塞曼效应实验报告

塞曼效应的实验装置图如下所示：
.
精品文档
汞灯光由会聚透镜成平行光，经滤光片后
546.1 埃光入射到 F— P 标准具上，由偏振片鉴
别 成分和 成分，再经成像透镜将干涉图样成像在摄谱仪胶片或望远镜
CCD光敏面处。观
察塞曼效应时，可将电磁铁极中的芯子抽出，磁极转
90o，光从磁极中心痛过。将 1/4 波片置
曼分裂，用 F— P 标准具测量波长差及电子的荷质比。
Hg） 546.1nm 谱线（ 3S1→ 3P 2 跃迁）的塞
1. 将汞灯调节到磁场最强处，按上图调整光学系统，调节各光学部件同轴等高。
注意：调节共轴等高是本实验的一个关键点也是一个难点，可以采用二次成像法来调节。
二次成像法：利用凸透镜能在较近与较远处成像，通过观察这两个清晰像的中心相同来调节共
质比。
【关键词】：塞曼效应、汞 546.1nm、横效应、塞满分裂线、荷质比
【引言】：
塞曼效应是原子的光谱线在外磁场中出现分裂的现象，是
1896 年由荷兰物理学家塞曼发
现的。首先他发现，原子光谱线在外磁场发生了分裂；随后洛仑兹在理论上解释了谱线分裂成
3 条的原因，这种现象称为“塞曼效应”。在后来进一步研究发现，很多原子的光谱在磁场中
的磁场。本实验采取 Fabry-Perot （以下简称 F-P）标准具观察 Hg 的 546.1nm 谱线的塞曼效
应，同时利用塞满效应测量电子的荷质比。
【正文】：
一、塞曼分裂谱线与原谱线关系
1、磁矩在外磁场中受到的作用
(1) 原子总磁矩
在外磁场中受到力矩的作用：
其效果是磁矩绕磁场方向旋进，也就是总角动量（ (2) 磁矩 在外磁场中的磁能：
标准具在空气中使用时，干涉方程（干涉极大值）为 标准具有两个特征参量自由光谱范围和分辨本领。 自由光谱范围的物理意义： 表明在给定间隔圈原度为 d 的标准具中，若入射光的波长在
λ ～ λ +Δ λ 间（或波数在
间）所产生的干涉圆环不重叠，若被研究的谱线波长差大于自由光谱范围，两套 花纹之间就要发生重叠或错级，给分析带来困难，因此在使用标准具时，应根据被研究对象的 光谱波长范围来确定间隔圈的厚度。
理时画圆定点不够仔细， 2. 调节共轴等高时有一定误差）同时，本实验由于时间等原因未能进
行多次测量。
2. 理论计算
我们知道理论
46.7 B(m 1T 1) ，因为
11
M 2g2
M 1g1
eB
, 代入理
4 mc
论的荷质比（ e/m）与实际的磁场强度 B，后得出
M 2g 2 M 1g1 0.81，而实际
于偏振片前方，转动偏振片可以观测
成分的左旋和右旋圆偏振光。本实验室的
WPZ— II / II A
塞曼效应仪，采用 CCD望远镜观察，计算机采集图像并处理，整套仪器组成如下图：
.
精品文档
三、 实验目的
1. 观察塞曼效应仪，理解理论学习内容。
2. 掌握测量波长差的原理。
3. 测量荷质比。
四、实验内容与方法 本实验通过塞曼效应仪与一些观察装置观察汞（
.
∴分裂后谱线与原谱线频率差
精品文档
由于 为方便起见线的偏振特征： 塞曼跃迁的选择定则为： ΔM=0 时为 π 成份（ π 型偏振）是振动方向平行于磁场的线偏振光，只有在垂直于磁场方向才 能观察到，平行于磁场方向观察不到；但当 Δ J=0时， M2=0到 M1=0的跃迁被禁止。 当Δ M=± 1时，为 σ成份， σ型偏振垂直于磁场，观察时为振动垂直于磁场的线偏振光。 平行于磁场观察时，其偏振性与磁场方向及观察方向都有关：
沿磁场正向观察时（即磁场方向离开观察者： ΔM= +1为右旋圆偏振光（ σ+偏振） ΔM= -1 为左旋圆偏振光（ σ- 偏振）
U）
也即，磁场指向观察者时：⊙ ΔM= +1为左旋圆偏振光 ΔM= -1 为右旋圆偏振光 分析的总思路和总原则 : 在辐射的过程中，原子和发出的光子作为整体的角动量是守恒的。 原子在磁场方向角动量为：
精品文档
从图中我们可以清楚的看到，在加磁场后，汞 线分裂成 3 条（有横效应的前提）。
用塞曼效应分析软件处理后结果为：
546.1nm 谱线明显发生塞曼分裂，每一条谱
.
