第九章理论力学解析
理论力学第七版答案解析第九章

9-10 在瓦特行星传动机构中,平衡杆O 1A 绕O 1轴转动,并借连杆AB 带动曲柄OB ;而曲柄OB 活动地装置在O 轴上,如图所示。
在O 轴上装有齿轮Ⅰ,齿轮Ⅱ与连杆AB 固连于一体。
已知:r 1=r 2=0.33m ,O 1A =0.75m ,AB =1.5m ;又平衡杆的角速度O 1=6rad/s 。
求当=60°且=90°时,曲柄OB 和齿轮Ⅰ的角速度。
题9-10图【知识要点】 Ⅰ、Ⅱ两轮运动相关性。
【解题分析】 本题已知平衡杆的角速度,利用两轮边缘切向线速度相等,找出ωAB ,ωOB 之间的关系,从而得到Ⅰ轮运动的相关参数。
【解答】 A 、B 、M 三点的速度分析如图所示,点C 为AB 杆的瞬心,故有 ABA O CA v A AB ⋅⋅==21ωω ωω⋅=⋅=A O CD v AB B 123所以 s rad r r v BOB /75.321=+=ωs rad r v CM v MAB M /6,1==⋅=I ωω 9-12 图示小型精压机的传动机构,OA =O 1B =r =0.1m ,EB =BD =AD =l =0.4m 。
在图示瞬时,OA ⊥AD ,O 1B ⊥ED ,O 1D 在水平位置,OD 和EF 在铅直位置。
已知曲柄OA 的转速n =120r/min ,求此时压头F 的速度。
题9-12图【知识要点】 速度投影定理。
【解题分析】 由速度投影定理找到A 、D 两点速度的关系。
再由D 、E 、F 三者关系,求F 速度。
【解答】 速度分析如图,杆ED 与AD 均为平面运动,点P 为杆ED 的速度瞬心,故 v F = v E = v D由速度投影定理,有A D v v =⋅θcos可得 s ll r n r v v A F /30.1602cos 22m =+⋅⋅==πθ 9-16 曲柄OA 以恒定的角速度=2rad/s 绕轴O 转动,并借助连杆AB 驱动半径为r 的轮子在半径为R 的圆弧槽中作无滑动的滚动。
理论力学 陈立群 第9章习题解答

第九章平衡问题——能量方法 习题解答9-1质量为3 kg 的质点以5 m/s 的速度沿水平直线向左运动。
今对其施以水平向右的的常力,此力的作用经30 s 而停止,这时质点的速度水平向右,大小为55 m/s 。
求此力的大小及其所做的功。
解:取质点m 为研究对象。
由质点动量定理;()12v v F -=m t :()12v v m Ft +=,解得:()())N (630555312=+=+=t v v m F .由质点动能定理; ()())J (450055532121222122=-⨯⨯=-==v v m Fs W .9-2如图所示,一弹簧振子沿倾角为ϑ的斜面滑动,已知物块重G ,弹簧刚度系数为k ,动摩擦因数为f ;求从弹簧原长压缩s 的路程中所有力的功及从压缩s 再回弹λ的过程中所有力的功。
解:取物块为研究对象。
物块受到重力G ,弹簧力F ,斜面摩擦力m ax F 和法向反力N F 作用,其中仅法向反力N F 不作功。
在弹簧压缩过程中,所有力的功为 ()221cos sin ks s f G W --=ϑϑ 在弹簧压缩s 再回弹λ的过程中,所有力的功为 ()()[]2221cos sin λλϑϑ--+--=s s k f G W 。
9-3弹簧原长l ,刚度系数为k ,一端固定在O 点,此点在半径为r = l 的圆周上。
如弹簧的另一端由图示的B 点拉至A 点,求弹簧力所做的功。
AC ⊥BC ,OA 为直径。
解:在B 点弹簧的变形为()l 121-=λ,在A 点弹簧的变形为l =2λ。
弹簧力所做的功为()()222211221kl k W --=-=λλ。
9-4图示机构在力F 1和F 2作用下在图示位置平衡,不计各构件自重和各处摩擦,OD=BD=l 1,AD=l 2。
求F 1/F 2的值。
解:用解析法解题。
()j i F ϑϑcos sin 11-=F , i F 22F = 点A 和B 的坐标及其变分为()()j i r ϑϑsin cos 2121l l l l A ++--= ,i r ϑcos 21l B -=题9-2图题9-3图质点的受力图()()j i r δϑϑδϑϑ⋅++⋅-=cos sin δ2121l l l l A ,i r δϑϑ⋅=sin 2δ1l B 。
大学理论力学

3、运动分析
Oxy 平移坐标系 平面运动 = 随 Oxy 旳平移+绕 O 点旳转动
=
+
平面运动可取任意基点而分解为平移和转动,其中平移旳 速度和加速度与基点旳选择有关,而平面图形绕基点转动旳角 速度和角加速度与基点旳选择无关。
§9-2 求平面图形内各点速度旳基点法
1、基点法
动点:M
动系 :Oxy (平移坐标系)
方向 ? √ √ √
aA
aO
a
n AO
l12
l2 r
12
l12
(1
l r
)
已知:O1O l, O1O 1, r1 r, 纯滚动。求:aA, aB。
3 、 aB aO aBt O aBnO
大小 ? 方向 ?
