恒定电流与恒定磁场
初中九年级(初三)物理 第五章 恒定电流的磁场 上一章说明了磁力是运动电荷之间的一种相互作用,这种相互作
第五章恒定电流的磁场上一章说明了磁力是运动电荷之间的一种相互作用，这种相互作用是通过磁场进行的。
此外还讲述了磁场对运动电荷（包括电流）的作用。
本章将介绍这种相互作用的另一个侧面，即磁场的源，如运动电荷（包括电流）产生磁场的规律。
先介绍这一规律的宏观基本形式，即描述电流元磁场的毕奥－萨伐尔定律（相当于静电场中的库仑定律），由这一定律原则上可以利用积分运算求出任意电流分布的磁场。
再在毕－萨定律的基础上导出关于恒定磁场的两条基本定理：磁通连续定理和安培环路定理，然后利用这两个定理求出有一定对称性的电流分布的磁场（类似于利用静电场黄栌定理和高斯定律来求有一定对称性的电荷分布的静电场分布）。
本章还介绍变化的电场产生磁场方面的规律。
静止电荷的周围存在着电场，电场的特征是对引入电场的电荷施加作用力。
如果电荷在运动，则在其周围不仅产生电场，而且还会产生磁场。
磁场也是物质的一种形态，它只对运动电荷施加作用，对静止电荷则毫无影响。
因此通过实验分别测定电荷静止时和运动时所受到的力，就可以把磁场从电磁场中区分出来。
由于运动和静止的相对性，本章最后还简单介绍电场和磁场有相对论性联系的内容。
Thankful good luck§1 磁现象及其与电现象的联系磁现象的研究与应用(即磁学)是一门古老而又年轻的学科,说她古老是因为关于磁现象的发现和应用的历史悠久,说她年轻是因为磁的应用目前越来越广泛已形成了许多与磁学有关的边缘学科。
磁现象是一种普遍现象即一切物质都具有磁性。
任何空间都存在磁场，所以我们可以毫不夸张地说磁学犹如一棵根深叶茂的参天大树。
尽管人们对物质磁性的认识已有两千多年，但直至19世纪20年代才出现采用经典电磁理论解释物质磁性的代表――安培分子环流假说，而真正符合实际的物质磁性理论却是在19世纪末发现电子、20世纪初有了正确的原子结构模型和建立了量子力学以后才出现。
因此在经典电磁学范围研究物质的磁性时，我们虽然采用传统的观念即安培分子环流假说和等效磁荷两种观点，但必须强调我们要在原子结构模型和量子力学的基础上建立一个正确的概念即物质的磁性来源于电子的轨道磁矩和自旋磁矩。
11恒定电流和恒定磁场
11恒定电流和恒定磁场介绍恒定电流和恒定磁场是物理学中两个重要的概念。
恒定电流是指通过导体内的电荷在单位时间内流过的电量保持不变。
恒定磁场是指空间中的磁场在任何时刻都保持不变。
在本文档中，我们将讨论恒定电流和恒定磁场的性质、特点以及它们之间的关系。
恒定电流的特点恒定电流是指在一个完全闭合的电路中，电荷的流动保持一定方向和速度的现象。
恒定电流的特点如下：1.电流的方向不会改变：在一个封闭的电路中，电流的方向是固定的，不会发生改变。
这是因为电路中的导线和电源的极性确定了电流的流动方向。
2.电流强度保持恒定：恒定电流的强度保持不变，可以通过电流表测量。
3.电荷在导体内的自由移动：恒定电流是由正电荷和负电荷的自由移动形成的。
正电荷沿着电流方向移动，而负电荷则相反。
恒定磁场的特点恒定磁场是指在空间中的磁场保持不变的现象。
恒定磁场的特点如下：1.磁场强度保持不变：恒定磁场的强度在空间中的各个点都是恒定的。
这是因为磁场的源是恒定的磁体或电流。
2.磁场的方向不变：恒定磁场的方向在空间中的各个点都是不变的。
这是因为磁场的源确定了磁场的方向。
3.磁场的作用力不变：恒定磁场对磁体或电流所施加的磁场力保持不变。
恒定电流和恒定磁场的关系恒定电流和恒定磁场之间存在一种密切的关系，即安培定律。
安培定律表明，电流在磁场中会受到力的作用。
具体而言，当一个导体中有恒定电流通过时，该导体会受到与电流方向垂直的力。
安培定律的数学表达式如下：F = BIL其中，F是电流所受的力，B是恒定磁场的强度，I是电流的强度，L是电流所在导体的长度。
通过安培定律可以看出，恒定电流和恒定磁场之间存在一种相互作用的关系。