精品文档
从图中我们可以看出所得到的电子的荷质比为
1.865 （此处未加上数量级），与理论的
1.7588 的误差为： 1.865 1.7588 100% 6.04% 。（误差产生的原因有两方面： 1. 软件处 1.7588
的分裂情况有别于前面的分裂情况，更为复杂，称为反常塞曼效应。
塞曼效应的发现使人们对物质光谱、原子、分子有更多了解，塞曼效应证实了原子磁矩的
空间量子化，为研究原子结构提供了重要途径，被认为是
19 世纪末 20 世纪初物理学最重要的
发现之一。利用塞曼效应可以测量电子的荷质比。在天体物理中，塞曼效应可以用来测量天体
精品文档
分裂后，相邻两谱线的波数差 实验方法： 观察塞曼分裂的方法：
塞曼分裂的波长差很小由于
以 Hg 5461 ? 谱线为例当处于 B=1T 的磁场中
要观察如此小的波长差，用一般的棱镜摄谱仪是不可能的，需要用高分辨率的仪器，如法布里 —珀罗标准器（ F—P 标准具）。
.
精品文档
F— P 标准具由平行放置的两块平面板组成的，在两板相对的平面上镀薄银膜和其他有较高反 射系数的薄膜。两平行的镀银平面的间隔是由某些热膨胀系数很小的材料做成的环固定起来。 若两平行的镀银平面的间隔不可以改变，则称该仪器为法布里—珀罗干涉仪。
B。利用已知
常数 d（ d=2mm）及公式计算出 ?v，再计算 e/m。
五、实验数据及结论
1. 实验数据： 已知常数：汞灯波长
546.1nm，标准具间距 d=2mm，理论荷质比 e/m=1.75881962 × 1011C/kg 。
实验测得：加磁场时汞灯处 B=1235mT，
B=0 时能级图：
.
B=1.235T 时的能级图：
PJ）绕磁场方向旋进。
.
由于 或 在磁场中的取向量子化，所以其在磁场方向分量也量子化： ∴ 原子受磁场作用而旋进引起的附加能量
精品文档
M为磁量子数 g 为朗道因子，表征原子总磁矩和总角动量的关系， 有两种解法。在 LS 耦合下：
g 随耦合类型不同（ LS 耦合和 jj 耦合）
其中：
L 为总轨道角动量量子数
分辨本领：（
）：
对于 F— P标准具
N 为精细度，两相邻干涉级间能够分辨的最大条纹数
R为反射率， R 一般在 90%
（当光近似于正入射时） 例如： d=5mm， R=90%， λ =546.1nm 时 Δ λ =0.001nm
二、实验仪器与装置 该实验可采用多种仪器与方法，一般常用的是在塞曼效应仪上加以不同的观察装置。观察
.
∴在磁场指向观察者时：⊙
当Δ M= +1时，光子角动量为
，与 同向
电磁波电矢量绕逆时针方向转动，在光学上称为左旋圆偏振光。
ΔM= -1 时，光子角动量为，
与 反向
电磁波电矢量绕顺时针方向转动，在光学上称为右旋圆偏振光。 例： Hg 5461? 谱线， {6S7S} 3S1→ {6S6P} 3P2能级跃迁产生
轴等高。
2. 观察汞（ Hg） 546.1nm 谱线在 B=0 与 B≠ 0 时的物理图像。转动偏振片，检查横效应和纵效
应下分裂的成分。（本实验主要研究横效应）
3. 测量与数据处理：将横效应的
成分观察到的图像保存成 jpg 或 bmp格式，用塞曼效应分析
软件测量出 k、 k-1 和 k-2 级各干涉圆环的直径，用特斯拉计测量汞灯处的磁场
S 为总自旋角动量量子数
J 为总角动量量子数
M只能取 J， J-1 ， J-2 …… -J （共 2J+1）个值，即 Δ E 有(2J+1) 个可能值。
无外磁场时的一个能级，在外磁场作用下将分裂成（
2J+1 ）个能级，其分裂的能级是等间隔
的，且能级间隔 2、塞曼分裂谱线与原谱线关系：
(1) 基本出发点：
总是存在所成的图像不够完善。造成这一问题的根本原因在于调节共轴等高，如果这个调好 了，那么整个实验是会相当顺利的。最后经过这次实验我对上个学期原子物理中理论上所学的 塞曼效应有了更深入的理解。
.
Dk2( )
D
2 k
(
) ，代入结果图中的数据得
k
D
2 k
1
(
)
Dk2( )
50 ，同时将公示简单变形后能得出荷质比 e / m 1.884 1011 ，与软件得出结果较为接
近。
3. 误差分析
1）调节共轴等高的时候存在误差。 2）软件处理画圆时存在误差。 3）实验本身存在的误差。
六、实验反思 塞曼效应实验作为一个经典的物理现象，在实验过程中我们基本能看到所预期的现象，但
精品文档
近代物理实验报告
塞曼效应实验
学院 班级 姓名 学号 时间
2014 年 3 月 16 日
.
塞曼效应实验 实验报告
精品文档
【摘要】：
本实验通过塞曼效应仪与一些观察装置观察汞（
Hg） 546.1nm 谱线（ 3S1→ 3P2 跃迁）的塞
曼分裂，从理论上解释、分析实验现象，而后给出横效应塞满分裂线的波数增量，最后得出荷