l12 0 r22 √ √√来自aB aO2 aBnO 2
l12
1
l r
2
l=300mm。在图示位置时,BD∥AE,杆AB旳角速度为
ω=5rad/s。 求:此瞬时杆DE旳角速度和杆BD中点C旳速度。
已知:AB BD DE l 300mm, BD // AE, AB 5rad s。 求:DE ,vC。
解:1 、 BD作平面运动 基点:B
2、 vD vB vDB
第九章 刚体旳平面运动
§ 9-1 刚体平面运动旳概述和运动分解
1、平面运动
刚体平面运动:行星齿轮
刚体平面运动:车轮运动情况
在运动中,刚体上旳任意一点与某一固定平面一直保持相 等旳距离,这种运动称为平面运动。
平面图形
2、运动方程
xO f1 t
yO
f2 t
f3 t
O 基点
转角
求:B端旳速度以及尺AB旳角速度。
《理论力学》第九章质点动力学

目
CONTENCT
录
• 质点动力学的基本概念 • 质点的运动分析 • 质点的动力学方程 • 刚体的动力学 • 相对论力学简介
01
质点动力学的基本概念
质点和质点系
质点
具有质量的点,没有大小和形状 ,是理论力学中最基本的理想化 模型。
质点系
由两个或多个质点组成的系统, 可以是一个物体或多个物体。
质点运动的基本参数
位移
质点在空间中的位置变化。
速度
质点在单位时间内通过的位移,表示质点的运动快 慢和方向。
加速度
质点速度的变化率,表示质点速度变化的快慢和方 向。
质点动力学的基本定律
牛顿第一定律(惯性定律)
一个不受外力作用的质点将保持静止状态或匀速直线运动状态。
牛顿第二定律
质点的加速度与作用力成正比,与质量成反比,即F=ma。
自然坐标系中的运动分析
总结词
自然坐标系是一种以质点所在位置的切线方向为基准的描述方法,常用于分析曲线运动。在自然坐标系中,质点 的运动分析需要考虑切向和法向的运动。
详细描述
在自然坐标系中,质点的位置由曲线上的弧长$s$和对应的角度$alpha$确定。切向的运动由切向速度$v_t$描述, 而法向的运动由法向加速度$a_n$描述。在自然坐标系中,质点的运动分析需要考虑切向和法向的物理量,以便 更准确地描述质点的运动状态。
描述质点角动量和角动量矩随时间变化的物理定理
详细描述
质点的角动量定理指出,质点所受合外力矩的冲量等于其角动量的变化量。公式表示为 Mt=L,其中M为合外力矩,t为时间,L为质点的角动量。角动量矩定理则描述了质点 绕定轴转动的动量矩变化规律,公式表示为L=Iω,其中L为动量矩,I为转动惯量,ω
理论力学经典课件第九章拉格朗日方程

理论力学经典课件第九章拉格朗日方程是理论力学的重要组成部分,涉及欧 拉-拉格朗日方程和拉格朗日函数。在本次课件中,我们将深入探讨拉格朗日 方程的定义、应用实例及求解原理,并介绍多自由度的系统和哈密顿原理。 让我们一起来了解这一重要的物理学概念。
引言
理论力学的概念
欧拉-拉格朗日方程
理论力学是研究质点、质点系、 星系、表面、弹性体、流体等 物质运动规律与作用的一门自 然科学。
对于任意系统,在所有可能的 运动中,其真实运动使得作用 量达到最小值,作用量函数是 由拉格朗日函数定义的。
拉格朗日函数
描述了系统状态、参数、状态 变量与计算所有物理量的关系, 对于每一个系统都是唯一的。
拉格朗日方程的概念
参考文献
相关教材
• 《理论力学》(屠光 绍编)
• 《哈密顿力学:平凡 而重要的力学》(丘
• 维《声方编法)学与系统形态 学:拉格朗日方程的 理论与应用》(杨晋 编)
相关论文章
• Wei-Chiam Chung ,David Nezlin, Chuan-Jong Shih (2002)The
