030004q r r πε=-1012000q πε=-，611103q C -=-⨯2r R >：1222020004q q r rπε+=−−→1208000q q πε+= 2020000q πε=，625109q C -=⨯ 16. 两个无限长同轴圆柱面，半径分别为1221,()R R R R >带有等值异号电荷，每单位长度的电量为λ，试分别求出当：1) 1r R <； 2) 2r R >；3) 12R r R <<时离轴线为r 处的电场强度根据电荷的分布对称性，电场具有轴对称性，设内圆柱面带正电，外圆柱面带负电，选取半径为r ，长度为l 的圆柱面为高斯面。
应用高斯定理：1e iSE dS E dS E dS E dS qεΦ=⋅=⋅+⋅+⋅=∑⎰⎰⎰⎰侧面上底下底因为12,0,00i i r R q r R q E dS E dS ⎧<=⎪⎪>=⎨⎪⋅=⋅=⎪⎩∑∑⎰⎰ 上底下底计算题_14图示所以12,0,0r R E r R E <=⎧⎨>=⎩在12R r R <<的区域，0(2)lr l E λπε⋅=02E rλπε=17. 一球体内均匀分布着电荷体密度为ρ的正电荷，若保持电荷分布不变，在该球体内挖去半径为r 的一个小球体，球心为O '，两球心间距离OO d '=，如图所示，求1) 在球形空腔内，球心O '处的电场强度E；2) 在球体内P 点处的电场强度E，设O '、O 、P 三点在同一直径上，且OP d =。