当电流通过导体时，导体会在恒定磁场中受到力的作用。
反过来，恒定磁场对电流的流动也起到了一定的限制作用。
应用恒定电流和恒定磁场在现实生活中有很多实际应用。
以下是一些常见的应用示例：1.电磁铁：电磁铁是一种利用恒定电流和恒定磁场相互作用的装置。
第5章 恒定电流的电场和磁场
dl '×R ∫C ' R 3 ⋅ dl −R ∫C ' R 3 ⋅ (−dl × dl ' )
假设回路C′对P点的立体角为 ，同时P点位移dl引起的立体角增量 为d ，那么P点固定而回路C′位移dl所引起的立体角增量也为d ′。 -dl×dl′是dl′位移-dl所形成的有向面积。注意到R=r-r′，这个立体 角为
z ' = z − r tan α , dz ' = r sec 2 α dl ' = ez dz ' = −ez r sec 2 α R = r sec α
dl '×R = ez dz '×[rer + ( z − z ' )ez ]
所以
= −eφ rdz ' = −eφ r 2 sec 2 α
∆P = ∆U∆I = E∆l∆I = EJ∆l∆S = EJ∆V
当∆V→0，取∆P/∆V的极限，就得出导体内任一点的热功 热功 率密度，表示为 率密度
∆P p = lim = EJ = σE 2 ∆V →0 ∆V
或
p = J ⋅E
此式就是焦耳定律 焦耳定律的微分形式。 焦耳定律 应该指出，焦耳定律不适应于运流电流 不 运流电流。因为对于运流电 运流电流 流而言，电场力对电荷所作的功转变为电荷的动能，而不 是转变为电荷 晶格碰撞 电荷与晶格碰撞 电荷 晶格碰撞的热能。
对于无限长直导线(l→∞)，α1=π/2, α2=-π/2，其产生的磁场为
µ0 I B = eφ 2πr
5.3 恒定磁场的基本方程
5.3.1 磁通连续性原理 磁感应强度在有向曲面上的通量简称为磁通量 磁通量(或磁通)，单 磁感应强度 磁通量 位是Wb(韦伯)，用Φ表示：
恒定电流的电场和磁场课件
目录
• 恒定电流的基本概念 • 电场与电场力 • 磁场与磁场力 • 恒定电流的磁场效应 • 恒定电流的应用 • 实验与实践
01
恒定电流的基本概念
电流的定义与性质
电流
电荷在导体中定向移动形成电流 ，单位时间内通过导体横截面的 电荷量称为电流强度，简称电流 。
电流的性质
电荷的定向移动形成电流，其方 向由正电荷定向移动的方向决定 ，而与导体内自由电荷的运动方 向无关。
电场力是电荷在电场中受到的力，其大小与电荷的电量成正比，与电场强度成正比 。
电场强度是描述电场强弱和方向的物理量，等于单位正电荷在电场中受到的力。
电场强度具有方向性，规定正电荷受力方向为电场强度的方向。
电势与电场能量
电势是描述电场能的物理量，等于单 位正电荷在电场中具有的电势能。
电场能量是电场中储存的能量，与电 势能密切相关。
电阻
导体对电流的阻碍作用，由导体的材 料、长度、横截面积和温度等因素决 定。
02
电场与电场力
电场的概念与性质
电场是由电荷产生的 ，对放入其中的电荷 有力的作用。
电场的性质包括对放 入其中的电荷有力的 作用、静电感应现象 等。
电场具有物质性，是 传递电荷间相互作用 的一种特殊物质形态 。
电场力与电场强度
详细描述
电磁感应现象是当导体在磁场中发生相对运动时，会在导体中产生电动势或电流的现象。这个现象由英国物理学 家迈克尔·法拉第于19世纪30年代发现，是电磁化的电场和磁场相互激发，形成电磁波并传播出去。
详细描述
电磁波是由变化的电场和磁场相互激发而形成的。当电场或磁场发生变化时，就会产生电磁波，并传 播出去。电磁波的传播速度等于光速，在真空中传播不受影响，但在介质中传播速度会减慢。
电磁场与电磁波(王家礼 西电第三版)第三章 恒定电流的电场和磁场
3-7 所示)。设土壤的电导率为σ；接地半球的电导率为无穷大。
第三章 恒定电流的电场和磁场
图 3-7 半球形接地器
第三章 恒定电流的电场和磁场