• LVa. gBraalankgriiasnhnan, S. FMo.rBmhualtattaiochna,rjee S(p2r0in0g7e)r CUlSassical M echanics: Point Particles and Special Relativity
• , G.WEboardldi,SLc.iZeanntiefi(c 2008)On the Variational and Lag r an g i an Representations of Classical M echanics, INTECH Open Access Publisher
理论力学经典课件-第九章拉格朗日方程

理想弹性振子的振动分析
总结词
理想弹性振子是一个简化的模型,用于研究振动的规 律。通过拉格朗日方程,可以分析其振动行为。
详细描述
理想弹性振子是一个质量为m的质点,连接到一个无 质量的弹簧上。当振子受到一个外部力作用时,它会 开始振动。通过应用拉格朗日方程,可以计算出振子 的振动频率和振幅。
地球的运动分析
详细描述
分离变量法是一种求解偏微分方程的常用方法。它通过假设解可以表示为多个独立变量的乘积,将偏微分方程转 化为多个常微分方程,从而简化了求解过程。这种方法在求解波动方程、热传导方程等偏微分方程时非常有效。
哈密顿正则方程法
总结词
利用哈密顿原理和正则方程推导出系统 的运动方程,适用于完整约束系统。
VS
相对论力学中的拉格朗日方程
总结词
相对论力学中的拉格朗日方程是经典拉格朗 日方程的进一步发展,它考虑了相对论效应 ,适用于高速运动和高能量密度的物理系统 。
详细描述
在相对论力学中,由于物体的高速运动和相 对论效应的影响,经典拉格朗日方程需要进 行相应的修正。相对论力学中的拉格朗日方 程能够更好地描述高速运动和高能量密度下 的物理过程,如相对论性粒子的运动、高能
要点一
总结词
地球的运动是一个复杂的系统,涉及到多个力和力的矩。 通过拉格朗日方程,可以分析地球的运动轨迹和规律。
要点二
详细描述
地球的运动包括自转和公转,受到太阳和其他天体的引力 作用。通过应用拉格朗日方程,可以计算出地球的运动轨 迹和周期,以及地球上不同地区的重力加速度和潮汐现象 等。
非保守系统的拉格朗日方程
总结词
非保守系统中的拉格朗日方程需要考虑非保 守力的影响,这需要引入额外的变量和方程 来描述系统的运动。
理论力学课件 第九章动量定理,质点和质点系动量定理

x
m1g
Fx
M O Fy
Fx = −m2ω2e cosωt Fy = −m2ω 2e sin ωt + (m1 + m2 )g
由主动力直接引起的静约束力
Fx静 = 0
Fy静 = (m1 + m2 )g
由质点系运动引起的动约束力
vy
ω
O2
e
O1 θ m2 g
x
m1g
Fx
M O Fy
Fx动 = −m2ω 2e cosωt
5、解方程。
ω
O2
e
O1 θ
例9-3 如图所示,电动机外壳固
定在水平基础上,定子、转子的
质量分别为m1、m2。设定子质心 位 于 转 轴中 心 O1 , 由 于 制 造 误 差,转子质心O2 到O1的距离为
e,已知转子以匀角速度ω 转
动。求: 基础对电机总的水平和
铅垂反力
偏心转子
解:1、研究对象
9.1 质点和质点系动量定理
思考题:两个相同的均质杆 AB 和 AD 用铰链连接,每个杆的质量为m ,长
为L,在屏幕面内运动。已知铰链A的速度为u,两个杆的角速度为ω(转向
如图),求该瞬时系统的动量。
p = 2mu ?
