热学答案第六章 完整版
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6.2 解: 6.3 解: 6.4 解:
内能增量: T C M
U v ∆=
∆μ
对于单原子分子理想气体,R C v 2
3=
,所以,
)
(125131.82
310J U =⨯⨯⨯
=∆
所吸收的热量 )(84209125J A U Q -=-=-∆= (负号表示该
过程放热)
该过程的摩尔热容量为: )(4.8K
mol J
T
M
Q C ⋅-=∆=
μ
6.5 解:
(1)由 p
a V =
可得:2
2V
a p =
系统对外界做功: );11(
2
1
2
2
2'
1
2
1
2
V V a dV V
a
pdV
A V V V V -
==
=
⎰⎰
(2)对理想气体,有:112
212
V p V p T T =
利用(1)可得:1,1.1
22
12
11
2
<∴
<=
T T V V V V T T
所以温度降低了.
6.6 解:
6.8 解: 6.9 解:
(1)若体积不变,氢所吸收的热量完全变为内能增加量,即:
)
(12,K C M
Q T T C M
Q V
V ==
∆∴∆=
μ
μ
(2)若温度不变, 氢所吸收的热量完全变为对外做的功,即:
)
(90.0,11.0ln
,ln
2
11211
.0121
1
21
21atm V V p p e
V V RT M
Q V V Q V V RT M
A ==
=∴==
∴==
μ
μ
(3)若压强不变,吸热变为内能增加,同时又对外作功,始末温度改变:
);
(6.8K C M
Q T T C M
Q p
p ==
∆∴∆=
μ
μ
体积改变: )(10
6.43
2
11
22m V T T V -⨯==
6.10 解: 6.11 解:
6.12 解:⎰⎰+=
=dT
bT a dT C
H T T mp
)(2
1
6.13 解:
6.14 解:在p-V 图上做出过程曲线,如下图实线:虚线是等温线,表示初末状态等温.
内能变化:0=∆U
气体对外做功:
。代入即得。
体,对于单原子分子理想气
3
5);(1
1
)(1
1
;0);(11334433342312112342312=
--=
--=
=-=++=γγγV p V p V p V p A A V V p A A A A A
6.15 解:(1)过程曲线如图实线:
P (pa)
V(10-3m3)
V
(2)总吸热量就是等压过程的吸热量:
.2
5),(
111
2R C T T V V C M
T C M
Q Q p p p p =
-=
∆=
=μ
μ
(3)初末状态温度相同,所以,内能不变. (4)作功:Q Q U A =+∆-=.
(5)最后体积:
)
1(1
3
11
2
2)
1(1
32
23--⎪⎪⎪⎪⎭
⎫ ⎝
⎛⋅=⎪⎪⎭
⎫ ⎝⎛=γT
T V V V T
T V V
6.16 解:
γ
γ1
12122
2,-⎪⎪⎭
⎫
⎝⎛==
p p T T kT p n 由绝热方程,
6.17 解:绝热过程中,可通过计算系统内能的增加求得外力对系
统所做的功,系统内能增量为A,B 两部分内能增量之和:
].
1)[(
)(];
1)
[()(1
001
00-=-=∆-=-=∆=∆+∆=∆--γγB
B V B A V A V A B A V V T T
C U V V C T T C U A U U U 外
6.18 解:若活塞向左移动一个微小距离x,左边A 部气体被绝热压缩,压强增大;右边B 部气体绝热膨胀,压强减小.于是,活塞两边压力不等,合力为S
p p B A
)(∆+∆;方向指向平衡位置.
2
0000001000000
0.000
00000222,.
2111111.
)
(.
)
(,))((0RT mL L p m x x L p V Sx V Sx S p V Sx V Sx S p F p Sx V V p p p Sx V V p p Sx V P p V p V Sx
B A A γ
π
γ
π
τγγγγ
γ
γ
γγ
γ
γ
γ==∝=⎥⎥⎦⎤⎢⎢⎣⎡⎪⎪⎭⎫ ⎝⎛--+−−
−−−→−⎥⎥
⎥⎥⎥⎦
⎤⎢⎢⎢
⎢
⎢
⎣⎡⎪⎪⎭
⎫ ⎝⎛+-
⎪⎪⎭
⎫ ⎝⎛-=∴++-=
∆--=
∆∴-∆+=<<期为:
以活塞作简谐振动,周
方向指向平衡位置,所活塞位移可见,合力大小
合力同理:,级数展开
6.19 解:
(1)当一边水银面被压下,以至另一边上升为y 时,连通器两边液面不等高,即产生一恢复力,ky gSy F -=-=ρ2.(负号表示力方向与液面移动方向相反).又g
L k m SL m 2221π
π
τρ==∴=
(2)若一端封口,则恢复力比前者增加,设此增加量为p S ∆,其中
p ∆即为空气绝热膨胀或压缩时压强变化.
ky
y L
ghS gS p S gSy F y L
gh
V
V p p dp p dV V dp V dV pV
c pV
-=+
-=∆+-=-
=∆-=∆∴≈∆≈∆=+∴=-)2(2.,,,01
ρ
γρρ
ρ
γγγγ
γγ
总恢复力微分得
可见,恢复力仍与液面位移成正比,方向相反.所以,周期为:
L
gh g L
L
ghS gS SL
/22/222γ
π
ργ
ρ
ρ
π
τ+=+=