解：导体球的电导率一般总是远大于土壤的电导率，可 将导体球看作等位体。在土壤内，半径r等于常数的半球面是 等位面。假设从接地线流入大地的总电流为I，可以容易地求 出，在土壤内任意点处的电流密度，等于电流I均匀分布在半 个球面上。即：
图 3-5 同轴线横截面
第三章 恒定电流的电场和磁场
两导体间的电位差为
b
U Edr
I
lnb
a
2π a
这样，可求出单位长度的漏电导为
G0
I U
2π
ln b
a
例 3-2 一个同心球电容器的内、外半径为a、b，其间媒质
的电导率为σ，求该电容器的漏电导。
解：媒质内的漏电电流沿径向从内导体流向外导体，设流
过半径为r的任一同心球面的漏电电流为I，则媒质内任一点的
RIP2 4π1(a11b)
第三章 恒定电流的电场和磁场
3.1.7 恒定电流场与静电场的比拟 如果我们把导电媒质中电源外部的恒定电场与不存在体电荷
区域的静电场加以比较,则会发现两者有许多相似之处,如表 3-2 。 可见，恒定电场中的E、j、J、I和σ分别与静电场中的E、 j 、
D、q和ε相互对应，它们在方程和边界中处于相同的地位，因而 它们是对偶量。由于二者的电位都满足拉普拉斯方程，只要两种 情况下的边界条件相同，二者的电位必定是相同的。因此，当某 一特定的静电问题的解已知时，与其相应的恒定电场的解可以通 过对偶量的代换(将静电场中的D、q和ε换为J、I和σ)直接得出。 这种方法称为静电比拟法。例如，将金属导体 1、2 作为正、负极 板置于无限大电介质或无限大导电媒质中，如图 3-6 所示，可以 用静电比拟法从电容计算极板间的电导。因为电容为
恒定电流的磁场特性
恒定电流的磁场特性引言磁场是物质的一种基本性质，在我们的日常生活中扮演着重要的角色。
而恒定电流则是产生磁场的一种方法。
了解恒定电流的磁场特性对于我们理解磁场的本质以及应用磁场的技术都具有重要意义。
本文将探讨恒定电流产生的磁场的性质和特点。
恒定电流产生的磁场恒定电流通过导线时，会在导线周围产生一个环绕导线的磁场。
磁场由无数个磁力线组成，沿着导线形成闭合的环路。
根据电流的方向，可以确定磁力线的方向。
根据毕奥-萨伊定律，电流在导线周围产生的磁场的强度与电流的大小成正比，与距离的平方成反比。
磁场的磁力线是无方向的闭合曲线，沿着磁力线的方向有一个箭头所示。
这表明在磁场中的任何物体都受到一个磁力，其方向垂直于磁力线和物体的运动方向。
恒定电流产生的磁场特点1. 磁力线的密度：磁力线是用来表示磁场的一个重要工具。
当电流增大时，产生的磁场的磁力线密度也增加。
磁力线的密度越大，表明磁场的强度越强。
2. 磁场的强度：根据毕奥-萨伊定律，磁场的强度与电流大小成正比。
这意味着，通过增大电流，我们可以增加磁场的强度。
3. 磁场的方向：根据右手定则，可以确定在导线周围磁场的方向。
将右手握住导线，让拇指指向电流的方向，其他四指所在的方向即为磁场的方向。
4. 磁场的形状：恒定电流产生的磁场形状通常是环状的，即磁力线呈闭合曲线。
这种形状可以用一个公式来描述磁力线的轨迹，即圆形公式。
5. 磁场的距离衰减：根据毕奥-萨伊定律，磁场的强度与距离的平方成反比。
这意味着，离导线越远，磁场的强度越小。
这种距离衰减特性对于一些应用来说非常重要，如磁共振成像技术。
应用案例恒定电流产生的磁场在许多实际应用中扮演着重要的角色。
以下是一些应用案例的简要介绍：1. 电动机：电动机利用恒定电流在导线周围产生的磁场来实现电能转化为机械能。
通过改变电流的方向和大小，可以控制电动机的转速和转向。
2. 磁共振成像：磁共振成像技术利用恒定电流产生的磁场的距离衰减特性，通过检测不同组织对磁场的响应来获得体内组织的详细图像。
恒定电流的电场与磁场
电源电路的分析需要掌握电 路的基本原理，如欧姆定律、 基尔霍夫定律等，以及各种
电子元件的特性。
电源电路的设计与分析对于保 证电力系统的稳定运行和节能
减排具有重要意义。