u
B
C2
ω
A
C1
D
ω
9.1 质点和质点系动量定理 思考:己知:车身质量m1,车轮总质量m2,履带总质量m3,车身 的速度为v。求其动量。
9.1 质点和质点系动量定理
∑ dpv =
dt
v Fi
e
微分形式的投影式
∑ ∑ p& x = F x p& y = F y
∑ p& z = F z
理论力学(I)第九章课件(第7版哈尔滨工业大学)详解

x A f1 (t ) y A f 2 (t ) f 3 (t )
对于每一瞬时 t ,都可以求出对应的 x A , y A , , 图形S 在该瞬时的位置也就确定了。 二.平面运动分解为平动和转动
当图形S上A点不动时,则刚体作定轴转动。
当图形S上 角不变时,则刚体作平动。
故刚体平面运动可以看成是平动和转动的合成运动。
选取运动情况已知的点作为基点)
12
曲柄连杆机构
AB杆作平面运动 平面运动的分解
(请看动画)
13
§9-3
平面图形内各点的速度
一.基点法(合成法) 已知:图形S内一点A的速度 v A ,
vB 图形角速度 求:
取A为基点, 将动系固结于A点, 动系作平动。
取B为动点, 则B点的运动可视为牵连运动为平动和相对运动
8
例如
车轮的运动。
车轮的平面运动可以看成
是车轮随同车厢的平动和相对
车厢的转动的合成。
车轮对于静系的平面运动 车厢(动系Ax y ) 相对静系的平动
(绝对运动) (牵连运动)
车轮相对车厢(动系Ax y)的转动
(相对运动)
9
我们称动系上的原点A为基点,于是 刚体的平面运动可以 分解为随基点的平动 和绕基点的转动。
1
第九章 刚体的平面运动
§9–1 刚体平面运动的概述
§9–2 平面运动分解为平动和转动 ·
刚体的平面运动方程 §9–3 平面图形内各点的速度 §9–4 平面图形内各点的加速度 习题课
2
§9-1 刚体平面运动的概述
刚体的平面运动是工程上常见的一种运动,这是一种较为 复杂的运动.对它的研究可以在研究刚体的平动和定轴转动的 基础上,通过运动合成和分解的方法,将平面运动分解为上述
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已知:AB l, OC 常数, vB l, OC OB。
求:AB,
。
AB
aA aet aen ar
aC
aB
a
t AB
aAnB
大小 方向
l 2
0 2
?
2vr 0
√√ √ √√
?
2 AB
l
√√
沿aC方向投影
aC atAB sin 300 aAnB cos 300
从而 atAB 3 3l 2
已知:AB l, OC 常数, vB l, OC OB。
求:AB,
。
AB
大小
vA ve vr vB vAB
OA ? l ?
方向
√
沿vB方向投影
√√√
vB
vAB
sin 300
ve
l
2
vAB 2vB ve l
沿 AvBr方 v向lAB投影
vr vAB cos 300
3 l
v sin 2
l
v l
sin
2
v2 l2
sin
2
sin
2
当 600时有
AB
3v 4l
3 3v2
AB
8l 2
例9-13 如图所示平面机构,AB长为l,滑块A可沿
摇杆OC的长槽滑动。摇杆OC以匀角速度ω绕轴O转动,
滑块B以匀速
v 沿l水平导轨滑动。图示瞬时OC铅
直,AB与水平线OB夹角为 。30
(c)
ae aB aA aBt A aBnA (d)
3、将(c)代入(a)
va vA vBA vr 大小 vB vA ? ? 方向
已知:AB 60mm, 30 , vA 10 3 mm s ,
求:此瞬时AB杆的角速度及角ቤተ መጻሕፍቲ ባይዱ速度。
已知:AB l, OC 常数, vB l, OC OB。
求:AB,
。
AB
解:1 、杆AB作平面运动,基点 为B。
vA vB vAB
aA aB aAt B aAnB
2、动点 : 滑块A 动系 : OC杆
绝对运动 :未知 相对运动 :直线运动(OC) 牵连运动 :定轴转动(轴O)
45 求:该瞬时杆OA的角速度与角加速度。
已知:vE v 常数, BE 2l, OBE 45 , OA OE。
求:OA,OA。
解:1 、杆BE作平面运动,瞬心在O点。
BE
v OE
v l
vB BE OB v
取E为基点
a B
aE
aBt E
aBnE
大小 ? 0 ? E2 BE
方向
已知:vE v 常数, BE 2l, OBE 45 , OA OE。
求:OA,OA。
沿BE方向投影
aB cos 45 aBnE
2v2 l
aB
aBnE cos 45
2v 2 l
已知:vE v 常数, BE 2l, OBE 45 , OA OE。
求:OA,OA。
2、动点 :滑块B 动系 : OA杆
求:此瞬时杆AB的角速度及角加速度。
已知:v v 常数 , l , 60 。求: , 。
AC
AB AB
解:1、 动点 : 铰链A 动系 : 套筒O
绝对运动 : 直线运动(AC ) 相对运动 : 直线运动(AB ) 牵连运动 : 定轴转动(轴O )
2、 va ve vr 大小 v ? ?