电磁感应在日常生活中的应用
例如，变压器利用电磁感应原理实现电压的变换，电 动机利用电磁感应将电能转换为机械能，发电机利用 电磁感应将机械能转换为电能。
电流的性质
电流具有连续性，电荷在 导体中不会积累或消失， 而是以一定的速度不断通 过导体。
电流的方向
规定正电荷定向移动的方 向为电流方向，与负电荷 定向移动的方向相反。
欧姆定律与基尔霍夫定律
欧姆定律
导体中的电流与导体两端的电压成正 比，与导体的电阻成反比。
基尔霍夫定律
电路中任一节点上流入的电流之和等 于流出的电流之和，即节点电流定律 ；任意回路上，电压降之和等于电压 升之和，即回路电压定律。
描述磁场中磁通量变化产生电动势的物理定律，指出当磁场中的磁通量发生变化 时，会在导体中产生电动势。
03
恒定电流产生的电场与 磁场
恒定电流的电场特性
恒定电流的电场是静电场的一种特殊形式，其电场线不随时间变化，只与导体的位 置和形状有关。
恒定电流的电场具有高斯定理和环路定理等基本性质，这些性质与静电场相同。
电源与电阻
电源
提供电能并维持电路中恒定电流 的装置，分为直流电源和交流电 源两类。
电阻
导体对电流的阻碍作用，由导体 的材料、长度、横截面积和温度 等因素决定。
02
电场与磁场的基本理论
电场强度与电位
电场强度
描述电场中电场力作用强弱的物理量，单位为伏特/米（V/m）或牛顿/库仑 （N/C）。
电位
恒定电流中的磁场
恒定电流中的磁场磁场是物质围绕着电流所产生的一种现象。
磁场具有方向和强度，可以对周围的物质产生作用。
在恒定电流中，磁场的特性和分布呈现出一定的规律性。
本文将探讨恒定电流中磁场的产生原理、磁场的特性以及磁场与电流之间的关系。
一、恒定电流中的磁场产生原理当电流通过导线时，周围就会形成一个闭合的磁场。
根据安培定理，恒定电流所产生的磁场的大小和方向与电流强度、距离和导线形状都有关系。
导线周围的磁场将呈现出环绕导线的形态，强度随着距离导线的远近而减弱。
二、恒定电流中磁场的特性1. 磁场强度：磁场强度是衡量磁场的大小的物理量。
在恒定电流中，磁场的强度与电流的大小成正比，即电流越大，磁场强度越大。
2. 磁场方向：根据右手定则，我们可以确定恒定电流所产生的磁场方向。
当右手握住电流方向，拇指指向电流方向时，四指弯曲的方向就是磁场的方向。
3. 磁场分布：恒定电流所产生的磁场呈现出环绕导线的形状。
随着离导线距离的增加，磁场强度逐渐减小，并形成一个闭合的磁场线圈。
三、磁场与电流的关系恒定电流所产生的磁场与电流之间存在着密切的关系。
根据安培定理和法拉第电磁感应定律，我们可以得到以下结论：1. 磁场与电流强度成正比，即电流越大，磁场强度越大。
2. 磁场与距离成反比，即离导线越近，磁场越强。
3. 磁场与导线形状有关，导线越弯曲，磁场越复杂。
4. 磁场会对周围的物质产生作用，如可以使磁性物质受力或改变电流的方向。
四、应用领域与意义恒定电流产生的磁场在很多领域有着广泛的应用。
例如，电动机、电磁铁、变压器等电磁设备的工作原理都与磁场和电流的相互作用相关。
同时，磁场在地理勘探、医学成像等领域也有重要的应用价值。
总结：恒定电流中的磁场是通过电流通过导线所产生的一种现象。
磁场具有方向和强度，其特性与电流大小和周围距离密切相关。
磁场与电流强度成正比，与距离成反比，同时与导线的形状有关。
磁场在科学研究和工程领域中有着广泛的应用，对于我们理解电磁学原理以及应用于实践中具有重要的意义。
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b•
R1 R2 R12 2 R1 R2
1
2
I ( R12 R3 R4 Ri1 Ri2 )
1
2 I 2A 总电流 R12 R3 R4 Ri1 Ri2
流经各电阻的电流分别是：I3 = I4 = I = 2A
R2 I1 I 0.4A R1 R2 R1 I2 I 1.6A R1 R2
分析运动点电荷在磁场中所受洛伦兹力
F Fmax F
Fmax qv
Fmax 大小与 q, v 无关 qv
当带电粒子的速度沿 磁场某一方向运动时， 受力为零的方向,定义 为磁感应强度的方向。 磁感强度大小
Fmax B qv
Fmax
运动电荷在磁场中受力
F qv B
R/ 0.10 0.05 * * *
*
汞在4.2K附 近电阻突然 降为零
超导的转 变温度 TC
4.10 4.20 4.30 T/K
二、欧姆定律
I1 I 2
故dl段的电势差为
电阻
由恒定电流条件可知
S1
l
S2
1
I1
dl
I2
2
d E dl
截面S1、S2之间的电势差为
横截面均匀的导体：
一、欧姆定律的微分形式
理论上可以证明：当保持金属的温度恒定时，金属中 的电流密度 j 与该处的电场强度 E 成正比
j E
电导率
其倒数称 为电阻率
1
它给出了空间电场分布与电流分布之间的关系。 不仅适用于稳恒电流，也适用于非稳恒情况， 所以它比欧姆定律更具有深刻的意义
超导体 有些金属和化合物在降到接近绝对零度时，它们的电阻 率突然减小到零，这种现象叫超导.
磁铁
N S 丹麦物理学家 －奥斯特
载流螺线管的磁效应
N
S
N
S
电流与电流之间的相互作用
现象： 同向电流 相互吸引； 反向电流 相互排斥。
♦ 安培的分子电流假说
在原子内部，电子（绕核旋转，且 还有自转）的运动形成微小的电流
——分子电流
内部的分子电流的方向 按一定的方式排列整齐
——磁体
小结：磁体与磁体之间，磁体与电流之间，以及电流 与电流之间的磁现象，或者可以说一切磁现象都可归 结为电流的磁效应。
因为电源外部没有非静电力， 所以可写为：
非静电力存在于整个回路上
E k dl
二、全电路欧姆定律
j
E
1
( Ee Ek ) ( Ee Ek )
L L
E, Ri
( E k E ) dl E k dl
L
( E Ek ) dl j dl
1,
四*、基尔霍夫方程及其应用
处理复杂电路问题
1. 基尔霍夫第一方程 在有分支的电路中，由恒定电流 条件可知：
I
i
0
节点电流方程
即 流出节点的电流的代数和为零。 2. 基尔霍夫第二方程
a 即 回路一周电势降低和电势升高相等。
IR 0
I c d b
例2 如图所示， 1 = 3.0V， 2 = 1.0V，Ri1 = 0.5W， Ri2 = 1.0W，R1 = 4.5W，R2 = 19.0W，R3 = 10.0W， R4 = 5.0W。 求电路中的电流分布。 1, r1 解：列出基尔霍夫方程 R1 对节点 b： I1 I R3 R4 I1 I3 I 2 0 3 b a• • I2 2, r 2 R 对回路 aR1bR3a： 2
L
j dl
L
E
j dl
L
j dl
out
对于均匀电路
j dl
in
jI/S
dl jdl I ( ) out S in S
dl jdl E I ( ) out S in S
R
外电路的电阻 电源的内阻
全电路欧姆定律
Ri
E I ( R Ri )
S
不随时间变化
int 0
● 满足
E dS q / E dl 0 可引入电势的概念
l
例 （1）若每个铜原子贡献一个自由电子 ，问铜导线中 自由电子 数密 度为多少？
（2）家用线路电流最大值 15A， 铜 导 线半径0.81mm 此时电子漂移速率多少？ （3）铜导线中电流密度均匀，电流密度值多少？ 解 (1)
1
I1 (r1 R1 R4 ) I 3 R3
对回路 aR3bR2a：
2 I2 (r2 R2 ) I3 R3 I2 0.02A, I3 0.14A
代入数据： I1 0.16A,
7.2.1
磁现象与磁场
同极相斥 异极相吸
♦ 磁铁之间的相互作用： ♦ 电流的磁效应 B I A
1 2 E d l j dl
j dl I
dl
S
R
l R S U IR
欧姆定律
例 2 两个导体A、B 带电 -Q、+Q 被相对电容 率 r 电阻率 的物质包围，证明两导体之间电流 与导体尺寸及它们间的距离无关.