?
2 AB
AO
?
2evr
方向
沿aet方向投影
0 aet aC
aet
aC
3v2 4l
AB
aet AO
3 3v2 8l 2
已知:v v 常数 , l , 60 。求: , 。
AC
AB AB
另解: 1、取坐标系Oxy
2、 A点的运动方程
xA l cot
3、速度、加速度
xA l sin 2 v
aa aet aen ar aC
大小 2v2 l
? O2Al ?
0
方向
沿BD方向投影
aet
aa
2v 2 l
OA
aet OB
2v 2 l2
例9-12 在图所示平面机构中,杆AC在导轨中以 匀速v平移,通过铰链A带动杆AB沿导套O运动,导套O
与杆AC距离为l。图示瞬时杆AB与杆AC夹角为 60。
第九章 刚体的平面运动
§9-5 运动学综合应用举例
1、运动学综合应用 : 机构运动学分析。
2、已知运动机构 连接点运动学分析未知运动机构
3、连接点运动学分析
接触滑动 合成运动 铰链连接 平面运动
例9-11 图示平面机构,滑块B可沿杆OA滑动。 杆BE与BD分别与滑块B铰接,BD杆可沿水平轨道运 动。滑块E以匀速v沿铅直导轨向上运动,杆BE长 为 2。l 图示瞬时杆OA铅直,且与杆BE夹角为 。
方向
已知:v v 常数 , l , 60 。求: , 。
AC
AB AB
ve va sin 60
3v 2
vr
va
cos 60
v 2
AB
ve AO
3v 4l
已知:v v 常数 , l , 60 。求: , 。
AC
AB AB
aa aet aen ar aC
大小 0
AB
atAB AB
3
3 2
例9-14 如图所示平面机构中,杆AC铅直运动, 杆BD水平运动,A为铰链,滑块B可沿槽杆AE中的直槽 滑动。图示瞬时
AB 60mm, 30 , vA 10 3mm/s,
aA 10 3mm/s2 , vB 50mm/s , aB 10mm/s2 。
求:该瞬时槽杆AE的角速度 、角加速度及滑块B 相对AE的加速度。
已知:AB 60mm, 30 , vA 10 3 mm s ,
aA 10 3 mm s2 , vB 50 mm s , aB 10 mm s2 。
求:AE , AE , vBr。
解:1、动点:滑块B 动系:杆AE 绝对运动:直线运动(BD) 相对运动:直线运动(AE) 牵连运动:平面运动
va ve vr
(a)
aa ae ar aC
(b)
已知:AB 60mm, 30 , vA 10 3 mm s ,
aA 10 3 mm s2 , vB 50 mm s , aB 10 mm s2 。
求:AE , AE , vBr。
2、杆AE作平面运动 基点:A
ve vB vA vBA
绝对运动 :直线运动(BD) 相对运动 :直线运动(OA) 牵连运动 :定轴转动(轴O)
va ve vr 大小 v ? ?
方向 √ √ √
沿BD方向投影
ve va v
vr 0
OA
ve OB
v l
已知:vE v 常数, BE 2l, OBE 45 , OA OE。
求:OA,OA。