解 由高斯定律得
S2
S1
二、电流的连续性方程
通过一个封闭曲面S的电流
电流的恒定条件
dS
S
I j dS
S
J
qint
表示净流出封闭面的电流 线的条数，即通过封闭面 向外流出的电流
根据电荷守恒，在有电流分布的空间做一闭合 曲面，单位时间内穿入、穿出该曲面的电量等于 曲面内电量变化速率的负值。
每秒从S向外流出的 电荷量
三、一段含源电路的欧姆定律
规定 ♦ 电源看做电动势为 E 的理想电源和 一电阻为 Ri 的电阻串联而成
♦ 导线电阻为零，无电势降落 ♦ 顺着电流方向，电流流经电阻，电 势降低；电流流过电源，电势升高
, Ri
Ri
按照约定选取电势差的正、 负号 ♦ 顺着电流方向， a 电流流经电阻，电势降低； 电流流过电源，电势升高
U IR12 I1 R1 I 2 R2 R12 I1 I R1
1,
6.8V
(2) 各电池的端电压：4.8V
U1 Ir1 U2 Ir2
1
5.2V 6.8V
2 2.8V
2
(3) a、d 两点间的电势差：
Ri1 2, Ri2 R4 • • c d I R1 R3 a b• •
对于恒定电流，任意时刻进入任意封闭面的电流线的 条数，与穿出封闭面的电流线的条数相等
j dS 0
S
这是恒定电流条件 恒定电流线是无头无尾的闭合曲线
♦ 恒定电场
若导体载的是恒定电流，导体内各处的 电荷分布不随时间变化，任意封闭面内 的电量不随时间变化
dqint 0 dt
恒定电场是存在于恒定电流通过的导体内部和导体外 部的电场。 恒定电场的空间分布不随时间变化 ● ● 宏观电荷空间分布 电场分布 满足
R A
Uab I ( Ri R)
, Ri
B
例1 一电路如图所示，其中 b 点接地，
R1 = 10W，R2 = 2.5W，R3 = 3W， R4 = 1W，
1
= 6V，Ri1 = 0.4W，
2
= 8V，Ri2 = 0.6W。求
1,
(1) 通过每个电阻中的电流； (2) 每个电池的端电压；
(3) a、d 两点间的电势差；
(4) b、c 两点间的电势差；
Ri1 2, Ri2 R4 • • c d R1 R3 a b• •
(5) a、b、c、d 各点的电势。
R2
解： (1) 设电流沿逆时针方向 并联电阻 R1、R2 的等效 电阻： I
1,
Ri1 • c
R4
2,
Ri12
R3 a •
• d R1 R2
dq I j dS dt S
dqint dq dt dt
由电荷守恒：
电流的连续性方程
dqint j dS dt S
电流线有头有尾
♦ 恒定电流
导体中各点电流密度 j 的方向和大小都不随时间变化 的电流，称为恒定电流（又称稳恒电流）
dqint j dS 电流的连续性方程 dt S
Il (C) ． 2 2π r
(D) ． I
［
］
2π rl
(B) J = σ E J = I / (2prl) E = I / (2prl σ )
∴
7.1.3 电源电动势和全电路欧姆定律
一、电源电动势
♦ 非静电力: 能不断分离正负电荷使 正电荷逆静电场力方向运动。
♦ 电源：提供非静电力的装臵。
v
q
+
B
单位 特斯拉 1(T) 1N/A m
同样可用磁力线形象地描绘磁场的分布
7.3.1
Q s E dS 0 r I j dS
s
S A
r
-Q
B
+Q
1 j E I s1 E dS
Q
0 r
在一个长直圆柱形导体外面套一个与它共轴的导体长圆筒，两导 体的电导率可以认为是无限大．在圆柱与圆筒之间充满电导率为 σ 的均匀导电物质，当在圆柱与圆筒间加上一定电压时，在长度为 l 的一段导体上总的径向电流为 I ，如图所示．则在柱与筒之间与轴 线的距离为r的点的电场强度为： 2π rI (A) ． (B) ． I 2π rl l 2